热力学第一定律基本概念和重点总结要点(共21页).doc

精选优质文档-倾情为你奉上本章内容：介绍有关热力学第一定律的一些基本概念，热、功、状态函数，热力学第一定律、热力学能和焓，明确准静态过程与可逆过程的意义，进一步介绍热化学。 第一节 热力学概论n 热力学研究的目的、内容 n 热力学的方法及局限性 n 热力学基本概念 一热力学研究的目的和内容目的：热力学是研究热和其它形式能量之间相互转换以及转换过程中所应遵循的规律的科学。内容：热力学第零定律、第一定律、第二定律和本世纪初建立的热力学第三定律。其中第一、第二定律是热力学的主要基础。把热力学中最基本的原理用来研究化学现象和化学有关的物理现象，称为化学热力学。化学热力学的主要内容是：1. 利用热力学第一定律解决化学变化的热效应问题；2. 利用热力学第二律解决指定的化学及物理变化实现的可能性、方向和限度问题，建立相平衡、化学平衡理论；3. 利用热力学第三律可以从热力学的数据解决有关化学平衡的计算问题二、热力学的方法及局限性 方法 ： 以热力学第一定律和第二定律为基础，演绎出有特定用途的状态函数，通过计算某变化过程的有关状态函数改变值，来解决这些过程的能量关系和自动进行的方向、限度。而计算状态函数的改变只需要根据变化的始、终态的一些可通过实验测定的宏观性质，并不涉及物质结构和变化的细节。 优点：n 研究对象是大数量分子的集合体，研究宏观性质，所得结论具有统计意义。n 只考虑变化前后的净结果，不考虑物质的微观结构和反应机理，简化了处理方法。局限性：1. 只考虑变化前后的净结果，只能对现象之间的联系作宏观的了解，而不能作微观的说明或给出宏观性质的数据。 例如：热力学能给出蒸汽压和蒸发热之间的关系，但不能给出某液体的实际蒸汽压的数值是多少。 2. 只讲可能性，不讲现实性，不知道反应的机理、速率。三、热力学中的一些基本概念 1. 系统与环境 系统：用热力学方法研究问题时，首先要确定研究的对象，将所研究的一部分物质或空间，从其余的物质或空间中划分出来，这种划定的研究对象叫体系或系统(system)。 环境：系统以外与系统密切相关的其它部分称环境(surrounding注意：1. 体系内可有一种或多种物质，可为单相或多相，其空间范围可以是固定或随过程而变。2. 体系和环境之间有分界，这个分界可以是真实的，也可以是虚构的，既可以是静止的也可以是运动的。根据体系与环境的关系将体系区分为三种： 孤立体系(隔离体系)(isolated system)： 体系与环境之间既无能量交换，又无物质交换的体系。体系完全不受环境的影响，其中能量包括：热、功； 封闭体系(closed system )：与环境之间只有能量交换，没有物质交换； 敞开体系(open system)：与环境之间既有能量交换，又有物质交换。 2.体系的性质 通常用体系的宏观可测性质来描述体系的热力学状态。这些性质称热力学变量。如：体积、压力、温度、粘度、密度等。 体系的性质分两类：广度性质和强度性质。 广度性质(容量、广延)：其数值的大小与体系中所含物质的数量成正比，具有加和性。广度性质在数学上是一次奇函数。如：质量、体积、热力学能。 强度性质：其数值的大小与体系中所含物质的量无关，而取决于体系自身的特性，不具有加和性。强度性质在数学上是零次奇函数。如：温度、压力、密度、粘度等。二者之间的联系：某种广度性质除以质量或物质的量就成为强度性质或两个容量性质相除得强度性质。如：体积是广度性质，它除以物质的量得到摩尔体积 Vm = V / n，Vm是强度性质，它不随体系中所含物质的量而变。 =m / v, 是强度性质，它不随体系中所含物质的量而变。3. 热力学平衡态 体系的诸性质不随时间而改变则系统就处于热力学平衡态。注意：经典热力学中所指的状态均指热力学平衡态。因为只有在热力学平衡态下，体系的宏观性质才具有真正的确定值，体系状态才确定。热力学平衡态包括以下四个方面： 热平衡(thermal equilibrium)：体系的各个部分温度相等； 力学平衡(机械平衡，mechanical equilibrium)：体系各部分之间及体系与环境之间没有不平衡的力存在。 相平衡(phase equilibrium)：当体系不止一相时，各相组成不随时间而变化。相平衡是物质在各相之间分布的平衡。 化学平衡(chemical equilibrium)：当各物质之间有化学反应时，达到平衡后，体系的组成不随时间而变。 4. 状态及状态函数 状态：体系一切性质的总和，或者体系一切性质的综合体现。状态函数：用于描述和规定体系状态的宏观性质，称状态函数或状态性质，也称热力学函数，热力学性质。状态函数有如下特征： 是体系平衡状态的单值函数，其数值仅取决于体系所处的状态，而与体系的历史无关 ； 其变化值仅取决于体系的始态和终态，而与变化的途径无关。状态函数的特性可描述为：异途同归，值变相等；周而复始，数值还原。体系的一些性质，其数值仅取决于体系所处的状态，而与体系的历史无关；它的变化值仅取决于体系的始态和终态，而与变化的途径无关。具有这种特性的物理量称为状态函数（state function）。用数学方法来表示这两个特征，则可以说，状态函数具有全微分性质，即其微小改变量是全微分。 全微分的环积分为零 全微分的线积分与路径无关 若若 全微分的二阶导数与求导次序无关 状态方程： 体系状态函数之间的定量关系式称为状态方程（state equation ） 对于一定量的单组分均匀体系，状态函数T,p,V 之间有一定量的联系。经验证明，只有两个是独立的，它们的函数关系可表示为：T=f（p,V）p=f（T,V）V=f（p,T）例如，理想气体的状态方程可表示为：pV=nRT5. 过程与途径 过程： 体系状态发生的任何变化。例如： 气体的膨胀；水的升温；冰的融化；化学反应等。途径： 实现某一过程经历的具体步骤。例如：1molH2 (理想气体)在298K时的膨胀过程状态1 状态2H2 (2P、V) H2 (P、2V) 向真空膨胀 等温恒外压为P膨胀到2V 先恒定2P加热到体积为2V再保持体积及不变放入298K的大恒温槽中 在热力学研究中一般涉及到以下几个过程：n 等温过程： 体系温度恒定不变的过程，在此过程中， T1 （始态） T2 (终态) T环n 等容过程： 体系体积恒定不变的过程； dV=0n 等压过程： 体系压力恒定不变的过程，在此过程中，P1 （始态） P2 (终态) P环n 绝热过程： 体系与环境之间的能量传递只有功传递的过程。Q=0例如：系统被一绝热壁所包围或体系内发生一极快的过程(爆炸、压缩机内空气被压缩等)；n 可逆过程： 将在后面讨论；n 循环过程： 体系由始态出发经历一系列变化过程又回到始态的过程。很明显经历一循环过程后，体系的所有状态函数的增量均为零。U=0n 恒外压过程：P外=常数n 自由膨胀过程：P外=06. 热和功热(heat)： 由于温度不同，而在体系与环境之间产生的能量传递。以Q表示。如：相变热、溶解热、化学反应热等。特点：热是一过程量，传递中的能量，而不是体系的性质，即不是体系的状态函数。热产生的微观原因： 热运动是一种无序运动，所以热量是体系和环境的内部质点因无序运动的平均强度不同而交换的能量，而不是指物体冷热的“热”。取号规则： 由于能量传递具有方向性，所以用Q值的正负表示方向，规定体系吸热Q为正，Q > 0, 反之Q为负，Q < 0。 单位： 能量单位为焦耳Joule，简写J。 功（work）：除热以外，其它各种被传递的能量称为功，以符号W表示。如：体积功（We）、电功、表面功（Wf）等。 特点：功也是一过程量，不是体系的性质，它不是体系的状态函数功产生的微观原因： 功是大量质点以有序运动而传递的能量。取号规则： 系统对环境作功，W<0； 环境对系统作功，W>0单位：能量单位为焦耳，简写J。相同点： 体系状态发生变化时与环境交换的能量，量纲均为J，KJ； 两者均不是状态函数，其数值与过程有关。其微分不是全微分，以Q和W表示； 两者均有大小，也有方向。热力学规定：体系吸热为正，放热为负；体系对外环境功为负，环境对体系做功为正。不同点： 热是由温差引起的体系与环境之间的能量交换，而功则是除热以外体系与环境之间的能量交换形式； 微观上，热是对大量分子无序热运动强度的度量，而功则是大量分子有序运动强度的度量。体积功的计算：如右图所示： 气体体积变化为：dVA·dl 活塞移动时抵抗外力为：F外P外A在此过程中体系克服外力所做的功为：We -F外×dl-P外Adl-P外dV一定量的功为：We =-P外dV当P外恒定时We = -P外 V -P外 (V2V1 ) 热 源气 体P外移动Adl 一带有理想活塞(无质量、无摩擦)的气缸注意： 体积功都用-P外dV表示，而不用-PdV表示。P内部压力， P外指外压（Pe） 。 从公式We -P外dV看，功的大小决定于P外及dV的大小，其中任一项为零，则功为零第二节 热力学第一定律 n 热力学第一定律与热力学能 n 热力学第一定律的数学表达式 一、热力学第一定律与热力学能Joule（焦耳）和 Mayer（迈耶尔)自1840年起，历经20多年，用各种实验求证热和功的转换关系，得到的结果是一致的。即： 1 cal = 4.1840 J这就是著名的热功当量，为能量守恒原理提供了科学的实验证明。现在，国际单位制中已不用cal，热功当量这个词将逐渐被废除1. 热力学第一定律 能量守恒定律： 到1850年，科学界公认能量守恒定律是自然界的普遍规律之一。能量守恒与转化定律可表述为： 自然界的一切物质都具有能量，能量有各种不同形式，能够从一种形式转化为另一种形式，但在转化过程中，能量的总值不变。 热力学第一定律是能量守恒与转化定律在热现象领域内所具有的特殊形式。热力学第一定律的另外一种表达形式： 第一类永动机是不能实现的。所谓第一类永动机是一种循环作功的机器，它不消耗任何能量或燃料而能不断对外作功。2. 热力学能 系统总能量通常有三部分组成：（1）系统整体运动（机械运动）的动能（2）系统在外力场中的位能(电磁场、重力场等) （3）热力学能，也称为内能热力学能 U 是指系统内部能量的总和，包括分子运动的平动能、分子内的转动能、振动能、电子能、核能以及各种粒子之间的相互作用位能等。热力学中一般只考虑静止的系统，无整体运动，不考虑外力场的作用，所以只注意热力学能。注意： n 内能是状态函数n 内能是体系的性质，且是体系的广度性质；n 内能的绝对值不可求，只能求出它的变化值。n 内能的单位为焦耳：J二、热力学第一定律的数学表达式 对封闭系统，设想系统由状态（1）变到状态（2），系统与环境的热交换为Q，功交换为W，根据热力学第一定律则系统的热力学能的变化U为：对于微小变化意义： 热力学第一定律一方面说明了热力学能、热和功可以相互转化，另一方面又表述了它们转化时的数量关系。 讨论：n Q、W不是状态函数，不能用微分符号表示。热力学第一定律中的W指的是总功，而并非只是体积功。n 体系由始态变到终态，所经历途径不同，Q、W都不同，但Q + W值却是相同的，与途径无关，因为U = Q + W，而U与途径无关。对封闭体系，算出过程的Q、W，据U = Q + W可求出体系的U； n 对于隔离体系，Q = 0，W = 0，则U = 0。即隔离(孤立)体系的热力学能是不变的，即热力学能守恒；这也是热力学第一定律的又一表达方式。 n 对不作其它功的等容过程，W = 0，则U = QV 热力学能是状态函数，对一单相一定量封闭体系，经验证明，用 p，V，T 中的任意两个就能确定系统的状态，即如果是热和功的取号与热力学能变化的关系如图，在绝热盛水容器中，浸入电阻丝，通电一段时间，通电后水及电阻丝的温度均略有升高，如果按下列几种情况作为系统，试问Q、W、U为正、为负、还是为零：                          1、以电阻丝为系统 Q<0、W>0、U>02、以电阻丝和水为系统 Q=0、W>0、U>03、以电阻丝、水、电池为系统 Q=0、W=0、U=04、以水为系统 Q>0、W=0、U>05、以电池为系统 Q=0、W<0、U<06、以电池和电阻丝为系统 Q<0、W=0、U<0如图，用隔板将刚性绝热壁容器分成两半，两边充入压力不等的空气(视为理想气体)，已知p右< p左，以所有的空气为系统，将隔板抽去后试问Q、W、U 为何值？: Q=0、W=0、U=0如果右侧为真空以空气为系统将隔板抽去后试问Q、W、U 为何值？ Q=0、W=0、U=0（1）如果一体系从环境接受160J的功，内能增加200J，问系统放出或吸收了多少热？（2）系统在膨胀过程中对环境做了10540J的功，同时吸收了27110J的热，问系统的内能改变了多少？ (1) W=160J U=200JU=Q+WQ=40J（2）W=-10540J Q=27110JU=Q+W=16570J第三节 准静态过程与可逆过程 n 功与过程 n 准静态过程和可逆过程一、功与过程 设在定温下，一定量理想气体在活塞筒中克服外压 ，经5种不同途径，体积从V1膨胀到V2所作的功。1.自由膨胀（free expansion） 2.一次等外压膨胀（pe保持不变）系统所作功的绝对值如阴影面积所示。 阴影面积代表、3.两次等外压膨胀所作的功(1) 克服外压为 ，体积从 膨胀到 ；(2) 克服外压为 ，体积从 膨胀到 。所作的功等于2次作功的加和。4.多次等外压膨胀所作的功同理可得到We,4 = W '+ W" + + W i 其总功等于多个矩形面积之和相同的始终态，膨胀的次数越多，体系对环境做的体积功就越大。膨胀的次数增加到无限多时，膨胀功将会达到一个极限值。5. 外压pe比内压pi小一个无穷小的值dp(无限缓慢地膨胀)外压相当于一杯水，水不断蒸发，这样的膨胀过程是无限缓慢的，每一步都接近于平衡态。所作的功为：对理想气体这种过程近似地可看作可逆过程，系统所作的功最大。将体积从 V2 压缩到 V1 ，有如下4种途径：1.一次等外压压缩 在外压为 P1 下，一次从 V2 压缩到 V1 ，环境对系统所作的功（即系统得到的功）为2. 两次等外压压缩 第一步：用 Pe 的压力将系统从 V2 压缩到 V1 第二步：用 P1的压力将系统从V 压缩到 V1 整个过程所作的功为两步的加和3. 多次等外压压缩其总功等于多个矩形面积之和4. 外压比内压大一个无穷小的值(无限缓慢地压缩)如果将蒸发掉的水气慢慢在杯中凝聚，使压力缓慢增加，恢复到原状，所作的功为：功与过程小结:功与变化的途径有关体系与环境之间压差趋于无穷小，膨胀过程时体系做最大功，压缩过程环境做最小功；二、准静态过程和可逆过程 1. 准静态过程(guasistatic process) 由以上讨论可知，最后一个是一种非常特殊的途径，因为该途径在进行的时候，由于PePidP，活塞的移动非常慢，慢到以零为极限，这样就有足够的时间使气体的压力由微小的不均匀变为均匀，使体系由不平衡态回到平衡态。因此在该途径进行的每个瞬间，体系都接近于平衡态，以至于在任意选取的时间dt内，状态参量在体系各部分有确定的值，整个过程可被看作是由一系列极接近于平衡的状态所构成，这种过程称为准静态过程。2. 可逆过程(reversible process) 热力学定义： 当体系经过某一过程。由状态I变化到状态II之后，如果能使体系和环境都完全复原(即体系回到原来的状态，同时消除了原来过程对环境所产生的一切影响，环境也复原)。则这样的过程就称为可逆过程。反之，如果用任何方法都不可能使体系和环境完全复原。则称为不可逆过程(irreversible process)。可逆过程的特点：(1) 可逆过程是以无限小的变化进行的，整个过程是由一连串非常接近于平衡状态所构成； (2) 在反向的过程中，用同样的手续，循着原来过程的逆过程可以使体系和环境都完全复原； 例如： 在等温膨胀过程中将体系对外所做的功贮藏起来，这些功恰恰能使体系恢复到原态，同时将膨胀时所吸的热还给储热器。 (3) 在等温可逆膨胀过程中体系做最大功，在等温可逆压缩过程中环境对体系做最小功。 说明： (1) 可逆过程、准静态过程都是一种理想的极限过程，客观世界中并不真正存在，实际过程只能无限地趋近于它。 (2) 准静态过程不等于可逆过程，只有当过程中没有任何能量耗散时，准静态过程才为一种可逆过程。研究可逆过程的意义： (1) 一些重要热力学函数的增量S, G等。只有通过可逆过程才能求得。 (2)可逆过程效率最高，耗能最小，将实际过程与之比较，可确定提高效率的可能性。 例题：2mol理想气体在298K时，分别按下列三种方式从15.00dm3膨胀到40.00 dm3：（1）自由膨胀；（2）恒温可逆膨胀；（3）恒温对抗100kPa外压下膨胀。求上述三种过程的W解：（1）自由膨胀过程，（2）恒温可逆膨胀：（3）恒外压膨胀例：100，pq下1mol水经可逆相变向真空蒸发 变成同温同压的水蒸气, 0，pq下1mol冰变成同温同压的水，计算各做功多少？已知r2(冰)= 0.917 g×cm-3，r1(水)=1.000g×cm-3。解 W= -pqDV= -pqVg = -nRT = -3.1kJW= -peDV=0W= -peDV =第四节 焓(enthalpy) n 等容热 n 焓及等压热 n QVU，QPH两关系式的意义 一、等容热定义: 体系进行一个等容dV=0、Wf0的过程中与环境所交换的热称为等容热，以QV 表示，单位为kJ，J。 根据热力学第一定律若发生一个微小变化此式的意义： 等容且不做非膨胀功的条件下，系统的热力学能的变化等于等容热效应 上式也说明在特定的条件下(dV0，Wf0)，体系与环境所交换的热仅与体系的始、末态有关，与具体路径无关。 二、焓及等压热 定义: 体系进行一个等压 dp=0、Wf=0的过程中与环境所交换的热称为等压热，以Qp表示，单位为kJ，J。根据热力学第一定律若发生一个微小变化 令:焓，单位为kJ，J 此式的意义：等压且不做非膨胀功的条件下，系统的焓变等于等压热效应关于焓的几点说明： 是状态函数，广度性质； 绝对值无法求； 虽然具有能量的单位，但焓不是能量，也不遵守能量守恒定律，隔离体系中焓值不一定守恒； U有明确的物理意义，而焓则无明确的物理意义,它只是为了解决实际问题的方便而定义的一个物理量。 三、QVU，QPH两关系式的意义(1) 把在特定条件的途径函数与状态函数的改变量联系起来，这样： QV ，QP 的数值就只与体系的始、末态有关，而与途径无关，为QV ，QP 的计算提供了方便； U、H是不可测的量，故其增量也测不到，但这两个函数的增量(尤其是H)在生产实际中应用很广，这两个式子使得在特定条件下的H、U可用相应的实测热数据来表达。(2) 由于U、H为状态函数，其增量只与体系的始、末态有关，而与途径无关，故这两个关系式成为计算化学反应热效应的一个著名而又简便的方法盖斯定律的理论基础 。问题：是否只有恒压过程体系才有焓值的改变？答：U和H是体系的状态函数，体系不论发生什么变化都可能有U和H的改变。上面的讨论只说明在特定条件下Q和U或H的关系，也就是说通过热量的测定，就可以确定恒容过程的U和恒压过程的H，而不是说只有恒容过程才有U，只有恒压过程才有H，例如，恒压过程的H可以用Qp=H来度量，或通过H=U+PV计算，但是非恒压过程中不是没有H，只是不能用上式计算，而应当用定义式H=U+(PV)计算。一绝热气缸。带有一个无重量、无摩擦的绝热活塞，塞外为恒定外压。气缸内装有气体，壁内绕有电热丝。当通电时，气体将慢慢膨胀。因为这是一个定压过程，Qp=H；又因是绝热系统，Qp=0，所以H=0，这个结论对否？若不对，错在哪里？ 解：(1)以气体为系统，电炉丝为环境有DH = Qp ，但不是绝热系统， Qp ¹ 0 ； (2)以气体加电炉丝为系统，则为绝热系统Qp = 0 ，但因有电功，所以DH ¹ Qp 。例题：20mol氧气，在p=750mmHg的恒压下加热，使其体积自1000升膨胀至2000升，已知体系吸热352kJ，求过程中的Q、W、U、 H 。解： 封闭体系，等压过程，只做体积功 Qp=352kJ， H =Qp=352kJ We=-pe(V2-V1) =-(750/760)* *(2000-1000)*10-3 =-100kJ U=Qp+We=352-100=252kJ orH=U+pV=U+peV U=Qp-peV =-100kJ有化学反应1.烧杯中恒压反应2.电池中恒压反应a. H1=H2 b. H1=QP,Ic. H2=QP,2哪个正确？第五节 热容(heat capacity) n 影响热容的主要因素 n 定容摩尔热容 n 定压摩尔热容 n 摩尔热容随温度变化的表达式 n 相变焓的计算 一、影响热容的主要因素定义：一个组成不变、物质的量一定的均相封闭体系,在Wf0的条件下，每升高单位温度所吸收的热称为该物质的热容，以C表示。平均热容： 热容单位：J·K-1若物质的量为1Kg，则称为比热容，单位为JK·Kg；若物质的量为1mol，则为摩尔热容(本书简称为热容)单位为JK·mol。 1.物质的种类和状态 压力一定，273.15K时， C(乙醇,l)11.5JK·mol C(水,l)75.29JK·mol C(水,g)33.58JK·mol即不同的物质C不同，同种物质相态不同，C也不同。2. 温度范围 实验证明，同一物质在不同的温度范围内，温度每升高K，所需热量不同。因此，物质在温度 T K时的真热容应表示为：体系在微小过程中所吸收的热为：当温度由T1 T2时 ：3. 升温过程 因为热是途径函数，途径不同，热的值不同，热容值也不同。在化工生产过程中经常遇到的是等压、等容过程，对应地热容也就有定压热容和定容热容 。二、定容摩尔热容 定义： 组成不变的均相封闭体系，当其物质的量为1mol时，在等容、Wf0 的过程中的热容为定容摩尔热容，以 CV，m 表示，单位为 JK·mol 当温度在定义所述之条件下由T1 T2时若在此温度区间范围内，CV,m 可看作常数则(封闭体系，等容，Wf0，单纯PVT变化)三、定压摩尔热容 定义：组成不变的均相封闭体系，当其物质的量为1mol时，在等压，Wf 0的过程中的热容为定压摩尔热容，以CP，m 表示，单位为JK·mol 当温度定义所述之条件下由T1 T2时若在此温度区间范围内，CP,m 可看作常数则(封闭体系，等压，Wf 0，单纯PVT变化 )说明： C P，m 、C V，m 均为状态函数，为体系的强度性质。 四、摩尔热容随温度变化的表达式热容与温度的函数关系因物质、物态和温度区间的不同而有不同的形式。函数关系式常见有: 式中 abcabc 是经验常数，由各种物质本身的特性决定，可从热力学数据表中查找。一般纯物质及组成较恒定的混合物（如：空气）的C P，mf（T）可在化学化工手册上查到。 注意：查表所得的是Cp,m Cp =nCp,m ；经验常数有一定的温度适用范围，且不同相态其值不同；若变化过程中有相变过程，则热的求算应分段进行，并要加上相变热的数值；在缺乏实验数据时，对理想气体由分子运动论可利用能量按自由度均分原理作近似估算： 单原子气体 C V，m1.5R C P，m2.5R 双原子气体 C V，m2.5R C P，m3.5R 非线型多原子气体 C V，m3R C P，m4R五、相变焓的计算相变化：在一定条件下，物质从一相变为另一相的过程称为相变化. 相变热：一定量的物质在恒定的温度及压力（通常为所指温度的平衡压力）下发生相变时与环境所交换的热为相变热。上述条件下相变过程为等压过程，且Wf0，故相变热可用焓表示，亦称为相变焓。即1mol纯物质于恒定温度T及该温度的平衡压力下发生相变时对应的焓变称为相变焓，以相变Hm表示，量纲为：J·mol1；kJ·mol1。如：气化过程：vapHm 或Hm升华过程：subHm 或Hm熔化过程：fusHm 或Hm注意： 同一物质发生同一相变的相变焓的值与发生相变的条件有关： 若1mol物质进行由相到相的相变，其相变焓为 ；在同一条件下其进行由相到相的相变时的相变焓为则有： 因为Hf（T、p），故相变焓也与T、p有关，但由于相变过程中压力为所指温度下的平衡压力，pf（T），所以H相变f(T)。 第六节 热力学第一定律对理想气体的应用 n 理想气体的热力学能和焓n 理想气体的 CP,m与 CV,m之差n 绝热过程的功和过程方程式一、理想气体的热力学能和焓Gay-Lussac-Joule实验Gay-Lussac在1807年，Joule在1843年分别做了如下实验：一连通器，一侧装有气体，另一侧抽成真空，整个连通器放在有绝热壁的水浴中，水中插有温度计，视气体为体系，水为环境。打开活塞，气体由左球冲入右球，直到两边平衡为止，观察水温有无变化实验结果：气体和水浴温度均未变T = 0多次实验发现，用来作膨胀实验的气体越接近理想气体，T = 0的结论越准确。推测：如果用理想气体，T = 0的结论就完全准确了系统没有对外做功根据热力学第一定律，该过程的说明理想气体向真空膨胀后，热力学能不变1. 理想气体热力学能 设理想气体的热力学能是 T,V 的函数从Joule实验得所以因为所以理想气体在等温时，改变体积，其热力学能不变设理想气体的热力学能是T,P 的函数可以证明理想气体，T一定时，压力变化也不能引起热力学能值的变化结论：在单纯pVT变化过程（无相变、无化学反应）中理想气体的内能仅为温度的函数，而与其体积、压力无关 这也称为Joule定律2. 理想气体的焓 根据焓的定义式对于理想气体对于理想气体等温过程 理想气体的焓也仅是温度的函数，与体积和压力无关同理可证明：结论：在单纯pVT变化过程（无相变、无化学反应）中理想气体的焓也仅为温度的函数，而与其体积、压力无关 3.理想气体的 和 的计算由于对于理想气体或纯的凝聚体系（纯液体、纯固体）因此对理想气体或液、固体的单纯pVT变化中，其内能和焓增量的计算均可用下式进行而不必考虑过程是否恒容或恒压： = =所以理想气体的等容热容和等压热容也仅是温度的函数，与体积和压力无关二、理想气体的 CP,m与 CV,m之差C p, m，C V, m在数值上是不等的，对气体来说C p,m恒大于力C V, m对于一般封闭系统为了求 与 之间的关系，设：U = (T, V) 上式在等压下除以dT得 (2)代入(1)中得 讨论： 1.对理想气体所以或理想气体的 CP,m与 CV,m之差等于气体常数R。 2.对纯的液、固体 故一般认为 CP,mCV,m 三、绝热过程的功和过程方程式 前面我们曾涉及过一些过程，其功的计算公式小结如下 等容过程： We0 等压过程： We-pe（V2V1）-nR（T2T1） 恒外压过程：恒温下 We-pe（V2V1）-nRT（1-p2/p1）非恒温下 We-nR(t2-p2/p1.t1)4.恒温可逆过程： We-nRT?绝热过程(adiabatic process) 体系与环境间无热交换Q = 0 W = dU 当绝热膨胀时，体系对外作功，其热力学能一定减小，T下降。当绝热压缩时，环境对体系作功，其热力学能一定增大，T上升。这就是说绝热过程中，温度一定变化。 1. p.g绝热可逆过程方程式这是理想气体在绝热可逆过程中， PVT 三者遵循的关系式称为绝热可逆过程方程式。（应用条件：封闭体系，理想气体，绝热可逆过程） 2. p.g 绝热可逆过程的功对于理想气体，不做非膨胀功若定容热容与温度无关，则=We这公式可用于绝热可逆、也可用于绝热不可逆过程，因为热力学能是状态函数。但绝热可逆与绝热不可逆过程的终态温度显然是不同的。3等温可逆与绝热可逆的比较 理想气体等温可逆膨胀所作的功显然会大于绝热可逆膨胀所作的功，这在p-V-T三维图上看得更清楚。注意： 实际过程中完全理想的绝热过程或完全理想的恒温过程都是不可能的，实际过程应处于两者之间，这种过程称为多方过程，多方过程方程式为 pVn常数（其中n为经验常数r>n>1） 例：求理想气体He在下列各过程的Q, W, DU,DH始态：p1=106Pa, T1=273K, V1=10.0dm3 终态：p2=105Pa, T2=?, V2=?1 自由膨胀；2 定温下，恒外压膨胀, pe = p2 3 定温可逆膨胀；4 绝热可逆膨胀；5 绝热恒外压膨胀 pe = p2解：前三个过程均为理想气体定温过程，故DU=0, DH=0, T2=273K, V2=100 dm3 1) p.g自由膨胀：We = 0，Q = 0 2)p.g定温恒外压膨胀:：DU=0, -We = Q，pe = p2 We = -pe DV =-p2 (V2-V1) =-9.0´103J Q = -We= 9.0´103J 3) 理想气体定温可逆膨胀：DU=0, -We = Q We= nRT ln (V1/V2)= nRT ln (p2/p1) =- 2.3 ´104J Q = -We= 2.3 ´104J 4) 单原子理想气体绝热可逆膨胀: Q=0 DU = We g = 5/3 1 g-= -2/3 p1V1g = p2V2g V2 = 39.8 dm3 or T15/3 p1-2/3 = T25/3 p2-2/3 T2 = 108.7K DU= We=(p2V2-p1V1)/(-g1)= -9030J DU= We=CV (T2 -T1) = -9030J DH = DgU = -1.51´104J DH =Cp (T2 -T1) = -1.51´104J5)p.g绝热恒外压膨胀 : Q=0，DU = We ，pe = p2DU = nCV,m (T2 -T1)We= - pe (V2 -V1)=-p2(V2 -V1) = p2V1- p2V2 nCV,m (T2 -T1) = p2V1- p2V2T2 = 174.8K p2V2=nRT2V2 = 64.0 dm3DU= We=CV (T2 -T1) = -5.40´103JDH =Cp (T2 -T1) = -9.00´103J思考：如果发生的是从同一始态出发的等温可逆压缩过程、绝