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2022高中物理热学知识要点复习 中学物理热学学问要点复习中学物理热学学问要点复习第六章分子动理论热和功一、物质是由大量分子组成的：1、一般分子直径的数量级都是10-10米。2、1摩尔的任何物质含有的微粒数相同，这个数叫阿伏加德罗常数。一般计算中取NA=6.02×1023每摩（mol-1）二、分子的热运动：1827年英国植物学家布朗发觉水中悬浮的花粉颗粒不停地做无规则的运动，这种运动后来就叫布朗运动。留意：看到的是花粉颗粒不停地做无规则的运动，是液体分子无规则运动的反映。温度越高、颗粒越小，颗粒的运动越激烈，是液体分子无规则运动越激烈的原因。三、分子间的相互作用力：分子间的引力和斥力同时存在。分子间的距离等于某一数值（10-10米时它们之间的引力和斥力恰好相等，分子处于平衡状态；r>10-10米时，r越大，引力和斥力都变小，斥力小得快，分子力表现为引力。r扩展阅读：中学物理热力学第肯定律学问点归纳总结中学物理竞赛热学教程第一讲温度和气体分子运动论其次讲热力学第肯定律其次讲热力学第肯定律2.1变更内能的两种方式热力学第肯定律211、作功和传热作功可以变更物体的内能。假如外界对系统作功W。作功前后系统的内能分别为E1、E2，则有没有作功而使系统内能变更的过程称为热传递或称传热。它是物体之间存在温度差而发生的转移内能的过程。在热传递中被转移的内能数量称为热量，用Q表示。传递的热量与内能改变的关系是做功和传热都能变更系统的内能，但两者存在实质的差别。作功总是和肯定宏观位移或定向运动相联系。是分子有规则运动能量向分子无规则运动能量的转化和传递；传热则是基于温度差而引起的分子无规则运动能量从高温物体向低温物体的传递过程。212、气体体积功的计算1、准静态过程一个热力学系统的状态发生改变时，要经验一个过程，当系统由某一平衡态起先改变，状态的改变必定要破坏平衡，在过程进行中的任一间状态，系统肯定不处于平衡态。如当推动活塞压缩气缸中的气体时，气体的体积、温度、压强均要Bh发生改变。在压缩气体过程中的任一时刻，气缸中的气体各部分的压强和温度并不相同，在靠近活塞的气体压强要大一些，温度要高一些。在热力学中，h为了能利用系统处于平衡态的性质来探讨过程的规律，我们引进准静态过程的概念。假如在过程进行中的任一时刻系统的状态发生的实际过程特别缓慢地进行时，各时刻的状态也就特别接近平衡态，过程就成了准静态过程。因此，准静态过程就是实际过程特别缓慢进行时的极限状况对于肯定质量的气体，其准静态过程可用pV图、pT图、vT图上的一条曲线来表示。留意，只有准静态过程才能这样表示。2、功在热力学中，一般不考虑整体的机械运动。热力学系统状态的改变，总是通过做功或热传递或两者兼施并用而完成的。在力学中，功定义为力与位移这两个矢量的标积。在热力学中，功的概念要广泛得多，除机械功外，主要的有：流体体积改变所作的功；表面张力的功；电流的功。(1)机械功有些热力学问题中，应考虑流体的重力做功。如图2-1-1所示，PS始终立的高2h的封闭圆筒，被一水平隔板C分成体积皆为V的两部分。其中都充有气体，A的密度A较小，B的密度B较大。现将隔板抽走，使A、B气体匀称混合后，重力对气体做的总功为E2E1WE2E1Qx图2-1-中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律WAVghh1BVg(AB)Vgh222(2)流体体积改变所做的功我们以气体膨胀为例。设有一气缸，其中气体的压强为P，活塞的面积S(图2-1-2)。当活塞缓慢移动一微小距离x时，在这一微小的改变过程中，认为压强P到处匀称而且不变，因此是个准静态过程。气体对外界所作的元功WpSxpV，外界(活塞)对气体做功BAWWpV，当气体膨胀时V0，外界对气体做功W0；气体压缩时V0，外界对气体做功W0。图2-1-3如图2-1-3所示的A、B是两个管状容器，除了管较粗的部分凹凸不同之外，其他一切全同。将两容器抽成真空，P再同时分别插入两个水银池中，水银沿管上升。大气压强皆AC为P，进入管中水银体积皆为V，所以大气对两池中水银所B做功相等，但由于克服重力做功A小于B，所以A管中水D银内能增加较多，其温度应略高。准静态过程可用p-V图上一条曲线来表示，功值W为VOp-V图中过程曲线下的面积，当气体被压缩时W0。反之图2-1-4W0。如图2-1-4所示的由A态到B态的三种过程，气体都对外做功，由过程曲线下的面积大小可知：ACB过程对外功最大，AB次之，ADB的功最小。由此可知，在给定系统的初BA态和终态，并不能确定功的数值。功是一个过程量，只有当系统的状态发生改变经验一个过程，才可能有功；经验不同的过程，F功的数值一般而言是不同的。DC(3)表面张力的功液面因存在表面张力而有收缩趋势，要加大液面就得作功。图2-1-5设想一沾有液膜的铁丝框ABCD(图2-1-5)。长为2l的力作用在BC边上。要使BC移动距离x，则外力F作的功为W=Fx=2lx=S。式中为表面张力系数，指表面上单位长度直线两侧液面的相互拉力，S指BC移动中液膜两个表面面积的总改变。外力克服表面张力的功转变为液膜的表面能。由此可见，作功是系统与外界相互作用的一种方式，也是两者的能量相互交换的一种方式。这种能量交换的方式是通过宏观的有规则运动来完成的。我们把机械功、电磁功等统称为宏观功。213、热力学第肯定律当系统与外界间的相互作用既有做功又有热传递两种方式时，设系统在初态的内能E1，经验一过程变为末态的内能E2，令EE2E1。在这一过程中系统从外界汲取的热量为Q，外界对系统做功为W，则E=W+Q。式中各量是代数量，有正负之分。系中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律统吸热Q0，系统放热Q0；外界做功W0，系统做功W0；内能增加E0，内能削减E0。热力学第肯定律是普遍的能量转化和守恒定律在热现象中的详细表现。214、热量当一个热力学系统与温度较高的外界热接触时，热力学系统的温度会上升，其内能增加，状态发生了改变。在这个状态改变的过程中，是外界把一部分内能传递给了该系统，我们就说系统从外界汲取了热量。假如系统与外界没有通过功来交换能量，系统从外界汲取了多少热量，它的内能就增加多少。热量是过程量。做功和传递热量都可以使系统的内能发生改变，但它们本质上是有区分的，做功是通过物体的宏观位移来完成的，是通过有规则的运动与系统内分子无规则运动之间的转换，从而使系统的内能有所变更；传递热量是通过分子之间的相互作用来完成的，是系统外物体分子无规则运动与系统内分子无规则运动之间的传递，从而使系统的内能有所变更。为了区分起见，我们把热量传递叫做微观功。215、气体的自由膨胀气体向真空的膨胀过程称为气体的自由膨胀。气体自由膨胀时，没有外界阻力，所以外界不对气体做功W=0；由于过程进行很快，气体来不及与外界交换热量，可看成是绝热过程Q=0；依据热力学第肯定律可知，气体绝热自由膨胀后其内能不变，即E=0。假如是志向气体自由膨胀，其内能不变，气体温度也不会改变，即T=0；假如是离子气体自由膨胀，虽内能不变，但分子的平均斥力势能会随着体积的增大而减小，分子的平均平动动能会增加，从而气体温度会上升，即T0；假如是存在分子引力的气体自由膨胀后，其内能不变，但平均分子引力势能会增大，分子平均平动动能会减小，气体温度会降低，即T0。例1、绝热容器A经一阀门与另一容积比A的容积大得多的绝热容器B相连。起先时阀门关闭，两容器中盛有同种志向气体，温度均为30，B中气体的压强是A中的两倍。现将阀门缓慢打开，直至压强相等时关闭。问此时容器A中气体的温度为多少？假设在打开到关闭阀门的过程中处在A中的气体与处在B中的气体之间无热交换。已知每摩尔该气体的内能为E=2.5RT。分析：因为B容器的容积远大于A的容积，所以在题述的过程中，B中气体的压强和温度均视为不变。B容器内部分气体进入A容器，依据题设，A容器内气体是个绝热过程。外界(B容器的剩余气体)对A气体做功等于其内能的增量，从而求出A气体的最终温度。解：设气体的摩尔质量为M，A容器的体积V，打开阀门前，气体质量为m，压强为p，温度为T。打开阀门又关闭后，A中气体压强为2p，温度为T，质量为m，则有""mmRT2pVRTMM，MpV21mmm()RTT，设这些气体处在B容器中时所占进入A气体质量pV中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律mT1RT()V2MpT2。为把这些气体压入A容器，B容器中其他气体对这体积为2TW2PVpV(1)T些气体做的功为。A中气体内能的改变m5RE(TT)M2。依据热力学第肯定律有WE2TTpV(1)5pV(1)TTT353KV例2、一根长为76cm的玻璃管，上端封闭，插入水银中。水银充溢管子的一部分。封闭体积内有空气1.010moI，如图2-1-6所示，大气压为11C20.5JmoIKV76cmHg。空气的摩尔定容热容量，当玻376cm璃管温度降低10时，求封闭管内空气损失的热量。分析：取封闭在管内的空气为探讨对象，为求出空气在降温过图2-1-6程中的放热，关键是确定空气在降温过程中遵循的过程方程。由于管内空气压强p等于大气压强与管内水银柱压强之差，因管长刚好76cm，故P与空气柱高度成正比，即封闭气体的压强与其体积成正比。随着温度降低，管内水银柱上升，空气的压强与体积均减小，但仍保持正比关系。解：设在降温过程中管内封闭空气柱的高度为h，水银柱高度为h，则hh76cm。管内封闭空气的压强为pP0ghgh式中为水银密度，上式表明，在降温过程中，空气的压强p与空气柱高度h成正比，因管粗细匀称，故p与空气体积V成正比，即pV这就是管内封闭空气在降温过程中所遵循的过程方程。空气在此过程中的摩尔热容量CCV1R2。Q放Q吸nCT1103(20.58.31)(10)20.247J本题也可干脆由热力学第肯定律求解，关键要求得空气膨胀做功。由题给数据，可分析得空气对水银柱做功是线性力做功的情形。2.2热力学第肯定律对志向气体的应用221、等容过程中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律P气体等容改变时，有T恒量，而且外界对气体做功WpV0。依据热力学第肯定律有E=Q。在等容过程中，气体汲取的热量全部用于增加内能，温度上升；反之，气体放出的热量是以减小内能为代价的，温度降低。iVp2QEiCV()vRTT2。式中QEnCVT221、等压过程VT气体在等压过程中，有恒量，如容器中的活塞在大气环境中无摩擦地自由移动。依据热力学第肯定律可知：气体等压膨胀时，从外界汲取的热量Q，一部分用来增加内能，温度上升，另一部分用于对外作功；气体等压压缩时，外界对气体做的功和气体温度降低所削减的内能，都转化为向外放出的热量。且有WpVnRTQnCpTipV2CCCvR。该式表明：1mol定压摩尔热容量p与定容摩尔热容量CV的关系有pEnCvT志向气体等压上升1K比等容上升1k要多吸热8.31J，这是因为1mol志向气体等压膨胀温度上升1K时要对外做功8.31J的原因。223、等温过程气体在等温过程中，有pV=恒量。例如，气体在恒温装置内或者与大热源想接触时所发生的改变。志向气体的内能只与温度有关，所以志向气体在等温过程中内能不变，即E=0，因此有Q=-W。即气体作等温膨胀，压强减小，汲取的热量完全用来对外界做功；气体作等温压缩，压强增大，外界的对气体所做的功全部转化为对外放出的热量。224、绝热过程气体始终不与外界交换热量的过程称之为绝热过程，即Q=0。例如用隔热良好的材料把容器包起来，或者由于过程进行得很快来不及和外界发生热交换，这些都可视作绝热过程。pV志向气体发生绝热改变时，p、V、T三量会同时发生改变，仍遵循T恒量。依据热力学第肯定律，因Q=0，有WEnCvTi(p2V2p1V1)2这表明气体被绝热压缩时，外界所作的功全部用来增加气体内能，体积变小、温度中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律上升、压强增大；气体绝热膨胀时，气体对外做功是以减小内能为代价的，此时体积变大、温度降低、压强减小。气体绝热膨胀降温是液化气体获得低温的重要方法。例：0.020kg的氦气温度由17上升到27。若在升温过程中，体积保持不变，压强保持不变；不与外界交换热量。试分别求出气体内能的增量，汲取的热量，外界对气体做的功。气体的内能是个状态量，且仅是温度的函数。在上述三个过程中气体内能的增量是相同的且均为：EnCvT51.58.3110623J等容过程中W0，QE623J在等压过程中QnCPTn(CVR)T52.58.31101.039103JWEQ416J在绝热过程中Q0，WE623J11mol温度为27的氦气，以100ms的定向速度注入体积为15L的真空容器中，容器四周绝热。求平衡后的气体压强。平衡后的气体压强包括两部分：其一是温度27，体积15L的2mol氦气的压强其二是定向运动转向为热运动使气体温度上升T所导致的附加压强p。即有p0；pp0pnRRTT0nVV氦气定向运动的动能完全转化为气体内能的增量：123mvnRT22RT0v2pnM535(3.3101.710)P3.310PaV3Va225、其他过程志向气体的其他过程，可以敏捷地运用下列关系处理问题。气态方程：pVnRT热力学第肯定律：EWQnCVT功：W=±(-V图中过程曲线下面积)过程方程：由过程曲线的几何关系找出过程的PV关系式。若某志向气体经验V-T图中的双曲线过程，其过程方程为：2pVCVT=C或者226、绝热过程的方程绝热过程的状态方程是P1V1uPV2u其中uCp/Cv中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律227、循环过程系统由某一状态动身，经验一系列过程又回到原来状态的过程，称为循环过程。热机循环过程在P-V图上是一根顺时针绕向的闭合曲线PB(如图2-2-1)。系统经过循环过程回到原来状态，因此E=0。由图可见，在ABC过程中，系统对外界作正功，在CDA过程中，外界对系统作正功。在热机循环中，系统对外界所作的总功：CDOMNVW(P-V图中循环曲线所包围的面积)而且由热力学第肯定律可知：在整个循环中系统绕从外界汲取的热量总和Q1，必定大于放出的热量总和Q2，而且图2-2-1Q1Q2W热机效率表示汲取来的热量有多少转化为有用的功，是热机性能的重要标记之一，效率的定义为QW12Q1Q11例1一台四冲程内燃机的压缩比r=9.5，热机抽出的空气和气体燃料的温度为27，在larm=10KPa压强下的体积为V0，如图2-2-2所示，从12是绝热压缩过程；23混合气体燃爆，压强加倍；从34活塞外推，气35032041V00rV0体绝热膨胀至体积9.5V0；这是排气阀门打开，压图2-2-2强回到初始值larm(压缩比是气缸最大与最小体积比，是比热容比)。(1)确定状态1、2、3、4的压强和温度；(2)求此循环的热效率。分析：本题为实际热机的等容加热循环奥托循环。其热效率取决于压缩比。r1解：对于绝热过程，有pV恒量，结合状态方程，有TV恒量。(1)状态1，p11atm，T1300KT2V01T1(rV0)1得T23002.461738.3K，p223.38atm在状态3，p32p246.76atm，T32T21476.6K1T(V)T3V040用绝热过程计算状态4，由得T4600K,p42atm。1V(2)热效率公式中商的分母是23过程中的吸热，这热量是在这一过程中燃烧燃料所获得的。因为在这一过程中体积不变，不做功，所以汲取的热量等于气体内能的增加，中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律即CVm(T3T2)，转化为功的有用能量是23过程吸热与41过程放热之差：CVm(T3T1)CVm(T4T1)热效率为：CVm(T1T3T2T4)TT141CVm(T3T2)T3T21111TVTVTVTV44331122绝热过程有：,因为V4V1,V2V3T4T3TT1V111(2)1()1r1T2,而T2V1r故T1T2,11r因此。热效率只依靠于压缩比，=59.34%，实际效率只是上述结果的一半稍大些，因为大量的热量耗散了，没有参加循环。2-3热力学其次定律231、卡诺循环物质系统经验一系列的改变过程又回到初始状态，这样的周而复始的改变过程为循环过程，简称循环。在P-V图上，物质系统的循环过程用一个闭合的曲线表示。经验一个循环，回到初始状态时，内能不变。利用物质系统(称为工作物)持续不断地把热转换为功的装置叫做热机。在循环过程中，使工作物从膨胀作功以后的状态，再回到初始状态，周而复始进行下去，并且必而使工作物在返回初始状态的过程中，外界压缩工作物所作的功少于工作物在膨胀时对外所做的功，这样才能使工作物对外做功。获得低温装置的致冷机也是利用工作物的p循环过程来工作的，不过它的运行方向与热机中ap1工作物的循环过程相反。卡诺循环是在两个温度恒定的热源之间工作的循环过程。我们来探讨由平衡过程组成的卡诺bp2T1p4循环，工作物与温度为T1的高温热源接触是等温dcpT23膨胀过程。同样，与温度为T2的低温热源接触而0放热是等温压缩过程。因为工作物只与两个热源V1V4V2V3V交换能量，所以当工作物脱离两热源时所进行的图2-3-1过程，必定是绝热的平衡过程。如图2-3-1所示，在志向气体卡诺循环的P-V图上，曲线ab和cd表示温度为T1和T2的两条等温线，曲线bc和da是两条绝热线。我们先探讨以状态a为始点，沿闭合曲线abcda所作的循环过程。中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律在abc的膨胀过程中，气体对外做功W1是曲线abc下面的面积，在cda的压缩过程中，外界对气体做功W2是曲线cda下面的面积。气体对外所做的净功W(W1W2)就是闭合曲线abcda所围面积，气体在等温膨胀过程ab中，从高温热源吸热Q1nRTInV2V1，气体在等温压缩过程cd中，向低温热源放热Q2nRT2InV3V4。应用绝热方程T1V2r1T2V3r1和T1V1r1V2V3r1T2V4得V1V4所以Q2nRT2InV3VnRT2In2V4V1Q1Q2T1T2卡诺热机的效率TWQ1Q212Q1Q1T1我们再探讨志向气体以状态a为始点，沿闭合曲线adcba所分的循环过程。明显，气体将从低温热源吸取热量Q2，又接受外界对气体所作的功W，向高温热源传热Q1WQ2。由于循环从低温热源吸热，可导致低热源的温度降得更快，这就是致冷机可以致冷的原理。致冷机的功效常用从低温热源中吸热Q2和所消耗的外功W的比值来量度，称为致冷系数，即有一卡诺致冷机，从温度为-10的冷藏室吸取热量，而向温度为20的物体放出热量。设该致冷机所耗功率为15kW，问每分钟从冷藏室吸取的热量是多少？Q2Q2T2WQ1Q2，对卡诺致冷机而言，T1T2。T2263T1T230。每分钟作功令T1293K，T2263K，则6W15103609105J，所以每分钟从冷藏室中吸热Q2W7.8910J。232、热力学其次定律表述1：不行能制成一种循环动作的热机，只从一个热源吸取热量，使之全部变为有用的功，而其他物体不发生任何改变。表述2：热量不行能自动地从低温物体转向高温物体。在表述1中，我们要特殊留意“循环动作”几个字，假如工作物进行的不是循环过程，如气体作等温膨胀，那么气体只使一个热源冷却作功而不放出热量便是可能的。该中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律叙述反映了热功转换的一种特别规律，并且表述1与表述2具有等价性。我们用反证法来证明两者的等价性。假设表述1不成立，亦即允许有一循环Ep可以从高温热源取得热量Q1，并全部转化为功W。这样我们再利用一个逆卡诺循环口接受E所作功W(=Q1)，使它从低温热源T2取得热量Q2，输出热量Q1Q2给高温热源。现在把这两个循环总的看成一部复合致冷机，其总的结果是，外界没有对他做功而它却把热量Q2从低温热源传给了高温热源。这就说明，假如表述1不图2-3-2成立，则表述2也不成立。反之，也可以证明假如表述2不成立，则表述1也必定不成立。试证明在P-V图上两条绝热线不能相交。假定两条绝热线与在P-V图上相交于一点A，如图2-3-2所示。现在，在图上再画一等温线，使它与两条绝热线组成一个循环。这个循环只有一个单热源，它把汲取的热量全部转变为功，即=1，并使四周没有改变。明显，这是违反热力学其次定律的，因此两条绝热线不能相交。233、卡诺定理设有一过程，使物体从状态A变到状态B。对它来说，假如存在另一过程，它不仅使物体进行反向改变，从状态B回复到状态A，而且当物体回复到状态A时，四周一切也都各自回复到原状，则从状态A进行到状态B的过程是个可逆过程。反之，如对于某一过程，不论经过怎样困难曲折的方法都不能使物体和外界复原到原来状态而不引起其他改变，则此过程就是不行逆过程。气体快速膨胀是不行逆过程。气缸中气体快速膨胀时，活塞旁边气体的压强小于气体内部的压强。设气体内部的压强为P，气体快速膨胀微小体积V，则气体所作的功W，小于pV。然后，将气体压回原来体积，活塞旁边气体的压强不能小于气体内部的压强，外界所作的功W2不能小于pV。因此，快速膨胀后，我们虽然可以将气体压缩，使它回到原来状态，但外界多作功W2W1；功将增加气体的内能，而后以热量形式释放。依据热力学其次定律，我们不能通过循环过程再将这部分热量全部变为功；所以气体快速膨胀的过程是不行逆过程。只有当气体膨胀特别缓慢，活塞旁边的压强特别接近于气体内部的压强p时，气体膨胀微小体积V所作的功恰好等于pV，那么我们才能特别缓慢地对气体作功pV，将气体压回原来体积。所以，只有特别缓慢的亦即平衡的膨胀过程，才是可逆的膨胀过程。同理，只有特别缓慢的亦即平衡的压缩过程，才是可逆的压缩过程。在热力学中，过程的可逆与否和系统所经验的中间状态是否平衡亲密相关。实际的一切过程都是不行逆过程。卡诺循环中每个过程都是平衡过程，所以卡诺循环是志向的可逆循环卡诺定理指出：(1)在同样高温(温度为T1)和低温(温度为T2)之间工作的一切可逆机，不论用什么工作物，V中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律(1效率都等于于可逆机，即T2)T1。(2)在同样凹凸温度热源之间工作的一切不行逆机的效率，不行能高1T2T1。下面我们赐予证明。设高温热源T1，低温热源T2，一卡诺志向可逆机E与另一可逆机E，在此两热源之间工作，设法调整使两热机可作相等的功W。现使两机结合，由可逆机E从高温热源吸WQ1。可逆机E所作功W恰好供应给QQQ1W，其效率热1向低温热源放热2卡诺机E，而使E逆向进行，从低温热源吸热Q2Q1W，向高温热源放热Q1，其效WQ1。我们用反证法，先设。由此得Q1Q1，即Q2Q2。当两机一率为起运行时，视他们为一部复合机，结果成为外界没有对这复合机作功，而复合机却能将热量Q2Q2Q1Q1从低温热源送至高温热源，违反了热力学其次定律。所以不行能。反之，使卡诺机E正向运行，而使可逆机E逆行运行，则又可证明为不行能，即只有=才成立，也就是说在相同的T1和T2两温度的凹凸温热源间工作的一T2T1。切可逆机，其效率均为假如用一台不行逆机E来代替上面所说的E。按同样方法可以证明为不行能，即只有。由于E是不行逆机，因此无法证明。所以结论是，1即在相同T1和T2的两温度的凹凸温热源间工作的不行逆机，它的效率不行能大于可逆机的效率。234、热力学其次定律的统计意义对于热量传递，我们知道，高温物体分子的平均动能比低温物体分子的平均动能要大，两物体相接触时，能量从高温物体传到低温物体的概率明显比反向传递的概率大得多。对于热功转换，功转化为热是在外力作用下宏观物体的有规则定向运动转变为分子无规则运动的过程，这种转换的概率大，反之，热转化为功则是分子的无规则运动转变为宏观物体的有规则运动的过程，这种转化的概率小。所以，热力学其次定律在本质上是一条统计性的规律。一般说来，一个不受外界影响的封闭系统，其内部发生的过程，总是由概率小的状态向概率大的状态进行，由包含微观状态数目少的宏观状态向包含微观状态数目多的宏观状态进行，这是热力学其次定律统计意义之所在。例1、某空调器按可逆卡诺循环运转，其中的作功装置连续工作时所供应的功率P0。中学物理竞赛热学教程其次讲热力学第肯定律(1)夏天室外温度恒为T1，启动空调器连续工作，最终可将室温降至恒定的T2。室外通过热传导在单位时间内向室内传输的热量正比于(T1T2)(牛顿冷切定律)，比例系数A。试用T1，P0和A来表示T2(2)当室外温度为30时，若这台空调只有30%的时间处于工作状态，室温可维持在20。试问室外温度最高为多少时，用此空调器仍可使室温维持在20。(3)冬天，可将空调器吸热、放热反向。试问室外温度最低为多少时，用此空调器可使室温维持在20。分析：夏天，空调机为制冷机，作逆向卡诺循环，从室内吸热，向室外放热，对工作物质作功。为保持室温恒定，空调器从室内吸热等于室外向室内通过热传导传输的热量。冬天刚好相反，空调器为热机，作顺向卡诺循环，从室外吸热，向室内放热。为保持室温恒定，空调器向室内的放热应等于室内向室外通过热传导传输的热量。解：(1)夏天，空调器为制冷机，单位时间从室内吸热Q2，向室外放热Q1，空调器Q1Q2T2Q2PT2，T1T2。的平均功率为P，则Q1Q2P。对可逆卡诺循环，则有T1通过热传导传热QA(T1T2)，由QQ2得PT2A4PT11PPT2T1()22AAAT1T2P024P0T11P0()2AAAPP0，因空调器连续工作，式中P0.3P0，T1303K，而所求的是PP0时对应的T1值，记为(2)T1293K，T2T1T1max，则选校网高考频道专业大全历年分数线上万张高校图片高校视频院校库0.3P0T2AP0T1maxT2T2ATT0.3(TT)311.26K38.26C。1max212解得T1T2PQQ(3)冬天，空调器为热机，单位时间从室外吸热1，向室内放热2，空调器连续工作，功率为0，有Q1Q2Q2Q1P0，T1T2，由热平衡方程得：T2A(T2T1)P0T2T1PT1T20T2T2(T1maxT2)2T2T1max274.74KA=1.74C若空调器连续工作，则当冬天室外温度最低为1.74，仍可使室内维持在20。选校网高考频道专业大全历年分数线上万张高校图片高校视频院校库(按ctrl点击打开)选校网专业大全历年分数线上万张高校图片高校视频院校库友情提示：本文中关于中学物理热学学问要点复习给出的范例仅供您参考拓展思维运用，中学物理热学学问要点复习：该篇文章建议您自主创作。 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