高二物理选修31知识点.docx

第一章 恒定电流一, 电源和电流1, 电流产生的条件：（1） 导体内有大量自由电荷金属导体自由电子；电解质溶液正负离子；导电气体正负离子和电子（2） 导体两端存在电势差电压3 导体中存在持续电流的条件：是保持导体两端的电势差。2电流的方向电流可以由正电荷的定向移动形成，也可以是负电荷的定向移动形成，也可以是由正负电荷同时定向移动形成。习惯上规定：正电荷定向移动的方向为电流的方向。说明：1负电荷沿某一方向运动和等量的正电荷沿相反方向运动产生的效果一样。金属导体中电流的方向及自由电子定向移动方向相反。 2电流有方向但电流强度不是矢量。 3方向不随时间而变更的电流叫直流；方向和强度都不随时间变更的电流叫做恒定电流。通常所说的直流常常指的是恒定电流。二, 电动势1电源1电源是通过非静电力做功把其他形式的能转化为电势能的装置。2非静电力在电源中所起的作用：是把正电荷由负极搬运到正极，同时在该过程中非静电力做功，将其他形式的能转化为电势能。 【留意】在不同的电源中，是不同形式的能量转化为电能。 2电动势1定义：在电源内部，非静电力所做的功W及被移送的电荷q的比值叫电源的电动势。2定义式：E=W/q3物理意义：表示电源把其它形式的能非静电力做功转化为电能的本事大小。电动势越大，电路中每通过1C电量时，电源将其它形式的能转化成电能的数值就越多。【留意】： 电动势的大小由电源中非静电力的特性电源本身确定，跟电源的体积, 外电路无关。电动势在数值上等于电源没有接入电路时，电源两极间的电压。电动势在数值上等于非静电力把1C电量的正电荷在电源内从负极移送到正极所做的功。3电源池的几个重要参数电动势：它取决于电池的正负极材料及电解液的化学性质，及电池的大小无关。内阻r:电源内部的电阻。容量：电池放电时能输出的总电荷量。其单位是：A·h，mA·h.【留意】：对同一种电池来说，体积越大，容量越大，内阻越小。三, 欧姆定律1, 导体的电阻定义：导体两端电压及通过导体电流的比值，叫做这段导体的电阻。公式：R=U/I定义式说明：A, 对于给定导体，R肯定，不存在R及U成正比，及I成反比的关系，R只跟导体本身的性质有关B, 这个式子定义给出了测量电阻的方法伏安法。C, 电阻反映导体对电流的阻碍作用2, 欧姆定律定律内容：导体中电流强度跟它两端电压成正比，跟它的电阻成反比。公式：I=U/R 适应范围：一是局部电路，二是金属导体, 电解质溶液3, 导体的伏安特性曲线1伏安特性曲线：用纵坐标表示电流I，横坐标表示电压U，这样画出的I-U图象叫做导体的伏安特性曲线。2线性元件和非线性元件线性元件：伏安特性曲线是通过原点的直线的电学元件。非线性元件：伏安特性曲线是曲线，即电流及电压不成正比的电学元件4, 导体中的电流及导体两端电压的关系1对同一导体，导体中的电流跟它两端的电压成正比。 2在一样电压下，U/I大的导体中电流小，U/I小的导体中电流大。所以U/I反映了导体阻碍电流的性质，叫做电阻R 3在一样电压下，对电阻不同的导体，导体的电流跟它的电阻成反比。四, 串联电路和并联电路1, 串联电路电路中各处的电流强度相等。I=I1=I2=I3=电路两端的总电压等于各局部电路两端电压之和U=U1+U2+U3+串联电路的总电阻，等于各个电阻之和。R=R1+R2+R3+电压安排：U1/R1=U2/R2 U1/R1=U/Rn个一样电池E, r串联：En = nE rn = nr串联电路的功率安排：P=I2RP1/R1=P2/R2=P3/R3=Pn/Rn2, 并联电路 并联电路中各支路两端的电压相等。U=U1=U2=U3= 电路中的总电流强度等于各支路电流强度之和。I=I1+I2+I3+ 并联电路总电阻的倒数，等于各个电阻的倒数之和。 1/R=1/R1+1/R2+1/R3+ 对两个电阻并联有：R=R1R2/R1+R2 电流安排：I1/I2=R1/R2 I1/I=R1/Rn个一样电池E, r并联：En = E rn =r/n并联电路的功率安排：P1R1=P2R2=P3R3=PnRn=U23, 几点考前须知： 几个一样的电阻并联，总电阻为一个电阻的几分之一； 假设不同的电阻并联，总电阻小于其中最小的电阻； 假设某一支路的电阻增大，那么总电阻也随之增大； 假设并联的支路增多时，总电阻将减小； 当一个大电阻及一个小电阻并联时，总电阻接近小电阻。4, 分压作用和电压表:说明: 假如给电流表串联一个分压电阻,分担一局部电压,就可以用来测量较大的电压了.加了分压电阻并在刻度板上标出电压值,就把电流表改装成了电压表.电压表的量程越大，串联的电阻R越大。因为电流肯定。5, 分流作用和电流表(安培表):说明: 并联电阻可以分担一局部电流,并联电阻的这种作用叫做分流作用,作这种用途的电阻又叫做分流电阻.为了使电流表能够测量几个安培甚至更大的电流,可能给它并联个分流电阻,分掉一局部电流,这样在测量大电流时,通过电流表的电流也不致超过满偏电流Ig.电流表的量程越大，并联的电阻越小。因为电压肯定。 EMBED PBrush 五, 焦耳定律1, 电功定义：电路中电场力对定向移动的电荷所做的功，简称电功，通常也说成是电流的功。用W表示。实质：是能量守恒定律在电路中的表达。即电流做功的过程就是电能转化为其他形式能的过程，在转化过程中，能量守恒，即有多少电能削减，就有多少其他形式的能增加。【留意】功是能量转化的量度，电流做了多少功，就有多少电能削减而转化为其他形式的能，即电功等于电路中电能的削减，这是电路中能量转化及守恒的关键表达式：W = Iut 【说明】：表达式的物理意义：电流在一段电路上的功，跟这段电路两端电压, 电路中电流强度和通电时间成正比。适用条件：I, U不随时间变更恒定电流2, 电功率定义：单位时间内电流所做的功表达式：P=W/t=UI对任何电路都适用上式说明：电流在一段电路上做功的功率P，和等于电流I跟这段电路两端电压U的乘积。额定功率和实际功率额定功率：用电器正常工作时所需电压叫额定电压，在这个电压下消耗的功率称额定功率。实际功率：用电器在实际电压下的功率。实际功率P实=IU，U, I分别为用电器两端实际电压和通过用电器的实际电流。3, 焦耳定律：电流通过导体产生的热量，跟电流的二次方，导体的电阻和通电时间成正比公式：Q=I2Rt说明：a.(1)式说明电流通过导体时要发热,焦耳定律就是探讨电流热效应定量规律的。b.(1)式中各量的单位.4, 电功和电热的关系: 设问: 电流通过电路时要做功,同时,一般电路都是有电阻的,因此电流通过电路时也要生热.那么,电流做的功跟它产生的热之间,又有什么关系呢1, 纯电阻电路.如下图,电阻R,电路两端电压U,通过的电流强度I.电功即电流所做的功: W=UIt.电热即电流通过电阻所产生的热量: Q=I2Rt由局部电路欧姆定律: U=IR W=UIt=I2Rt=Q电功表达式: W=UIt=I2Rt=(U2/R)/t电功率的表达式: P=UI=I2R=U2/R2非纯电阻电路.如下图,电灯L和电动机M的串联电路中,电能各转化成什么能电流通过电灯L时,电能转化为内能再转化为光能.电流通过电动机时,电能转化为机械能和内能.电流通过电动机M时电功即电流所做的功(电动消耗的电能): W=UIt电热即电流通过电动机电阻时所产生的热量: Q=I2RtW(=UIt)=机械能+Q(=I2Rt)说明: 在包含有电动机,电解槽等非纯电阻电路中,电功仍等于UIt,电热仍等于I2Rt.但电功不再等于电热而是大于电热了. UItI2Rt 电功表达式: W=UItQ=I2Rt电功率表达式: P=UII2R发热功率表达式: P=I2RUI5, 应用欧姆定律须留意对应性。1选定探讨对象电阻R后，I必需是通过这只电阻R的电流，U必需是这只电阻R两端的电压。该公式只能干脆用于纯电阻电路，不能干脆用于含有电动机, 电解槽等用电器的电路。2公式选取的敏捷性。计算电流，除了用外，还常常用并联电路总电流和分电流的关系：I=I1+I2计算电压，除了用U=IR外，还常常用串联电路总电压和分电压的关系：U=U1+U2计算电功率，无论串联, 并联还是混联，总功率都等于各电阻功率之和：P=P1+P2对纯电阻，电功率的计算有多种方法：P=UI=I 2R= 以上公式I=I1+I2, U=U1+U2和P=P1+P2既可用于纯电阻电路，也可用于非纯电阻电路。既可以用于恒定电流，也可以用于交变电流。六, 电阻定律1, 电阻定律R=L/S2, 电阻率是反映材料导电性能的物理量.材料的电阻率随温度的变更而变更；某些材料的电阻率会随温度的上升而变大如金属材料；某些材料的电阻率会随温度的上升而减小如半导体材料, 绝缘体等；而某些材料的电阻率随温度变更微小如康铜合金材料3, 式中是比例常数，它及导体的材料有关，是一个反映材料导电性能的物理量，称为材料的电阻率。1电阻率是反映材料导电性能的物理量。2单位：欧·米·m4, 纯金属的电阻率小,合金的电阻率较大,橡胶的电阻率最大电阻率小用作导电材料,电阻率大的用作绝缘材料.变更电阻可以通过变更导体的长度，变更导体横截面积或是更换导体材料等途径。5, 材料的电阻率跟温度有关系：各种材料的电阻率都随温度而变更.a,金属的电阻率随温度的上升而增大,用这一特点可制成电阻温度计(金属铂).b,康铜,锰铜等合金的电阻率随温度变更很小,故常用来制成标准电阻.c,当温度降低到肯定零度旁边时,某些材料的电阻率突然减小到零,这种现象叫做超导现象,处于这种状态的物体叫做超导体七, 闭合电路的欧姆定律1闭合电路欧姆定律 =U+U，I=或=IR+Ir，都称为闭合电路欧姆定律。式中：假设电源是几个电池组成的电池组，应为整个电池组的总电动势，r为总内阻，R为外电路总电阻，I为电路总电流强度。应留意：=U+U和=IR+Ir，两式表示电源使电势上升等于内外电路上的电势着陆总和，理解为电源消耗其它形式能使电荷电势上升。IR, Ir理解为在内外电路上电势着陆。也称为电压降2探讨路端电压，电路总电流随外电路电阻变更而变更的规律依据：=U+U, U=Ir, I=，, r不变RI，U, U，当R时，I=0, U=, U=0也称为断路时RI，U, U，当R=0时，I=E/r短路电流强度U=0, U=3在闭合电路中的能量转化关系从功率角度探讨能量转化更有实际价值电源消耗功率有时也称为电路消耗总功率：P总=I外电路消耗功率有时也称为电源输出功率：P出=UI内电路消耗功率肯定是发热功率：P内=I2r I=UI+I2r4电源输出功率随外电路电阻变更关系, r为定值，R为自变量，P出为因变量。P出=UI=·R·=·R，探讨该函数极值可知，R=r时，输出功率有极大值；P出= ，电源输出功率及外阻关系图象如图2所示，Rr时，随R增大输出功率增大，R=r输出功率最大，Rr时，随R增大，输出功率减小。八, 多用电表1, 多用电表运用考前须知：1多用电表在运用前，肯定要视察指针是否指向电流的零刻度。假设有偏差，应调整机械零点；2合理选择电流, 电压挡的量程，使指针尽可能指在表盘中心旁边；3测电阻时，待测电阻要及别的元件断开，切不要用手接触表笔；4合理选择欧姆挡的量程，使指针尽可能指在表盘中心旁边；5换用欧姆档的量程时，肯定要重新调整欧姆零点；6要用欧姆档读数时，留意乘以选择开关所指的倍数；7试验完毕，将表笔从插孔中拔出，并将选择开关置于“OFF挡或沟通电压最高挡。长期不用，应将多用电表中的电池取出。2, 欧姆表测量电阻(1)欧姆表构造如下图，G是内阻为R, 满偏电流为Ig的微安表或毫安表R0是调零电阻，电池的电动势为E，内阻为r，黑表笔接电池正极，红表笔接电池负极(2)欧姆表原理 欧姆表是依据闭合电路欧姆定律制成的当红, 黑表笔 间接入待测电阻Rx时，此时通过G表的电流为I，那么：应当留意，欧姆表刻度是不匀称的九, 测电池的电动势和内阻1, 试验：测定电池的电动势和内阻目标：1驾驭试验电路, 试验原理及试验方法2学会用图象法处理试验数据 原理： 依据闭合电路欧姆定律的不同表达形式，可以采纳下面几种不同的方法测E和r (1)由E=U+Ir知，只要测出U, I的两组数据，就可以列出两个关于正, r的方程，从而解出E, r，电路图如下图 (2)由EIR+Ir知，测出I, R的两组数据，列出方程解出E, r，电路图如下图 (3)由正U+Ur/R,，测出U , R两组数据，列出关于E, r的两个方程，电路图如下图 (1) (2) (3) 数据处理 图象法：以I为横坐标，U为纵坐标建立直角坐标系 据试验数据描点假如发觉个别明显错误的数据，应当把它剔除用直尺画一条直线，使尽量多的点落在这条直线上，不在直线上的点能均分两侧，考前须知：(1)为了使电池的路端电压变更明显，电池宜选内阻大些的 (2) 因该试验中电压U的变更较小，为此可使纵坐标不从零开场，把坐标的比例放大，可减小试验误差此时图象及横轴交点不表示短路电流，计算内阻时，要在直线上任取两个相距较大的点，用rU/I计算出电池的内阻r2, 误差分析：用电流表和电压表测电源的电动势和内电阻时，电流表外接和内接两种状况下电动势的测量值及真实值, 电源内阻的测量值及真实值间的关系如何假设采纳上图电路时，可得：假设采纳下列图所示的电路可得：。十, 电池组1, 串联电池组：由于开路时路端电压等于电源电动势，故可用电压表测出串联电池组的电动势串n串联电池组的内电阻：由于电池是串联的，电池的内电阻也是串联的，故串联电池组的内电阻r串=nr故：串联电池组的电动势等于各个电池电动势之和，串联电池组的内电阻等于各个电池内电阻之和。说明：1串联电池组的电动势比单个电池的电动势高，当用电器的额定电压高于单个电池的电动势时，可以串联电池组供电。而用电器的额定电流必需小于单个电池允许通过的最大电流。2用几个一样电池组成串联电池组时，留意正确识别每个电池的正负极，不要把某些电池接反。2, 并联电池组：特点：设并联电池组是由n个电动势都是，内电阻都是r的电池组成的并联电池组的电动势： 并=并联电池组的内电阻：r并=r/n故：由n个电动势和内电阻都一样的电池连接成的并联电池组，它的电动势等于一个电池的电动势，它的内电阻等于一个电池的内电阻的n分之一。说明：1并联电池组允许通过的最大电流大于单个电池允许通过的最大电流。当用电器的额定电流比单个电池允许通过的最大电流大时，可以采纳并联电池组供电。十一, 电路动态分析解决这类问题的常见方法如下： 先搞清电路连接状况；弄清各电表测量哪段电路的哪个物理量；考察电路的变更(如滑动变阻器滑动, 开关断开闭合等)而引起的电路电阻如何变更；推断电路总电流I及电路路端电压U如何变更；再依据串并联电路的特点, 欧姆定律, 电功率等公式推断所求物理量的变更。第二章 电场根本学问点总结一电荷间的相互作用1电荷间有相互作用力，同种电荷相互排斥，异种电荷相互吸引，两电荷间的相互作用力大小相等，方向相反，作用在同始终线上。2库仑定律：在真空中两个点电荷间的作用力大小为F= kQ1Q2/r2×109N·m2/C2。二电场强度1定义式：E=F/q，该式适用于任何电场，E及F, q无关只取决于电场本身，E的方向规定为正点电荷受到电场力的方向。1场强及电场线的关系：电场线越密的地方表示场强越大，电场线上每点的切线方向表示该点的场强方向，电场线的方向及场强的大小无干脆关系。2场强的合成：场强是矢量，求合场强时应遵守矢量合成的平行四边形法那么。3电场力：F=qE，F及q, E都有关。2确定式1E=kQ/ r2，仅适用于在真空中点电荷Q形成的电场，E的大小及Q成正比，及r2成反比。2E=U/d，仅适用于匀强电场。三电势能1电场力做功的特点：电场力对移动电荷做功及路径无关，只及始末位的电势差有关，Wab=qUab2推断电势能变更的方法1依据电场力做功的正负来推断，不管正负电荷，电场力对电荷做正功，该电荷的电势能肯定削减；电场力对电荷做负功，该电荷的电势能肯定增加。2依据电势的定义式U=/q来确定。3利用W=q(Ua-Ub)来确定电势的上下。四静电平衡把金属导体放入电场中时，导体中的电荷重新分布，当感应电荷产生的附加电场E¢及原场强E0叠加后合场强E为零时，即E= E0 +E¢=0，金属中的自由电子停顿定向移动，导体处于静电平衡状态。孤立的带电导体和处于电场中的感应导体，处于静电平衡时，主要特点是：1导体内部的合场强到处为零即感应电荷的场强 及原场强 大小相等方向相反没有电场线。2整个导体是等势体，导体外表是等势面。3导体外部电场线及导体外表垂直。4孤立导体上净电荷分布在外外表。五电容1定义式：C=Q/U= Q/U，适用于任何电容器。2确定式；C=S/4kd，仅适用于平行板电容器。3对平行板电容器有关的C, Q, U, E的探讨问题有两种状况。对平行板电容器的探讨： , , , 电容器跟电源相连，U不变，q随C而变。dCqE, SCqE不变。, 充电后断开，q不变，U随C而变。dCU不变。, SCUE。六, 带有粒子的加速度：假设带电粒子仅受电场力且电场力做正功，其电势能削减功能增加。1初速度为零时2初速度不为零时上述公式适用于匀强和非匀强电场。2带电粒子的偏转：带电粒子仅受电场力作用为初速度v0垂直进入匀强电场，做类平势运动，此类问题一般都是分解为两个方向的分运动来处理。沿初速度方向做匀速运动：vx=v0，x=v0t沿电场方向做匀加速运动：vy=at，y=at2/2两个分运动的联系桥梁：时间t相等假设偏转电场的电压为U, 距离为d，那么带电粒子的加速度为a=qU/md，随意时刻的速度为侧移量。偏转角的正切为。3处理带电粒子运动问题的三条途径：1匀变速直线运动公式和牛顿运动定律2运动定理或能量守恒定律3运动定理和动量守恒定律4带电粒子所受重力是否可以忽视；1根本粒子：如电子, 质子, 粒子, 离子等，除有说明或明确的示意以外一般质量都可忽视不计。2带电颗粒：如液滴, 尘埃, 小球一般质量都不能忽视。七, 电场线及等势面的比拟：1, 电场线：用来形象描述电场的假想曲线，是由法拉第引入的。理解：, 起始于正电荷无穷远处，终止于负电荷无穷远处，不是闭合曲线，不相交。, 电场线上一点的切线方向为该点场强方向。, 电场线的疏密程度反映了场强的大小。, 匀强电场的电场线是平行等距的直线。, 沿电场线方向电势逐点降低，是电势最低最快的方向。, 电场线并非电荷运动的轨迹。2, 等势面：电势相等的点构成的面有以下特征； 在同一等势面上移动电荷电场力不做功。 等势面及电场力垂直。 电场中任何两个等势面不相交。 电场线由高等势面指向低等势面。 规定：相邻等势面间的电势差相差，所以等势面的疏密反映了场强的大小匀强点电荷电场等势面的特点 几种等势面的性质A, 等量同种电荷连线和中线上连线上：中点电势最小中线上：由中点到无穷远电势渐渐减小，无穷远电势为零。B, 等量异种电荷连线上和中线上连线上：由正电荷到负电荷电势渐渐减小。中线上：各点电势相等且都等于零。3, 电场力做功及电势能的关系：, 通过电场力做功说明：电场力做正功，电势能减小。电场力做负功，电势能增大。, 正电荷：顺着电场线移动时，电势能减小。 逆着电场线移动时，电势能增加。负电荷：顺着电场线移动时，电势能增加。 逆着电场线移动时，电势能减小。, 求电荷在电场中A, B两点具有的电势能上下将电荷由A点移到B点依据电场力做功状况推断，电场力做正功，电势能减小，电荷在A点电势能大于在B点的电势能，反之电场力做负功，电势能增加，电荷在B点的电势能小于在B点的电势能, 在正电荷产生的电场中正电荷在随意一点具有的电势能都为正，负电荷在任一点具有的电势能都为负。在负电荷产生的电场中正电荷在随意一点具有的电势能都为负，负电荷在随意一点具有的电势能都为正。(八), 电势及电势差的比拟：1电势差是电场中两点间的电势的差值， 2电场中某一点的电势的大小，及选取的参考点有关；电势差的大小，及选取的参考点无关。3电势和电势差都是标量，单位都是伏特，都有正负值；电势的正负表示该点比参考点的电势大或小；电势差的正负表示两点的电势的上下。第三章 磁场学问点一, 磁现象和磁场1, 磁场：磁场是存在于磁体, 运动电荷四周的一种物质它的根本特性是：对处于其中的磁体, 电流, 运动电荷有力的作用2, 磁现象的电本质：全部的磁现象都可归结为运动电荷之间通过磁场而发生的相互作用二, 磁感应强度1, 表示磁场强弱的物理量是矢量2, 大小：B=F/Il电流方向及磁感线垂直时的公式3, 方向：左手定那么：是磁感线的切线方向；是小磁针N极受力方向；是小磁针静止时N极的指向不是导线受力方向；不是正电荷受力方向；也不是电流方向 4, 单位：牛/安米，也叫特斯拉，国际单位制单位符号T5, 点定B定：就是说磁场中某一点定了，那么该处磁感应强度的大小及方向都是定值6, 匀强磁场的磁感应强度到处相等7, 磁场的叠加:空间某点假如同时存在两个以上电流或磁体激发的磁场,那么该点的磁感应强度是各电流或磁体在该点激发的磁场的磁感应强度的矢量和,满意矢量运算法那么.三, 几种常见的磁场一, 磁感线磁感线是徦想的，用来对磁场进展直观描述的曲线，它并不是客观存在的。磁感线是闭合曲线磁感线的疏密表示磁场的强弱，磁感线上某点的切线方向表示该点的磁场方向。任何两条磁感线都不会相交，也不能相切。5匀强磁场的磁感线平行且距离相等没有画出磁感线的地方不肯定没有磁场6安培定那么：姆指指向电流方向，四指指向磁场的方向留意这里的磁感线是一个个同心圆，每点磁场方向是在该点切线方向·7, *熟记常用的几种磁场的磁感线：二, 匀强磁场1, 磁感线的方向反映了磁感强度的方向，磁感线的疏密反映了磁感强度的大小。2, 磁感应强度的大小和方向到处一样的区域，叫匀强磁场。其磁感线平行且等距。例：长的通电螺线管内部的磁场, 两个靠得很近的异名磁极间的磁场都是匀强磁场。3, 如用B=F/(I·L)测定非匀强磁场的磁感应强度时，所取导线应足够短，以能反映该位置的磁场为匀强。三, 磁通量1磁通量：穿过某一面积磁力线条数，是标量2磁通密度B：垂直磁场方向穿过单位面积磁力线条数，即磁感应强度，是矢量3二者关系：B/S当B及面垂直时，BScos，Scos为面积垂直于B方向上的投影，是B及S法线的夹角四, 磁场对通电导线的作用力一, 安培力：1, 通电导线在磁场中受到的作用力叫做安培力说明:磁场对通电导线中定向移动的电荷有力的作用，磁场对这些定向移动电荷作用力的宏观表现即为安培力2, 安培力的计算公式：FBILsin是I及B的夹角；通电导线及磁场方向垂直时，即900，此时安培力有最大值；通电导线及磁场方向平行时，即00，此时安培力有最小值，F=0N;00B900时，安培力F介于0和最大值之间.3, 安培力公式的适用条件:I1I2公式FBIL一般适用于匀强磁场中IB的状况，对于非匀强磁场只是近似适用如对电流元，但对某些特别状况仍适用如下图，电流I1/I2,如I1在I2处磁场的磁感应强度为B，那么I1对I2的安培力FBI2L，方向向左，同理I2对I1，安培力向右，即同向电流相吸，异向电流相斥依据力的相互作用原理，假如是磁体对通电导体有力的作用，那么通电导体对磁体有反作用力两根通电导线间的磁场力也遵循牛顿第三定律(二, 左手定那么1.用左手定那么判定安培力方向的方法：伸开左手，使拇指跟其余的四指垂直且及手掌都在同一平面内，让磁感线垂直穿过手心，并使四指指向电流方向，这时手掌所在平面跟磁感线和导线所在平面垂直，大拇指所指的方向就是通电导线所受安培力的方向2.安培力F的方向既及磁场方向垂直，又及通电导线垂直,即F跟BI所在的面垂直但B及I的方向不肯定垂直3.安培力F, 磁感应强度B, 电流1三者的关系I,B的方向，可惟一确定F的方向；F, B的方向，且导线的位置确定时，可惟一确定I的方向；F,1的方向时，磁感应强度B的方向不能惟一确定4.由于B,I,F的方向关系常是在三维的立体空间，所以求解本局部问题时，应具有较好的空间想象力，要擅长把立体图画变成易于分析的平面图，即画成俯视图，剖视图，侧视图等(三), 安培力的性质和规律；1, 公式F=BIL中L为导线的有效长度，即导线两端点所连直线的长度，相应的电流方向沿L由始端流向末端如图示，甲中：，乙中：L/=d(直径2R半圆环且半径为R)2, 安培力的作用点为磁场中通电导体的几何中心；四, 分析在安培力作用下通电导体运动状况的一般步骤1, 画出通电导线所在处的磁感线方向及分布状况2, 用左手定那么确定各段通电导线所受安培力3, 据初速方向结合牛顿定律确定导体运动状况五, 磁场对运动电荷的作用力一, 洛仑兹力磁场对运动电荷的作用力1, 洛伦兹力的公式: f=qvB sin，是V, B之间的夹角.2, 当电荷速度方向及磁场方向垂直时，洛伦兹力的大小F=qvB3, 当v=0时，F=0，即磁场对静止的电荷无作用力，磁场只对运动电荷有作用力，这及电场对其中的静止电荷或运动电荷总有电场力的作用是不同的。4, 当电荷运动方向及磁场方向一样或相反，即及平行时，F=0。5, 当电荷运动方向及磁场方向夹角为时，洛伦兹力的大小F=qvBsin6, 只有运动电荷在磁场中才有可能受到洛伦兹力作用，静止电荷在磁场中受到的磁场对电荷的作用力肯定为0二, 洛伦兹力的方向1.洛伦兹力F的方向既垂直于磁场B的方向，又垂直于运动电荷的速度v的方向，即F总是垂直于B和v所在的平面2.运用左手定那么判定洛伦兹力方向时，伸出左手，让姆指跟四指垂直，且处于同一平面内，让磁感线穿过手心，四指指向正电荷运动方向当是负电荷时，四指指向及电荷运动方向相反那么姆指所指方向就是该电荷所受洛伦兹力的方向三, 洛伦兹力及安培力的关系1.洛伦兹力是单个运动电荷在磁场中受到的力，而安培力是导体中全部定向称动的自由电荷受到的洛伦兹力的宏观表现2.洛伦兹力肯定不做功，它不变更运动电荷的速度大小;但安培力却可以做功六, 带电粒子在匀强磁场中的运动1, 不计重力的带电粒子在匀强磁场中的运动可分三种状况：一是匀速直线运动；二是匀速圆周运动；三是螺旋运动2, 不计重力的带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动的轨迹半径r=mv/qB；其运动周期T=2m/qB及速度大小无关3, 不计重力的带电粒子垂直进入匀强电场和垂直进入匀强磁场时都做曲线运动，但有区分：带电粒子垂直进入匀强电场，在电场中做匀变速曲线运动类平抛运动；垂直进入匀强磁场，那么做变加速曲线运动匀速圆周运动4, 带电粒子在匀强磁场中的运动当B时，所受洛仑兹力为零，做匀速直线运动；当B时，所受洛仑力充分向心力，做半径和周期分别为 R=，T= 的匀速圆周运动；当及B夹一般角度时，由于可以将正交分解为和分别平行于和垂直于B，此时，电荷的合运动在中学阶段一般不要求定量驾驭。二, 带电粒子在磁场中运动的圆心, 半径刚好间的确定1)用几何学问确定圆心并求半径 因为F方向指向圆心，依据F肯定垂直v，画出粒子运动轨迹中随意两点大多是射入点和出射点的F或半径方向，其延长线的交点即为圆心，再用几何学问求其半径及弦长的关系 (2)确定轨迹所对应的圆心角，求运动时间 先利用圆心角及弦切角的关系，或者是四边形内角和等于3600或2计算出圆心角的大小，再由公式t=T/3600或T/2可求出运动时间(3)留意圆周运动中有关对称的规律 如从同一边界射入的粒子，从同一边界射出时，速度及边界的夹角相等；在圆形磁场区域内，沿径向射入的粒子，必沿径向射出