材料物理性能期末考试复习重点非常全可缩印.docx

热容是物体温度升高1K所需要增加的能量。它反映材料从周围环境中吸收热量的能力。是分子热运动的能量随温度而变化的一个物理量。不同环境下，物体的热容不同。热容是随温度而变化的，在不发生相变的条件下，多数物质的摩尔热容测量说明，定容热容C和温度的关系与定压热容有相似的规律。(1)在高温区：定压热容Cv的变化平缓；(2)低温区：Cv与T3成正比；(3)温度接近0K时，Cv与T成正比；(4)0K时，Cv=0；热容的来源：受热后点阵离子的振动加剧和体积膨胀对外做功，此外还和电子奉献有关，后者在温度极高接近熔点或极低接近0K的范围内影响较大，在一般温度下那么影响很小。晶态固体热容的经历定律和经典理论：(1)元素的热容定律杜隆一珀替定律：热容是与温度T无关的常数。恒压下元素的原子热容为25J/ (k·mol)；2化合物的热容定律奈曼柯普定律：化合物分子热容等于构成该化合物各元素原子热容之和。德拜模型:考虑了晶体中原子的相互作用。晶体中点阵构造对热容的主要奉献是弹性波振动，波长较长的声频支在低温下的振动占主导地位，并且声频波的波长远大于晶体的晶格常数，可以把晶体近似为连续介质，声频支的振动近似为连续，具有0max的谱带的振动。可导出定压热容的公式：由上式可以得到如下的结论：1当温度较高时，即处于高温区定压热容=3Nk=3R，即杜隆珀替定律，与实验结果吻合；2当温度很低时，小于德拜温度时，定压热容与T3成正比，与实验结果吻合。3当T0时，CV趋于0，与实验大体相符。但T3定律，与实验结果的T规律有差距。德拜模型的缺乏：1由于德拜把晶体近似为连续介质，对于原子振动频率较高的局部不适用，使得对一些化合物的热容的计算与实验不符。2对于金属类晶体，没有考虑自由电子的奉献，使得其在极高温和极低温区与实验不符。3解释不了超导现象。金属材料热容：a.自由电子对热容的奉献：1低温时：热容由点阵振动和自由电子两局部的奉献组成；2常温时：自由电子热容远小于点阵振动热容，可忽略；3极低温时：电子热容起主导作用；4高温时：电子热容有奉献。 b.合金成分对热容的影响：合金元素参加后能生成不同的相与组织，因此合金的热容取决于组成相的性质。合金的热容是每个组成元素热容与其质量百分比的乘积之和； 可通过合金的手段改变金属材料的热容。相变时的热容变化：1熔化和凝固：液态金属的热容比固态的大。(2)一级相变和二极相变。一级相变：三态转变，多型性相转变。有潜热，热容趋于无穷。 二极相变：磁转变，有序-无序转变等。在一个温度范围内逐步完成，无潜热，热容突变。3)亚稳态组织转变：组织转变不可逆。如不发生相变，热容和温度呈线性关系；如发生相变，热容偏离直线。亚稳态热量高向稳态热量低转变要放热，导致热容下降热膨胀：物体的体积或长度随温度升高而增大的现象。热膨胀的物理本质机制：当物体温度升高时，晶体中原子的振动加剧，相邻原子之间的平衡距离也随温度变化而变化，因此温度升高而发生膨胀现象。(1)膨胀系数与热容的关系：体膨胀与定容热容成正比，它们有相似的温度依赖关系。低温下随温度升高急剧增大，高温时那么趋于平缓；弹性模量与热容成反比。(2)膨胀系数与熔点的关系：熔点越高，原子间结合力越大，热膨胀系数与熔点成反比；(3)膨胀系数与德拜温度的关系：德拜温度越高，膨胀系数越小。原因：膨胀系数是原子间结合力的反映。原子间的结合力越大、膨胀系数越小。影响膨胀性能的因素：一级相变：有潜热、比热容无限大，体积发生突变，膨胀系数发生突变。二级相变：无潜热，无体积发生突变，比热容和膨胀系数发生突变。2. 组织成分的影响1形成固溶体：固溶体的膨胀与溶质元素的膨胀系数和含量有关。溶质元素的膨胀系数高于溶剂基体时，将增大膨胀系数。2不同构造形态的物质：对于一样组成的物质，构造严密的晶体膨胀系数大。单晶>多晶>纳米>非晶。 孔隙越多，膨胀系越小。3. 晶体各向异性的影响；4.铁磁性转变的影响。热传导：不同温度的物体或区域，在相互靠近或接触时，会以传热的形式交换能量能量迁移。 温度梯度：单位长度的温度变化。矢量，方向指向温度升高。热导率：单位温度梯度下，单位时间内通过单位截面积的热量。热扩散率：对于不稳定导热过程的体系，引入热扩散率来描述体系的热传导能力和温度长随时间的变化。热传导的物理机制：热传导过程是材料内部的能量传输过程，在固体中其载体有：自由电子、声子点阵波和光子电磁辐射。1金属导热机制：电子导热率约是声子的导热率的30倍，电子导热起主要作用。2半导体导热机制：电子导热和声子导热率的作用大体相当。3绝缘体导热机制：声子导热起主要作用。热传导的影响因素：对金属热传导其阻挡作用的主要有：缺陷阻挡和声子阻挡两局部。低温：缺陷阻挡起主要作用。高温：声子阻挡起主要作用。中温：声子阻挡和缺陷阻挡都起作用。纯金属：只有声子阻挡，温度升高电子的平均自由程减小。一般有热导率随温度的升高而降低的规律。合金：声子阻挡和缺陷阻挡，由于异类原子的存在，温度对电子平均自由程的影响很小，声子导热作用加强。一般有热导率随温度的升高而增大的规律。玻璃体：一般有热导率随温度的升高而增大的规律。：金属的电导率越高，热传导性能越好。：合金中由于参加杂质元素使杂质缺陷形成的热阻增强，使得热导率降低。杂质原子与金属原子的构造差异越大，影响越大。：气孔率越大，热导率越低。原因：空气是热的不良导体。热稳定性：指材料承受温度的急剧变化而不致破坏的能力。热冲击损坏类型：1一种是在热冲击循环作用下，材料外表开裂、剥落，并不断开展，最终碎裂或变质。抵抗这类破坏的能力称为抗热冲击损伤性。2一种是材料发生瞬时断裂。抵抗这类破坏的能力称为抗热冲击断裂性。影响材料热稳定性的主要因素：1材料的热导率愈快，热应力持续一定时间后很快缓解，所以对热稳定有利。2传热的途径，即材料或制品的厚薄，薄的传热通道短，容易很快使温度均匀。3材料外表散热速率。如果材料外表向外散热外，材料内、外温差变大，热应力也大。此外，还与材料中应力的分布，产生的速率和持续时间、材料特性如塑性、均匀性、驰豫性以及原先存在的裂纹、缺陷等有关。提高抗热冲击断裂性能的措施及作用：1提高材料强度，减小弹性模量E，使提高。可以提高材料的柔韧性。2提高材料的热导率，使提高。大的材料传递热量快，材料内外温差可以快速缓解、平衡。3减小材料的热膨胀系数。小的材料在同样温差下产生的热应力小。4减小外表热传递系数h。保持缓慢散热降温。5减小产品的有效厚度。造成材料导电性差异的主要原因:能带构造及其被电子填充的性质有关。1晶体的能带分为：价带、禁带和导带。晶体的导电性是其能带分布的反映。其价带是否被填满，是否存在禁带，以及禁带宽度的大小等因素决定其导电性能。导体和非导体的区别：金属导体的能带分布特点:无禁带。a价带和导带重叠;b价带未被价电子填满，价带本身就是导带。这两种情况下的价电子就是自由电子，所以金属即使在温度较低的情况下仍有大量的自由电子，具有很强的导电能力。非导体的能带分布特点:有禁带。在绝对零度时，满价带和空导带，根本无导电能力。半导体和绝缘体的区别：半导体禁带宽度小。在室温下，一局部价电子能获得大于禁带宽度的能量E，跃迁到导带中去，成为自由电子，同时在价带中形成空穴，这样就使半导体具有一些导电能力。而绝缘体禁带宽度大。在室温下，几乎没有价电子能跃迁到导带中去，故根本无自由电子和空穴，所以绝缘体几乎没有导电能力。金属的导电机制：经典理论：在外电场的作用下，自由电子在导体中定向移动。量子理论：在外电场的作用下，自由电子以波动的形式在晶体点阵中定向传播。电阻的本质：电子波在晶体点阵中传播时，受到散射，从而产生阻碍作用，降低了导电性。电子波在绝对零度下，通过一个理想点阵时，将不会受到散射，无阻碍传播，电阻率为0。电阻产生的机制：1晶体点阵离子的热振动声子，对电子波产生散射。2晶体点阵电子的热振动，对电子波产生散射。3晶体点阵的完整性被破坏存在杂质原子、晶体缺陷等，对电子波产生散射。【根本电阻12+剩余电阻3】。影响金属导电性的因素：1.温度对金属电阻的影响：1一般规律，0K时：电阻率大小决定于晶体缺陷的类型和数量。极低温时：电子散射占主要地位，声子散射很弱，根本电阻与温度的平方成正比。随着温度的升高，声子散射散射作用逐渐增强，并占据主导地位。根据德拜理论，原子热振动存在两个规律性区域，区分区域的温度被称为德拜温度。当T<<时，根本电阻与温度的五次方成正比，当T>>2/3，德拜温度<500K时，非过渡族金属的根本电阻与温度成正比。2过渡族金属室温以上的线性关系被破坏。3多晶型转变：多晶型金属的不同构造具有不同的物理性质，电阻温度系数也不同，电阻率随温度变化将发生突变。4铁磁金属的电阻-温度关系反常。铁磁材料在一定温度下发生铁磁-顺磁的磁相转变，从而导致电阻-温度关系反常。：1拉力的影响：在弹性限度内，单向拉伸或扭转应力能提高金属的电阻率。2压力的影响：对于大多数金属，压力能降低金属的电阻率。在高压下，原子间距缩小，内部缺陷的形态、电子构造、费米面、能带构造及电子散射机制等都发生了变化，从而影响材料的导电性，甚至可能导致物质的金属化。：冷加工的形变使金属的电阻率提高。：晶格缺陷使金属的电阻率提高。：冷加工后，再退火，可使电阻降低。当退火温度接近于再结晶温度时，可降低到冷加工前的水平。但当退火温度高于再结晶温度时，电阻反而增大。新晶粒的晶界阻碍了电子的运动。淬火能够固定金属在高温时的空位浓度，而产生剩余电阻。淬火温度越高，剩余电阻越大。：当试样的尺寸与导电电子的平均自由程在同一数量级时，电子在外表发生散射，产生附加电阻。：一般立方晶系的单晶体电阻表现为各向同性，但对称性较差的六方、四方、斜方等晶系单晶体的导电性表现为各向异性。多晶体各向同性。本征半导体：纯洁的、无构造缺陷的半导体单晶。导电机制：在绝对零度和无外界影响的情况下：半导体的满带中被电子占满，空带中无电子，不导电。在温度升高、光照等热激发本征激发时：价电子从外界获得能量，局部价电子获得足够的能量脱离束缚，跃迁到空带中。空带中有了电子成为导带，满带中的局部价电子迁出出现了空穴，成为价带。本征激发时，自由电子和空穴成对出现，在外电场的作用下，电子逆电场方向运动，空穴顺电场方向运动。自由电子和空穴在外电场的作用下定向运动，形成电流。自由电子和空穴都能导电，统称为载流子。本征半导体的电学特性：1本征激发成对产生自由电子和空穴，所自由电子浓度与空穴浓度相等，都是等于本征载流子的浓度ni；2ni和Eg有近似反比关系，硅比锗Eg大，故硅比锗的ni小；3ni与温度近似正比，故温度升高时ni就增大；4ni与原子密度相比是极小的，所以本征半导体的导电能力很微弱。杂质半导体的分类及导电机制：通常制造半导体器件的材料是杂质半导体。在本征半导体中人为地掺入五价元素和三价元素，分别获得N电子型和P空穴型杂质半导体。1N型半导体：在本征半导体中掺入五价元素获得电子型杂质半导体。由于的掺入五价元素中的四个价电子与周围的原子形成共价键，余下一个价电子的能级非常接近导带能量，使得其在常温下进入导带成为自由电子，因此掺杂后的半导体导带中的自由电子显著增多。把这个五价元素称为施主杂质。电子是多数载流子多子。2P型半导体：在本征半导体中掺入三价元素获得电子空穴型杂质半导体。由于的掺入三价元素中的三个价电子与周围的原子形成共价键时，缺少一个价电子，形成一个空位置空穴。因此掺杂后的半导体价带中的空穴电子显著增多。把这个三价元素称为受主杂质。空穴是多数载流子。掺杂半导体与本征半导体相比具有的特征：1掺杂浓度虽然很微小，但却能使载流子浓度得到极大提高，导电能力显著增强。掺杂浓度越大，其导电能力也越强。2掺杂只是使一种载流子的浓度增加，杂质半导体主要靠多子导电。N型半导体主要靠自由电子导电，P型半导体主要靠空穴导电。PN结的形成及特性：PN结是指同一块半导体单晶中，在P型掺杂区与N型掺杂区交界面附近形成的特殊区域。是构成半导体电子器件的根本单元。PN结制造工艺的实质：P型掺杂与N型掺杂之间通过扩散实现的的杂质互补。PN结阻挡层的形成过程：1载流子的浓度差引起的载流子的扩散运动；2扩散运动形成空间电荷区阻挡层；3内电场是扩散与漂移到达动态平衡。PN结的特性：单向导电性。1外加正向电压的情况由于外部正向电压与内电场电位差方向相反，阻挡层变窄、消失，内电场减小、消失，电阻减小。2外加反向电压的情况由于外部反向电压与内电场电位差方向一样，阻挡层增大，内电场增大，电阻急剧增大。电介质极化：在电场作用下，其内部的束缚电荷所发生的弹性位移现象和偶极子的取向正端转向电场负极、负端转向电场正极现象。 电介质的击穿：当施加电介质上的电场强度或电压增大到一定程度时，电介质就由介电状态变为导电状态。超导体：零电阻：将超导体冷却到某一临界温度TC以下时电阻突然降为零的现象称为超导体的零电阻现象。不材料失去电阻的状态称为超导态，具有超导态的材料称为超导体。超导体的性能：1完全的导电性：超导体在超导态时是等电位的，电阻为0。2)完全抗磁性。当超导体冷却到临界温度以下而转变为超导态后，只要周围的外加磁场没有强到破坏超导性的程度，超导体就会把穿透到体内的磁力线完全排斥出体外，在超导体内永远保持磁感应强度为零。超导体的这种特殊性质被称为“迈斯纳效应。超导现象的物理机制：由于超导体中的电子在超导态时，电子之间存在着特殊的吸引力，使得电子结成电子对库伯电子对，它是超导态电子与晶格点阵相互作用的结果。超导态由于电子结成库柏对，使得能量降低成为稳定态。一个超导态电子对的能量比形成它的单独的两个正常态的电子的能量低2，这个降低的能量称为超导体的能隙。当温度或外磁场强度增加时，电子对获得能量能隙就减小。能隙减小到零时，电子对被拆开成正常态电子，超导态转变为正常态。每个电子对在运动中的总动量保持不变，不消耗能量，表现出零电阻的特性。评价超导体性能的主要参量：1温度。超导体必须冷却至某一临界温度以下才能保持其超导性。2临界电流密度。通过超导体的电流密度必须小于某一临界电流密度才能保持超导体的超导性。3临界磁场。施加给超导体的磁场必须小于某一临界磁场才能保持超导体的超导性。金属热电性及其物理机制 ：热电性：材料中存在电位差时会产生电流，存在温度差时会产生热流，故因电位差、温度差、电流、热流之间存在着穿插联系，构成热电效应。第一热电效应-塞贝克效应：两种不同的导体或半导体组成一个闭合回路时，假设在两接头处存在温度差那么回路中将有电位差及电流产生，称为塞贝克效应。原因：由于同一导体或半导体两端处在不同的温度区域，形成了温差电位差。温差电位差形成机制：热端的高能电子向冷端热扩散，在两端分别形成异号电荷积累区，形成内电场，当扩散和漂移平衡时，形成稳定的电位差。温差越高，电位差越大。不同的导体或半导体热电势率不同。 而不同导体或半导体接触形成的接触电位差，是影响这一现象另一个原因。在不同温度下接触电位不同第二热电效应-玻尔帖效应：当有电流通过两个不同导体或半导体组成的回路时，除产生不可逆的焦尔热外，还要有两接头处分别出现吸收或放出热量Q的现象。此现象为玻尔帖效应，被认为是塞贝克效应的逆效应。被用于温差制冷。 原因机制：接触电位区的存在。电子在通过接触区被减速时，动能减少，减速电子与金属原子碰撞后获得能量，吸热，该处温度降低。反之放热，温度升高。第三热电效应-汤姆逊效应：当电流通过具有一定温度梯度的导体时，会有一横向热流流入或流出导体，其方向视电流的方向和温度梯度的方向而定，此现象为汤姆逊效应。原因机制：温差电位区的存在。电子在通过温差电位区被减速时，动能减少，与晶格碰撞后从金属原子获得能量，吸热，晶格能量降低，温度降低。反之被加速时，碰撞晶格，放热，晶格能量增加，温度升高。接触电性：当两种不同的材料在它们接触的效界面上产生的载流子的某种行为，由此引起的两种材料单独存在时所没有的新的电学效应，称为接触电效应。金属-金属的接触电效应：两个不同的金属相互严密接触时，在接触面附近形成的特殊区域MM结。 接触电位差形成的机制：1两种金属逸出功不同，在交界面会发生电子扩散，接触界面会形成空间电位场，阻止电子继续扩散，电子扩散和漂移相互竞争，最终到达平衡状态，形成一定的电位差，即接触电位差；2两种金属的自由电子密度不同，当电子发生扩散时，接触界面形成空间电场，扩散和漂移相互竞争，最后到达平衡状态，形成一定的电位差。金属的接触电位差为这两个原因形成电位差的叠加。磁化理论的两种观点：1分子环流观点：物质中的每个磁分子都相当一个环形电流，即是一个分子磁矩。无外磁场时：热运动、杂乱无章，不显宏观磁性。有外磁场时：沿磁场方向排列，显现宏观磁性。2等效磁荷观点：材料的的每个磁分子就是一个磁偶极子。无外磁场时：热运动、杂乱无章，不显宏观磁性。有外磁场时：沿磁场方向排列，显现宏观磁性。磁介质的分类：根据物质的磁化率，把物质的磁性大致分为抗磁体、顺磁体、反铁磁体、铁磁体和亚铁磁体。1、抗磁体磁化率为负值，很小，约在10-6数量级：原子的磁矩为零的物质对外不显示磁性。但在外磁场的作用下原子的磁矩不再为零，显示出一定的抗磁性。因为电子的轨道运动在外磁场的作用下产生了附加磁矩。附加磁矩与外磁场方向相反，物质磁化后内部产生与外场方向相反的附加磁场，对外表现出抗磁性。但凡电子壳层被排满了的物质都属于抗磁体。电子壳层未被排满了的物质，也具有一定的抗磁性，但不一定是抗磁体。2、顺磁体为正值，很小，约在10-310-6数量级：顺磁性物质的原子或离子具有一定的磁矩，这些原子磁矩来源于未满的电子壳层。在顺磁性物质中，磁性原子或离子分开的很远，以致它们之间没有明显的相互作用，因而在没有外磁场时，由于热运动的作用，原子磁矩是无规混乱取向。当有外磁场作用时，原子磁矩有沿磁场方向取向的趋势，从而呈现出正的磁化率。但在常温下，由于热运动的影响，原子磁矩难以有序化排列，磁化十分困难。3、铁磁性及其物理本质：铁磁性材料的磁性是自发产生的，磁化过程只不过是把物质本身的磁性显示出来，而不是由外界向物质提供磁性的过程。实验证明铁磁质自发磁化的起因是源于原子未被抵消的电子自旋磁矩，而轨道磁矩对铁磁性几乎无奉献。铁磁体的自发磁化：根据键合理论，原子相互接近形成分子时，电子云要相互重叠，电子要相互交换位置。因交换作用而产生的附加能量成为交换能。当磁性物质内部相邻原子电子的交换能积分常数为正(A0)时，相邻原子磁矩将同向平行排列能量最低，从而实现自发磁化。这就是铁磁性产生的原因。 铁磁体：为正值，很大，约在10106数量级物质具有铁磁性的根本条件：(1)物质中的原子有磁矩；(2)原子磁矩之间有一定的相互作用。铁磁性产生的条件：原子内部要有末填满的电子壳层；及Rab/r之比大于3，使交换积分A为正。前者指的是原子本征磁矩不为零；后者指的是要有一定的晶体构造。铁磁质受热原子间距离增大，电子间交换作用减弱，自发磁化减弱，当高于一定温度时交换作用被破坏，表现为顺磁性，这个转变温度被称为居里温度。4、反铁磁性为正值，很小：如果交换积分A0时，那么原于磁矩取反向平行排列能量最低。如果相邻原子磁矩相等，由于原子磁矩反平行排列，原子磁矩相互抵消，自发磁化强度等于零。这样一种特性称为反铁磁性。5、亚铁磁性为正值，没有铁磁性体大：交换积分A0，那么原于磁矩取反向平行排列能量最低。如果相邻原子磁矩不等，原子磁矩不能相互抵消，存在自发磁化。亚铁磁性物质由磁矩大小不同的两种离子(或原子)组成，一样磁性的离子磁矩同向平行排列，而不同磁性的离子磁矩是反向平行排列。由于两种离子的磁矩不相等，反向平行的磁矩就不能恰好抵消，二者之差表现为宏观磁矩。磁晶各向异性：在单晶体的不同晶向上磁性能不同的性质，称为磁性的各向异性。磁性各向异性产生原因：相邻原子间电子轨道还有交换作用，由于自旋-轨道相互作用，电荷的分布为旋转椭球性，非对称性与自旋方向密切相关，所以自旋方向相对于晶轴的转动将使交换能改变，同时也使原子电荷分布的静电相互作用能改变，导致磁各向异性。磁致伸缩：铁磁性物质的尺寸和形状在磁化过程中发生形变的現象，叫磁致伸缩。产生原因：原子磁矩有序排列时，电子间的相互作用导致原子间距的的自发调整。当磁致伸缩引起的形变受到限制，在材料内部将产生应力，存在弹性能，称为磁弹性能。铁磁体的形状各向异性及退磁能：铁磁体在磁场中具有的能量称为静磁能，它包括铁磁体与外磁磁场的相互作用能和铁磁体在自身退磁场中的能量，后者常称为退磁能。铁磁体的形状各向异性是由退磁场引起的，当铁磁体磁化出现磁极后，这时在铁磁体内部由磁极作用而产生一个与外磁化场反向的磁场，因它起到退磁减弱外磁场的作用，故称为退磁场。磁畴：未加磁场时铁磁体内部已经磁化到饱和状态的小区域。磁畴形成原因：由于原子磁矩间的相互作用，晶体中相邻原子的磁偶极子会在一个较小的区域内排成一致的方向，导致形成一个较大的净磁矩。因物质由许多小磁畴组成的。在未受到磁场作用时，磁畴按一定规那么排列，磁矩相互抵消，整体上净磁化强度为零。磁畴的构造：主畴：大而长的磁畴，其自发磁化方向沿晶体的易磁化方向。相邻主畴磁化方向相反。副畴：小而短的磁畴，其磁化方向不定。磁畴壁：相邻磁畴的界限区域称为磁畴壁，分为两种：1180º 壁。相邻磁畴的磁化方向相反。290º 壁。相邻磁畴的磁化方向垂直。磁畴的形状、尺寸、畴壁的类型与厚度总称为磁畴构造。铁磁体技术磁化的过程及物理机制技术磁化的实质：外磁场把各个磁畴的磁矩方向转到或接近外磁场方向的过程。铁磁质的根本磁化曲线大体可分为三个阶段：1可逆迁移：起始阶段，畴壁微小移动，磁化曲线平坦，磁导率初始磁导率较小，过程可逆，无磁滞。2不可逆迁移：畴壁发生瞬时跳跃移动，大量原子磁矩瞬时转向，表现出强烈的磁化，磁化曲线急剧上升，磁导率很高，过程不可逆。3旋转：由于易磁化轴通常与外场不一致，当磁场继续增大时，整个晶体单畴磁矩的方向将逐渐转向外场方向磁畴旋转。技术磁化两种机制：1壁移磁化：磁畴接近畴壁的区域和磁畴内部原子磁矩发生转动。2旋转磁化：整个晶体单畴磁矩的方向将逐渐转向外场方向磁畴旋转。影响铁磁性的因素：1、温度的影响。温度升高使原子热运动加剧，原子磁矩的无序排列倾向增大而导致Ms下降，矫顽力减小。温度升高，引起应力松弛，利于磁化，使得初始磁导率增加。2、应力的影响。当应力的方向与金属的磁致伸缩为同号时，那么应力对磁化起促进作用。3、形变的影响。加工硬化能引起晶体点阵扭曲，晶粒破碎，内应力增加，对壁移造成阻力。使得最大磁导率降低，矫顽力增大。4、晶粒细化的影响。晶粒细化使得晶界增多，对磁化的阻力增大，使得最大磁导率降低，矫顽力增大。5、杂质的影响。杂质会造成点阵扭曲，当夹杂物存在于畴壁穿孔，这会给壁位移造成阻力，使得最大磁导率降低，矫顽力增大。6、磁场中退火：各磁畴受磁致伸缩而发生形变，主要是沿易轴的形变。7、合金的成分和组织的影响：a.形成固溶体：1顺磁、抗磁溶质原子的固溶，使得饱和磁化强度急剧减小。2铁磁性溶质的原子有较强的固有磁矩，当少量参加形成固溶体时，通过点阵常数的变化，使交换作用增强，因而对自发磁化有所促进。3固溶体合金的有序化对合金的磁性有显著的影响，饱和磁化强度增大。b.形成化合物：1与顺磁、抗磁金属，铁磁性能降低；2与非金属O、S，多呈亚铁磁性。改善铁磁材料磁导率的方法：1消除铁磁材料中的杂质；2晶粒足够大并呈等轴状；3形成再织构；4采用磁场中退火。动态磁化特性：(1)磁滞和涡流损耗：铁磁材料在交变磁场中反复磁化时，由于磁化处于非平衡状态，磁化曲线表现出动态特性。交流磁化曲线的形状介于直流磁滞回线和椭圆之间。变化的磁场在其空间将产生涡旋电场，在涡旋电场的作用下，铁磁材料内部将产生涡旋电流涡流。涡旋电流将产生一个磁场来阻止外磁场引起的磁通变化，使得铁磁体内的实际磁场的变化总是要滞后于外磁场。(2)磁后效应：磁化强度或磁感应强度跟不上磁场变化的延迟现象。主要原因：1畴壁移动阻力磁滞；2涡旋电流产生的抗磁场涡流；3点阵间隙位置杂质原子的扩散弛豫扩散磁后效应，畴壁移动的弛豫约旦磁后效应；4磁壁共振。(3)磁导率减落：起始磁导率随时间的推移而降低的现象。其原因：由材料中电子或离子的扩散后效所造成。因磁性材料退磁时处于亚稳态，随时间的推移，为使磁性体的自由能到达最小值，电子或离子将不断向有利的位置扩散，把畴壁稳定在势阱中，导致了铁氧体起始磁导率随时间的减落。温度越高电子或离子的扩散速度越快，起始磁导率的减落越快。光的反射和折射：光波入射到两种媒质的分界面以后，如果不考虑吸收、散射等其它形式的能量损耗，那么入射光的能量只在两种介质的界面上会发生反射、折射。1光在均匀介质中直线传播，在不同的介质中具有不同的传播速度。2光在两种介质的分界面时遵守反射、折射定律。3光路可逆光从一个介质进入到另一个介质时，将发生透射、反射、吸收和散射现象。入射光的能流率等于透射、反射、吸收和散射能流率之和。透射、反射、吸收和散射能流率相对于入射光所占的比率分别被称为透射系数、反射系数、吸收系数m和散射系数s。+m+s=1。折射率的影响因素：1构成材料元素的离子半径。当离子半径增大时，其增大，因而n也增大。2材料的构造、晶型和非晶态。非晶态和立方晶体这些各向同性材料，当光通过时，光速不因传播方向改变而变化，材料只有一个折射率，称为均质介质。但是除立方晶体以外的其他晶型，都是非均质介质双折射现象。3材料所受的内应力。有内应力的透明材料，垂直于受拉主应力方向的n大，平行于受拉主应力方向的n小。4同质异构体。在同质异构材料中，高温时的晶型折射率n较低，低温时存在的晶型折射率n较高。材料的折射率反映了光在该材料中传播速度的快慢。从本质上讲，反映了材料的电磁构造对非铁磁介质主要是电构造在光波作用下的极化性质或介电特性。反射率：反射光的功率与入射光的功率之比。透射率：透射光的功率与入射光的功率之比。光的反射率和透射率与光的偏振方向有关，并随入射角度而变化。光是横波，在垂直于传播方向上，电矢量可以取任何方向。因此，可以分解成两个相互垂直的线偏振分量。即振动方向垂直于入射平面的s分量和振动方向平行于入射平面的p分量。当入射角和折射角之和为/2时，反射光没有平行入射面的矢量。此时的入射角称为布儒斯特角。利用布儒斯特角可以产生偏光。 光在界面的反射损失取决于两种介质的相对折射率，相对折射率越大，m越大，反射损失越大。 光连续通过X块平板玻璃，那么透过局部应为1-m)2X。全反射：当光从光密介质进入到光疏介质，当入射角到达某一角度时，不再有折射光线，光线被全部反射的现象。 全反射临界角：。棱镜主要用于分光和偏转光的方向；透镜主要是两个球面或曲面包围而成的透明光学材料，主要用于聚光和成像；反射是指材料外表洁度非常高的情况下的反射，反射光线具有明确的方向性，一般称之为镜反射。光吸收及其物理机制：朗伯定律：在价质中光强随传播距离呈指数衰减。当光的传播距离到达1/时，强度衰减到入射时的1/e。越大材料越厚，光就被吸收得越多，透过光的强度越小。产生光吸收的原因：光作为一种能量流，在穿过介质时，引起介质的价电子跃迁，或使原子振动而消耗能量。此外介质中的价电子吸收光子能量而激发，当尚未退激时，在运动中与其它分子碰撞，电子的能量转变为分子的热动能，从而造成光能的衰减。光吸收与波长的关系：1、金属对光吸收较强。金属的价电子处于未满带，吸收光子后即呈激发态，无需跃迁到导带即能产生碰撞而发热。2、电介质材料，如玻璃、陶瓷等具有较好的透过性-电子质材料的价电子所处的能带是满带。它不能吸收光子而自由运动，而光子的能量又缺乏以使价电子跃迁到导带，所以在一定波长内，吸收率数小。3、紫外光能量大，半导体电子就会吸收能量从满带跃迁到导带，此时吸收系数大。光的色散：材料的折射率随入射光的频率减小而减小的性质，称为折射率的色散。物理机制：经典色散理论阻尼受迫振子模型：介质原子的电构造被看成是正负电荷之间由一根无形的弹簧束缚在一起的弹性振子。在光波电磁场的作用下作受迫振动，振动的相位与振子的固有频率和光波频率有关。受迫振动的振子作为次波源向外发射散射波，由于固体和液体中的这种散射中心密度很高，振子散射波的相互干预，使得次波只沿原来入射光波方向前进。次波和入射波叠加，使得合成波的在介质中的传播速度与入射光波的频率有关，导致介质对不同频率的光有着不同的折射率。双折射：当单色光束通过各向异性介质的外表时，由于在各方向上的折射程度不同，折射光会分成两束沿着不同的方向传播。 寻常光折射率n0严格服从折射定律。非常光折射率ne，它不遵守折射定律，随入射光的方向而变化，沿光轴传播折射率为n0。双折射物理机制：在介质的光波是入射波与介质中的振子受迫振动所发出的次波相互叠加而形成的合成波，合成波的频率与入射光波一样，但其相位却受振子固有震动频率的影响制约而滞后。因此，波合成的构造使光速比真空中偏慢。相位滞后与振子固有频率和入射光的频率差值有关，介质的光速与入射光频率有关。光的散射：光通过含有烟尘、微粒、悬浮液滴或成分不均匀的介质时，都会有一局部能量偏离原来的传播方向而向四面八方弥散，这种现象为光的散射。光强随传播距离的减弱仍符合指数衰减定律。只是比单一吸收衰减朗伯定律更快。根据散射前后光子能量或光波波长变化与否，分为弹性散射与非弹性散射。 弹性散射：散射前后光的波长或光子能量不发生变化，只改变方向的散射。非弹性散射：当光通过介质时，从侧向承受到的散射光主要是波长或频率不发生变化的瑞利散射光，属于弹性散射。弹性散射按照散射中心尺度与入射光波长的大小，分为三类：1、丁铎尔散射：散射中心的尺度远大于光波波长时，散射光强与入射光波长无关。如粉笔灰、白云呈白色；在胶体、乳浊液以及含有烟、雾或灰尘的大气中的散射。2、米氏散射：散射中心的尺度与光波波长可以比较时，在04之间,具体取值与散射中心有关。：当散射中心的线度远小于入射光的波长时，散射强度与波长的4次方成反比。瑞利散射不改变原入射光的频率。按照瑞利散射定律，我们不难理解晴天时晨阳与午阳的颜色不同。入射波长越长，散射光强越小，即长波散射要小于短波散射。因为大气及尘埃对光谱上蓝紫色光的散射比红橙色光为甚，阳光透过大气层越厚，其中蓝紫色光成分损失越多，太阳显得越红。非弹性散射：1.拉曼散射：是分子或点阵振动的光学声子即光学模对光波的散射。：是点阵振动引起的密度起伏或超声波对光波的非弹性散射，即点阵振动的声学声子即声学模与光波之间的能量交换结果。非弹性散射机制：1波动观点：是光波电磁场与介质内微观粒子固有振动之间的耦合，可激发介质微观构造的振动或导致振动的淬灭，以至于散射光波频率相应出现“红移频率降低或“蓝移频率增高。通常产生拉曼振动的的介质多由相互约束的正负离子所组成。正负离子的周期性振动导致偶极矩的周期性变化，这种振动偶极矩与光波电磁场的相互作用引起的能量交换，发生光波的非弹性散射。2量子力学观点：能级与虚能级之间的跃迁与回落。光发射：材料以某种方式吸收能量之后，将其转化为光能即发射光子的过程。：只与辐射体的温度和发射本领有关，如白炽灯的发光。：在外界激发下物体偏离了原来的热平衡，继而发出的辐射。材料的受激辐射： 光与物质相互作用的三个根本过程：光的吸收、光发射、受激辐射受激辐射的过程：当一个能量满足hv=E2-E1的光子趋近高能级E2的原子时，有可能入射的光子非但不被吸收，反而诱导高能级原子发射一个和自已性质完全一样的光子来。特点：1、受激辐射的光子和入射光子具有一样的频率、方向和偏振状态。2、受激辐射是受激吸收的逆过程，它的发生使高能级的原子数减少。激光形成的根本条件：(1)要有适当的激光工作物质；(2)要有外界鼓励源；(3)要有激光谐振腔。激光形成的阈值条件：光在谐振腔内受到各种损耗；(1)反射镜的透射损耗；(2)谐振腔的内部损耗。 激光工作原理：(1)工作物质在鼓励能源鼓励下实现粒子数反转；(2)由自发辐射产生的少数沿腔轴方向传播的光子在工作物质中引起受激辐射；(3)光学谐振腔使受激辐射的光子在腔内往返振荡，不断得到放大；(4)满足阈值条件下形成激光。弹性的物理本质：当物体受到外力时，为了保持平衡，内部通过原子间距离的调整而产生内应力，对外表现为形变。弹性模量的大小反映了物质原子间结合力的大小。影响弹性模量的因素：1、温度的影响：随着温度的升高，原子热运动加剧，原子间距离增大，相互作用力减弱，所以弹性模量随温度升高近似地呈直线降低。2、相变的影响：原子在晶体学上的重构和磁的重构所造成的影响。3、合金成分与组织的影响：1形成固溶体合金：1溶质原子造成点阵畸变，引起合金弹性模量的降低；2溶质原子可能阻碍位错弯曲和动运使弹性模量增大；3当溶质和溶剂原子间结合力比溶剂原子间结合力大时，会引起合金模量的增加，反之亦然。2形成化合物和多相合金：1多数单相合金铁晶粒大小和多相合金铁弥散度对模量的影响很小。2在两相合金中，弹性模量对组成合金的体积浓度呈线性关系。3三相较复杂。内耗的产生机制：内耗产生原因：由于振动时固体内部存在某种不可逆过程，使系统的机械能逐渐转化为热能的过程，源于应力感生的原子的重排和磁重排的能量损耗。 内耗的分类：1点阵中间隙原子有序排列引起的内耗；2置换原子应力感生有序引起的内耗；3与位错有关的内耗；4与晶界有关的内耗；5热弹性和磁弹性内耗。