高等数学知识在物理学中的应用举例.docx
高等数学学问在物理学中的应用举例一 导数及微分的应用分析 利用导数及微分的概念及运算，可解决求改变率的问题。求物体的运动速度、加速度的问题是典型的求改变率问题。在求解这类问题时，应结合问题的物理意义，明确是在对哪个变量求改变率。在此根底上，敏捷运用各类导数和微分公式解决详细问题。例1 如图，曲柄以匀称角速度饶定点转动.此曲柄借连杆使滑块沿直线运动.求连杆上点的轨道方程及速度.设 解 1) 如图，点的坐标为： ， (1) (2) 由三角形的正弦定理，有 B故得 (3)由(1)得 (4)由得化简整理,得点的轨道方程为:2) 要求点的速度,首先对(1),(2)分别求导,得其中又因为 对该式两边分别求导,得所以点的速度例2 若一矿山升降机作加速度运动时,其加速度为式中及为常数,已知升降机的初速度为零,试求运动开场秒后升降机的速度及其所走过的路程.解: 由题设及加速度的微分形式,有对等式两边同时积分得:其中为常数.由初始条件:得于是又因为得对等式两边同时积分,可得:例3 宽度为的河流，其流速及到河岸的间隔 成正比。在河岸处，水流速度为零，在河流中心处，其值为 一小船以相对速度沿垂直于水流的方向行驶，求船的轨迹以及船在对岸靠拢的地点。解 以一岸边为轴，垂直岸的方向为轴，如图建立坐标系。所以水流速度为 由河流中心处水流速度为，故，所以.当时，即 (1)得.两边积分，有, (2)由(1)-(2)，得 . (3)同理，当时，即， (4)其中为一常数。由(3)知，当时，代入(4)，得，于是 .所以船的轨迹为船在对岸的靠拢地点，即时有例4 将质量为的质点竖直抛上于有阻力的媒质中。设阻力及速度平方成正比，即 如上掷时的速度为，试证此质点又落至投掷点时的速度为解：质点从抛出到落回抛出点分为上升和下降两阶段。取向上的力为正，如图，两个过程的运动方程为： 上升： 。 。下降： 上升时 下降时 对上升的阶段：，即于是. 两边积分，得质点到达的高度. (1)对下降的阶段：即得,得. (2)由(1)=(2) 得二 积分的应用分析 利用积分的概念及运算，可解决一些关于某个区域累积量的求解问题。求物体的转动惯量、求电场强度等问题都是典型的求关于某个区域累积量的问题。在求解这类问题时，应结合问题的物理意义，明确是在对哪个变量，在哪个区域上进展累积。并应充分利用区域的对称性，这样可将困难的积分问题简化，降低积分的重数，较简捷地解决详细问题。例5 一半径为的非均质圆球，在距中心处的密度为：式中和都是常数。试求此圆球饶直径转动时的回转半径。解：设表示距球心为的一薄球壳的质量，则所以此球对球心的转动惯量为 (1)在对称球中，饶直径转动时的转动惯量为， (2)又因球的质量为 (3)又饶直径的回转半径 (4)由(1)-(4)，得例6 试证明立方体饶其对角线转动时的回转半径为，式中为对角线的长度。解：建立坐标系，设为立方体的中心，轴分别及立方体的边平行。由对称性知，轴即立方体中心惯量的主轴。设立方体的边长为由以上所设，平行于轴的一小方条的体积为，于是立方体饶的转动惯量为依据对称性得：易知立方体的对角线及轴的夹角都为且故立方体饶对角线的转动惯量为 (1)又由于, (2)饶其对角线转动时的回转半径为 (3)由(1)-(3)得例7 一个塑料圆盘，半径为电荷匀称分布于外表，圆盘饶通过圆心垂直盘面的轴转动，角速度为，求圆盘中心处的磁感应强度。解：电荷运动形成电流，带电圆盘饶中心轴转动，相当于不同半径的圆形电流。圆盘每秒转动次数为，圆盘外表上所带的电荷面密度为，在圆盘上取一半径为，宽度为的细圆环，它所带的电量为，圆盘转动时，及细圆环相当的圆环电流的电流强度为它在轴线上距盘心处的点所产生的磁感应强度为故点处的总磁感应强度为变换积分所以的方向及方向一样()或(.于是在圆盘中心处，磁感应强度例8 雨滴下落时，其质量的增加率及雨滴的外表积成正比，求雨滴速度刚好间的关系。解：设雨滴的本体为由物理学知 (1)1) 在处理这类问题时，经常将模型的几何形态志向化。对于雨滴，我们常将它看成球形，设其半径为则雨滴质量是及半径的三次方成正比，密度看成是不变的，于是， (2)其中为常数。2) 由题设知，雨滴质量的增加率及其外表积成正比，即 (3)其中为常数。由(2)，得 (4)由(3)=(4)，得 (5)对(5)两边积分：得 (6)将(6)代入(2)，得 (7)3）以雨滴下降的方向为正，分析(1)式 (8)（为常数）当时，故三 曲线、曲面积分的应用分析 曲线、曲面积分的概念及运算在物理学中应用特别广泛，敏捷应用曲线、曲面积分，往往能使问题得到简化。在求磁感应强度、磁通量这类问题时，高斯公式往往是有效的。例9 设力其中验证为保守力，并求出其势能。解：为验证是否为保守力，将题设中力的表达式代入，得于是是保守力。故其势能为例10 一个半径为的球体内，分布着电荷体密度式中是径向间隔 ，是常量。求空间的场强分布，并求及的关系。解：(1)由于在球体内电荷是球对称分布的，故产生的电场也是球对称分布的，因此可用高斯定理求解。取及球面同心的球面作为高斯面。1) 当时，, 而， (1) (2)由(1)=(2)，得方向为径向方向。2) 当时，由高斯定理, 有, (3) (4)由(3)=(4)，得方向沿径向方向。例11 一根很长的铜导线，载有电流10，在导线内部通过中心线作一平面试计算通过导线长的平面内的磁感应通量。解：由电流分布具有轴对称性可知，其产生的磁场也具有轴对称性，以下用安培环路定理求解。取以轴线为圆心的半径为的同心圆环为积分环路，由安培环路定理，有, (1) (2)由(1)=(2)，所以有在剖面上取面积微元，有所以单位长的导线内通过剖面的磁通量为例12 在半径为的金属球之外包有一层匀称介质层，外半径为设电介质的相对电容率为金属球的电荷量为求：1) 介质层内、外的场强分布；2) 介质层内、外的电势分布；3) 金属球的电势。解：1)由高斯定理，可得2) 由电势定义，有3) 当时，有
