2022年高中物理-知识点总结7.docx

精品_精品资料_高中物理 3-3一、分子动理论1、物体是由大量分子组成的微观量：分子体积V0、分子直径 d、分子质量 m0可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_宏观量：物质体积V、摩尔体积Vm ol 、物体质量 m、摩尔质量M mol 、物质密度 .可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_联系桥梁：阿伏加德罗常数（N A 6.02× 1023mol 1）mM molVVmol可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 1） 分子质量： m0mM molNN AVmol NA可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 2）分子体积：V VVmol M mol（对气体, V0应为气体分子占据的空间大小）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_0NNANA（ 3）分子大小： 数量级 10-10m可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_1 球体模型 V0Vmol N AM molN A4d 332直径 d3 6V0（固、液体一般用此模型）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_油膜法估测分子大小：dVSS -单分子油膜的面积, V滴到水中的纯油酸的体积可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2 立方体模型d = 3 V0（气体一般用此模型.对气体,d 应懂得为相邻分子间的平均距离）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_留意：固体、液体分子可估算分子质量、大小认为分子一个挨一个紧密排列.气体分子间距很大,大小可忽视,不行估算大小,只能估算气体分子所占空间、分子质量.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 4）分子的数量： NnN AmNAM molvNAVmolvNAM molmNAVmol可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2、分子永不停息的做无规章运动（ 1）扩散现象：不同物质彼此进入对方的现象.温度越高,扩散越快.直接说明白组成物体的分子总是不停的做无规章运动,温度越高分子运动越猛烈.（ 2）布朗运动：悬浮在液体中的固体微粒 的无规章运动.发生缘由是固体微粒受到包围微粒的液体分子无规章运动的撞击的不平稳性造成的因而间接说明白液体分子可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_在永不停息的做无规章运动 布朗运动是固体微粒的运动而不是固体微粒中分子的无规章运动布朗运动反映液体分子的无规章运动但不是液体分子的运动课本中所示的布朗运动路线,不是固体微粒运动的轨迹 微粒越小 ,布朗运动越明显.温度越高,布朗运动越明显3、分子间存在相互作用的引力和斥力分子间引力和斥力肯定同时存在,且都随分子间距离的增大而减小,随分子间距离的减小而增大,但斥力变化快, 实际表现出的分子力是分子引力和分子斥力的合力分子力的表现及变化,对于曲线留意两个距离,即平稳距离r0（约 1010m）与 10r0.（）当分子间距离为r0 时,分子力为零.（）当分子间距rr 0 时,引力大于斥力,分子力表现为引力.当分子间距离由r0 增大时,分子力先增大后减小（）当分子间距rr 0 时,斥力大于引力,分子力表现为斥力.当分子间距离由r0 减小时,分子力不断增大可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_4、温度： 宏观上的温度表示物体的冷热程度,微观上的温度是物体大量分子热运动平均动能的标志.热力学可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_温度与摄氏温度的关系：Tt273.15K可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_5、内能（ 1）、统计规律：单个分子的运动都是不规章的、带有偶然性的.大量分子的集体行为受到统计规律的支配.多数分子速率都在某个值邻近,满意“中间多,两头少 ”的分布规律.（ 2）、分子平均动能：物体内全部分子动能的平均值.温度是分子平均动能大小的标志.温度相同时任何物体的分子平均动能相等,但平均速率一般不等（分子质量不同）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(3) 、分子势能一般规定无穷远处分子势能为零,分子力做正功分子势能削减,分子力做负功分子势能增加.分子势能与分子间距离r0 关系a. 当 r r0 时, r 增大,分子力为引力,分子力做负功分子势能增大.b. 当 r r0 时, r 减小,分子力为斥力,分子力做负功分子势能增大.c. 当 r= r0（平稳距离）时,分子势能最小（为负值）EPr0x0可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(4) 、打算分子势能的因素：从宏观上看：分子势能跟物体的体积有关.（留意体积增大,分子势能不肯定增大） 从微观上看：分子势能跟分子间距离r 有关.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 5）、内能：物体内全部分子无规章运动的动能和分子势能的总和E内N EKEP可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_内能是状态量内能是宏观量,只对大量分子组成的物体有意义,对个别分子无意义.物体的内能由物质的量（分子数量）、温度（分子平均动能）、体积（分子间势能）打算,与物体的宏观机械运动状态无关内能与机械能没有必定联系转变内能的方式：做功与热传递在使物体内能转变二、气体试验定律抱负气体（ 1） 气体压强微观说明：大量气体分子对器壁频繁连续的碰撞产生的.打算因素：气体分子的平均动能,从宏观上看由气体的温度打算可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_单位体积内的分子数分子密集程度 ,从宏观上看由气体的体积打算（ 2）三种变化：探究肯定质量抱负气体压强p、体积 V 、温度 T 之间关系,采纳的是掌握变量法等温变化,玻意耳定律：PV C等容变化,查理定律：P / T C等压变化,盖吕萨克定律：V/ T C3气体试验定律可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_玻意耳定律：pVC （ C 为常量与）等温变化 PVP1V2P V 或可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_1 122P2V1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_适用条件：气体 质量.温度不变时微观说明：肯定质量的抱负气体,温度保持不变时,分子的平均动能是肯定的,在这种情形下,体积削减时,分子的密集程度增大,气体的压强就增大.图象表达：p1V图像pV图像图像特点物理意义肯定质量的抱负气体,温度保持不变时,肯定质量的抱负气体,温度保持不变可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_pVC ,P 与1V 成正比 ,在 p1V 图像上时, pVC ,P 与 V 成反比 ,在 pV可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_的等温线是过原点的直线.图像上的等温线是双曲线的一支可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_查理定律： pCT（ C 为常量）等容变化（P1P2P1T1T或）T1T2P22可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_适用条件：气体 质量.体积不变时微观说明：肯定质量的气体,体积保持不变时,分子的密集程度保持不变,在这种情形下,温度上升时,分子的平均动能增大,气体的压强就增大.图象表达：PT图像Pt图像图像特点可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_物理意义肯定质量的抱负气体,体积保持不pC肯定质量的抱负气体,体积保持不变时,pC可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_变时, T,P 与 T 成正比 ,在T,由于 T=t+273.15K, 就 P 与 t 是一次可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_PT 图像上的等容线是过原点的函数关系, Pt 图线是一条延长线过横轴可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_倾斜直线.上-273.15点的倾斜直线.查理定律的推论：肯定质量的某种气体从初状态（P,T开头发生等容变化,其压强的变化量P 与温度的变化量TT 之间的关系为PTP可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_盖吕萨克定律： VC （ C 为常量）等压变化（TV1V2V1T1VT或）T1T222可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_适用条件：气体 质量.压强不变时微观说明：肯定质量的气体,温度上升时,分子的平均动能增大,只有气体的体积同时增大,使分子的密集程度削减,才能保持压强不变.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_图象表达：VT图Vt图图像特点物理意义肯定质量的抱负气体,压强保持不变肯定质量的抱负气体,体积保持不变时,时,VTC ,V 与 T 成正比 ,在VT图VTC ,由于 T=t+273.15K, 就 V 与 t 是一次像上的等压线是过原点的倾斜直线.函数关系,Vt 图线是一条延长线过横轴上-273.15点的倾斜直线.盖吕萨克定律的推论：肯定质量的某种气体从初状态（V,T 开头发生等压变化,其体积的变化量V 与温度的变化量T 之间的关系为VT V T（ 4）抱负气体状态方程抱负气体,由于不考虑分子间相互作用力,抱负气体的内能仅由温度和分子总数打算,与气体的体积无关.对肯定质量的抱负气体,有p1V1p2V2pv或CpVnRT （克拉伯龙方程）T1T2T（5） 平稳状态下封闭气体压强的运算 * 理论依据* 液体压强的运算公式Pgh* 帕斯卡定律：加在密闭静止液体（或气体）上的压强能够大小不变的由液体（或气体）向各个方向传递（留意：适用于密闭静止的液体或气体）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_* 液面与外界大气相接触,就液面下h 处的压强为 PP0gh* 连通器原理：在连通器中,同一种液体（中间液体不间断）的同一水平面上的压强是相等的.运算方法* 取等压面法：依据同种液体在同一水平液面处压强相等,在连通器内敏捷选取等压面由两侧压强相等列方程求解压强可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_例如图中,同一液面 C、D 处压强相等 PAP0gh .可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_* 参考液片法：选取假想的液体薄片自身重力不计 为讨论对象,分析液片两侧受力情形,建立平稳方程消去面积,得到液片两侧压强相等,进而求得气体压强例如,图中粗细匀称的 U 形管中封闭了肯定质量的气体 A,在其最低处取一液片 B,由其两侧受力平可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_衡可知PAgh 0SP0ghgh 0S.即PA P0gh.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_* 受力平稳法：选与封闭气体接触的液柱为讨论对象进行受力分析,由F 合 0 列式求气体压强例题 1：在竖直放置的 U 形管内由密度为的两部分液体封闭着两段空气柱, 大气压强为 P 0 ,各部分长度如下列图,求 A、B 气体的压强.解法一：平稳法,选与气体接触的液柱为讨论对象,进行受力分析,利用平稳条件求解求 p A ：取液柱 h 1 为讨论对象,设管的横截面积为S,大气压力和液柱重力方向向下,A 气体产生的压力方向向上,液柱h 1 静止,就 P 0 S+gh 1 S=p A S, p A =P 0 + gh 1求 p B ：取液柱 h 2 为讨论对象,由于h 2 的下端以下液体的对称性,下端液体自重产生的压强可不予考虑,A 气体压强由液体传递后对h 2 的压力方向向上, B 气体对h 2 的压力、液柱h 2 重力方向向下,液柱平稳,就p B S+ gh 2 S=p A S,得 p B =P 0 + gh 1 -h 2 解法二：取等压面法,依据同种液体在同一液面处的压强相等,在连通器内敏捷选取等压面,再由两侧压强相等列方程求解压强求 p B 时从 A 气体下端选取等压面,就有p B + gh 2 =p A =P 0 + gh 1所以 p A =P 0 + gh 1 ,p B =P 0 + gh 1 -h 2 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（6） 常见平稳状态下封闭气体压强的运算 *- 可编辑 -P =P0可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_h h可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_hhP =P0- ghP =P0- gh可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_P =P0+ ghhP =P0- ghP =P0+ gh例题 2：玻璃管与水银封闭两部分气体 A 和 B.设大气压强为 P0=76cmHg 柱, h1=10cm,h2=15cm.求封闭气体 A、B 的压强 PA=.、PB =.（ 1atm = 76cmHg =1.0 ×105 Pa）P0PaPPPa可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_Ah1h2B- 可编辑 -cmHg 柱cmHg 柱可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_4N10p0s（5） N 10psp0sP= 70cmHg可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_300P= 81cmHgps 370N10PS可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_解4：对水银柱受力分析（如右图） 沿试管方向由平稳条件可得：pS=p 0S+mgSin30°P0S300mg可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_P0 S0ghS sin 30可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_P=S=p 0+ hgSin30° =76+10Sin30° cmHg =76+5 cmHg =81 cmHg可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_解5：变式 2：运算图 2 中各种情形下,被封闭气体的压强.（标准大气压强p0=76cmHg ,图中液体为水银）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_- 可编辑 -PSPS = P0S+mg可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_mgPP0SSPS可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_mNP0SmgPS =mg +P0SPS = mg+P0S可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_M以活塞为讨论对象Smmg+PS = P0Sm以气缸为讨论对象- 可编辑 -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_Mg+PS = P0S例 3:下图中气缸的质量均为M,气缸内部的横截面积为S,气缸内壁摩擦不计.活塞质量为 m, 求封闭气体的压强设大气 压强 为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_1m 0pS2p 0 Sp0可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_P= P0 +m0 +mg/sNmgp 0 STm0mgpSP= P0 m0 +mg/s可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_解析 ：此问题中的活塞和气缸均处于平稳状态当以活塞为讨论对象,受力分析如下列图,由平稳条件得pS（ m0+m ）g P0S. p=P 0+（ m0m）g/S在分析活塞、 气缸受力时,要特殊留意大气压力,何时必需考虑, 何时可不考虑（7） 加速运动系统中封闭气体压强的确定 *常从两处入手：一对气体,考虑用气体定律确定,二是选与气体接触的液柱或活塞等为讨论对象,受力分析, 利用牛顿其次定律解出详细问题中常把二者结合起来,建立方程组联立求解可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(1) 试管绕轴以角速度匀速转动解:对水银柱受力分析如图NhP0SpS可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_由牛顿其次定律得:PS P0S=m2 r ,其中 m= Shdmg可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_由几何学问得 :r=d h/2 解得 P=P 0h2（ d h/2 ）(2) 试管随小车一起以加速度a 向右运动解:对水银柱受力分析如图由牛顿其次定律得:PS p0S=mam= Sh 解得:p=p 0+ahNahP0 SpSmg可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(3) 气缸和活塞在F 作用下沿光滑的水平面一起向右加速运动解： 对整体水平方向应用牛顿其次定律：F= （ m+M ） a对活塞受力分析如图：由牛顿其次定律得：F+PS P0S=ma由两式可得：F/p0SFpS可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_P=P 0MFmM S可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_小 结：当物体做变速运动时 :利用牛顿运动定律列方程来求气体的压强利用F 合=ma,求 p 气 .总结： 运算气缸内封闭气体的压强时, 一般取活塞为讨论对象进行受力分析.但有时也要以气缸或整体为讨论对象.所以解题时要敏捷选取讨论对象可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_三、固体和液体和物态变化1、晶体和非晶体晶体内部的微粒排列有规章,具有空间上的周期性,因此不同方向上相等距离内微粒数不同,使得物理性质不同（各向异性）,由于多晶体是由很多杂乱无章的排列着的小晶体（单晶体）集合而成,因此不显示各向异性,外形也不规章.晶体晶体达到熔点后由固态向液态转化,分子间距离要加大.此时晶体要从外界吸取热量来破坏晶体的点阵结构,所以吸热只是为了克服分子间的引力做功,只增加了分子的势能.分子平均动能不变,温度不变.非晶体单晶体多晶体外 形规就不规章不规章熔 点确定不确定2、液晶：介于固体和液体之间的特殊物态物理性质各向异性各向同性物理性质具有晶体的光学各向异性在某个方向上看其分子排列比较整齐具有液体的流淌性从另一方向看,分子的排列是杂乱无章的3、液体的表面张力和毛细现象（）表面张力表面层（与气体接触的液体薄层）分子比较稀疏,r r0,分子力表现为引力,在这个力作用下,液体表面有收缩到最小的趋势,这个力就是表面张力.表面张力方向跟液面相切,跟这部分液面的分界线垂直（）浸润和不浸润现象：附着层的液体分子比液体内部分子力表现附着层趋势毛细现象浸润密（ rr0）排斥力扩张上升不浸润稀疏（ rr0 ）吸引力收缩下降（）毛细现象：对于肯定液体和肯定材质的管壁,管的内径越细,毛细现象越明显.管的内径越细,液体越高土壤锄松,破坏毛细管,储存的下水分.压紧土壤,毛细管变细,将水引上来4、饱和汽和饱和汽压（）、饱和汽与饱和汽压：在单位时间内回到液体中的分子数等于从液面飞出去的分子数,这时汽的密度不再增大,液体也不再削减,液体和汽之间达到了平稳状态,这种平稳叫做动态平稳.我们把跟液体处于动态平稳的汽叫做饱和汽,把没有达到饱和状态的汽叫做未饱和汽.在肯定温度下,饱和汽的压强肯定,叫做饱和汽压.未饱和汽的压强小于饱和汽压.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_饱和汽压影响因素：与温度有关,温度上升,饱和气压增大饱和汽压与饱和汽的体积无关（）空气的湿度空气的肯定湿度：用空气中所含水蒸气的压强来表示的湿度叫做空气的肯定湿度.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_空气的相对湿度：相对湿度水蒸气的实际汽压同温度下水的饱和汽压可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_相对湿度更能够描述空气的潮湿程度,影响蒸发快慢以及影响人们对干爽与潮湿感受.干湿泡湿度计：两温度计的示数差别越大,空气的相对湿度越小.5、熔化热与汽化热（）物态变化（） 熔化热与汽化热熔化热： 某种晶体熔化过程中所需的能量与其质量之比.特点： 肯定质量的晶体,熔化时吸取的热量与凝固时放出的热量相等.汽化热：某种液体汽化成同温度的气体时所需的能量与其质量之比.特点：肯定质量的物质,在肯定的温度和压强下汽化时吸取的热量与液化时放出的热量相等.四、热力学定律和能量守恒定律1、转变物体内能的两种方式：做功和热传递.等效不等质：做功是内能与其他形式的能发生转化.热传递是不同物体（或同一物体的不同部分）之间内能的转移,它们转变内能的成效是相同的.概念区分：温度、内能是状态量,热量和功就是过程量,热传递的前提条件是存在温差,传递的是热量而不是温度,实质上是内能的转移2、热力学第肯定律（能量守恒定律）(1) 内容： 一般情形下, 假如物体跟外界同时发生做功和热传递的过程,外界对物体做的功W 与物体从外界吸取的热量 Q 之和等于物体的内能的增加量U(2) 数学表达式为： U W+Q可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(3) 符号法就：做功 W热量 Q内能的转变 U可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_取正值“ +”外界对系统做功系统从外界吸取热量系统的内能增加取负值“”系统对外界做功系统向外界放出热量系统的内能削减(4) 绝热过程 Q 0,关键词“绝热材料”或“变化快速”(5) 对抱负气体： U 取决于温度变化,温度上升U>0 ,温度降低 U<0可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_W 取决于体积变化,v 增大时,气体对外做功,W<0 . v 减小时,外界对气体做功,W>0 .特例：假如是气体向真空扩散,W 03、能量守恒定律：（ 1）能量既不会凭空产生,也不会凭空消逝,它只能从一种形式转化为另一种形式,或者从一个物体转移到别的物体,在转化或转移的过程中其总量不变.这就是能量守恒定律.（ 2）第一类永动机：不消耗任何能量,却可以源源不断的对外做功的机器.（违反能量守恒定律） 4、热力学其次定律（ 1）热传导的方向性： 热传导的过程可以自发的由高温物体向低温物体进行,但相反方向却不能自发的进行,即热传导具有方向性,是一个不行逆过程.（ 2）说明：“自发的”过程就是在不受外来干扰的条件下进行的自然过程.热量可以自发的从高温物体传向低温物体,热量却不能自发的从低温物体传向高温物体.热量可以从低温物体传向高温物体,必需有“外界的影响或帮忙”,就是要由外界对其做功才能完成.（ 3）热力学其次定律的两种表述克劳修斯表述：不行能使热量从低温物体传向高温物体而不引起其他变化.开尔文表述：不行能从单一热源吸取热量,使之完全变为有用功而不引起其他变化.（ 4） 热机热机是把内能转化为机械能的装置.其原理是热机从高温热源吸取热量Q1,推动活塞做功 W,然后向低温热源 （冷凝器）释放热量 Q2.（工作条件：需要两个热源）由能量守恒定律可得：Q 1=W+Q 2我们把热机做的功和它从热源吸取的热量的比值叫做热机效率,用表示,即= W / Q 1热机效率不行能达到100%（ 5） 其次类永动机设想：只从单一热源吸取热量,使之完全变为有用的功而不引起其他变化的热机.其次类永动机不行能制成,不违反热力学第肯定律或能量守恒定律,违反热力学其次定律.缘由：尽管机械能可以全部转化为内能,但内能却不能全部转化成机械能而不引起其他变化.机械能和内能的转化过程具有方向性.（ 6）推广：与热现象有关的宏观过程都是不行逆的.例如.扩散、气体向真空的膨胀、能量耗散.（ 7）熵和熵增加原理热力学其次定律微观意义：一切自然过程总是沿着分子热运动无序程度增大的方向进行.熵：衡量系统无序程度的物理量,系统越纷乱,无序程度越高,熵值越大.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_熵增加原理：在孤立系统中,一切不行逆过程必定朝着熵增加的方向进行.热力学其次定律也叫做熵增加原理.（ 8） 能量退降： 在熵增加的同时, 一切不行逆过程总是使能量逐步丢失做功的本事,从可利用状态变成不行利用状态,能量的品质退化了.（另一种说明：在能量转化过程中,总相伴着内能的产生,分子无序程度增加,同时内能耗散到四周环境中,无法重新收集起来加以利用）可编辑资料 - - - 欢迎下载