应力状态分析与强度理论课件.ppt

第八章第八章 应应力状力状态态分析与分析与强强度理度理论论1第1页，此课件共77页哦2拉拉 （压）（压）扭扭 转转平面弯曲平面弯曲内内力力应应力力变变形形NN 0AT 0ATAMQM 0Q 0 xs sAFNs sLEANlL Ot tr rpITr rr rt t)(zxIMyss st txyzzybIQStABpABGITl qnfxq fn fEIxMxf)()(第2页，此课件共77页哦3拉拉 （压）（压）扭扭 转转平面弯曲平面弯曲强强度度条条件件刚刚度度条条件件maxssmaxminsNAmaxsANmaxtt|maxtTWn|maxtnWTmaxssmaxttmaxsMWzmaxszWMmaxqqmaxqqLyLy|max第3页，此课件共77页哦481 应力状态的概念应力状态的概念第4页，此课件共77页哦5横截面上正应力分析和切应力分析的结果表明：横截面上正应力分析和切应力分析的结果表明：同 一 面 上 不 同 点 的 应 力 各 不 相 同同 一 面 上 不 同 点 的 应 力 各 不 相 同QMzN第5页，此课件共77页哦6低碳钢低碳钢 塑性材料拉伸时为什么会出现滑移线？塑性材料拉伸时为什么会出现滑移线？铸铸 铁铁第6页，此课件共77页哦7脆性材料扭转时为什么沿脆性材料扭转时为什么沿4545螺旋面断开？螺旋面断开？低碳钢低碳钢铸铸 铁铁第7页，此课件共77页哦8结论 不仅横截面上存在应力，斜截面上也存在应不仅横截面上存在应力，斜截面上也存在应力；不仅要研究横截面上的应力，而且也要研力；不仅要研究横截面上的应力，而且也要研究斜截面上的应力。究斜截面上的应力。第8页，此课件共77页哦9单元体平衡分析结果表明：即使单元体平衡分析结果表明：即使同一点同一点不同方向面上的应力不同方向面上的应力也也是各不相同的是各不相同的tsytxtys ts第9页，此课件共77页哦10哪一个面上哪一个面上哪一点哪一点？哪一点哪一点哪个方向面？哪个方向面？第10页，此课件共77页哦11第11页，此课件共77页哦12应力状态的研究方法dzdydx0dzdydx第12页，此课件共77页哦13第13页，此课件共77页哦141s2s3syxzs sxs sys szt txyt tyxt tyzt tzyt tzxt txz 单元体上没有切应力的面称为单元体上没有切应力的面称为主平面主平面；主平面上的正应力；主平面上的正应力称为称为主应力，主应力，分别用分别用 表示，并且表示，并且该单元体称为该单元体称为主应力单元。主应力单元。321,sss321s ss ss s 8-1 应力状态的概念应力状态的概念第14页，此课件共77页哦151s2s3s空间（三向）应力状态：三个主应力均不为零空间（三向）应力状态：三个主应力均不为零平面（二向）应力状态：一个主应力为零平面（二向）应力状态：一个主应力为零单向应力状态：两个主应力为零单向应力状态：两个主应力为零第15页，此课件共77页哦16x xy ysxs syt tyxt txy 0 nF 0 tF1.1.斜截面上的应力斜截面上的应力s sy as att txyd dA Axsyxt 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态第16页，此课件共77页哦17 由由x x正向逆时针转到正向逆时针转到n n正向者正向者为正；反之为负。为正；反之为负。ntx正正 应应 力力yssx拉应力为正拉应力为正sx压应力为负压应力为负切 应 力 tytxt 使单元体或其局部顺时使单元体或其局部顺时针方向转动为正；反之为负。针方向转动为正；反之为负。第17页，此课件共77页哦18 0 nF0sin)sin(cos)sin(cos)cos(sin)cos(ststsdAdAdAdAdAyyxxxy 0 tF0cos)sin(sin)sin(sin)cos(cos)cos(ststtdAdAdAdAdAyyxxxys sy as att txyd dA Axsyxt 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态第18页，此课件共77页哦19利用三角函数公式利用三角函数公式)2cos1(21cos2 )2cos1(21sin2 2sincossin2 并注意到并注意到 化简得化简得xyyxt tt t tsssss2sin2cos)(21)(21xyyxyxtsst2cos2sin)(21xyyx 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态第19页，此课件共77页哦20tsssss2sin2cos)(21)(21xyyxyx确定正应力极值确定正应力极值tsss2cos22sin)(xyyxdd设设0 0 时，上式值为零，即时，上式值为零，即02cos22sin)(00tssxyyx3.正正应力极值和方向应力极值和方向0 02 2c co os s2 2s si in n2 22 2)(2 20 00 0 x xy y0 0y yx x即即0 0 时，切应力为零时，切应力为零 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态第20页，此课件共77页哦21yxxys ss st t 22tan0 由上式可以确定出两个相互垂直的平面，分别为最由上式可以确定出两个相互垂直的平面，分别为最大正应力和最小正应力所在平面。大正应力和最小正应力所在平面。所以，最大和最小正应力分别为：所以，最大和最小正应力分别为：22max4212xyyxyxt ts ss ss ss ss s 22min4212xyyxyxt ts ss ss ss ss s 主应力主应力按代数值按代数值排序：排序：1 1 2 2 3 3 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态第21页，此课件共77页哦22确定切应力极值确定切应力极值02sin22cos)(t t s ss s t t xyyxdd4.切切应力极值和方向应力极值和方向xyxyy yx x2 2)(t t t t2tan 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态tsst2cos2sin)(21xyyx2 22 22 21 1xyxyxyxyy yx xminminmax,max,22)(t tt tt t第22页，此课件共77页哦23试求试求（1 1）斜面上的应力；斜面上的应力；（2 2）主应力、主平面；）主应力、主平面；（3 3）绘出主应力单元体。）绘出主应力单元体。例题例题1 1：一点处的平面应力状态如图所示。一点处的平面应力状态如图所示。ys s xs sxyt t。30MPa，60 xsMPa,30 xyt,MPa40ys已知已知 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态第23页，此课件共77页哦24解：解：（1 1）斜面上的应力斜面上的应力tsssss2sin2cos22xyyxyx)60sin(30)60cos(2406024060MPa02.9tsst2cos2sin2xyyx)60cos(30)60sin(24060MPa3.58ys s xs sxyt t 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态第24页，此课件共77页哦25（2 2）主应力、主平面）主应力、主平面2yxssxyyx22)2(tssmaxsMPa3.682yxssxyyx22)2(tssminsMPa3.48MPa3.48,0MPa,3.68321sssys s xs sxyt t 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态第25页，此课件共77页哦26主平面的方位：主平面的方位：yxxytgsst2206.0406060,5.1505.105905.150ys s xs sxyt t代入代入 表达式可知表达式可知 s s主应力主应力 方向：方向：1s5.150主应力主应力 方向：方向：3s s5.1050 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态第26页，此课件共77页哦27（3 3）主应力单元体：）主应力单元体：ys s xs sxyt t5.151s3s 8-2 8-2 解析法分析二向应力状态解析法分析二向应力状态第27页，此课件共77页哦28tsssss2sin2cos)(21)(21xyyxyxtsst2cos2sin)(21xyyxxyyxyx2222)2()2(t ts ss st ts ss ss s 这个方程恰好表示一个圆，这个圆称为应力圆这个方程恰好表示一个圆，这个圆称为应力圆 8-3 8-3 图解法分析二向应力状态图解法分析二向应力状态第28页，此课件共77页哦29xyyxyx2222)2()2(tsstsssstRCxyyxR22)2(t ts ss s 2yxss1.1.应力圆：应力圆：8-3 8-3 图解法分析二向应力状态图解法分析二向应力状态第29页，此课件共77页哦302.2.应力圆的画法应力圆的画法stD(s sx,t txy)D/(s sy,t tyx)cs ss sxy 2RxyyxR22)2(t ts ss s ys st tyxt txyADxs 8-3 8-3 图解法分析二向应力状态图解法分析二向应力状态第30页，此课件共77页哦31点面对应点面对应应力圆上某一点的坐标值对应着微元应力圆上某一点的坐标值对应着微元某一截面上的正应力和切应力某一截面上的正应力和切应力3 3、几种对应关系、几种对应关系stD(s sx,t txy)D/(s sy,t tyx)cs ss sxy 2s syt tyxt txysxH),(aatsH 2 8-3 8-3 图解法分析二向应力状态图解法分析二向应力状态第31页，此课件共77页哦32转向对应转向对应半径旋转方向与斜截面法线旋转方向一致；半径旋转方向与斜截面法线旋转方向一致；二倍角对应二倍角对应半径转过的角度是斜截面旋转角度的两倍。半径转过的角度是斜截面旋转角度的两倍。第32页，此课件共77页哦33试用应力圆法计算图示单元体试用应力圆法计算图示单元体e-fe-f截面上的应力。图中截面上的应力。图中应力的单位为应力的单位为MPaMPa。4.42.2n030ef stoadcMPa2.5030ssMPa8.0030tt060第33页，此课件共77页哦34微元体应力状态如图示，其所对应的应力圆有如图示四种，正确的是_。第34页，此课件共77页哦35主应力和主平面切应力等于零的截面为主平面主平面上的正应力称为主应力a(s sx,t tx)d(s sy,t ty)cs ss sxy 2 sto222222xyxyxtsstsss22122xyxyxt ts ss ss ss ss s1s2s02yxxtgsst2200002)90(2tgtg22222xyxyxtsssssmaxt tmint t第35页，此课件共77页哦36222122maxs ss st ts ss st txyx222122mins ss st ts ss st txyx第36页，此课件共77页哦37分析圆轴扭转时最大切应力的作用面，说明铸铁圆试样扭转分析圆轴扭转时最大切应力的作用面，说明铸铁圆试样扭转破坏的主要原因。破坏的主要原因。t ss ss sxy 2ss2cos2yxt2sinxts2sin tss2sin2yxt2cosxtt2cos045tssmax450tssmax4500045tminsmaxs 铸铁圆试样扭转试验时，正是沿着最大拉应力作用面（即450螺旋面）断开的。因此，可以认为这种脆性破坏是由最大拉应力引起的。第37页，此课件共77页哦38分析轴向拉伸杆件的最大切应力的作用面，说明低碳分析轴向拉伸杆件的最大切应力的作用面，说明低碳钢拉伸时发生屈服的主要原因。钢拉伸时发生屈服的主要原因。低碳钢拉伸时，其上任意一点都是单向应力状态。xs ss ss sxy 2ss2cos2yxt2sinx s ss ss s 2cos22xx tss2sin2yxt2cosxst2sin2x0452045xss2045xstmaxt 低碳钢试样拉伸至屈服时表面沿450出现滑移线，是由最大切应力引起的。第38页，此课件共77页哦39平面应力状态的几种特殊情况轴向拉伸压缩st2sin2 x)2cos1(2 ssxxss 10 32ss2minmaxxst ss ss sxy 2ss2cos2yxt2sinx tss2sin2yxt2cosx第39页，此课件共77页哦40平面应力状态的几种特殊情况扭 转tt2cos x t ts s 2sin xxts 1x3-tsxttminmax ss ss sxy 2ss2cos2yxt2sinx tss2sin2yxt2cosx0 2s s第40页，此课件共77页哦41弯 曲平面应力状态的几种特殊情况22minmax)2(xxtst tss2sin2yxt2cosx ss ss sxy 2ss2cos2yxt2sinx221322xxxtssstsss2sin2cos22xxxtst2cos2sin2xx22 1322xyxyxt ts ss ss ss ss s第41页，此课件共77页哦42xmqm43215x第42页，此课件共77页哦43mm43215x3s3s3s3s1s1s1s1s3s3sxxxx1s3s1s3s1s1ssssssttttt第43页，此课件共77页哦44在梁的xy平面内可以绘制两组正交的曲线，在一组曲线上每一点处切线的方向是该点处主应力 （拉应力）的方向，而在另一组曲线上每一点处切线的方向则为主应力 (压应力)的方向。这样的曲线就称为梁的主应力迹线。1s3s梁的主应力迹线第44页，此课件共77页哦451.1.定义定义2s3s1s三个主应力都不为零的应力状态三个主应力都不为零的应力状态 8-5 8-5 三向应力状态三向应力状态第45页，此课件共77页哦46由三向应力圆可以看出：由三向应力圆可以看出：231maxs ss st t 结论：结论：代表单元体任意斜代表单元体任意斜截面上应力的点，截面上应力的点，必定在三个应力圆必定在三个应力圆圆周上或圆内。圆周上或圆内。213s s32s s1s st ts s 8-5 8-5 三向应力状态三向应力状态第46页，此课件共77页哦471.1.基本变形时的胡克定律基本变形时的胡克定律xxE s s Exxys s xsyx1 1）轴向拉压胡克定律）轴向拉压胡克定律横向变形横向变形2 2）纯剪切胡克定律）纯剪切胡克定律 t tG t 8-6 8-6 广义胡克定律广义胡克定律第47页，此课件共77页哦48xsEsnn-泊松比泊松比Esn2s1s3s=1s1s1+1 2s2s+3s3s1 E11sE21sn E31sn 1+32111s ss sn ns s E第48页，此课件共77页哦492s3s1s32111sssE13221sssE21331sssE第49页，此课件共77页哦502s3s1s 32111s ss sn ns s E 13221s ss sn ns s E 21331s ss sn ns s EzyxxEssns1xzyyEssns1yxzzEssns1主应变与主应力方向重合主应变与主应力方向重合第50页，此课件共77页哦51)(1zyxxEs ss s s s Gxyxyt t 3 3、广义胡克定律的一般形式、广义胡克定律的一般形式)(1xzyyEs ss s s s )(1yxzzEs ss s s s Gyzyzt t Gzxzxt t s sxs sys szt txyt tyxt tyzt tzyt tzxt txz 8-6 8-6 广义胡克定律广义胡克定律第51页，此课件共77页哦52 某点的应力状态如图所示,当x,y,z不变,x增大时,关于x值的说法正确的是_.A.不变B.增大C.减小D.无法判定ys sxs szs sx仅与正应力有关，而与切应力无关。所以当切应力增大时，线应变不变。AzyxxEssns1第52页，此课件共77页哦53 一受扭圆轴,直径d=20mm,圆轴的材料为 钢,E=200GPa,=0.3.现测得圆轴表面上与轴线成450方向的应变为=5.210-4,试求圆轴所承受的扭矩.T045pWTt1s3sts102sts332111ssnsEnttE11tnE1n1163dET3.0116210200102.5334Nm7.125第53页，此课件共77页哦54qs s1s s2s s31a2a3a111aa 222aa 333aa 332211111aaaVVVV q 321321332211111aaaaaaaaa3213213213211aaaaaaaaa321q32121sssnqE31ss02s0qs sxs sys szzyxEsssnq21KEms ss ss ss sn nq q3)21(3321第54页，此课件共77页哦55l1lFllFFOlLNLFW2121NV21 EANLLLEALN22应变能密度应变能密度:单位体积内的应变能VVv ALLF21ss21第55页，此课件共77页哦568.9 空间应力状态下的应变能密度Ev2212ss1s12s1s22nE11sEW2211sEW2222sE22sE21ssn1s2s3s3s3nE33s3nEW2233sE31ssnE32ssnW321WWWE221sE222sE21ssnE223sE31ssnE32ssn133221232221221ssssssnsssE21331322321121ssnssssnssssnssE1E2E3E33221121sssv第56页，此课件共77页哦57s s1s s2s s3s ss ss s222222221sssnsssEvv3321ssss232221621sssnEvvdvvvvvdvvv 21232322222161ssssssnEvd133221232221221ssssssnsssE第57页，此课件共77页哦58max,maxssAFN（拉压）（拉压）maxmaxs ss s WM（弯曲）（弯曲）（正应力强度条件）（正应力强度条件）*maxttzzsbISF（弯曲）（弯曲）（扭转）（扭转）maxttpWT（切应力强度条件）（切应力强度条件）maxs ss s maxt tt t 1.1.杆件基本变形下的强度条件杆件基本变形下的强度条件8-10 8-10 强度理论概述强度理论概述第58页，此课件共77页哦59maxs smaxt t满足满足maxs ss s maxt tt t 是否强度就没有问题了？是否强度就没有问题了？第59页，此课件共77页哦60强度理论：强度理论：人们根据大量的破坏现象，通过判断推理、概人们根据大量的破坏现象，通过判断推理、概括，提出了种种关于破坏原因的假说，找出引起破坏的主括，提出了种种关于破坏原因的假说，找出引起破坏的主要因素，经过实践检验，不断完善，在一定范围与实际相要因素，经过实践检验，不断完善，在一定范围与实际相符合，上升为理论。符合，上升为理论。为了建立复杂应力状态下的强度条件，而提出为了建立复杂应力状态下的强度条件，而提出的关于材料破坏原因的假设及计算方法。的关于材料破坏原因的假设及计算方法。第60页，此课件共77页哦61构件由于强度不足将引发两种失效形式构件由于强度不足将引发两种失效形式(1)(1)脆性断裂：材料无明显的塑性变形即发生断裂，断面较脆性断裂：材料无明显的塑性变形即发生断裂，断面较粗糙，且多发生在垂直于最大正应力的截面上，如铸铁受拉、粗糙，且多发生在垂直于最大正应力的截面上，如铸铁受拉、扭，低温脆断等。扭，低温脆断等。关于关于屈服的强度理论：屈服的强度理论：最大切应力理论和畸变能密度理论最大切应力理论和畸变能密度理论(2)(2)塑性屈服（流动）：材料破坏前发生显著的塑性变形塑性屈服（流动）：材料破坏前发生显著的塑性变形，破坏断面粒子较光滑，且多发生在最大剪应力面上，例，破坏断面粒子较光滑，且多发生在最大剪应力面上，例如低碳钢拉、扭，铸铁压。如低碳钢拉、扭，铸铁压。关于关于断裂的强度理论：断裂的强度理论：最大拉应力理论和最大伸长线应变理论最大拉应力理论和最大伸长线应变理论第61页，此课件共77页哦621.1.最大拉应力理论最大拉应力理论（第一强度理论）（第一强度理论）材料发生断裂的主要因素是最大拉应力达到极限值材料发生断裂的主要因素是最大拉应力达到极限值01s ss s 构件危险点的最大拉应力构件危险点的最大拉应力1s s 极限拉应力，由单拉实验测得极限拉应力，由单拉实验测得bs ss s 00s s第62页，此课件共77页哦63b1s ss s 断裂条件断裂条件 s ss ss s nb1强度条件强度条件1.1.最大拉应力理论（第一强度理论）最大拉应力理论（第一强度理论）铸铁拉伸铸铁拉伸铸铁扭转铸铁扭转第63页，此课件共77页哦642.2.最大伸长拉应变理论最大伸长拉应变理论（第二强度理论）（第二强度理论）无论材料处于什么应力状态无论材料处于什么应力状态,只要发生脆性断裂只要发生脆性断裂,都是都是由于微元内的最大拉应变（线变形）达到简单拉伸时的由于微元内的最大拉应变（线变形）达到简单拉伸时的破坏伸长应变数值。破坏伸长应变数值。01 构件危险点的最大伸长线应变构件危险点的最大伸长线应变1 极限伸长线应变，由单向拉伸实验测得极限伸长线应变，由单向拉伸实验测得0 E/)(3211s ss s s s Eb/0s s 第64页，此课件共77页哦65实验表明：实验表明：此理论对于一拉一压的二向应力状态的脆此理论对于一拉一压的二向应力状态的脆性材料的断裂较符合，如铸铁受拉压比第一强度理论性材料的断裂较符合，如铸铁受拉压比第一强度理论更接近实际情况。更接近实际情况。强度条件强度条件)(321sssssnb2.2.最大伸长拉应变理论最大伸长拉应变理论（第二强度理论）（第二强度理论）断裂条件断裂条件EEbssss)(1321bssss)(321即即第65页，此课件共77页哦66 无论材料处于什么应力状态无论材料处于什么应力状态,只要发生屈服只要发生屈服,都是由于都是由于微元内的最大切应力达到了某一极限值。微元内的最大切应力达到了某一极限值。0maxt tt t 3.3.最大切应力理论最大切应力理论（第三强度理论）（第三强度理论）构件危险点的最大切应力构件危险点的最大切应力maxt t 极限切应力，由单向拉伸实验测得极限切应力，由单向拉伸实验测得0t t2/0ss st t 2/)(31maxsst第66页，此课件共77页哦67s31s ss ss s 屈服条件屈服条件 s ss ss ss s ss31n强度条件强度条件3.3.最大切应力理论最大切应力理论（第三强度理论）（第三强度理论）低碳钢拉伸低碳钢拉伸低碳钢扭转低碳钢扭转第67页，此课件共77页哦68实验表明：实验表明：此理论对于塑性材料的屈服破坏能够得到此理论对于塑性材料的屈服破坏能够得到较为满意的解释。并能解释材料在三向均压下不发生较为满意的解释。并能解释材料在三向均压下不发生塑性变形或断裂的事实。塑性变形或断裂的事实。)0(maxt局限性：局限性：2 2、不能解释三向均拉下可能发生断裂的现象，、不能解释三向均拉下可能发生断裂的现象，1 1、未考虑、未考虑 的影响，试验证实最大影响达的影响，试验证实最大影响达15%15%。2s3.3.最大切应力理论最大切应力理论（第三强度理论）（第三强度理论）第68页，此课件共77页哦69 无论材料处于什么应力状态无论材料处于什么应力状态,只要发生屈服只要发生屈服,都是由于微元都是由于微元的最大畸变能密度达到一个极限值。的最大畸变能密度达到一个极限值。0sfsfvv 4.4.畸变畸变能密度理论能密度理论（第四强度理论）（第四强度理论）213232221sf)()()(61s ss ss ss ss ss sn n Ev 构件危险点的畸变能密度构件危险点的畸变能密度sfn n20f261ssEvsn 形状改变比能的极限值，由单拉实验测得形状改变比能的极限值，由单拉实验测得0f sn n第69页，此课件共77页哦70屈服条件屈服条件22132322212)()()(ss ss ss ss ss ss ss s 强度条件强度条件 ssssssssss213232221)()()(21n4.4.畸变畸变能密度理论能密度理论（第四强度理论）（第四强度理论）实验表明：实验表明：对塑性材料，此理论比第三强度理对塑性材料，此理论比第三强度理论更符合试验结果，在工程中得到了广泛应用。论更符合试验结果，在工程中得到了广泛应用。第70页，此课件共77页哦713212r11 rssssss 212132322214 r313 r21ssssssssss强度理论的统一表达式：强度理论的统一表达式：s ss s r第71页，此课件共77页哦72 不同的材料固然可能产生不同形式的破坏；但就是同一种材料，当应力状态、温度及变形速度不同时，破坏形式也可能不同。一、在三轴拉伸应力状态下，不论是塑性材料还是脆性材 料都会发生脆性断裂，宜采用最大拉应力理论。二、对于铸铁类脆性材料，在双向均拉时，宜采用最大 拉应力理论。四个强度理论适用范围及应用三、对于低碳钢类塑材，除三向拉伸外，均属屈服失效破 坏。宜用畸变能密度理论（运用较多）和最大剪应力 理论。其中最大剪应力理论计算结果偏于安全。四、在三轴压缩应力状态下，不论是塑性材料还是脆性材 料，通常都会发生屈服失效，故一般采用畸变能密度理论。总之，采用何种强度理论要根据材料，应力，工程经验而定。第72页，此课件共77页哦73 已知铸铁构件上危险点处的应力状态，如图所示。若铸铁拉伸许用应力为30MPa，试校核该点处的强度是否安全。231110(单位 MPa)ss122222xyxyxtsssss072.328.29321sss，MPaMPa MPaMPa3028.291ssMPaMPa72.38.29第73页，此课件共77页哦74 某结构上危险点处的应力状态如图所示，其中116.7MPa，46.3MPa。材料为钢，许用应力160MPa。试校核此结构是否安全。22122tsss2222xyxyxtsssss22322tsss sss31 sts224 sssssss21323222121 sts223MPa0.149MPa6.141第74页，此课件共77页哦75B.（1）不正确、（2）正确；C.（1）、（2）都正确；D.（1）、（2）都不正确。第75页，此课件共77页哦76A.冰的强度较铸铁高；B.冰处于三向受压应力状态；C.冰的温度较铸铁高；D.冰的应力等于零。sss313sssr0第76页，此课件共77页哦2022-9-6感谢大家观看感谢大家观看第77页，此课件共77页哦