电磁场电磁感应定律与全电流定律精选文档.ppt
电磁场电磁感应定律与全电流定律本讲稿第一页，共十九页4.0 序序Introduction 在时变场中，电场与磁场都是时间和空间坐标的在时变场中，电场与磁场都是时间和空间坐标的函数；变化的磁场会产生电场，变化的电场会产生磁函数；变化的磁场会产生电场，变化的电场会产生磁场，电场与磁场相互依存构成统一的电磁场。场，电场与磁场相互依存构成统一的电磁场。英国科学家英国科学家麦克斯韦将静态场、恒定场、时变麦克斯韦将静态场、恒定场、时变场的电磁基本特性用统一的场的电磁基本特性用统一的麦克斯韦麦克斯韦方程组高度概方程组高度概括。括。麦克斯韦麦克斯韦方程组是研究宏观电磁场现象的理论方程组是研究宏观电磁场现象的理论基础。基础。下 页上 页返 回本讲稿第二页，共十九页时变场的知识结构框图：时变场的知识结构框图：下下 页页上上 页页返返 回回磁通磁通连续性原理连续性原理高斯定律高斯定律电磁感应定律电磁感应定律全电流定律全电流定律MaxwellMaxwell方程组方程组坡印廷定理与坡印廷矢量坡印廷定理与坡印廷矢量正弦电磁场正弦电磁场动态位动态位A A,分界面上衔接条件分界面上衔接条件达朗贝尔方程达朗贝尔方程电磁辐射、传输线及波导电磁辐射、传输线及波导本讲稿第三页，共十九页本本 章章 要要 求求 深刻理解电磁场基本方程组的物理意义，其中深刻理解电磁场基本方程组的物理意义，其中包括位移电流的概念；包括位移电流的概念；掌握动态位与场量的关系以及波动方程，理解掌握动态位与场量的关系以及波动方程，理解电磁场的滞后效应及波动性；电磁场的滞后效应及波动性；下 页上 页返 回本讲稿第四页，共十九页4.1.1 4.1.1 电磁感应定律电磁感应定律（Faradays Law）当与回路交链的磁通发生变化时，回路中会产生感应电当与回路交链的磁通发生变化时，回路中会产生感应电动势，这就是法拉弟电磁感应定律。动势，这就是法拉弟电磁感应定律。电磁感应定律电磁感应定律：负号表示感应电流产生负号表示感应电流产生的磁场总是阻碍原磁场的变的磁场总是阻碍原磁场的变化。化。Faradays Law and Amperes Circuital Law4.1 电磁感应定律和全电流定律电磁感应定律和全电流定律图4.1.1 感生电动势的参考方向下 页上 页返 回本讲稿第五页，共十九页1.回路不变，磁场随时间变化回路不变，磁场随时间变化又称为感生电动势，这是变压器工作的原理，亦称为变又称为感生电动势，这是变压器工作的原理，亦称为变压器电势。压器电势。图4.1.2 感生电动势根据磁通变化的原因，根据磁通变化的原因，分为三类：分为三类：下 页上 页返 回本讲稿第六页，共十九页2.磁场不变，回路切割磁力线磁场不变，回路切割磁力线称为动生电动势，这是发称为动生电动势，这是发电机工作原理，亦称为发电机工作原理，亦称为发电机电势。电机电势。图图4.1.3 4.1.3 动生电动势动生电动势下 页上 页返 回本讲稿第七页，共十九页3.磁场随时间变化，回路切割磁力线磁场随时间变化，回路切割磁力线实验表明实验表明：只要与回路交链的磁通发生变化，回路中：只要与回路交链的磁通发生变化，回路中就有感应电动势。就有感应电动势。与构成回路的材料性质无关（甚至与构成回路的材料性质无关（甚至可以是假想回路），当回路是导体时，有感应电流产可以是假想回路），当回路是导体时，有感应电流产生。生。下 页上 页返 回电荷为什么会运动呢？即为什么产生感应电流呢？电荷为什么会运动呢？即为什么产生感应电流呢？思考思考本讲稿第八页，共十九页4.1.2 感应电场感应电场（Inducted Electric Field）麦克斯韦假设，变化的磁场在其周围激发着一种电麦克斯韦假设，变化的磁场在其周围激发着一种电场，该电场对电荷有作用力（产生感应电流），称之为场，该电场对电荷有作用力（产生感应电流），称之为感感应电场应电场 。图图4.1.4 变化的磁场产变化的磁场产生感应电场生感应电场在静止媒质中在静止媒质中 感应电场是非保守场，电力线呈闭合曲线，变化感应电场是非保守场，电力线呈闭合曲线，变化的磁场的磁场 是产生是产生 的涡旋源，故又称的涡旋源，故又称涡旋电场涡旋电场。下 页上 页返 回本讲稿第九页，共十九页图4.1.5 变化的磁场产生感应电场 若空间同时存在库仑电场,即 则有 表明不仅电荷产生电场，变化的磁场也能产生电场。下 页上 页返 回 根据自然界的对偶关系，变化的电场是否会产生 磁场呢？思考本讲稿第十页，共十九页 4.1.3 全电流定律全电流定律（Amperes Law）图4.1.6 交变电路用安培环路定律问题的提出问题的提出思考经过经过S1面面经过经过S2面面下 页上 页返 回为什么相同的线积分结果不同？电流不连续为什么相同的线积分结果不同？电流不连续 吗吗？原因所在原因所在？本讲稿第十一页，共十九页电流连续性原理Stokes theorem矢量恒等式矢量恒等式 恒 定 场 时 变 场下 页上 页返 回因为所以所以本讲稿第十二页，共十九页 变化的电场产生位移电流（Displacement Current），电流仍然是连续的。=下 页上 页返 回图4.1.7 交变电路用安培 环路定律本讲稿第十三页，共十九页全电流定律全电流定律 不仅传导电流产生磁场，变化的电场也能产生磁场。麦克斯韦预言电磁波的存在。微分形式积分形式其中，位移电流密度下 页上 页返 回本讲稿第十四页，共十九页解：忽略边缘效应和感应电场位移电流密度位移电流电场 例 4.1.1 已知平板电容器的面积 S,相距 d,介质的介电常数 ，极板间电压 u(t)。试求位移电流 id；传导电流 ic与 id 的关系是什么?图4.1.8 传导电流与 位移电流下 页上 页返 回本讲稿第十五页，共十九页 麦克思维是19世纪伟大的英国物理学家、数学家。1831 年 11 月 13日生于苏格兰的爱丁堡，自幼聪颖，父亲是个知识渊博的律师，使麦克斯韦从小受到良好的教育。10岁进入爱丁堡中学学习，14岁就在爱丁堡皇家学会会刊上发表了一篇关于二次曲线作图问题的论文，已显露出出众的才华。1847年进入爱丁堡大学学习数学和物理。1850年转入剑桥大学三一学院数学系学习，1854年以第二名的成绩获史密斯奖学金，毕业留校任职两年。1856年在苏格兰阿伯丁的马里沙耳任自然哲学教授。1860年到伦敦国王学院任自然哲学和天文学教授。1861年选为伦敦皇家学会会员。1865年春辞去教职回到家乡系统地总结他的关于电磁学的研究成果，完成了电磁场理论的经典巨著论电和磁，并于1873年出版，1871年受聘为剑桥大学新设立的卡文迪什试验物理学教授，负责筹建著名的卡文迪什实验室，1874年建成后担任这个实验室的第一任主任，直到 1879 年11月5日在剑桥逝世。麦克斯韦主要从事电磁理论、分子物理学、统计物理学、光学、力学、弹性理论方面的研究。尤其是他建立的电磁场理论，将电学、磁学、光学统一起来，是19世纪物理学发展的最光辉的成果，是科学史上最伟大的综合之一。麦克斯韦大约于1855年开始研究电磁学，在潜心研究了法拉第关于电磁学方面的新理论和思想之后，坚信法拉第的新理论包含着真理。于是他抱着给法拉第的理论“提供数学方法基础”的愿望，决心把法拉第的天才思想以清晰准确的数学形式表示出来。他在前人成就的基础上，对整个电磁现象作了系统、全面的研究，凭借他高深的数学造诣和丰富的想像力接连发表了电磁场理论的三篇论文：论法拉第的力线（1855年12 月至1856年2月）；论物理的力线（1861 至1862 年）；电磁场的动力学理论（1864 年12月8日）。对前人和他自己的工作进行了综合概括，将电磁场理论用简洁、对称完美数学形式表示出来，经后人整理和改写，成为经典电动力学主要基础的麦克斯韦方程组。据此，1865年他预言了电磁波的存在，电磁波只可能是横波，计算了电磁波的传播速度等于光速，同时得出结论：光是电磁波的一种形式，揭示了光现象和电磁现象之间的联系。1888年德国物理学家赫兹用实验验证了电磁波的存在。麦克斯韦于1873年出版了科学名著电磁理论。系统、全面、完美地阐述了电磁场理论。这一理论成为经典物理学的重要支柱之一。在热力学与统计物理学方面麦克斯韦也作出了重要贡献，他是气体动理论的创始人之一。1859年他首次用统计规律棗麦克斯韦速度分布律，从而找到了由微观量求统计平均值的更确切的途径。1866年他给出了分子按速度的分布函数的新推导方法，这种方法是以分析正向和反向碰撞为基础的。他引入了驰豫时间的概念，发展了一般形式的输运理论，并把它应用于扩散、热传导和气体内摩擦过程。1867年引入了“统计力学”这个术语。麦克斯韦是运用数学工具分析物理问题和精确地表述科学思想的大师，他非常重视实验，由他负责建立起来的卡文迪什实验室，在他和以后几位主任的领导下，发展成为举世闻名的学术中心之一。他善于从实验出发，经过敏锐的观察思考，应用娴熟的数学技巧，从缜密的分析和推理，大胆地提出有实验基础的假设，建立新的理论，再使理论及其预言的结论接受实验检验，逐渐完善形成系统、完整的理论。特别是汤姆逊卓有成效地运用类比的方法使麦克斯韦深受启示，使他成为建立各种模型来类比研究不同物理现象的能手。在他的电磁场理论的三篇论文中多次使用了类比研究方法，寻找到了不同现象之间的联系，从而逐步揭示了科学真理。麦克斯韦严谨的科学态度和科学研究方法是人类极其宝贵的精神财富。摘自大学物理1997（16）5 封三返 回本讲稿第十六页，共十九页本讲稿第十七页，共十九页本讲稿第十八页，共十九页本讲稿第十九页，共十九页
