应变状态.ppt

关于应变状态现在学习的是第1页，共48页目录目录3.1 3.1 变形与应变概念变形与应变概念3.2 3.2 主应变与主应变方向主应变与主应变方向3.3 3.3 应变协调方程应变协调方程现在学习的是第2页，共48页3.1 变形与应变概念变形与应变概念 由于外部因素载荷或温度变化位移位移物体内部各点空间位置发生变化 位移形式_位置的改变与弹性体形状的变化刚体位移刚体位移：物体内部各点位置变化，但仍保持初始状态相对位置不变。形状改变（变形）位移形状改变（变形）位移：位移不仅使得位置改变，而且改变了物体内部各个点的相对位置。现在学习的是第3页，共48页p位移与位移分量位移与位移分量根据连续性假设，弹性体在变形根据连续性假设，弹性体在变形前和变形后仍保持为连续体。前和变形后仍保持为连续体。那么弹性体中某点在变形过程中那么弹性体中某点在变形过程中由由M M（x x，y y，z z）移动至移动至MM（x x，y y，zz），），这一过程也将是连续的。这一过程也将是连续的。在数学上在数学上，x x，y y，z z 必为必为x x，y y，z z的单值连续函数。的单值连续函数。3.1 变形变形2现在学习的是第4页，共48页设设MM=SMM=S为为位移矢量位移矢量，位移矢量位移矢量的三个分量的三个分量u u，v v，w w为为位移分量，位移分量，则则U=x（x，y，z）-x=u（x，y，z）V=y（x，y，z）-y=v（x，y，z）W=z（x，y，z）-z=w（x，y，z）位移分量位移分量u u，v v，ww也是也是x x，y y，z z的的单值连续函数。单值连续函数。以后的分析将进一步假定位移以后的分析将进一步假定位移函数具有函数具有三阶连续导数三阶连续导数。3.1 变形变形3现在学习的是第5页，共48页p变形与应变分量变形与应变分量为进一步研究弹性体的变形情况，为进一步研究弹性体的变形情况，假设从弹性体中分割出一个微分六假设从弹性体中分割出一个微分六面体单元，其六个面分别与三个坐面体单元，其六个面分别与三个坐标轴垂。标轴垂。对于微分单元体的变形，将分为两对于微分单元体的变形，将分为两个部分讨论。个部分讨论。一是微分单元体棱边的伸一是微分单元体棱边的伸长和缩短；长和缩短；二是棱边之间夹角的变化。二是棱边之间夹角的变化。弹性力学分别使用弹性力学分别使用正应变和切应变正应变和切应变表表示这两种变形的。示这两种变形的。3.1 变形变形4现在学习的是第6页，共48页对于微分平行六面体单元，对于微分平行六面体单元，设其变形前与设其变形前与x，y，z坐标轴坐标轴平行的棱边分别为平行的棱边分别为MA，MB，MC，变形后分别变为变形后分别变为MA，MB，MC。正应变正应变_x,y,z表示表示x，y，z轴方向棱边的轴方向棱边的相对伸长度；相对伸长度；切应变切应变_ xy,yz,zx表示表示x和和y，y和和z，z和和x轴之间的轴之间的夹角夹角变化。变化。3.1 变形变形5现在学习的是第7页，共48页 对于小变形问题，为了简化分析，对于小变形问题，为了简化分析，将微分单元体分别投影到将微分单元体分别投影到OxyOxy，OyzOyz，OzxOzx平平面来讨论。面来讨论。显然，单元体变形前各棱边是与坐标面平行显然，单元体变形前各棱边是与坐标面平行的，变形后棱边将有相应的转动；但我们讨论的，变形后棱边将有相应的转动；但我们讨论的是小变形问题，这种转动所带来的影响较小。的是小变形问题，这种转动所带来的影响较小。特别是物体位移中不影响变形的计算，假特别是物体位移中不影响变形的计算，假设各点的位移仅为自身的大小和形状的变化所设各点的位移仅为自身的大小和形状的变化所确定，则这种微分线段的转动的误差是十分微确定，则这种微分线段的转动的误差是十分微小的，不会导致微分单元体的变形有明显的变小的，不会导致微分单元体的变形有明显的变化。化。3.1 变形变形6现在学习的是第8页，共48页正应变正应变微分单元体的棱边长为微分单元体的棱边长为dxdx，dydy，dzdzM M点的坐标：（点的坐标：（x x，y y，z z）M M点的位移分量：点的位移分量：u u（x,y,zx,y,z）,v(x,y,z),w,v(x,y,z),w（x,y,zx,y,z）首先讨论首先讨论OxyOxy面上投影面上投影 的变形。的变形。设设mama，mbmb分别为分别为MAMA，MBMB的投影，的投影，mama，mbmb分别为分别为MAMA，MBMB，即变形后的即变形后的MAMA，MBMB的投影的投影A A点的位移：点的位移：u(x+dxu(x+dx，y y，z z），），v(x+dxv(x+dx，y y，z z）B B点的位移：点的位移：u(xu(x，y+dyy+dy，z z），），v(xv(x，y+dyy+dy，z z）将将A A，B B两点的位移按泰勒级数展开，略去二阶以上的小量，则有两点的位移按泰勒级数展开，略去二阶以上的小量，则有A点的位移为点的位移为B点的位移为点的位移为3.1 变形变形7现在学习的是第9页，共48页因为所以同理可得这些正应变表示了任意一点微分线段的相对伸长度。这些正应变表示了任意一点微分线段的相对伸长度。微分线段伸长，则正应变大于零，反之则小于零。微分线段伸长，则正应变大于零，反之则小于零。3.1 变形变形8现在学习的是第10页，共48页以下讨论切应变表达关系。以下讨论切应变表达关系。因为因为上式的推导中，利用了小变形条件下位移的导数是上式的推导中，利用了小变形条件下位移的导数是高阶小量的结论。同理可得高阶小量的结论。同理可得 yx和和 xy可为正或为负，其正负号的几何意义为：可为正或为负，其正负号的几何意义为：yx大于零，大于零，表示位移表示位移v随坐标随坐标x而增加，即而增加，即x方向的微分线段正向向方向的微分线段正向向y轴旋轴旋转。将上述两式代入切应变表达式，转。将上述两式代入切应变表达式，同理同理切应变分量大于零，表示微分线段的夹切应变分量大于零，表示微分线段的夹角缩小，反之则增大。角缩小，反之则增大。3.1 变形变形9现在学习的是第11页，共48页综上所述，应变分量与位移分量之间的关系为综上所述，应变分量与位移分量之间的关系为 上述公式称为几何方程，又称柯西方程上述公式称为几何方程，又称柯西方程（Augustin-LouisCauchy于1828年提出）。柯西方程给出了位移分量和应变分量之间的关系。如果已知位柯西方程给出了位移分量和应变分量之间的关系。如果已知位移，由位移函数的偏导数即可求得应变；移，由位移函数的偏导数即可求得应变；但是如果已知应变，由于但是如果已知应变，由于六个应变分量对应三个位移分量，则其求解将相对复杂。六个应变分量对应三个位移分量，则其求解将相对复杂。这个问题以后这个问题以后作专门讨论。作专门讨论。几何方程给出的应变通常称为几何方程给出的应变通常称为工程应变工程应变。使用张量符号，几何方程可以表达为：使用张量符号，几何方程可以表达为：3.1 变形变形10现在学习的是第12页，共48页上式表明应变分量上式表明应变分量e eij将满足二阶张量的坐标变将满足二阶张量的坐标变换关系，应变张量分量与工程应变分量的关系换关系，应变张量分量与工程应变分量的关系可表示为可表示为3.1 变形变形11现在学习的是第13页，共48页几何方程位移导数表示的应变应变描述一点的变形，但还不足以完全描述弹性体的变形原因是没有考虑单元体位置的改变单元体的刚体转动刚性位移可以分解为平动与转动刚性转动变形位移的一部分，但是不产生变形。3.1 变形变形12现在学习的是第14页，共48页通过分析弹性体内无限邻近两点的位置变化，则可得出刚体的转动位移与纯变形位移之间的关系。3.1 变形变形13设设M点的坐标为（点的坐标为（x，y，z）与与M点邻近的点邻近的位移（位移（u，v，w）N点的坐标为（点的坐标为（x+dx，y+dy，z+dz）位移（位移（u+du，v+dv，w+dw）则则MN两点的相对位移为（两点的相对位移为（du，dv，dw）因为位移为坐标的函数，所以因为位移为坐标的函数，所以现在学习的是第15页，共48页3.1 变形变形13现在学习的是第16页，共48页转动矢量描述微分单元体的刚性转动3.1 变形变形14同理可得同理可得转动分量现在学习的是第17页，共48页微分单元体的刚性转动与协调相关刚体转动位移增量变形位移增量位移增量是由两部分组成的3.1 变形变形15现在学习的是第18页，共48页必须指出，这里讨论的是必须指出，这里讨论的是单元体的刚性转动单元体的刚性转动。对变形。对变形体来说，是随点而异，是坐标的函数。但对整个物体，体来说，是随点而异，是坐标的函数。但对整个物体，它们属于变形的一部分；这三个转动分量和六个应变分它们属于变形的一部分；这三个转动分量和六个应变分量合在一起，不仅定出了一点邻近的单元体形状的变化，量合在一起，不仅定出了一点邻近的单元体形状的变化，而且定出了该单元体方位的改变，因此这九个量全面正而且定出了该单元体方位的改变，因此这九个量全面正确地反映了物体确地反映了物体内点的位置改变内点的位置改变。物体内所有点的位置改。物体内所有点的位置改变构成了整个物体的变形。变构成了整个物体的变形。从研究点的变形角度考察，说明应变张量是相对位移张从研究点的变形角度考察，说明应变张量是相对位移张量扣除转动张量后，表示单元体纯变形的部分。它是一个量扣除转动张量后，表示单元体纯变形的部分。它是一个对称的二阶张量，有六个独立分量。它表示单元体变形对对称的二阶张量，有六个独立分量。它表示单元体变形对称于对角线，即垂直棱边互相转角相等。称于对角线，即垂直棱边互相转角相等。应变张量决定了一点的应变状态，它具有张量的所有特应变张量决定了一点的应变状态，它具有张量的所有特性。它与载荷引起的应力具有对应关系。下面将对应变张性。它与载荷引起的应力具有对应关系。下面将对应变张量做进一步探讨。量做进一步探讨。3.1 变形变形16现在学习的是第19页，共48页变形通过应变描述坐标变换时，应变分量是随之坐标改变而变化。应变分量的转轴公式应变张量3.2 主应变与主应变方向主应变与主应变方向应变状态应变状态现在学习的是第20页，共48页应变张量一旦确定，则任意坐标系下的应变分量均可确定。因此应变状态就完全确定。坐标变换后各应变分量均发生改变，但作为一个整体，所描述的应变状态并未改变。主应变与应变主轴切应变为0的方向应变主轴方向的正应变应变主轴主应变3.2 主应变主应变2现在学习的是第21页，共48页应变状态特征方程l，m，n齐次线性方程组非零解的条件为方程系数行列式的值为零展开展开3.2 主应变主应变3主应变确定应变主轴方向变形现在学习的是第22页，共48页应变不变量第一，第二和第三应变不变量一点的应变状态与坐标系选取无关，因此坐标变换不影响应变状态是确定的。应变不变量就是应变状态性质的表现3.2 主应变主应变4现在学习的是第23页，共48页应力张量应变张量应力不变量应变不变量主应变和应变主轴与主应力和应力主轴的特性类似各向同性材料，应力主轴和应变主轴是重合的公式比较公式比较3.2 主应变主应变5现在学习的是第24页，共48页体积应变弹性体一点体积的改变量引入体积应变有助于简化公式3.2 主应变主应变6三种情况三种情况0：微分单元体膨胀0：微分单元体受压缩=0：体积是不变现在学习的是第25页，共48页3.3 应变协调方程应变协调方程数学意义：几何方程6个应变分量通过3个位移分量描述力学意义变形连续弹性体任意一点的变形必须受到其相邻单元体变形的约束现在学习的是第26页，共48页例例3-1 设 ex=3x,ey=2y,gxy=xy,ez=gxz=gyz=0,求其位移。解解：显然该应变分量没有对应的位移。要使这一方程组不矛盾，则六个应变分量必须满足一定的条件。3.3 应变协调应变协调2现在学习的是第27页，共48页出现以上问题的物理解释出现以上问题的物理解释假如物体分割成无数个微分六面体单元，变形后每一单元体都发假如物体分割成无数个微分六面体单元，变形后每一单元体都发生形状改变，如变形不满足一定的关系，变形后的单元体将不能生形状改变，如变形不满足一定的关系，变形后的单元体将不能重新组合成连续体，其间将产生缝隙或嵌入现象重新组合成连续体，其间将产生缝隙或嵌入现象物体变形前后都应保持整体和连续，不应该出现空隙和物体变形前后都应保持整体和连续，不应该出现空隙和折叠折叠空隙：位移空隙：位移u，v，w不是连续函数不是连续函数折叠：位移折叠：位移u，v，w不是单值函数不是单值函数为使变形后的微分单元体仍能重新组合成连续为使变形后的微分单元体仍能重新组合成连续体，应变分量必须满足一定的关系体，应变分量必须满足一定的关系应变协调方程应变协调方程3.3 应变协调应变协调3现在学习的是第28页，共48页应变协调方程将几何方程中的第1，2，4式：作如下求偏导运算：以下我们将着手建立各应变分量之间应满足的条件。3.3 应变协调应变协调4现在学习的是第29页，共48页从几何方程中消去位移分量，第一式和第二式分别对y和 x求二阶偏导数然后相加可得3.3 应变协调应变协调5现在学习的是第30页，共48页对x求一阶偏导数，则分别轮换x,y,z，则可得如下六个关系式 3.3 应变协调应变协调6u将几何方程的四，五，六式分别对z，x，y求一阶偏导数u前后两式相加并减去中间一式，则现在学习的是第31页，共48页3.3 应变协调应变协调7该关系式由圣维南（该关系式由圣维南（Saint Saint VenantVenant）于）于18641864年提出。年提出。在推导过程中，仅用了在推导过程中，仅用了连续函数的求导顺序无连续函数的求导顺序无关性，所以这组方程的关性，所以这组方程的本质是变形连续条件。本质是变形连续条件。称为：称为：圣维南方程圣维南方程应变协调方程应变协调方程变形协调方程变形协调方程相容方程相容方程变形一致条件变形一致条件现在学习的是第32页，共48页变形协调方程的数学意义使3个位移为未知函数的六个几何方程不相矛盾。变形协调方程的物理意义物体变形后每一单元体都发生形状改变，如变形不满足一定的关系，变形后的单元体将不能重新组合成连续体，其间将产生缝隙或嵌入现象。为使变形后的物体保持连续体，应变分量必须满足一定的关系。3.3 应变协调应变协调8现在学习的是第33页，共48页证明证明应变协调方程是变形连续的必要和充分条件。从几何上讲若某一初始连续的物体按给定的应变状态变形时，能始终保持连续，既不开裂，又不重叠；则所给的应变是协调的，是满足圣维南方程圣维南方程的。从数学上说，圣圣维维南南方方程程是由几何方程积分出单值连续位移场的必要条件。下面来证明：如果应变分量满足应变协调方程，则对于单连通域，就可以通过几何方程积分求得单值连续的位移分量；因而圣维南方程圣维南方程也是几何方程可积分的充分条件。3.3 应变协调应变协调9现在学习的是第34页，共48页位移分量可通过积分它们分别对坐标的一阶偏导数求得，例如3.3 应变协调应变协调10a)式中，不能直接由几何方程中给出。为将它们用应变分量表达，取它们对坐标x,y,z的一阶偏导数b)现在学习的是第35页，共48页上式右边已知，用A,B,C表示。如果能通过积分3.3 应变协调应变协调11c)求得单值连续函数,并按同理求得则再利用式a)即可立即求得位移分量U(x,y,z)。由积分式c)求出单值连续的的充分且必要条件为d)现在学习的是第36页，共48页3.3 应变协调应变协调12方程第四式方程第四式方程第一式方程第一式方程第五式方程第五式现在学习的是第37页，共48页对3.3 应变协调应变协调13进行同样的做法，则对每一个都能够得到三个条件，共18个条件。但其中只有六个是不同的，就是应变协调方程。综上所述，对单连通物体，只要给定的应变分量满足变形协调方程，则就可得到单值连续的函数进而可求得u,v,w。至此，我们证明了，应变满足协调方程是通过几何方程，由应变场求出单值连续位移场的充分必要条件。现在学习的是第38页，共48页变形协调方程单连通域位移单值连续的必要和充分条件多连通域位移单值连续的必要条件3.3 应变协调应变协调14现在学习的是第39页，共48页位移边界条件位移边界条件 q应变满足应变满足变形协调方程变形协调方程，保证弹性体内部的变，保证弹性体内部的变形单值连续。形单值连续。q边界变形协调要求边界位移满足边界变形协调要求边界位移满足位移边界位移边界条件。条件。q位位移移边边界界条条件件临临近近表表面面的的位位移移或或和和变变形形与与已知边界位移或变形相等。已知边界位移或变形相等。3.3 应变协调应变协调15现在学习的是第40页，共48页如果物体表面的位移已知，称为位移边界位移边界用Su表示。如果物体表面的位移 已知边界条件为称为位移边界条件3.3 应变协调应变协调16现在学习的是第41页，共48页设物体表面为S位移已知边界Su面力已知边界Ss则 SSuSs弹性体的整个边界，是由面力边界和位移边界构成的。任意一段边界，可以是面力边界，或者位移边界。面力边界和位移边界在一定条件下是可以转换的，例如静定问题。3.3 应变协调应变协调17现在学习的是第42页，共48页某些问题，边界部分位移已知，另一部分面力已知，这种边界条件称为混合边界条件混合边界条件。不论是面力边界条件，位移边界条件，还是混合边界条件，弹性体任意边界的边界条件数目不能超过或者少于3个，必须等于3个。3.3 应变协调应变协调18现在学习的是第43页，共48页第三章第三章 小结小结1.应变状态的定义：正应变与切应变；应变分量与应变张量正应变与切应变；应变分量与应变张量 2.几何方程3.应变状态分析4.应变状态特征方程和应变不变量 主应变与应变主轴主应变与应变主轴 5.变形协调方程现在学习的是第44页，共48页第三章第三章 作业作业3.1已知弹性体的位移为试求A（1，1，1）和B（0.5，1，0）点的主应变1。3.2已知物体内部某点的应变分量为试求该点的主应变和最大主应变1的方位角。现在学习的是第45页，共48页3.3 3.3 圆截面杆件两端作用扭矩，如圆截面杆件两端作用扭矩，如图所示，其位移分量为图所示，其位移分量为 u u=-=-zyzy+ayay+bzbz+c c v v=zx+ez-dx+fzx+ez-dx+f w w=-=-bxbxeyey+kk设坐标原点设坐标原点O O位移固定，试按照下列位移固定，试按照下列转动位移边界条件分别确定待定系数转动位移边界条件分别确定待定系数a a,b b,c c,d d,e e,f f 和和k k（是常量）。a a）微分线段微分线段d dz z在在xOzxOz和和yOzyOz平面内不能转动；平面内不能转动；b b）微分线段微分线段d dx x和和d dy y在在xOzxOz平面平面内不能转动。内不能转动。现在学习的是第46页，共48页3.4已知物体变形时的应变分量为试求上述待定系数之间的关系。现在学习的是第47页，共48页感谢大家观看现在学习的是第48页，共48页