等法规等法规等飞精选文档.ppt

等法规等法规等飞本讲稿第一页，共九十三页 1-5-7 惠更斯原理惠更斯原理 本讲稿第二页，共九十三页 1-5-7 惠更斯原理惠更斯原理 一一.惠更斯原理惠更斯原理 本讲稿第三页，共九十三页 1-5-7 惠更斯原理惠更斯原理 一一.惠更斯原理惠更斯原理 本讲稿第四页，共九十三页 1-5-7 惠更斯原理惠更斯原理 一一.惠更斯原理惠更斯原理 惠更斯原理：波动所到达的媒质中各惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。本讲稿第五页，共九十三页t时刻波阵面时刻波阵面 1-5-7 惠更斯原理惠更斯原理 一一.惠更斯原理惠更斯原理 惠更斯原理：波动所到达的媒质中各惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。本讲稿第六页，共九十三页t时刻波阵面时刻波阵面 1-5-7 惠更斯原理惠更斯原理 一一.惠更斯原理惠更斯原理 惠更斯原理：波动所到达的媒质中各惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。本讲稿第七页，共九十三页t+uttt时刻波阵面时刻波阵面 1-5-7 惠更斯原理惠更斯原理 一一.惠更斯原理惠更斯原理 惠更斯原理：波动所到达的媒质中各惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。本讲稿第八页，共九十三页t+uttt时刻波阵面时刻波阵面t时刻波阵面时刻波阵面 1-5-7 惠更斯原理惠更斯原理 一一.惠更斯原理惠更斯原理 惠更斯原理：波动所到达的媒质中各惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。本讲稿第九页，共九十三页t+uttt时刻波阵面时刻波阵面t时刻波阵面时刻波阵面 1-5-7 惠更斯原理惠更斯原理 一一.惠更斯原理惠更斯原理 惠更斯原理：波动所到达的媒质中各惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。本讲稿第十页，共九十三页 1-5-7 惠更斯原理惠更斯原理 一一.惠更斯原理惠更斯原理 惠更斯原理：波动所到达的媒质中各惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。t+tututt+tt时刻波阵面时刻波阵面t时刻波阵面时刻波阵面本讲稿第十一页，共九十三页 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第十二页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第十三页，共九十三页 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律inn12A本讲稿第十四页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律iut1nn12CBAiut12 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第十五页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律iuut12tnn12CBAiut12 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第十六页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律iuut12tnn12CBADiut12 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第十七页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律iuut12tnn12CBADiut12 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第十八页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律iuut12trnn12CBADirut12 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第十九页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律iuut12trnn12sinsinir=CBADCBABADABirut12 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第二十页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律iuut12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=u u 12irttut12 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第二十一页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律iuut12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=u u 112=u2uirttut12 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第二十二页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律iuut12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=u u 1122=u2u=nn1irttut12 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第二十三页，共九十三页用惠更斯原理解释折射定律用惠更斯原理解释折射定律iuut12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=u u 1122=u2u=nn1n12irttut12 二二.惠更斯原理的应用惠更斯原理的应用本讲稿第二十四页，共九十三页波节波节波腹波腹本讲稿第二十五页，共九十三页驻波的特点：驻波的特点：波节波节波腹波腹本讲稿第二十六页，共九十三页驻波的特点：驻波的特点：1.有波节、波腹；有波节、波腹；波节波节波腹波腹本讲稿第二十七页，共九十三页驻波的特点：驻波的特点：1.有波节、波腹；有波节、波腹；2.波节两侧质点的振动周相相反，波节两侧质点的振动周相相反，波节波节波腹波腹本讲稿第二十八页，共九十三页驻波的特点：驻波的特点：1.有波节、波腹；有波节、波腹；2.波节两侧质点的振动周相相反，相邻两波节两侧质点的振动周相相反，相邻两波节之间的质点振动周相相同。波节之间的质点振动周相相同。波节波节波腹波腹本讲稿第二十九页，共九十三页驻波的特点：驻波的特点：1.有波节、波腹；有波节、波腹；2.波节两侧质点的振动周相相反，相邻两波节两侧质点的振动周相相反，相邻两波节之间的质点振动周相相同。波节之间的质点振动周相相同。3.波的强度为零，不发生能量由近及远的波的强度为零，不发生能量由近及远的传播。传播。波节波节波腹波腹本讲稿第三十页，共九十三页 四四.半波损失半波损失本讲稿第三十一页，共九十三页媒质媒质1 四四.半波损失半波损失媒质媒质1u11u22媒质媒质2本讲稿第三十二页，共九十三页uu2211媒质媒质1 四四.半波损失半波损失 若若媒质媒质1u11u22媒质媒质2本讲稿第三十三页，共九十三页称媒质称媒质 1 为为 波疏媒质；波疏媒质；uu2211媒质媒质1 四四.半波损失半波损失 若若媒质媒质1u11u22媒质媒质2本讲稿第三十四页，共九十三页称媒质称媒质 1 为为 波疏媒质；波疏媒质；uu2211媒质媒质1 四四.半波损失半波损失 若若媒质媒质1u11u22媒质媒质2媒质媒质 2 为为 波密媒质。波密媒质。本讲稿第三十五页，共九十三页 1.绳子波在固定端反射绳子波在固定端反射本讲稿第三十六页，共九十三页 1.绳子波在固定端反射绳子波在固定端反射入射波入射波墙墙体体)波波密密媒媒质质(y本讲稿第三十七页，共九十三页 1.绳子波在固定端反射绳子波在固定端反射入射波入射波反射波反射波墙墙体体)波波密密媒媒质质(yy本讲稿第三十八页，共九十三页 1.绳子波在固定端反射绳子波在固定端反射入射波入射波反射波反射波叠加后的波形叠加后的波形墙墙体体)波波密密媒媒质质(yy本讲稿第三十九页，共九十三页 1.绳子波在固定端反射绳子波在固定端反射入射波入射波反射波反射波叠加后的波形叠加后的波形墙墙体体)波波密密媒媒质质(yy 在反射端形成波节。在反射端形成波节。本讲稿第四十页，共九十三页 1.绳子波在固定端反射绳子波在固定端反射入射波入射波反射波反射波叠加后的波形叠加后的波形墙墙体体)波波密密媒媒质质(yy 在反射端形成波节。在反射端入射波和在反射端形成波节。在反射端入射波和反射波周相相反，反射波周相相反，本讲稿第四十一页，共九十三页 1.绳子波在固定端反射绳子波在固定端反射入射波入射波反射波反射波叠加后的波形叠加后的波形墙墙体体)波波密密媒媒质质(yy 在反射端形成波节。在反射端入射波和在反射端形成波节。在反射端入射波和反射波周相相反，即入射波到达两种媒质反射波周相相反，即入射波到达两种媒质分界面时发生相位突变分界面时发生相位突变 ，本讲稿第四十二页，共九十三页 1.绳子波在固定端反射绳子波在固定端反射入射波入射波反射波反射波叠加后的波形叠加后的波形墙墙体体)波波密密媒媒质质(yy 在反射端形成波节。在反射端入射波和在反射端形成波节。在反射端入射波和反射波周相相反，即入射波到达两种媒质反射波周相相反，即入射波到达两种媒质分界面时发生相位突变分界面时发生相位突变 ，称为，称为半波损失半波损失。本讲稿第四十三页，共九十三页 2.绳子波在自由端反射绳子波在自由端反射本讲稿第四十四页，共九十三页入射波入射波反射波反射波叠加后的波形叠加后的波形yy自自由由端端 2.绳子波在自由端反射绳子波在自由端反射本讲稿第四十五页，共九十三页入射波入射波反射波反射波叠加后的波形叠加后的波形yy自自由由端端 2.绳子波在自由端反射绳子波在自由端反射 在反射端形成波腹在反射端入射波和反在反射端形成波腹在反射端入射波和反射波周相相同，射波周相相同，无半波损失无半波损失。本讲稿第四十六页，共九十三页 例例1 以以P 点在平衡位置向正方向运动作点在平衡位置向正方向运动作为计时零点，写出波动方程。为计时零点，写出波动方程。yxPoud本讲稿第四十七页，共九十三页 例例1 以以P 点在平衡位置向正方向运动作点在平衡位置向正方向运动作为计时零点，写出波动方程。为计时零点，写出波动方程。yxPou解：解：p=2d本讲稿第四十八页，共九十三页 例例1 以以P 点在平衡位置向正方向运动作点在平衡位置向正方向运动作为计时零点，写出波动方程。为计时零点，写出波动方程。yxPou解：解：p=2dyp=Acost)(2本讲稿第四十九页，共九十三页 例例1 以以P 点在平衡位置向正方向运动作点在平衡位置向正方向运动作为计时零点，写出波动方程。为计时零点，写出波动方程。yxPou解：解：p=2dyp=Acost)(2Acosdt)(2y=o+u本讲稿第五十页，共九十三页 例例1 以以P 点在平衡位置向正方向运动作点在平衡位置向正方向运动作为计时零点，写出波动方程。为计时零点，写出波动方程。yxPou解：解：p=2dyp=Acost)(2Acosdt)(2y=o+uAcosdt)(2=+uyxu本讲稿第五十一页，共九十三页 例例1 以以P 点在平衡位置向正方向运动作点在平衡位置向正方向运动作为计时零点，写出波动方程。为计时零点，写出波动方程。yxPou解：解：p=2dyp=Acost)(2Acosdt)(2y=o+uAcosdt)(2=+uyxuAcosdt)(2=yxu本讲稿第五十二页，共九十三页 例例2 波速波速 u=400m/s,t=0 s时刻的波时刻的波形如图所示。写出波动方程。形如图所示。写出波动方程。uy(m)p4532ox(m)本讲稿第五十三页，共九十三页 例例2 波速波速 u=400m/s,t=0 s时刻的波时刻的波形如图所示。写出波动方程。形如图所示。写出波动方程。uy(m)p4532ox(m)t =0(o点点)本讲稿第五十四页，共九十三页 例例2 波速波速 u=400m/s,t=0 s时刻的波时刻的波形如图所示。写出波动方程。形如图所示。写出波动方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ay00(o点点)22本讲稿第五十五页，共九十三页 例例2 波速波速 u=400m/s,t=0 s时刻的波时刻的波形如图所示。写出波动方程。形如图所示。写出波动方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv000(o点点)220本讲稿第五十六页，共九十三页3 例例2 波速波速 u=400m/s,t=0 s时刻的波时刻的波形如图所示。写出波动方程。形如图所示。写出波动方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv0000(o点点)220.本讲稿第五十七页，共九十三页3 例例2 波速波速 u=400m/s,t=0 s时刻的波时刻的波形如图所示。写出波动方程。形如图所示。写出波动方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv0000(o点点)220.=t0(p点点)本讲稿第五十八页，共九十三页3 例例2 波速波速 u=400m/s,t=0 s时刻的波时刻的波形如图所示。写出波动方程。形如图所示。写出波动方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv0000(o点点)220.=y0t0(p点点)=0本讲稿第五十九页，共九十三页3 例例2 波速波速 u=400m/s,t=0 s时刻的波时刻的波形如图所示。写出波动方程。形如图所示。写出波动方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv0000(o点点)220.=yv00t0(p点点)=00本讲稿第六十页，共九十三页23 例例2 波速波速 u=400m/s,t=0 s时刻的波时刻的波形如图所示。写出波动方程。形如图所示。写出波动方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv000p0(o点点)220.=yv00t0(p点点)=00.本讲稿第六十一页，共九十三页23uy(m)p4532ox(m)=0p.d本讲稿第六十二页，共九十三页23uy(m)p4532ox(m)=0p.p=20dd本讲稿第六十三页，共九十三页23uy(m)p4532ox(m)=0p.p=20d0p=2dd.本讲稿第六十四页，共九十三页23uy(m)p4532ox(m)=0p.p=20d0p=2d=2235()3d.本讲稿第六十五页，共九十三页23uy(m)p4532ox(m)=0p.p=20d0p=2d=2235()34(m)d.本讲稿第六十六页，共九十三页=4(m)本讲稿第六十七页，共九十三页=2=4(m)本讲稿第六十八页，共九十三页=22u=4(m)本讲稿第六十九页，共九十三页=22u=24004=4(m)本讲稿第七十页，共九十三页=22002u=24004S1=4(m)()本讲稿第七十一页，共九十三页y=22002u=2400404 cos)(2003tS1=4(m)()本讲稿第七十二页，共九十三页y=Acosdt它向墙面方向传播经反射后形成驻波。它向墙面方向传播经反射后形成驻波。求：驻波方程，波节及波腹的位置。求：驻波方程，波节及波腹的位置。y墙墙面面p入射波入射波ox 例例3 设波源（在原点设波源（在原点O）的振动方程为：）的振动方程为：本讲稿第七十三页，共九十三页y=Aycoscos=d()utt它向墙面方向传播经反射后形成驻波。它向墙面方向传播经反射后形成驻波。求：驻波方程，波节及波腹的位置。求：驻波方程，波节及波腹的位置。y墙墙面面p入射波入射波入入Ax入射波入射波ox 例例3 设波源（在原点设波源（在原点O）的振动方程为：）的振动方程为：本讲稿第七十四页，共九十三页y=Ayycoscoscos=ddp()uuttt它向墙面方向传播经反射后形成驻波。它向墙面方向传播经反射后形成驻波。求：驻波方程，波节及波腹的位置。求：驻波方程，波节及波腹的位置。y墙墙面面p入射波入射波入入AAx入射波入射波ox 例例3 设波源（在原点设波源（在原点O）的振动方程为：）的振动方程为：本讲稿第七十五页，共九十三页y=Ayycoscoscos=ddp()uuttt它向墙面方向传播经反射后形成驻波。它向墙面方向传播经反射后形成驻波。求：驻波方程，波节及波腹的位置。求：驻波方程，波节及波腹的位置。y墙墙面面p入射波入射波入入AA考虑到半波损失后考虑到半波损失后P点的振动方程：点的振动方程：x入射波入射波ox 例例3 设波源（在原点设波源（在原点O）的振动方程为：）的振动方程为：本讲稿第七十六页，共九十三页y=Acosyyycoscoscos=ddd+pp()uuutttt它向墙面方向传播经反射后形成驻波。它向墙面方向传播经反射后形成驻波。求：驻波方程，波节及波腹的位置。求：驻波方程，波节及波腹的位置。y墙墙面面p入射波入射波入入AAA考虑到半波损失后考虑到半波损失后P点的振动方程：点的振动方程：x入射波入射波ox 例例3 设波源（在原点设波源（在原点O）的振动方程为：）的振动方程为：本讲稿第七十七页，共九十三页dyx墙墙面面p(叠加点叠加点)m入射波入射波反反射射波波o本讲稿第七十八页，共九十三页dyx墙墙面面p(叠加点叠加点)m入射波入射波反反射射波波o考虑到半波损失后考虑到半波损失后P点的振动方程：点的振动方程：本讲稿第七十九页，共九十三页dyx墙墙面面p(叠加点叠加点)m入射波入射波反反射射波波ocosy=d+p()utA考虑到半波损失后考虑到半波损失后P点的振动方程：点的振动方程：本讲稿第八十页，共九十三页dyx墙墙面面p(叠加点叠加点)m入射波入射波反反射射波波o反射波在叠加点反射波在叠加点(m点点)的振动方程：的振动方程：cosy=d+p()utA考虑到半波损失后考虑到半波损失后P点的振动方程：点的振动方程：本讲稿第八十一页，共九十三页dyx墙墙面面p(叠加点叠加点)m入射波入射波反反射射波波oycosdduutA=+)()反反xcosy=d+p()utA考虑到半波损失后考虑到半波损失后P点的振动方程：点的振动方程：反射波在叠加点反射波在叠加点(m点点)的振动方程：的振动方程：本讲稿第八十二页，共九十三页dyx墙墙面面p(叠加点叠加点)m入射波入射波反反射射波波oycoscos2ddduuuttAA=+)()反反xxcosy=d+p()utA考虑到半波损失后考虑到半波损失后P点的振动方程：点的振动方程：反射波在叠加点反射波在叠加点(m点点)的振动方程：的振动方程：本讲稿第八十三页，共九十三页驻波方程：驻波方程：本讲稿第八十四页，共九十三页yyy=+驻波方程：驻波方程：入入反反本讲稿第八十五页，共九十三页yyycoscost2=+()x驻波方程：驻波方程：入入反反22dd22)A本讲稿第八十六页，共九十三页yyycoscost2=+()xx驻波方程：驻波方程：入入反反22ddd22)波腹：波腹：2(+2A本讲稿第八十七页，共九十三页yyycoscost2=+()xx驻波方程：驻波方程：入入反反22ddd22)波腹：波腹：2(+22k2,A本讲稿第八十八页，共九十三页yyycoscost2=+()xx驻波方程：驻波方程：入入反反22ddd22)波腹：波腹：2d(+22k2k2,x=4)1A本讲稿第八十九页，共九十三页yyycoscost2=+()xxx驻波方程：驻波方程：入入反反22ddd22)波腹：波腹：波节：波节：2dd(+22k2k2,x=422)1A本讲稿第九十页，共九十三页yyycoscost2=+()xxx驻波方程：驻波方程：入入反反22ddd22)波腹：波腹：波节：波节：2dd(+22k2k2k22,x=4221)1A本讲稿第九十一页，共九十三页yyycoscosdt2=+()xxx驻波方程：驻波方程：入入反反22 ddd22)波腹：波腹：波节：波节：2dd(+222k2k2k22,xx=4221)k)1A本讲稿第九十二页，共九十三页本讲稿第九十三页，共九十三页