2021-2022学年高二物理竞赛课件：量子力学中的对称性.pptx

量子力学中的对称性量子力学中的对称性 对称性、守恒律和简并性一、经典物理中的对称性n对拉格朗日函数：n若 ,即广义动量为运动常数.n类似地，若用哈密顿函数 的正则方程来讨论：n量子力学中的操作如平移、转动等是与一个幺正算符T相联系的，习惯上T常被称作对称算符。n若T作用下系统不变,则称系统具有与T相关的对称性.n对无穷小变化的操作，T可写为，其中G是对称操作的厄米生成元。n若H在T作用下不变，则根据海森堡运动方程，有 ，即G是运动常量。n例如动量是平移的生成元，若H在平移操作下不变，则动量是运动常量（即守恒）。类似的，若H在转动下不变，则转动的生成元角动量守恒。n从态矢变化的角度看，若G与H对易，则 保持是G的本征态，且G的本征值不变：n即使初始不是G的本征态，G的期望值也是不变的。n若H,T=0，T为某对称算符，|n为本征值为En的能量本征态，则T|n也是相同能量的能量本征态。如果T|n与|n是不同的态，则称它们是能量简并态，体系有简并。有时T由连续参量表征T=T(),此时所有的T()|n态都简并（但简并度只是独立的T()|n态数）。n如对转动，可构造H,J2,Jz的共同本征态|n;j,m。由上所知，所有D(R)|n;j,m态能量简并。n由于 ,改变表征D(R)的连续参量,可得不同|njm组合,故不同m的|njm是简并的。因m有2j+1个，简并度为2j+1。n从H,J=0和J作用于|njm也可知其有2j+1简并度n作为应用，考虑原子中电子的状态，其所受势为 。由于该势在转动下不变，故原子能级有2j+1重简并。若外加Z方向的电磁场，则电子所受的势不再在转动下不变，简并被消除。n上面讨论的是连续性对称操作，即对称操作可由相继无穷小对称算符所得。量子力学中有用的对称操作并不限于此种形式，可有分立而非连续的对称操作，如宇称，晶格平移和时间反演。n宇称或空间反演操作将r变为-r，而右手坐标系变为左手坐标系。量子力学中我们讨论的常是作用于态矢而不是坐标系的变换。对称操作的两种等价方式：主动与被动n对|,用幺正算符表示宇称算符，|。n 要求位置算符的期望值变号，即n则有n位置本征态|x在宇称作用下变为本征值为-x的态：n故n由于用作用两次体系必恢复原状，故2=1n=-1=+，是厄米的。n对的本征态|,因|=2|，知=1n由于先平移后反演等同于先反演后在相反方向平移：n有n或p,=0.该关系与p=dx/dt的预期相同。n对轨道角动量L=xxp，可预期L,=0.n对一般角动量，考虑到R(宇称)=-I,宇称和转动操作对易，故量子力学中的相应幺正算符也对易:D(R)=D(R),J=0.n在转动下x和J以相同方式变换，两者都是矢量，或一阶球张量，但x和p与反对易，而J与对易。n与宇称反对易的矢量称为极性矢量，而与宇称对易的矢量叫做轴矢量或赝矢量。n类似的有标量算符（与宇称算符对易）和赝标量算符（与宇称算符反对易）。nLS、xp是标量：+LS=LSn赝标量的例子包括Sx、Lx等：等：n若|为宇称本征态，|=|,则=,故有n“+”对应偶宇称，“-”对应奇宇称。当然，只有与对易的算符之本征态才可能有确定的宇称。如动量算符不与对易，其本征态即平面波并非的本征态，而轨道角动量的本征态则可为的本征态：n若H,=0,而|n是H的本征值为En的非简并非简并本征态，则|n是宇称本征态。n证：H|n=En|n,由非简并性得|n=ei|n.n作为应用，考虑简谐振子本征态。由于基态为高斯函数，|0=|0,而|1=a+|0=-|1。类似可推得|n=(-)n|nn注意:非简并性对得出|n是的本征态是非常重要的。若有简并，如氢原子体系，Cp|2p+Cs|2s是H本征态，但并非的本征态。又如动量本征态也是自由粒子 H本征态，但|p 和|-p简并,|p并非的本征态.n当然，我们可以通过组合H的简并本征态而得到的本征态，如|=|p|-p便是和H的共同本征态nH与对易，nH的最低两本征态为n对称的|S和反对称的|A,nEAES,且EA-ES随势垒增高而减少。