最新天津大学化工热力学第2章流体pVT关系ppt课件教学课件.ppt

天津大学化工热力学第天津大学化工热力学第2章流体章流体pVT关系关系ppt课件课件本章主要内容本章主要内容u通过纯物质的通过纯物质的p V T图、图、p V图和图和p T图，了解纯物质的图，了解纯物质的p V T关系。关系。u掌握维里方程的几种形式及维里系数的物理意义。掌握维里方程的几种形式及维里系数的物理意义。u熟练运用二阶舍项的维里方程进行熟练运用二阶舍项的维里方程进行pVT计算。计算。u理解立方型状态方程的普遍特点。理解立方型状态方程的普遍特点。u重点掌握重点掌握RK方程一般形式和迭代形式的使用。熟练运用方程一般形式和迭代形式的使用。熟练运用RK方程进行气体的方程进行气体的pVT计算。计算。纯物质的纯物质的p T图图AB三相点三相点 图2-2 纯物质的纯物质的p T图图1-2线线 汽固平衡线（升华线）汽固平衡线（升华线）2-c线线 汽液平衡线（汽化线）汽液平衡线（汽化线）2-3线线 液固平衡线（熔化线）液固平衡线（熔化线）n从从A点到点到B点，即从点，即从液体液体到到汽体汽体。n是渐变的过程，不存在突发的相变。是渐变的过程，不存在突发的相变。n超临界流体超临界流体的性质非常特殊，既不同于液体，又的性质非常特殊，既不同于液体，又不同于气体，它的密度接近于液体，而传递性质不同于气体，它的密度接近于液体，而传递性质则接近于气体，可作为特殊的萃取溶剂和反应介则接近于气体，可作为特殊的萃取溶剂和反应介质。质。n超临界分离技术和反应技术成为研究热点超临界分离技术和反应技术成为研究热点 2.2 流体的状态方程流体的状态方程u定义：定义：描述流体描述流体p V-T关系的函数式为关系的函数式为 称为状态方程（称为状态方程（Equation of Satate，EOS）它用来联系在平衡态下纯流体的它用来联系在平衡态下纯流体的压力压力压力压力、摩尔体积摩尔体积、温度温度之间之间的关系。的关系。u作用：作用：状态方程具有非常重要的价值状态方程具有非常重要的价值（1）表示较广泛范围内）表示较广泛范围内p、V、T之间的函数关系；之间的函数关系；（2）可通过它计算不能直接从实验测得的其他热力学性质。）可通过它计算不能直接从实验测得的其他热力学性质。u要求要求：形式简单形式简单 计算方便计算方便 适用于不同极性及分子形状的化合物适用于不同极性及分子形状的化合物 计算各种热力学性质时均有较高的精确度计算各种热力学性质时均有较高的精确度u分类分类：（1）理想气体状态方程；理想气体状态方程；（2）virial（维里）方程；（维里）方程；（3）立方型状态方程；）立方型状态方程；（4）多参数状态方程）多参数状态方程理想气体状态方程理想气体状态方程u假设假设：u理想气体状态方程是最简单的状态方程：理想气体状态方程是最简单的状态方程：u作用：作用：（1）在工程设计中，可以用理想气体状态方程进行近似估算。）在工程设计中，可以用理想气体状态方程进行近似估算。（2）它可以作为衡量真实气体状态方程是否正确的标准之一，它可以作为衡量真实气体状态方程是否正确的标准之一，当当压力趋近于压力趋近于 0或者或者体积趋于无穷体积趋于无穷 时，任何真实气体状态方程时，任何真实气体状态方程都应还原为理想气体方程。都应还原为理想气体方程。分子的大小如同几何点分子的大小如同几何点分子间不存在相互作用力分子间不存在相互作用力极低的压力下真实气体非常接近理想气体极低的压力下真实气体非常接近理想气体维里方程维里方程u基本概念：基本概念：（1）“维里维里”（virial）这个词是从拉丁文演变而来的，它的原意是）这个词是从拉丁文演变而来的，它的原意是“力力”的意思。的意思。（2）方程利用）方程利用统计力学统计力学分析分析分子间的作用力分子间的作用力，具有坚实的理论基础，具有坚实的理论基础。u方程形式：方程形式：压力形式：压力形式：体积形式：体积形式：密度形式密度形式：u维里系数维里系数：分别称为第二、第三、第四分别称为第二、第三、第四维维里（里（virial）系数。）系数。对于特定的物质，它们是温度的函数。对于特定的物质，它们是温度的函数。u意义意义：从统计力学分析，它们具有确切的物理意义。从统计力学分析，它们具有确切的物理意义。第二第二virial系数表示两个分子碰撞或相互作用导致的与气体理想性的差异系数表示两个分子碰撞或相互作用导致的与气体理想性的差异第三第三virial系数则反应三个分子碰撞或相互作用导致的与气体理想性的差异。系数则反应三个分子碰撞或相互作用导致的与气体理想性的差异。u关系关系：当方程取无穷级数时，不同形式的当方程取无穷级数时，不同形式的virial系数之间存在着下述关系系数之间存在着下述关系：u局限性局限性：（1）原则上，维里方程均应是无穷项。）原则上，维里方程均应是无穷项。（2）高阶维里系数的数据有限，目前用统计力学计算尚不是很方便。）高阶维里系数的数据有限，目前用统计力学计算尚不是很方便。维里系数维里系数目前，广泛使用是二阶舍项的维里方程目前，广泛使用是二阶舍项的维里方程二阶舍项的维里方程二阶舍项的维里方程 u方程形式：方程形式：u使用情况：使用情况：（1）当温度低于临界温度、压力）当温度低于临界温度、压力不高于不高于1.5MPa时，用二时，用二阶舍项的维里方程可以很精确地表示气体的阶舍项的维里方程可以很精确地表示气体的p V-T关系关系（2）当压力）当压力高于高于5.0MPa时，需要用时，需要用更多阶更多阶的维里方程。的维里方程。（3）对第二维里系数，不但有较为丰富的实测的文献数）对第二维里系数，不但有较为丰富的实测的文献数据，而且还可能通过理论方法计算。据，而且还可能通过理论方法计算。维里方程意义维里方程意义（1）（2）（3）（4）高阶维里系数的缺乏限制了维里方程的使用范围。高阶维里系数的缺乏限制了维里方程的使用范围。但绝不能忽略维里方程的理论价值。但绝不能忽略维里方程的理论价值。目前，维里方程不仅可以用于目前，维里方程不仅可以用于p V-T关系的计算，关系的计算，而且可以基于分子热力学利用维里系数联系气体的而且可以基于分子热力学利用维里系数联系气体的粘度、声速、热容等性质。粘度、声速、热容等性质。常用物质的维里系数可以从文献或数据手册中查到，常用物质的维里系数可以从文献或数据手册中查到，并且可以用普遍化的方法估算。并且可以用普遍化的方法估算。立方型状态方程立方型状态方程u立方型状态方程是指方程可展开为立方型状态方程是指方程可展开为体积（或密度）的三次体积（或密度）的三次方形方形式。式。u特点：这类方程能够解析求根，有较高精度，又不太复杂，特点：这类方程能够解析求根，有较高精度，又不太复杂，很受工程界欢迎。很受工程界欢迎。u常用方程：常用方程：van der WaalsRK方程方程RKS方程方程PR方程方程van der Waals 状态方程状态方程1873年年van der Waals（范德华）（范德华）首次提出了能表达从气首次提出了能表达从气态到液态连续性的状态方程态到液态连续性的状态方程：参数参数：a/V2 分子引力修正项。分子引力修正项。由于分子相互吸引力存在，分子撞击器壁的力减小，造成压力减小。由于分子相互吸引力存在，分子撞击器壁的力减小，造成压力减小。b 分子本身体积的校正项。分子本身体积的校正项。分子本身占有体积，分子自由活动空间减小，由分子本身占有体积，分子自由活动空间减小，由V变成变成V-b。分子。分子自由活动空间的减小造成分子撞击器壁的力增大。自由活动空间的减小造成分子撞击器壁的力增大。b b增大，造成增大，造成压力增大压力增大参数参数a和和b获得途径：获得途径：（1）从流体的）从流体的p-V-T实验数据拟合得到实验数据拟合得到（2）利用）利用VDW方程的使用情况和意义方程的使用情况和意义：（1）该方程是第一个适用于实际气体的状态方程，该方程是第一个适用于实际气体的状态方程，（2）精确度不高，无很大的实用价值）精确度不高，无很大的实用价值（3）但是它建立方程的推理理论和方法对立方型状态方程的发展具有）但是它建立方程的推理理论和方法对立方型状态方程的发展具有重大的意义重大的意义（4）它对于对比态原理的提出也具有重大的贡献。）它对于对比态原理的提出也具有重大的贡献。方程求解方程求解TTcT=Tc将范德华方程整理后得到：将范德华方程整理后得到：是一个关于是一个关于V的三次方程，其等温线如下图，根据不同的情况，其解有的三次方程，其等温线如下图，根据不同的情况，其解有三种情况三种情况:T T Tc c时，时，一个实根，两个虚根一个实根，两个虚根T=Tc时有时有三个相等的实根三个相等的实根TTc时，有时，有三个不等的实根。三个不等的实根。当当p=ps时，最大的根为饱和气体时，最大的根为饱和气体体积，最小的根为饱和液体体积。体积，最小的根为饱和液体体积。中间根无意义。中间根无意义。当当pps时，只有一个根有意义，时，只有一个根有意义，其他两个实根无意义。其他两个实根无意义。u 方程形式方程形式：vDW方程的引力项没有考虑温度的影响，而方程的引力项没有考虑温度的影响，而RK方程的引力方程的引力项加入了温度项。项加入了温度项。u方程参数方程参数：（1）a，b为为RK参数，与流体的特性有关。参数，与流体的特性有关。（2）可以用实验数据进行拟合）可以用实验数据进行拟合（3）a，b可以依据临界等温线是拐点的特征进行计算，关可以依据临界等温线是拐点的特征进行计算，关系式为：系式为：Redlich-Kwong方程方程RK方程参数不同于方程参数不同于vdw方程参数方程参数u使用情况和意义使用情况和意义（1）RK方程的计算准确度比方程的计算准确度比van der Waals方程有较大的提方程有较大的提高；高；（2）一般）一般适用于气体适用于气体p V T 性质性质计算计算；（3）可以较准确地用于非极性和弱极性化合物，可以较准确地用于非极性和弱极性化合物，误差在误差在2 2 左右左右（4）但对于强极性及含有氢键的化合物仍会产生较大的偏）但对于强极性及含有氢键的化合物仍会产生较大的偏差。误差达差。误差达1020。（5）很少用于液体很少用于液体p V T 性质计算性质计算；（6）为了进一步提高）为了进一步提高RK方程的精度，扩大其使用范围，便方程的精度，扩大其使用范围，便提出了更多的立方型状态方程。提出了更多的立方型状态方程。Redlich-Kwong方程方程Soave-Redlish-Kwang 方程（简称方程（简称RKS方程方程)u方程形式方程形式：u方程参数方程参数：式中，式中，为偏心因子为偏心因子R-K Eq中中 af(Tc，pc)SRK Eq中中 a(T)f(Tc，pc，T,)u使用情况和意义使用情况和意义(1）RKS方程提高了对极性物质及含有氢键物质的方程提高了对极性物质及含有氢键物质的p V T计算精度。计算精度。（2）可以用于液体可以用于液体p V T 性质计算。如在饱和液体密度的计性质计算。如在饱和液体密度的计算中更准确。算中更准确。Soave-Redlish-Kwang 方程（简称方程（简称RKS方程方程)PengRobinson方程（简称方程（简称PR方程）方程）u方程形式方程形式：u方程参数：方程参数：a(T)f(Tc，pc，T,)u方程使用情况方程使用情况：（1）RK方方程程和和RKS方方程程在在计计算算临临界界压压缩缩因因子子Zc和和液液体体密密度度时时都都会会出出现现较较大大的的偏偏差差，PR方方程程弥弥补补这这一一明显的不足；明显的不足；（2）它它在在计计算算饱饱和和蒸蒸气气压压、饱饱和和液液体体密密度度等等方方面面有有更好的准确度；更好的准确度；（3）是工程相平衡计算中最常用的方程之一。）是工程相平衡计算中最常用的方程之一。http:/www.cheng.cam.ac.uk/pjb10/thermo/pure.htmlu方程提出方程提出 若已知体系的温度若已知体系的温度T和压力和压力p，要计算体积，要计算体积V，提出了便于，提出了便于计算机迭代计算的方程形式计算机迭代计算的方程形式。u方程形式方程形式：u方程参数方程参数：立方型状态方程立方型状态方程 的迭代形式的迭代形式 u方程的计算过程方程的计算过程 设初值设初值Z（一般取（一般取Z1）;将将Z值代入式（值代入式（2），计算），计算h；将将h值代入式（值代入式（1）计算）计算Z值；值；比比较较前前后后两两次次计计算算的的Z值值，若若误误差差已已达达到到允允许许范范围围，迭迭代代结结束束；否否则则返返回步骤回步骤再进行运算。再进行运算。用图表示为用图表示为：u意意义义：引引入入h后后，使使迭迭代代过过程程简简单单，便便于于直直接接三三次次方方程程求求解解。但但需需要要注注意意的的是是该迭代方法不能用于饱和液相摩尔体积根的计算。该迭代方法不能用于饱和液相摩尔体积根的计算。NoYeshZZ(0)h(0)(1)(2)u方程形式方程形式归纳立方型状态方程，可以将其表示为如下的形式：归纳立方型状态方程，可以将其表示为如下的形式：u方程参数：方程参数：参数参数和和为纯数据，对所有的物质均相同；对于不同的方程数据不同；为纯数据，对所有的物质均相同；对于不同的方程数据不同；参数参数b是物质的参数，对于不同的状态方程会有不同的温度函数。是物质的参数，对于不同的状态方程会有不同的温度函数。立立方方型型方方程程形形式式简简单单，方方程程中中一一般般只只有有两两个个参参数数，参参数数可可用用纯纯物物质质临临界界性质和偏心因子计算，有时也与温度有关。性质和偏心因子计算，有时也与温度有关。,立方型状态方程的通用形式立方型状态方程的通用形式u方程使用情况和意义：方程使用情况和意义：方方程程是是体体积积的的三三次次方方形形式式，故故解解立立方方型型方方程程可可以以得得到到三三个个体体积根。积根。在临界点，方程有三重实根，即为在临界点，方程有三重实根，即为Vc；当当温温度度小小于于临临界界温温度度时时，压压力力为为相相应应温温度度下下的的饱饱和和蒸蒸气气压压时时，方方程程有有三三个个实实根根，最最大大根根是是气气相相摩摩尔尔体体积积，最最小小根根是是液液相相摩摩尔体积，中间的根无物理意义；尔体积，中间的根无物理意义；其其他他情情况况时时，方方程程有有一一实实根根和和两两个个虚虚根根，其其实实根根为为液液相相摩摩尔尔体积或汽相摩尔体积。体积或汽相摩尔体积。在方程的使用中，准确地求取方程的体积根是一个重要环节。在方程的使用中，准确地求取方程的体积根是一个重要环节。硬球扰动状态方程硬球扰动状态方程1Carnahanand-Starling方程（方程（1969年）年）通过修改通过修改vanderWaals方程的斥力项得到，用方程的斥力项得到，用于中密度下流体的性质计算于中密度下流体的性质计算硬球扰动状态方程硬球扰动状态方程2Ishikawaetal方程（方程（1980年）年）修正了立方型状态方程的斥力项，并将其斥力项修正了立方型状态方程的斥力项，并将其斥力项与与RK方程的引力项结合方程的引力项结合硬球扰动：硬球硬球扰动：硬球+扰动扰动多参数状态方程多参数状态方程多参数状态方程特点：多参数状态方程特点：（1）与与简简单单的的状状态态方方程程相相比比，多多参参数数状状态态方方程程可可以以在在更更宽宽的的T、p范范围围内内准准确确地地描描述述不不同物系的同物系的p-V-T关系关系（2）但但方方程程形形式式复复杂杂，计计算算难难度度和和工工作作量量都都较大较大。BenedictWebbRubin方程（方程（BWR方程）方程）u方程形式方程形式该方程属于维里型方程，其表达式为该方程属于维里型方程，其表达式为：u方程参数方程参数：方方程程中中 为为密密度度；等等8个个常常数数由由纯纯物物质质的的p-V-T数数据据和和蒸蒸气气压压数数据据确确定定。目目前前已已具具有有参数的物质有三四十个，其中绝大多数是烃类。参数的物质有三四十个，其中绝大多数是烃类。u应用情况应用情况（1）在在烃烃类类热热力力学学性性质质计计算算中中，比比临临界界密密度度大大1.82.0倍倍的的高高压压条条件件下下，BWR方方程程计计算算的的平平均均误误差差为为0.3左右左右（2）该方程不能用于含水体系。）该方程不能用于含水体系。（3）以以提提高高BWR方方程程在在低低温温区区域域的的计计算算精精度度为为目目的的，Starling等等提提出出了了11个个常常数数的的Starling式式（或或称称BWRS式）。式）。（4）BWRS方方程程的的应应用用范范围围，对对比比温温度度可可以以低低到到0.3，对对轻轻烃烃气气体体，CO2、H2S和和N2的的广广度度性性质质计计算算，精精度较高。度较高。MartinHou方程（方程（MH方程）方程）u方程情况方程情况（1）MH方方程程是是1955年年Martin教教授授和和我我国国学学者者候候虞虞钧钧教教授授提提出出的的。首首次次发发表表在在杂杂志志AIChE J（美美国国化化学工程师会刊）上。有学工程师会刊）上。有9个参数。个参数。（2）为为了了提提高高该该方方程程在在高高密密度度区区的的精精确确度度，Martin于于1959年对该方程进一步改进。年对该方程进一步改进。（3）1981年年候候虞虞钧钧教教授授等等又又将将该该方方程程的的适适用用范范围围扩扩展展到到液液相相区区，改改进进后后的的方方程程称称为为MH-81型型方方程程。u方程形式方程形式MH方程的通式为：方程的通式为：u 方程参数方程参数 皆皆为为方方程程的的常常数数，可可从从纯纯物物质质临临界界参参数数及饱和蒸气压曲线上的一点数据求得。及饱和蒸气压曲线上的一点数据求得。其中，其中，MH-55方程中，常数方程中，常数MH-81型方程中，常数型方程中，常数u方程使用情况方程使用情况：（1）MH81型状态方程能同时用于汽、液两相型状态方程能同时用于汽、液两相。（2）方方程程准准确确度度高高，适适用用范范围围广广，能能用用于于包包括括非非极极性性至至强强极极性性的的物物质质（如如NH3、H2O），对对量量子子气气体体H2、He等也可应用。等也可应用。（3）广广泛泛用用于于流流体体的的PVT计计算算、汽汽液液平平衡衡计计算算、液液液平衡计算及焓等热力学性质的推算。液平衡计算及焓等热力学性质的推算。（4）广泛用于大型合成氨装置的设计和过程模拟中。）广泛用于大型合成氨装置的设计和过程模拟中。思考题思考题1.液化气主要成分是什么？并请大家查阅这些物质的基本液化气主要成分是什么？并请大家查阅这些物质的基本信息，说明原因。信息，说明原因。2.随着汽油不断涨价，既经济又环保的天然气已经成为汽随着汽油不断涨价，既经济又环保的天然气已经成为汽车发动机的新燃料。天然气加气站将管道输送来的车发动机的新燃料。天然气加气站将管道输送来的0.2MPa、10的天然气压缩并灌装到储气罐中，制成压的天然气压缩并灌装到储气罐中，制成压缩天然气（缩天然气（CNG），其压力为），其压力为20MPa，冬天假设温度为，冬天假设温度为15，夏天为，夏天为35.已知储气罐体积为已知储气罐体积为70L，每，每kg天然气天然气行驶行驶17km。（1）计算在冬天和夏天不同季节，一罐）计算在冬天和夏天不同季节，一罐CNG行驶的距离相行驶的距离相同吗？同吗？（2）若不经压缩，直接将管道的天然气装入储气罐，一罐）若不经压缩，直接将管道的天然气装入储气罐，一罐天然气能行驶的距离是多少？天然气能行驶的距离是多少？2.3 对比态原理及其应用对比态原理及其应用（Theorem of Corresponding States）对比态原理对比态原理 u对比变量定义：对比变量定义：上式中，上式中，分别称为对比温度、对比压力、对比摩尔分别称为对比温度、对比压力、对比摩尔体积和对比密度。体积和对比密度。对比参数反映了气体所处状态偏离临界点的倍数。对比参数反映了气体所处状态偏离临界点的倍数。u对比态原理：对比态原理：在相同的对比状态下，所有物质表现出相同的性质在相同的对比状态下，所有物质表现出相同的性质。当物质具有相同的对比变量时认为处于相同的对当物质具有相同的对比变量时认为处于相同的对比状态。比状态。简单对比态原理简单对比态原理u提出：提出：将对比变量的定义式代入将对比变量的定义式代入van der Waals 方程得到：方程得到：该方程就是该方程就是van der Waals提出的简单对比态原理。提出的简单对比态原理。对于不同的流体，当具有相同的对于不同的流体，当具有相同的对比温度对比温度和和对比压对比压力力时，则具有相同的时，则具有相同的对比体积。对比体积。Zc近似为常数（大致为近似为常数（大致为0.230.29）因此，当对比变量相同时，则具有大致相同的压缩因子。因此，当对比变量相同时，则具有大致相同的压缩因子。表述为：对于不同的流体，当具有相同的表述为：对于不同的流体，当具有相同的对比温度对比温度和和对比对比压力压力时，则具有大致相同的时，则具有大致相同的压缩因子压缩因子。简单对应状态原理又叫做简单对应状态原理又叫做两参数两参数对应状态原理。对应状态原理。u简单对比态原理使用情况简单对比态原理使用情况（1）简单对比态原理对应简单流体（如氩、氪、氙）是非常简单对比态原理对应简单流体（如氩、氪、氙）是非常准确的。准确的。（2）简单对比态原理就是二参数压缩因子图的依据。）简单对比态原理就是二参数压缩因子图的依据。（3）不同的物质同位于临界点时，）不同的物质同位于临界点时，此时，此时，由简单对比态原理知，各种流体的临界压缩因子由简单对比态原理知，各种流体的临界压缩因子Zc相等。相等。即，简单对比态原理只有在不同流体的临界压缩因子相同即，简单对比态原理只有在不同流体的临界压缩因子相同（即对于所有物质，临界压缩因子是（即对于所有物质，临界压缩因子是常数常数）的条件下，才能）的条件下，才能严格成立。严格成立。实际上，大部分物质的临界压缩因子实际上，大部分物质的临界压缩因子Zc在在0.20.3范范围内围内变动变动，并，并不不是一个是一个常数常数。可见：可见：拓宽对比态原理的应用范围和提高计算精度的有效拓宽对比态原理的应用范围和提高计算精度的有效方法是在简单对比态原理（二参数对比态原理）的方法是在简单对比态原理（二参数对比态原理）的关系式中引入关系式中引入第三参数第三参数。范德华提出的简单对比态原理只是一个近似的范德华提出的简单对比态原理只是一个近似的关系，只适用于球形非极性的简单分子关系，只适用于球形非极性的简单分子以以Zc为第三参数的对比态原理为第三参数的对比态原理u提出提出：1955年年Lydersen等人以等人以Zc作第三参数，将压缩因子表示为：作第三参数，将压缩因子表示为：即即认认为为Zc相相等等的的真真实实气气体体，如如果果两两个个对对比比变变量量相相等等，则则第第三三个个对对比比变变量量必等。必等。u公式：公式：相应的计算压缩因子相应的计算压缩因子Z为为其中：其中：为所求的流体的压缩因子，为所求的流体的压缩因子，Z为从图中查出的为从图中查出的 时时流流体体的的压压缩缩因因子子。D为为 时时的的校校正正系系数数，也也可可以以从从相相应的图中查出。应的图中查出。u使用情况使用情况：（1）该原理和方法该原理和方法不仅可用于气相，还可用于液不仅可用于气相，还可用于液相；相；（2）不仅用于流体压缩因子的计算，同时还可用不仅用于流体压缩因子的计算，同时还可用于液体对比密度的计算，类似地，采用公式：于液体对比密度的计算，类似地，采用公式：偏心因子偏心因子u概念的提出：概念的提出：球形流体的质量的球形流体的质量的“质心质心”和作用力的和作用力的“力心力心”是重合的，是重合的，而非球形流体则不在同一点上，提出而非球形流体则不在同一点上，提出偏心因子偏心因子这一个概念这一个概念以表示非球形流体的这一偏差。以表示非球形流体的这一偏差。u定义：定义：纯物质的偏心因子是根据物质的纯物质的偏心因子是根据物质的蒸气压蒸气压来定义的。来定义的。实验发现，纯态流体对比饱和蒸气压的对数与对比温度的实验发现，纯态流体对比饱和蒸气压的对数与对比温度的倒数呈近似直线关系，即符合：倒数呈近似直线关系，即符合：1.01.21.41.61.8-1-2-312Ar,Kr,XeAr,Kr,Xe非球形分子非球形分子1 1非球形分子非球形分子2 2偏心因子定义偏心因子定义：以球形分子在以球形分子在时的对比饱和蒸气压的对数作标准，时的对比饱和蒸气压的对数作标准，任意物质在任意物质在时，对比饱和蒸气压的对数与其标准时，对比饱和蒸气压的对数与其标准的差值，就称为该物质的偏心因子。的差值，就称为该物质的偏心因子。因此，任何流体的偏心因子的值均可由该流体的临界温度、因此，任何流体的偏心因子的值均可由该流体的临界温度、临界压力值及时的饱和蒸气压来确定。临界压力值及时的饱和蒸气压来确定。注意：注意：（1）球形流体的偏心因子为）球形流体的偏心因子为0，非球形流体的偏心，非球形流体的偏心因子一般大于因子一般大于0（氢除外）。（氢除外）。（2）偏心因子代表分子的形状，在一定程度上代表分子的）偏心因子代表分子的形状，在一定程度上代表分子的极性。极性。以偏心因子作为第三参数的对应状态原理以偏心因子作为第三参数的对应状态原理u提出：由偏心因子的定义知：氩、氪、氙这类简单球形流提出：由偏心因子的定义知：氩、氪、氙这类简单球形流体的体的u而非球形流体的偏心因子表征物质分子的偏心度，即非球而非球形流体的偏心因子表征物质分子的偏心度，即非球形分子偏离球对称的程度。形分子偏离球对称的程度。Pitzer提出的三参数对比态原理以提出的三参数对比态原理以偏心因子偏心因子作为作为第三第三参数。参数。u表述表述为：对于所有偏心因子相同的流体，若处在相同的为：对于所有偏心因子相同的流体，若处在相同的 下，其压缩因子下，其压缩因子Z必定相等。压缩因子必定相等。压缩因子Z的关系式为：的关系式为：都是都是 的的 函数函数，可分别由相应的图或表查出具体，可分别由相应的图或表查出具体的数值。的数值。u使用情况使用情况：（1）Pitzer关系式对于非极性或弱极性的气体能够关系式对于非极性或弱极性的气体能够提供可靠的结果，误差在提供可靠的结果，误差在3以内。以内。（2）应用于极性气体时，误差要增大到）应用于极性气体时，误差要增大到510%。（3）对于缔合气体和量子气体，使用时应当更加注）对于缔合气体和量子气体，使用时应当更加注意。意。2.4 普遍化状态方程普遍化状态方程u普遍化状态方程特点：普遍化状态方程特点：（1）用对比参数用对比参数 代替变量代替变量T、p、V（2）状态方程中没有反映气体特性的常数，适用）状态方程中没有反映气体特性的常数，适用于任何气体于任何气体。u常用的普遍化状态方程：常用的普遍化状态方程：（1）普遍化第二维里系数）普遍化第二维里系数（2）普遍化立方型状态方程）普遍化立方型状态方程普遍化第二维里系数普遍化第二维里系数u定定义义：将将 ，代代入入舍舍项项维维里里方方程程中得到：中得到：其中，其中，是无因次的，称为普遍化第二维里系数是无因次的，称为普遍化第二维里系数。u参参数数：由由于于对对于于指指定定的的气气体体，B仅仅仅仅是是温温度度的的函函数，与压力无关，数，与压力无关，Pitzer提出如下的关联式：提出如下的关联式：式中，式中，都只是对比温度的函数，可以通过各自的表达式都只是对比温度的函数，可以通过各自的表达式计算。计算。u使用情况使用情况：Pitzer提出的压缩提出的压缩因子关系式和普遍化的第二维里因子关系式和普遍化的第二维里系数均将压缩因子系数均将压缩因子Z表示成对比温表示成对比温度、对比压力和偏心因子的函数，度、对比压力和偏心因子的函数，这两种方程的适用范围见图。这两种方程的适用范围见图。图图2-9利用普遍化方法进行利用普遍化方法进行p、V、T计算的过程计算的过程：T,p,V查图查图查基本物查基本物性常数表性常数表在斜线上方在斜线上方在斜线下方在斜线下方普遍化立方型状态方程普遍化立方型状态方程u将将立立方方型型状状态态方方程程中中的的p、V、T参参数数，在在对对比比态态原原理理的的基基础础上上，改改换换成成对对比比态态参参数数 的的形形式式，并并消消去去方方程程中中的的特特定常数项，则可得到相应的普遍化立方型状态方程。定常数项，则可得到相应的普遍化立方型状态方程。u变换原理和方法变换原理和方法如如van der Waals方方程程，利利用用等等温温线线在在临临界界点点上上的的斜斜率率、曲曲率率均为零均为零的特征，即：的特征，即：便可以得到普遍化便可以得到普遍化van der Waals方程：方程：利用同样得方法可得到普遍化利用同样得方法可得到普遍化RK方程：方程：RK方程另一个普遍化的形式为：方程另一个普遍化的形式为：立方型状态方程的立方型状态方程的Zc对于van der Waals方程：Zc=0.375 对于RK和RKS方程：Zc=0.333 对于PR方程：Zc=0.307从附录可见：各种物质的Zc均小于0.30，大 部分在0.230.27立方型状态方程有一定的“先天”不足；van der WaalsRK（RKS）-PR精度不断提高2.5 流体流体pVT关系式的比较关系式的比较V-D-WR-KS-R-KPR立方型立方型EOS多参数多参数EOS Virial方程方程 EOS B-W-R M-H普遍化关系式普遍化关系式普遍化普遍化EOS普遍化第二维里系数普遍化第二维里系数普遍化立方型普遍化立方型EOS压缩因压缩因子图子图Pitzer三参数压缩因子图三参数压缩因子图Lydersen三参数压缩因子图三参数压缩因子图两参数压缩因子图两参数压缩因子图2.6 真实气体混合物的真实气体混合物的p V-T关系关系 u真实气体混合物的非理想性，可看成是由两方面的原因造真实气体混合物的非理想性，可看成是由两方面的原因造成的成的纯气体的非理想性纯气体的非理想性混合作用所引起的非理想性混合作用所引起的非理想性u真实气体混合物真实气体混合物p V-T性质的计算方法与纯气体的计算方性质的计算方法与纯气体的计算方法是相同的法是相同的,也有两种也有两种EOS普遍化方法普遍化方法u但是但是由于混合物组分数的增加由于混合物组分数的增加，使它的计算又具有，使它的计算又具有特殊性特殊性。混合规则混合规则u对于纯气体的对于纯气体的p V-T关系可以概括为：关系可以概括为：若若要要将将这这些些方方程程扩扩展展到到混混合合物物，必必须须增增加加组组成成x这这个个变变量量，即即表示为：表示为：如如何何反反映映组组成成x对对混混合合物物p V T性性质质的的影影响响，成成为为研研究究混混合合物物状态方程的关键之处。状态方程的关键之处。目前广泛采用的函数关系是目前广泛采用的函数关系是混合规则。混合规则。u混混合合规规则则：将将状状态态方方程程中中的的常常数数项项，表表示示成成组组成成x以以及及纯纯物物质质参参数数项项的的函函数数，这这种种函函数数关关系系称称作作为为混混合合规规则则。不不同同的的状状态态方程，有不同的混合规则。方程，有不同的混合规则。气体混合物的虚拟临界参数气体混合物的虚拟临界参数u如果用如果用Pitzer提出的三参数压缩因子图处理气体混合物提出的三参数压缩因子图处理气体混合物的的p V-T关系，如计算其压缩因子时，就需要确定对比参关系，如计算其压缩因子时，就需要确定对比参数数 ，就必须解决，就必须解决混合物的临界性质混合物的临界性质问题。问题。u可以将混合物视为可以将混合物视为假想假想的纯物质，将虚拟纯物质的临界的纯物质，将虚拟纯物质的临界参数称作虚拟临界参数。参数称作虚拟临界参数。混合物的临界常数是通过一些混混合物的临界常数是通过一些混合规则将混合物中各组分的临界参数联系在一起。合规则将混合物中各组分的临界参数联系在一起。u表达式：最简单的是表达式：最简单的是Kay规则，该规则将混合物的规则，该规则将混合物的虚拟临界参数表示成：虚拟临界参数表示成：u虚拟对比变量为：虚拟对比变量为：u使用情况：使用情况：（1）用这些虚拟临界参数计算混合物）用这些虚拟临界参数计算混合物p V-T关系关系关系时，所得结果一般较好。关系时，所得结果一般较好。（2）适用于）适用于（3）对于组分差别很大的混合物，尤其对于具有）对于组分差别很大的混合物，尤其对于具有极性组元的系统以及可以缔合为二聚物的系统均极性组元的系统以及可以缔合为二聚物的系统均不适用。不适用。（4）虚拟的对比变量仍然要求在适用斜线的下方，）虚拟的对比变量仍然要求在适用斜线的下方，或者对比体积小于或者对比体积小于2的情况。的情况。具体计算过程是：具体计算过程是：气体混合物的第二维里系数气体混合物的第二维里系数u维里方程是一个理论型方程，其中维里系数反映维里方程是一个理论型方程，其中维里系数反映分子间的交互作用。分子间的交互作用。u对于混合物而言，第二维里系数对于混合物而言，第二维里系数B不仅要反映相同不仅要反映相同分子之间的相互作用，同时还要反映不同类型的两分子之间的相互作用，同时还要反映不同类型的两个分子交互作用的影响。如，对于二元混合物，维个分子交互作用的影响。如，对于二元混合物，维里系数要表示出分子里系数要表示出分子1-1，2-2及及1-2之间的相互作用。之间的相互作用。即即u由统计力学可以导出气体混合物的第二由统计力学可以导出气体混合物的第二Virial系数为：系数为：且且BijBji。u对于二元混合物，展开式为：对于二元混合物，展开式为：B11，B22分别为纯分别为纯1物质和物质和2物质的第二维里系数，物质的第二维里系数，uB12代表混合物性质，称为交叉第二维里系数，用以下代表混合物性质，称为交叉第二维里系数，用以下经验式计算：经验式计算：思考？对于多元混合物，思考？对于多元混合物，表达式怎样？表达式怎样？u从上式可以看出，计算交互维里系数系数，需要交互的临从上式可以看出，计算交互维里系数系数，需要交互的临界性质。界性质。uPrausnitz对计算各临界参数提出如下的混合规则：对计算各临界参数提出如下的混合规则：ukij称为二元交互作用参数。称为二元交互作用参数。u不同分子的交互作用会影响混合物的性质，若存在极性分不同分子的交互作用会影响混合物的性质，若存在极性分子时，影响更大。子时，影响更大。ukij一般通过实验的一般通过实验的p V T数据或相平衡数据拟合得到。数据或相平衡数据拟合得到。ukij的数值与组成混合物的物质有关，一般在的数值与组成混合物的物质有关，一般在00.2之间。之间。u在近似计算中，在近似计算中，kij可以取作为零。可以取作为零。混合物的立方型状态方程混合物的立方型状态方程u基本情况：基本情况：（1）不同的状态方程当用于混合物）不同的状态方程当用于混合物p-V-T计算时应计算时应采用不同的混合规则；采用不同的混合规则；（2）一个状态方程也可使用不同的混合规则。）一个状态方程也可使用不同的混合规则。（3）大多数状态方程均采用经验的混合规则。）大多数状态方程均采用经验的混合规则。（4）混合规则的优劣只能由实践来检验。）混合规则的优劣只能由实践来检验。u通常形式通常形式：立方型状态方程用于混合物时，方程中参数立方型状态方程用于混合物时，方程中参数a和和b常采用以下常采用以下的混合规则：的混合规则：对于二元混合物，对于二元混合物，交叉项交叉项 aij是计算关键是计算关键（1）可以用下式计算：）可以用下式计算：kij称为二元交互作用参数。称为二元交互作用参数。（2）Prausnitz等人建议用下式计算交叉项等人建议用下式计算交叉项aij上式中交叉临界参数的计算方法与混合物维里方程中临界性上式中交叉临界参数的计算方法与混合物维里方程中临界性质的计算方法相同。质的计算方法相同。ai,aju使用情况：使用情况：（1）通过计算得到混合物参数）通过计算得到混合物参数 后，就可以利用后，就可以利用立方型状态方程计算混合物的立方型状态方程计算混合物的p V-T关系和其他热力学性关系和其他热力学性质了。质了。（2）不同的学者针对不同的性