高温超导特性测量(共9页).doc

精选优质文档-倾情为你奉上 7-4 高温超导材料特性测试和低温温度计引言 1908年，荷兰莱顿大学的卡末林-昂纳斯（H. Kamerlingh Onnes）等人成功的使氦气液化，达到了4.2K的低温，三年后，他们发现汞电阻在温度达到4.15K时，陡降为零，这就是所谓的零电阻现象或超导电现象。通常把具有这种超导电性的物体，称为超导体，这一发现标志人类对超导研究的开始，1913年昂纳斯也因此发现获得了诺贝尔物理学奖。1933年，荷兰的迈斯纳（Meissner）和奥克森费尔德（Ochsenfeld）共同发现了超导体的另一个极为重要的性质，当金属处在超导状态时，具有完全抗磁性，超导体内的磁感应强度为零，人们将这种现象称之为 “迈斯纳效应”。自从超导现象被发现以来，科学家们在超导物理及材料方面进行了大量的研究工作，为提高超导的临界温度而努力。然而在数十年中进展缓慢，常规超导体临界温度只能提高到23.22K。1986年高温超导研究取得了突破性的进展，瑞士物理学家缪勒（Mueller）和德国物理学家贝德罗兹（Bednorz）发现了高温钡镧铜（La-Ba-Cu-O）系氧化物超导体，超导临界温度达到40K。这个发现意义重大，他们因此获得了1987年的诺贝尔物理学奖。目前，已发现具有超导性的材料数以千计，超导临界温度也在持续提高，1993年高温超导临界温度已达到136K，实现了在液氮温区超导的重大突破，人们将临界温度在液氮温度（77）以上的超导体称为高温超导体。随着高温超导研究的进展，超导电性的应用十分广泛： 例如发电、输电和储能；超导重力仪、超导计算机、超导微波器件、超导磁悬浮列车和超导热核聚变反应堆等。测量超导体的基本性能是超导研究工作的重要环节，因此高温超导材料特性测量是超导研究工作者的必备手段。实验预习1 学习超导体的基本性质及超导材料的临界参数；2实验目的1 了解高临界温度超导材料的基本特性及其测试方法。2 掌握几种低温温度计的比对和使用方法，以及液氮低温温度控制的简便方法。实验原理一、超导电性及临界参数1零电阻现象图7-4-1 超导体的电阻转变曲线金属的电阻是由晶格上原子的热振动（声子）以及杂质原子对电子的散射造成的。在低温时，一般的金属总具有一定的电阻，如图7-4-1所示，其电阻率与温度T的关系可表示为： (7-4-1) 其中，是K时的电阻率，称剩余电阻，它与金属的纯度和晶格的完整性有关，由于一般的金属，其内部总是存在杂质和缺陷，因此，即使温度趋于绝对零度时，也总存在。1911年，昂纳斯发现汞电阻在4.2K附近急剧下降几千倍，即在这个转变温度下电阻突然跌落到零，这就是所谓的零电阻现象或超导电现象。通常把具有这种超导电性的物体，称为超导体；而把超导体电阻突然变为零的温度，称为超导临界温度，用表示。在一般的实际测量中，地磁场并没有被屏蔽，样品中通过的电流也并不 太小，而且超导转变往往发生在并不很窄的温度范围内，因此通常引进起始转变温度、零电阻温度 和超导转变(1/2处)温度等来描写高温超导体的特性，如图7-4-1 所示。 通常所说的超导转变温度 是指。 2迈斯纳效应1933 年，迈斯纳和奥克森菲尔德把锡和铅样品放在外磁场中冷却到其转变温度以下，测量了样品外部的磁场分布。他们发现，不论是在没有外加磁场或有外加磁场的情况下使样品从正常态转变为超导态，只要T < Tc，在超导体内部的磁感应强度总是等于零，这个效应称为迈斯纳效应，表明超导体具有完全抗磁性。这是超导体所具有的独立于零电阻现象的另一个最基本的性质。迈斯纳效应可用磁悬浮实验来演示。当我们将永久磁铁慢慢落向超导体时，磁铁会被悬浮在一定的高度上而不触及超导体。其原因是，磁感应线无法穿过具有完全抗磁性的超导体，因而磁场受到畸变而产生向上的浮力。迈斯纳效应的独立性虽然并不意味着它可以单独存在，但是它表明，超导体同时具有完全导电性（零电阻）和完全抗磁性，这是超导体的两个最基本的性质。它们既相互独立又有紧密联系，完全抗磁性不能由零电阻特性派生出来，但是零电阻特性却是完全抗磁性的必要条件。超导体的完全抗磁性是由导体表面屏蔽电流产生的磁通密度在导体内部完全抵消了由外场引起的磁通密度，使其净磁通密度为零（如图7-4-2所示），它的状态是唯一确定的，从超导态到正常态的转变过程是可逆的。 图7-4-2 迈斯纳效应二、低温温度计金属铂电阻温度计图7-4-3 铂的电阻温度关系我们知道，金属中总是含有杂质的，杂质原子对电子的散射会造成附加的电阻。在温度很低时，例如在4. 2 K 以下，晶格散射对电阻的贡献趋于零，这时的电阻几乎完全由杂质散射所造成，称为剩余电阻 ，它近似与温度无关。当金属纯度很高时，由（）式，总电阻可以近似表达成 （7-4-2）在液氮温度以上，因此有。例如，铂的德拜温度为225 K，在63 K 到室温的温度范围内，它的电阻近似地正比于温度T. 然而，稍许精确的测量就会发现它们偏离线性关系，在较宽的温度范围内铂的电阻温度关系如图7-4-3 所示。在液氮正常沸点到室温温度范围内，铂电阻温度计具有良好的线性电阻温度关系，可表示为 （7-4-3） 或 图7-4-4 二极管的正向电压温度关系其中A、B 和a、b 是不随温度变化的常量。因此，根据我们给出的铂电阻温度计在液氮正常沸点和冰点的电阻值，可以确定所用的铂电阻温度计的A、B 或a、b 的值，并由此可得到用铂电阻温度计测温时任一电阻所相应的温度值。2半导体电阻温度计 半导体具有与金属很不相同的电阻温度关系。一般而言，在较大的温度范围内，半导体具有负的电阻-温度关系。例如，在恒定电流下，硅和砷化镓二极管pn 结的正向电压随着温度的降低而升高，如图7-4-4 所示。由图可见，用一支二极管温度计就能测量很宽范围的温度，且灵敏度很高。由于二极管温度计的发热量较大，常把它用作为控温敏感元件。此外，碳电阻温度计、渗碳玻璃电阻温度计和热敏电阻温度计等也都是常用的低温半导体温度计。显然，在大部分温区中，半导体具有负的电阻温度系数，这是与金属完全不同的。3温差电偶温度计 当两种金属所做成的导线联成回路，并使其两个接触点维持在不同的温度时，该闭合回路中就会有温差电动势存在。如果将回路的一个接触点固定在一个已知的温度，例如液氮的正常沸点77. 4 K，则可以由所测量得到的温差电动势确定回路的另一接触点的温度。温差热电偶就是根据这个原理用铜康铜做成的，也可作为温度计。实验中就是用温差热电偶来预示（参考）样品与液氮之间的距离。应该注意到，硅二极管pn 结的正向电压U 和温差电动势E 随温度T 的变化都不是线性的，因此在用内插方法计算中间温度时，必须采用相应温度范围内的灵敏度值。实验装置与测量线路一、实验装置本实验装置采用北京大学物理学院提供的BW2型高温超导特性测试仪器，由四部分组成：1低温恒温器（俗称探头），其核心部件是安装有高临界温度超导样品（本实验采用的超导样品为）、铂电阻温度计、硅二极管温度计、铜-康铜温差电偶及25锰铜加热器线圈的紫铜恒温块，如图7-4-5所示。2不锈钢杜瓦容器和支架，如图7-4-6所示。3直流数字电压表(5 1/2 位,1 V)；4BW2 型高温超导材料特性测试装置(俗称电源盒)，以及一根两头带有19 芯插头的装置连接电缆和若干根两头带有香蕉插头的面板连接导线。图7-4-5 紫铜恒温块(探头)结构图7-4-6 低温恒温器和杜瓦容器结构二、测量线路(一) 低温物理实验的特点( 1 ) 使用低温液体(如液氮、液氦等)作为冷源时，必须了解其基本性质，并注意安全。( 2 ) 进行低温物理实验时，离不开温度的测量。对于各个温区和各种不同的实验条件，要求使用不同类型和不同规格的温度计。例如，在13.8 K630.7 K 的温度范围内，常使用铂电阻温度计。然而，用作国际温标内插仪器的标准铂电阻温度计，与实验室用的小型铂电阻温度计和工业用的铂电阻温度计相比，不仅体积要大得多，而且结构也要复杂得多。又如，与具有正的电阻温度系数的铂电阻温度计不同，锗和硅等半导体电阻温度计具有负的电阻温度系数，在30 K 以下的低温具有很高的灵敏度；利用正向电压随温度变化的pn 结制成的半导体二极管温度计，在很宽的温度范围内有很高的灵敏度，常用作控温仪的温度传感器；温差电偶温度计测温结点小，制作简单，常用来测量小样品的温度变化；渗碳玻璃电阻温度计的磁效应很弱，可用于测量在强磁场条件下工作的部件的温度，等等。因此，我们必须了解各类温度传感器的特性和适用范围，学会标定温度计的基本方法。( 3 ) 在液氮正常沸点到室温的温度范围，一般材料的热导较差，比热较大，使低温装置的各个部件具有明显的热惰性，温度计与样品之间的温度一致性较差。 ( 4 ) 样品的电测量引线又细又长，引线电阻的大小往往可与样品电阻相比。对于超导样品，引线电阻可比样品电阻大得多，四引线测量法具有特殊的重要性。( 5 ) 在直流低电势的测量中，克服乱真电动势的影响是十分重要的。特别是，为了判定超导样品是否达到了零电阻的超导态，必须使用反向开关。实际上，即使电路中没有来自外电源的电动势，只要存在材料的不均匀性和温差，就有温差电动势存在，通常称为乱真电动势或寄生电动势。例如，有的实验用双刀双掷开关就有几个微伏的乱真电动势。如果我们把一段漆包铜线两端接在数字电压表测量端上，然后用蘸有干冰或液氮的棉花在漆包铜线上捋过，则可测量出该段漆包铜线上的乱真电动势，这正是检验漆包铜线均匀性的一种简便方法。在低温物理实验中，待测样品和传感器往往处在低温下，而测量仪器却处在室温，因此它们之间的连接导线处在温差很大的环境中。而且，沿导线的温度分布还会随着低温液体液面的降低、低温恒温器的移动以及内部情况的其他变化而随时间改变。所以，在涉及低电势测量的低温物理实验中，特别是在超导样品的测量中，判定和消除乱真电动势的影响是十分重要的。当然，如果有条件，采用锁相放大器来测量低频交流电阻，是一种比较好的办法。(二) 低温恒温器和不锈钢杜瓦容器为了得到从液氮的正常沸点77.4 K到室温范围内的任意温度，我们采用如图3所示的低温恒温器和杜瓦容器。液氮盛在不锈钢真空夹层杜瓦容器中，借助于手电筒我们可通过有机玻璃盖看到杜瓦容器的内部，拉杆固定螺母(以及与之配套的固定在有机玻璃盖上的螺栓)可用来调节和固定引线拉杆及其下端的低温恒温器的位置。低温恒温器的核心部件是安装有超导样品和温度计的紫铜恒温块，此外还包括紫铜圆筒及其上盖、上下档板、引线拉杆和19 芯引线插座等部件。为了得到远高于液氮温度的稳定的中间温度，需将低温恒温器放在容器中远离液氮面的上方，调节通过电加热器的电流以保持稳定的温度。电加热器线圈由温度稳定性较好的锰铜线无感地双线并绕而成。这时，紫铜圆筒起均温的作用，上、下档板分别起起阻挡来自室温和液氮的辐射的作用。一般而言，本实验的主要工作是测量超导转变曲线，并在液氮正常沸点附近的温度范围内(例如 77 K140 K)标定温度计。为了使低温恒温器在该温度范围内降温速率足够缓慢，又能保证整个实验在3 小时内顺利完成，我们安装了可调式定点液面指示计，学生在整个实验过程中可以用它来简便而精确地使液氮面维持在紫铜圆筒底和下档板之间距离的1/2 处。在超导样品的超导转变曲线附近，如果需要，还可以利用加热器线圈进行细调。由于金属在液氮温度下具有较大的热容，因此当我们在降温过程中使用电加热器时，一定要注意紫铜恒温块温度变化的滞后效应。为使温度计和超导样品具有较好的温度一致性，我们将铂电阻温度计、硅二极管和温差电偶的测温端塞入紫铜恒温块的小孔中，并用低温胶或真空脂将待测超导样品粘贴在紫铜恒温块平台上的长方形凹槽内。超导样品与四根电引线的连接是通过金属铟的压接而成的。此外，温差电偶的参考端从低温恒温器底部的小孔中伸出(见图7-4-5 和图7-4-6)，使其在整个实验过程中都浸没在液氮内。(三) 电测量原理及测量设备 电测量设备的核心是一台称为“BW2 型高温超导材料特性测试装置”的电源盒和一台灵敏度为1V 的PZ158 型直流数字电压表。BW2 型高温超导材料特性测试装置主要由铂电阻、硅二极管和超导样品等三个电阻测量电路构成，每一电路均包含恒流源、标准电阻、待测电阻、数字电压表和转换开关等五个主要部件。1四引线测量法电阻测量的原理性电路如图7-4-7 所示。测量电流由恒流源提供，其大小可由标准电阻 上的电压的测量值得出，即。如果测量得到了待测样品上的电压 则待测样品的电阻为 （7-4-5）由于低温物理实验装置的原则之一是必须尽可能减小室温漏热，因此测量引线通常是又细又长，其阻值有可能远远超过待测样品(如超导样品)的阻值。为了减小引线和接触电阻对测量的影响，通常采用所谓的“四引线测量法”，即每个电阻元件都采用四根引线，其中两根为电流引线，两根为电压引线。四引线测量法的基本原理是：恒流源通过两根电流引线将测量电流I 提供给待测样品，而数字电压表则是通过两根电压引线来测量电流I 在样品上所形成的电势差U. 由于两根电压引线与样品的接点处在两根电流引线的接点之间，因此排除了电流引线与样品之间的接触电阻对测量的影响；又由于数字电压表的输入阻抗很高，电压引线的引线电阻以及它们与样品之间的接触电阻对测量的影响可以忽略不计。因此，四引线测量法减小甚至排除了引线和接触电阻对测量的影响，是国际上通用的标准测量方法。恒流源标准电阻样品电阻图 7-4-7 四引线法测量电阻 2铂电阻和硅二极管测量电路在铂电阻和硅二极管测量电路中，提供电流的都是只有单一输出的恒流源，它们输出电流的标称值分别为1 mA 和100 A. 在实际测量中，通过微调我们可以分别在100和10 的标准电阻上得到100. 00 mV 和1. 0000 V 的电压。在铂电阻和硅二极管测量电路中，使用两个内置的灵敏度分别为10 V 和100 V 的4 1/2 位数字电压表，通过转换开关分别测量铂电阻、硅二极管以及相应的标准电阻上的电压，由此可确定紫铜恒温块的温度。3超导样品测量电路由于超导样品的正常电阻受到多种因素的影响，因此每次测量所使用的超导样品的正常电阻可能有较大的差别。为此，在超导样品测量电路中，采用多档输出式的恒流源来提供电流。在本装置中，该内置恒流源共设标称为100 A、1 mA、5 mA、10 mA、50 mA、100 mA 的六档电流输出，其实际值由串接在电路中的10标准电阻上的电压值确定。为了提高测量精度，使用一台外接的灵敏度为1 V 的5位半的PZ158 型直流数字电压表，来测量标准电阻和超导样品上的电压，由此可确定超导样品的电阻。为了消除直流测量电路中固有的乱真电动势的影响，我们在采用四引线测量法的基础上还增设了电流反向开关，用以进一步确定超导体的电阻确已为零。当然，这种确定受到了测量仪器灵敏度的限制。然而，利用超导环所做的持久电流实验表明，超导态即使有电阻也小于。4温差电偶及定点液面计的测量电路利用转换开关和PZ158 型直流数字电压表，可以监测铜.康铜温差电偶的电动势以及可调式定点液面计的指示。5 电加热器电路BW2 型高温超导材料特性测试装置中，一个内置的直流稳压电源和一个指针式电压表构成了一个为安装在探头中的25锰铜加热器线圈供电的电路。利用电压调节旋扭可提供0 . 5 V 的输出电压，从而使低温恒温器获得所需要的加热功率。6其他在BW2 型高温超导材料特性测试装置的面板上，后边标有“(探头)”字样的铂电阻、硅二极管、超导样品和25加热器等四个部件，以及温差电偶和液面计，均安装在低温恒温器中。利用一根两头带有19 芯插头的装置连接电缆，可将BW2 型高温超导材料特性测试装置与低温恒温器连为一体。在每次实验开始时，学生必须利用所提供的带有香蕉插头的面板连接导线，把面板上用虚线连接起来的两两插座全部连接好。只有这样，才能使各部分构成完整的电流回路。(四) 实验电路图 本实验的测量线路图如图7-4-8 所示。 图7-4-8 实验电路图实验内容1液氮的灌注首先检查不锈钢杜瓦容器中是否有剩余液氮或其他杂物，如有则须将其倒出。清理干净后，缓慢倒入液氮，使液氮平静下来时的液面位置在距离容器底部约30 cm 的地方。使用液氮时一定要注意安全，例如，不要让液氮溅到人的身体上，也不要把液氮倒在有机玻璃盖板、测量仪器或引线上；液氮气化时体积将急剧膨胀，切勿将容器出气口封死；氮气是窒息性气体，应保持实验室有良好的通风。2电路的连接图7-4-9紫铜恒温块温度随时间的变化将“装置连接电缆”两端的19 芯插头分别插在低温恒温器拉杆顶端及“BW2 型高温超导材料特性测试装置”(以下称“电源盒”)右侧面的插座上，同时接好“电源盒”面板上虚线所示的待连接导线，并将158 PZ 型直流数字电压表与“电源盒”面板上的“外接158 PZ ”相连接。3室温检测打开158 PZ 型直流数字电压表的电源开关(将其电压量程置于200 mV 档)以及“电源盒”的总电源开关，并依次打开铂电阻、硅二极管和超导样品等三个分电源开关，调节两支温度计的工作电流，测量并记录其室温的电流和电压数据(本实验中，铂温度计工作电流为1.0008mA，硅二极管温度计工作电流为0.10004mA，样品电流为1mA。)。原则上，为了能够测量得到反映超导样品本身性质的超导转变曲线，通过超导样品的电流应该越小越好。然而，为了保证用158 PZ 型直流数字电压表能够较明显地观测到样品的超导转变过程，通过超导样品的电流就不能太小。对于一般的样品，可按照超导样品上的室温电压大约为50V，200V来选定所通过的电流的大小，但最好不要大于50 mA.最后，将转换开关先后旋至“温差电偶”和“液面指示”处，此时158 PZ 型直流数字电压表的示值应当很低。4低温恒温器降温速率的控制及低温温度计的比对( 1 ) 低温恒温器降温速率的控制低温测量是否能够在规定的时间内顺利完成，关键在于是否能够调节好低温恒温器的下档板浸入液氮的深度，使紫铜恒温块以适当速率降温。为了确保整个实验工作可在3 小时以内顺利完成，我们在低温恒温器的紫铜圆筒底部与下档板间距离的1/2 处安装了可调式定点液面计。在实验过程中只要随时调节低温恒温器的位置以保证液面计指示电压刚好为零，即可保证液氮表面刚好在液面计位置附近，这种情况下紫铜恒温块温度随时间的变化大致如图7-4-9所示。具体步骤如下：1 ) 确认是否已将转换开关旋至“液面指示”处。2 ) 为了避免低温恒温器的紫铜圆筒底部一开始就触及液氮表面而使紫铜恒温块温度骤然降低造成实验失败，可在低温恒温器放进杜瓦容器之前，先用米尺测量液氮面距杜瓦容器口的大致深度，然后旋松拉杆固定螺母，调节拉杆位置使得低温恒温器下档板至有机玻璃板的距离刚好等于该深度，重新旋紧拉杆固定螺母，并将低温恒温器缓缓放入杜瓦容器中。当低温恒温器的下档板碰到了液氮面时，会发出像烧热的铁块碰到水时的响声，同时用手可感觉到有冷气从有机玻璃板上的小孔喷出，还可用手电筒通过有机玻璃板照射杜瓦容器内部，仔细观察低温恒温器的位置。3 ) 当低温恒温器的下档板浸入液氮时，液氮表面将会像沸腾一样翻滚并拌有响声和大量冷气的喷出，大约1 分钟后液面逐渐平静下来。这时，可稍许旋松拉杆固定螺母，控制拉杆缓缓下降，并密切监视与液面指示计相连接的158 PZ 型直流数字电压表的示值(以下简称“液面计示值”)，使之逐渐减小到“零”，立即拧紧固定螺母。这时液氮面恰好位于紫铜圆筒底部与下档板间距离的1/2 处(该处安装有液面计)。伴随着低温恒温器温度的不断下降，液氮面也会缓慢下降，引起液面计示值的增加。一旦发现液面计示值不再是“零”，应将拉杆向下移动少许(约2 mm，切不可下移过多)，使液面计示值恢复“零”值。因此，在低温恒温器的整个降温过程中，我们要不断地控制拉杆下降来恢复液面计示值为零，维持低温恒温器下档板的浸入深度不变。( 2 ) 低温温度计的比对当紫铜恒温块的温度开始降低时，观察和测量各种温度计及超导样品电阻随温度的变化，大约每隔5 分钟测量一次各温度计的测温参量(如：铂电阻温度计的电阻、硅二极管温度计的正向电压、温差电偶的电动势)，即进行温度计的比对。具体而言，由于铂电阻温度计已经标定，性能稳定，且有较好的线性电阻温度关系，因此可以利用所给出的本装置铂电阻温度计的电阻温度关系简化公式，由相应温度下铂电阻温度计的电阻值确定紫铜恒温块的温度，再以此温度为横坐标，分别以所测得的硅二极管的正向电压值和温差电偶的温差电动势值为纵坐标，画出它们随温度变化的曲线。如果要在较高的温度范围进行较精确的温度计比对工作，则应将低温恒温器置于距液面尽可能远的地方，并启用电加热器，以使紫铜恒温块能够稳定在中间温度。即使在以测量超导转变为主要目的的实验过程中，尽管紫铜恒温块从室温到150 K 附近的降温过程进行得很快(见图9)，仍可以通过测量对具有正和负的温度系数的两类物质的低温物性有深刻的印象，并可以利用这段时间熟悉实验装置和方法，例如利用液面计示值来控制低温恒温器降温速率的方法，装置的各种显示，转换开关的功能，三种温度计的温度和超导样品电阻的测量方法等等。(五) 超导转变曲线的测量：当紫铜恒温块的温度降低到130 K 附近时，开始测量超导体的电阻以及这时铂电阻温度计所给出的温度，测量点的选取可视电阻变化的快慢而定，例如在超导转变发生之前可以每5 分钟测量一次，在超导转变过程中大约每半分钟测量一次。在这些测量点，应同时测量各温度计的测温参量，进行低温温度计的比对。由于电路中的乱真电动势并不随电流方向的反向而改变，因此当样品电阻接近于零时，可利用电流反向后的电压是否改变来判定该超导样品的零电阻温度。具体做法是，先在正向电流下测量超导体的电压，然后按下电流反向开关按钮，重复上述测量，若这两次测量所得到的数据相同，则表明超导样品达到了零电阻状态。在上述测量过程中，低温恒温器降温速率的控制依然是十分重要的。在发生超导转变之前，即在T > Tc,onset 温区，每测完一点都要把转换开关旋至“液面计”档，用158 PZ 型直流数字电压表监测液面的变化。在发生超导转变的过程中，即在Tc0 < T < Tc,onset 温区，由于在液面变化不大的情况下，超导样品的电阻随着温度的降低而迅速减小，因此不必每次再把转换开关旋至“液面计”档，而是应该密切监测超导样品电阻的变化。当超导样品的电阻接近零值时，如果低温恒温器的降温已经非常缓慢甚至停止，这时可以逐渐下移拉杆，使低温恒温器进一步降温，以促使超导转变的完成。最后，在超导样品已达到零电阻之后，可将低温恒温器紫铜圆筒的底部接触(不要深入)液氮表面，使紫铜恒温块的温度尽快降至液氮温度。在此过程中，转换开关应放在“温差电偶”档，以监视温度的变化。数据处理1 用坐标纸分别绘出测得的超导样品、铂电阻、硅二极管、温差电偶随温度变化的曲线；2 根据测得超导体电阻随温度变化曲线，确定其起始转变温度、转变温度和零电阻温度； .3 计算铂电阻在85130K温度时线性方程的a、b值。注意事项1所有测量必须在同一次降温过程中完成，应避免紫铜恒温块的温度上下波动。如果实验失败或需要补充不足的数据，必须将低温恒温器从杜瓦容器中取出并用电吹风机加热使其温度接近室温，待低温恒温器温度计示值重新恢复到室温数据附近时，重做本实验。2恒流源不可开路，稳压电源不可短路。PZ158 直流数字电压表也不宜长时间处在开路状态，必要时可利用随机提供的校零电压引线将输入端短路。3低温下，塑料套管又硬又脆，极易折断。在实验结束取出低温恒温器时，一定要避免温差电偶和液面计的参考端与杜瓦容器(特别是出口处)相碰。4在旋松固定螺母并下移拉杆时，一定要握紧拉杆，以免拉杆下滑。问题思考1如何判断低温恒温器的下档板或紫铜圆筒底部碰到了液氮面？2为什么采用四引线法可以避免引线电阻的影响？在“四引线法测量”中，电流引线和电压引线能否互换？为什么？3确定超导样品的零电阻时，测量电流为何必须反向？该方法所判定的“零电阻”与实验仪器的灵敏度和精度有何关系？参考文献1 张礼主编，近代物理学进展，北京：清华大学出版社，19972 陆果等，高温超导材料特性测试装置，物理实验，2001.21（5）；7-12专心-专注-专业