第二章恒定电流.优秀PPT.ppt
第四章 恒定电场基本物理量 J J 欧姆定律J J 的散度E E 的旋度 基本方程 电位 边界条件边值问题一般解法特殊解（静电比拟）电导与接地电阻图 4.0.2 恒定电场的知识结构框图基本概念：电介质中的静电场 通有直流电流的导电媒质中的恒定电场与电流场 通有直流电流的导电媒质周围电介质中的静态电场I 是通量,并不反映电流在每一点的流淌状况。1.电流面密度4.1.2 恒定电场的基本物理量电流密度 电流密度是一个矢量，在各向同性线性导电媒质中，它与电场强度方向一样。电流4.1.1电流强度4.1 导电媒质中的电流图4.1.1 电流面密度矢量图4.1.2 电流面密度单位时间内通过某一横截面的电量，简称为电流。分布的体电荷以速度v v作匀速运动形成的电流。亦称电流密度 同轴电缆的外导体视为电流线密度分布；交变电场的集肤效应，即高频状况下，电流 趋於表面分布，可用电流线密度表示。媒质的磁化，其表面产生磁化电流可用电 流线密度表示,如图示；图4.1.3 电流线密度及其通量工程意义：图4.1.4 媒质的磁化电流4.电流线密度 分布的面电荷在曲面上以速度v v运动形成的电流。电流e e 是垂直于dl，且通过dl与曲面相切的单位矢量n分布的线电荷沿着导线以速度 v 运动形成的电流I=。3、线电流4.1.3 欧姆定律的微分形式 恒定电流场与恒定电场相互依存。电流J与电场E方向一样。电路理论中的欧姆定律由它积分而得，即 U=RI 欧姆定律的微分形式。式中 为电导率，单位s/m（西门子/米）。电场是维持恒定电流的必要条件。可以证明图4.1.6 J J与E E之关系4.元电流的概念：元电流是指沿电流方向上一个微元段上的电流，即 。在各向同性导电媒质中，电位移矢量D D 线与电流密度J J 线方向是否一致？电流线密度 是否成立？4.1.4 焦尔定律的微分形式 导电媒质中有电流时，必伴随功率损耗。可以证明其功率的体密度为（W/m ）3 焦耳定律的微分形式 电路中的焦耳定律，可由它的积分而得，即（W）焦耳定律的积分形式4.2 电源电势与局外场强 要想在导线中维持恒定电流，必需依靠非静电力将B极板的正电荷反抗电场力搬到A极板。这种供应非静电力将其它形式的能量转为电能装置称为电源。4.2.1 电源图4.2.2 恒定电流的形成因此局外场 Ee 是非保守场。考虑局外场强4.2.2 电源电动势与局外场强设局外场强为 ，则电源电动势为电源电动势与有无外电路无关，它是表示电源本身的特征量。图4.2.3 电源电动势与局外场强4.3.1 恒定电场的基本方程 4.3 恒定电场的基本方程 分界面上的衔接条件 边值问题 在恒定电场中散度定理恒定电场是一个无源场，电流线是连续的。故 电荷守恒定律 恒定电场是无源无旋场。2.E的旋度恒定电场是无旋场。所取积分路径不经过电源，则 斯托克斯定理得3.恒定电场（电源外）的基本方程1.J J的散度4.3.2 分界面的连接条件 说明分界面上电场强度的切向重量是连续的，电流密度法向重量是连续的。折射定律为图4.3.1 电流线的折射分界面上的衔接条件例4.3.1 两种特殊状况分界面上的电场分布。由折射定理得，则解：a)媒质1是良导体，媒质2是不良导体,。土壤 它表明，只要 ，电流线垂直于良导体表面穿出，良导体表面近似为等位面。b）媒质1是导体，媒质2是理想介质 情况。表明 1 导体表面是一条电流线。表明 2 导体与志向介质分界面上必有恒定（动态平衡下的）面电荷分布。表明 3 电场切向重量不为零，导体非等位体，导体表面非等位面。若 （理想导体），导体内部电场为零，电流分布在导体表面，导体不损耗能量。导体周围介质中的电场图4.3.2 导体与理想介质分界面图4.3.3 载流导体表面的电场4.3.3 恒定电场的边值问题分界面衔接条件 很多恒定电场问题的解决，都可以归结为确定条件下，求出拉普拉斯方程的解答（边值问题）。拉普拉斯方程得常数由基本方程出发恒定电场中是否存在泊松方程？试用边值问题求解电弧片中电位、电场及面电荷的分布？区域）电位 00 解：选用圆柱坐标，边值问题为：场域边界条件区域）衔接条件电场强度电荷面密度E,与 无关，是 的函数。图4.3.3 不同媒质弧形导电片 4.4 导电媒质中恒定电场与静电场的比拟4.4.1 静电比拟表2 两种场对应物理量 静电场导电媒质中恒定电场（电源外）E EE ED DJ JI q表1 两种场所满足的基本方程和重要关系式 导电媒质中恒定电场（电源外）静电场 两种场各物理量所满足的方程一样，若边界条件也相同，那么，通过对一个场的求解或试验探讨，利用对应量关系便可得到另一个场的解。两种场的电极形态、尺寸与相对位置相同（相拟）;相应电极的电压相同;4.4.2 静电比拟的条件 若两种场中媒质分布片均匀，只要分界面具有相似的几何形状，且满足条件 时，则这两种场在分界面处折射情况仍然一样，相拟关系仍成立。1.静电场便于计算 用静电比拟方法计算恒定电场若为土壤为空气则。4.4.3 静电比拟的应用图4.4.1 静电场与恒定电流场的镜像法比拟静电场2.恒定电场便于试验某些静电场问题可用恒定电流场试验模拟固体模拟 （媒质为固体，如平行板静电场造型）实验模拟方法液体模拟 （媒质为液体，如电解槽模拟）静电场电极表面近似为等位面；工程上的试验模拟装置。工程近似 在两种场的模拟试验中，工程上往往接受近拟的边界条件处理方法恒定电流场电极表面近似为等位面（条件 ）。电极媒质图4.4.2 静电场平行板造型 图示恒定电流场对应什么样的静电场？比拟条件？4.5.1 电导的计算1.干脆用电流场计算 当恒定电场与静电场边界条件相同时，用静电比拟法，由电容计算电导。静电系统的部分电容可与多导体电极系统的部分电导相互比拟。（自学）4.5 电导与接地电阻 2.静电比拟法设设即 例4.5.1 求同轴电缆的绝缘电阻。设内外的半径分别为R1、R2，长度为 ,中间媒质的电导率为 ，介电常数为 。解法一 干脆用电流场的计算方法设电导绝缘电阻解法二 静电比拟法由静电场解得则根据关系式得同轴电缆电导绝缘电阻图4.5.1 同轴电缆横截面例4.5.2 求图示电导片的电导，已知给定 。方程通解为 ，代入边界条件，可得电流密度电流电导电位函数解：取圆柱坐标系，边值问题：图4.5.2 弧形导电片1.深埋球形接地器 解：深埋接地器可不考虑地面影响,其电流场可与无限大区域 的孤立圆球的电流场相似。4.5.2 接地电阻图4.5.3深埋球形接地器 接地电阻 安全接地与工作接地的概念接地器电阻接地器与土壤之间的接触电阻土壤电阻（接地电阻以此电阻为主）解法一 干脆用电流场的计算方法解法二 静电比拟法接地电阻越大越好吗？2.直立管形接地器解：考虑地面的影响，可用镜像法。实际电导即 由静电比拟法 图4.5.4 直立管形接地器 则3.非深埋的球形接地器解：考虑地面的影响，可用镜像法处理。图4.5.5 非深埋的球形接地器为保护人畜安全起见（危险电压取40V)在电力系统的接地体旁边，要留意危急区。相应为危险区半径4.5.3 跨步电压图4.5.7 半球形接地器的危险区以浅埋半球接地器为例实际电导 接地器接地电阻 4.浅埋半球形接地器解：考虑地面的影响用镜像法处理。此时由静电比拟图4.5.6 浅埋半球形接地器同轴电缆屏蔽室接地电阻（深度20米）高压大厅网状接地电阻（深度1米）
