2022年高中物理中相对论初步知识归纳总结.docx

精品_精品资料_其次讲相对论初步学问相对论是本世纪物理学的最宏大的成就之一,它标志着物理学的重大进展,使一些物理学的基本概念发生了深刻的变革.狭义相对论提出了新的时空观,建立了高速运动物体的力学规律,揭露了质量和能量的内在联系,构成了近代物理学的两大支柱之一.§ 2.1狭义相对论基本原理2、 1、 1 、伽利略相对性原理1632 年,伽利略发表了关于两种世界体系的对话一书,作出了如下概述：相对任何惯性系,力学规律都具有相同的形式,换言之, 在描述力学的规律上, 一切惯性系都是等价的.这一原理称为伽利略相对性原理,或经典力学的相对性系原理.其中“惯性系”是指凡是牛顿运动定律成立的参照系.2、 1、 2 、狭义相对论的基本原理19 世纪中叶,麦克斯韦在总结前人争论电磁现象的基础上,建立了完整的电磁理论,又称麦克斯韦电磁场方程组.麦克斯韦电磁理论不但能够说明当时已知的电磁现象, 而且预言了电磁波的存在,确认光是波长较短的电磁波,电磁波在真空中的传播速度为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_一常数,c3.0108 米/ 秒,并很快为试验所证明.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_从麦氏方程组中解出的光在真空中的传播速度与光源的速度无关.假如光波也和声波一样,是靠一种媒质（以太）传播的,那么光速相对于确定静止的以太就应当是不变的. 科学家们为了查找以太做了大量的试验,其中以美国物理学家迈克耳孙和莫雷试验最为闻名.这个试验不但没能证明以太的存在,相反却宣判了以太的死刑,证明光速相对于的球是各向同性的.但是这却与经典的运动学理论相冲突.爱因斯坦分析了物理学的进展,特殊是电磁理论,摆脱了确定时空观的束缚,科学的提出了两条假设,作为狭义相对论的两条基本原理：1、狭义相对论的相对性原理在全部的惯性系中,物理定律都具有相同的表达形式.这条原理是力学相对性原理的推广,它不仅适用于力学定律,乃至适合电磁学,光学等全部物理定律.狭义相对论的相对性原理说明物理学定律与惯性参照系的挑选无 关,或者说一切惯性系都是等价的,人们不论在哪个惯性系中做试验,都不能确定该惯性系是静止的,仍是在作匀速直线运动.2、光速不变原理在全部的惯性系中,测得真空中的光速都等于c,与光源的运动无关.迈克耳孙莫雷试验是光速不变原理的有力的试验证明.大事任何一个现象称为一个大事.物质运动可以看做一连串大事的进展过程,大事可以有各种详细内容,如开头讲演、火车到站、粒子衰变等,但它总是在肯定的的点于肯定时刻发生,因此我们用四个坐标（x, y, z, t）代表一个大事.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_222间隔设两大事（x1 , y1, z1 ,t1 ）与（x2 , y2 , z2 , t2 ）,我们定义这两大事的间隔为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_221s2c 2 ttx2x1y2y1z2z1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_间隔不变性设两大事在某一参考系中的时空坐标为（ 其间隔为x1, y1 , z1 ,t1 ）与（x2 , y2 , z2 ,t 2 ）,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2t1s2c 2 t2x2x1y2y1z2z1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_222在另一参考系中观看这两大事的时空坐标为（x' , y ' , z',t ' ）与（x ' , y', z' , t ' ）,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_其间隔为ttcs2 '2''221'' 2xx21''2yy211111zz'' 2212222可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_由光速不变性可得s2s2'这种关系称为间隔不变性.它表示两大事的间隔不因参考系变换而转变.它是相对论时空观的一个基本关系.2、 1、 3 、相对论的试验基础斐索试验上世纪人们用“以太”理论来说明电磁现象,认为电磁场是一种布满整个空间的特殊介质“以太”的运动状态.麦克斯韦方程在相对以太静止的参考系中才精确成立,于是人们提出的球或其他运动物体是否带着以太运动？斐索试验（1851年）就是测定运动媒质的光速试验.其试验装置如图2 1 所示.光由光源L 射出后,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_经半透镜 P 分为两束,一束透过P 到镜M 1 ,然后反射到M 2 ,再经镜M 3 到 P ,其中一可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_部分透过 P 到目镜 T.另一束由P 反射后,经镜M 3 、 M 2 和M 1 再回到 P 时,一部分被可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_反射,亦到目镜T.光线传播途中置有水管,整个装置是固定于的球上的,当管中水不流淌时,两光束经受的时间相等,因而到达目镜中无位相差.当水管中的水流淌时,两束光中一束顺水流传播,一束逆水流传播.M 3M 2设水管的长度皆为l ,水Pl的流速为 v ,折射率为 n,cM 1LT可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_光在水中的速度为n .设水完全带动以太,就光顺水的传播速度为图 2-1-1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_cvcvn,逆水为 n.c可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_如水完全不带动以太,光对装置的速度顺逆水均为n.如部分被带动,令带动系数（曳可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_引系数）为k,就顺水为目镜 T 的时差为ckv nc,逆水为 nkv, k多少由试验测定,这时两束光到达可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_t2lckv n2l4lkvc2kvcnn可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_k11斐索测量干涉现象的变化,测得n ,所以光在介质参考系中的传播速度为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_uc1 n1 vcos n可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式中 是光线传播方向与介质运动方向间的夹角.现在我们知道,匀速运动介质中的光速可由相对论的速度合成公式求得,设介质可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（水）相对试验室沿X 轴方向以速度v 运动,选cs' 系固定在介质上,在s' 上观看,介质可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_中的光速各方向都是n,所以光相对试验室的速度u 为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_ncvcvunncv1v1cn2ccv1vncncvvnn 2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_cv 1 n1n 2.M 1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_由此可知,由相对论的观点,根本不M 2需要“以太”的假说,更谈不到曳引系数了.M迈克尔孙莫来试验S迈克尔孙莫来于1887 年利用灵敏的T干涉仪,妄想用光学方法测定的球的确定可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_运动.试验时先使干涉仪的一臂与的球的运动方向平行,另一臂与的球的运动方向图 2-1-2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_垂直.依据经典的理论,在运动的系统中,光速应当各向不等,因而可看到干涉条纹.0再使整个仪器转过90 ,就应当发觉条纹的移到,由条纹移动的总数,就可算出的球运0动的速度 v.迈克尔孙莫来试验的装置如图2-1-2所示,使一束由光源S 射来的平行光,到达对光线倾斜45 角的半镀银镜面M上,被分成两束相互垂直的相干光.其中透可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_射部分沿MM 2 方向前进,被镜M 2 反射回来,到M上,再部分的反射后沿MT进行.反可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_射部分沿MM 1 方行进行,被镜反射回来后再到达M上,光线部分透过,也沿MT进行.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_这两束光在MT方向上相互干涉. 而在 T 处观看或摄影, 由于MM 2 臂沿着的球运动方向,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_臂 MM 1 垂直于的球运动方向,如MM 2=MM 1 =l ,的球的运动速度为v,就两束光回可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_到 M点的时间差为2tlvcc可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_当仪器绕竖直轴旋转900 角,使方向,就两束光到达M的时差为2MM 1 变为沿的球运动方向,MM 2 垂直于的球运动可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_t 'lvcc可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_我们知道, 当时间差的转变量是光波的一个周期T1 时,就引起一条干涉条纹的移动,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_0所以,当仪器转动90 后,在望远镜T 处看到的干涉条纹移动的总数为tt '2lv22NT1c,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式中 是波长,当l= 11 米, v3104米 / 秒, c3108 米 / 秒 ,所用光波的波长可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_5.910 7 米时,就 N 0.4 ,这相当于在仪器旋转前为明条纹,旋转以后几乎变为1暗条纹.但是他们在试验中测得 N 100 ,而且无论是在白天、夜晚以及一年中的所有季节进行试验,始终得到否定的结果,就是说光学的方法亦测不出所在参考系（的球） 的运动状态.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_§ 2、 2伽利略变换2、 2 、 1 伽利略变换（ 1） 如图 2-2-1 所示,有两个惯性系 S 和 S' , 它们对应的坐标轴相互平行,且yyuOOutzzPx,y,zx ,y ,z 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_当 t= t ' =0 时,两系的坐标原点合.O' 与 O 重图 2-2-1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_设 S' 系相对于 S 系沿 x 轴正方向以速度u 运动.同一质点 P 在某一时刻在S 系中的时空坐标为x,y,z,t ,在 S系中的时空坐标为（ x,y ,z ）,t 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_x'xuty'yz'zt 't即r 'y y'z z'rut或1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_'x=xtt'即rr ' ut可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式（ 1）称为伽利略时空坐标变换公式.（）将式（ 1 ）中的空间坐标分别对时间求一次导数得：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_v'dx'dxxudtdtv'dy'y vydtv'dz'z vzdtvxu即 v 'vu可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_dxvxdtvdyydtvdzdx ' dt dy 'dt dz'xuvu1v' yv'可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_zz或dtdt即 vvu（ 2 ）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式（ 2）称为伽利略速度变换公式.（ 3）将式（ 2）再对时间求一次导数得可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_advxxdtdvydvxaxdtdvy可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_aydtzadvz dtaydtzdvza dt即 aa可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_axaxa ya yaza zaa（ 3 ）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式（ 3）说明在伽利略变换下加速度保持不变.式（3）称为伽利略加速度变换公式.2、 2、 2经典力学的时空观11（ 1）t= t ,或 t= t（ 4）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_111.（ 2） r=x2y 2z 2 x2x 2 y2y 2z2z 21,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_ r =x2y 2z 2x2x 2 y2y 2 z2z 2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_因 x2x1 x2utx1utx2x1, y2y1y2y1,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_z2z1z2z1, 所以 rr（ 5）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式（ 4）说明：在伽利略变换下,任何大事所经受的时间有确定不变的量值,而与参照系的挑选（或观测者的相对运动）无关.式（5）说明：在伽利略变换下,空间任何两点间的距离也有确定不变的量值,而与参照系的挑选测得的同一大事的时间间隔和 空间任意两点间的距离都是确定的不变量.这就是经典力学的时空观或者称之为确定时空观.用牛顿本人的话来说：“确定的真实的数学时间,就其本质而言,是永久匀称的消逝着,与任何外界事物无关.”“确定空间就其本质而应是与任何外界事物无关的,它从不运动,并且永久不变.”依据这种观点,时间和空间是彼此独立、互不相关,并且独立于物质和运动之外的某种东西.2、 2、 3 、力学规律在伽利略变换下的不变性（ 1）伽利略变换下的牛顿其次定律可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_在 s 系中,在 S 系中,FmaFma（ 6）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 2）伽利略变换下的质点动量定理在 s 系中,F dtmv可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_在 s系中,（ 3）伽利略变换下的质点动能定理F dtmv（ 7）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_W外在 s 系中,Ek1 m212vvm2221可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_W外在 s系中,E k1 mv 2221 mv 221（ 8）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 4）伽利略变换下的功的公式可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_在 s 系中, wFdr可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_在 s系中, wFdrFdrwFudt（ 9 ）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_如 F 为质点所受的合外力,就有可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_wwnv u（ 10）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 5）伽利略变换下的动量守恒定律n可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_在 s 系中,如F外0,就iM i vi1恒量（ c）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_m1 v10m2 v20m1 v1对两个而点组成的封闭系统的一维动量传递问题就有m2 v2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_在 s系中,如F外F外nmi vi0,就恒量（ c ）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_i 1（ 11 ）nccumi i 1（ 6）伽利略变换下的机械能守恒定律可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_在 s 系中, W外在 s系中, W外W非保内W非保内0,就E1E20,就E1E2（ 12）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_综上所述, 力学规律在伽利略变换下具有不变性.即力学规律在不同的惯性参照系中具有相同的形式,是规律的形式相同,而不是每一个物理量的数值在不同惯性系中都相同.§ 2、 3洛仑兹变换2 3 1、洛仑兹变换如图 18-1-1所示的两个惯性系：S 系和 S系.设同一大事的两组时空坐标分别为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ X,Y,Z,t ） 和 X, Y , Z ,t .按洛仑兹变换有可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_XY XY YZ Z2ttuutX 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_c（ 13）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_X X YYZZut 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2tt或u x c可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_21u可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式（ 13）称为洛仑兹坐标变换公式,式中=1/数, t 是 X和 t 的函数,即时间不再与空间无关.2 3 2 、洛仑兹速度变换公式c2 .请留意t 是 X和 t的函可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_dxv' xdtvxu/ 1 uvx c 2vdxxdtv' xu / 1 uv' x c2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_dyv' ydtv'dzuy /1u /1uvy2 cuvx vdyydtvdzv' yv' /11uv' y2cuv'x 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_xdtzc 21 u 2xdtxc 2或（ 14）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式（ 14）中=1/c§ 2、 4、相对论时空理论2 4 1 、运动时钟延缓亦称爱因斯坦延缓.我们考虑晶体振动这样一个物理过程. 设晶体在S 系中静止, 在静止系中测得晶体的振动周期为0 ,如 S 系匀速 v相对 S 系沿 x 轴运动,如晶体相邻两次达到振幅极大值的大事在S 系中的坐标为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ x 1 ,t 1 ） ,x 2 ,t 2 , 在 S 系中为（x'1, t1 ） ,x2 ,t2 ,其中x2 =x1 .由洛仑兹变换可得可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_t 2 - t1 =1v21c2t2t1v xc 22x1 1（t v221c2t1）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_由于 t 2 - t1 =0 ,令t2 - t1 =t, 就可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_0v2c12t=可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_这表示在 S 系中同的发生的两大事的时间间隔,由S 系观看是延长了.将同的发生的两大事换为大事发生处钟的读数,就得到两个惯性系中时钟快慢的比较.当 S 系中的一个钟通过S 系的两个钟（ S 系认为已校准的两个钟）时,S 系的钟所记时间间隔比S 系所记的大,即每一个惯性系都测得对它运动着的时钟变慢了.全部发生在运动物体上的物理过程都具有这种延缓,因此它是时空的一种基本属性,与过程的详细性质无关.这种延缓又称为时间膨胀或爱因斯坦延缓.2 4 2 、运动尺度缩短设一棍静止在S 系中,沿x 轴放置,且S 系想对可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_于 S 系以匀速 v 沿 x 方向运动.在S 系的观看者观看,棍后端的坐标为x1 ,前端的坐可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_标为 x2 ,棍对他没有运动,因此他测得棍长为l 0 = x2 -x1 . S 系的观看者观看到在同一可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_时刻 t,棍后端的坐标为变换x1 ,前端的坐标为x2 ,就他测得棍长为l = x2- x1 ,依据洛仑兹可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_x1vt221vx1 =c,x2vt v2x122 =c.两式相减,得可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_x2x1x2x1v 2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_即ll 0112c,v22可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_c.2v12可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_这表示物体沿其长度方向运动时,其长度缩短为静止时的c倍.这种现象称可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_为洛仑兹收缩.缩短是相对的,每一惯性系都测得对它运动着的物体沿运动方向的长度要缩短.运动物体沿运动方向的长度缩短是时空的一种基本属性,不但物体的长度缩短,物体间的距离也要缩短,所以这种收缩不是物体内部结构的转变.2 4 3 、相互作用的最大传播速度和因果律由同时的相对性可知,大事的先后次序与它们的空间位置和两惯性系间的运动状态有关.在经典的时空理论中,时间的次序是确定的.在相对论时空观中,是否大事的先后次序没有客观意义了？明显不是的,假如两大事有因果关系（如农样生产中,先播种后收成,人的先生后死）,就它可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_们的先后次序应当是确定的,不容颠倒, 这是大事先后这个概念所必需反映的客观内容.相对论在什么条件下才与这个条件一样了？可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_设两大事的时空坐标在S 系中为 由洛仑兹变换有x1 ,t1 和 x2 , t2 ,在 S 系中为 x1 ,t1 和 x2 , t2 ,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_t2t1t2t1 v2 x2cx1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_221vc.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_假如两大事有因果关系,而且t 2 > t1 ,由于它们的次序不能颠倒,必需在S 系中观可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_察时,亦有t2t1 .这就要求可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_t2t1v xc 22x1 ,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_即2v x2x1ct2t1.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_由于 vx2x1t 2t1c ,满意上式的条件是c.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_对于因果大事,x2x1t2t1正是大事进展的速度,因此因果大事先后次序的确定性对可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_相对论的要求是：全部物体的运动速度、讯号传输的速度是光速c.同时的相对性在惯性系 S 中异的同时发生两个大事：大事1（x1 ,t1 ）,大事 2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ x2 ,t 2 ） ,且 t1t 2 （设 y , z 不变,故大事只用x , t 表示）.在另一惯性系中看这可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_两大事的时空坐标为1： x1 , t1 与 2： x2 , t2 .由洛仑兹变换关系可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_t2t11t2v221ct1 v2 x2cx1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_1vv 2c 2c12= x2x1,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_只要 x2x1 ,就 t2t1 .就是说在S 系中同时发生的两大事,在S 系看却不同时,即在某惯性系内不同的点同时发生的两大事,对具有相对运动的另一惯性系内的观看者可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_说来,他所测得的两个大事发生的时刻是不同的,同时是相对的.§ 2、 5、相对论动力学基础2 5 1 、 相对论质量可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_mm0 /1v 2cm0 ,1/1 v 2c可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式（ 18-18 ）中m0 为物体的静止质量,v 为物体的运到速度,c 为真空中的光速.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_此式告知我们在狭义相对论中物体的质量不再是一个恒量,而是一个随速度变化的物理可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_量.当 vc时, m,而当 vc 时, mm0 .因此一个有限大小的力作用于静可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_止质量无论如何小的物体上,其速度不行能趋近于无限大,物体的极限速度为c.2 5 2 、相对论能量可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_Emcm c 2220v 2m0c可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 1）物体的总能量1c可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式（ 18-19 ）说明：肯定的质量必定联系着肯定的能量,反之肯定的能量必定联系着肯定的质量.这个方程就叫做爱因斯坦质能（联系）方程.既然物体的质量与能量有肯定的对应关系,所以在相对论力学中质量守恒与能量守恒等价.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 2）物体的静能（ 3）物体的相对论动能E0EkEm0c2E0mc20m c221m0c可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 4）质能变化方程：Emc2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_上式告知我们当物体的质量发生m 的变化时,必同时相伴可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_着能量的变化E2 5 3 、相对论动量mc2 .可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_pmvm0v /1 v 2cm0v可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2 5 4 、相对论能量、动量的关系可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 1）E 2p 2 c2E 2 0可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_如以pc 、E0 表示始终角三角形的两条直角边,就 E 必构成此直角三角形的斜边.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 2）PEv / c2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2 5 5 、相对论的动力学的基本方程可编辑资料 - - - 欢迎下载