传热学第四章 (2)优秀PPT.ppt

传热学第四章第1页，本讲稿共36页4-0 引言引言1求解导热问题的三种基本方法求解导热问题的三种基本方法：(1)理论分析法理论分析法；(2)数值计算数值计算 法法；(3)实验法实验法。2三种方法的基本求解过程三种方法的基本求解过程 (1)所谓理论分析方法：就是在理论分析的基础上，直接对所谓理论分析方法：就是在理论分析的基础上，直接对微分方程在给定的定解条件下进行积分，这样获得的解称之微分方程在给定的定解条件下进行积分，这样获得的解称之为分析解，或叫理论解；为分析解，或叫理论解；(2)数值计算法：把原来数值计算法：把原来在时间和空间在时间和空间连续连续的物理量的场的物理量的场，用，用有限有限个离散点上的值的集合个离散点上的值的集合来代替，通过求解来代替，通过求解按一定方法建立起来按一定方法建立起来的的关于这些值的代数方程，从而获得离散点上被求物理量的值；并关于这些值的代数方程，从而获得离散点上被求物理量的值；并称之为数值解；称之为数值解；第2页，本讲稿共36页 (3)实验法：就是在传热学基本理论的指导下，通过实验得出对实验法：就是在传热学基本理论的指导下，通过实验得出对所研究对象的传热过程所求量的方法。所研究对象的传热过程所求量的方法。3 三种方法的特点三种方法的特点 (1)分析法分析法 a 能获得所研究问题的精确解，可以为实验和数值计算提供比能获得所研究问题的精确解，可以为实验和数值计算提供比较依据；较依据；b 局限性很大，对复杂的问题无法求解；局限性很大，对复杂的问题无法求解；c 分析解具有普遍性，各种情况的影响清晰可见。分析解具有普遍性，各种情况的影响清晰可见。第3页，本讲稿共36页(2)数值法数值法：在很大程度上弥补了分析法的缺点，适应性：在很大程度上弥补了分析法的缺点，适应性 强，特别对于复杂问题更显其优越性；与实强，特别对于复杂问题更显其优越性；与实 验法相比成本低。验法相比成本低。(3)实验法实验法:是传热学的基本研究方法，是传热学的基本研究方法，a 适应性不好；适应性不好；b 费用昂贵。费用昂贵。数值解法：数值解法：有限差分法（有限差分法（finite-difference）、）、有限元法（有限元法（finite-element）、边界元法（边界元法（boundary-element）、）、分子动力学模拟（分子动力学模拟（MD）第4页，本讲稿共36页4-1 导热问题数值求解的基本思想导热问题数值求解的基本思想 及内部节点离散方程的建立及内部节点离散方程的建立1 物物 理理 问问 题题 的的 数数 值值 求求 解解 过过 程程建立控制方程及定解条件确定节点（区域离散化）建立节点物理量的代数方程设立温度场的迭代初值求解代数方程是否收敛是否收敛解的分析解的分析改进初场是否第5页，本讲稿共36页二维矩形域内二维矩形域内稳态无内热源，稳态无内热源，常物性的导热常物性的导热问题问题2 例题条件例题条件第6页，本讲稿共36页xynm(m,n)MN3 基本概念：控制容积、网格线、节点、界面线、步长基本概念：控制容积、网格线、节点、界面线、步长二维矩形二维矩形域内稳态域内稳态无内热源，无内热源，常物性的常物性的导热问题导热问题第7页，本讲稿共36页4 建立离散方程的常用方法：建立离散方程的常用方法：(1)Taylor（泰勒展开法；（泰勒展开法；）级数）级数(2)多项式拟合法；多项式拟合法；(3)控制容积积分法；控制容积积分法；(4)控制容积平衡法控制容积平衡法(也称为热平衡法也称为热平衡法)第8页，本讲稿共36页(1)泰勒级数展开法泰勒级数展开法根据泰勒级数展开式，用节点根据泰勒级数展开式，用节点(i,ji,j)的温度的温度t ti,ji,j来表示节点来表示节点(i+1,ji+1,j)的温度的温度t ti+1,ji+1,j用节点用节点(i,j)(i,j)的温度的温度t ti,ji,j来表示节点来表示节点(i-1,j)(i-1,j)的的温度温度t ti-1,ji-1,j第9页，本讲稿共36页若取上面式右边的前三项，并将式若取上面式右边的前三项，并将式和式和式相加相加移项整理即得移项整理即得二阶导数的中心差分二阶导数的中心差分：同样可得：同样可得：截断误差截断误差未明确写出的级数余项中未明确写出的级数余项中的的X X的最低阶数为的最低阶数为2 2第10页，本讲稿共36页 那么，对于二维稳态导热问题，在直角坐标中，其导热那么，对于二维稳态导热问题，在直角坐标中，其导热微分方程为：微分方程为：其节点方程为：其节点方程为：第11页，本讲稿共36页(2)控制容积平衡法控制容积平衡法(热平衡法热平衡法)基本思想：基本思想：对每个有限大小的控制容积应用能量守恒对每个有限大小的控制容积应用能量守恒，从而获，从而获得温度场的代数方程组，它从基本物理现象和基本定律出发，不必事得温度场的代数方程组，它从基本物理现象和基本定律出发，不必事先建立控制方程，依据能量守恒和先建立控制方程，依据能量守恒和Fourier导热定律即可。导热定律即可。能量守恒：能量守恒：进入进入控制体的总热流量控制体内热源生成热控制体的总热流量控制体内热源生成热 出出控制体的总热流量控制体内能的增量控制体的总热流量控制体内能的增量即：即：单位：单位：第12页，本讲稿共36页即：从所有方向进入控制体的总热流量即：从所有方向进入控制体的总热流量 控制体内热源生成热控制体内热源生成热 控制体内能的增量控制体内能的增量注意：上面的公式对内部节点和边界节点均适用注意：上面的公式对内部节点和边界节点均适用第13页，本讲稿共36页稳态、无内热源时：稳态、无内热源时：从所有方向流入控制体的总热流量从所有方向流入控制体的总热流量0内部节点：内部节点：(m,n)oyx(m-1,n)(m+1,n)(m,n-1)x x y(m,n+1)y第14页，本讲稿共36页以二维、稳态、有内热源的导热问题为例以二维、稳态、有内热源的导热问题为例此时：此时：可见：当温度场还没有求出来之前，我们并不知道可见：当温度场还没有求出来之前，我们并不知道所以，必须假设相邻节点间的温度分布形式，这里我们所以，必须假设相邻节点间的温度分布形式，这里我们假定温度呈分段线性分布，如图所示假定温度呈分段线性分布，如图所示第15页，本讲稿共36页(m,n)(m-1,n)(m+1,n)tm,ntm-1,ntm+1,n可见，节点越多，假设的分段线性分布越接近真实的温度布。可见，节点越多，假设的分段线性分布越接近真实的温度布。此时：此时：内热源：内热源：第16页，本讲稿共36页时：时：第17页，本讲稿共36页若无内热源时，式若无内热源时，式 （a）变为式变为式（b）：）：重要说明：重要说明：所求节点的温度前的系数一定等于其他所所求节点的温度前的系数一定等于其他所有相邻节点温度前的系数之和。这一结论也适用于边有相邻节点温度前的系数之和。这一结论也适用于边界节点。但这里不包括热流界节点。但这里不包括热流(或热流密度或热流密度)前的系数。前的系数。（a）（b）第18页，本讲稿共36页4-2 4-2 边界节点离散方程的建立及代数边界节点离散方程的建立及代数 方程的求解方程的求解对于第一类边界条件的热传导问题，处理比较简单，因为已对于第一类边界条件的热传导问题，处理比较简单，因为已知边界的温度，可将其以数值的形式加入到内节点的离散方知边界的温度，可将其以数值的形式加入到内节点的离散方程中，组成封闭的代数方程组，直接求解。程中，组成封闭的代数方程组，直接求解。而对于第二类边界条件或第三类边界条件的热传导问题，就必须而对于第二类边界条件或第三类边界条件的热传导问题，就必须用热平衡的方法，建立边界节点的离散方程，边界节点与内节点用热平衡的方法，建立边界节点的离散方程，边界节点与内节点的离散方程一起组成封闭的代数方程组，才能求解。的离散方程一起组成封闭的代数方程组，才能求解。为了求解方便，这里我们将第二类边界条件及第三类边界条为了求解方便，这里我们将第二类边界条件及第三类边界条件合并起来考虑，用件合并起来考虑，用qw表示边界上的热流密度或热流密度表达表示边界上的热流密度或热流密度表达式。用式。用表示内热源强度。表示内热源强度。第19页，本讲稿共36页1.1.边界节点离散方程的建立：边界节点离散方程的建立：qwxyqw(1)平直边界上的节点平直边界上的节点第20页，本讲稿共36页(2)外部角点外部角点xyqw第21页，本讲稿共36页(3)内部角点内部角点xyqw第22页，本讲稿共36页qw的情况：的情况：(1)第二类边界条件：将第二类边界条件：将 ，带入上面各式即可，带入上面各式即可 绝热或对称边界条件？绝热或对称边界条件？(2)第三类边界条件：将第三类边界条件：将 ，带入上面各式，带入上面各式 即可即可？课堂作业：将课堂作业：将 带入外部角点的温带入外部角点的温度离散方程，并化简到最后的形式度离散方程，并化简到最后的形式(3)辐射边界条件：辐射边界条件：或其他或其他第23页，本讲稿共36页2.2.节点方程组的求解节点方程组的求解写出所有内节点和边界节点的温度差分方程写出所有内节点和边界节点的温度差分方程n个未知节点温度，个未知节点温度，n个代数方程式：个代数方程式：代数方程组的求解方法：代数方程组的求解方法：直接解法、迭代解法直接解法、迭代解法第24页，本讲稿共36页直接解法：直接解法：通过有限次运算获得代数方程精确解通过有限次运算获得代数方程精确解;矩阵求逆、高斯消元法矩阵求逆、高斯消元法迭代解法：迭代解法：先对要计算的场作出假设、在迭代计算过程中不断先对要计算的场作出假设、在迭代计算过程中不断予以改进、直到计算结果与假定值的结果相差小于允许值。称予以改进、直到计算结果与假定值的结果相差小于允许值。称迭代计算已经收敛。迭代计算已经收敛。缺点：缺点：所需内存较大、方程数目多时不便、不适用于非线性问题所需内存较大、方程数目多时不便、不适用于非线性问题（若物性为温度的函数，节点温度差分方程中的系数不再是常数，（若物性为温度的函数，节点温度差分方程中的系数不再是常数，而是温度的函数。这些系数在计算过程中要相应地不断更新）而是温度的函数。这些系数在计算过程中要相应地不断更新）迭代解法有多种：迭代解法有多种：简单迭代（简单迭代（Jacobi迭代）、高斯迭代）、高斯-赛德尔迭代、赛德尔迭代、块迭代、交替方向迭代等块迭代、交替方向迭代等高斯高斯-赛德尔迭代的特点：赛德尔迭代的特点：每次迭代时总是使用节点温度的最新值每次迭代时总是使用节点温度的最新值第25页，本讲稿共36页在计算后面的节点温度时应按下式（采用最新值）在计算后面的节点温度时应按下式（采用最新值）例如：根据第例如：根据第 k 次迭代的数值次迭代的数值可以求得节点温度：可以求得节点温度：第26页，本讲稿共36页判断迭代是否收敛的准则：判断迭代是否收敛的准则：k及及k+1表示迭代次数；表示迭代次数；第第k次迭代得到的最大值次迭代得到的最大值当有接近于零的当有接近于零的t 时，第三个较好时，第三个较好第27页，本讲稿共36页4-3 非稳态导热问题的数值解非稳态导热问题的数值解1.非稳态导热与稳态导热的主要差别非稳态导热与稳态导热的主要差别 非稳态导热与稳态导热的主要差别在于控制方程中多了一个非稳态项，其中的扩散部分与稳态导热相同。2.对时间的离散对时间的离散以一维非稳态导热为例:从上一个时间层倒下一个时间层的间隔 称为时间步长，如果用 代表时间空间区域中任一节点的温度。(n,i)ox(n-1,i)(n,i-1)x x(n,i+1)第28页，本讲稿共36页 非稳态项的离散有三种不同的格式。如果将函数 t 在节点(n,i+1)对点(n,i)做泰勒展开有：关于时间在(n,i)处的一阶导数的第一种差分格式为：此式称为 的向前差分向前差分。第29页，本讲稿共36页类似地，将t点(n,i-1)对(n,i)作泰勒展开得此式称为对 的向后差分向后差分。如果将t在点(n,i+1)和点(n,i-1)处展开可得式 称为一阶中心差分一阶中心差分。至此一维稳态导热方程扩散项取中心差分，非稳态项取向前差分，则有：第30页，本讲稿共36页改进写法得：此时便可以根据初始温度分布，利用边界条件依次求得各时间层上此时便可以根据初始温度分布，利用边界条件依次求得各时间层上的温度值。的温度值。一旦第i层上各节点的温度已知，便可求算第i+1层上各内节点的温度，不必解方程。此计算格式称为显式差分格式显式差分格式。如果将扩散项也用第 i 1层上的值来表示，则有此式已知 i 层的 ，而要求 值必须联立方程才能求出各节点温度，因此这种差分格式称为隐式差分格式隐式差分格式。第31页，本讲稿共36页以上差分格式仅适应于内部节点。3.边界节点的离散 以一维无限大平板的第三类边界条件为例：N N-2 N-1)对边界单元网格采用热平衡法得：整理后，得边界离散方程：第32页，本讲稿共36页称为以 为特征长度的网格傅立叶数，这样边界上的离散方程可变为：这样，对于第三类边界条件下，厚度为2 的一维无限大平板的数值计算的差分方程式为：第33页，本讲稿共36页4.收敛条件收敛条件 对于内部节点内部节点，为了保证方程解的收敛必须满足：对于边界节点边界节点，必须满足：即：收敛性条件是选择时间步长和空间步长的依据。收敛性条件是选择时间步长和空间步长的依据。第34页，本讲稿共36页思考题：思考题：1.1.节点的概念节点的概念.2.2.向前差分向前差分,先后差分先后差分,中心差分的概念中心差分的概念.3.3.利用能量守恒定律和傅立叶定律利用能量守恒定律和傅立叶定律,推导内点和边界推导内点和边界.点离散方程的基本方法点离散方程的基本方法.4.4.两个导热系数不同的物体紧紧贴在一起两个导热系数不同的物体紧紧贴在一起,不计接触不计接触 热阻热阻,如何推导接触面上节点离散方程如何推导接触面上节点离散方程.5.5.显式差分方程及稳定性判据显式差分方程及稳定性判据.6.6.显式差分方程和隐式差分方程在求解时的差别显式差分方程和隐式差分方程在求解时的差别.第35页，本讲稿共36页作业：作业：4-34-3，4-54-5，4-94-9，4-104-10，4-154-15，4-164-16，4-244-24，4-254-25，4-274-27第36页，本讲稿共36页