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第6章表面现象现在学习的是第1页，共41页 表面现象是自然界中常见的现象：露珠，防雨布，毛细管，活性表面现象是自然界中常见的现象：露珠，防雨布，毛细管，活性碳，肥皂水起泡。与表面层分子性质有关，体系表面层的性质往往与碳，肥皂水起泡。与表面层分子性质有关，体系表面层的性质往往与体系内部不同。体系内部不同。图图6-1 表面层分子受力示意图表面层分子受力示意图图图6-2 分割边长分割边长1cm的立方体为的立方体为1mm的立方体的立方体颗粒越细小的物质，表面现象越明显，突出。物质的粉碎程度叫颗粒越细小的物质，表面现象越明显，突出。物质的粉碎程度叫分散度，常用单位体积的物质所具有的表面积表示。分散度，常用单位体积的物质所具有的表面积表示。表面现象与工农业生产的关系：化工生产中的多相催化；火法冶金表面现象与工农业生产的关系：化工生产中的多相催化；火法冶金中的夹杂物排除；选矿作业中的浮选；农业中的土壤性质；农药的中的夹杂物排除；选矿作业中的浮选；农业中的土壤性质；农药的配制；配制；第一节第一节 表面现象与表面张力表面现象与表面张力现在学习的是第2页，共41页1.液体的表面张力液体的表面张力 图图6-3 表面张力示意图表面张力示意图表面张力表面张力：物质的表面层分子由于受到内部分子的吸引，都趋向于挤向：物质的表面层分子由于受到内部分子的吸引，都趋向于挤向内部，使表面积尽量缩小，结果在表面切线的方向上有一种缩小表面的力内部，使表面积尽量缩小，结果在表面切线的方向上有一种缩小表面的力作用着，该力就是表面张力。作用着，该力就是表面张力。2.液液-液界面张力液界面张力 表表6-2 安东诺夫规则安东诺夫规则 12=1-2 为一液体为另一液体饱和后的表面张力为一液体为另一液体饱和后的表面张力3.固体的表面张力固体的表面张力 测定方法：测定方法：劈裂法或临界熔点法劈裂法或临界熔点法4.表面张力与温度的关系表面张力与温度的关系 表面张力总是随着温度的升高而降低，临界温度表面张力为零。体积表面张力总是随着温度的升高而降低，临界温度表面张力为零。体积膨胀与蒸气压增大。膨胀与蒸气压增大。现在学习的是第3页，共41页图图6-1 表面层分子受力图表面层分子受力图现在学习的是第4页，共41页图图6-2 分割边长分割边长1cm的立方体为的立方体为1mm的立方体的立方体将将1个边长为个边长为1cm 的立方的立方体分割成更小的立方体，体分割成更小的立方体，每分割每分割1次，边长为原来次，边长为原来的的1/10，颗粒数增大，颗粒数增大1000倍，总面积增大倍，总面积增大10倍，比倍，比表面增大表面增大10倍。当边长为倍。当边长为10(-7)cm时，颗粒数为时，颗粒数为10(21),总面积为总面积为6000平米，平米，比表面积为比表面积为610(9)/m现在学习的是第5页，共41页图图6-3 表面张力示意图表面张力示意图flf=2l=f/2l:表面张力表面张力现在学习的是第6页，共41页第二节第二节 表面自由能表面自由能表面自由能表面自由能：当分子从内部移到表面时，必须反抗向内的吸引力，：当分子从内部移到表面时，必须反抗向内的吸引力，从周围吸收能量，使表面层分子比内部分子具有的较多能量。从周围吸收能量，使表面层分子比内部分子具有的较多能量。体系的表面自由能等于表面张力与表面积的乘积体系的表面自由能等于表面张力与表面积的乘积图图6-4 表面能与表面张力关系的示意图表面能与表面张力关系的示意图表面张力是体系恒温、恒压下增加单位表面所引起的吉布斯自由表面张力是体系恒温、恒压下增加单位表面所引起的吉布斯自由能增量，比表面自由能。单位能增量，比表面自由能。单位J/m2，N/m即即 表面张力等于比表面自由能，反之亦然。表面张力等于比表面自由能，反之亦然。根据热力学的最小自由能原理，表面自由能的减小有两种可能：或减根据热力学的最小自由能原理，表面自由能的减小有两种可能：或减小表面积小表面积A，或减小表面张力，或减小表面张力；或两者同时减小。；或两者同时减小。1.减小表面积减小表面积A：G=A 球状露珠球状露珠 2.减小表面张力减小表面张力：G=A 吸附作用吸附作用现在学习的是第7页，共41页图图6-4 表面能与表面张力关系示意图表面能与表面张力关系示意图W=f*（环境）（环境）f=2*lW=2 *l*2l*=AW=*A又又G=W G=*A=G/A =(G/A)T,P现在学习的是第8页，共41页第三节第三节 附加压力及表面张力测定附加压力及表面张力测定1.附加压力附加压力Ps 在气泡的弯曲液面上，液体的表面张力迫使液面向内收缩，产生一种在气泡的弯曲液面上，液体的表面张力迫使液面向内收缩，产生一种额外的压力，这个额外的压力叫做附加压力。额外的压力，这个额外的压力叫做附加压力。图图6-5 附加压力产生示意图，正、负附加压力附加压力产生示意图，正、负附加压力 2.附加压力与曲率半径的关系附加压力与曲率半径的关系 图图6-6 曲率半径对附加压力的影响曲率半径对附加压力的影响 图图6-7 附加压力与曲率半径的关系附加压力与曲率半径的关系炼钢脱碳过程产生的炼钢脱碳过程产生的CO气泡是在炉底耐火材料缝隙中生成的。气泡是在炉底耐火材料缝隙中生成的。3.气泡最大压力法测定表面张力气泡最大压力法测定表面张力 根据公式根据公式Ps=2/r 测定。测定。图图6-8 表面张力测定原理图表面张力测定原理图现在学习的是第9页，共41页图图6-5 附加压力产生示意图附加压力产生示意图a：零附加压力：零附加压力 b：正附加压力：正附加压力 c：负附加压力：负附加压力现在学习的是第10页，共41页图图6-6 曲率半径对附加压力的影响曲率半径对附加压力的影响 在玻璃管的两端，吹两个半径不同的气泡在玻璃管的两端，吹两个半径不同的气泡A和和B。打开活塞，使。打开活塞，使气泡相通，则小气泡气泡相通，则小气泡B收缩，而大气泡收缩，而大气泡B变得更大。因为小气泡内气变得更大。因为小气泡内气体的压力较大，即附加压力较大。体的压力较大，即附加压力较大。现在学习的是第11页，共41页图图6-7 附加压力与曲率半径的关系附加压力与曲率半径的关系PsdV=dAA=4r2dA=8r drV=4r3/3dV=4r2drPs=2/r拉普拉斯公式拉普拉斯公式 推动活塞使气泡半径由推动活塞使气泡半径由r增加增加dr，则体积和表面积增加，则体积和表面积增加dV和和dA。根据热力。根据热力学原理，气泡表面自由能的增量等于反抗附加压力所消耗的功。学原理，气泡表面自由能的增量等于反抗附加压力所消耗的功。现在学习的是第12页，共41页图图6-8 表面张力测定原理示意图表面张力测定原理示意图图图a中，一根半径为中，一根半径为r的的毛细管插入液面，逐步毛细管插入液面，逐步增大毛细管内的压力，增大毛细管内的压力，当压力增大到当压力增大到Po+P，毛细管端恰好产生一半毛细管端恰好产生一半径为径为r 的气泡时，的气泡时，P可用可用U型压力计测得，型压力计测得，为最大压力差。在理论为最大压力差。在理论上上P等于气泡的附加等于气泡的附加压力压力Ps，则，则=Ps*r/2=P*r/2适用于测定高温熔体的表面张力及适用于测定高温熔体的表面张力及液液-液界面张力液界面张力现在学习的是第13页，共41页第四节第四节 润湿现象润湿现象1.润湿现象润湿现象 润湿现象是自然界常见的现象。玻璃上的水滴自动铺展，润湿现象是自然界常见的现象。玻璃上的水滴自动铺展，石蜡上的水滴仍保持球状，呈扁球形。亲水物质，疏水物质。石蜡上的水滴仍保持球状，呈扁球形。亲水物质，疏水物质。与物质的分子结构有关，极性分子水与极性分子和离子相亲，与物质的分子结构有关，极性分子水与极性分子和离子相亲，与非极性分子相疏。与非极性分子相疏。附着润湿：附着功附着润湿：附着功 内聚功内聚功铺展润湿：铺展系数铺展润湿：铺展系数 浸渍润湿：浸渍功浸渍润湿：浸渍功对同一体系，对同一体系，WaWiZsl 现在学习的是第14页，共41页3.润湿现象与冶金的关系润湿现象与冶金的关系 金属浇铸时熔融金属对砂型的润湿性金属浇铸时熔融金属对砂型的润湿性 促进晶核形成，细化晶粒促进晶核形成，细化晶粒 在电解铝生产中熔体对碳素电极的润湿性在电解铝生产中熔体对碳素电极的润湿性阳极效应阳极效应 焊接金属焊接金属2.润湿角润湿角 物质表面的润湿程度常用润湿角来度量。图物质表面的润湿程度常用润湿角来度量。图6-10。现在学习的是第15页，共41页(a)附着润湿附着润湿 (b)铺展润湿铺展润湿 (c)浸渍润湿浸渍润湿图图6-09 润湿的三种形式润湿的三种形式现在学习的是第16页，共41页图图6-10a 固体的润湿性与接触角固体的润湿性与接触角接触角接触角是在平衡时三相接触点上，沿液是在平衡时三相接触点上，沿液-气表面的切线与固气表面的切线与固-液界面所夹液界面所夹的角。的角。较小则该物质具有亲水性，反之较大则具有疏水性。较小则该物质具有亲水性，反之较大则具有疏水性。90叫不叫不润湿，润湿，sl 则则COS 0,90 若若sgsl 则则COS 90 适用于固、液、气三相稳定接触的情况，且适用于固、液、气三相稳定接触的情况，且sg-sl lg现在学习的是第17页，共41页图图6-10b 液滴在固体表面上展开的接触角液滴在固体表面上展开的接触角1是液体水排开固体是液体水排开固体表面的空气所受到的表面的空气所受到的摩擦阻力。摩擦阻力。1是阻滞接触角是阻滞接触角比较比较cos1 把水滴在固体表面时把水滴在固体表面时所测定的接触角是阻所测定的接触角是阻滞接触角，它大于平滞接触角，它大于平衡接触角。衡接触角。现在学习的是第18页，共41页图图6-10c 气泡在固气泡在固-液界面上展开的接触角液界面上展开的接触角2是空气排开潮湿固是空气排开潮湿固体表面的水所受到的体表面的水所受到的摩擦阻力。摩擦阻力。2是阻滞接触角是阻滞接触角比较比较cos2 cos即即2 所以所以cos1 cos 2现在学习的是第19页，共41页第五节第五节 微小颗粒的表面性质微小颗粒的表面性质1.微小液滴的蒸气压微小液滴的蒸气压 液体蒸气压的大小决定于液体分子向空间逃逸的倾向，此倾向不仅与液液体蒸气压的大小决定于液体分子向空间逃逸的倾向，此倾向不仅与液体本性和温度有关，还与液体的曲率半径有关。玻璃板上的大、小水滴经体本性和温度有关，还与液体的曲率半径有关。玻璃板上的大、小水滴经过一段时间，大水滴变大，小水滴减小甚至消失，说明小水滴的蒸气压比过一段时间，大水滴变大，小水滴减小甚至消失，说明小水滴的蒸气压比大水滴的蒸气压大。大水滴的蒸气压大。液体蒸气压与曲率半径间的定量关系液体蒸气压与曲率半径间的定量关系-凯尔文公式的凯尔文公式的推导推导 凯尔文公式对固体也同样正确，即微小固体粒子的蒸气压大于普通晶体凯尔文公式对固体也同样正确，即微小固体粒子的蒸气压大于普通晶体的蒸气压。的蒸气压。由于表面吉布斯能的影响，微小液滴由于表面吉布斯能的影响，微小液滴(晶粒晶粒)具有较大的饱和蒸气具有较大的饱和蒸气压，而物质的熔点、沸点、溶解度等都与蒸气压有关，这些物质压，而物质的熔点、沸点、溶解度等都与蒸气压有关，这些物质的性质也将随着蒸气压的增大而有所变化，出现一些过饱和、过的性质也将随着蒸气压的增大而有所变化，出现一些过饱和、过热、过冷状态。而这些状态的共同特点是体系中产生新相困难。热、过冷状态。而这些状态的共同特点是体系中产生新相困难。现在学习的是第20页，共41页2.过饱和蒸气和过热液体过饱和蒸气和过热液体 过饱和蒸气能够存在的原因是蒸气最初冷凝成液滴，是从原有的气过饱和蒸气能够存在的原因是蒸气最初冷凝成液滴，是从原有的气相产生一个新相，新相的自发形成是一个从无到有、从小到大的过程，相产生一个新相，新相的自发形成是一个从无到有、从小到大的过程，新形成的液滴极其微小，相对而言，微小液滴的蒸气压大于片面液体的新形成的液滴极其微小，相对而言，微小液滴的蒸气压大于片面液体的蒸气压，对液体饱和的蒸气压对液滴并不饱和，如蒸气压，对液体饱和的蒸气压对液滴并不饱和，如图图6-11。若存在凝结。若存在凝结中心，则可以大大降低其过饱和程度。人工降雨、还原炼锌中心，则可以大大降低其过饱和程度。人工降雨、还原炼锌 过热液体是超过正常沸点还不沸腾的液体。过热水过热液体是超过正常沸点还不沸腾的液体。过热水 由于液体中最初生成的气泡非常小，并且液面是凹面的，由于液体中最初生成的气泡非常小，并且液面是凹面的，p0，凹面液体，凹面液体r0(液体中的微小气泡液体中的微小气泡)。现在学习的是第28页，共41页第六节第六节 吸附现象吸附现象1.吸附作用吸附作用 活性碳吸附氨气和醋酸分子。气体或溶质在固体表面上的浓活性碳吸附氨气和醋酸分子。气体或溶质在固体表面上的浓度不同与气体或溶液内部浓度的现象称为吸附作用。吸附作用度不同与气体或溶液内部浓度的现象称为吸附作用。吸附作用仅发生在两相交界面上，与吸收不同。仅发生在两相交界面上，与吸收不同。正吸附、负吸附。吸附剂、吸附物正吸附、负吸附。吸附剂、吸附物 吸附剂吸附吸附物时可降低表面过剩的能量吸附剂吸附吸附物时可降低表面过剩的能量(表面自由能表面自由能)。吸附作用可发生的相界面：固吸附作用可发生的相界面：固-气、固气、固-液、液液、液-气、液气、液-液。液。2.固体界面吸附的种类固体界面吸附的种类2.1 物理吸附和化学吸附物理吸附和化学吸附2.2.物理吸附与化学吸附的比较：物理吸附与化学吸附的比较：发生化学吸附时，吸附剂与吸附物间要发生电子转移或形成电子发生化学吸附时，吸附剂与吸附物间要发生电子转移或形成电子对；物理吸附却没有这种转移或电子对的形成。对；物理吸附却没有这种转移或电子对的形成。六点区别六点区别现在学习的是第29页，共41页3.1.吸附等温线吸附等温线 保持温度恒定，以吸附量为纵轴，平衡压力为横轴做图所得的保持温度恒定，以吸附量为纵轴，平衡压力为横轴做图所得的曲线称为吸附等温线。一般通过实验来确定，有五种类型。曲线称为吸附等温线。一般通过实验来确定，有五种类型。图图6-14 吸附等温线的五种类型吸附等温线的五种类型3.2.吸附等压线吸附等压线 保持气体的平衡压力恒定，以吸附量保持气体的平衡压力恒定，以吸附量a 为纵轴，温度为纵轴，温度T为横轴作图为横轴作图所得的曲线为吸附等压线。所得的曲线为吸附等压线。H0 图图6-15 吸附等压线吸附等压线3.3.吸附等量线吸附等量线 在保持吸附量恒定条件下，以压力在保持吸附量恒定条件下，以压力p为纵轴，温度为纵轴，温度T为横轴作图所得的为横轴作图所得的曲线称为吸附等量线。用克曲线称为吸附等量线。用克-克方程求吸附热克方程求吸附热H。图图6-16 吸附等量线吸附等量线3.吸附量吸附量 固体吸附气体的量固体吸附气体的量(a)常用吸附平衡时单位质量吸附剂常用吸附平衡时单位质量吸附剂(g)吸附气体吸附气体的体积的体积(ml)(折合成折合成0，101.325kPa)或物质的量或物质的量(mol)表示。表示。吸附剂吸附剂 表面积越大，吸附效果越好。表面积越大，吸附效果越好。吸附量吸附量(a)由由T、p决定。决定。现在学习的是第30页，共41页4.固体自溶液中的吸附固体自溶液中的吸附 5.溶液表面层的吸附溶液表面层的吸附 各个体系中溶质在表面层的浓度都不同于溶液内部的浓各个体系中溶质在表面层的浓度都不同于溶液内部的浓度，这种现象称为度，这种现象称为溶液表面的吸附溶液表面的吸附。凡是能够显著降低液体表面张力的物质叫做该液体的凡是能够显著降低液体表面张力的物质叫做该液体的表面表面活性剂活性剂。现在学习的是第31页，共41页a.氮在活性炭上的吸附氮在活性炭上的吸附(-183)和氯乙烷在木炭上的吸附和氯乙烷在木炭上的吸附(0)b.氮在铁催化剂上的吸附氮在铁催化剂上的吸附(-195)c.溴在硅胶上的吸附溴在硅胶上的吸附(79)d.苯在氧化铁凝胶上的吸附苯在氧化铁凝胶上的吸附(50)e.水蒸汽在活性炭上的吸附水蒸汽在活性炭上的吸附(1000)图图6-14 吸附等温线的五种类型吸附等温线的五种类型现在学习的是第32页，共41页图图6-15.吸附等压线吸附等压线图图6-16.吸附等量线吸附等量线放热过程放热过程G=H-TS现在学习的是第33页，共41页第七节第七节 几种典型吸附理论几种典型吸附理论1.付氏吸附等温方程式付氏吸附等温方程式1909年，付劳因德里希根据大量实验数据，建立恒温条件下吸年，付劳因德里希根据大量实验数据，建立恒温条件下吸附量与压力之间的关系式附量与压力之间的关系式吸附等温方程式吸附等温方程式 m:吸附剂的质量，吸附剂的质量，g；x：被吸附的气体量，：被吸附的气体量，mol 或或ml；a，x/m:单位质量吸附剂吸附气体的量；单位质量吸附剂吸附气体的量；P：吸附平衡时气体的压力；：吸附平衡时气体的压力；K，1/n：经验常数，与温度、吸附剂及吸附物的性质有关。：经验常数，与温度、吸附剂及吸附物的性质有关。付氏方程的对数形式：付氏方程的对数形式：直线斜率直线斜率1/n，截距，截距lgK图图6-17 碳吸附碳吸附CO的吸附等温线的吸附等温线现在学习的是第34页，共41页 2.朗格茂吸附等温式朗格茂吸附等温式1915年，朗格茂提出单分子层吸附理论，以研究低压下钨丝的氧化反年，朗格茂提出单分子层吸附理论，以研究低压下钨丝的氧化反应为基础，从动平衡观点提出该理论：应为基础，从动平衡观点提出该理论：(1).固体中的原子或离子固体中的原子或离子 按照晶体结构有规则地排列，它的表面性质按照晶体结构有规则地排列，它的表面性质是均匀的；是均匀的；图图6-19 单分子吸附示意图单分子吸附示意图(2).气体吸附在固体表面上是一种松懈的化学反应；被吸附物分子之气体吸附在固体表面上是一种松懈的化学反应；被吸附物分子之间没有吸引力。间没有吸引力。(3).固体吸附气体时，由于表面层吸附分子增多，吸附速率减慢，而固体吸附气体时，由于表面层吸附分子增多，吸附速率减慢，而脱附速率不断加快，并最终达平衡。脱附速率不断加快，并最终达平衡。朗格茂吸附朗格茂吸附等温方程式等温方程式 用该式可以较好地解释典型吸附等温线用该式可以较好地解释典型吸附等温线(图图6-15a)在公式推导中，要假设固体表面是均匀的，并且被吸附物分子之间在公式推导中，要假设固体表面是均匀的，并且被吸附物分子之间没有吸引力，否则没有吸引力，否则k1、k2不能为常数，即不能为常数，即b不为常数。不为常数。但是很多吸附并不都是单分子层。但是很多吸附并不都是单分子层。现在学习的是第35页，共41页3.BET多分子吸附层理论多分子吸附层理论 1938年年，布布鲁鲁纳纳尔尔、埃埃麦麦特特和和特特勒勒(Brunauer-Emmett-Teller)三三人人提提出出了了多多分子吸附层理论，简称分子吸附层理论，简称BET理论。理论。BET理论是以物理吸附为基础的，它是朗格茂单分子吸附层理论的推广。理论是以物理吸附为基础的，它是朗格茂单分子吸附层理论的推广。(1).固体表面是均匀的，且被吸附分子间在横的方向上没有吸引力。固体表面是均匀的，且被吸附分子间在横的方向上没有吸引力。(2).吸附剂与被吸附物分子间的力是范德华引力，吸附是多分子层。吸附剂与被吸附物分子间的力是范德华引力，吸附是多分子层。(3).层与层之间都建立平衡关系。层与层之间都建立平衡关系。(4).当吸附平衡时，吸附速率等于脱附速率。当吸附平衡时，吸附速率等于脱附速率。现在学习的是第36页，共41页4.吉布斯吸附等温方程式吉布斯吸附等温方程式 1877年年 吉布斯根据热力学理论推导出溶液表面层的吸附量与浓度吉布斯根据热力学理论推导出溶液表面层的吸附量与浓度关系关系的方程式，的方程式，讨论：根据表面张力的变化率说明正、负吸附。讨论：根据表面张力的变化率说明正、负吸附。附图附图 表面活性物质的吸附等温线符合该方程式表面活性物质的吸附等温线符合该方程式例例3 根据丁酸水溶液的表面张力计算吸附量和饱和吸附量。根据丁酸水溶液的表面张力计算吸附量和饱和吸附量。现在学习的是第37页，共41页图图6-17 碳吸附碳吸附CO的吸附等温线的吸附等温线现在学习的是第38页，共41页设设1 是固体表面被分子覆盖的面积与总面积之比是固体表面被分子覆盖的面积与总面积之比(覆盖度覆盖度)，0 是固体表面层空着的是固体表面层空着的(未被吸附未被吸附)面积与总面积之比面积与总面积之比 1+0=1 0=1-1 气体吸附速率气体吸附速率v与气体分子在单位时间内单位面积上的碰撞次数与气体分子在单位时间内单位面积上的碰撞次数Z和空着的面积和空着的面积1-1有有关关 气体的脱附速率决定于被吸附分子所占的面积气体的脱附速率决定于被吸附分子所占的面积1 吸附平衡时吸附平衡时若若a表示压力为表示压力为p时时1g固体吸附剂吸附气体的量，固体吸附剂吸附气体的量，a为饱和吸附量为饱和吸附量朗格茂吸附等温式朗格茂吸附等温式现在学习的是第39页，共41页设溶液浓度为设溶液浓度为c，体系平衡时，表面层，体系平衡时，表面层A面积上有面积上有1mol溶质过剩，表溶质过剩，表面张力为面张力为。若微量溶质从溶液内部进入表面层，使表面张力减小。若微量溶质从溶液内部进入表面层，使表面张力减小d，体系表面自由能变化为，体系表面自由能变化为此时，体系浓度将有此时，体系浓度将有dc(活度变化为活度变化为da2)的变化的变化，体系内部吉布斯自由体系内部吉布斯自由能变化为能变化为 体系达平衡时，体系达平衡时，或或整理后整理后即即溶液很稀时，浓度等于活度溶液很稀时，浓度等于活度现在学习的是第40页，共41页附图附图 表面活性物质的吸附等温线表面活性物质的吸附等温线OA段：吸附量呈直线变化，段：吸附量呈直线变化，c浓度较小时浓度较小时 AB段：吸附量呈曲线变化，段：吸附量呈曲线变化，c浓度较大时浓度较大时BC段：吸附量呈几乎不变，段：吸附量呈几乎不变，c浓度很大时浓度很大时为饱和吸附量为饱和吸附量现在学习的是第41页，共41页