塑性力学期末复习总结.pptx
第一章第一章 绪绪 论论弹性与弹性变形塑性与塑性变形塑性力学的基本假设弹性区与塑性区塑性变形的特点塑性力学的主要研究内容重点：基本概念 简化模型第1页/共75页比例极限弹性极限屈服极限虎克定律强化阶段塑性阶段后继屈服极限简单拉伸实验第2页/共75页压缩试验包辛格效应静水压力试验第3页/共75页简化模型（1）理想塑性材料 理想弹塑性 理想刚塑性（2）强化材料 线性强化弹塑性 线性强化刚塑性 幂强化第4页/共75页第二章第二章 应力状态理论应力状态理论一点的应力状态 剪应力互等定理主应力 应力张量不变量 八面体应力重点：一点的应力状态、平面应力状态 和空间应力状态的基本公式第5页/共75页主应力与主平面 斜截面上的正应力和剪应力：主应力方程：应力张量不变量：第6页/共75页由主应力方程可求得三个主应力将求得的任一个主应力代入：方向余弦满足条件：方向余弦满足条件：即联立得到联立得到求出主应力所在平面方位求出主应力所在平面方位第7页/共75页平均应力应力球张量不引起塑性变形应力偏张量引起塑性变形第8页/共75页应力偏张量不变量第9页/共75页八面体面（或等倾面）正应力和剪应力=等效应力（或应力强度）第10页/共75页等效剪应力（或剪应力强度）最大最小剪应力：最大最小剪应力：斜面上的剪应力第11页/共75页莫尔应力圆表示应力状态的Lode参数：第12页/共75页应力应力Lode参数的参数的物理意义：物理意义：1、与、与平均应力无关平均应力无关2 2、其、其值确定了应力圆的三个直径之比值确定了应力圆的三个直径之比3 3、如果两个应力状态的Lode参数相等，就说明两个应力状态对应的应力圆是相似的，即偏量应力张量的形式相同Lode参数是排除球形应力张量的影响而描绘应力状态特征的参数是排除球形应力张量的影响而描绘应力状态特征的一个参数。它可以表征偏应力张量的形式。一个参数。它可以表征偏应力张量的形式。第13页/共75页例例2.1 已知一点的应力状态由以下一组应力分量所确定已知一点的应力状态由以下一组应力分量所确定,即即 x3,y0,z0,xy1,yz 2,zx 1,应力单位为应力单位为MPa。试求该点的主应力值。试求该点的主应力值。解:解得主应力为:代入第14页/共75页例例2.2 已知结构内某点的应力张量如式，试求该点的球形应力张已知结构内某点的应力张量如式，试求该点的球形应力张量、偏量应力张量、等效应力及主应力数值。量、偏量应力张量、等效应力及主应力数值。解:第15页/共75页等效应力:主应力:也可由主应力求等效应力第16页/共75页第三章第三章 应变状态理论应变状态理论小变形情况下，应变分量与位移分量的关系(几何方程/柯西几何关系)张量形式重点：应变分量、主应变及应变不变量的定义第17页/共75页应变张量不变量平均线应变应变球张量及偏张量如体积不变第18页/共75页应变偏张量不变量还可以写成：第19页/共75页八面体面上的正应变：剪应变：等效应变（应变强度）等效剪应变（剪应变强度）=最大剪应变第20页/共75页表示应变状态的Lode参数几何意义：应变莫尔圆上Q2A与Q1A之比应变协调方程（判断某点应变场成立）保证物体在变形后不会出现保证物体在变形后不会出现撕裂撕裂，套叠套叠的现象的现象第21页/共75页第22页/共75页第23页/共75页第24页/共75页第四章第四章 屈服条件和塑性本构关系屈服条件和塑性本构关系重点：屈服条件、加载规律和塑性流动法则屈服函数应力空间等倾线平面屈服曲面和屈服轨迹应变空间 平面上的点所代表的应力状态是偏张量，其球张量为零等倾线等倾线上的点所代表的应力状态上的点所代表的应力状态是球张量，其偏张量为零是球张量，其偏张量为零第25页/共75页Tresca屈服条件认为最大剪应力达到极限值时开始屈服认为最大剪应力达到极限值时开始屈服:Tresca屈服条件的完整表达式屈服条件的完整表达式Tresca屈服条件常用在主应力大小顺序为已知的问题上第26页/共75页p p平面上的屈服曲线平面上的屈服曲线(正六边形正六边形)主应力空间内的屈服条件主应力空间内的屈服条件(正六边形柱面正六边形柱面)平面应力状态的屈服条件平面应力状态的屈服条件（3 3 =0=0）常数常数k值由简单拉伸实验或纯剪实验确定值由简单拉伸实验或纯剪实验确定 s=2=2 s第27页/共75页Mises屈服条件屈服条件用连接用连接p p平面上的平面上的Tresca六边形的六个顶六边形的六个顶点的圆来代替原来的六边形，即：点的圆来代替原来的六边形，即：常数常数C值由简单拉伸实验或纯剪实验确定值由简单拉伸实验或纯剪实验确定在在主应力空间主应力空间中，中，Mises屈服面将是圆柱面，在屈服面将是圆柱面，在 3=0的平面应力情形的平面应力情形,Mises屈服条件可写成屈服条件可写成:第28页/共75页两种屈服条件的关系若规定若规定简单拉伸简单拉伸时两种屈服条件重合，则时两种屈服条件重合，则Tresca六边形内接于六边形内接于Mises圆，且圆，且若规定若规定纯剪纯剪时两种屈服条件重合，则时两种屈服条件重合，则Tresca六边形外接于六边形外接于Mises圆，且圆，且第29页/共75页加载条件 和 加载曲面初始屈服曲面加载曲面（后继屈服面）强化现象加载函数第30页/共75页加载准则对强化材料对理想塑性材料当采用Mises屈服条件时当采用Mises屈服条件时注意：加载或卸载都是对一个点上的整个应力状态而言。如是加载，则在所有方向上都要使用塑性应力应变关系；如是卸载，则在所有方向上都要使用弹性应力应变关系。应力应力增量保持在屈服面上就称为增量保持在屈服面上就称为加载加载返返到屈服面以内时就称为到屈服面以内时就称为卸载卸载第31页/共75页简单加载复杂加载加载路径是通过原点的直线加载路径可以是通过原点或不通过原点的曲线或折线简单加载原理第32页/共75页强化假设Tresca屈服条件和Mises屈服条件只适用于理想塑性材料；或者只作为强化材料第一次开始屈服的初始屈服面，而不能正确描述已进入塑性阶段并己产生一定塑性变形（强化）以后的屈服性质。等向强化假设随动强化假设（运动强化假设）q为强化参数，恒为正值加载曲面（即强化条件）h为随材料而不同的常数，可由实验确定第33页/共75页塑性本构关系全量理论/形变理论建立在弹塑性小变形理论上，它建立了应力与应变全量间的关系增量理论/流动理论描述材料在塑性状态时应力与应变速度或应变增量之间关系的理论均与Drucker公设有密切关系第34页/共75页稳定材料不稳定材料应力增加，应变随之增加应变增加，应力减少称之为应变软化第35页/共75页Drucker 公设对稳定材料，在整个应力循环中做功不小于零推论1：屈服曲面一定是外凸的。(两个矢量的夹角是锐角)推论2：塑性应变增量垂直于屈服曲面。推论推论3：塑性应变增量可用屈服塑性应变增量可用屈服 函数的函数的梯度表示。梯度表示。在任何按照应力闭合的过程中附加应力所做的功非负第36页/共75页伊柳申 公设在任何应变空间内闭合的等温过程中应力所做的功非负第37页/共75页增量理论（流动理论）当材料进入塑性状态时，将满足屈服条件弹性或刚性状态进入塑性状态总变形速度是弹性变形速度与塑性变形速度之和变形偏量常用表达式应力速度偏量弹性极限内应力和应变之间的关系塑性状态时，材料是不可压缩的第38页/共75页Levy-Mises理论假设材料是理想塑性材料，还认为材料达到塑性后，由于塑性变形较大，总应变即等于塑性应变，即假设材料符合刚塑性模型应力应变方程式注意：对于理想塑性材料，应变分量的增量与应力分量之间没有单值的关系如果已知应变增量，可求得应力偏量的分量，一般不能求出各个方向的主应力分量；如果已知应力分量，则能求出应力偏量，但不能求得应变增量的分量数值，只能求得它们之间的一个比例值。第39页/共75页Prandtl-Reuse理论基本假设与Levy-Mises理论的相类似，但Prandtl-Reuse理论考虑了塑性区的弹性应变部分，因而得到了不同的应力应变表达式应力应变方程式可写为功的速率形式第40页/共75页全量理论G与材料性质和塑性变形程度有关与广义虎克定律形式上非常与广义虎克定律形式上非常相似相似解决解决具体问题比弹性力学复杂具体问题比弹性力学复杂很多很多应力偏量分量和应变偏量分量成正比应力应变方程式第41页/共75页第42页/共75页第43页/共75页第44页/共75页几种理论之间的关系在比例加载条件下，增量理论的方程积分后就得出全量理论的方程，说明了在比例加载条件下，全量理论是正确的，而几种全量理论之间也有着密切的关系。第45页/共75页例例4.1 薄壁圆筒受拉力薄壁圆筒受拉力P和扭矩和扭矩M的作用，写出该情况的的作用，写出该情况的Tresca和和Mises屈服屈服条件。若已知条件。若已知r=50mm，t=3mm，ss=400MPa，P=150kN，M=9kNm，试分试分别用两种屈服条件判断圆筒是否进入屈服状态。别用两种屈服条件判断圆筒是否进入屈服状态。解：解：先求应力：用用Tresca屈服条件判断：屈服条件判断：用用Mises屈服条件判断：屈服条件判断：屈服未屈服第46页/共75页例例4.2 试确定单向拉伸应力状态、单向压缩应力状态、纯剪切应力状态的试确定单向拉伸应力状态、单向压缩应力状态、纯剪切应力状态的塑性应变增量之比（理想刚塑性材料）。塑性应变增量之比（理想刚塑性材料）。解：单向拉伸应力状态：第47页/共75页例例4.2 试确定单向拉伸应力状态、单向压缩应力状态、纯剪切应力状态的试确定单向拉伸应力状态、单向压缩应力状态、纯剪切应力状态的塑性应变增量之比（理想刚塑性材料）。塑性应变增量之比（理想刚塑性材料）。单向压缩应力状态：纯剪切应力状态：第48页/共75页第五章第五章 简单弹塑性问题简单弹塑性问题重点：模型简化及求解弹塑性力学边值问题的基本方程平衡方程 +几何方程 +本构关系 +边界条件第49页/共75页(1)平衡方程(2)几何方程第50页/共75页(3)本构关系第51页/共75页(4)边界条件第52页/共75页在求解弹塑性力学边值问题时，还应该注意到下列几个问题：第53页/共75页例例5.1 图示等截面杆，截面积为图示等截面杆，截面积为A，在在x=a(ab)处作用集中力处作用集中力P，试求弹性试求弹性极限荷载极限荷载Pe和塑性极限荷载和塑性极限荷载Ps。若加载至若加载至Pe P*Ps时卸载，试求残余应力时卸载，试求残余应力和残余应变。材料为理想弹塑性。和残余应变。材料为理想弹塑性。解：平衡方程：变形协调方程：第54页/共75页理想弹塑性理想弹塑性弹性阶段：弹性阶段：代入变形协调方程，可得：代入变形协调方程，可得：联立平衡方程，可得：联立平衡方程，可得：例例5.1 图示等截面杆，截面积为图示等截面杆，截面积为A，在在x=a(ab)处作用集中力处作用集中力P，试求弹性试求弹性极限荷载极限荷载Pe和塑性极限荷载和塑性极限荷载Ps。若加载至若加载至Pe P*Ps时卸载，试求残余应力时卸载，试求残余应力和残余应变。材料为理想弹塑性。和残余应变。材料为理想弹塑性。第55页/共75页弹塑性阶段：弹塑性阶段：由由 1=s，并利用平衡方程得，并利用平衡方程得卸载：卸载：加载至加载至Pe P*Ps时卸载，即时卸载，即D DP=P*。因卸载符合弹性规律，故因卸载符合弹性规律，故例例5.1 图示等截面杆，截面积为图示等截面杆，截面积为A，在在x=a(ab)处作用集中力处作用集中力P，试求弹性试求弹性极限荷载极限荷载Pe和塑性极限荷载和塑性极限荷载Ps。若加载至若加载至Pe P*Ps时卸载，试求残余应力时卸载，试求残余应力和残余应变。材料为理想弹塑性。和残余应变。材料为理想弹塑性。第56页/共75页第六章第六章 理想刚塑性平面应变问题理想刚塑性平面应变问题重点：滑移线的概念及相关公式圣维南原理叠加原理滑移线及其性质和特点第57页/共75页沿沿 族滑移线族滑移线沿沿 族滑移线族滑移线Hencky方程方程滑移线第58页/共75页滑移线的性质(1)沿着滑移线的压力变化与滑移线和x轴所成的角度变化成比例；角度愈大 滑移线的方向变化得愈大。(2)如果由一条滑移线 l转到另一条滑移线 2，则沿任何一个 族的滑移线而变化的 角和压力 的改变值将保持常数。Hencky第一定理(3)假定滑移线网格中各点的坐标(x，y)，值均为已知，则只要知道滑移线网格中任何一点的 值，就可定出场内各处的 值。第59页/共75页(4)如果滑移线的某些线段是直线，则沿着那些直线的，C，C，以及应力分量 x，y，xy都是常数。(5)如果 族(或 族)滑移线的某一线段是直线，则被 族(或 族)滑移线所切截的所有(或)线的相应线段皆是直线。(6)若沿着某一滑移线移动，则这时在交叉点处的另外一族滑移线的曲率半径的变化即为沿该线所通过的距离。Hencky第二定理第60页/共75页滑移线的一般特点第61页/共75页塑性区的边界条件给定给定 n，n=-nt后后,、的取值需要从整体运动状态来进行判断的取值需要从整体运动状态来进行判断刚塑性交界线：刚塑性交界线：一根滑移线或滑移线的包络线第62页/共75页典型的滑移线场均匀应力的滑移场均匀应力的滑移场OAB及及OCD区域区域:滑移线与边界成45区域内，都是常数简单应力滑移场简单应力滑移场OBC区域区域:紧接着均匀应力区的塑性区;和均匀应力场连接处应力导数发生跳跃;点O处的是不确定的。第63页/共75页第七章第七章 塑性极限分析定理塑性极限分析定理重点：基本概念和公式，塑性极限定理及其引理极限状态及其性质极限载荷极限分析定理（上下限定理）极限分析定理（上下限定理）虚位移原理虚应力原理最小总势能原理最小总余能原理最大耗散能原理第64页/共75页计算极限载荷的方法(1)(1)静力法静力法第65页/共75页(2)(2)机动法机动法(3)(3)简化屈服条件法简化屈服条件法第66页/共75页例7.1 使用静力法和机动法求出图示超静定梁的极限载荷。第67页/共75页例7.1 使用静力法和机动法求出图示超静定梁的极限载荷。第68页/共75页第69页/共75页第70页/共75页第71页/共75页例例7.3 对图所示的连续梁，利用上限定理求极限载荷对图所示的连续梁，利用上限定理求极限载荷q第72页/共75页例例7.3 对图所示的连续梁，利用上限定理求极限载荷对图所示的连续梁，利用上限定理求极限载荷q第73页/共75页谢 谢！第74页/共75页2023/2/10感谢您的观看！第75页/共75页
