流体力学课件.pptx
第1页/共90页第2页/共90页第3页/共90页第4页/共90页第三章 流体动力学理论基础3-1 描述流体运动的方法3-2 研究流体运动的若干基本概念3-3 流体运动的连续性方程第5页/共90页3-4 理想流体的运动微分方程及其积分3-6 动量方程3-5 伯努利方程第三章 流体动力学理论基础第6页/共90页第三章 流体动力学理论基础(6学时)一、本章学习要点:研究流体运动的若干基本概念流体的连续性方程流体运动微分方程伯努利方程及其应用动量方程及其应用第7页/共90页二、本章研究思路 理想流体()实际流体()三、基本理论质量守恒定律牛顿第二定律动量定理第8页/共90页3-1描述流体运动的方法一、拉格朗日方法1.1.方法概要方法概要 着眼于流体各质点的运动情况，研究各质点的运动历程，并通过综合所有被研究流体质点的运动情况来获得整个流体运动的规律。2.2.研究对象研究对象 运动流体质点或质点系。第9页/共90页xzyO M （a，b，c）t0（x，y，z）t3.3.运动描述运动描述位置：第10页/共90页加速度：式中：a,b,c为运动流体质点的起点坐标a,b,c,t称为拉格朗日变量流速：第11页/共90页 固体运动常采用拉格朗日法研究，但流体运动一般较固体运动复杂，通常采用欧拉法研究。第12页/共90页 着眼于流体经过流场中各空间点时的运动情况，并通过综合流场中所有被研究空间点上流体质点的运动要素及其变化规律，来获得整个流场的运动特性。1.1.方法概要方法概要二、欧拉法流场：充满运动流体的空间(流体运动所有物理量场的总体）。运动要素：表征流体运动状态的物理量，如流速、加速度、压强等。2.2.研究对象研究对象流场第13页/共90页3.3.运动描述运动描述流速场：压强场：xzyO M （x，y，z）t时刻若x，y，z为常数，t为变数若t 为常数，x，y，z为变数第14页/共90页加速度场：即第15页/共90页式中：x,y,z为流场中空间点的坐标x,y,z,t称为欧拉变量为哈密顿算子符第16页/共90页说明：用欧拉法描述流体运动时，流体质点的加速度由两部分组成：当地加速度或时变加速度，表示通过固定空间点的流体质点速度随时间的变化率；：迁移加速度或位变加速度，表示流体质点所在空间位置的变化所引起的速度变化率。第17页/共90页3-2研究流体运动的若干基本概念一、恒定流与非恒定流恒定流：，即运动要素不随时间变化，当地加速度为零，如枯水季节的河流。1.1.定义定义非恒定流：，如洪水季节的河流。第18页/共90页二、一元流、二元流和三元流1.1.定义定义如:为一元流动为二元流动为三元流动运动要素是几个坐标的函数，就称为几元流动。第19页/共90页2.2.实际流体力学问题均为三元流动实际流体力学问题均为三元流动.但三元但三元流动问题研究较为困难，工程中一般根据具流动问题研究较为困难，工程中一般根据具体情况加以简化体情况加以简化3.3.工程流体力学主要研究一元流动工程流体力学主要研究一元流动三、流线与迹线迹线：同一流体质点在不同时刻的运动轨迹。时间为变量。第20页/共90页流线：流场中同一时刻与许多流体质点的流速矢量相切的空间曲线。时间为参变量。u21uu2133u6545u46u第21页/共90页2.2.基本方程基本方程流线：迹线：第22页/共90页3.3.流线的主要性质流线的主要性质一般情况下，流线不能相交，且只能是一条光滑曲线；流场中每一点都有流线通过，流线充满整个流场，这些流线构成某时刻流场内的流谱；恒定流动时，流线的形状、位置均不随时间发生变化，且流线与迹线重合；对于不可压缩流体，流线簇的疏密程度反映了该时刻流场中各点的速度大小。第23页/共90页 例例2 2 已知速度ux=x+t，uy=y+t求：在t=0时过（1，1）点的流线和迹线方程。解：（1）流线：积分：t=0时，x=1，y=1c=0流线方程（双曲线）（2）迹线：第26页/共90页由t=0时，x=1，y=1得c1=c2=0迹线方程（直线）（3）若恒定流：ux=x，uy=y 流线 迹线注意：恒定流中流线与迹线重合第27页/共90页四、流管、流束、元流、总流、过流断面1.1.流管流管在流场中通过任意不与流线重合的封闭曲线上各点作流线而构成的管状面。第28页/共90页2.2.流束流束流管内所有流线的总和。流束可大可小，视流管封闭曲线而定。元流：流管封闭曲线无限小，故元流又称微元流束。总流：流管封闭曲线取在流场边界上，总流即为许多元流的有限集合体。第29页/共90页3.3.过流断面过流断面与流束中所有流线正交的横断面。过流断面一般为曲面，在特殊情况下才是平面。第30页/共90页五、流量、断面平均流速1.1.流量流量单位时间内通过过流断面的流体量。常用单位:m3/s或L/s换算关系:1m3=1000L元流的流量为总流的流量等于所有元流的流量之和，即第31页/共90页2.2.断面平均流速断面平均流速过流断面上实际的点流速分布都是不均匀的在工程流体力学中，为简化研究，通常引入断面平均流速概念第32页/共90页六、均匀流与非均匀流、渐变流1.1.均匀流均匀流即迁移加速度等于零。各流线为彼此平行的直线。2.2.非均匀流非均匀流各流线或为直线但彼此不平行或为曲线。天然河流是典型的非均匀流。第33页/共90页3.3.渐变流渐变流流线的曲率半径R足够大，流线间的夹角足够小。天然河流是渐变流的近似。第34页/共90页均匀流均匀流非均匀流均匀流非均匀流均匀流非均匀流非均匀流渐变流急变流急变流急变流第35页/共90页渐变流过流断面具有两个重要性质:渐变流过流断面近似为平面；恒定渐变流过流断面上即流体动压强近似按流体静压强分布。第36页/共90页七、系统与控制体1.1.系统系统包含确定不变的流体质点的流体团(即质点系)。为拉格朗日法研究流体运动的研究对象。2.2.控制体控制体相对于某个坐标系而言，有流体流过的固定不变的任何体积。为欧拉法研究流体运动的研究对象。第37页/共90页3-3流体运动的连续方程连续性方程是质量守恒定律在流体力学中的数学表达形式。一、连续性微分方程取如图所示微小正交六面体为控制体。分析流进、流出控制体的流体质量差：第38页/共90页x方向:y方向:z方向:据质量守恒定律：第39页/共90页即将代入上式，化简得：或上式即为流体运动的连续性微分方程的一般形式单位时间内流进、流出控制体的流体质量差之总和等于控制体内流体因密度发生变化所引起的质量增量第40页/共90页对于恒定流 ，连续性方程可简化为：或不可压缩流体第41页/共90页二、连续性积分方程取图示总流控制体，将连续性微分方程对总流控制体积分：第43页/共90页因控制体不随时间变化，故式中第一项据数学分析中的高斯定理，式中第二项故连续性积分方程的一般形式：第44页/共90页三、恒定不可压缩总流的连续性方程对于恒定 不可压缩（常数）总流，连续性积分方程可简化为：第45页/共90页取图示管状总流控制体，因其侧面上un=0（为什么？请思考），故有第46页/共90页式中第一项取负号是因为流速u1与dA1的外法线方向相反。应用积分中值定理，可得上式即为恒定不可压缩总流的连续性方程。说明：流体运动的连续性方程是不涉及任何作用力的运动学方程，因此对实际流体和理想流体均适用。第47页/共90页3-4 理想流体的运动微分方程及其积分一、理想流体的运动微分方程将欧拉平衡微分方程推广到理想运动流体 ,得第49页/共90页上式即为理想流体运动微分方程,亦称欧拉运动微分方程。二、欧拉运动微分方程的积分将 各项点乘微元线段 ,得第50页/共90页为积分上式,现附加限制条件:恒定流 :不可压缩流体 :质量力有势:沿流线积分:第51页/共90页代入前式,整理得积分上式,得上式即为沿流线成立的伯努利积分式。第52页/共90页3-5 伯努利方程一、理想流体恒定元流的伯努利方程对于质量力只有重力的情况代入伯努利积分式,得第53页/共90页或或上式即为理想流体恒定元流的伯努利方程(同一流线)S21第54页/共90页1.1.伯努利方程的物理意义伯努利方程的物理意义 :单位重量流体所具有的位能。:单位重量流体所具有的压能。单位重量流体所具有的势能。:单位重量流体所具有的动能。第55页/共90页 由此可见,对于理想流体恒定元流,其单位重量流体的机械能沿流线是守恒的。:单位重量流体所具有的机械能。0012第56页/共90页2.2.伯努利方程的几何意义伯努利方程的几何意义 :位置水头 :压强水头 :流速水头 由此可见,对于理想流体恒定元流,其总水头沿流线是不变的。:测压管水头:总水头第57页/共90页二、实际流体恒定元流的伯努利方程设 为元流中单位重量流体沿程的机械能损失，亦称水头损失，则据能量守恒定律，可得上式即为实际流体恒定元流的伯努利方程0012第58页/共90页为了形象地了解流体运动时能量沿程的变化情况定义：测压管线坡度总水头线坡度总水头线坡度亦称水力坡度。不难看出，实际流体 ；理想流体 ；均匀流体 第59页/共90页三、实际流体恒定总流的伯努利方程实际工程中往往要求解决的是总流问题，现将恒定元流的伯努利方程推广到总流上去上式含有三种类型的积分，即第62页/共90页势能的积分动能的积分渐变流过流断面第63页/共90页式中：称为动能修正系数，能量损失积分 一般流动 ，工程中常取式中：为单位重量流体在两过流断面间的平均机械能损失，通常称为总流的水头损失将上述三种类型的积分结果代入总流积分式，化简得第64页/共90页上式即为实际流体恒定总流的伯努利方程适用条件:流体是不可压缩的，流动为恒定的质量力只有重力过流断面为渐变流断面两过流断面间没有能量的输入或输出，否则应进行修正：第65页/共90页应用恒定总流的伯努利方程解题时，应注意的问题：基准面、过流断面、计算点的选取压强p的计量标准式中：H为单位重量流体流过水泵、风机所获得的能量（取“+”）或流经水轮机失去的能量（取“-”）。第66页/共90页 例例55 如图所示管流，已知H、d、hW，试求通过流量Q。解解 据12建立总流的伯努利方程，有第67页/共90页得讨论：在理想流体情况下，hW=0，则在H、d不变情况下，若欲使Q增加，可采取什么措施？第68页/共90页例7 如图所示水流流经等径弯管，已知A、B两点高差50cm，U形水银差压管读数=20cm，管流速度m/s，若，试求：A、B两点测压管水头差；A、B两断面间的能量损失。第73页/共90页3-6 动量方程一、欧拉型积分形式的动量方程据理论力学知，质点系的动量定理为上式是针对系统而言的，通常称为拉格朗日型动量方程。现应用控制体概念，将其转换成欧拉型动量方程。第74页/共90页如图所示，设t时刻系统与控制体（虚线）重合，控制体内任意点的密度为、流速为第75页/共90页 t时刻系统的动量 t+t时刻系统的动量第76页/共90页 将t时刻和t+t时刻系统的动量代入拉格朗日型动量方程，整理得上式即为欧拉型积分形式的动量方程 式中:为作用在控制体内流体上所有外力的矢量和；为控制体内流体动量对时间的变化率；为单位时间通过全部控制面的动量矢量和。第77页/共90页二、恒定不可压缩总流的动量方程对于恒定 不可压缩 总流，欧拉型式中：积分形式的动量方程可简化为第78页/共90页故上式即为恒定总流的动量方程，其中称为动量修正系数，一般流动=1.021.05，工程中常见流动通常取=1.0第79页/共90页 适用条件1 流体是不可压缩的2 流动是恒定的 应用时应注意的问题动量方程为矢量方程，应用时必须按矢量规则进行计算第80页/共90页例：设有一股自喷嘴以速度v0喷射出来的水流，冲击在一个与水流方向成角的固定平面壁上，当水流冲击到平面壁后，分成两面股水流流出冲击区，若不计重量（流动在一个水平面上），并忽略水流沿平面壁流动时的摩擦阻力，试推求射流施加于平面壁上的压力FP，并求出Q1和Q2各为多少？FP001122V0V2Q2V1Q1Q001122V0V2Q2V1Q1QFRxy沿y方向列动量方程为：第84页/共90页对0-0、1-1断面列能量方程为：可得：同理有：依据连续性方程有：FP001122V0V2Q2V1Q1Q001122V0V2Q2V1Q1QFRxy沿x方向列动量方程为：整理得：所以：第85页/共90页例9 一水平管道,末端装一弯形管嘴,转角=45o,管嘴进口直径dA=0.2m,出口直径dB=0.1m,出口截面平均流速vB=10m/s,两截面中心的高度差z=0.2m,通过管嘴的水头损失hw=0.5vB2/2g,管嘴中水的质量m=20kg,求水流作用于管嘴上的作用力F。例10 在垂直射流中有一三角形楔体。楔体将射流对 称分开后水股体积为0.693m3。射流出口面积为200cm3，问当射流出口流速为30m/s时，能支撑的楔体重量为多少？（不计摩擦阻力）第86页/共90页 本章重点掌握 恒定总流连续性方程恒定总流的伯努利方程恒定总流的动量方程复习题：流线和迹线一般情况下是不重合的，若两者完全重合，则水流必为（）。A.均匀流 B.非均匀流 C.非恒定流 D.恒定流已知不可压缩流体的流速场为，则该流动属于（）。A、恒定一元流 B、恒定二元流 C、恒定三元流 D、非恒定二元流文丘里管是用于测量（）的仪器。A 压强 B 流速 C 流量 D 黏度第87页/共90页对管径沿程变化的管道()。A.测压管水头线可以上升也可以下降 B.测压管水头线总是与总水头线相平行C.测压管水头线沿程永远不会上升D.测压管水头线不可能低于管轴线下面同属于描述流体运动的欧拉法概念的是_。A.迹线、控制体B.流线、控制体C.流线、系统 D.迹线、系统图示水流通过渐缩管流出，若容器水位保持不变，则管内水流属_。A、恒定均匀流 B、非恒定均匀流 C、恒定非均匀流 D、非恒定非均匀流第88页/共90页在应用恒定总流的动量方程解题时，中不应包括（）。A、重力 B、压力 C、阻力 D、惯性力关于水流流向的正确说法是（）。A、水一定是从高处向低处流 B、水一定是从流速大处向流速小处流 C、水一定是从压强大处向压强小处流 D、水一定是从机械能大处向机械能小处流第89页/共90页感谢您的观看！第90页/共90页
