量子物理基础课件.ppt

关于量子物理基础现在学习的是第1页，共62页了解量子物理产生背景，理解了解量子物理产生背景，理解“能量量子化能量量子化”概念及其应用；概念及其应用；了解玻尔的量子论及其缺陷；了解玻尔的量子论及其缺陷；理解微观粒子的波粒二像性以及不确定性原理；理解微观粒子的波粒二像性以及不确定性原理；理解波函数的统计意义，理解并掌握理解波函数的统计意义，理解并掌握Schrodinger方程的物理意义及其简单应用；方程的物理意义及其简单应用；理解电子自旋概念，并会解释原子壳层结构理解电子自旋概念，并会解释原子壳层结构成因成因。本章教学要求本章教学要求现在学习的是第2页，共62页单单色色辐辐出出度度波长波长(m)紫外线紫外线红外光红外光 荧光灯放电中的电子荧光灯放电中的电子12000K太阳表面太阳表面6000K白枳等白枳等3000K热辐射热辐射:由温度决定的物体的电磁辐射。由温度决定的物体的电磁辐射。一、热辐射一、热辐射15.1量子物理学的诞生普朗克量子假设头头部部热热辐辐射射像像头部各部分温度不同，因此它们的热辐头部各部分温度不同，因此它们的热辐射存在差异，这种差异可通过热象仪转射存在差异，这种差异可通过热象仪转换成可见光图象。换成可见光图象。0 1.0 1.75现在学习的是第3页，共62页 辐射和吸收达到平衡时，物体的温度不再变化，此时物体辐射和吸收达到平衡时，物体的温度不再变化，此时物体的热辐射称为的热辐射称为平衡热辐射平衡热辐射。物体辐射电磁波的同时，也吸收电磁波。物体辐射电磁波的同时，也吸收电磁波。物体辐射本领越大，物体辐射本领越大，其吸收本领也越大。其吸收本领也越大。室温室温高温高温吸收白底黑花瓷片辐射现在学习的是第4页，共62页二、黑体辐射二、黑体辐射绝对黑体绝对黑体(黑体黑体)能够全部吸收各种波长的辐射且不反射和透射能够全部吸收各种波长的辐射且不反射和透射的物体。的物体。黑体辐射的特点黑体辐射的特点：与同温度其它物体的热辐射相比，与同温度其它物体的热辐射相比，黑体黑体的的辐射辐射本领本领最强最强。煤烟煤烟约约99%黑体模型黑体模型物体热辐射物体热辐射温度温度材料性质材料性质黑体热辐射黑体热辐射温度温度材料性质材料性质现在学习的是第6页，共62页1.斯特藩斯特藩玻耳兹曼定律玻耳兹曼定律式中式中辐出度与辐出度与 T 4 成正比。成正比。2.维恩位移定律维恩位移定律峰值波长峰值波长 m 与温度与温度 T 成反比成反比 0.5 1.0 1.5 2.01050MB (10-7 W/m2 m)(m)可见光5000K6000K3000K4000K现在学习的是第7页，共62页太阳表面温度太阳表面温度M辐出度辐出度测得太阳光谱的峰值波长在绿测得太阳光谱的峰值波长在绿光区域，为光区域，为 m=0.47 m。试估试估算算太阳的表面温度和辐出度。太阳的表面温度和辐出度。例例太阳不是黑体，所以按黑体计算出的太阳不是黑体，所以按黑体计算出的 Ts 低于太阳的实际温度；低于太阳的实际温度；M B(T)高于实际辐出度。高于实际辐出度。说明说明解解现在学习的是第8页，共62页三、经典物理的解释及普朗克公式三、经典物理的解释及普朗克公式MB 瑞利瑞利 金斯公式金斯公式(1900年年)维恩公式维恩公式(1896年年)普朗克公式普朗克公式(1900年年)为解释这一公式，普朗克提出为解释这一公式，普朗克提出了能量量子化假设了能量量子化假设试验曲线试验曲线现在学习的是第9页，共62页电磁电磁波波四、普朗克能量子假设四、普朗克能量子假设 若谐振子频率为 v，则其能量是hv,2hv,3hv,nhv,首次提出微观粒子首次提出微观粒子的的能量是量子化的，打破了经典物理能量是量子化的，打破了经典物理学中学中能量能量连续的观念。连续的观念。普朗克常数普朗克常数 h=6.62610-34 Js 腔壁上的原子能量与腔内电磁场交换能量时，谐振子能量的变化是与腔内电磁场交换能量时，谐振子能量的变化是 hv 的整数倍的整数倍.说明说明现在学习的是第10页，共62页伏安特性曲线伏安特性曲线一、光电效应的实验规律一、光电效应的实验规律 饱和电流饱和电流 iS 遏止电压遏止电压 Ua IS 光电子数光电子数I （I,v)AKU15.2 光电效应 爱因斯坦光子理论iS3iS1iS2I1I2I3UaUiI1I2I3Ua 0光电子最大初动能和光电子最大初动能和 成线性成线性关系关系 截止频率截止频率 0 即时发射即时发射迟滞时间不超过迟滞时间不超过 10-9 秒秒遏止电压与频率关系曲线遏止电压与频率关系曲线和v 成线性关系i现在学习的是第11页，共62页二、经典物理与实验规律的矛盾二、经典物理与实验规律的矛盾 电子在电磁波作用下作受迫振动，直到获得足够的能量电子在电磁波作用下作受迫振动，直到获得足够的能量 (与光强与光强 I 有关有关)逸出，不应存在红限逸出，不应存在红限 0 ；当光强很小时，电子要逸出，必须经较长时间的能量积累。当光强很小时，电子要逸出，必须经较长时间的能量积累。只有光的频率只有光的频率 0 时，电子才会逸出；时，电子才会逸出；逸出光电子的多少取决于光强逸出光电子的多少取决于光强 I；光电子即时发射，滞后时间不超过光电子即时发射，滞后时间不超过 109 秒秒。总结总结 光电子最大初动能和光频率光电子最大初动能和光频率 成线性关系；成线性关系；光电子最大初动能取决于光强，和光的频率光电子最大初动能取决于光强，和光的频率 无关；无关；现在学习的是第12页，共62页三、爱因斯坦光子假说三、爱因斯坦光子假说 光电效应方程光电效应方程 光是光子流光是光子流，每一光子能量为，每一光子能量为 h ，电子吸收一个光子电子吸收一个光子A 为为逸逸出功出功 单位时间到达单位垂直面积的光子数为单位时间到达单位垂直面积的光子数为N，则光强，则光强 I=Nh 。I 越强越强,到阴极的光子越多到阴极的光子越多,则则逸逸出的光电子越多。出的光电子越多。电子吸收一个光子即可逸出，不需要长时间的能量积累。电子吸收一个光子即可逸出，不需要长时间的能量积累。光频率光频率 A/h 时，时，电子吸收一个光子即可克服逸出功电子吸收一个光子即可克服逸出功 A 逸出。逸出。讨论讨论 光电子最大初动能和光频率光电子最大初动能和光频率 成线性关系。成线性关系。现在学习的是第13页，共62页光子动量光子动量四、光的波粒二象性四、光的波粒二象性光子能量光子能量光子质量光子质量粒子性波动性现在学习的是第14页，共62页红红外外变变像像管管红外辐射图像红外辐射图像可见光图像可见光图像像像 增增 强强 器器微弱光学图像微弱光学图像 高亮度可见光学图像高亮度可见光学图像测量波长在测量波长在 2001200 nm 极微弱光的功率极微弱光的功率五、光电效应的应用五、光电效应的应用 光电成像器件光电成像器件 能将可见或不可见的辐射图像转换或增强成能将可见或不可见的辐射图像转换或增强成为可观察记录、传输、储存的图像。为可观察记录、传输、储存的图像。光光电电倍倍增增管管现在学习的是第15页，共62页00 一、实验规律一、实验规律15.3 康普顿效应及光子理论的解释散射线中有两种波长散射线中有两种波长 0 、，的增大而增大。的增大而增大。随散射角随散射角 X 光管光阑散射物体探测器0现在学习的是第16页，共62页二、经典物理的解释二、经典物理的解释 经典理论只能说明波长不变的散射，而经典理论只能说明波长不变的散射，而不能不能说明说明康普顿散康普顿散射射。电子受电子受迫振动迫振动同频率同频率散射线散射线发射发射 单色电单色电磁波磁波说明说明受迫振动v0照射照射散射物体现在学习的是第17页，共62页三、光子理论解释三、光子理论解释能量、动量守恒能量、动量守恒1.入射光子与外层电子弹性碰撞入射光子与外层电子弹性碰撞 外层外层电子电子受原子核束缚较弱受原子核束缚较弱动能动能 光子能量光子能量 近似自由近似自由近似静止近似静止静止静止 自自由由 电子电子现在学习的是第18页，共62页2.X 射线光子和原子内层电子相互作用射线光子和原子内层电子相互作用光子质量远小于原子，碰撞时光子不损失能量，波长不变。光子质量远小于原子，碰撞时光子不损失能量，波长不变。原子自由电子000内层电子被紧束缚，光子相当于和整个原子发生碰撞内层电子被紧束缚，光子相当于和整个原子发生碰撞；所以，波长改变量所以，波长改变量康普顿波长康普顿波长光子光子内层电子内层电子外层电子外层电子波长变大的散射线波长变大的散射线波长不变的散射线波长不变的散射线(1)说明说明现在学习的是第19页，共62页(2)波长 0 轻物质（多数电子处于弱束缚状态）弱强重物质（多数电子处于强束缚状态）强弱吴吴有有训训实实验验结结果果现在学习的是第20页，共62页例例0 =0.02 nm 的的X射线与静止的自由电子碰撞射线与静止的自由电子碰撞,若从与入射线若从与入射线 成成900的方向观察散射线。的方向观察散射线。解解能量守恒，反冲电子动能等于光子能量之差能量守恒，反冲电子动能等于光子能量之差动量守恒动量守恒根据动能、动量关系根据动能、动量关系，波长为，波长为求求 散射线的波长散射线的波长现在学习的是第21页，共62页一、实验规律一、实验规律记录光谱原理示意图记录光谱原理示意图15.4 氢原子光谱 玻尔的氢原子理论氢放电管23 kV光阑全息干板 三棱镜（或光栅）光 源现在学习的是第22页，共62页钠原子光谱钠原子光谱CO2 分子光谱分子光谱氢原子光谱氢原子光谱现在学习的是第23页，共62页氢光谱的里德伯常量氢光谱的里德伯常量 k=2(n=3,4,5,)谱线系谱线系 巴耳末系（巴耳末系（1908年）年）(2)谱线的波数可表示为两项之差谱线的波数可表示为两项之差(3)k=1(n=2,3,4,)谱线系谱线系 赖曼系（赖曼系（1880年）年）(1)分立线状光谱分立线状光谱氢原子的巴耳末线系照片氢原子的巴耳末线系照片现在学习的是第24页，共62页二、玻尔氢原子理论二、玻尔氢原子理论原子从一个定态跃迁到另一定态，会原子从一个定态跃迁到另一定态，会发射或吸收一个光子，其频率发射或吸收一个光子，其频率稳稳定定状状态态 定态的能量不连续定态的能量不连续 不辐射电磁波不辐射电磁波 电子作圆周运动电子作圆周运动v2.跃迁假设跃迁假设1.定态假设定态假设现在学习的是第25页，共62页r向心力是库仑力向心力是库仑力 由上两式得由上两式得,第第 n 个定态的轨道半径为个定态的轨道半径为 r2=4r1r2=9r13.角动量量子化假设角动量量子化假设 电子能量电子能量-13.6 eV轨道轨道角动量角动量玻尔半径玻尔半径现在学习的是第26页，共62页En(eV)氢氢原原子子能能级级图图莱曼系巴耳末系帕邢系布拉开系-13.6-1.51-3.390光频光频n=1n=2n=3n=4n=5n=6现在学习的是第27页，共62页波数波数(波长的倒数波长的倒数)当时实验测得当时实验测得其中计算得到其中计算得到现在学习的是第28页，共62页里德伯-里兹并合原则(1896年)卢瑟福原子的有核模型（1911年）普朗克量子假设（1900年）玻尔氢原子理论(1913年）成功的把氢原子结构和光谱线结构联系起来。成功的把氢原子结构和光谱线结构联系起来。局限性：不能处理复杂原子的问题，根源在于对微观局限性：不能处理复杂原子的问题，根源在于对微观 粒子的粒子的处理仍沿用了牛顿力学的观念。处理仍沿用了牛顿力学的观念。说说 明明现在学习的是第29页，共62页假设假设:实物粒子具有实物粒子具有 波粒二象性，物质波波长和频率为波粒二象性，物质波波长和频率为波动性(,v)粒子性(m,p)光+实物粒子?+一、德布罗意假设一、德布罗意假设(1924年年)15.5 微观粒子的波粒二象性 不确定关系 频率频率波长波长现在学习的是第30页，共62页戴维孙戴维孙革末电子散射实验革末电子散射实验(1927年年)，观测到电子衍射现象。，观测到电子衍射现象。X射射线线电电子子束束（波长相同）（波长相同）衍射图样衍射图样电子双缝干涉图样电子双缝干涉图样物质波的实验验证物质波的实验验证杨氏双缝干涉图样杨氏双缝干涉图样现在学习的是第31页，共62页计算经过电势差计算经过电势差 U1=150 V 和和 U2=104 V 加速的电子的德布罗意波加速的电子的德布罗意波长长（不考虑相对论效应）（不考虑相对论效应）。例例 解解 根据根据，加速后电子的速度为，加速后电子的速度为根据德布罗意关系根据德布罗意关系 p=h/，电子的德布罗意波长为电子的德布罗意波长为波长分别为波长分别为说明说明观测仪器的分辨本领观测仪器的分辨本领电子波波长电子波波长光波波长光波波长电子显微镜分辨率远电子显微镜分辨率远大于大于光学显微镜分辨率光学显微镜分辨率现在学习的是第32页，共62页二、不确定关系二、不确定关系 1.动量动量坐标的不确定关系坐标的不确定关系微观粒子的位置坐标微观粒子的位置坐标 x 、动量分量动量分量 px 不能同时具有确定的值。不能同时具有确定的值。一个量确定的越准确，另一个量的不确定程度就越大。一个量确定的越准确，另一个量的不确定程度就越大。分别是分别是 x、px 的不确定量，其乘积的不确定量，其乘积下面借助电子单缝衍射试验加以说明。下面借助电子单缝衍射试验加以说明。现在学习的是第33页，共62页px电子电子束束x电子经过狭缝，其坐标电子经过狭缝，其坐标 x 的不确定量为的不确定量为 x 大部分大部分电子落在中电子落在中央明纹央明纹x现在学习的是第34页，共62页px0电子经过狭缝，其坐标电子经过狭缝，其坐标 x 的不确定量为的不确定量为 x ；电子电子束束xx减小缝宽减小缝宽 x,x 确定的越准确确定的越准确px的不确定度的不确定度,即即px越大越大 动量分量动量分量 px 的的不不确定量为确定量为现在学习的是第35页，共62页原子的线度约为原子的线度约为 10-10 m，求原子中电子速度的不确定量。，求原子中电子速度的不确定量。电子速度的不确定量为电子速度的不确定量为氢原子中电子速率约为氢原子中电子速率约为 106 m/s。速率不确定量与速率本身。速率不确定量与速率本身的的数数量级基本相同，因此原子中电子的位置和速度不能同时完全量级基本相同，因此原子中电子的位置和速度不能同时完全确定，也没有确定的轨道。确定，也没有确定的轨道。原子中电子的位置不确定量原子中电子的位置不确定量 10-10 m，由不确定关系，由不确定关系例例解解说明说明现在学习的是第36页，共62页2.能量能量时间的不确定关系时间的不确定关系原子能级宽度原子能级宽度E 和原子在该能和原子在该能级平均寿命级平均寿命 t 之间的关系之间的关系 基态基态辐射光谱线固有宽度辐射光谱线固有宽度激发态激发态 E基态平均寿命平均寿命t光辐射能级宽度能级宽度平均寿命平均寿命 t 10-8 s平均寿命平均寿命 t 能级宽度能级宽度 E 0原子发生碰撞，寿命缩短，能级宽度原子发生碰撞，寿命缩短，能级宽度增大，导致谱线宽度增加。增大，导致谱线宽度增加。现在学习的是第37页，共62页一、波函数及其统计解释一、波函数及其统计解释 微观粒子微观粒子具有波动性具有波动性用物质波波函数描述用物质波波函数描述微观粒子状态微观粒子状态1925年薛定谔年薛定谔例如例如自由粒子沿自由粒子沿 x 轴正方向运动，其能量轴正方向运动，其能量 E、动量、动量 P 为常量，为常量，所以所以 v(=E/h)、(=h/P)不随时间变化，其物质波是不随时间变化，其物质波是单色平面波，波函数为单色平面波，波函数为15.6 波函数 一维定态薛定谔方程 现在学习的是第38页，共62页波函数的物理意义波函数的物理意义：t 时刻，粒子在空间时刻，粒子在空间 r 处的单处的单位体积中出现的概率，又称为概率密度位体积中出现的概率，又称为概率密度 t 时刻时刻,粒子粒子在在 r 处处 dV 内出现的概率内出现的概率dVo电子数电子数 N=7电子数电子数 N=100电子数电子数 N=3000电子数电子数 N=20000电子数电子数 N=70000 单个粒子单个粒子的出现是的出现是偶然事件偶然事件；大量粒子大量粒子的分布有确定的的分布有确定的统计规统计规律律。电子电子双缝双缝干涉干涉图样图样说明说明现在学习的是第39页，共62页 归一化条件归一化条件 波函数必须单值、有限、连续波函数必须单值、有限、连续概率密度在任一处都是唯一、有限的概率密度在任一处都是唯一、有限的,并在整个空间内连续。并在整个空间内连续。粒子在整个空间出现的概率为粒子在整个空间出现的概率为 1 1 t 时刻时刻,粒子粒子在在 r 处处 dV 内出现的概率内出现的概率dVo说明说明现在学习的是第40页，共62页二、薛定谔方程二、薛定谔方程(描述微观粒子在外力场中运动的微分方程描述微观粒子在外力场中运动的微分方程)质质量量 m 的的粒粒子子在在外外力力场场中中运运动动，势势能能函函数数 V(r,t)，其其运运动动微分方程为微分方程为粒子在稳定力场中运动，势能函数粒子在稳定力场中运动，势能函数 V(r)、能量、能量 E 不随时间变不随时间变化，粒子处于定态，定态波函数写为化，粒子处于定态，定态波函数写为得得定态定态薛定谔方程薛定谔方程薛定谔方薛定谔方 程程现在学习的是第41页，共62页一维定态薛定谔方程一维定态薛定谔方程（粒子在一维空间运动（粒子在一维空间运动)描述外力场的势能函数粒子能量(2)求解求解 E（粒子能量）（粒子能量）(r)(定态波函数定态波函数)(1)势能函数势能函数 V 不随时间变化。不随时间变化。说明说明现在学习的是第42页，共62页三、一维无限深势阱中的粒子三、一维无限深势阱中的粒子 0 x a 区域，定态薛定谔方程为区域，定态薛定谔方程为x0 aV(x)势能函数势能函数令令V(x)=0，0 x aV(x)=，0 a0 x 或或 x U0,R0,即使粒子总能量大于势垒高度，入射粒子并非全部透射即使粒子总能量大于势垒高度，入射粒子并非全部透射进入进入 III 区区,仍有一定概率被反射回仍有一定概率被反射回 I 区。区。(2)E U0,T0,虽虽然然粒粒子子总总能能量量小小于于势势垒垒高高度度，入入射射粒粒子子仍仍可可能能穿过势垒进入穿过势垒进入 III 区区 隧道效应隧道效应。E现在学习的是第48页，共62页(3)透射系数透射系数T 随势垒宽度随势垒宽度a、粒子质量、粒子质量m 和能量差变化，和能量差变化，随着势垒随着势垒的的加宽、加高透射系数减小。加宽、加高透射系数减小。粒子类型粒子能量势垒高度 势垒宽度透射系数电子1 eV2 eV1 eV2 eV1 eV2 eV210-10 m510-10 m0.024210-10 m0.51质子质子310-38现在学习的是第49页，共62页五、氢原子五、氢原子球坐标的定态薛定谔方程球坐标的定态薛定谔方程现在学习的是第50页，共62页1.能量量子化能量量子化 能量能量主量子数 n=1,2,3,电子云电子云电子在波尔轨道上出现的概率最大电子云密度电子云密度 概率密度概率密度nlm2（r,）2.角动量量子化角动量量子化 角量子数角量子数 l =0,1,2,n-1电子绕核转动的角动量电子绕核转动的角动量 L 的大小的大小3.角动量空间量子化角动量空间量子化 角动量角动量 L 的在外磁场方向的在外磁场方向Z 的投影的投影磁量子数磁量子数 ml=0,1,2,l 现在学习的是第51页，共62页磁量子数磁量子数 ml=0,1,2L 在在 Z 方向的投影方向的投影zL 的大小的大小例例 l=2 电子角动量的大小及可能的空间取向电子角动量的大小及可能的空间取向？z现在学习的是第52页，共62页(1)实验现象实验现象v0v0+vv0-v光源处于磁场中时，一条谱线会光源处于磁场中时，一条谱线会分裂成若干条谱线。分裂成若干条谱线。光源光源e向向 z 轴（外磁场轴（外磁场 B 的方向）投影的方向）投影B 玻尔磁子摄谱仪摄谱仪磁矩磁矩和角动量的关系磁矩和角动量的关系(2)解释解释NS4.塞曼效应塞曼效应 磁场作用下的原子附加能量磁场作用下的原子附加能量z由于磁场作用由于磁场作用,原子附加能量为原子附加能量为 现在学习的是第53页，共62页三、四个量子数三、四个量子数（表征电子的运动状态）（表征电子的运动状态）主量子数主量子数 n (1,2,3,)副量子数副量子数 l (0，1，2，,n-1)磁量子数磁量子数 ml (0，1，2，,l)自旋磁量子数自旋磁量子数 ms (1/2,-1/2)大体上决定了电子能量大体上决定了电子能量决定电子的轨道角动量大小，对能量也有稍许影响。决定电子的轨道角动量大小，对能量也有稍许影响。决定电子轨道角动量空间取向决定电子轨道角动量空间取向决定电子自旋角动量空间取向决定电子自旋角动量空间取向现在学习的是第54页，共62页取离散值取离散值SNFSNz一一、斯特恩斯特恩革拉赫实验革拉赫实验15.7 氢原子的量子力学描述 电子自旋Ag 原子源原子源现在学习的是第55页，共62页F 取取分分立立的的值值分分立立的的沉沉积积线线Z 取取分分立立的的值值 空空间间量量子子化化空空间间量量子子化化角角动动量量SNF现在学习的是第56页，共62页原子沉积线条数应为原子沉积线条数应为奇数奇数（2l+1），而不应是，而不应是2条条。基态基态 Ag (47)原子的磁矩等于最外层价电子原子的磁矩等于最外层价电子(l)的磁矩，的磁矩，Z 取取（2l+1）个值，个值，则则 F 可取可取（2l+1）个值。个值。实验观察到的磁矩实验观察到的磁矩 Z 是由价电子自旋产生的，且是由价电子自旋产生的，且 Z 取取 2 个值。个值。SNF 其中其中 ml =0,1,2,l现在学习的是第57页，共62页z 电子自旋角动量大小电子自旋角动量大小 S 在外磁场方向的投影在外磁场方向的投影s 自旋量子数自旋量子数自旋磁量子数自旋磁量子数 ms 取值个数为取值个数为 二、电子自旋二、电子自旋ms=1/22s+1有有 s=1/2，=2现在学习的是第58页，共62页三、四个量子数三、四个量子数（表征电子的运动状态）（表征电子的运动状态）主量子数主量子数 n (1,2,3,)副量子数副量子数 l (0，1，2，,n-1)磁量子数磁量子数 ml (0，1，2，,l)自旋磁量子数自旋磁量子数 ms (1/2,-1/2)大体上决定了电子能量大体上决定了电子能量决定电子的轨道角动量大小，对能量也有稍许影响。决定电子的轨道角动量大小，对能量也有稍许影响。决定电子轨道角动量空间取向决定电子轨道角动量空间取向决定电子自旋角动量空间取向决定电子自旋角动量空间取向现在学习的是第59页，共62页n 1 l0ml0msZ2一、泡利不相容原理一、泡利不相容原理 (1925(1925年年)在一个原子中在一个原子中,不能有两个或两个以上的电子处在完全相同的量子态不能有两个或两个以上的电子处在完全相同的量子态 ，即它，即它们不能具有一组完全相同的量子数们不能具有一组完全相同的量子数 (n，l，ml，ms)。容纳电子的最大数目容纳电子的最大数目15.8 原子的电子壳层结构 2010-101830120-101-2-101218K L Ms p ds ps现在学习的是第60页，共62页原子处于正常状态时，每个电子都趋向占据可能的最低能级。原子处于正常状态时，每个电子都趋向占据可能的最低能级。二、能量最小原理二、能量最小原理 能级高低能级高低主量子数主量子数 n决定决定角量子数角量子数 l影响影响现在学习的是第61页，共62页感谢大家观看现在学习的是第62页，共62页