载流导体短路时发热计算幻灯片.ppt
载流导体短路时发热计算第1页，共21页，编辑于2022年，星期三教学内容教学内容本节教学内容本节教学内容一、导体短路时发热过程一、导体短路时发热过程二、短路电流热效应二、短路电流热效应Q Qk k的计算的计算首页第2页，共21页，编辑于2022年，星期三一.导体短路时发热过程第二节第二节 载流载流导体短路时发热计算导体短路时发热计算 导体的短时发热，是指短路开始至短导体的短时发热，是指短路开始至短路切除为止，很短一段时间内导体发热的路切除为止，很短一段时间内导体发热的过程。此过程。此 时，导体发出的热量比正常发热时，导体发出的热量比正常发热量要多得多，导体温度升得很高。短时发量要多得多，导体温度升得很高。短时发热计算的目的，就是确热计算的目的，就是确 定导体可能出现的定导体可能出现的最高温度最高温度。第3页，共21页，编辑于2022年，星期三一.导体短路时发热过程一、导体短路时发热过程一、导体短路时发热过程 短时发热的特点是：发热时间很短，发出短时发热的特点是：发热时间很短，发出的热量来不及向周围介质散布。因此耗失的的热量来不及向周围介质散布。因此耗失的 热量可以不计，基本上是一绝热过程。即导体热量可以不计，基本上是一绝热过程。即导体产生的热量，全部用于使导体温度升高。由于产生的热量，全部用于使导体温度升高。由于导体温度升得很高，温度变化很大，电阻和比导体温度升得很高，温度变化很大，电阻和比热容会随温度而变，故不能作为常数对待。热容会随温度而变，故不能作为常数对待。第4页，共21页，编辑于2022年，星期三一.导体短路时发热过程 （1 1）发热时间很短，电流比正常工作电流大的多，导体产生）发热时间很短，电流比正常工作电流大的多，导体产生的热量来不及散失到周围介质中去，全部用来使导体温度升高，的热量来不及散失到周围介质中去，全部用来使导体温度升高，散热量可以忽略不计。散热量可以忽略不计。（2 2）在短时间内，导体的温度快速升高，其电阻和比热容）在短时间内，导体的温度快速升高，其电阻和比热容（温度变化（温度变化11，单位质量物体吸热量的变化量）不再是常数而是，单位质量物体吸热量的变化量）不再是常数而是温度的函数。温度的函数。导体短路时发热有下列特点导体短路时发热有下列特点:第5页，共21页，编辑于2022年，星期三一.导体短路时发热过程导体短时发热过程中的热量平衡关系是：导体短时发热过程中的热量平衡关系是：电电阻阻损损耗耗产产生的生的热热量量=导导体的吸体的吸热热量，即量，即 短短时发热过时发热过程中，程中，导导体的体的电电阻和比阻和比热热容与温度的函数关系容与温度的函数关系为为 在时间在时间dtdt内，由上式可得内，由上式可得:(J/m)(J/m)第6页，共21页，编辑于2022年，星期三一.导体短路时发热过程 将将R R 、c c 及及m m的值代入式的值代入式(3(331)31)，即，即得导体短路时发热的微分方程式得导体短路时发热的微分方程式 I Ikt kt 短路电流全电流的有效值（短路电流全电流的有效值（A A）；）；S S 导导体的截面体的截面积积（m m2 2）;m m 导导体材料的密度体材料的密度(kg/m(kg/m3 3)；0 0 和和c c0 0分分别为导别为导体在体在00时时的的电电阻率（阻率（mm）和）和导导体在体在00时时的比的比热热容容J/(kg)J/(kg)；和和分分别为别为0 0 和和c c0 0的温度系数（的温度系数（-1-1）。）。式中：式中：第7页，共21页，编辑于2022年，星期三一.导体短路时发热过程整理得整理得:对上式两边积分，时间从对上式两边积分，时间从0 0到到 t tK K ，温度对应从，温度对应从W W 升到升到h h ，得，得将上式改写为将上式改写为 其中其中Q Qk k称为短路电流热效应。称为短路电流热效应。第8页，共21页，编辑于2022年，星期三一.导体短路时发热过程 可以看出：可以看出：A Ah h和和A Aw w具有相同具有相同的函数关系的函数关系,有关部门给出了常用有关部门给出了常用材料的材料的=f=f(A A)曲线，如图曲线，如图3-133-13所示。所示。短路终了时的短路终了时的A值为值为:图图3-133-13第9页，共21页，编辑于2022年，星期三一.导体短路时发热过程 根据根据=f =f(A A)曲线计算短时发热最曲线计算短时发热最高温度的方法：高温度的方法：（）由短路开始温度（）由短路开始温度w w（短路前（短路前导导体的工作温度），体的工作温度），查查出出对应对应的的值值A Aw w；（）如已知短路（）如已知短路电电流流热热效效应应Q Qk k ，可按式（，可按式（3-343-34）计计算出算出A Ah h；（）再由（）再由A Ah h查查出短路出短路终终了温度了温度h h ，即短，即短时发热时发热最高温度。最高温度。如果如果h h 0.1s0.1s时，时，于是由上式可得于是由上式可得:第14页，共21页，编辑于2022年，星期三二.短路电流热效应Qk的计算 2.2.实用计算法实用计算法 下面就周期分量和非周期分量的热效应分别进行计算。下面就周期分量和非周期分量的热效应分别进行计算。1 1）周期分量的热效应）周期分量的热效应 由数学分析可知，任意曲线由数学分析可知，任意曲线y yf(x)f(x)的定积分，可采用辛的定积分，可采用辛卜生法卜生法 近似计算，即近似计算，即 ：式中式中 b b、a a为积分区间的上、下限，为积分区间的上、下限，n n为把整个区间分成长度相为把整个区间分成长度相等的小区间数（偶数），等的小区间数（偶数），y yi i为函致值为函致值(i(i1 1，2 2，n)n)。第15页，共21页，编辑于2022年，星期三二.短路电流热效应Qk的计算 在计算周期分量的热效应时，代入在计算周期分量的热效应时，代入f(x)f(x)I Iptpt2 2，a a0 0，b bt tk k。当取当取n n4 4时，则时，则y y0 0II2 2 ，y y1 1I I2 2tk/4tk/4 ，y y2 2I I2 2tk/2tk/2 ，y y3 3I I2 23tk/43tk/4 ，y y4 4I I2 2tktk 。为了进一步简化，。为了进一步简化，可以认为可以认为y y2 2（y y1 1+y+y3 3）/2/2。将这些数据代。将这些数据代入式（入式（3 34141），即得：），即得：（342）第16页，共21页，编辑于2022年，星期三二.短路电流热效应Qk的计算(2(2)非周期分量非周期分量热热效效应应的的计计算算 T-T-为非周期分量等效时为非周期分量等效时间间（s s），其值可由表），其值可由表3-33-3查得。查得。表表3-3 3-3 非周期分量等效时间非周期分量等效时间T T短路点 T/s 0.1s 0.1s发电机出口及母线0.150.2发电机升高电压母线及出线发电机电压电抗器后0.080.1变电站各级电压母线及出线0.05 当当t tk k 1s1s时时，导导体的体的发热发热主要由周期分量主要由周期分量热热效效应应来决定，非周期分量来决定，非周期分量热热效效应应可略去不可略去不计计。(kA)(kA)ss第17页，共21页，编辑于2022年，星期三二.短路电流热效应Qk的计算【例【例3-43-4】铝导铝导体型号体型号为为LMY-1008LMY-1008，正常工作，正常工作电压电压U UN N=10.5kV,=10.5kV,正常正常负负荷荷电电流流I Iw w=1500A=1500A，正常，正常负负荷荷时时，导导体的温度体的温度 w w=46,46,继电继电保保护动护动作作时间时间t tprpr=1s=1s，断路器全开断，断路器全开断时间时间t tbrbr=0.2s,=0.2s,短路短路电电流流I=28kA,II=28kA,I0.60.6=22kA,I=22kA,I1.21.2=20kA=20kA。计计算短路算短路电电流的流的热热效效应应和和导导体的最高体的最高温度温度。解解 （1 1）计计算短路算短路电电流的流的热热效效应应 短路短路电电流通流通过过的的时间时间等于等于继电继电保保护动护动作作时间时间与断路器全开断与断路器全开断时时间间之和，即之和，即短路短路电电流周期分量的流周期分量的热热效效应应为为第18页，共21页，编辑于2022年，星期三二.短路电流热效应Qk的计算短路短路电电流非周期分量的流非周期分量的热热效效应应为为(kA)(kA)ss短路短路电电流的流的热热效效应应为为第19页，共21页，编辑于2022年，星期三二.短路电流热效应Qk的计算 根据图根据图-曲线，对应曲线，对应A Ah h可可查得查得h h=6060 200200，导体不会因短时发热而损坏，满足热稳定要求。，导体不会因短时发热而损坏，满足热稳定要求。由由导导体的正常工作温度体的正常工作温度为为，查图查图-曲曲线线可得可得A Aw w=0.3510=0.35101616J/J/（mm4 4）。代入式（）得）。代入式（）得 （）（）计计算算导导体的最高温度体的最高温度 第20页，共21页，编辑于2022年，星期三第21页，共21页，编辑于2022年，星期三
