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微波第二章传输线理论第1页，共44页，编辑于2022年，星期六二、分布参数及分布参数电路二、分布参数及分布参数电路传输线有长线和短线之分。所谓长线是指传输线的几何长度与线上传输电磁波的波长比值(电长度)大于或接近1，反之称为短线。长线分布参数电路忽略分布参数效应短线集中参数电路考虑分布参数效应 当频率提高到微波波段时，这些分布效应不可忽略，所以微波传输线是一种分布参数电路。这导致传输线上的电压和电流是随时间和空间位置而变化的二元函数。第二章第二章 传输线理论传输线理论第2页，共44页，编辑于2022年，星期六根据传输线上的分布参数是否均匀分布，可将其分为均匀传输线和不均匀传输线。我们可以把均匀传输线分割成许多小的微元段dz(dzZ0时，第一个电压波腹点在终端。当负载为纯电阻RL，且RLZ0时，第一个电压波腹点的位置为 当负载为感性阻抗时，第一个电压波腹点在 范围内。当负载为容性阻抗时，第一个电压波腹点在范围内。沿线电压电流的振幅分布如图第27页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论 2.沿线阻抗分布沿线阻抗分布线上任一点处的输入阻抗为它具有如下特点：(1)阻抗的数值周期性变化，在电压的波腹点和波节点，阻抗分别为最大值和最小值(波腹)(波节)(2)每隔，阻抗性质变换一次；每隔，阻抗值重复一次。第28页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论 2-5 阻抗圆图及其应用阻抗圆图及其应用 极坐标圆图，又称为史密斯(Smith)圆图。应用最广，这里先介绍Smith圆图的构造和应用。一、阻抗圆图一、阻抗圆图阻抗圆图是由等反射系数圆和等阻抗圆组成1.等反射系数圆等反射系数圆距离终端z处的反射系数为 上式表明，在复平面上等反射系数模 的轨迹是以坐标原点为圆心、为半径的圆，这个圆称为等反射系数圆。由于反射系数的模与驻波比是一一对应的，故又称为等驻波比圆。第29页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论若已知终端反射系数，则距终端z处的反射系数为线上移动的距离与转动的角度之间的关系为等反射系数圆第30页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论由此可见，线上移动长度 时，对应反射系数矢量转动一周。一般转动的角度用波长数(或电长度)表示，且标度波长数的零点位置通常选在 处。为了使用方便，有的圆图上标有两个方向的波长数数值，如图所示。向负载方向移动读里圈读数，向波源方向移动读外圈读数。相角相等的反射系数的轨迹是单位圆内的径向线。的径向线为各种不同负载阻抗情况下电压波腹点反射系数的轨迹；的径向线为各种不同负载阻抗情况下电压波节点反射系数的轨迹。等反射系数圆的波长数标度第31页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论2.等阻抗圆等阻抗圆由以上得:称为归一化电阻，称为归一化电抗。第32页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论将等电阻圆和等电抗圆绘制在同一张图上，即得到阻抗圆图等电阻圆等电抗圆第33页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论阻抗圆图具有如下几个特点：(1)圆图上有三个特殊点：短路点(C点)，其坐标为(-1,0)。此处对应于；开路点(D点)，其坐标为(1,0)。此处对应于；匹配(O点)，其坐标为(0,0)。此处对应于(2)圆图上有三条特殊线：圆图上实轴CD为X=0的轨迹，其中正实半轴为电压波腹点的轨迹，线上的值即为驻波比的读数；负实半轴为电压波节点的轨迹，线上的R值即为行波系数K的读数；最外面的单位圆为R=0的纯电抗轨迹，即为的全反射系数圆的轨迹。(3)圆上有两个特殊面：圆图实轴以上的上半平面(即)是感性阻抗的轨迹；实轴以下的下半平面(即)是容性阻抗的轨迹。第34页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论(4)圆图上有两个旋转方向：在传输线上A点向负载方向移动时，则在圆图上由A点沿等反射系数圆逆时针方向旋转；反之，在传输线上A点向波源方向移动时，则在圆图上由A点沿等反射系数圆顺时针方向旋转。(5)圆图上任意一点对应了四个参量：、和。知道了前两个参量或后两个参量均可确定该点在圆图上的位置。注意R和均为归一化值，如果要求它们的实际值分别乘上传输线的特性阻抗。(6)若传输线上某一位置对应于圆图上的A点，则A点的读数即为该位置的输入阻抗归一化值()；若关于O点的A点对称点为点，则点的读数即为该位置的输入导纳归一化值()。第35页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论二、导纳圆图二、导纳圆图导纳是阻抗的倒数,故归一化导纳为如果以单位圆圆心为轴心，将复平面上的阻抗圆图旋转，即可得到导纳圆图。因此，Smith圆图即可作为阻抗圆图也可作为导纳圆图使用。作为阻抗圆图使用时，圆图中的等值圆表示R和X圆；作为导纳圆图使用时，圆图中的等值圆表示G和B圆。并且圆图实轴的上部X或B均为正值，实轴的下部X或B均为负值。第36页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论使用圆图应注意以下特点：(1)当圆图作为阻抗圆图时，相角为0的反射系数位于OD上，相角增大，反射系数矢量沿逆时针方向转动；当圆图作为导纳圆图时，相角为0的反射系数位于OC上，相角增大，反射系数矢量仍沿逆时针方向转动。(2)作为阻抗圆图使用时，D点为开路点，C点为短路点，线段OD为电压波腹点归一化阻抗的轨迹，线段OC为电压波节点归一化阻抗的轨迹；作为导纳圆图使用时，D点为短路点，C点为开路点，线段OD为电压波节点归一化阻抗的轨迹，线段OC为电压波腹点归一化阻抗的轨迹。(3)与 在同一反射系数圆上，相应位置差。图2-18阻抗圆图与导纳圆图的关系第37页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论 2-6 传输线的阻抗匹配传输线的阻抗匹配在微波传输系统，阻抗匹配极其重要，它关系到系统的传输效率、功率容量与工作稳定性，关系到微波测量的系统误差和测量精度，以及微波元器件的质量等一系列问题。一、阻抗匹配概念一、阻抗匹配概念传输线与负载不匹配传输线上有驻波存在如果信号源与传输线不匹配，不仅会影响信号源的频率和输出的稳定性，而且信号源不能给出最大功率。因此，微波传输系统一定要作到阻抗匹配。传输线功率容量降低增加传输线的衰减这里的匹配概念分为两种：共轭匹配和无反射匹配。第38页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论(一一)共轭匹配共轭匹配 共轭匹配要求传输线输入阻抗与信号源内阻互为共轭值。如图信号源的内阻为传输线的输入阻抗为则：即信号源输出的最大功率为共轭匹配第39页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论(二二)无反射匹配无反射匹配无反射匹配是指传输线两端阻抗与传输线的特性阻抗相等，线上无反射波存在，即工作于行波状态。无反射匹配包括传输线始端与信号源内阻匹配和传输线终端与负载阻抗匹配。信号源内阻也为实数，此时传输线的始端无反射波，这种信号源称为匹配信号源。当传输线终端所接的负载阻抗为纯电阻时，则传输线的终端无反射波，此时的负载称为匹配负载。第40页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论当传输系统满足：时，可同时实现共轭匹配和无反射匹配。二、阻抗匹配方法二、阻抗匹配方法阻抗匹配的方法就是在传输线与负载之间加入一阻抗匹配网络。要求这个匹配网络由电抗元件构成，接入传输线时应尽可能靠近负载，且通过调节能对各种负载实现阻抗匹配。其匹配原理是通过匹配网络引入一个新的反射波来抵消原来的反射波。采用阻抗变换器和分支匹配器作为匹配网络是两种最基本的方法。第41页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论(一一)阻抗变换器阻抗变换器阻抗变换器是由一段长度为、特性阻抗为的传输线组成。当这段传输线终端接纯电阻时，则输入阻抗为为了使实现阻抗匹配，必须使第42页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论(二二)分支匹配器分支匹配器分支匹配器的原理是利用在传输线上并接或串接终端短路或开路的分支线，产生新的反射波来抵消原来的反射波，从而达到阻抗匹配。分支匹配器又分为单分支、双分支和三分支匹配器。1.单分支匹配器单分支匹配的原理如图所示。第43页，共44页，编辑于2022年，星期六第二章第二章 传输线理论传输线理论2.双分支匹配器3.三分支匹配器双分支匹配器存在的匹配死区，可采用三分支匹配器来消除，如图所示。其调配原理与双分支相同，仅增加一个分支。第44页，共44页，编辑于2022年，星期六
