光谱学分析方法精选PPT.ppt

光谱学分析方法1第1页，此课件共104页哦第一节第一节 光谱分析法及其分类光谱分析法及其分类 光谱分析法是光谱分析法是基于检测能量基于检测能量（电磁辐（电磁辐射）射）作用于待测物质后产生的辐射信号或作用于待测物质后产生的辐射信号或所引起的变化的分析方法。所引起的变化的分析方法。这些电磁辐射包括从这些电磁辐射包括从 射线到无线电波射线到无线电波的所有电磁波谱范围。电磁辐射与物质相互的所有电磁波谱范围。电磁辐射与物质相互作用的方式有发射、吸收、反射、折射、散作用的方式有发射、吸收、反射、折射、散射、干涉、衍射、偏振等。射、干涉、衍射、偏振等。第2页，此课件共104页哦 光谱分析法可分为光谱分析法可分为光谱法光谱法和和非光谱非光谱法法两大类。两大类。光谱法是基于物质与辐射能作用光谱法是基于物质与辐射能作用时，测量由时，测量由物质内部发生量子化的物质内部发生量子化的能级之间的跃迁能级之间的跃迁而产生的发射、吸而产生的发射、吸收或散射辐射的波长和强度进行分收或散射辐射的波长和强度进行分析的方法。析的方法。第3页，此课件共104页哦 光谱法可分为光谱法可分为原子光谱法原子光谱法和和分子光分子光谱法谱法。原子光谱法是由原子光谱法是由原子外层或内层电子原子外层或内层电子能级的变化产生的，它的表现形式为能级的变化产生的，它的表现形式为线光线光谱谱。属于这类分析方法的有属于这类分析方法的有原子发射光原子发射光谱法（谱法（AESAES）、）、原子吸收光谱法（原子吸收光谱法（AASAAS），），原子荧光光谱法（原子荧光光谱法（AFSAFS）以及以及X X射线荧光射线荧光光谱法（光谱法（XFSXFS）等。等。第4页，此课件共104页哦 分子光谱法是由分子光谱法是由 分子中电子能级、分子中电子能级、振动和转动能级振动和转动能级 的变化产生的，表现的变化产生的，表现形式为形式为带光谱带光谱。属于这类分析方法的有紫外属于这类分析方法的有紫外-可见可见分光光度法（分光光度法（UV-VisUV-Vis），），红外光谱法红外光谱法（IRIR），），分子荧光光谱法（分子荧光光谱法（MFSMFS）和分和分子磷光光谱法（子磷光光谱法（MPSMPS）等。等。第5页，此课件共104页哦 非光谱法非光谱法是基于物质与辐射相互作用时，是基于物质与辐射相互作用时，测量辐射的某些性质，如折射、散射、干涉、测量辐射的某些性质，如折射、散射、干涉、衍射、偏振等变化的分析方法。衍射、偏振等变化的分析方法。非光谱法不涉及物质内部能级的跃迁，非光谱法不涉及物质内部能级的跃迁，电磁辐射只改变了传播方向、速度或某些物电磁辐射只改变了传播方向、速度或某些物理性质。理性质。属于这类分析方法的有折射法、偏振法、属于这类分析方法的有折射法、偏振法、光散射法、干涉法、衍射法、旋光法和圆二向光散射法、干涉法、衍射法、旋光法和圆二向色性法等。色性法等。第6页，此课件共104页哦 本章主要介绍光谱法。如本章主要介绍光谱法。如果按照电磁辐射和物质相互作果按照电磁辐射和物质相互作用的结果，可以产生发射、吸用的结果，可以产生发射、吸收和散射三种类型的光谱。收和散射三种类型的光谱。第7页，此课件共104页哦一、发射光谱法一、发射光谱法 物质通过物质通过电致激发、热致激发或光电致激发、热致激发或光致激发致激发等激发过程获得能量，变为激发等激发过程获得能量，变为激发态原子或分子态原子或分子M*M*，当从激发态过渡到低，当从激发态过渡到低能态或基态时产生发射光谱。能态或基态时产生发射光谱。M*M*M+M+hvhv 第8页，此课件共104页哦 通过测量物质的发射光谱的波长和强度来进通过测量物质的发射光谱的波长和强度来进行定性和定量分析的方法叫做行定性和定量分析的方法叫做发射光谱分析法发射光谱分析法。发射光谱的类型：发射光谱的类型：1.1.线光谱线光谱 当辐射物质是单个的气态原子时，产生紫当辐射物质是单个的气态原子时，产生紫外、可见光区的线光谱。外、可见光区的线光谱。通过内层电子的跃迁可以产生通过内层电子的跃迁可以产生X X射线线光谱。射线线光谱。第9页，此课件共104页哦2.2.带光谱带光谱 带光谱是由许多量子化的振动能级叠加在分子带光谱是由许多量子化的振动能级叠加在分子的基态电子能级上而形成的。的基态电子能级上而形成的。3.3.连续光谱连续光谱 固体加热至炽热会发射连续光谱，这类热辐射固体加热至炽热会发射连续光谱，这类热辐射称为称为黑体辐射黑体辐射。通过热能激发凝聚体中无数原子。通过热能激发凝聚体中无数原子和分之振荡产生黑体辐射。和分之振荡产生黑体辐射。被加热的固体发射连续光谱，它们是红外、被加热的固体发射连续光谱，它们是红外、可见及长波侧紫外光区分析仪器的重要光源。可见及长波侧紫外光区分析仪器的重要光源。第10页，此课件共104页哦 根据发射光谱所在的光谱区和激发方法根据发射光谱所在的光谱区和激发方法不同，发射光谱法分为：不同，发射光谱法分为：n1.1.射线光谱法射线光谱法 天然或人工放射性物质的天然或人工放射性物质的原子核在衰变原子核在衰变的过的过程中发射程中发射 和和 粒子后，往往使自身的核激发，粒子后，往往使自身的核激发，然后该核通过发射然后该核通过发射 射线回到基态。测量这种特射线回到基态。测量这种特征征 射线的能量（或波长），可以进行定性分析，射线的能量（或波长），可以进行定性分析，测量测量 射线的强度，可以进行定量分析。射线的强度，可以进行定量分析。第11页，此课件共104页哦v2.2.X X射线荧光分析法射线荧光分析法 原子受高能辐射激发，其原子受高能辐射激发，其内层电子能级跃内层电子能级跃迁迁，即发射出特征，即发射出特征X X射线，称为射线，称为X X射线荧光。用射线荧光。用X X射线管发生的一次射线管发生的一次X X射线来激发射线来激发X X射线荧光是最射线荧光是最常用的方法。测量常用的方法。测量X X射线的能量（或波长）可射线的能量（或波长）可以进行定性分析，测量其强度可以进行定量分以进行定性分析，测量其强度可以进行定量分析。析。第12页，此课件共104页哦v3.3.原子发射光谱分析法原子发射光谱分析法 用火焰、电弧、等离子炬等作为激用火焰、电弧、等离子炬等作为激发源，使气态原子或离子的发源，使气态原子或离子的外层电子外层电子 受受激发发射特征光学光谱，利用这种光谱激发发射特征光学光谱，利用这种光谱进行分析的方法叫做原子发射光谱分析进行分析的方法叫做原子发射光谱分析法。波长范围在法。波长范围在190-900190-900nmnm，可用于定可用于定性和定量分析。性和定量分析。第13页，此课件共104页哦v4.4.原子荧光分析法原子荧光分析法 气态自由原子吸收特征波长的辐射后，气态自由原子吸收特征波长的辐射后，原子的原子的外层电子外层电子从基态或低能态跃迁到较高能态，约经从基态或低能态跃迁到较高能态，约经1010-8-8 s s，又跃迁至基态或低能态，同时发射出又跃迁至基态或低能态，同时发射出与原激发波长相同与原激发波长相同（共振荧光）（共振荧光）或不同的辐射或不同的辐射（非共振荧光）（非共振荧光），称为原子荧光。，称为原子荧光。F发射的波长在紫外和可见光区。在与激发光源发射的波长在紫外和可见光区。在与激发光源成一定角度（通常为成一定角度（通常为9090）的方向测量荧光的强）的方向测量荧光的强度，可以进行定量分析。度，可以进行定量分析。第14页，此课件共104页哦v5.5.分子荧光分析法分子荧光分析法 某些物质被紫外光照射后，某些物质被紫外光照射后，物质分子物质分子吸收了辐射而成为激发态分子，然后回吸收了辐射而成为激发态分子，然后回到基态的过程中发射出比入射波长更长到基态的过程中发射出比入射波长更长的荧光。测量荧光的强度进行分析的方的荧光。测量荧光的强度进行分析的方法称为荧光分析法。波长在光学光谱区。法称为荧光分析法。波长在光学光谱区。第15页，此课件共104页哦v6.6.分子磷光分析法分子磷光分析法 物质吸收光能后，基态分子中的一个电物质吸收光能后，基态分子中的一个电子被激发跃迁至第一激发单重态轨道，由第子被激发跃迁至第一激发单重态轨道，由第一激发单重态的最低能级，经系统间交叉跃一激发单重态的最低能级，经系统间交叉跃迁至迁至第一激发三重态（系间窜跃），并经过第一激发三重态（系间窜跃），并经过振动弛豫至最低振动能级，振动弛豫至最低振动能级，因此，由此激发因此，由此激发态跃迁回至基态时，便发射磷光。态跃迁回至基态时，便发射磷光。F 根据磷光强度进行分析的方法成为磷光根据磷光强度进行分析的方法成为磷光分析法。它主要用于环境分析、药物研究等分析法。它主要用于环境分析、药物研究等方面的有机化合物的测定。方面的有机化合物的测定。第16页，此课件共104页哦v7.7.化学发光分析法化学发光分析法 由由化学反应化学反应 提供足够的能量，使其中一提供足够的能量，使其中一种反应的分子的电子被激发，形成激发态分种反应的分子的电子被激发，形成激发态分子。激发态分子跃回基态时，就发出一定波子。激发态分子跃回基态时，就发出一定波长的光。其发光强度随时间变化，并可得到长的光。其发光强度随时间变化，并可得到较强的发光（峰值）。较强的发光（峰值）。F 在合适的条件下，峰值与被分析物浓度成在合适的条件下，峰值与被分析物浓度成线性关系，可用于定量分析。线性关系，可用于定量分析。由于化学发光反应类型不同，发射光谱由于化学发光反应类型不同，发射光谱范围为范围为400-1400400-1400nmnm。第17页，此课件共104页哦二、吸收光谱法二、吸收光谱法 当物质所吸收的电磁辐射能与该物当物质所吸收的电磁辐射能与该物质的原子核、原子或分子的两个能级间质的原子核、原子或分子的两个能级间跃迁所需的能量满足跃迁所需的能量满足E=E=hvhv的关系时，的关系时，将产生吸收光谱。将产生吸收光谱。M+M+hv hv M*M*吸收光谱法可分为：吸收光谱法可分为：第18页，此课件共104页哦v1.1.MssbauerMssbauer（莫斯鲍尔）谱法莫斯鲍尔）谱法 由与被测元素相同的同位素作为由与被测元素相同的同位素作为 射射线的发射源，使吸收体（样品）原子核产线的发射源，使吸收体（样品）原子核产生生 无反冲的无反冲的 射线共振吸收射线共振吸收 所形成的光所形成的光谱。光谱波长在谱。光谱波长在 射线区。射线区。从从MssbauerMssbauer谱可获得原子的氧化态和谱可获得原子的氧化态和化学键、原子核周围电子云分布或邻近环化学键、原子核周围电子云分布或邻近环境电荷分布的不对称性以及原子核处的有境电荷分布的不对称性以及原子核处的有效磁场等信息。效磁场等信息。第19页，此课件共104页哦v2.2.紫外紫外-可见分光光度法可见分光光度法 利用溶液中的分子或基团在紫外和利用溶液中的分子或基团在紫外和可见光区产生可见光区产生分子外层电子分子外层电子能级跃迁所能级跃迁所形成的吸收光谱，可用于定性和定量测形成的吸收光谱，可用于定性和定量测定。定。第20页，此课件共104页哦v3.3.原子吸收光谱法原子吸收光谱法 利用待测元素利用待测元素气态原子气态原子对共振线的吸收对共振线的吸收进行定量测定的方法。其吸收机理是原子的进行定量测定的方法。其吸收机理是原子的外层电子能级跃迁，波长在紫外、可见和近外层电子能级跃迁，波长在紫外、可见和近红外区。红外区。v4.4.红外光谱法红外光谱法 利用分子在红外区的振动利用分子在红外区的振动-转动吸收光转动吸收光谱来测定物质的成分和结构。谱来测定物质的成分和结构。第21页，此课件共104页哦v5.5.顺磁共振波谱法顺磁共振波谱法 在强磁场作用下在强磁场作用下电子的自旋磁矩电子的自旋磁矩与外磁场相互作用分裂为磁量子数与外磁场相互作用分裂为磁量子数M Ms s值值不同的磁能级不同的磁能级，磁能级之间的跃迁吸磁能级之间的跃迁吸收或发射微波区的电磁辐射。在这种收或发射微波区的电磁辐射。在这种吸收光谱中不同化合物的耦合常数不吸收光谱中不同化合物的耦合常数不同，可用来进行定性分析。根据耦合同，可用来进行定性分析。根据耦合常数，可用来帮助结构的确定。常数，可用来帮助结构的确定。第22页，此课件共104页哦n6.6.核磁共振波谱法核磁共振波谱法 在强磁场作用下，在强磁场作用下，核自旋磁矩与外磁核自旋磁矩与外磁场相互作用分裂为能量不同的核磁能级场相互作用分裂为能量不同的核磁能级，核磁能级之间的跃迁吸收或发射射频区的核磁能级之间的跃迁吸收或发射射频区的电磁波。电磁波。利用这种吸收光谱可进行有机化合物利用这种吸收光谱可进行有机化合物结构的鉴定，以及分子的动态效应、氢键结构的鉴定，以及分子的动态效应、氢键的形成、互变异构反应等化学研究。的形成、互变异构反应等化学研究。第23页，此课件共104页哦三、三、RamanRaman散射散射 频率为频率为 0 0的单色光照射到透明物质上，物的单色光照射到透明物质上，物质分子会发生散射现象。如果这种散射是光子质分子会发生散射现象。如果这种散射是光子与物质分子发生能量交换的，即不仅光子的运与物质分子发生能量交换的，即不仅光子的运动方向发生变化，它的能量也发生变化，则称动方向发生变化，它的能量也发生变化，则称为为RamanRaman散射。散射。这种散射光的频率（这种散射光的频率（mm）与入射光的频与入射光的频率不同，称为率不同，称为RamanRaman位移。位移。RamanRaman位移的大小与位移的大小与分子的振动和转动的能级有关分子的振动和转动的能级有关，利用，利用RamanRaman位位移研究物质结构的方法称为移研究物质结构的方法称为RamanRaman光谱法。光谱法。第24页，此课件共104页哦 第二节第二节 光谱法仪器光谱法仪器 用来研究吸收、发射或荧光的电磁辐射用来研究吸收、发射或荧光的电磁辐射的强度和波长的关系的仪器叫做光谱仪或的强度和波长的关系的仪器叫做光谱仪或分光光度计。这一类仪器一般包括五个基分光光度计。这一类仪器一般包括五个基本单元：本单元：光源、单色器、样品容器、检测光源、单色器、样品容器、检测器和读出器件。器和读出器件。发射光谱仪发射光谱仪光源光源样品样品单色器单色器检测器检测器读出器件读出器件第25页，此课件共104页哦 光源的作用是提供足够的能量使试样蒸光源的作用是提供足够的能量使试样蒸发、原子化、激发，产生光谱。发、原子化、激发，产生光谱。第26页，此课件共104页哦ab吸收光谱仪吸收光谱仪光源光源单色器单色器样品样品检测器检测器读出器件读出器件原子化器原子化器单色器单色器光电倍增管光电倍增管样品样品空心阴极灯空心阴极灯读出器件读出器件第27页，此课件共104页哦 由光源发射的待测元素的锐线光束由光源发射的待测元素的锐线光束（共振线），通过原子化器，被原子化（共振线），通过原子化器，被原子化器中的基态原子吸收，再射入单色器中器中的基态原子吸收，再射入单色器中进行分光后，被检测器接收，即可测得进行分光后，被检测器接收，即可测得其吸收信号。其吸收信号。第28页，此课件共104页哦荧光光谱仪荧光光谱仪光源光源第一单色器第一单色器样品样品第二单色器第二单色器检测器检测器记录放大系统记录放大系统第29页，此课件共104页哦 由光源发出的光，经过第一单色器（激发光单色由光源发出的光，经过第一单色器（激发光单色器）后，得到所需的激发光。通过样品池，由于一部器）后，得到所需的激发光。通过样品池，由于一部分光线被荧光物质所吸收，荧光物质被激发后，将向分光线被荧光物质所吸收，荧光物质被激发后，将向四面八方发射荧光。四面八方发射荧光。为了消除入射光和散射为了消除入射光和散射光的影响，光的影响，荧光的测量荧光的测量应在与激发光成直角方向进行应在与激发光成直角方向进行，第二单色器为荧，第二单色器为荧光单色器，主要是消除溶液中可能共存的其它光光单色器，主要是消除溶液中可能共存的其它光线的干扰，以获得所需的荧光，荧光作用于检测线的干扰，以获得所需的荧光，荧光作用于检测器上，得到相应的电信号。器上，得到相应的电信号。第30页，此课件共104页哦一、光源一、光源 光谱分析中，光谱分析中，光源必须具有足够的光源必须具有足够的输出功率和稳定性。输出功率和稳定性。由于光源辐射功率由于光源辐射功率的波动与电源功率的变化成指数关系，的波动与电源功率的变化成指数关系，因此往往需用稳压电源以保证稳定，或因此往往需用稳压电源以保证稳定，或者用参比光束的方法来减少光源输出对者用参比光束的方法来减少光源输出对测定所产生的影响。测定所产生的影响。光源有连续光源和线光源等。光源有连续光源和线光源等。第31页，此课件共104页哦 一般连续光源主要用于分子吸收光一般连续光源主要用于分子吸收光谱法；线光源用于荧光、原子吸收和谱法；线光源用于荧光、原子吸收和RamanRaman光谱法。光谱法。1.1.连续光源连续光源 连续光源是指在很大的波长范围内连续光源是指在很大的波长范围内能发射强度平稳的具有连续光谱的光源。能发射强度平稳的具有连续光谱的光源。第32页，此课件共104页哦（1 1）紫外光源）紫外光源 紫外连续光源主要采用氢灯或氘灯。紫外连续光源主要采用氢灯或氘灯。它它们在低压（们在低压（1.31.3 10103 3PaPa）下以电激发的方式下以电激发的方式产生的连续光谱范围为产生的连续光谱范围为160-375nm。高压氢灯以高压氢灯以2000-60002000-6000V V的高压使两个铝电的高压使两个铝电极之间发生放电。极之间发生放电。低压氢灯是在有氧化物涂层的灯丝和金属低压氢灯是在有氧化物涂层的灯丝和金属电极间形成电弧，启动电压约为电极间形成电弧，启动电压约为400400V V直流电直流电压，而维持直流电弧的电压为压，而维持直流电弧的电压为4040V V。氘灯的工作方式与氢灯相同，光谱强度比氢氘灯的工作方式与氢灯相同，光谱强度比氢灯大灯大3-53-5倍，寿命也比氢灯长。倍，寿命也比氢灯长。第33页，此课件共104页哦（2 2）可见光源）可见光源 可见光区最常见的光源是可见光区最常见的光源是钨丝灯钨丝灯。在。在大多数仪器中，钨丝的工作温度约为大多数仪器中，钨丝的工作温度约为28702870K K，光谱波长范围为光谱波长范围为320-2500nm。氙灯也可用作可见光源，当电流通氙灯也可用作可见光源，当电流通过氙灯时可以产生强辐射，它发射的连过氙灯时可以产生强辐射，它发射的连续光谱分布在续光谱分布在250-700nm。第34页，此课件共104页哦（3 3）红外光源红外光源 常用的红外光源是一种用电加热到温度常用的红外光源是一种用电加热到温度在在1500-20001500-2000K K之间的惰性固体，之间的惰性固体，光强最大的区域在光强最大的区域在6000-50006000-5000cmcm-1-1。常。常用的有用的有奈斯特灯、硅碳棒奈斯特灯、硅碳棒。第35页，此课件共104页哦2.2.线光源线光源（1 1）金属蒸气灯）金属蒸气灯 在透明封套内含有低压气体元素，常见在透明封套内含有低压气体元素，常见的是的是汞灯和钠蒸气灯汞灯和钠蒸气灯。把电压加到固定在封套上的一对电极上把电压加到固定在封套上的一对电极上时，就会激发出元素的特征线光谱。时，就会激发出元素的特征线光谱。汞灯产汞灯产生的线光谱的波长范围为生的线光谱的波长范围为254-734254-734nmnm，钠灯钠灯主要是主要是589.0589.0nmnm和和589.6589.6nmnm处的一对谱线。处的一对谱线。第36页，此课件共104页哦（2 2）空极阴极灯）空极阴极灯 主要用于原子吸收光谱中，能提供许多元主要用于原子吸收光谱中，能提供许多元素的特征光谱。素的特征光谱。（3 3）激光）激光 激光的强度非常高，方向性和单色性好，激光的强度非常高，方向性和单色性好，它作为一种新型光源在它作为一种新型光源在RamanRaman光谱、荧光光光谱、荧光光谱、发射光谱、谱、发射光谱、fourierfourier变换红外光谱等领域变换红外光谱等领域极受重视。极受重视。第37页，此课件共104页哦常用的激光器有：常用的激光器有：主要波长为主要波长为693.4nm 的红宝石激光器的红宝石激光器主要波长为主要波长为632.8nm的的He-Ne激光器激光器主要波长为主要波长为514.5nm、488.0nm的的ArAr离子器。离子器。第38页，此课件共104页哦二、单色器二、单色器 单色器的单色器的主要作用是将复合光分解成单色主要作用是将复合光分解成单色光或有一定宽度的谱带。光或有一定宽度的谱带。单色器由单色器由入射狭缝入射狭缝和和出射狭缝出射狭缝、准直镜准直镜以及以及色散元件色散元件，如棱镜或光栅等组成。，如棱镜或光栅等组成。第39页，此课件共104页哦第40页，此课件共104页哦1.1.棱镜棱镜 棱镜的作用是把复合光分解为单色光。这棱镜的作用是把复合光分解为单色光。这是是由于不同波长的光在同一介质中具有不同的由于不同波长的光在同一介质中具有不同的折射率而形成的。折射率而形成的。常用的棱镜有常用的棱镜有CornuCornu（考纽）棱镜，是顶考纽）棱镜，是顶角角 为为6060 的棱镜；的棱镜；为了防止生成双像，为了防止生成双像，Littrow Littrow（立特鲁）立特鲁）棱镜是由棱镜是由2 2个个3030 棱镜组成，一边为左旋石英，棱镜组成，一边为左旋石英，另一边为右旋石英，左旋、右旋石英做成另一边为右旋石英，左旋、右旋石英做成3030 棱镜。棱镜。第41页，此课件共104页哦 对于同一材料，光的折射率为其波长的函数。对于同一材料，光的折射率为其波长的函数。在可见及紫外光谱域，可用下式表示：在可见及紫外光谱域，可用下式表示：n n=A+B/=A+B/2 2+C/+C/4 4 式中式中n n为折射率，为折射率，为波长，为波长，A A、B B、C C为常数。为常数。由公式可见，波长越长，折射率愈小。当包由公式可见，波长越长，折射率愈小。当包含有不同波长的复合光通过棱镜时，不同波长的含有不同波长的复合光通过棱镜时，不同波长的光就会因折射率不同而分开。这种作用称为棱镜光就会因折射率不同而分开。这种作用称为棱镜的色散作用。的色散作用。色散能力常以色散率和分辨率表示。色散能力常以色散率和分辨率表示。第42页，此课件共104页哦（1 1）色散率（角色散率、线色散率和倒）色散率（角色散率、线色散率和倒线色散率）线色散率）棱镜的角色散率用棱镜的角色散率用 d d /d /d 表示。表示。它表示入射线与折射线的夹角，即偏向它表示入射线与折射线的夹角，即偏向角角 对波长的变化率。角色散率越大，对波长的变化率。角色散率越大，波长相差很小的两条谱线分得越开。波长相差很小的两条谱线分得越开。第43页，此课件共104页哦 取一个棱角为取一个棱角为 的等边棱镜，它的折射线的等边棱镜，它的折射线与入射线的夹角叫做与入射线的夹角叫做偏向角偏向角 。当入射线射当入射线射入棱镜内的折射线与棱镜底边平行时，入入棱镜内的折射线与棱镜底边平行时，入射角与出射角相等，此时偏向角最小。射角与出射角相等，此时偏向角最小。irriA红紫棱镜的最小棱镜的最小偏向角位置偏向角位置第44页，此课件共104页哦第45页，此课件共104页哦 根据折射率定律，可以证明：根据折射率定律，可以证明：n=sin i/sinr=sin(+)/2/sin/2 从从最最小小偏偏向向角角 和和棱棱镜镜的的顶顶角角 ，可可以以求求出棱镜的色散率。将上式微分得到：出棱镜的色散率。将上式微分得到：dn/d=d/dcos(+)/2/2sin(/2)第46页，此课件共104页哦移项得：移项得：d/d=dn/d 2sin(/2)/1-n2sin2(/2)1/2 在光谱仪中，棱镜一般安置在最小偏向在光谱仪中，棱镜一般安置在最小偏向角的位置（入射光通过棱镜是与底边平行），角的位置（入射光通过棱镜是与底边平行），这时棱镜的顶角这时棱镜的顶角 越大或折射率越大或折射率n n越大，棱镜越大，棱镜的角色散率越大。的角色散率越大。第47页，此课件共104页哦n 如果光谱仪中安装数个相同的棱镜，如果光谱仪中安装数个相同的棱镜，且其位置都处在最小偏向角位置，则总且其位置都处在最小偏向角位置，则总的角色散率等于单个棱镜的角色散率乘的角色散率等于单个棱镜的角色散率乘以所用的棱镜数目。以所用的棱镜数目。第48页，此课件共104页哦 若要增加光谱仪的角色散率，可以采用下列办若要增加光谱仪的角色散率，可以采用下列办法：法：增加棱镜的数目增加棱镜的数目 使用这种办法时，要考虑成本和光强减小使用这种办法时，要考虑成本和光强减小的问题。的问题。增大棱镜的顶角增大棱镜的顶角 这种办法将受到入射角大于临界角时发生全反这种办法将受到入射角大于临界角时发生全反射的限制。例如，对于棱镜，当顶角等于射的限制。例如，对于棱镜，当顶角等于6565 时，时，紫外线就不能折射出来，所以其顶角一般为紫外线就不能折射出来，所以其顶角一般为6060。第49页，此课件共104页哦 改变棱镜的材料改变棱镜的材料 即改变即改变dn/d 在在400nm-800nm波长范围内，玻璃棱波长范围内，玻璃棱镜比石英棱镜的色散率大。镜比石英棱镜的色散率大。但在但在200nm-400nm的波长范围内，由的波长范围内，由于玻璃强烈地吸收紫外光，无法采用，于玻璃强烈地吸收紫外光，无法采用，故只能采用石英棱镜。故只能采用石英棱镜。第50页，此课件共104页哦 对于同一种材料的棱镜，波长越短，对于同一种材料的棱镜，波长越短，d dn n/d/d 越越 大，角色散率也越大，因此，大，角色散率也越大，因此，短短波部分的谱线分得较开一些，长波部分的谱波部分的谱线分得较开一些，长波部分的谱线靠得紧些。线靠得紧些。在光谱仪中，谱线最终是被聚焦在光谱焦在光谱仪中，谱线最终是被聚焦在光谱焦面上，以便进行检测。此时，用角色散率难以面上，以便进行检测。此时，用角色散率难以表示谱线之间的色散距离，而采用线色散率表示谱线之间的色散距离，而采用线色散率dl/d 来表示。来表示。第51页，此课件共104页哦 线色散率表示波长相差线色散率表示波长相差d 的两条的两条谱线在焦面上的距离谱线在焦面上的距离dl。线色散率越线色散率越大，表示两条谱线之间的距离也越大。大，表示两条谱线之间的距离也越大。在实际工作中，在实际工作中，常用线色散率的倒数常用线色散率的倒数d/dl表示，此值越大，色散率越小。表示，此值越大，色散率越小。第52页，此课件共104页哦（2 2）分辨率）分辨率 棱镜的分辨率棱镜的分辨率R R是指将两条靠得很近是指将两条靠得很近的谱线分开的能力。在最小偏向角的条的谱线分开的能力。在最小偏向角的条件下，件下，R R可表示为可表示为 R=平均平均/平均平均为两条谱线的平均波长为两条谱线的平均波长为刚好能分开的两条谱线间的波长差为刚好能分开的两条谱线间的波长差第53页，此课件共104页哦 分辨率与棱镜底边的有效长度分辨率与棱镜底边的有效长度b b和棱和棱镜材料的色散率镜材料的色散率d dn n/d/d 成正比成正比 R=平均平均/=b dn/d 或或 R=平均平均/=mb dn/d 式中式中mb为为m个棱镜的底边总长度。个棱镜的底边总长度。第54页，此课件共104页哦 由上式可知，由上式可知，分辨率随波长而变化，分辨率随波长而变化，在短波部分分辨率较大。在短波部分分辨率较大。棱镜的顶角较大和棱镜材料的色棱镜的顶角较大和棱镜材料的色散率较大时，棱镜的分辨率较高。但散率较大时，棱镜的分辨率较高。但是棱镜顶角增大时，反射损失也增大，是棱镜顶角增大时，反射损失也增大，因此通常选择棱镜顶角为的因此通常选择棱镜顶角为的6060。第55页，此课件共104页哦对紫外光区，常使用对紫外光有较大色散率对紫外光区，常使用对紫外光有较大色散率的石英棱镜；的石英棱镜；而对可见光区，最好的是玻璃棱镜而对可见光区，最好的是玻璃棱镜 由于介质材料的折射率由于介质材料的折射率n n与入射光的波与入射光的波长长 有关，因此有关，因此棱镜给出的光谱与波长有棱镜给出的光谱与波长有关，是非均排光谱。关，是非均排光谱。第56页，此课件共104页哦2.2.光栅光栅 光栅分为光栅分为透射光栅和反射光栅透射光栅和反射光栅，常用，常用的是反射光栅。反射光栅又可分为平面反的是反射光栅。反射光栅又可分为平面反射光栅（或称闪耀光栅）和凹面反射光栅。射光栅（或称闪耀光栅）和凹面反射光栅。光栅由玻璃片或金属片制成。光栅是一种多光栅由玻璃片或金属片制成。光栅是一种多狭缝部件，狭缝部件，光栅光谱的产生是多狭缝干涉和单光栅光谱的产生是多狭缝干涉和单狭缝衍射两者联合作用的结果狭缝衍射两者联合作用的结果。光具有波粒二相性。光具有波粒二相性。第57页，此课件共104页哦干涉干涉 当频率相同、振动方向相同、周相相当频率相同、振动方向相同、周相相等或周相差保持恒定的波源所发射的相干等或周相差保持恒定的波源所发射的相干波互相叠加时，会产生波的干涉现象。波互相叠加时，会产生波的干涉现象。第58页，此课件共104页哦 若两光波光程差为若两光波光程差为，波长为，波长为，则，则当光程差等于波长当光程差等于波长 的整数倍时，两波的整数倍时，两波将互相加强到最大程度，即将互相加强到最大程度，即 =K（K=0，1，2）此时，两光波在焦点上将相互加此时，两光波在焦点上将相互加强形成明条纹。强形成明条纹。第59页，此课件共104页哦 相反，当两波的光程差等于半波长相反，当两波的光程差等于半波长的奇数倍时，两波将相互减弱到最大程的奇数倍时，两波将相互减弱到最大程度，即度，即 =（2K+1）/2（K=0，1，2）第60页，此课件共104页哦 通过干涉现象，可以得到明暗相间的条纹。通过干涉现象，可以得到明暗相间的条纹。当两列波相互加强时可得到明亮的条纹；当两列波相互加强时可得到明亮的条纹；当两列波互相抵消是则得到暗条纹。当两列波互相抵消是则得到暗条纹。这些明暗条纹称为这些明暗条纹称为干涉条纹。干涉条纹。第61页，此课件共104页哦n衍射衍射 光波绕过障碍物而弯曲地向它后面光波绕过障碍物而弯曲地向它后面传播的现象，称为波的衍射现象。传播的现象，称为波的衍射现象。若以平行光束通过狭缝若以平行光束通过狭缝ABAB，狭缝宽，狭缝宽度为度为a a，入射角为入射角为 角方向传播，经透镜角方向传播，经透镜聚焦后会聚于聚焦后会聚于P P点。点。PP P0 0a 单缝衍射单缝衍射AB第62页，此课件共104页哦第63页，此课件共104页哦则则AP与与BP的光程差的光程差ACAC（）应为应为 =asin P P点的明暗取决于光程差点的明暗取决于光程差。对应于。对应于某确定角度某确定角度 如果狭缝可以分成为偶数波带（如果狭缝可以分成为偶数波带（/2），则在），则在P P点出现暗条纹。点出现暗条纹。如果狭缝可以分成为奇数波带，则出现如果狭缝可以分成为奇数波带，则出现明条纹。明条纹。第64页，此课件共104页哦当当=0=0时，为零级条纹时，为零级条纹当当 符合符合 asin=2K（/2），），K=K=1 1，2 2，时，为暗条纹；时，为暗条纹；当当 符合符合 asin=（2K+1）（/2），），K=K=1 1，2 2，时，时，为明条纹。为明条纹。第65页，此课件共104页哦 随着随着K=K=1 1，2 2，出现第一级、出现第一级、第二级第二级 明暗条纹。如下图。明暗条纹。如下图。第66页，此课件共104页哦 其中其中 P P0 0 点出现零级亮条纹，紫色点出现零级亮条纹，紫色光的条纹离光的条纹离P P0 0 最近，红色光的条纹离最近，红色光的条纹离P P0 0最最远，在远，在P P0 0 的两边排列着的两边排列着 P P2 2 、P P1 1 、P P1 1、P P2 2各级光谱。各级光谱。第67页，此课件共104页哦 多缝干涉决定光谱出现的位置，单缝衍射多缝干涉决定光谱出现的位置，单缝衍射决定谱线的强度分布。下图为平面反射光栅的决定谱线的强度分布。下图为平面反射光栅的一段垂直于刻线的截面。一段垂直于刻线的截面。衍射光束第68页，此课件共104页哦它的色散作用可用光栅公式表示它的色散作用可用光栅公式表示d（sin+sin）=n 公式中公式中 和和 分别为入射角和衍射分别为入射角和衍射角，整数角，整数n n为光谱级次，为光谱级次，d d为光栅常数。为光栅常数。若用若用a a表示每一狭缝的宽度，表示每一狭缝的宽度，c c表示两条表示两条狭缝之间的距离，则（狭缝之间的距离，则（a+ca+c）称为光栅称为光栅常数。常数。角规定为正值；如果角规定为正值；如果 角角 和和 角在光栅法线同侧，角在光栅法线同侧，取正值，异侧则取正值，异侧则取负值。取负值。第69页，此课件共104页哦当当n=0n=0时，即零级光谱，衍射角与波长无关，时，即零级光谱，衍射角与波长无关，也就是无分光作用。也就是无分光作用。当当n n不等于零时，衍射角或反射角不等于零时，衍射角或反射角 随波随波长而异，长而异，即不同波长的辐射经光栅反射后即不同波长的辐射经光栅反射后将分散在不同空间位置上，这就是光栅进行将分散在不同空间位置上，这就是光栅进行分光的依据。分光的依据。第70页，此课件共104页哦 光栅的特性也可用光栅的特性也可用色散率和分辨率色散率和分辨率来表来表示。示。当入射角当入射角 不变时，光栅的角色散率可不变时，光栅的角色散率可用光栅公式微分求得用光栅公式微分求得 d /d =n/d cos 式中式中d d /d /d 为衍射角对波长的变化率为衍射角对波长的变化率，也就是光栅的角色散率。当，也就是光栅的角色散率。当 变化很小变化很小时，可以认为时，可以认为coscos=1=1。第71页，此课件共104页哦 d d /d/d =n/d cos=n/d cos 因此，光栅的角色散率只决定于光因此，光栅的角色散率只决定于光栅常数栅常数d d和光谱级次和光谱级次n n，可以认可以认为是常数，为是常数，不随波长而变，这样的光谱称为不随波长而变，这样的光谱称为“均排均排光谱光谱”这是光栅优于棱镜的一方面。这是光栅优于棱镜的一方面。第72页，此课件共104页哦 在实际工作中用线色散率在实际工作中用线色散率d dl l/d/d 表表示。对于平面光栅，线色散率为示。对于平面光栅，线色散率为 dl/d =d /d f =nf /dcos 式中式中f f 为会聚透镜的焦距。由于为会聚透镜的焦距。由于cos1（6）则则 dl/d =nf/d第73页，此课件共104页哦光栅的分辨率光栅的分辨率 光栅分辨率光栅分辨率R R为：为：R=/此式可写成此式可写成R=/d=/dl dl/d =d /d A 式中式中 dl/d 为线色散率，为线色散率，d /d 为角色散率，为角色散率，A 为色散元件的有效孔径。为色散元件的有效孔径。第74页，此课件共104页哦 由于由于d /d =n/d cos ；又因又因 A=Ndcos 则则 R=Ndcos N/dcos=nN 式中式中n n为光谱级，为光谱级，N N为光栅的总刻线数。为光栅的总刻线数。由此可见，分辨率与光谱级数和光栅由此可见，分辨率与光谱级数和光栅总刻线数成正比，与波长无关。总刻线数成正比，与波长无关。第75页，此课件共104页哦 在实际工作中，要想获得高分辨率，在实际工作中，要想获得高分辨率，最现实的办法是采用大块的光栅，以最现实的办法是采用大块的光栅，以增加总刻线数。目前，有些光谱仪已增加总刻线数。目前，有些光谱仪已有有254mm大光栅，起分辨率可达大光栅，起分辨率可达6 6 10105 5。第76页，此课件共104页哦闪耀光栅闪耀光栅 非闪耀光栅其能量分布与单缝衍射相似，非闪耀光栅其能量分布与单缝衍射相似，大部分能量集中在没有被色散的大部分能量集中在没有被色散的“零级光谱零级光谱”中，小部分能量分散在其它各级光谱。中，小部分能量分散在其它各级光谱。零级光谱不起分光作用，不能用于光谱零级光谱不起分光作用，不能用于光谱分析。而色散越来越大的一级、二级光谱，分析。而色散越来