大学物理实验报告[001].docx

大学物理实验报告 大学物理试验报告 物理学习想必少不了试验证明吧，那么，下面是柠檬文苑给大家整理收集的大学物理试验报告，供大家阅读参考。 试验目的：通过演示来了解弧光放电的原理 试验原理：给存在肯定距离的两电极之间加上高压，若两电极间的电场到达空气的击穿电场时，两电极间的空气将被击穿，并产生大规模的放电，形成气体的弧光放电。 雅格布天梯的两极构成一梯形，下端间距小，因而场强大(因)。其下端的空气最先被击穿而放电。由于电弧加热(空气的温度上升，空气就越易被电离, 击穿场强就下降)，使其上部的空气也被击穿，形成不断放电。结果弧光区渐渐上移，如同爬梯子一般的壮丽。当升至肯定的高度时，由于两电极间距过大，使极间场强太小缺乏以击穿空气，弧光因而熄灭。 简洁操作：翻开电源，观看弧光产生。并观看现象。(留意弧光的产生、移动、消逝)。 试验现象： 两根电极之间的高电压使极间最狭窄处的电场极度强。巨大的电场力使空气电离而形成气体离子导电，同时产生光和热。热空气带着电弧一起上升，就象圣经中的雅各布(yacob以色列人的祖先)梦中见到的天梯。 留意事项：演示器工作一段时间后，进入爱护状态，自动断电，稍等一段时间，仪器恢复后可连续演示， 试验拓展：举例说明电弧放电的应用 一、演示目的 气体放电存在多种形式，如电晕放电、电弧放电和火花放电等，通过此演示试验观看火花放电的发生过程及条件。 二、原理 首先让尖端电极和球型电极与平板电极的距离相等。尖端电极放电，而球型电极未放电。这是由于电荷在导体上的分布与导体的曲率半径有关。导体上曲率半径越小的地方电荷积聚越多(尖端电极处)，两极之间的电场越强，空气层被击穿。反之越少(球型电极处)，两极之间的电场越弱，空气层未被击穿。当尖端电极与平板电极之间的距离大于球型电极与平板电极之间的距离时，其间的电场较弱，不能击穿空气层。而此时球型电极与平板电极之间的距离最近，放电只能在此处发生。 三、装置 一个尖端电极和一个球型电极及平板电极。 四、现象演示 让尖端电极和球型电极与平板电极的距离相等。尖端电极放电，而球型电极未放电。接着让尖端电极与平板电极之间的距离大于球型电极与平板电极之间的距离，放电在球型电极与平板电极之间发生 五、争论与思索 雷电暴风雨时，最好不要在空旷平坦的田野上行走。为什么? 1、引言 热敏电阻是依据半导体材料的电导率与温度有很强的依靠关系而制成的一种器件，其电阻温度系数一般为(-0.003+0.6)-1。因此，热敏电阻一般可以分为: 、负电阻温度系数(简称NTC)的热敏电阻元件 常由一些过渡金属氧化物(主要用铜、镍、钴、镉等氧化物)在肯定的烧结条件下形成的半导体金属氧化物作为根本材料制成的，近年还有单晶半导体等材料制成。国产的主要是指MF91MF96型半导体热敏电阻。由于组成这类热敏电阻的上述过渡金属氧化物在室温范围内根本已全部电离，即载流子浓度根本上与温度无关，因此这类热敏电阻的电阻率随温度变化主要考虑迁移率与温度的关系，随着温度的上升，迁移率增加，电阻率下降。大多应用于测温控温技术，还可以制成流量计、功率计等。 、正电阻温度系数(简称PTC)的热敏电阻元件 常用钛酸钡材料添加微量的钛、钡等或稀土元素采纳陶瓷工艺，高温烧制而成。这类热敏电阻的电阻率随温度变化主要依靠于载流子浓度，而迁移率随温度的变化相对可以忽视。载流子数目随温度的上升呈指数增加，载流子数目越多，电阻率越小。应用广泛，除测温、控温，在电子线路中作温度补偿外，还制成各类加热器，如电吹风等。 2、试验装置及原理 【试验装置】 FQJ-型教学用非平衡直流电桥，FQJ非平衡电桥加热试验装置(加热炉内置MF51型半导体热敏电阻(2.7k)以及控温用的温度传感器)，连接线若干。 【试验原理】 依据半导体理论，一般半导体材料的电阻率 和肯定温度 之间的关系为 (1-1) 式中a与b对于同一种半导体材料为常量，其数值与材料的物理性质有关。因而热敏电阻的电阻值 可以依据电阻定律写为 (1-2) 式中 为两电极间距离， 为热敏电阻的横截面， 。 对某一特定电阻而言， 与b均为常数，用试验方法可以测定。为了便于数据处理，将上式两边取对数，则有 (1-3) 上式说明 与 呈线性关系，在试验中只要测得各个温度 以及对应的电阻 的值， 以 为横坐标， 为纵坐标作图，则得到的图线应为直线，可用图解法、计算法或最小二乘法求出参数 a、b的值。 热敏电阻的电阻温度系数 下式给出 (1-4) 从上述方法求得的b值和室温代入式(1-4)，就可以算出室温时的电阻温度系数。 热敏电阻 在不同温度时的电阻值，可由非平衡直流电桥测得。非平衡直流电桥原理图如右图所示，B、D之间为一负载电阻 ，只要测出 ，就可以得到 值。 当负载电阻 ，即电桥输出处于开 路状态时， =0，仅有电压输出，用 表示，当 时，电桥输出 =0，即电桥处于平衡状态。为了测量的精确性，在测量之前，电桥必需预调平衡，这样可使输出电压只与某一臂的电阻变化有关。 若R1、R2、R3固定，R4为待测电阻，R4 = RX，则当R4R4+R时，因电桥不平衡而产生的电压输出为: (1-5) 在测量MF51型热敏电阻时，非平衡直流电桥所采纳的是立式电桥 ， ，且 ，则 (1-6) 式中R和 均为预调平衡后的电阻值，测得电压输出后，通过式(1-6)运算可得R，从而求的 =R4+R。 3、热敏电阻的电阻温度特性讨论 依据表一中MF51型半导体热敏电阻(2.7k)之电阻温度特性讨论桥式电路，并设计各臂电阻R和 的值，以确保电压输出不会溢出(本试验 =1000.0， =4323.0)。 依据桥式，预调平衡，将“功能转换”开关旋至“电压“位置，按下G、B开关，翻开试验加热装置升温，每隔2测1个值，并将测量数据列表(表二)。 表一 MF51型半导体热敏电阻(2.7k)之电阻温度特性 温度 25 30 35 40 45 50 55 60 65 电阻 2700 2225 1870 1573 1341 1160 1000 868 748 表二 非平衡电桥电压输出形式(立式)测量MF51型热敏电阻的数据 i 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 温度t 10.4 12.4 14.4 16.4 18.4 20.4 22.4 24.4 26.4 28.4 热力学T K 283.4 285.4 287.4 289.4 291.4 293.4 295.4 297.4 299.4 301.4 0.0 -12.5 -27.0 -42.5 -58.4 -74.8 -91.6 -107.8 -126.4 -144.4 0.0 -259.2 -529.9 -789 -1027.2 -124.8 -1451.9 -1630.1 -1815.4 -1977.9 4323.0 4063.8 3793.1 3534.0 3295.8 3074.9 2871.1 2692.9 2507.6 2345.1 依据表二所得的数据作出 图，如右图所示。运用最小二乘法计算所得的线性方程为 ，即MF51型半导体热敏电阻(2.7k)的电阻温度特性的数学表达式为 。 4、试验结果误差 通过试验所得的MF51型半导体热敏电阻的电阻温度特性的数学表达式为 。依据所得表达式计算出热敏电阻的电阻温度特性的测量值，与表一所给出的参考值有较好的全都性，如下表所示： 表三 试验结果比拟 温度 25 30 35 40 45 50 55 60 65 参考值RT 2700 2225 1870 1573 1341 1160 1000 868 748 测量值RT 2720 2238 1900 1587 1408 1232 1074 939 823 相对误差 % 0.74 0.58 1.60 0.89 4.99 6.20 7.40 8.18 10.00 从上述结果来看，根本在试验误差范围之内。但我们可以清晰的发觉，随着温度的上升，电阻值变小，但是相对误差却在变大，这主要是由内热效应而引起的。 5、内热效应的影响 在试验过程中，由于利用非平衡电桥测量热敏电阻时总有肯定的工作电流通过，热敏电阻的电阻值大，体积小，热容量小，因此焦耳热将快速使热敏电阻产生稳定的高于外界温度的附加内热温升，这就是所谓的内热效应。在精确测量热敏电阻的温度特性时，必需考虑内热效应的影响。本试验不作进一步的讨论和探讨。 6、试验小结 通过试验，我们很明显的可以发觉热敏电阻的阻值对温度的变化是特别敏感的，而且随着温度上升，其电阻值呈指数关系下降。因而可以利用电阻温度特性制成各类传感器，可使微小的温度变化转变为电阻的变化形成大的信号输出，特殊适于高精度测量。又由于元件的体积小，外形和封装材料选择性广，特殊适于高温、高湿、振动及热冲击等环境下作温湿度传感器，可应用与各种生产作业，开发潜力特别大。