普通调幅波的数学表达式教案(完整版)实用资料.doc

普通调幅波的数学表达式教案（完整版）实用资料(可以直接使用，可编辑 完整版实用资料，欢迎下载）1普通调幅波的基本性质(1)数学表达式设高频载波uc(t)的表达式为 (4-2-1)与载波相比，普通调幅波的频率和相位保持不变，而振幅Ucm(t)将随调制信号u(t)线性变化。当调制信号u(t)=0时，调幅波的振幅应等于载波振幅Ucm。因此，调幅波的振幅Ucm(t)可写成 (4-2-2)式中，ka是一个与调幅电路有关的比例常数。Ucm(t)反映了调制信号的变化规律，称为调幅波的包络。根据式(4-2-1）和式(4-2-2）可得调幅波的数学表达式为 (4-2-3)若u(t)为单频信号（单频调制）取（F<<fc），代入（4-2-3）得 (4-2-4)式中，Ucm=kaUm为已调波与载波振幅相比的最大偏移量；ma称为调幅系数或调幅度，它反映了载波振幅受调制信号控制的程度，其大小为 (4-2-5)根据式(4-2-3）和式(4-2-5）可得调幅波的的包络为 (4-2-6)由式(4-2-6）可得调幅波的最大振幅为Ucmmax=Ucm(1+ma)，最小振幅为Ucmmin=Ucm(1-ma)，联立求解可得调幅度ma的计算式为 (4-2-7)若u(t)为多频信号（多频调制）取，（此时调制信号为非正弦的周期信号，F1<F2<<Fn），代入式（4-2-3）可得 (4-2-8)式中，······。第六部分 振动和波第一讲 基本知识介绍振动和波的竞赛考纲和高考要求有很大的不同，必须做一些相对详细的补充。一、简谐运动1、简谐运动定义：= k 凡是所受合力和位移满足式的质点，均可称之为谐振子，如弹簧振子、小角度单摆等。谐振子的加速度：= 2、简谐运动的方程回避高等数学工具，我们可以将简谐运动看成匀速圆周运动在某一条直线上的投影运动（以下均看在x方向的投影），圆周运动的半径即为简谐运动的振幅A 。依据：x = m2Acos= m2对于一个给定的匀速圆周运动，m、是恒定不变的，可以令：m2 = k 这样，以上两式就符合了简谐运动的定义式。所以，x方向的位移、速度、加速度就是简谐运动的相关规律。从图1不难得出位移方程： = Acos(t + ) 速度方程： = Asin(t +) 加速度方程：= 2A cos(t +) 相关名词：(t +)称相位，称初相。运动学参量的相互关系：= 2A = tg= 3、简谐运动的合成a、同方向、同频率振动合成。两个振动x1 = A1cos(t +1)和x2 = A2cos(t +2) 合成，可令合振动x = Acos(t +) ，由于x = x1 + x2 ，解得A = ，= arctg 显然，当21 = 2k时（k = 0，±1，±2，），合振幅A最大，当21 = （2k + 1）时（k = 0，±1，±2，），合振幅最小。b、方向垂直、同频率振动合成。当质点同时参与两个垂直的振动x = A1cos(t + 1)和y = A2cos(t + 2)时，这两个振动方程事实上已经构成了质点在二维空间运动的轨迹参数方程，消去参数t后，得一般形式的轨迹方程为+2cos(21) = sin2(21)显然，当21 = 2k时（k = 0，±1，±2，），有y = x ，轨迹为直线，合运动仍为简谐运动；当21 = （2k + 1）时（k = 0，±1，±2，），有+= 1 ，轨迹为椭圆，合运动不再是简谐运动；当21取其它值，轨迹将更为复杂，称“李萨如图形”，不是简谐运动。c、同方向、同振幅、频率相近的振动合成。令x1 = Acos(1t + )和x2 = Acos(2t + ) ，由于合运动x = x1 + x2 ，得：x =（2Acost）cos（t +）。合运动是振动，但不是简谐运动，称为角频率为的“拍”现象。4、简谐运动的周期由式得：= ，而圆周运动的角速度和简谐运动的角频率是一致的，所以T = 2 5、简谐运动的能量一个做简谐运动的振子的能量由动能和势能构成，即= mv2 + kx2 = kA2注意：振子的势能是由（回复力系数）k和（相对平衡位置位移）x决定的一个抽象的概念，而不是具体地指重力势能或弹性势能。当我们计量了振子的抽象势能后，其它的具体势能不能再做重复计量。6、阻尼振动、受迫振动和共振和高考要求基本相同。二、机械波1、波的产生和传播产生的过程和条件；传播的性质，相关参量（决定参量的物理因素）2、机械波的描述a、波动图象。和振动图象的联系b、波动方程如果一列简谐波沿x方向传播，振源的振动方程为y = Acos（t + ），波的传播速度为v ，那么在离振源x处一个振动质点的振动方程便是y = Acost + - ·2= Acos（t - ）+ 这个方程展示的是一个复变函数。对任意一个时刻t ，都有一个y（x）的正弦函数，在x-y坐标下可以描绘出一个瞬时波形。所以，称y = Acos（t - ）+ 为波动方程。3、波的干涉a、波的叠加。几列波在同一介质种传播时，能独立的维持它们的各自形态传播，在相遇的区域则遵从矢量叠加（包括位移、速度和加速度的叠加）。b、波的干涉。两列波频率相同、相位差恒定时，在同一介质中的叠加将形成一种特殊形态：振动加强的区域和振动削弱的区域稳定分布且彼此隔开。我们可以用波程差的方法来讨论干涉的定量规律。如图2所示，我们用S1和S2表示两个波源，P表示空间任意一点。当振源的振动方向相同时，令振源S1的振动方程为y1 = A1cost ，振源S1的振动方程为y2 = A2cost ，则在空间P点（距S1为r1 ，距S2为r2），两振源引起的分振动分别是y1= A1cos（t ）y2= A2cos（t ）P点便出现两个频率相同、初相不同的振动叠加问题（1 = ，2 = ），且初相差= （r2 r1）。根据前面已经做过的讨论，有r2 r1 = k时（k = 0，±1，±2，），P点振动加强，振幅为A1 + A2 ；r2 r1 =（2k 1）时（k = 0，±1，±2，），P点振动削弱，振幅为A1A2。4、波的反射、折射和衍射知识点和高考要求相同。5、多普勒效应当波源或者接受者相对与波的传播介质运动时，接收者会发现波的频率发生变化。多普勒效应的定量讨论可以分为以下三种情况（在讨论中注意：波源的发波频率f和波相对介质的传播速度v是恒定不变的）a、只有接收者相对介质运动（如图3所示）设接收者以速度v1正对静止的波源运动。如果接收者静止在A点，他单位时间接收的波的个数为f ，当他迎着波源运动时，设其在单位时间到达B点，则= v1 ，、在从A运动到B的过程中，接收者事实上“提前”多接收到了n个波n = = = 显然，在单位时间内，接收者接收到的总的波的数目为：f + n = f ，这就是接收者发现的频率f1 。即f1 = f 显然，如果v1背离波源运动，只要将上式中的v1代入负值即可。如果v1的方向不是正对S ，只要将v1出正对的分量即可。b、只有波源相对介质运动（如图4所示）设波源以速度v2正对静止的接收者运动。如果波源S不动，在单位时间内，接收者在A点应接收f个波，故S到A的距离：= f 在单位时间内，S运动至S，即= v2 。由于波源的运动，事实造成了S到A的f个波被压缩在了S到A的空间里，波长将变短，新的波长= = = = 而每个波在介质中的传播速度仍为v ，故“被压缩”的波（A接收到的波）的频率变为f2 = = f 当v2背离接收者，或有一定夹角的讨论，类似a情形。c、当接收者和波源均相对传播介质运动当接收者正对波源以速度v1（相对介质速度）运动，波源也正对接收者以速度v2（相对介质速度）运动，我们的讨论可以在b情形的过程上延续f3 = f2 = f 关于速度方向改变的问题，讨论类似a情形。6、声波a、乐音和噪音b、声音的三要素：音调、响度和音品c、声音的共鸣第二讲 重要模型与专题一、简谐运动的证明与周期计算物理情形：如图5所示，将一粗细均匀、两边开口的U型管固定，其中装有一定量的水银，汞柱总长为L 。当水银受到一个初始的扰动后，开始在管中振动。忽略管壁对汞的阻力，试证明汞柱做简谐运动，并求其周期。模型分析：对简谐运动的证明，只要以汞柱为对象，看它的回复力与位移关系是否满足定义式，值得注意的是，回复力系指振动方向上的合力（而非整体合力）。当简谐运动被证明后，回复力系数k就有了，求周期就是顺理成章的事。本题中，可设汞柱两端偏离平衡位置的瞬时位移为x 、水银密度为、U型管横截面积为S ，则次瞬时的回复力F = g2xS = x由于L、m为固定值，可令： = k ，而且F与x的方向相反，故汞柱做简谐运动。周期T = 2= 2答：汞柱的周期为2 。学生活动：如图6所示，两个相同的柱形滚轮平行、登高、水平放置，绕各自的轴线等角速、反方向地转动，在滚轮上覆盖一块均质的木板。已知两滚轮轴线的距离为L 、滚轮与木板之间的动摩擦因素为、木板的质量为m ，且木板放置时，重心不在两滚轮的正中央。试证明木板做简谐运动，并求木板运动的周期。思路提示：找平衡位置（木板重心在两滚轮中央处）力矩平衡和F6= 0结合求两处弹力求摩擦力合力答案：木板运动周期为2 。巩固应用：如图7所示，三根长度均为L = 2.00m地质量均匀直杆，构成一正三角形框架ABC，C点悬挂在一光滑水平轴上，整个框架可绕转轴转动。杆AB是一导轨，一电动松鼠可在导轨上运动。现观察到松鼠正在导轨上运动，而框架却静止不动，试讨论松鼠的运动是一种什么样的运动。解说：由于框架静止不动，松鼠在竖直方向必平衡，即：松鼠所受框架支持力等于松鼠重力。设松鼠的质量为m ，即：N = mg 再回到框架，其静止平衡必满足框架所受合力矩为零。以C点为转轴，形成力矩的只有松鼠的压力N、和松鼠可能加速的静摩擦力f ，它们合力矩为零，即：MN = Mf现考查松鼠在框架上的某个一般位置（如图7，设它在导轨方向上距C点为x），上式即成：N·x = f·Lsin60° 解两式可得：f = x ，且f的方向水平向左。根据牛顿第三定律，这个力就是松鼠在导轨方向上的合力。如果我们以C在导轨上的投影点为参考点，x就是松鼠的瞬时位移。再考虑到合力与位移的方向因素，松鼠的合力与位移满足关系= k其中k = ，对于这个系统而言，k是固定不变的。显然这就是简谐运动的定义式。答案：松鼠做简谐运动。评说：这是第十三届物理奥赛预赛试题，问法比较模糊。如果理解为定性求解，以上答案已经足够。但考虑到原题中还是有定量的条件，所以做进一步的定量运算也是有必要的。譬如，我们可以求出松鼠的运动周期为：T = 2 = 2 = 2.64s 。二、典型的简谐运动1、弹簧振子物理情形：如图8所示，用弹性系数为k的轻质弹簧连着一个质量为m的小球，置于倾角为的光滑斜面上。证明：小球在弹簧方向的振动为简谐运动，并求其周期T 。学生自己证明。周期T = 2模型分析：这个结论表明，弹簧振子完全可以突破放置的方向而伸展为一个广义的概念，且伸展后不会改变运动的实质。其次，我们还可以这样拓展：把上面的下滑力换程任何一个恒力（如电场力），它的运动性质仍然不会改变。当然，这里的运动性质不变并不是所有运动参量均不改变。譬如，振子的平衡位置、振动方程还是会改变的。下面我们看另一类型的拓展物理情形：如图9所示，两根相同的弹性系数分别为k1和k2的轻质弹簧，连接一个质量为m的滑块，可以在光滑的水平面上滑动。试求这个系统的振动周期T 。解说：这里涉及的是弹簧的串、并联知识综合。根据弹性系数的定义，不难推导出几个弹性系数分别为k1、k2、kn的弹簧串、并联后的弹性系数定式（设新弹簧系统的弹性系数为k）串联： = 并联：k = 在图9所示的情形中，同学们不难得出：T = 2当情形变成图10时，会不会和图9一样呢？详细分析形变量和受力的关系，我们会发现，事实上，这时已经变成了弹簧的并联。答案：T = 2 。思考：如果两个弹簧通过一个动滑轮（不计质量）再与质量为m的钩码相连，如图11所示，钩码在竖直方向上的振动周期又是多少？解：这是一个极容易出错的变换因为图形的外表形状很象“并联”。但经过仔细分析后，会发现，动滑轮在这个物理情形中起到了重要的作用致使这个变换的结果既不是串联、也不是并联。而且，我们前面已经证明过，重力的存在并不会改变弹簧振子的振动方程，所以为了方便起见，这里（包括后面一个“在思考”题）的受力分析没有考虑重力。具体分析如下：设右边弹簧的形变量为x2 、滑轮（相对弹簧自由长度时）的位移为x 、钩子上的拉力为F ，则k1x1 = k2x2x = F = 2 k2x2解以上三式，得到：F = x ，也就是说，弹簧系统新的弹性系数k = 。答：T = 。再思考：如果两弹簧和钩码通过轻杆和转轴，连成了图12所示的系统，已知k1 、k2 、m 、a 、b ，再求钩码的振动周期T 。思路提示：探讨钩码位移和回复力关系，和“思考”题类似。（过程备考：设右弹簧伸长x2 ，则中间弹簧伸长x1 = x2 钩码的位移量x = x1 + x2 而钩码的回复力F = k1x1结合以上三式解回复力系数k = = ，所以）答：T = 2 。2、单摆单摆分析的基本点，在于探讨其回复力随位移的变化规律。相对原始模型的伸展，一是关于摆长的变化，二是关于“视重加速度”的变化，以及在具体情形中的处理。至于复杂的摆动情形研究，往往会超出这种基本的变形，而仅仅是在分析方法上做适当借鉴。物理情形1：如图13所示，在一辆静止的小车内用长为L的轻绳静止悬挂着一个小钢球，当小车突然获得水平方向的大小为a的加速度后（ag），试描述小球相对小车的运动。模型分析：小钢球相对车向a的反方向摆起，摆至绳与竖直方向夹角= arctg时，达到最大速度，此位置即是小球相对车“单摆”的平衡位置。以车为参照，小球受到的场力除了重力G外，还有一惯性力F 。所以，此时小球在车中相当于处在一个方向倾斜、大小变为的新“重力”的作用，属超重情况。这是一种“视重加速度”增加的情形。解说：由于摆长L未变，而g视 = ，如果a很小，致使最大摆角不超过5°的话，小角度单摆可以视为简谐运动，周期也可以求出来。答案：小球以绳偏离竖直方向= arctg的角度为平衡位置做最大摆角为的单摆运动，如果5°，则小球的摆动周期为T = 2物理情形2：某秋千两边绳子不等长，且悬点不等高，相关数据如图14所示，且有a2 + b2 = + ，试求它的周期（认为人的体积足够小）。模型分析：用C球替代人，它实际上是在绕AB轴摆动，类似将单摆放置在光滑斜面上的情形。故视重加速度g视 = gcos= g ，等效摆长l = ，如图15所示。由于a2 + b2 = + 可知，ACCB ，因此不难求出= ，最后应用单摆周期公式即可。答案：T = 2 。相关变换1：如图16所示，质量为M的车厢中用长为L的细绳悬挂着一个质量为m的小球，车轮与水平地面间的摩擦不计，试求这个系统做微小振动的周期。分析：我们知道，证明小角度单摆作简谐运动用到了近似处理。在本题，也必须充分理解“小角度”的含义，大胆地应用近似处理方法。解法一：以车为参照，小球将相对一个非惯性系作单摆运动，在一般方位角的受力如图17所示，其中惯性力F = ma ，且a为车子的加速度。由于球在垂直T方向振动，故回复力F回 = Gsin+ Fcos= mgsin+ macos *由于球作“微小”摆动，其圆周运动效应可以忽略，故有T + Fsin mgcos 再隔离车，有 Tsin= Ma 解式得 F回 = *再由于球作“微小”摆动，sin20 ，所以 F回 = 令摆球的振动位移为x ，常规处理 sin 解即得 F回 = x 显然， = k是恒定的，所以小球作简谐运动。最后求周期用公式即可。解法二：由于车和球的系统不受合外力，故系统质心无加速度。小球可以看成是绕此质心作单摆运动，而新摆长L会小于L 。由于质心是惯性参照系，故小球的受力、回复力的合成就很常规了。若绳子在车内的悬挂点在正中央，则质心在水平方向上应与小球相距x = Lsin，不难理解，“新摆长”L= L 。（从严谨的意义上来讲，这个“摆长”并不固定：随着车往“平衡位置”靠近，它会加长。所以，这里的等效摆长得出和解法一的忽略圆周运动效应事实上都是一种相对“模糊”的处理。如果非要做精准的运算，不启用高等数学工具恐怕不行。）答：T = 2 。相关变换2：如图18所示，有一个均质的细圆环，借助一些质量不计的辐条，将一个与环等质量的小球固定于环心处，然后用三根竖直的、长度均为L且不可伸长的轻绳将这个物体悬挂在天花板上，环上三个结点之间的距离相等。试求这个物体在水平方向做微小扭动的周期。分析：此题的分析角度大变。象分析其它物理问题一样，分析振动也有动力学途径和能量两种途径，此处若援用动力学途径寻求回复力系数k有相当的难度，因此启用能量分析。本题的任务不在简谐运动的证明，而是可以直接应用简谐运动的相关结论。根据前面的介绍，任何简谐运动的总能都可以表达为E = kA2 而我们对过程进行具体分析时，令最大摆角为（为了便于寻求参量，这里把摆角夸大了）、环和球的质量均为m ，发现最大的势能（即总能）可以表达为（参见图19）E = 2m·gL(1 cos) 且振幅A可以表达为A = 2Lsin 解式易得：k = 最后求周期时应注意，中间的球体未参与振动，故不能纳入振子质量（振子质量只有m）。答：T = 。三、振动的合成物理情形：如图20所示，一个手电筒和一个屏幕的质量均为m ，都被弹性系数为k的弹簧悬挂着。平衡时手电筒的光斑恰好照在屏幕的正中央O点。现在令手电筒和屏幕都在竖直方向上振动（无水平晃动或扭动），振动方程分别为y1 = Acos(t + 1)，y2 = Acos(t + 2) 。试问：两者初位相满足什么条件时，可以形成这样的效果：（1）光斑相对屏幕静止不动：（2）光斑相对屏幕作振幅为2A的振动。模型分析：振动的叠加包括振动的相加和相减。这里考查光斑相对屏幕的运动事实上是寻求手电筒相对屏幕的振动，服从振动的减法。设相对振动为y ，有y = y1 y2 = Acos(t + 1) Acos(t + 2) = 2Asinsin()解说：（1）光斑相对屏幕静止不动，即y = 0 ，得 1 = 2 （2）要振幅为2A ，必须 = 1 ，得1 2 = ±答案：初位相相同；初位相相反。相关变换：一质点同时参与两个垂直的简谐运动，其表达式分别为x = 2cos(2t +2) ，y = sint 。（1）设 = ，求质点的轨迹方程，并在xOy平面绘出其曲线；（2）设 = ，轨迹曲线又怎样？解：两个振动方程事实已经构成了质点轨迹的参数方程，我们所要做的，只不过是消掉参数，并寻求在两个具体值下的特解。在实际操作时，将这两项工作的次序颠倒会方便一些。（1）当 = 时，x = 2(1 2sin2t) ，即 x = 4y2 2描图时应注意，振动的物理意义体现在：函数的定义域 1 y 1 (这事实上已经决定了值域 2 x 2 )（2）当 =时，同理 x = 2(1 2sin2t)= 2 4y2 答：轨迹方程分别为x = 4y2 2和x = 2 4y2 ，曲线分别如图21的（a）（b）所示四、简谐波的基本计算物理情形：一平面简谐波向x方向传播，振幅A = 6cm ，圆频率= 6rad/s ，当t = 2.0s时，距原点O为12cm处的P点的振动状态为yP = 3cm ，且vP 0 ,而距原点22cm处的Q点的振动状态为yQ = 0 ，且vQ 0 。设波长10cm ，求振动方程，并画出t = 0时的波形图。解说：这是一个对波动方程进行了解的基本训练题。简谐波方程的一般形式已经总结得出，在知道A、的前提下，加上本题给出的两个特解，应该足以解出v和值。由一般的波动方程y = Acos（t - ）+ （说明：如果我们狭义地理解为波源就在坐标原点的话，题目给出特解是不存在的因为波向x方向传播所以，此处的波源不在原点。同学们自己理解：由于初相的任意性，上面的波动方程对波源不在原点的情形也是适用的。）参照简谐运动的位移方程和速度方程的关系，可以得出上面波动方程所对应质点的速度（复变函数）v = Asin（t - ）+ 代t = 2.0s时P的特解，有yP = 6cos6（2 - ）+ = 3 ，vP = 36sin6（2 - ）+ 0即 6（2 - ）+ = 2k1 - 代t = 2.0s时Q的特解，有yQ = 6cos6（2 - ）+ = 0 ，vQ = 36sin6（2 - ）+ 0即 6（2 - ）+ = 2k2 + 又由于 = 22 12 = 10 ，故k1 = k2 。解两式易得v = 72cm/s ， = （或）所以波动方程为：y = 6cos6（t + ）+ ，且波长= v = 24cm 。当t = 0时，y = 6cos（x + ），可以描出y-x图象为答案：波动方程为y = 6cos6（t + ）+ ，t = 0时的波形图如图22所示。相关变换：同一媒质中有甲、乙两列平面简谐波，波源作同频率、同方向、同振幅的振动。两波相向传播，波长为8m ，波传播方向上A、B两点相距20m ，甲波在A处为波峰时，乙波在B处位相为 ，求AB连线上因干涉而静止的各点的位置。解：因为不知道甲、乙两波源的位置，设它们分别在S1和S2两点，距A、B分别为a和b ，如图23所示。它们在A、B之间P点（坐标为x）形成的振动分别为y甲 = Acos（t - ）= Acost （a + x）y乙 = Acos（t ）= Acost （20 + b x）这也就是两波的波动方程（注意：由于两式中a、b、x均是纯数，故乙波的速度矢量性也没有表达）当甲波在A处（x = 0）为波峰时，有 t = 此时，乙波在B处（x = 20）的位相为 ，有 t = 结合两式，得到 b a = 2所以，甲波在任意坐标x处的位相 甲 = t （a + x） 乙波则为乙 = t （22 + a x）两列波因干涉而静止点，必然满足甲 乙 =（2k - 1） 所以有 x = 13 4k ，其中 k = 0，±1，±2，在020的范围内，x = 1、5、9、13、17m答：距A点1m、5m、9m、13m、17m的五个点因干涉始终处于静止状态。思考：此题如果不设波源的位置也是可以解的，请同学们自己尝试一下（后记：此题直接应用波的干涉的结论位相差的规律，如若不然，直接求y甲和y乙的叠加，解方程将会困难得多。此外如果波源不是“同方向”振动，位相差的规律会不同。）第三讲 典型例题解析教材范本：龚霞玲主编奥林匹克物理思维训练教材，知识出版社，2002年8月第一版。例题选讲针对“教材”第九、第十章的部分例题和习题。关于波的知识，现在的很多奥赛教材都基本只涉及高考范畴的内容，奥林匹克物理思维训练教材的第十章也是如此。这是不是意味着奥赛的考纲有所更新要求降低了？第五部分完2普通调幅电路（1）模拟乘法器构成的普通调幅电路其电路如下图7-10所示。图7-10 模拟乘法器普通调幅电路分析如下：设调制信号u(t)=Umcost（单频信号），载波信号为uc(t)=Ucmcosct，则模拟乘法器的输出uZ(t)=KM u(t) uc(t)，电路的输出信号令ma=KMUm，则有：由上式可知，该电路的输出信号为普通调幅波，为了不产生过调幅失真，应要求|KMUm|<1。【例4-2-2】仿真分析：已知模拟乘法器构成的普通调幅电路如图4-2-11所示，试用Multisim10仿真分析电路中各点的波形。解：首先按照图4-2-11所示在Multisim10绘制仿真电路图，然后打开仿真开关，双击示波器图标，合理设置各路波形的时基扫描因子和幅度扫描因子，可得图4-2-12所示的信号波形图。结果显示，该电路能够实现普通调幅。图4-2-11模拟乘法器实现的普通调幅仿真电路图4-2-12模拟乘法器实现的普通调幅电路仿真输出波形（2）二极管平方律调幅器分析如下：利用二极管（非线性器件）的相乘作用，可以实现调幅电路。图7-11 二极管平方律调幅器原理图图中U为偏置电压，使二极管的静态工作点位于特性曲线的非线性较严重的区域；L、C组成中心频率为fc、通带宽度为2F的带通滤波器。若忽略输出电压的反作用，则二极管两端的电压为：由式（6-3）得流过二极管的电流为：上式中含有无限多个频率分量，其一般表达式为：（p，q=0，1，2，···）该组合频率中含有fc、fc±F的频率成分被带通滤波器选出，而其它组合频率成分被滤掉。设L、C回路的谐振电阻为R0，且幂级数展开式只取前三项，则输出为：（）则uo(t)为普通调幅波。由于i中有用相乘项的存在才能得到调幅波，而有用相乘项是由幂级数展开式中二次方项产生的，所以该电路称为平方律调幅器。该电路由于二极管工作在甲类非线性状态，因此效率不高。【例4-2-3】仿真分析：已知二极管平方律调幅器如图4-2-14所示，试用Multisim10仿真分析电路中各点的波形。图4-2-14二极管平方律调幅器仿真电路解：首先按照图4-2-14所示在Multisim10绘制仿真电路图，然后打开仿真开关，双击示波器图标，合理设置各路波形的时基扫描因子和幅度扫描因子，可得图4-2-15所示的信号波形图。图4-2-15二极管平方律调幅器仿真输出波形（ma=0.2）结果显示，该电路能够实现普通调幅。通过分析波形可知，此时的调幅度为0.2。若改变调制信号的幅度为100mV，即将调幅度提高到0.3，所得波形如图4-2-16所示。图4-2-16二极管平方律调幅器仿真输出波形（ma=0.3）第二章 2-5 已知调幅波其中试求：(1) 所包含的各分量的频率及幅值。(2)绘出调制信号与调幅波的频谱。 频率:10KHz,幅值100;频率：10.5KHz,幅值:150;频率:9.5KHz, 幅值:150 调制信号的频谱 调幅波的频谱2-9 已知RC低通滤波器(图2-12)，=1k,=1F,试：(1) 确定该滤波器的、。(2) 输入信号,求输出信号，并比较其与输入信号的幅值及相位关系。解：(1) S (2) 2-10 已知低通滤波器的频率特性为，式中= 0.05s,当输入信号时，求其输出,并比较与的幅值与相位有何区别。 解： 湖南大学博士学位论文小波变换的开关电流技术实现研究 姓名:胡沁春申请学位级别:博士专业:电工理论与新技术 指导教师:何怡刚20070430摘 要小波变换是一种被誉为数学“显微镜”的新型数学分析方法,近年来在科学 分析与工程应用上越来越受到人们的关注。小波变换是一个线性算子,可以在多 尺度上对信号进行分解,并在时域和频域同时具有较好的局部化特性。这种优异 的时频分析特性使得小波变换成为分析非平稳和瞬变信号强有力的工具,在图像 处理、语音分析、模式识别、信号检测、特征提取、故障诊断和定位、数据压缩 等领域取得了良好的应用。小波变换可由数字离散小波变换和模拟连续小波变换两大途径实现。离散小 波变换通常采用计算机编程完成,其计算量大,在要求对信号进行实时处理的情 况下就不能满足应用要求。基于此,用模拟硬件实现小波交换是一种很好的选择。 模拟集成电路设计的一个主要研究方向是低电压、低功耗的电路实现,近年来在 这一发展方向上出现的处理新技术首推开关电流技术。作为开关电容的替代技术, 开关电流电路是基于电流模的电路,它用离散时间的取样数据系统处理连续时间 的模拟信号,具高频特性好、低电压、低功耗、动态范围大等优点。同开关电容 电路相比,开关电流电路不使用运算放大器,从而使电路结构简单,不存在运放带 来的限制和误差,且不使用浮置电容从而与标准的CMOST艺完全兼容,有利于大规 模集成数/模混合电路的实现。本文分析和总结了已有小波变换的模拟实现方法,提出了基于开关电流技术 的小波变换系统实现,主要工作包括:1。系统地研究了基于开关电流的小波变换频域法实现。对几种频域法实现小 波变换做出了比较,提出采用复解调技术的小波变换开关电流电路实现。讨论了 复解调技术的基本原理,研究了相关开关电流实现电路,包括:开关电流正弦波 发生器、开关电流乘法器及高斯低通滤波器等,并给出了相关电路与系统的仿真 结果。2.研究了基于开关电流技术的时域法小波变换实现。在时域利用幅度调制技 术产生小波链实现小波变换,为小波变换的快速实现提供了又一途径。基于双线 性交换采用开关电流积分器综合实现低通滤波器,解决了时域法小波变换实用电 路集成化的关键问题。对开关电流低通滤波器用ASIZ进行仿真,结果证实其性能 完全满足小波变换时域法实现的要求,且其系统级仿真也得到了验证。3.提出了基于Padd变换的小波滤波器的实现方法。在该方法中,构造冲激 响应为小波函数及其膨胀函数的滤波器组至关重要。滤波器的传输函数通常都表 示为有理分式,因此将小波函数转化成有理分式形式的传输函数在小波滤波器的n设计实现中是非常重要的。对小波函数进行Pad6变换后,可以获得其频域的有理 分式逼近。这样,根据滤波器设计理论,可以非常容易地实现小波滤波器。 4.提出了基于开关电流电路实现Morlet小波变换的方法。在频域实现基于 开关电流双线性积分器采用跳耦法模拟梯形无源滤波器构造了高斯带通滤波器, 从而实现Morlet小波变换及重构滤波器。利用开关电流电路的特性,只需设计一 对分解和重构滤波器便可实现二进小波变换,其实现方法简单,有利于制成实用 集成芯片。在时域提出基于开关电流技术的Morlet小波变换的时域电路实现方法, 首次利用开关电流电路构造了高斯函数发生器,解决了Morlet小波变换时域开关 电流电路实现的关键问题。5.在用开关电流电路实现高斯函数单元的基础上,提出了一个将高斯单元作 为系统中共享单元的小波变换实现结构。通过分析三类具有相似结构的小波函数, 即Marr小波、Morlet小波和DOG小波,分别在时域和频域内提出了具有共享单 元阵列的小波变换系统,为将小波变换从目前仅局限于专用小波变换处理器应用 向适合多种信号处理的通用型小波变换处理器应用的发展提供了有益的参考。此 外,对正交小波变换进行了研究,采用Laguerre结构完成了正交小波变换的开关 电流电路实现。关键词:小波变换;开关电流技术;滤波器;时域;频域;Pad6逼近mAbstractWavelet transform(WT,being called mathematical microscope,has been a new style mathematic analysis method and generated a tremendous interest in both theoretical and applied areas,especially over the past few years.The Wavelet transform is a linear operator that decomposes a signal into components that appear at different scales and gives good estimation of time and frequency localization.Wavelet transform is a powerful tool for analyzing nonstationary and fast transient signals for its excellent characteristic SO that it has found widespread use in various signal processing applications,such as image