2022年数学分析公式定理2--百花范文网.docx

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1、2022年数学分析公式定理2|-百花范文网数学分析公式定理2|时间：2022-08-02 17:03:05来源：百花范文网本文已影响人 第十二章 富里埃级数 1 富里埃级数 一 富里埃（Fourier）级数的引进 1 定义：设是上以为周期的函数，且在上肯定可积，称形如 的函数项级数为的 Fourier级数，其中 ， 称为的 Fourier系数，记为 2 说明 1）在未探讨收敛性，证明一样收敛到之前，不能将“”改为“=”；此处“”也不包含“等价”之意，而仅仅表示是的 Fourier级数，或者说的 Fourier级数是。 2) 要求上的 Fourier级数，只须求出Fourier系数。 二 富里埃

2、级数收敛性的判别 1. Riemann（黎曼）引理 设在（有界或无界）区间上肯定可积，则 ， . 推论 在上肯定可积函数的Fourier系数 ； 2. Fourier级数收敛的充要条件 定理1 和, 使得当时成立 其中. 3. Fourier级数收敛的Dini判别法 推论: 设在上除去有限点外存在有界导数,则的Fourier级数点点收敛,且 特殊地, 是的连续点时, ,即 例: 设是以为周期的函数，其在上可表示为,判定的Fourier级数的收敛性. 例：设是以为周期的函数,其在上等于,判定的 Fourier级数的收敛性 例： 4. Jordan判别法 设在上单调，则 。 例：设是以为周期的函数

3、，其在上可表示为 ,求的 Fourier绽开式。 计算的 Fourier系数的积分也可以沿别的长度为的区间来积.如 ， 例： 设是以为周期的函数,其在上等于,求的 Fourier级数. 假如仅定义在长为的区间上,例如定义在上, 此时不是周期函数, 从而不能按上述方法绽开为Fourier级数.但可对在外补充定义,使其以为周期, 如定义 , 它有下述性质: a) 时,； b) 以为周期. 例 : 三 正弦级数和余弦级数 1 定义 形如的三角级数称为正弦级数;形如的三角级数（函数项级数）称为余弦级数. 2 假如是以为周期的函数,在上肯定可积, 若是奇函数,则有；若是偶函数,则有. 3设仅在上有定义,

4、 假如按奇函数的要求,补充定义,然后再作周期延拓,必得奇函数, 所得Fourier级数必为正弦级数. 对应地, 补充定义后,再作周期延拓,必得偶函数, 所得Fourier级数必为余弦级数。 例: ),将绽开成余弦函数。 例：将在上绽开为余弦级数。 四 一般周期函数的Fourier级数 设是周期为的函数,且在上肯定可积, 则有 , 其中， 例: 求的Fourier绽开式. 五 Fourier级数的复数表示形式 设, 则其复数表示形式为, 其中, 复的Fourier系数. 2 富里埃变换 一 富里埃变换的概念 设在内肯定可积。 定义1 称是的富里埃变换，并把它记为或。即。 富里埃变换的性质 （i）

5、是内的连续函数； （ii）。 定义2 称是的富里埃逆变换。又称 是的富里埃变换积分公式。 例： 求衰减函数的富里埃变换。 例： 求函数的富里埃变换和富里埃变换积分公式。 二 富里埃变换的一些性质 富里埃变换有一些简洁的性质，这些性质在偏微分方程和概率论等课程中有着很重要的应用。 性质1（线性），其中是两个随意给定的常数。 性质2（平移）对任何，设，那么。 性质3（导数）设，则。 性质4 。 第十三章 多元函数的极限和连续性 1、平面点集 一 邻域、点列的极限 定义1 在平面上固定一点，凡是与的距离小于的那些点组成的平面点集，叫做的邻域，记为。 定义2 设，。假如对的任何一个邻域，总存在正整数，

6、当时，有。就称点列收敛，并且收敛于，记为或。 性质：（1）。 （2）若收敛，则它只有一个极限，即极限是唯一的。 二 开集、闭集、区域 设是一个平面点集。 1 内点：设，假如存在的一个邻域，使得，就称是的内点。 2 外点：设，若存在的一个邻域，使，就称是的外点。 3 边界点：设是平面上一点，它可以属于，也可以不属于，假如对的任何邻域， 其中既有的点，又有非中的点，就称是的边界点。的边界点全体叫做的边界。 4 开集：假如的点都是的内点，就称是开集。 5 聚点：设是平面上的一点，它可以属于，也可以不属于，假如对的任何邻域， 至少含有中一个（不等于的）点，就称是的聚点。 性质：设是的聚点，则在中存在一

7、个点列以为极限。 6 闭集：设的全部聚点都在内，就称是闭集。 7 区域：设是一个开集，并且中任何两点和之间都可以用有限条直线段所组成的折线连接起 来，而这条折线全部含在中，就称是区域。一个区域加上它的边界就是一个闭区域。 三 平面点集的几个基本定理 1矩形套定理：设是矩形序列，其中每一个矩形都含在前一个矩形中，并且，那么存在唯一的点属于全部的矩形。 2.致密性定理：假如序列有界，那么从其中必能选取收敛的子列。 3.有限覆盖定理：若一开矩形集合覆盖一有界闭区域。那么从 里，必可选出有限个开矩形，他们也能覆盖这个区域。 4收敛原理：平面点列有极限的充分必要条件是：对任何给定的，总存在正整数，当时，

8、有。 2 多元函数的极限和连续 一 多元函数的概念 不论在数学的理论问题中还是在实际问题中，很多量的改变，不只由一个因素确定，而是由多个因素确定。例如平行四边行的面积由它的相邻两边的长和宽以及夹角所确定,即;圆柱体体积由底半径和高所确定,即。这些都是多元函数的例子。 一般地，有下面定义： 定义1 设是的一个子集，是实数集，是一个规律，假如对中的每一点，通过规律，在中有唯一的一个与此对应，则称是定义在上的一个二元函数，它在点的函数值是，并记此值为，即。 有时，二元函数可以用空间的一块曲面表示出来，这为探讨问题供应了直观想象。例如，二元函数就是一个上半球面，球心在原点，半径为，此函数定义域为满意关

9、系式的，全体，即。又如，是马鞍面。 二 多元函数的极限 定义2 设是的一个开集，是一个常数，二元函数在点旁边有定义假如，当时，有，就称是二元函数在点的极限。记为或。 定义的等价叙述1 设是的一个开集，是一个常数，二元函数在点 旁边有定义假如，当时，有，就称是二元函数在点的极限。记为或。 定义的等价叙述2 设是的一个开集，是一个常数，二元函数在点 旁边有定义假如，当且时，有，就称是二元函数在点的极限。记为或。 注：（1）和一元函数的情形一样，假如，则当以任何点列及任何方式趋于时，的极限是；反之，以任何方式及任何点列趋于时，的极限是。但若在某一点列或沿某一曲线时，的极限为，还不能确定在的极限是。所

10、以说，这里的“或”要比一元函数的情形困难得多，下面举例说明。 例：设二元函数，探讨在点的的二重极限。 例：设二元函数，探讨在点的二重极限是否存在。 例：，探讨该函数的二重极限是否存在。 二元函数的极限较一元函数的极限而言，要困难得多，特殊是自变量的改变趋势，较之一元函数要困难。 例：。 例： 例：求在（，）点的极限，若用极坐标替换则为 （留意：在时为，此时无界）。 例：（极坐标法再举例）：设二元函数，探讨在点的二重极限 证明二元极限不存在的方法 基本思想：依据重极限定义，若重极限存在，则它沿任何路径的极限都应存在且相等，故若）某个特别路径的极限不存在；）或某两个特别路径的极限不等；）或用极坐标

11、法说明极限与辐角有关 例：在的二重极限不存在 三 二元函数的连续性 定义3 设在点有定义，假如，则称在点连续 “语言”描述：，有。 假如在开集内每一点连续，则称在内连续，或称是内的连续函数。 例：求函数的不连续点。 四 有界闭区域上连续函数的性质 有界性定理 若再有界闭区域上连续，则它在上有界。 一样连续性定理 若再有界闭区域上连续，则它在上一样连续。 最大值最小值定理 若再有界闭区域上连续，则它在上必有最大值和最小值。 零点存在定理 设是中的一个区域，和是内随意两点，是内的连续函数，假如，则在内任何一条连结的折线上，至少存在一点，使。 五 二重极限和二次极限 在极限中，两个自变量同时以任何方

12、式趋于，这种极限也叫做重极限（二重极限）此外，我们还要探讨当先后相继地趋于与时的极限这种极限称为累次极限（二次极限），其定义如下： 若对任一固定的，当时，的极限存在：,而在时的极限也存在并等于，亦即，那么称为先对，再对的二次极限，记为 同样可定义先后的二次极限： 上述两类极限统称为累次极限。 留意：二次极限（累次极限）与二重极限（重极限）没有什么必定的联系。 例：（二重极限存在，但两个二次极限不存在）设 由得（两边夹）;不存在知的累次极限不存在。 例：（两个二次极限存在且相等，但二重极限不存在）。设， 由知两个二次极限存在且相等。但由前面知 不存在。 例：（两个二次极限存在，但不相等）。设，

13、则，; （不行交换） 上面诸例说明：二次极限存在与否和二重极限存在与否，二者之间没有肯定的关系。但在某些条件下，它们之间会有一些联系。 定理1设（1）二重极限；（2），。则 。 （定理1说明：在重极限与一个累次极限都存在时，它们必相等。但并不意味着另一累次极限存在）。 推论1 设（1） ；（2），存在；（3）， 存在；则，都存在，并且等于二重极限。 推论2 若累次极限与存在但不相等，则重极限必不存在（可用于否定重极限的存在性）。 例：求函数在的二次极限和二重极限。 第十四章 多元函数微分学 1 偏导数和全微分的概念 一 偏导数的定义 1 偏导数定义 定义1 设是一个二元函数，定义在内某一个开集

14、内，点（，） D， 在中固定,那么是一个变元的函数，假如在点可导，即假如 存在，则称此极限值为二元函数在点（,）关于的偏导数。 记为，。 类似地可定义。 2 偏导数的计算 例: 设，求偏导数，。 例：，求和。 例：U=+yz 求，。 3. 偏导数和连续 若在点关于（或）可导，则在关于（或）连续。但不能推出关于两个变量是连续的。见下面的例子。 例： ； 。 4. 偏导数的几何意义 就是曲线在的切向量。 就是曲线在的切向量。 二 全微分的定义 二元函数微分的定义 定义2 若函数的全变更量可表示为 =+ 且其中与，无关而仅与有关，则称函数在点可微，并称为在点的全微分，记为，即 。 性质1 假如在点（

15、, ）可微，则，。 注：若在点可微，则。 性质2 若在点（，）可微，则f在点（，）连续。 例：设 证明在点不行微。 定理1 设函数的两个偏导数，在点（，）存在而且都连续，则在点（，）可微。 例：设，求。 三 高阶偏导数与高阶全微分 类似于一元函数的高阶导数，可以定义高阶偏导数。 例：设 ，求，；，；，。 注：一般状况下，未必有。 例： 设 ，可求得，。 定理2 设二元函数的两个混合偏导数，在连续，则有=。 2 求复合函数求导的链式法则 一 复合函数求导的链式法则 定理1（链式法则）设，此时在点可微，又和都在点 关于的偏导数存在，则 说明： 几种特别情形：定理1明显讲的是2个中间变量，2个自变量

16、的情形，但其思想方法完全适用与其它情形： 1） 则。 2）设则 例：又设。求 （2） 计算复合函数的两阶及两阶以上偏导数，只要重复运用链式法则即可。 有时记 。 例：。 例： （4）链式法则链式法则中的条件是充分的，并非必要的。在运用链式法则时，要留意的可微性条件， 假如不满意这一条件，链式法则不肯定成立。 二 一阶微分形式不变性 一阶微分有个很重要性质形式不变性。在二元函数中也有类似的性质。 设是二元可微函数，假如是自变量，则： （各自独立变量）（1） 假如不是自变量而是中间变量， 又设都可微，并且可以构成复合函数，那么：（2） 由（1），（2）的可知一阶微分形式的不变性。 留意（1）两阶微

17、分没有这一性质，如下例。 例：设 则 假如二阶微分只有形式不变性，则有： 但 （2）利用一阶微分形式不变性求偏导数 例：设利用微分形式不变性求 并求出 （3）高阶微分不具有形式不变性。 3 由方程（组）所确定的函数的求导法 在此之前，我们所接触的函数，其表达式大多是自变量的某个算式，如 这种形式的函数称为显函数。但在不少场合常会遇到另一种形式的函数，其自变量与因变量之间的对应法则是由一个方程式所确定的。这种形式的函数称为隐函数。 本节将介绍由一个方程所确定的隐函数求导法以及由方程组所确定的隐函数求导法。 一 一个方程的情形 对 说明：（1） 求须要假定，这一假设是很重要的；（2） 这里只用到了

18、“链式法则”；（3） 对求导，只在假定的函数的状况下，求导数，如何确定。 例： 设。 例： 设二阶可微，求。 二 方程组的情形 设由方程组 确定了：并且它们具有对各个变元的连续偏导数，如何求偏导数？ 解决方案： 求完全相同。 例：设。 例：设。 例：设，变换方程。 4 空间曲线的切线与法平面 本节主要探讨由参数方程表示的空间曲线和由方程组表示的空间曲线的切线和法平面的计算问题。 参数方程的情形 设空间曲线的参数方程为 其中的参数。又设都在连续，并且对每一不全为0，这样的曲线称为光滑曲线。通过曲线上任一点的切线定义为割线的极限位置，由此就可写出曲线在任一点的切线方程为： 。 法平面：过点可以作无

19、穷多条切线与切线垂直，全部这些直线都在同一平面上，称这个平面为曲线在点处的法平面，其方程为： 。 例：求螺旋线：，（其中为常数）在点（，0，0）的切线方程和法平面方程。 假如曲线方程由下式表示：， 。则过点的切线方程为 ， 过点的法平面方程为 。 空间曲线是用两个曲面的交线表示： 。 又设，关于有连续的偏导数， ； 例：求两柱面的交线在点的切线方程和法平面方程。 5 曲面的切平面与法线 1、设光滑曲面的方程，为曲面上一点，过点的切平面方程为： 。 过点并与切线平面垂直的直线，称为曲线在点的法线，方程为： 。 2、若曲面方程为，则曲面过的切平面方称为 法线方程：。 3、曲面方程由方程组给出： ，

20、给出，其中是参数。则曲面过的切平面方称为 。 法线方程为： 例：求曲面在点（2，1，4）的法向量的方向余弦，并求其法线方程和切平面方程。 例：证明对任何常数，球面和锥面正交。 6 方向导数和梯度 一 方向导数 在很多实际问题中，经常须要知道函数在一点沿任何方向或某个方向的改变率。 定义1 设是中的一个区域，是D内一个函数，是一个方向向量，令，假如 存在，则称此极限是在点沿方向的方向导数，记为。它表示在点沿方向的改变率。 定理1 设函数在点可微，则在点沿任何方向的方向导数存在，并且有 其中是方向的方向余弦。 例：设，求在点（1，0，2）沿方向（2，1，-1）的方向导数。 设是中的一个区域，是内的

21、一个二元可微函数，那么在内每一点，沿单位向量的方向导数是 ，其中是轴正向（即轴上单位向量）和向量之间的夹角。 二 梯度 1、引言 在一个数量场中，在给定点沿不同的方向，其方向导数一般是不相同的，现在我们所关切的是：沿哪一个方向其方向导数最大？其最大值是多少？为此引进一个很重要的概念梯度。 2、梯度的定义 定义2 设定义于某个三维区域内，又设函数具有关于各个多元的连续偏导数，称向量 是在点的梯度，记为，即 。它的长度为 。 注：它是一个向量，是由数量场产生的向量。 3、的性质： 设可微，则 （1）；（是常数）。 （2）； （3） （） （4） （在可微） 例：设在空间原点处有一个点电荷，在真空中

22、产生一个静电场，在空间任一点处的电位是： ， 则 。 4、的意义：的方向表示数量场沿此方向的方向导数达到最大； 的根长就是这个最大的方向导数。 例：求数量函数在的梯度及其大小。 7 泰勒公式 定理1 设函数在点内对及具有直到阶连续偏导数。对D内随意一点， 设，则 ， 这里。 二元函数的中值公式 ，其中。 例：写出在点旁边函数的泰勒公式。 例：按及的乘幂绽开函数到三项为止。 第十五章 极值和条件极值 1. 极值和最小二乘法 一 极值 定义1设在的邻域内成立不等式 ， 则称函数在点取到极大值，点称为函数的极大点，若在的邻域内成立不等式 ，则称函数在点取到微小值，点称为函数的微小点。极大值和微小值统

23、称为极值，极大点和微小点统称为极值点。 定义2 设是内的一个区域，是的一个内点，假如，则称是的一个驻点。 依据费玛定理，可知 定理1 二元函数的极值点必为的点或至少有一个偏导数不存在的点。 注：定理1的条件是必要条件，而不是充分条件。 例：在点。 例：在点。 怎样进一步推断是否有极值？ 定理2 设在点的某个邻域内有各个二阶连续偏导数，并且点是的一个驻点，则：（1）若，则在点有微小值；（2）若，则在点有极大值；（3）若，则在点没有极值；（4）若，则须进一步推断。 例：求 的极值。 例：求的极值。 多元函数的最大（小）值问题 设函数在某一有界闭区域中连续且可导，必在上达到最大（小）值。若这样的点位

24、于区域内部，则在这点明显函数有极大（小）值。因此，在这种情形函数取到最大（小）值的点必是极值点之一。然而函数的最大（小）值最可能在区域的边界上达到。因此，为找出函数在区域上的最大（小）值，必需找出一切有极值的内点，算出这些点的函数值，再与区域边界上的函数值相比较，这些数值中最大数（或最小数）就是函数在闭区域上的最大（小）值。通常可依据问题的实际意义来推断。 例：有一块宽24cm的矩形薄铁皮，把两边折起来，做成一个梯形水槽，问和各自为何值时，水槽的流量是最大？ 例：试在轴，轴与直线围成的三角形区域上求函数的最大值。 二 . 最小二乘法 例：已知，听从线性关系： 问：如何依据这组数据来合理地确定系

25、数和？ 解：总偏差为 ，确定系数，使总偏差最小。这种确定系数的方法叫做最小二乘法。令， 即可解得。 几个疑问：1）假如怎么办？2）这样求出的 就是达到微小值的点？ 3）在选取 时，为什么不取各个偏差的代数和作为总偏差？ 例：已知，现测得一组数据，利用最小二乘法，求系数所满意的三元一次方程组。 2 条件极值 一 何谓条件极值 在探讨极值问题时，往往会遇到这样一种情形，就是函数的自变量要受到某些条件的限制。确定一给定点到一曲面的最短距离问题，就是这种情形。我们知道点到点的距离为。现在的问题是要求出曲面上的点使F为最小。即，问题归化为求函数在条件下的最小值问题。 又如在总和为C的几个正数的数组中，求

26、一数组，使函数值为最小，这是在条件 的限制下，求函数的微小值问题。这类问题叫做条件极值问题。 二 条件极值的必要条件 为了便利起见，同时又不不失一般性，我们仅探讨以下情形。 前提：设函数具有对各个变元的连续偏导数，而这些变元之间又受到以下条件的限制： 其中和都具有对各个变元的连续偏导数，并且它们的行列式。 目标：我们要求函数在限制条件下的极值的必要条件。 定理1（限制极值的必要条件）在限制条件下于点取得极值，那么必存在常数，使得在该点有： 称，是乘数（待定乘数）。 这一结果可推广到元函数。 三 条件极值的求法 在详细解题时，例如在限制条件下求的极值，可如下进行： 1 引入函数（函数）：。 2

27、求的极值（视为独立变量）：由 ， ， ，。 解得可能的极值点。 3. 求的二阶全微分。若，则取得微小值；若，则取得极大值。 例：求空间内一点到平面的距离。 例：要制造一容积为16的无盖长方形水箱，问水箱长、宽、高为多少时，所用材料最省？ 第十六章 隐函数存在定理、函数相关 1 隐函数存在定理 一 一个方程的情形 在前面，我们是在假定从方程中可以确定的前提下，给出求导数的方法。然而须要指出的是：并不是任一方程都能确定出隐函数。因此，我们必需知道方程在什么状况下才能确定隐函数？ 例：设有方程，问在点，的旁边是否确定为的函数？ 定理1 （隐函数存在定理） 设二元函数满意下列条件： 注： 定理的几何意

28、义：条件表明曲面是光滑的；条件（2）表明曲面和坐标平面有一个交点，条件（3）（不妨设）表明在的旁边，对固定的，设为正向，曲面是单调增加的。定理的结论是：在点的旁边曲面和有一条唯一的光滑交线.（2）定理的结论是局部性的，即在点的某个邻域内由方程可以唯一确定一个可微的隐函数。例如： 在点的某个邻域内由方程可以确定唯一的。在点的某个邻域内由方程可确定唯一的 （3） 定理的条件是充分的，非必要的。如上例中的函数：在（-1，0）和（1，0）两点，破坏了定理中的条件（3），从而定理失效。从图中可以看出，对于一在右邻域或左邻域内的任何一个值，将获得两个值： ， 唯一性条件破坏。 定理1中的方程是含有两个变量

29、和的，对于3个变量，甚至于多个变量，也有类似的结果。 二 多变量及方程组的情形 定理2 满意： 的一个邻域内对各个变元有连续的偏导数； （2） （3） F，G关于的Jacobi矩阵 则：（1）存在点的一个邻域，在此邻域内由方程组 可以确定唯一的函数：满意： （2）在内连续； （3）在内有关于和的连续偏导数。 例：。问：（1）由方程确定的是关于和的可微函数？ （2）由方程确定的都是关于和的可微函数？ 例：函数在那些点近旁可唯一地确定胆汁连续，且又连续导数的函数？ 2 函数行列式的性质、函数相关 一 函数行列式的性质 函数行列式不仅在隐含数存在定理中起着重要作用，而且在其它分析问题和应用中，也是常

30、常出现的，它有以下主要性质： 性质1 设函数 定义于某一维区域中，且有关于一切变元的连续偏导数。又设 定义于某一维区域中，且有关于一切变元的连续偏导数。设的值域包含在中。则有 。 注：这特性质可看成复合函数求导公式的拓广。 性质2 设函数 定义于某一维区域中，且有关于一切变元的连续偏导数，并且它们的反函数 存在，且有关于一切变元的连续偏导数。则有 。 第十七章 含参变量的积分 设函数在矩形上连续。定义含参积分 和. 含参积分供应了表达函数的又一手段。我们称由含参积分表达的函数为含参积分。这种形式的函数在理论上和应用上都有重要作用，有许多很有用的特别函数就是这种形式的函数。 下面探讨这种由积分所

31、确定的函数的连续性，可微性与可积性。 定理1 若函数在矩形上连续, 则函数在上连续. 注：在定理的条件下，有 ， 即极限运算可以通过积分号。 例：求。 定理2 若函数及其偏导数都在矩形上连续, 则 ， 也就是微分运算可以通过积分号。 例：当时，能否利用定理2计算的导数？ 定理3 若函数及其偏导数在矩形域上连续, 函数和在上连续，并且 ， 则函数在上连续。 例：求。 定理4 设函数函数及其偏导数在矩形域上连续，函数和在上存在，并且 ， 则 。 例：设，求。 定理5若函数在矩形上连续，则 . 注：在定理的条件下，累次积分可交换求积分的次序。 例：求。 例： 探讨函数 的连续性，其中是上连续且为正的

32、函数。 解： 令，则在连续，其中。从而在连续。 当时， 当时，记 ，则 若存在，则 故在不连续。 或用定积分中值定理，当时， ，使 若存在，则, 故在不连续。 问题1 上面最终一个式子能否写为 。 事实上，是依靠于的，极限的存在性还难以确定。 例：设在连续，求证 : （其中 ） 满意微分方程 。 证：令，则， 它们都在上连续，则 例：设为连续函数，,求。 解：令，则 第一项中令，其次项中令，则 。 第十八章 含参变量的广义积分 一、一样收敛的定义 定义1 设函数定义在上，称含参变量的无穷积分。 定义2设函数定义在上，若, 当时,对一切，成立 或 。 就称含参无穷积分关于一样收敛。 定义3设对于

33、上的每一值，以为奇点的积分存在。若, 当时，对一切，成立 或 ， 就称含参无穷积分关于一样收敛。 二、一样收敛积分的判别法 以下假定积分收敛。 定理1（魏尔斯特拉斯判别法）设有函数，使得 假如积分收敛，那么关于一样收敛。 例：证明含参无穷积分在内一样收敛。 三、一样收敛积分的性质 1. 连续性定理 定理2 设函数在上连续，关于一样收敛，那么是上的连续函数。 注：在定理的条件下，有 ， 即极限运算可以通过积分号。 2.积分依次交换定理. 定理3设函数在上连续，关于一样收敛，那么 。 注：在定理的条件下，累次积分可交换求积分的次序。 例：计算积分。 3. 积分号下求导定理. 定理4 设函数，在上连

34、续，存在，关于一样收敛。那么，也就是微分运算可以通过积分号。 例：计算积分。 例：证明含参量非正常积分在上一样收敛，其中。但在区间内非一样收敛。 4. 含参无穷积分与函数项级数的关系 定理5 积分在上一样收敛对任一数列, , 函数项级数在上一样收敛。 四、欧拉（Euler）积分 介绍用含参广义积分表达的两个特别函数, 即和.它们统称为Euler积分.在积分计算等方面, 它们是很有用的两个特别函数 1. Beta函数 （1） Beta函数及其连续性： 称含参积分为Beta函数。当和中至少有一个小于1 时, 该积分为瑕积分。下证对, 该积分收敛。由于时点和均为瑕点，故把积分分成和考虑。 : 时为正

35、常积分; 当时, 点为瑕点。由被积函数非负, 和 , 积分收敛. . : 时为正常积分; 当时, 点为瑕点.由被积函数非负, 和 , 积分收敛. . 综上, 当时积分收敛. 设D, 于是, 积分定义了D内的一个二元函数.称该函数为Beta函数, 记为, 即 = 不难验证, 函数在D内闭一样收敛. 又被积函数在D内连续, 因此, 函数是D内的二元连续函数. （2）函数的对称性: . 由于函数的两个变元是对称的, 因此, 其中一个变元具有的性质另一个变元自然也具有. 2Gamma函数 （1）Gamma函数 考虑无穷限含参积分 , 当时, 点还是该积分的瑕点. 因此我们把该积分分为 来探讨其敛散性

36、. : 时为正常积分.时, .利用非负函数积的Cauchy判别法, 留意到当时积分收敛. . 因此, 时积分收敛. : 对R成立,.因此积分对R收敛. 综上, 时积分收敛. 称该积分为Euler其次型积分. Euler其次型积分定义了内的一个函数, 称该函数为Gamma函数, 记为, 即 = , . 函数是一个很有用的特别函数. （2）函数的连续性和可导性: 在区间内非一样收敛.这是因为时积分发散. 这里利用了下面的结果: 若含参广义积分在内收敛, 但在点发散, 则积分在内非一样收敛.但在区间内闭一样收敛.即在任何上,一样收敛. 因为时, 对积分 , 有, 而积分收敛.对积分, , 而积分收敛

37、.由M判法,它们都一样收敛, 积分在区间上一样收敛. 作类似地探讨,可得积分也在区间内闭一样收敛.于是可得如下结论: 的连续性: 在区间内连续. 的可导性: 在区间内可导, 且 . 同理可得: 在区间内随意阶可导,且 . （3）的递推公式，函数表 的递推公式 : . 证 . . 于是, 利用递推公式得: , , , , , 一般地有 . 可见, 在上, 正是正整数阶乘的表达式. 倘定义, 易见对,该定义是有意义的.因此,可视为内实数的阶乘.这样一来, 我们很自然地把正整数的阶乘延拓到了内的全部实数上,于是, 自然就有, 可见在初等数学中规定 是很合理的. 例：计算积分 。 第十九章 积分（二重

38、、三重积分，第一类曲线、曲面积分）的定义和性质 1 二重积分、三重积分、第一类曲线积分、第一类曲面积分的概念 1. 二重积分、三重积分，第一类曲线积分、第一类曲面积分都可看成已知物体的密度，求物体的质量。 但要看物体的几何形态。 2. 几何体上的黎曼积分的定义。 定义1 设为一块几何形体，这个几何形体是可以度量的，在这个几何形体上定义了一个函数，。将这几何形体分为若干可以度量的小块，。既然每一小块都可度量，故它们皆有度量大小可言，把他们的度量大小仍记为。并令，在每一块中任取一点，做下列和式： 假如这个和式不论对于的怎样分划以及在上如何取法，只要当时恒有同一极限，则称此极限为在几何形体上的黎曼积

39、分，记为： .也就是 ， 这个极限是与分法和取法无关的。 叙述：假如对随意及肯定数，总存在一个数，对于随意的分法，只要时，不管点在上如何选取，恒有，则称为在上的黎曼积分，记为： ，这时，也称在上可积。 依据几何形体的不同形态，进一步给出上积分的详细表示式及名称。 （1）假如几何体是一块可求面积的平面图形，那么上的积分就称为二重积分，在直角坐标下记为 。 （2）假如几何体是一块可求体积的空间几何体，那么上的积分就称为三重积分，在直角坐标下记为 。 （3）假如几何体是一块可求长的空间曲线段，那么上的积分称为第一类曲线积分，在直角坐标下记为 。 （4）假如几何体是一块可求面积的曲面片，那么上的积分称

40、为第一类曲面积分，在直角坐标下记为 。 3性质 （1）。 （2）若在上可积，则在上有界。 2 积分的性质 性质1 若函数在上可积，为常数，则在上也可积，且 。 即常数因子可从积分号里提出（留意与不定积分的不同）。 性质2 若函数、都在上可积，则在上也可积，且有 。 性质3 若函数在上可积，且，则在和上都可积，且 。 反之，若在和上都可积，则在上可积，且上述等式成立。 性质4 若函数和都在上可积，且在上成立，则 。 性质5 若函数在上可积，则在上可积，且。 注：若在上可积，不能推出在上可积。 例： 在上不行积，但可积。 性质6（积分第一中值定理）若函数在上可积，则存在常数，使得 。 推论 若函数

41、在上连续，则在上至少存在一点，使 。 例：若函数在上连续，但不恒等于0，则。 其次十章 重积分 1二重积分的计算 一 化二重积分为二次计分 1. 关于体积的计算 2. 矩形上的二重积分可以化为二次积分进行计算 简洁地说，形如的积分称为一个先后的二次积分。准确地说，设函数在上有定义，假如随意确定，则是自变量为的一元函数，设 ，有意义，其值是的函数，记为，又得体积为 同样，可以先后的二次积分：= 在此例中，先后的二次积分等于先后的二次积分，即两个二次积分相等，这个现象包含在下面的定理中。 3一般性化二重积分为二次积分 在平面区域中，有两类特别的区域是最具代表性的。所示区域用集合可表示为： 型区域

42、其特点是，则直线至多与区域的边界交于两点；所示区域用集合可表示为： 型区域 其特点是，则直线至多与区域的边界交于两点。 为什么说这两类区域常用到（最具代表性），因为很多常见的区域都可分割为有限个无分类点的型区域和型区域。因而，解决了型区域和型区域上二重积分的计算方法后，一般区域上的二重积分的计算问题也就得到解决。 如何计算型区域和型区域上的二重积分呢？ 最基本的想法还是化二重积分为二次积分（累次积分）。问题是化为什么样的二次积分呢？有下面的结果： 定理1 设，则 =。 例：化二重积分为二次积分，其中是由直线，抛物线所围的平面区域。 例：求由和，所围空间区域的体积V 。 例：求二次积分 留意：最外层积分的积分限肯定是常数。 二 用极坐标计算二重积分 也有一种情形，函数f在上可积，但无论采纳哪种积分次序都“算不出来”。 例：，= 在定积分中，换元积分法对简化定积分计算起着重要的作用。对于二重积分也有相应的换元公式，用于简化积分区域或被积函数。 作极坐标变换： 。 在变换下，函数，区域。