2022年人教版必修2___物理知识及解题方法总结 .pdf

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1、人教版必修 2 物理知识及解题方法总结（很全面）曲线运动、运动的合成与分解、平抛运动1、深刻理解曲线运动的条件和特点（1）曲线运动的条件：运动物体所受合外力的方向跟其速度方向不在一条直线上时，物体做曲线运动。（2）曲线运动的特点： 1 在曲线运动中，运动质点在某一点的瞬时速度方向，就是通过这一点的曲线的切线方向。曲线运动是变速运动，这是因为曲线运动的速度方向是不断变化的。3做曲线运动的质点，其所受的合外力一定不为零，一定具有加速度。(3) 曲线运动物体所受合外力方向和速度方向不在一直线上，且一定指向曲线的凹侧。2、深刻理解运动的合成与分解(1) 物体的实际运动往往是由几个独立的分运动合成的，由

2、已知的分运动求跟它们等效的合运动叫做运动的合成；由已知的合运动求跟它等效的分运动叫做运动的分解。运动的合成与分解基本关系：1分运动的独立性；2运动的等效性 （合运动和分运动是等效替代关系，不能并存）； 3 运动的等时性；4 运动的矢量性（加速度、速度、位移都是矢量，其合成和分解遵循平行四边形定则。）(2) 互成角度的两个分运动的合运动的判断合运动的情况取决于两分运动的速度的合速度与两分运动的加速度的合加速度，两者是否在同一直线上，在同一直线上作直线运动，不在同一直线上将作曲线运动。两个直线运动的合运动仍然是匀速直线运动。一个匀速直线运动和一个匀加速直线运动的合运动是曲线运动。两个初速度为零的匀

3、加速直线运动的合运动仍然是匀加速直线运动。两个初速度不为零的匀加速直线运动的合运动可能是直线运动也可能是曲线运动。当两个分运动的初速度的合速度的方向与这两个分运动的合加速度方向在同一直线上时，合运动是匀加速直线运动，否则是曲线运动。（3）怎样确定合运动和分运动合运动一定是物体的实际运动如果选择运动的物体作为参照物，则参照物的运动和物体相对参照物的运动是分运动，物体相对地面的运动是合运动。进行运动的分解时，在遵循平行四边形定则的前提下，类似力的分解， 要按照实际效果进行分解。3、绳端速度的分解此类有绳索的问题， 对速度分解通常有两个原则按效果正交分解物体运动的实际速度沿绳方向一个分量，另一个分量

4、垂直于绳。（效果：沿绳方向的收缩速度，垂直于绳方向的转动速度）4、小船渡河问题17、一条宽度为L 的河流，水流速度为Vs, 已知船在静水中的速度为Vc，那么：（1）怎样渡河时间最短？（2）若 VcVs, 怎样渡河位移最小？（3）若 VcVs时，船才有可能垂直于河岸横渡。（3）如果水流速度大于船上在静水中的航行速度，则不论船的航向如何，总是被水冲向下游。怎样才能使漂下的距离最短呢？如图2 丙所示，设船头Vc与河岸成角，合速度 V与河岸成角。可以看出：角越大，船漂下的距离x 越短，那么，在什么条件下角最大呢？以Vs的矢尖为圆心， 以 Vc为半径画圆，当 V与圆相切时， 角最大，根据 cos=Vc/

5、Vs,船头与河岸的夹角应为：=arccosVc/Vs. 船漂的最短距离为：sin)cos(minccsVLVVx. 此时渡河的最短位移为：LVVLscscos. 5、平抛运动（1） 物体做平抛运动的条件：只受重力作用，初速度不为零且沿水平方向。物体受恒力作用，且初速度与恒力垂直，物体做类平抛运动。（2） 平抛运动的处理方法通常，可以把平抛运动看作为两个分运动的合动动：一个是水平方向 （垂直于恒力方向）的匀速直线运动，一个是竖直方向（沿着恒力方向）的匀加速直线运动。(3) 平抛运动的规律以抛出点为坐标原点，水平初速度V0方向为沿x 轴正方向，竖直向下的方向为y 轴正方向，建立如图1 所示的坐标系

6、，在该坐标系下，对任一时刻t. 位移分位移tVx0, 221gty, 合位移2220)21()(gttVs,02tanVgt. 为合位移与x 轴夹角 . 速度图 1 Vs Vc V2 图 2 甲V1 Vs Vc 图 2 乙VVs Vc 图 2 丙VABE精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 2 页，共 18 页 - - - - - - - - - - 分速度0VVx, Vy=gt, 合速度220)(gtVV,0tanVgt. 为合速度 V与 x 轴夹角(4) 平抛运动的性质做平抛运动的物体仅受重

7、力的作用，故平抛运动是匀变速曲线运动。29、如图 4 所示，排球场总长为18m ，设球网高度为2m ，运动员站在离网3m的线上（图中虚线所示）正对网前跳起将球水平击出。 （不计空气阻力）(1) 设击球点在3m线正上方高度为2.5m 处，试问击球的速度在什么范围内才能使球即不触网也不越界？（2）若击球点在3m线正上方的高度小余某个值，那么无论击球的速度多大，球不是触网就是越界，试求这个高度？思路分析： 排球的运动可看作平抛运动，把它分解为水平的匀速直线运动和竖直的自由落体运动来分析。但应注意本题是“环境”限制下的平抛运动，应弄清限制条件再求解。关键是要画出临界条件下的图来。解答： （ 1）如图，

8、设球刚好擦网而过擦网点 x13m，y1h2h12.5 20.5m 据位移关系：得xvtygtvxgy1222代入数据可求得，即为所求的速度下限。vms13 10/设球刚好打在边界线上，则落地点x212m ，y2h22.5m，代入上面速度公式可求得：vms2122/欲使球既不触网也不越界，则球初速度v0应满足：3 101220msvms/（2）设击球点高度为h3时，球恰好既触网又压线，如图所示。图 4 3m 18m 2m 精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 3 页，共 18 页 - - - -

9、- - - - - - 再设此时排球飞出的初速度为v，对触网点x33m ，y3h3 h1h3 2 代入（1）中速度公式可得：vh32513对压界点 x412m ，y4h3，代入（ 1）中速度公式可得：vh12523 、两式联立可得h32.13m 即当击球高度小于2.13m 时，无论球被水平击出的速度多大，球不是触网，就是出界。6、圆周运动线速度、角速度、周期间的关系rvTTrv22皮带传动问题皮带上的各点的线速度大小相等同一轮子上的各点的角速度相等，周期相等。万有引力定律天体运动一、万有引力定律（1）开普勒三定律所有行星围绕太阳运动的轨道都是椭圆，太阳处在所有椭圆的一个焦点上。对每个行星而言太

10、阳和行星的连线在相等的时间内扫过相同的面积所有行星轨道的半长轴R的三次方与公转周期T 的二次方的比值都相同，即常量TR23，常用开普勒三定律来分析行星在近日点和远日点运动速率的大小。（2）万有引力定律：1自然界的一切物体都相互吸引，两个物体间的引力的大小，跟它们的质量乘积成正比，跟它们的距离的平方成反比。2公式：221rmmGF，G=6.6710-11N.m2/kg2. 3 适用条件：适用于相距很远， 可以看做质点的两物体间的相互作用，质量分布均匀的球体也可用此公式计算，其中r 指球心间的距离。（3）三种宇宙速度： 1 第一宇宙速度V1=7.9Km/s, 人造卫星的最小发射速度；2第二宇宙速度

11、V2=11.2km/s, 使物体挣脱地球引力束缚的最小发射速度；（3）第三宇宙速度V3=16.7km/s, 使物体挣脱太阳引力束缚的最小发射速度。精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 4 页，共 18 页 - - - - - - - - - - 注意： V1=7.9Km/s 是最小的发射速度，但是是最大的运行速度。当V1=7.9Km/s 时，卫星近表面运行， V运=7.9Km/s 。当 7.9Km/sv射11.2km/s 时，卫星在离地较远处运行，v运7.9km/s 二、万有引力定律的应用：1、

12、开普勒三定律应用所有行星的椭圆轨道的半长轴的三次方跟公转周期的平方的比值都相等，这就是开普勒第三定律，也叫周期定律. 我们把行星的椭圆轨道近似地当作圆，若用r 代表轨道半径，T 代表公转周期，则开普勒第三定律的表达式为r3/T2=k. 因用周期 T 表示，则把224Tan代入基本方程2224TmrMmG即得：kGMTr2234显然这个量k 只与恒星的质量M有关，而与行星其他任何物理量均无关。2、各物理量与轨道半径的关系若已知人造卫星绕地心做匀速率圆周运动的轨道半径为 r ，地球的质量为M 。由nmarMmG2得卫星运行的向心加速度为221rrMGan由rvmrMmG22得卫星运行的线速度为：r

13、rGMv1由rmrMmG22得卫星运行的角速度为：2331rrGM由rTmrMmG222得卫星运行的周期为：2332)4(rGMrT由rvmrMmG22得卫星运行的动能：rrGMmEk121即随着运行的轨道半径的逐渐增大，向心加速度an、线速度v、角速度 、动能 Ek 将逐渐减小，周期T 将逐渐增大 . 3、会讨论重力加速度g 随离地面高度h的变化情况。4、会用万有引力定律求天体的质量。通过观天体卫星运动的周期T和轨道半径r 或天体表面的重力加速度g 和天体的半径R，就可以求出天体的质量M 。以地球的质量的计算为例（1）若已知月球绕地球做匀速圆周运动的周期T 和半径 r ，根据：rTmrmGm

14、月月地222得：2324GTrm地（2）若已知月球绕地球做匀速圆周运动的线速度v 和半径 r 根据：rvmrmGm月月地22得：Gvrm地2（3）若已知月球绕地球做匀速圆周运动的线速度v 和周期 T 精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 5 页，共 18 页 - - - - - - - - - - 根据：TvmrmGm月月地22?和rvmrmGm月月地22得：GTvm地23（4）若已知地球的半径R和地球表面的重力加速度g mgrmGm地2得：GgRm地2此式通常被称为黄金代换式。5、会用万有引力

15、定律计算天体的平均密度。通过观测天体表面运动卫星的周期T， ，就可以求出天体的密度。6、会用万有引力定律求卫星的高度。通过观测卫星的周期T 和行星表面的重力加速度g 及行星的半径R可以求出卫星的高度。7、会用万有引力定律推导恒量关系式。8、会求解卫星运动与光学问题的综合题9、二个特殊卫星（1）通讯卫星（同步卫星）通讯卫星是用来通讯的卫星，相当于在太空中的微波中继站，通过它转发和反射无线电信号，可以实现全地球的电视转播. 这种卫星位于赤道的上空，相对于地面静止不动，犹如悬在空中一样，也叫同步卫星. 要使卫星相对于地面静止，卫星运动的周期与地球自转的周期必须相等（即为 24 小时）；卫星绕地球的运

16、动方向与地球自转方向必须相同，即卫星的轨道平面与地轴垂直；又因为卫星所需的向心力来自地球对它的引力，方向指向地心， 因此同步卫星的轨道平面必须通过地心，即与赤道平面重合。. 因已知 T，将rTan224代入基本方程2224TmrMmG得：224GMTr若已知地球的半径R地=6.4106m ，地球的质量M=6.01024kg，用 h 表示卫星离地的高度，则 R地+h= r =4.2107m ， 即 h3.6 107m.所有的同步卫星均在赤道的上空离地为3.6 107m的高处的同一轨道上以相同的速率运行，当然同步卫星间绝不会相撞. （2） 近地卫星把在地球表面附近环绕地球做匀速率圆周运动的卫星称之

17、为近地卫星，它运行的轨道半径可以认为等于地球的半径R0，其轨道平面通过地心. 若已知地球表面的重力加速度为g0，则由020Rvmmg得：00Rgv由020Rmmg得：00Rg由02204RTmmg得：002RgT若将地球半径R0=6.4106m 和 g0=9.8m/s2 代入上式， 可得 v=7.9103m/s，=1.2410 -3 rad/s ，T=5074s，由于rv1，231r和231rT且卫星运行的轨道半径 r R0，所以精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 6 页，共 18 页 - -

18、 - - - - - - - - 所 有 绕 地 球 做 匀 速 率 圆 周 运 动 的 卫 星 线 速 度v 7.9 103m/s ， 角 速 度 1.2410 -3rad/s，而周期 T 5074s 。特别需要指出的是，静止在地球表面上的物体，尽管地球对物体的重量也为mg ，尽管物体随地球自转也一起转，绕地轴做匀速率圆周运动，且运行周期等于地球自转周期，与近地卫星、 同步卫星有相似之处， 但它的轨道平面不一定通过地心，如图 2 所示 . 只有当纬度=0，即物体在赤道上时，轨道平面才能过地心. 地球对物体的引力F 的一个分力是使物体做匀速率圆周运动所需的向心力f=m2r，另一个分力才是物体的

19、重量mg ，即引力 F不等于物体的重量 mg ，只有当 r=0 时，即物体在两极处，由于f=m2r=0， F才等于 mg.。10、人造卫星失重问题11、卫星的变轨运动问题卫星由低轨道运动到高轨道，要加速，加速后作离心运动，势能增大， 动能减少， 到高轨道作圆周运动时速度小于低轨道上的速度。当以第一宇宙速度发射人造卫星，它将围绕地球表面做匀速圆周运动； 若它发射的速度介于第一宇宙速度与第二宇宙速度之间， 则它将围绕地球做椭圆运动有时为了让卫星绕地球做圆周运动， 要在卫星发射后做椭圆运动的过程中二次点火，以达到预定的圆轨道设第一宇宙速度为v，则由第一宇宙速度的推导过程有G2RMmmRv2在地球表面

20、若卫星发射的速度v1v，则此时卫星受地球的万有引力2rGMm应小于卫星以v1绕地表做圆周运动所需的向心力mRv21， 故从此时开始卫星将做离心运动，在卫星离地心越来越远的同时，其速率也要不断减小，在其椭圆轨道的远地点处（离地心距离为R) ，速率为v2(v2v1)，此时由于G2RMmmRv22，卫星从此时起做向心运动，同时速率增大，从而绕地球沿椭圆轨道做周期性的运动如果在卫星经过远地点处开动发动机使其速率突然增加到v3，使G2RMmmRv23，则卫星就可以以速率v3，以R为半径绕地球做匀速圆周运动同样的道理， 在卫星回收时，选择恰当的时机使做圆周运动的卫星速率突然减小，卫星将会沿椭圆轨道做向心运

21、动，让该椭圆与预定回收地点相切或相交，就能成功地回收卫星通过以上讨论可知：卫星在某一圆轨道上做匀速圆周运动时，其速率为一确定值，若卫星突然加速（或减速） ，则卫星会做离心（或向心）运动而离开原来的轨道，有人提过这样的问题：飞船看见前方不远处有一和它在同一轨道上同向做圆周运动的卫星，此时若仅使它速度增大，能否追上卫星？若飞船加速，则它会离开原来的圆轨道，所以不能追上它只有在较低的轨道上加速或在较高的轨道上减速，才有可能遇上卫星四、万有引力问题全解图 656 图 655精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - -

22、 -第 7 页，共 18 页 - - - - - - - - - - 1人造地球卫星的轨道是任意的吗？在地球上空绕地球运行的人造地球卫星所受的力是地球对它的万有引力，卫星即可绕地球做圆周运动，也可绕地球做椭圆运动 在中学阶段我们主要研究绕地球做匀速圆周运动的卫星卫星绕地球做匀速圆周运动时靠地球对它的万有引力充当向心力， 地球对卫星的万有引力指向地心而做匀速圆周运动物体的向心力时刻指向它做圆周运动的圆心因此卫星绕地球做匀速圆周运动的圆心必与地心重合而这样的轨道有多种， 其中比较特殊的有与赤道共面的赤道轨道和通过两极点上空的极地轨道，当然也应存在着与赤道平面成某一角度的圆轨道，只要圆心在地心，就可

23、能是卫星绕地球运行的圆轨道如图6 522人造卫星的运行周期可以小于80 min 吗？（1）从卫星的周期讨论设人造地球卫星的质量为m，运转周期为T，轨道半径为r，地球的质量为M，万有引力常量为G，根据卫星绕地球转动的向心力就是地球对它的引力，有m224TrG2rMm，可得TGmr324由周期公式可以看出：卫星轨道半径r越小，周期也越小，当卫星沿地球表面附近运动时，即rR地6.4 106 m，周期最短，此时T2411362100 .61067.6)1014.6()14.3(45.1 103 s 85 min 显然，T大于 80 min ，所以想发射一周期小于80 min 的卫星是不可能的（2）从卫

24、星运动的轨道半径讨论假设卫星的周期为80 min ，则轨道半径r3224GMTr3224GMT222411)14.3(4)6080(100.61067.62.3 1020 m3得出r6.2 106 mR地显然不能发射一颗这样的卫星（3）从地球提供的向心力讨论地球对卫星所能提供的向心力为：FG2rMmT80 min 时卫星所需的向心力为：F224Tmr当rR地6.4 106 m 时图 652精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 8 页，共 18 页 - - - - - - - - - - F262

25、411)104. 6(100.61067.6mN9.8 mN，F224Tmr262)6080(104. 614. 34mN10.96mN 当rR地时，地球对卫星所能提供的向心力最大，向F9.8mN ，又由上分析可知FF，因此，要发射一颗周期为80 min 的卫星是不可能的（4）从卫星的环绕速度讨论设卫星绕地球运转的环绕速度为v，则有G2rMmrmv2得出：vrGm由公式可知：r越小环绕速度越大，当rR地6.4 106 m 时，卫星环绕地球的速度最大vmax地RGM62411104 .6100.61067.67.9 103 m/s 若地球卫星的周期为80 min ，则其绕地球的线速度为vTR地2

26、6080104. 614. 3268.4 103 m/s 由此可见，vvmax，显然不可能发射一颗周期为80 min 的地球卫星3卫星的发射速度和运行速度是一回事吗？卫星的发射速度是指在地面（发射站）提供给它的速度上面所说的第一宇宙速度、第二宇宙速度和第三宇宙速度都指的是发射速度当卫星在预定轨道上绕地球做匀速圆周运动时的速度称为运行速度，只有以第一宇宙速度发射的人造卫星绕地球表面运行时，运行速度与发射速度相等， 而对于在离地较高的轨道上运行的卫星，其运行时的速度与地面发射速度并不相等，因而到达预定轨道后其运行速度要比地面发射速度小实际上按照万有引力充当向心力，则由G2rMmmrv2，得vrGM

27、可知：卫星绕地球的运行速率仅由其轨道半径来决定，轨道半径越大即离地越高，其运行速度越小， 但我们又知道要想将卫星发射到更高的轨道，在地面发射时需要提供给卫星的速度越大，这与在越高轨道上运行速度越小并不矛盾，因为其中一个指运行速度，一个指发射速度 由于卫星绕地球可能的圆轨道中半径最小值为地球半径R，因此由vRGM得到的近地卫星的环绕速度也就是第一宇宙速度，是所有绕地球做匀速圆周运动的卫星的最大运行速度因此， 关于第一宇宙速度有三种不同说法：第一宇宙速度是发射人造地球卫星的最小发射速度，是环绕地球表面的近地卫星的环绕速度，是地球卫星的最大运行速度4赤道上随地球做圆周运动的物体与绕地球表面做圆周运动

28、的卫星有什么区别？在有的问题中， 涉及到地球表面赤道上的物体和地球卫星的比较，地球赤道上的物体随地球自转做圆周运动的圆心与近地卫星的圆心都在地心，而且二者做匀速圆周运动的半径均可看作地球的半径R，因此，有些同学就把二者混为一谈，实际上二者有着非常显著的区别精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 9 页，共 18 页 - - - - - - - - - - 对它们做圆周运动的向心力的分析前面已经有过讨论，地球上的物体随地球自转做匀速圆周运动所需的向心力由万有引力提供，但由于地球自转角速度不大，万有引

29、力并没有全部充当向心力，向心力只占万有引力的一小部分，万有引力的另一个分力是我们通常所说的物体所受的重力对于赤道上的物体，万有引力、 重力、向心力在一直线上时，重力大小等于万有引力和物体随地球自转做匀速圆周运动所需的向心力之差，它的向心力远小于地球对它的万有引力，而围绕地球表面做匀速圆周运动的卫星，由于离开了地球，它做圆周运动时万有引力全部充当向心力对它做圆周运动的运动学特征的分析赤道上的物体随地球自转做匀速圆周运动时，由于与地球保持相对静止，因此它做圆周运动的周期应与地球自转的周期相同，即24 h ，当然也可由此计算出其线速度和角速度而绕地球表面运行的近地卫星，其线速度即我们所说的第一宇宙速

30、度它的周期可以由公式求出：G2RMmm224TR，求得T2GMR3，代入地球的半径R与质量，可求出地球近地卫星绕地球的运行周期T约为 84 min ，此值远小于地球自转周期综上所述， 赤道上随地球自转而做圆周运动的物体与近地卫星的区别可以概括为：赤道上物体受的万有引力只有一小部分充当向心力，另一部分作为重力使得物体紧压地面，而近地卫星的引力全部充当向心力，卫星已脱离地球；赤道上（地球上）的物体与地球保持相对静止，而近地卫星相对于地球而言处于高速旋转状态5同步卫星到目前为止， 世界各国已成功发射了许多颗人造地球卫星，并在各个领域中都发挥着巨大的作用在这些卫星当中，有一类特殊的卫星，即人造地球同步

31、卫星，所谓地球的同步卫星就是相对于地球静止的卫星该卫星始终处在地球表面某一点的正上方，其轨道通常称为地球静止轨道，人造地球同步卫星在无线通讯中起着无可替代的重要作用如图 654 所示，假设卫星在轨道B上跟着地球的自转同步地做匀速圆周运动，卫星运动的向心力由地球对它的引力F引的一个分力F1提供，由于另一分力F2的作用将使卫星轨道靠向赤道，故只有在赤道上空同步卫星才可能在稳定的轨道上运行图 654 由G2)(hRMmm 2(Rh) m(T2)2(Rh) 得h3224GMTR(T为地球自转周期，M、R分别为地球质量、半径）代入数值得h3.6 107 m 由此可知：要发射地球同步卫星，必须同时满足三个

32、条件：卫星运动周期和地球自转周期相同（T24 h 8.64104 s) 卫星的运行轨道在地球的赤道平面内卫星距地面高度有确定值（约3.6 107 m）同步卫星的发射简介精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 10 页，共 18 页 - - - - - - - - - - 发射同步卫星有两种方法：一种是直线发射，由运载火箭把卫星发射到36000 km 的赤道上空，然后做90的转折飞行，使卫星进入轨道；另一种方法是变轨发射，即先把卫星发射到高度为200300 km的圆形轨道上，这条轨道叫停泊轨道，当卫

33、星穿过赤道平面时，末级火箭点火工作，使卫星进入一条大的椭圆轨道，其远地点恰好在赤道上空3600 km处，这条轨道叫转移轨道当卫星到达远地点时，再开动卫星上的发动机，使之进入同步轨道，也叫静止轨道在第一种发射方法的整个发射过程中，运载火箭在入轨前始终处于动力飞行状态，要消耗大量燃料，还必须在赤道上建立发射场，有一定的局限性第二种发射方法，运载火箭消耗的燃料少，发射场的位置也不受限制目前，各国发射同步卫星都采用第二种方法，但这种方法在操作和控制上都比较复杂由于地球的同步卫星的运转周期是一定值，因此，各国所发射的地球同步卫星都只能定点于赤道上空约3.6 104km处，它们的线速度、角速度也一样大，但

34、各国的同步卫星定点于不同径度点的上方（我国于1984 年 4 月 8 日成功发射的一颗地球的同步卫星，8 天后定位于东经 125的赤道上空，我国是少数几个能独立发射同步卫星的国家之一）6人造卫星简介晴朗的夜空，当你抬头仰望满天星斗时，有时会看到一种移动的星星，它像天幕上的神行太保匆匆奔忙，它们是什么星？在忙些什么？这种奇特的星星并不是宇宙间的星球，而是人类挂上天宇的明灯人造地球卫星，它们巡天遨游，穿梭往来，忠实地为人类服务，给冷寂的宇宙增添了生气和活力人造卫星是个兴旺的家族如果按用途分，它可分为三大类：科学卫星、技术试验卫星和应用卫星，科学卫星是用于科学探测和研究的卫星，主要包括空间物理探测卫

35、星和天文卫星，用来研究高层大气、地球辐射带、 地球磁层、 宇宙线、 太阳辐射等， 并可以观测其他星体技术试验卫星是进行新技术试验或为应用卫星进行试验的卫星航天技术中有很多新原理、新材料、新仪器，其能否使用，必须在天上进行试验一种新卫星的性能如何，也只有把它发射到天上去实际“锻炼”，试验成功后才能应用人上天之前必须先进行动物试验这些都是技术试验卫星的使命应用卫星是直接为人类服务的卫星，它的种类最多，数量最大，其中包括通信卫星、气象卫星、侦察卫星、导航卫星、测地卫星、地球资源卫星、截击卫星等等人造卫星的运行轨道（除近地轨道外）通常有三种：地球同步轨道、太阳同步轨道、极地轨道 地球同步轨道是运行周期

36、与地球自转周期相同的顺行轨道但其中有一种十分特殊的轨道，叫地球静止轨道这种轨道的倾角为零，在地球赤道上空35786 km在地面上的人看来，在这条轨道上运行的卫星是静止不动的一般通信卫星、广播卫星、气象卫星选用这种轨道比较有利地球同步轨道有无数条，而地球静止轨道只有一条太阳同步轨道是轨道平面绕地球自转轴旋转的，方向与地球公转方向相同，旋转角速度等于地球公转的平均角速度（ 360 度/ 年）的轨道，它距地球的高度不超过6000 km，在这条轨道上运行的卫星以相同的方向经过同一纬度的当地时间是相同的气象卫星、地球资源卫星一般采用这种轨道极地轨道是倾角为90的轨道，在这条轨道上运行的卫星每圈都要经过地

37、球两极上空，可以俯视整个地球表面气象卫星、地球资源卫星、侦察卫星常采用此轨道人造卫星通用系统有结构温度控制、姿态控制、能源、跟踪、 遥测、遥控、 通信、轨道控制、 天线等系统，返回式卫星还有回收系统，此外还有根据任务需要而设的各种专用系统机械能1. 深刻理解功的概念功是力的空间积累效应。它和位移相对应（也和时间相对应）。计算功的方法有两种：精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 11 页，共 18 页 - - - - - - - - - - 按照定义求功。即：W=Fscos 。 在高中阶段，这种方

38、法只适用于恒力做功。当20时 F 做正功，当2时 F 不做功，当2时 F 做负功。这种方法也可以说成是：功等于恒力和沿该恒力方向上的位移的乘积。用动能定理W= Ek或功能关系求功。当F为变力时，高中阶段往往考虑用这种方法求功。这种方法的依据是：做功的过程就是能量转化的过程，功是能的转化的量度。如果知道某一过程中能量转化的数值，那么也就知道了该过程中对应的功的数值。(3) 会判断正功、负功或不做功。判断方法有：1 用力和位移的夹角 判断 ; 2 用力和速度的夹角 判断定 ; 3用动能变化判断. (4) 了解常见力做功的特点: 重力做功和路径无关，只与物体始末位置的高度差h有关： W=mgh，当末

39、位置低于初位置时，W 0，即重力做正功；反之则重力做负功。滑动摩擦力做功与路径有关。当某物体在一固定平面上运动时，滑动摩擦力做功的绝对值等于摩擦力与路程的乘积。在弹性范围内，弹簧做功与始末状态弹簧的形变量有关系。（5）一对作用力和反作用力做功的特点：1 一对作用力和反作用力在同一段时间内做的总功可能为正、 可能为负、 也可能为零； 2一对互为作用反作用的摩擦力做的总功可能为零（静摩擦力）、可能为负（滑动摩擦力），但不可能为正。2. 深刻理解功率的概念（1）功率的物理意义：功率是描述做功快慢的物理量。（2）功率的定义式：tWP，所求出的功率是时间t内的平均功率。（3）功率的计算式： P=Fvco

40、s，其中是力与速度间的夹角。该公式有两种用法：求某一时刻的瞬时功率。这时F 是该时刻的作用力大小，v 取瞬时值，对应的P为 F 在该时刻的瞬时功率；当v 为某段位移（时间）内的平均速度时，则要求这段位移（时间）内F 必须为恒力，对应的P为 F 在该段时间内的平均功率。(4) 重力的功率可表示为PG=mgVy，即重力的瞬时功率等于重力和物体在该时刻的竖直分速度之积。2、斜面上的弹力做功和摩擦力做功问题3、滑轮系统拉力做功的计算方法当牵引动滑轮两根细绳不平行时，但都是恒力，此时若将此二力合成为一个恒力再计算这个恒力的功，则计算过程较复杂。但若等效为两个恒力功的代数和，将使计算过程变得非常简便。4、

41、求某力的平均功率和瞬时功率的方法平均功率的计算：vFtwp5、 、机车的启动问题问题 1：. 机车起动的最大速度问题问题 2：机车匀加速起动的最长时间问题问题 3：. 机车运动的最大加速度问题。功和功率的计算1、求变力做功的几种方法精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 12 页，共 18 页 - - - - - - - - - - 功的计算在中学物理中占有十分重要的地位，中学阶段所学的功的计算公式W=FScosa只能用于恒力做功情况，对于变力做功的计算则没有一个固定公式可用，本文对变力做功问题进

42、行归纳总结如下：（1）等值法等值法即若某一变力的功和某一恒力的功相等， 则可以同过计算该恒力的功，求出该变力的功。而恒力做功又可以用W=FScosa计算，从而使问题变得简单。（2） 、微元法当物体在变力的作用下作曲线运动时，若力的方向与物体运动的切线方向之间的夹角不变，且力与位移的方向同步变化，可用微元法将曲线分成无限个小元段，每一小元段可认为恒力做功，总功即为各个小元段做功的代数和。三、平均力法如果力的方向不变，力的大小对位移按线性规律变化时，可用力的算术平均值（恒力） 代替变力， 利用功的定义式求功。（4） 、图象法（5） 、能量转化法求变力做功功是能量转化的量度，已知外力做功情况可计算能

43、量的转化，同样根据能量的转化也可求外力所做功的多少。因此根据动能定理、机械能守恒定律、功能关系等可从能量改变的角度求功。、用动能定理求变力做功动能定理的内容是： 外力对物体所做的功等于物体动能的增量。它的表达式是W外=EK，W外可以理解成所有外力做功的代数和，如果我们所研究的多个力中，只有一个力是变力，其余的都是恒力，而且这些恒力所做的功比较容易计算， 研究对象本身的动能增量也比较容易计算时，用动能定理就可以求出这个变力所做的功。、用功能原理求变力做功功能原理的内容是：系统所受的外力和内力（不包括重力和弹力）所做的功的代数和等于系统的机械能的增量，如果这些力中只有一个变力做功，且其它力所做的功

44、及系统的机械能的变化量都比较容易求解时，就可用功能原理求解变力所做的功。、用公式W=Pt求变力做功机械能及机械能守恒定律的应用一、对机械能守恒定律的理解1、对机械能中的重力势能的理解机械能中的重力势能是一个相对值，只有选定了零势能参考面才有物体相对于零势面的重力势能。在机械能守恒关系式中初、末两状态的机械能应相对于同一参考面。2、对机械能守恒定律条件的理解对机械能守恒定律成立条件的理解关系到能否正确应用该定律，对该定律的理解可从以下两个方面：(1) 、从力做功的角度理解机械能守恒定律成立的条件。对某一物体，若只有重力（或弹簧的弹力）做功，其它力不做功，则该物体的机械能守恒。（2） 、从能量转化

45、的角度理解机械能守恒定律成立的条件。R O F 图 2 F hS1 S2 TA B图 1 精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 13 页，共 18 页 - - - - - - - - - - 对某一系统，物体间只有动能和重力势能及弹性势能相互转化，系统跟外界没有发生机械能的传递，机械能也没有转变成其它形式的能（如没有热能产生） ，则系统的机械能守恒。3、对于机械能守恒定律中“守恒”的理解。正确理解机械能守恒定律中“守恒”的涵义，对于正确写出守恒的数学表达式十分重要，同时对守恒的理解不同，其对应的

46、数学表达式也不同。对守恒的理解主要有以下三种：(1) 、所谓守恒即系统的初态的总机械能E1等于末态的总机械能E2，其相应的数学表达式为：E1=E2。（2） 、系统的机械能守恒可理解为系统的能量只在动能和重力势能之间相互转化。系统重力势能的变化量和系统动能的变化量数值大小相等，即Ep= Ek。（3） 、如果系统是有A、B两个物体组成的，对于机械能守恒可理解为系统的机械能只在 A、 B两物体之间相互转化，A 物体的机械能的变化量和B 物体的机械能的变化量数值大小相等，即 EA=EB。二、机械能守恒定律的应用1、物体运动中的机械能守恒2、变质量问题中的机械能守恒3、多物体组成的系统的机械能守恒问题4

47、、弹簧问题中的机械能守恒功能关系1、常见力做功与能量变化的对应关系重力功：重力势能和其他能相互转化弹簧的弹力做功：弹性势能和其他能相互转化滑动摩擦力做功：机械能转化为内能电场力做功：电势能与其他能相互转化安培力做功：电能和其它形式能相互转化分子力做功：分子势能和分子动能之间的能的转化合外力做功：动能和其他形式能之间的转化重力、弹力外的其他力做功：机械能和其他形式能之间的转化2、功是能量的转化的量度 W=E 冲量、动量与动量定理1、冲量 - 求恒力和变力冲量的方法。恒力 F 的冲量直接根据I=Ft求，而变力的冲量一般要由动量定理或F-t 图线与横轴所夹的面积来求。2、动量 - 动量及动量变化的求

48、解方法。求动量的变化要用平行四边形定则或动量定理。3、动量定理：应用动量定理解题的思路和一般步骤为：10明确研究对象和物理过程;20分析研究对象在运动过程中的受力情况; 30选取正方向 , 确定物体在运动过程中始末两状态的动量;40依据动量定理列方程、求解。小结：三问法应用动量定理：一问能否用（涉及力、时间和速度变化的问题，不涉及加速度与位移）二问研究对象与过程; 三问动量的变化与合冲量动量定理的题型解析定性解释有关现象简解多过程问题。m v0 h 图 4 精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第

49、14 页，共 18 页 - - - - - - - - - - . 求解平均力问题注意：动量定理既适用于恒力作用下的问题，也适用于变力作用下的问题如果是在变力作用下的问题，由动量定理求出的力是在t 时间内的平均值、求解流体问题注意：处理有关流体( 如水、空气、高压燃气等) 撞击物体表面产生冲力（或压强）的问题，可以说非动量定理莫属解决这类问题的关键是选好研究对象，一般情况下选在极短时间 t 内射到物体表面上的流体为研究对象、对系统应用动量定理。系统的动量定理就是系统所受合外力的冲量等于系统总动量的变化。若将系统受到的每一个外力、 系统内每一个物体的速度均沿正交坐标系x 轴和 y 轴分解， 则系

50、统的动量定理的数学表达式如下：xxxxVmVmII221121，yyyyVmVmII221121对于不需求解系统内部各物体间相互作用力的问题，采用系统的动量定理求解将会使求解简单、过程明确。动量守恒定律的理解与应用（一）、动量守恒定律成立条件的理解。理解（ 1） ：系统不受外力或虽受外力但合外力为零，该系统的动量守恒。理解（ 2） ：系统所受外力的合力不为零，但在某个方向上的分量为零，则在该方向上系统的总动量守恒。理解（ 3） ：系统所受外力的合力不为零，但合外力远小于物体间的相互作用力，此种情况也可认为系统动量守恒。（二）、动量守恒定律的四性（1）系统性：研究对象是相互作用的物体组成的系统，