2022年毕设--高密度电法探测及数据处理解释.docx

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1、本 科 毕 业 设 计论文题 目：物探实习场地的高密度电法探测及数据处懂得释同学： xxx学 号： xxx 专业班级： xxx 指导老师： xxxx 年 x 月 x 日中国石油高校华东本科毕业设计论文物探实习场地的高密度电法探测及数据处懂得释摘要由于现在的工程和环境地质调查的所面对状况越来越复杂，而现今一般的物探方法已经难以满意实际工作的需要； 高密度电法中所用的基本原理是与传统的电阻率的方向实际上是相同的； 高密度电阻率法的核心其实就是在进行野外测量时将电极以阵列的方式布设于各个测点上，然后利用微机工程电测仪对数据进行测量并记录；本次物探实习场地的高密度电法测量就是实地进行高密度电法的数 据

2、采集并且在每道测线采集两种不同的装置类型， 然后对于采集到的数据进行处理和说明并且比较不同测量装置类型对于地下界面的探测成效的不同；关键字：高密度；电极距；装置类型4Geophysical practice space of high-density electrical detection and data processing and interpretationAbstractBecause of the face to the current engineering and environmental geological survey of the situation become

3、more complicated, but now ordinary geophysical methods have been difficult to meet the needs of practical work. The basic principles of high density electrical method is used in the conventional direction of resistivity it is practically identical. Core high density resistivity method isactually car

4、rying outfield measurements of the electrode array in the manner laid on each measuring point, then the use of computer engineering electrical measuring instrument to measure and record data. The internship site for Geophysical high density electrical measurement is carried out in the field of high-

5、density electrical method of data collection and survey lines at every gathering of two different types of devices, and then the collected data processing and interpretation and comparison of different measuring devices type for the detection of the effect of the different subsurface.Keywords ：High

6、density; electrode spacing; device type目 录第 1 章 引言.1第 2 章 高密度电法的基本原理 .32.1场所满意的偏微分方程.32.2三电位电极系 .42.3视参数及其运算 .42.4不同的装置类型 .5第 3 章高密度电法的资料采集 .83.1侧区的挑选和测网的布设 .83.1.1测区的挑选 .83.1.2测网的布设 .83.2高密度电阻率法的数据采集 .9第 4 章高密度电法资料的处理 .13第 5 章高密度电法资料的说明 .16第 6 章结论.26致 谢.27参考文献 .28第 1 章引言第 1 章 引言由于这些年来进行勘探的工程和环境情形都变

7、得越来越复杂，一般的物探方法已经基本难以满意实际生产中的需求， 因此近年来物探方法中很多工程方面的物探方法得到了飞速的进展， 而高密度电阻率法作为工程物探中浅层地球物理勘查的最主要的方法之一，因此也得到了长足的进步；高密度电阻率法的核心其实就是在进行野外测量时将电极以阵列的方式布设于各个测点上， 然后利用微机工程电测仪对数据进行测量并记录；这种方法的特点是能够通过一次布线然后通过掌握电极进行不同组合的方式从而采集电阻率方法中不同的装置类型和不同极距的各种参数， 这使得它相比较于常规的电阻率方法有以下的优点： 由于电极是一次性布设完毕的， 这样就可以削减了由于电极布设带来的干扰和故障问题， 同时

8、仍大大提高了数据采集的速度； 而且高密度电法布设的测线一般都很长， 所以能够一次进行多种电极排列的扫描测量， 因此可以一次性获得特别丰富的地下地质的结构特点信息，而且能够特别有效率的一次性进行几种排列方式的测量， 所以获得的有关于地质地球物理信息的地点断面特别丰富； 随着现代技术的进展， 对野外的数据采集大多都是自动化或者半自动化，不仅速度大大提高， 而且仍防止了由于人工采集数据所带来的错误；现在的采集仪上能够直接进行预处理并且能够直接显示剖面的特点，将数据导出来后仍能够进行自动绘制和打印各种成果图 1-3；总的来说与传统的电阻率方法相比较， 高密度电阻率法有，施工快，采集的信息丰富，并且最终

9、结果简洁说明，施工成 本低，勘探成效好等特点；高密度电阻率法的阵列电极排列方式在二十世纪七十岁月就有人开头进行 讨论了，英国学者 Johansson 博士设计的电测深系统实际上就是高密度电阻率法的最初模式 4,在高密度电阻率法最开头的讨论阶段中电极的排列方式主要是以下三种： 温纳， 偶极和微分， 后来又由日本人依据实际需求对这几种方法进行了补充和完善，在原有的基础上加上了自动掌握的仪器并且将这些东西集成到了大规模集成电路上； 直到二十世纪九十岁月由于电子技术的飞速进展，高密度电阻率法测量的优势才逐步表达出来并且被越来越多的人所接受，从而使得这种方法2得以飞速的进展， 电极排列方式从原先的三种电

10、极排列方式进展到了现今的十几种电级排列方式 5，使得高密度电阻率法的效率大大提高并且能够适用的范畴和说明的精度都有了长足的进步；上世纪八十岁月末， 我国地矿部门才刚刚的开头涉足对于高密度电阻率法和这个方法所能应用的范畴的讨论， 最开头时的策略对于国外的技术仍是沿袭了外国的做法， 并且以引进外国的先进技术和先进仪器为主， 后来经过我国的学者讨论后推出了“联合三级测深” 这个装置， 而且仍引进了新的比值参数 T，G ， 从而使得我们对于资料的定性说明的手段变的多元化；而我国的学者罗延钟在这个新装置的基础上又进行了改良，提出来“双向三级梯度装置”这个装置的其实就是将正向和反向的三级“梯度装置”进行组

11、合起来成为新的电极装置，并且在这个装置的基础上又开发出了一个新的视电阻率的处理和成图软件；这个新的软件是基于” 双向三级梯度装置 “的观测结果的， 并且用这个结果可以运算除了电位装置以外的其它装置的视电阻率 6；随着时间的推移到了九十岁月初期，长春科技高校胜利研制出了一个数据的自动采集系统，这个系统不仅包括了高密度工程电测仪， 仍有程控多度电极转换器这两个部分组成， 这个仪器的创造使我国的高密度电阻率法的有用化成度大大提高；在这之后电极的转换开关也从机械式 进展到了单片机掌握式， 而到现在我国的高密度电法仪的电极转换开关已经由原先的单一机械式进展到了现在的电子式，机械式；单片机掌握式；电子式；

12、分布智能式等多种形式 7；除此之外多道并行分布式系统的高密度电法系统是属于我国自己创造的电法系统， 并且该系统处于国际领先水平， 这是属于我们国人的自豪；第 2 章高密度电法的原理第 2 章 高密度电法的基本原理2.1 场所满意的偏微分方程高密度电阻率法的基础照旧是要测量的岩土的导电性与四周岩石的差异，它仍是属于一类电探方法；这种方法主要讨论的是在对测量对象施加肯定的电场后，电流在地下的传导规律； 测量时人为的向地下输入直流电流， 在地表用采集数据的数据采集仪观测地下的电场分布， 通过讨论分析采集到的人为的施加电流后电场的分布规律， 从而可以得到地下的地质构造到达解决地质问题的目的；对于简洁的

13、求解地电条件的电场分布时，一般采纳的方法是解析法； 这样测量的电场分布满意以下偏微分方程 2-1I=- x- x0 y-y0 z-z02-1这里的是源点的坐标； x ,y, z 是场点坐标；但是当 x=y=z=0 时，就是相当于不考虑有源场，即只考虑无源空间时，式2-1可以变换为拉普拉斯方程2-2802-2方程组 2-2的求解其实就是用一个场函数去匹配与该方程所描述的物理过程的因素； 但是实际上由于坐标系对该方程的限制， 一般的解析方法很难运算出地电模型， 所以当我们比照较复杂的地电模型的电场分布进行讨论时，最主要的方法仍是采纳不同的数值模拟方法；比方假如对于二维的地电模型进行分析， 一般会选

14、用点源二维有限元方法； 而当地电模型变成三维时， 就改为用面积方程法，有限差分法等方法来求解 9；原就上高密度电阻率法测量时的电极排列方式是可以用二级排列的方式的， 实际上就是在测量时， 仅对其中一个电极供电， 然后将其他电极作为检测电极进行电位检测， 最终依据实际的情形， 将得到的测量结果抽取变化得到相应的需要的电极排列方式， 这种方案其实已经是一种特别好的方案了， 但是由于每一次测量时都必需有两个无穷远极， 为施工带来了很大的限制； 所以这种方案其实并不是一种很好的能够实际应用的方案； 而且当测线趋于无线远时， 对于电位的测量7显示幅度变化比较明显， ，因此需要频繁的更换电源，这一点对于自

15、动测量带来了极大的困难，所以实际施工时都采纳的是三电位电极系；2.2 三电位电极系三电位电极系其实就是用肯定的组合方式将温纳，微分和偶极装置联系起 来，重新组合形成的一种新的测量系统； 这个系统最核心的东西就是电极转换开关，在实际的应用中就是调整电极转换开关就可以将几个电极组合起来形成一种 电极排列方式， 所以可以只用进行一次测量就可以测量得到由不同电极排列的测量参数；这三种电极系的组成温纳，偶极和微分为了简洁又被称为排列；排列；排列，假如假设点距为 x 时，三电位的电极距为 a=nxn=1,2,3 15，这里的 n 代表的是间隔系数； 假如将其中一个测点的4 个电极依据肯定的规律进行三次组合

16、，这就是三个电极不同的装置； 假如要透彻的明白三电位电极系的测量结果并且充分的将其利用起来，我们必需要先熟识三种不同排列的之间的相互关系，由于前面所说的三电位电极系的概念，可以得到这三个电极排列的视电阻率参数并且可以知道运算公式如下 2-3,2-4 ,2-5 分别对应三个不同的排列方式；2-32-42-5I 为供电的电流的强度，当 I 的值是肯定的时间，又满意下式 2-62-6将这些公式带入视电阻率和装置系数后又可以得到2-72-72.3 视参数及其运算高密度电阻率法、 假如采纳了上面所说的几种三电位电极系的方法，那么视参数就会如式 2-3，2-4，2-5所示， 由于我们所布设的测线的长度是有

17、限的，也就意味着这条长度的测线上的测点数是有限的固定个数，所以当探测的极距逐步扩大时， 对于不同探测深度的测点数也将会逐步的削减；解决的方法就是对整个排列增加无穷远的探测极距， 从而使一般的电极排列变化为联合三级测深的探测方式，这时的视电阻率参数也相应的变为式2-8,2-92-82-9因此三电位电阻率法有可以推出视比值参数如下式2-102-10这个公式中和分别代表着同一个剖面的上下相邻的两点的视电阻率的值；2.4 不同的装置类型这次进行野外数据采集用的仪器是E60D型电法仪，这种新型的电法仪可以进行高密度电阻率法数据采集的很多的装置类型的采集，比方二级装置， 单变三级装置，温纳装置，偶极装置，

18、和斯龙贝格装置的数据采集工作；这些不同的装置类型各有各的特点， 各个方法所适应的环境和探测的成效各有各的侧重点， 当然每一种装置的限制条件也是不同的， 所以我们应当依据实际工作中的需求， 实际探测场地的地电条件的限制或者勘测环境的限制， 来挑选合理的装置类型， 或者可以几个装置联合使用使探测的精度更加高； 本次实习采纳的装置类型有温纳10装置 ，这个装置包括了三种装置类型，分别是Alpha ,Beta和 Gamma偶, 极装置，斯龙贝格装置；温纳装置 Alpha的装置结构如以下图 2-1 所示图 2-1这个装置的电极布设规律是 A,M,N,B 在这 4 个电极中 A,B 电极是供电电极， M,

19、N 电极是测量电极 装置系数 K=2na,这里的 a 代表的电极之间的间距， n 代表的是隔离系数， 当隔离系数逐步增大， 这 4 个电极之间的距离相应的增大； 装置中 AM=MN=NB=na温纳装置 Beta的装置结构如以下图 2-2 所示图 2-2这个装置中，装置的装置系数 K=6na，这里的 a 代表的是电极之间的距离， n 代表的是隔离系数，在这个装置中BA=AM=MN=na温纳装置 Gamma 的装置结构如以下图 2-3 所示图 2-3这个装置中四个电极的布置是依据A,M,B,N 来布置的这 4 个电极中 A,B 电极是供电电极， M,N 电极是测量电极装置系数K=3na，a 代表的

20、仍是电极之间的距离， n 代表的仍是间隔系数，当间隔系数逐步增大，这4 个电极之间的距离也依次增大； AM=MB=NB=na偶极装置的装置结构如以下图 2-4 所示图 2-4在偶极装置中 4 个电极是按着 A,B,M,N 的次序布设的 4 个电极中 A,B 电极是供电电极， M,N 电极是测量电极装置系数 K=nan+1n+2，这里的 a 代表的是电极之间的距离， n 代表的是隔离系数，当间隔系数逐步增大，这 4 个电极之间的距离也依次增大； AB=MB=a斯龙贝格装置的装置结构如以下图 2-5 所示图 2-5在斯龙贝格装置中电极的布设是依据A,M,M,B 的次序来布设的装置系数K=ann+1

21、 ，这里的 a 代表的是电极之间的距离， n 代表的是隔离系数， 4 个电极中 M,N电极是固定不动的，而 A,B 电极的移动就要依据间隔系数 n 的变化，当 n 从小渐渐变大时， AB 也开头依据肯定的距离依次移动，当移动完一个排列后， 再将 MN向前移动一个电极的距离，再次重复上面的过程；MN=a, AM=NB=n；a第 3 章高密度电法的资料采集第 3 章高密度电法的资料采集3.1侧区的挑选和测网的布设3.1.1测区的挑选本次高密度电阻率法测量的工区位于中国石油高校华东校医院旁的实习场地上，从卫星图 3-1上可以看出整个实习场地出现长方形，实习场地的北边贴近长江路，南边是校医院，东边毗邻

22、体育馆，西边靠近河流；整个实习场地长度约为 130 米，宽度约为 65 米；图 3-13.1.2测网的布设在测量整个实习场地的长宽后，依据高密度点法的测量需求每一道都有 64 个点极需要排放，所以初步的设定是南北向的排列用电极距2 米排列，而东西向就用电极距 1 米进行排列这样基本就能将整个实习场地掩盖起来， 然而实际进行测量时由于场地并不是标准的长方形和实习场地边上有植被的缘由布线进行了适当的调整；最终南北向测线布置了3 条每条间距 15 米，从实习场地的东边 15 米处开头， 渐渐向西移动每次移动15 米；东西向的测线布置了 5 条，从靠10近场地南边边缘 10 米处为第一条测线， 渐渐想

23、向北移动每次移动 25 米；最终形成的测网如图 3-1 中蓝色线条所示；高密度电阻率法的数据采集本次测量采纳的是 E60M型电法工作站，这是一种新型的电法仪，这个仪器的数据采集和电极掌握方式采纳的是程控的方式进行的，经过该仪器采集的数据能将得到的数据以图像的形式直接出现在屏幕上， 可以便利我们监控仪器所采集到的资料是否符合要求； 同时这个装置可以自动进行变换各种装置的高密度电阻率装置形式的测试； 这大大削减了实际的工作量， 为了比较各种不同装置的采集成效，这次测量每一道数据采集两个不同的装置类型，用以比较不同装置类型对最终显示成效影响；这次测量的大线有八条， 每条线上的电极有八个电极所以总计有

24、六十四个电极，结合我们实习场地的大小， 最终设计东西向测线电极距为 1 米，南北向测线电极距为 2 米，这样就能大致的将整个实习场地掩盖起来， 这些设计好了后接下来就可以进行实际的测量了；由于本次测量需要物品较多， 所以是用三轮车拉到实习场地； 在测量好测线布设的位置以后就开头布设测线， 依据设计好的电极距先将电极依据肯定的间距订到地上， 然后依次用皮筋将电极套到大线上， 值得留意的是电极要与线上的金属部分接触良好，最终布线如图3-2 所示；图 3-2由于我们进行测量时天气较干燥， 为了保证电极与地面接触良好， 我们仍对电极进行了浇水， 浇水时不仅仅只浇到点极与地面接触的地方仍可以在电极与测线

25、接触点浇水增大接触耦合成效，如图3-3；用以增大了接地部分的耦合，最终接上仪器，并且连上电源，最重要的一点，仪器必需要接地；图 3-3在开头采集数据之前，仍必需对我们插入的电极和大线之间的连接进行检查，而这些检查用仪器就可以进行检查，分别是接地电阻检查图3-4；图 3-4这个检查主要是用来检查电极与开关电缆以及电极和插入电极与四周岩土的接触情形的， 这个检查所用的原理其实是测量相邻电极之间的电阻率值，在测量过程中仪器能够以动态的形式显示测量结果的好坏，如图假如显示为红色就表示俩电阻之间的接地电阻值比较大， 表示两个电阻之间没有连接或者与地面接触不良，这个时候就需要我们检查究竟是什么缘由然后排出

26、故障；之后是开关自检图 3-5 ；图 3-5在整个测量过程中， 每一个电极开关是否正常工作关系到整个测量结果能否第 3 章高密度电法的资料采集正常出图，因此在进行测量前应当检查各开关的是否能正常工作；而这个功能的主要作用就是检验各个电极能够正常工作， 要留意的是在进行开关自检时必需断开仪器接地线， 否就无法进行自检工作； 和接地电阻一样， 在整个测试过程中，仪器也是以动态的形式显示测量结果的好坏， 一旦显现不正常的开关要进行排除，由于一个电极开关输出显现问题或者电缆线的接头接触不良可能会导致这条电缆后面的全部电极开关显现反常；在系统进行完接地电阻检查和开关自检并且没有反常显现以后，我们就可以开

27、头进行数据的采集， 为了比较不同装置对最终结果的影响，我们每一道采集两种装置的数据，在进行数据采集时我们也要时刻进行观看， 看是否有反常点显现， 有反常点显现的标志是系统测量的图上显现突变点，一般为红色块状； 假如显现了问题我们应当停止数据采集， 在排除故障后才能连续采集， 而反常点的显现一般不会是一个点，而是出现一连串的八字行的红色区；当一道数据采集完成以后我们需要将测线向设计的下一道线测线移动，这里要留意的是电极插入地上后不简洁发觉， 所以在移动侧线时我们需要先拔出电极将电极收集好， 然后再移动测线， 然后开头下一道测线的布设； 在整个测量中我们也遇到了很多的问题， 我们第一进行的是东西向

28、的测线， 在第一测量时我们发觉在最东边和最西边的测量出来的电阻率偏高，经过检查，发觉是由于贴近植被， 这些地方的土壤比较松软， 电极与土壤的耦合成效不是很好， 经浇水和重新订电极，对实际的测量的改善不是很大； 在进行完一次测量以后进行移动时发觉测量缆线的移动特别不便利； 在测量时发觉在表层就显现了反常的突变点， 这时我们就照着显示的图片上的距离找到显现问题的电极， 发觉在订电极时没有留意将这个电极订到了石头上， 导致了反常点的显现， 这时我们只需要将电极略微往旁边重新订就行了， 而且又一次仍由于自己的马虎， 在绑电极时并未将电极与缆线的金属部分接触， 导致了后面测量时不管怎么检测都有八字形的突

29、变显现，图形虽然很好看但是这是肯定不行的， 所以只有依据测量图上显现问题的点去一一检测排除故障，从这里就能看出工作时的认真的严谨态度不仅能够有很好的成效仍能大大的提高工作的效率； 在进行南北测线时发觉在靠近西边时实际的场地的长度达不到我们要测量的长度， 我们只有将测线向灌木丛中移动， 这就导致了最边上的测点也是测量的电阻率偏高； 当然最终测量完毕后， 我们仍要将仪器， 测线收12拾好，并且将测量场地上由于有我们带来的垃圾带走，要做到有始有终， 最终将数据从电测仪中导出来，进行后续的处理；第 4 章高密度点发资料的处理第 4 章 高密度电法资料的处理11对于高密度电阻率法的处理采纳的是瑞典开发的

30、RES2DINV软件，这个软件其实是一个电脑的程序， 这个程序能够自动的找到一个数据子外表二维电阻率模型从电成像测量中；这个程序能够兼容任何与Windows 向荣的图形卡或者打印机，这时由于这个程序是建立在Windows 基础下的；这个程序的反演部分组成的 2-D 模型中是使用了很多的正方形模块； 这些模块的排列是受控于测量数据的数据点的安排的， 程序能自动的产生对于模块的安排和模块的大小，这样做的目的其实是便利确定矩阵的电阻率， 并且能够生成一个将生产和实际测量结合起来的一个视电阻率拟断面；而且这样产生的模块数量就不会超过测量出来的数量 了；但是这些数据必需是有一个采集系统采集的， 并且当其

31、沿着某一条测线测量时相邻电极之间的距离是用固定距离进行排列的；RES2DINV软件使用的反演算法是一种以抑制平滑度最小平方法为基础的算 法，当然这个程序也能使以拟牛顿最优化技术为基础，并在这个的基础之上再进行最小平方法算法的一个这样的新算法， 在处理速度上， 这种新的算法有着肯定的优势，由于这种算法对于大型的数据的运算速度是常规的最小平方法要快上10 倍，而且要求的运行内存仍比常规的最小平方法要小一些12 ；我们在进行处理时第一必需向程序中输入数据，在这一步我就遇到了问题， 最开头我认为在数据读入之后就应当能直接显示我们在测量时显示的测量图形， 但是程序不仅没有显示图形仍弹出了一个对话框提示数

32、据中有比较高的电阻率， 这让我讨论了好半天， 最终发觉， 这仅仅是一个提示对话框， 并不影响我们接下来的处理工作， 不过接下来我们应当使用 “编辑数据” 这一个选项来检测我们实际测量得到的数据是否有突变点， 假如有突变点， 那么我们可以通过编辑数据中的选项进行突变点的排除工作，像这样的突变点多半是电极在订入地上是失败了，或者是电极订入地上后由于泥土太干燥了， 导致电极与泥土的耦合成效不好， 又或者是大地在测量是特别潮湿这样会导致电缆的短路，全部的这些缘由都会导致突变点的存在， 而突变点最好的识别方法就是这个点与相邻的测量点相比明显的偏高或者偏低， 我们对待这些突变点最好的方法就是直接将其去除掉

33、，这样就能使最终的反演结果不受这些突变点的影响； 详细操作方法是进入突变点编辑界15面，如图 4-1 ；图 4-1从图中可以看出这一道的数据采集整体仍是比较好的，但是两侧显现了一些突变点，回想测量时的环境， 可以知道这些突变点的显现很有可能是由于电极的布设接近树木等东西， 这些地方土壤松软， 对电极与地面的耦合产生了不好的影响从而导致了突变点的产生， 订正的方法是用鼠标左键点击突变点，这样你就能够看到入图中蓝色箭头所示的点变成了红色， 在将全部的突变点标记上后可以按ESC 键退出储存修改的文件，数据经修改突变点后变成了入图4-2所示图 4-2比照这两张图发觉两边的突变点明显的排除了数据变的明显

34、的平滑了一些，并且在重新导入数据时间程序不会再提示数据中显现了比较大的变化了，说明我们对于突变点的修改仍是很胜利的， 但是值得留意的是假如突变点较多的话经过反演得到的剖面会丢失很多的内容导致最终不能得到我们想要的说明结果；在进行完了数据的突变点的修改后我们就可以对数据组进行反演了，由于这个软件是破解版， 所以有很多的问题， 在进行反演时不能进行其他的操作， 不然的话反演出来的图形会不全或者完全消逝下面是其中一道数据进行反演后得到的图如以下图 4-3 ；图 4-3第 5 章高密度电法资料的说明第 5 章 高密度电法资料的说明东西向的第一条测线也就是最靠近校医院的测线， 图 5-1 是温纳装置Al

35、pha 装置的说明成果图；图5-2 是温纳装置 Beta的说明成果图；图 5-1图 5-2从图 5-1 中可以看，这里装置电极距为 1 米公 64 道电极时测量深度约为10 米，整个采集的数据出现倒梯形， 靠近地表能够得到的数据多越靠近下面数据越少；从整体来看在地表的颜色整体相比较于下层更深，这说明在地层的电阻率比下层的电阻率高； 在两侧电阻率又明显比中部电阻率高，这是由于布线是在两侧25的电极布设的比较靠近两侧的灌木丛从而测量的数据受到了影响，在20 米处显现了一个小区域的高值， 经现场勘查了发觉是有个水泥墩在这个地方导致了高阻的显现， 32 米到 48 米处又有高阻显现，这是由于靠近了投掷

36、铁饼的联系场地可能导致了测量结果受到了影响显现了高阻， 随着地层往下， 电阻率降低整体来说西边的电阻率相对与东边电阻率要低些，这可能是西边比较靠近铁饼的练习场地，地面相比较东边压得更实， 所以电阻率才偏低； 而且从上往下看可以很明显的看出电阻率是渐渐削减到最小后又渐渐的增加， 到能够测量的最深层时电阻率又开头明显增加；将图5-1 和图 5-2 进行比照发觉温纳装置 Beta装置在同样的极距和电极个数相同时测量深度只有9 米，不过这两个不同装置测量的电阻率大致上是比较接近的， 在显现高阻的地方两张图都显现了高阻， 但是相对而言温纳装置Beta的图的高阻部分比温纳装置 Alpha的图高阻部分显现面

37、积大， 温纳装置 Alpha对地质体的垂直辨论成效比温纳装置Beta成效好，但是水平的辨论成效刚好相反，但是相对而言温纳装置Alpha的成图成效比较好；13东西向的其次条测线也就是将测线1 整体向北方移动 25 米这次测量的装置是温纳装置 Alpha图 5-3 和斯龙贝格装置图 5-4 ；图 5-3图 5-4我们全部的测量都是以温纳装置 Alpha 为基础的，在这条测线中斯龙贝格是比较装置，所以我们先看温纳装置 Alpha 的图 5-3 ，从这个图中可以看出 64 个电极的间距为 1 ，能够测量的深度约为 10 米，在整个图中表层电阻仍是相对而言偏高，在整个图的右侧整个电阻率明显要高一些，缘由

38、仍是和测线1一样，这个地方靠近树木，土壤比较松软导致了电阻率偏高，在40 米邻近电阻率有一个比较高的值， 现场勘查了没有什么发觉， 推测是在底下表层有一个比较大的石块，在整个图中左侧的电阻率都比较低， 在中间有一块电阻率略微大一些， 而左边的电阻率都比较高，最大的缘由就是受到树木的影响在整张图中32 米处深度约为 5.5 米左右和 41 米处 4 米左右都有一个电阻率的低值，联系到图 5-1中也有这么两个低阻值， 所以估量可能在底下有类似管道之类的东西或者这指示巧合，除了这两个低阻点， 整个地下的电阻率整体仍是匀称的并没有什么反常点；温纳装置 Alpha和斯龙贝格装置比较，在原始图上可以看到这

39、两个装置测量的数据差异仍是挺大的， 经过反演后可以看出其实整体上的变化仍是基本一样的，但是同样的电极距和电极数量斯龙贝格测量的深度只有8 米，不过和测线1 中一样斯龙贝格装置中电阻率的高值范畴较温纳装置Alpha的大，这说明斯龙贝格装置受浅层地质体的影响比纳装置Alpha所受影响大，但是斯龙贝格装置在水平方向上的变化比温纳装置Alpha 要灵敏一些，但是总体来说仍是纳装置 Alpha成图比较好看；东西向的第三条测线就是连续将测线往北再移动25 米，这次测量的是温纳装置 Alpha 图 5-5 和温纳装置 Gamma 图 5-6 ；图 5-5图 5-6和前面的装置一样从图 5-5 可以看出温纳装

40、置 Alpha 是采纳的电极距为 1 米共 64 个电极，这样测量深度约为 10 米，从图中可以看出整体的电阻率出现的仍是比较匀称的， 不过两侧外表的电阻率仍是偏高， 这仍是由于树木下的土壤比较松软的缘由，中间部分仍是能够很明显的看出地层的分层情形，在约22 米 4米深的地方显现了一个相对较高的电阻带，约 38 米 4.5 米深和约 50 米 2 米深的地方出现低阻状态； 比较土 5-5 和图 5-6 从整体上来看在电阻率变化的地方变现都一样，但是温纳装置 Gamma 的表现出来的电阻的差异更加明显比照较小的地方显示更加精确， 但是感觉垂直方向的辨论率没有温纳装置 Alpha 的细致，所以总的

41、来说仍是温纳装置 Alpha 的表现比较好；东西向的第四条测线就是连续将测线向北移动25 米，这次测量的是温纳装置Alpha图 5-7 和偶极装置图 5-8 ；图 5-7图 5-8由于不知道什么缘由偶极装置采集的数据特别不好，所以这里只是大致看看不做细致比较，从图 5-7 中可以看出地表整体电阻比地下的电阻都要偏高，在约50 米 2 米深的地方有一个高阻显现，但是实地勘察后没有发觉什么，初步估量可能是地表耦合不好导致的下面反应反常，左侧电阻明显较右侧电阻偏低而且左侧整体分层成效较好左侧电阻率渐渐降低到只有10 左右又开头有上升的趋势，将图 5-7 和图 5-8 大致比较下整体的电阻率趋势仍是很

42、接近的，都是在左下方有电阻率低值，整体右侧电阻率偏高；东西向的最终一条测线也就是连续将测线往北移动25 米，这次也是测量了两个装置类型，但是 A 三级装置测量失败了，所以只说明温纳装置图 5-9 ；Alpha如图 5-9图 5-9 整体电阻率好像比前面的图都高，其实不然这只是色标显示问题，从图上看出地表层电阻率仍是偏高，而且右侧电阻率仍是较左边而言偏高，在16米 3,5 米深的地方显现了电阻率的低值， 经尹老师讲解后知道这是学校在我们实习场地特地埋设的铁罐， 铁罐导电性好， 所以出现低值； 好便利我们熟识这个测量方法，看能不能将这识别出来，而在约36 米处 3 米深处有一个电阻率高值， 这也是学校埋设的水泥管， 水泥导电性查， 所以出现高值， 所以上这次的测量仍是比较胜利的，主要的两个目标都能被识别出来；接下来就是南北向的测线了，测线6 是靠近体育馆处的南北向第一条测线， 这次测量的是温纳装置 Alpha图 5-10 和温纳装置 Beta图 5-11 ；图 5-10图 5-11图 5-10 中可以看出温纳装置 Alpha 采纳的是 2 米的电极距 64 个电极， 图中表示的能够测量的深度到达了21 米，这说明电极距的增大能够扩大探测距离但是相应的精细度就没那么高了，从图中可以看出70 米处