2022年热力学统计物理各章重点总结.docx

《2022年热力学统计物理各章重点总结.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《2022年热力学统计物理各章重点总结.docx（41页珍藏版）》请在淘文阁 - 分享文档赚钱的网站上搜索。

1、学习资料收集于网络,仅供参考第一章概念1. 系统：孤立系统、闭系、开系与其他物体既没有物质交换也没有能量交换的系统称为孤立系； 与外界没有物质交换,但有能量交换的系统称为闭系；与外界既有物质交换,又有能量交换的系统称为开系；2. 平稳态平稳态的特点： 1.系统的各种宏观性质都不随时间变化；2.热力学的平稳状态是一种动的平稳,常称为热动平稳；3.在平稳状态下,系统宏观物理量的数值仍会发生或大或小的涨落； 4.对于非孤立系,可以把系统与外界合起来看做一个复合的孤立系统,依据孤立系统平稳状态的概念推断系统是否处在平稳状态；3. 准静态过程和非准静态过程准静态过程： 进行得特别缓慢的过程, 系统在过程

2、汇总经受的每一个状态都可以看做平稳态；非准静态过程,系统的平稳态受到破坏4. 内能、焓和熵内能是状态函数；当系统的初态 A 和终态B给定后,内能之差就有确定值,与系统由A到达B所经受的过程无关 ;表示在等压过程中系统从外界吸取的热量等于态函数焓的增加值；这是态函数焓的重要特性克劳修斯引进态函数熵；定义 :5. 热容量：等容热容量和等压热容量及比值学习资料定容热容量 :定压热容量 :6. 循环过程和卡诺循环循环过程（简称循环） ：假如一系统由某个状态动身,经过任意一系列过程,最终回到原先的状态, 这样的过程称为循环过程； 系统经受一个循环后, 其内能不变；抱负气体卡诺循环是以抱负气体为工作物质、

3、 由两个等温过程和两个绝热过程构成的可逆循环过程；7. 可逆过程和不行逆过程不行逆过程：假如一个过程发生后 ,不论用任何曲折复杂的方法都不行能使它产生的后果完全排除而使一切复原原状；可逆过程： 假如一个过程发生后, 它所产生的后果可以完全排除而令一切复原原状；8. 自由能： F 和 G定义态函数：自由能 F,F U TS定义态函数：吉布斯函数 G,G=U-TS+PV,可得 GA GBW1学习资料收集于网络,仅供参考定律及推论1. 热力学第零定律温标假如物体 A和物体B各自与外在同一状态的物体 C达到热平稳,如令 A与B进行热接触,它们也将处在热平稳；三要素：（1） ）挑选测温质；（2） ）选取

4、固定点；（3） ）测温质的性质与温度的关系； （如线性关系）由此得的温标为体会温标；2. 热力学第肯定律第一类永动机、内能、焓热力学第肯定律：系统在终态 B和初态 A的内能之差 UB-UA等于在过程中外界对系统所做的功与系统从外界吸取的热量之和,热力学第肯定律就是能量守恒定律. UB-UA=W+Q能. 量守恒定律的表述： 自然界一切物质都具有能量, 能量有各种不同的形式, 可以从一种形式转化为另一种形式, 从一个物体传递到另一个物体, 在传递与转化中能量的数量保持不变；第一类永动机：不需要任何动力的,不断自动做功的机器；3. 焦耳定律抱负气体气体的内能只是温度的函数,与体积无关；这个结果称为焦

5、耳定律；学习资料学习资料收集于网络,仅供参考对抱负气体,其次项为零,就有：4. 热力学其次定律其次类永动机、熵热力学其次定律： 1、克氏表述 -不行能把热量从低温物体传到高温物体而不引起其他变化； 2、开氏表述 -不行能从单一热源吸热使之完全变成有用的功而不引起其它变化 ,其次类永动机不行能造成其次类永动机： 能够从单一热源吸热, 使之完全变成有用的功而不产生其它影响的机器；熵取微分形式5. 卡诺定理及推论卡诺定理：全部工作于两个肯定的温度之间的热机,以可逆机的效率为最大推论:全部工作于两个肯定的温度之间的可逆热机,其效率相等6. 熵增加原理熵增加原理 :系统经绝热过程由初态变到终态,它的熵永

6、不削减 ,熵在可逆绝热过程中不变 ,在不行逆绝热过程后增加；7. 最大功原理在等温过程中, 系统对外界所作的功 W 不大于其自由能的削减； 或系统自由能的削减是在等温过程中从系统所能获得的最大功；学习资料方程其次章概念1. 麦氏关系2. 焦汤效应和焦汤系数在节流过程前后,气体的温度发生了变化；该效应称为焦汤效应定义焦 汤系数：焓不变的条件下,气体温度随压强的变化关系；H=HT, P3. 特性函数4. 平稳辐射和辐射通量密度平稳辐射： 当物体对电磁波的吸取和辐射达到平稳时, 电磁辐射的特性将只取决于物体的温度,与物体的其它特性无关；辐射通量密度：单位时间内通过小孔的单位面积向一侧辐射的辐射能量；

7、与辐射内能密度的关系：5. 磁介质的麦氏关系、热力学基本微分方程热力学的基本微分方程 dU = TdS - PdV定律1. 焦耳定律2. 斯特藩 玻耳兹曼定律3. 基尔霍夫定律方程第三章概念1. 热动平稳判据： 熵判据、内能、焓、自由能、吉布斯判据熵判据孤立系 dS0U,V不变,平稳态 S极大；对系统的状态虚变动,熵的虚变动2. 匀称系统的热动平稳条件和稳固条件3. 化学势名为化学势,它等于在温度和压力不变的条件下,增加1摩尔物质时吉布斯函数的转变；4. 巨热力学势巨热力学势 J是以T, V为独立变量的特性函数5. 单元复相系平稳条件整个系统达到平稳时, 两相的温度、 压力和化学势必需相等；

8、这就是复相系达到平稳所要满意的平稳条件；6. 相图、三相点、相平稳曲线AC汽化线,分开气相区和液相区； AB熔解线,分开液相区和固相区； OA升华线,分开气相区和固相区；A点称为三相点,系统处于该点的状态时,为气,液,固三相共存状态；C点称为临界点,它是汽化线的终点；在单元两相系中,由相平稳条件所得到的TP 之间的关系 P =PT,在TP 图上所描述的曲线称为相平稳曲线； AC, AB,OA 线；7. 一级相变、二级相变、连续相变一级相变： 相变时两相的化学势连续, 而化学势对温度和压强的一阶偏导数存在突变；二级相变的特点是, 在相变时两相的化学势和化学势的一级偏导数连续,但化学势的二级偏导数

9、存在突变；朗道（ Landau, 1937）连续相变理论：连续相变的特点是物质有序程度的转变及与之相相伴的物质对称性质的变化；通常在临界温度以下的相, 对称性较低, 有序度较高,序参量非零；临界温度以上的相,相反,序参量为零；8. 开系的热力学基本微分方程dU =TdS -PdV +dn9. 麦克斯韦等面积法就方程1. 克拉珀龙方程2. 爱伦费斯特方程第四章概念1. 多元系、复相平稳、化学平稳多元系是指含有两种或两种以上化学组分的系统；化学平稳条件：多元系中各组元发生化学反应时系统达到平稳所要满意的条件；2. 多元系的热力学基本微分方程3. 单相化学反应式的化学平稳条件4. 吉布斯佯谬对于同种

10、气体,混合前后熵不变；因此,由性质任意接近的两种气体过渡到同种气体,熵增突变为零 吉布斯佯谬；5. 化学反应的平稳常量定义Kp 称为化学反应的定压平稳常量,简称平稳常量；6. 肯定熵定律、方程1. 吉布斯关系2. 吉布斯相律3. 杠杆定就4. 赫斯定律赫斯定律： 假如一个反应可以通过两组不同的中间过程达到,两组过程的反应热之各彼此应当相等；5. 亨利定律亨利（ Henry）定律：稀溶液中某溶质蒸气的分压与该溶质在溶液中的摩尔分数成正比6. 质量作用律化学反应平稳条件为,称为质量作用律；7. 能斯特定理能斯特（ Nerst）定理：凝结系的熵在等温过程中的转变随肯定温度趋于零；8. 热力学第三定律

11、不行能使一个物体冷却到肯定温度的零度；即肯定零度不行到达；第六章概念1. 相空间、状态数相空间：以描述粒子运动状态的广义坐标和广义动量为轴构成的一个2r 维的正交坐标空间；状态数：相空间的相体积 相点的集合（即态的集合）2. 全同粒子系统全同粒子系统具有完全相同的内禀属性（质量、电荷、自旋等）的同类粒子组成的系统；3. 近独立粒子组成的系统近独立粒子组成的系统系统中粒子间相互作用很弱,相互作用的平均能量远小于单个粒子的平均能量, 因而可忽视粒子间相互作用； 系统的能量为单个粒子能量之和：4. 玻耳兹曼系统、玻色系统、费米系统由费米子组成的系统称为费米系统,遵从泡利（Pauli）不相容原理：一个

12、个体量子态最多能容纳一个费米子；由玻色子组成的系统为玻色系统,不受泡利不相容原理约束；玻尔兹曼系统： 由可辨论全同近独立粒子组成, 且在一个个体量子态上的粒子数不受限制的系统；5. 等概率原理对于处在平稳状态的孤立系统,系统各个可能的微观状态显现的概率是相等的；6. 微观状态、分布玻耳兹曼系统,粒子可以辨论,有与分布al 相应的系统的微观状态数为：玻色系统,粒子不行辨论,每一量子态能够容纳的粒子数不受限；与分布al 相应的微观状态数费米系统,粒子不行辨论,每一个量子态最多一个粒子；与分布 al 相应的微观状态数在经典统计中与分布 al 相应的微观状态数为7. 最概然分布依据等概率原理, 处于平

13、稳状态的孤立系统, 每一个可能的微观状态显现的概率是相等的；因此,微观状态数最多的分布,显现的概率最大,称为最概然分布；8. 玻耳兹曼分布、玻色分布、费米分布9. 经典极限条件和非简并条件10. 定域系统和满意经典极限条件的玻色（费米）系统定域系统和满意经典极限条件的玻色（费米）系统都遵从玻尔兹曼分布；方程、定律1. 自由粒子态密度2. 玻耳兹曼系统的微观状态数玻耳兹曼系统,粒子可以辨论,有与分布al 相应的系统的微观状态数为：3. 玻色系统的微观状态数玻色系统,粒子不行辨论,每一量子态能够容纳的粒子数不受限；与分布al 相应的微观状态数4. 费米系统的微观状态数费米系统,粒子不行辨论,每一个

14、量子态最多一个粒子；与分布 al 相应的微观状态数5. 拉格朗日未定乘子法和拉氏乘子玻耳兹曼统计概念1. 配分函数2. 玻耳兹曼系统的配分函数量子和经典表达式经典统计理论,其玻耳兹曼经典统计的配分函数为量子表达式：3. 玻耳兹曼关系4. 满意经典极限条件的玻色（费米）系统的熵5. 其特性函数和自由能6. 抱负气体的经典极限条件7. 抱负气体的麦克斯韦速度、速率分布率麦克斯韦速度分布律其中 fvx, vy, vz 满意：气体的速率分布其满意：8. 其最概然、平均和均方根速率平均速率方均根速率方程、定律1. 玻耳兹曼系统的热力学量的统计表达式（内能、广义力、熵、自由能）外界对系统的广义作用力为：熵

15、的统计表达式：自由能的统计表达式：2. 其特性函数3. 碰壁数和泻流问题4. 能量均分定理对于处在温度为 T 的平稳状态的经典系统,粒子能量中每一个平方项的平均值等于 1/2kT；5. 抱负气体的平动、转动、振动配分函数及特点温度平动配分函数为 :振动配分函数 :转动配分函数为：6. 抱负气体的熵萨库尔铁特罗特公式7. 固体热容量的爱因斯坦理论和爱因斯坦特点温度8. 顺磁性固体的极限条件下热力学性质玻色统计和费米统计概念1. 玻色系统和费米系统的平均分布2. 其巨配分函数玻色系统引入巨配分函数：费米系统,巨配分函数改为：3. 统计特性函数及其自变量4. 弱简并条件及相应玻色、 费米系统的内能及

16、差异量子统计关联使得费米粒子间显现等效的排斥作用,而玻色粒子吸引作用；5. 玻色爱因斯坦凝结、凝结温度凝结温度：6. 玻色凝结体的热力学性质内能为：7. 抱负玻色子凝结的条件通过降低温度和增加气体粒子密度的方法来实现玻色凝结；8. 强简并条件9. 费米能级、动量、速率、温度定律、方程1. 热力学量与巨配分函数的关系2. 弱简并抱负玻色气体和费米气体的内能 两项3. 抱负玻色气体在临界温度以下的内能和热容量4. 约束在磁光陷阱中的原子的玻色凝结、基态粒子数5. 光子气体的巨配分函数、内能、熵、辐射的能量密度6. 普朗克公式7. 斯忒藩 - 玻尔兹曼定律8. 维恩位移定律9. 金属中自由电子气的费

17、米分布、状态数、内能、化学势、压强、热容量金属中自由电子形成强简并的费米气体；化学势：系综理论概念1. 统计系综、系综平均值大量结构完全相同、处在相同的宏观条件下的系统的集合称为统计系综；这样可以懂得为微观量B 在统计系综上的平均值,称为系综平均值；2. 微正就系综、分布,等概率原理微观状态显现在 E 到之间相等体积的概率相等, 称为等概率原理, 也称微正就分布3. 微正就系综理论下的平稳条件4. 正就系综、分布,能量涨落具有粒子数 N、体积 V 和温度 T 的系统的分布函数正就分布能量涨落：各微观状态能量与系统平均值的偏差平方平均值；5. 实际气体位形积分、其次位力系数Q 称为位形积分6.

18、简正坐标、振动、频率振动能量为：qi称为简正坐标,这 3N个简正坐标的运动是想到独立的简谐振动,称为简正振动,其特点频率为；7. 德拜频谱、频率、温度为德拜特点温度8. 巨正就系综、分布巨正就系综：具有确定的体积 V,温度 T 和化学势 u 的系统的分布函数为巨正就分布的量子表达式：9. 涨落、涨落关联定律、方程1. 刘维尔定理假如随着一个代表点沿正就方程所确定的轨道在相空间中运动,其邻域的代表点密度是不随时间转变的常数刘维尔 Liouville 定理；量子表达式：经典表达式：3. 其热力学函数4. 正就分布量子、经典统计表达式量子表达式：5. 其配分函数及热力学公式热力学公式：2. 微正就分布的量子、经典统计表达式6. 正就分布的能量涨落7. 实际气体的配分函数8. 固体热容量的德拜 T3律9.10. 巨正就分布量子、经典统计表达式巨正就分布的量子表达式 :10.11. 其巨配分函数及热力学公式巨配分函数 :11. 巨正就分布粒子数的涨落12.13. 表面吸附的吸附率13.14. 近独立粒子的平均分布对于玻色子 :对于费米子 :14. 玻色和费米分布的涨落及涨落关联