061浅水非线性波浪理论课件.ppt
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1、船舶工程学院赵彬彬 讲师第四章第四章 海洋波浪海洋波浪 水深很浅(例如h0.125L)时,斯托克斯波的高阶项可能变得很大,因而不能适用,相对波高H/h成为对波浪运动有重大影响的因素,这时就应作为浅水非线性波来研究。椭圆余弦波理论是最主要的浅水非线性波理论之一。 在这一理论中波浪的各特性均以雅可比椭圆函数形式给出,因此命名为椭圆余弦波理论。椭圆余弦波的一个极限情况是当波长无穷大时,趋近于孤立波。当振幅很小或 h/H很大时,得到另一个椭圆余弦波的极限情况,称为浅水正弦波。 4.4 浅水非线性波理论 4.4.1 椭圆余弦波理论简介 椭圆余弦波1阶近似解的波面方程为 cn 为雅可比椭圆余弦函数,K()
2、,E() 为第1类和第2类完全椭圆积分,k为椭圆积分的摸。22( ),dxtHcnK kkT3216( )( )( )3dhK kK kE khH水底到波峰距离水底到波谷高度 不同模数决定着不同的波面曲线形状, 与波要素之间有如下关系 hHhLK.31622 给定L、H和h求得波面形状 或L/h与H/h202)(dK)cos(,rrcn当模数0时, 波面方程变为 tkxHcos2类似微幅波的浅水余弦波 当模数1时, K(),)(sec) 1 ,(rhrcn hcthxhHhH43sec2 波面方程变为转化为孤立波 孤立波的波长和波周期都趋于无穷大 xxeechxhx21sec双曲正割 在椭圆余
3、弦波理论中,一般用厄塞尔参数 来表示波陡与相对波高对波浪运动的影响。有学者认为厄塞尔参数U26及相对水深h/L1/8是椭圆余弦波的适用范围。 3223/H hHUhH波面方程(静水面至波面距离)的一阶解 孤立波理论是一种在传播过程中波形保持不变的推移波理论,它的波面全部在静水面以上 4.4.2 孤立波理论简介 )(43sec32ctxhHhH 其波面上只有一个高出静止水面的波峰在向前传播,波长无限长,描述的是非周期性运动的移动波。如图5-11所示,孤立波的水体体积大部分集中在其波峰两侧小区域范围内,其能量也集中在波峰附近。当两个孤立波相遇或发生超越时,它们会在碰撞后分开继续前进,形状大小并不改
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