第三章行波法(共24页).doc

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1、精选优质文档-倾情为你奉上补充：（习题2.1 ）10求解无限长理想传输线上电压和电流的传播情况，设始电压分布为，初始电流分布为。解：（1）电压的传播情况：传输线方程：，式中。初始条件：由达朗伯公式有：（2）电流的传播情况：传输线方程：，式中，初始条件：应用一维无界空间解达朗伯公式：11在G/C=R/L条件下求无限长传输线上的电报方程的通解。解：关于j和v的电报方程为以j的方程为代表求其通解。直接求其通解是比较困难的，因此要作函数变换，以消去一阶微分项。令，则，代入关于j的方程，并约去公共因子后得：+如果选取，并注意，则代入上式，方程化简为：，即，其中如果初始条件为，则，利用达朗伯公式，可以得到

2、关于的通解为：12无限长弦在点x=x0受到初始冲击，冲量为I，试求解弦的振动。提示：。解：习题 2.2 （P154）1 一根无限长的弦与轴的正半轴重合，处于平衡状态中，左端位于原点，当时左端点最微小的振动，求弦的振动规律。解：当显然有当，将初始条件延拓到x0半无界区域，其中和尚未确定。将达朗伯公式应用于延拓后的无界弦。且令其满足边界条件得到：即记at为，则，显然取时可以满足边界条件于是2半无限长的杆，其端点受到纵向力作用，求解杆的纵振动。解：泛定方程，的初始条件：边界条件 对的地方，端点的影响未传到，所以。对的地方，需要考虑端点的影响。对a0,和未定义，现将它们延拓。其中和待定，应用达朗伯公式

3、；它应满足边界条件显然，取而即可满足条件。 。3平面偏振的平面光波沿x轴行进而垂直地投射于两种介质的分界面上，入射光波的电场强度，其中是第一种介质的折射率。求反射光波和透射光波提示：在分界面上，E连续，。解：入射光波传到分界面x=0处的时刻为t=0，得定解问题：衔接条件 在x0，没有反射波，只有透射波。因此（3）的解为由条件（4），。应用衔接条件（5）（6），得将（8）对t积分，且由于。由（7）（9）消去行再得。所以解为：反射波透射波补充：4 求解半无限长理想传输线上电报方程的解，端点通过电阻相接，初始电压分布为，初始电流分布，在什么条件下端点没有反射（这种情况叫作匹配）？解：是理想传输线，。

4、 因此，定解问题是 （x0）电压和电流在点有。（i）对于端点的影响尚未到达，由达朗伯公式； 同理这就是从的区域沿x轴正方向朝着端点x=0行进的入射波。（ii）对于，必须考虑到端点的反射，直接从通解出发有 （1） （2）其中和是待求的反射波，因传输是理想的，故（1）和（2）应满足和。即由于所以上列两式即 总之和两个函数不是独立的，这样（1）和（2）应代之以（3）和（4）应满足边界条件即由此解得以此代入（3）和（4）得到解答右边第二项是反射波，要想没有反射波，应令右边第二项的系数为零，即，端点没有反射波，意味着电波的能量全部被电阻吸收，这叫做阻抗匹配，这时负载阻抗R等于传输线的特性阻抗。5在弦的x

5、=0处悬挂着质量为M的载荷，有一行波，从x0的区域向悬挂点行进，试求反射波和透射波，解：设波传到分界点x=0处的时刻为t=0，则依题意衔接条件为上式中是荷载Mg的位移，在x0的区域中，方程（1）的通解为其中是待求的反射波。由条件（2）知即 由的解知。在的区域，只有透射波，而没有反射波，故（3）的解为其中是待求的反射波，由条件（4），可知即 由可得 。应用衔接条件（5），（6），可得 将上式对t积分，并利用得，而反射波。故本题之解透射波为：当时，当时，反射波当，时，当，时， 习题 2.3 （P162）1证明球面问题 的解为：解：将该问题利用球坐标转换为一维问题。在球对称的情况下原方程可变为： 令

6、，则原方程变为： 得通解为： 即，原方程的通解为 将初始条件代入有 求解并整理 2以半径为的球内含有气体，在初始时刻时是静止的，在球内的初始压缩率为，在球外为零。无论何时，压缩率与速度势的关系为，并且速度势满足方程 试对所有的，确定压缩率。解：该问题的定解问题为： 上题的结果有： 讨论：(1)若点在球外，则，所以，即，此时有 （2）若点在球内，则， （）当时，更有，得 （）当当时，而当时， （III）当，更有，所以，此时有： 3利用泊松公式求解下列定解问题 解：根据三维泊松公式有： 因为： , , ,所以： 4在泊松公式中，若将球面上的积分代一平面上的圆的积分，并注意球面上下两半都投影于同一圆

7、，便可导出二维空间的泊松公式。试推导二维空间的泊松公式： 解：将三维泊松公式中球面上的积分代一平面上的圆的积分，而积分面积元则应以在上的投影代替，即又球面上下两半部都投影于同一圆，所以， 将其代入三维波送公式有： +即： 5 利用二维泊松公式求解下面的定解问题 解：根据二维泊松公式有： 思考：能否用简单的方法求解第2题和第5题第2题：由于该方程为线性方程，故可以利用叠加原理来求解。于是该题可以变为下面三个一维波动方程的解的叠加。 （1） （2） （3）故原方程的解为： 第5题：由初始条件可知，将二维波动方程分解为一维波动方程的叠加（1） 故原方程的解为： 补充：6 应用泊松公式计算下述定解问题

8、的解. ，初始速度为零.初始位移在某个单位球内为1，在球外为零。解：取单位球的球心为坐标原点，则定解问题为：由泊松公式（i）当点（以为矢径的点简称为点，下同）在单位球内时：a. 若，球面完全在单位球内，从而，b. 若，单位球将在球面内，这时，从而.c. 若，则与单位球相交，设它在球内的部分为，因在球外而在上，. . ， .（ii）当点在单位球外时a. 若，与单位球分离，在上， .b. 若将单位球包含于内，在上， .c. 若与单位球相交，设它在球内的部分为，与（i）之c相同的计算，得综上述，在球内在球外 7应用泊松公式计算下述定解问题的解. ，初始速度为零，初始位移在球以内为，在球外为零。解：该

9、定解问题的数学模型为： 由泊松公式 ，（i）当点在球内时，a. 若在球内，.为计算上式右端积分，如右图所示，以为原点，的方向为Z轴方向建立球坐标系，设上的点在球坐标系内的坐标为.则 ，注意到 ，有 又 从而 b. 若，球将在内部，这时，从而. c. 若，则与球相交.与情形i）一样建立坐标系，一样讨论，只不过应在在球内的部分积分（在球外），即为右图所示，应从积到，而所对应之点，从而 （ii）当点在球外时a. 若与球分离，b. 若将球包含于内，仍有，c. 若球面与球相交。完全类似于（i）之c的讨论得到，综上所述，本问题的解为在球内在球外8二维波动，初始速度为零，初始位移在圆以内为1，在圆外为零，试

10、求.解：应用二维泊松公式，（i）当， .（ii）当，.7求解三维无界空间的输送问题：，.解：将u展开为三重傅里叶积分， 代入泛定方程，得，得关于T的方程为，即。，代入初始条件.即 是的三重傅里叶变换式：.把工入的式子得： 其中 . .8求解三维无界空间中的波动问题3，从初始状况反推以前（t0）的状况.解：，代入泛定方程，分离出关于T的方程.，代入初始条件得到解之得 ， ， .对，舍去，所以 ，积分只需在球面上进行，这个球面使，为球面上点的矢端，球心在以为矢径的点（即要求解的点，半径为）或写作，这个球面记为，因而所求的解.习题2.4 （P168）1 求解下面的问题(1)解：因为，所以原方程的解为； （2）解：因为，所以原方程的解为； （3）解：因为，所以原方程的解为； （4）解：因为，所以原方程的解为； 2 设是初值问题 的解，证明 是非齐次方程零值初值问题 证明： 根据求导公式 由初始条件有故有 ， 根据初始条件有 所以， 所以满足二维非齐次方程。，所以是二维非齐次方程定解问题的解。3 试推导二维非齐次波动方程初值问题 的解的表达式为 +证明：根据线性方程的叠加原理，该方程可分解下面两个方程的叠加 （1） （2） 而（1）的解为根据2题解先可化为下面方程的解令，则上面的方程又变为 有方程（1）的结果得 所以方程（2）的解变为 所以原方程的解为 +专心-专注-专业