高中奥林匹克物理竞赛解题方法-三-微元法(共9页).doc

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1、精选优质文档-倾情为你奉上 三、微元法方法简介微元法是分析、解决物理问题中的常用方法，也是从部分到整体的思维方法。用该方法可以使一些复杂的物理过程用我们熟悉的物理规律迅速地加以解决，使所求的问题简单化。在使用微元法处理问题时，需将其分解为众多微小的“元过程”，而且每个“元过程”所遵循的规律是相同的，这样，我们只需分析这些“元过程”，然后再将“元过程”进行必要的数学方法或物理思想处理，进而使问题求解。使用此方法会加强我们对已知规律的再思考，从而引起巩固知识、加深认识和提高能力的作用。赛题精讲例1：如图31所示，一个身高为h的人在灯以悟空速度v沿水平直线行走。设灯距地面高为H，求证人影的顶端C点是

2、做匀速直线运动。解析：该题不能用速度分解求解，考虑采用“微元法”。设某一时间人经过AB处，再经过一微小过程t（t0），则人由AB到达AB，人影顶端C点到达C点，由于SAA=vt则人影顶端的移动速度可见vc与所取时间t的长短无关，所以人影的顶端C点做匀速直线运动.例2：如图32所示，一个半径为R的四分之一光滑球面放在水平桌面上，球面上放置一光滑均匀铁链，其A端固定在球面的顶点，B端恰与桌面不接触，铁链单位长度的质量为.试求铁链A端受的拉力T.解析：以铁链为研究对象，由由于整条铁链的长度不能忽略不计，所以整条铁链不能看成质点，要分析铁链的受力情况，须考虑将铁链分割，使每一小段铁链可以看成质点，分析

3、每一小段铁边的受力，根据物体的平衡条件得出整条铁链的受力情况.在铁链上任取长为L的一小段（微元）为研究对象，其受力分析如图32甲所示.由于该元处于静止状态，所以受力平衡，在切线方向上应满足： 由于每段铁链沿切线向上的拉力比沿切线向下的拉力大T，所以整个铁链对A端的拉力是各段上T的和，即 观察 的意义，见图32乙，由于很小，所以CDOC，OCE=Lcos表示L在竖直方向上的投影R，所以 可得铁链A端受的拉力 例3：某行星围绕太阳C沿圆弧轨道运行，它的近日点A离太阳的距离为a，行星经过近日点A时的速度为，行星的远日点B离开太阳的距离为b，如图33所示，求它经过远日点B时的速度的大小.解析：此题可根

4、据万有引力提供行星的向心力求解.也可根据开普勒第二定律，用微元法求解.设行星在近日点A时又向前运动了极短的时间t，由于时间极短可以认为行星在t时间内做匀速圆周运动，线速度为，半径为a，可以得到行星在t时间内扫过的面积 同理，设行星在经过远日点B时也运动了相同的极短时间t，则也有 由开普勒第二定律可知：Sa=Sb 即得 此题也可用对称法求解.例4：如图34所示，长为L的船静止在平静的水面上，立于船头的人质量为m，船的质量为M，不计水的阻力，人从船头走到船尾的过程中，问：船的位移为多大？解析：取人和船整体作为研究系统，人在走动过程中，系统所受合外力为零，可知系统动量守恒.设人在走动过程中的t时间内

5、为匀速运动，则可计算出船的位移.设v1、v2分别是人和船在任何一时刻的速率，则有 两边同时乘以一个极短的时间t， 有 由于时间极短，可以认为在这极短的时间内人和船的速率是不变的，所以人和船位移大小分别为， 由此将式化为 把所有的元位移分别相加有 即 ms1=Ms2 此式即为质心不变原理. 其中s1、s2分别为全过程中人和船对地位移的大小， 又因为 L=s1+s2 由、两式得船的位移 例5：半径为R的光滑球固定在水平桌面上，有一质量为M的圆环状均匀弹性绳圈，原长为R，且弹性绳圈的劲度系数为k，将弹性绳圈从球的正上方轻放到球上，使弹性绳圈水平停留在平衡位置上，如图35所示，若平衡时弹性绳圈长为，求

6、弹性绳圈的劲度系数k.解析：由于整个弹性绳圈的大小不能忽略不计，弹性绳圈不能看成质点，所以应将弹性绳圈分割成许多小段，其中每一小段m两端受的拉力就是弹性绳圈内部的弹力F.在弹性绳圈上任取一小段质量为m作为研究对象，进行受力分析.但是m受的力不在同一平面内，可以从一个合适的角度观察.选取一个合适的平面进行受力分析，这样可以看清楚各个力之间的关系.从正面和上面观察，分别画出正视图的俯视图，如图35甲和235乙.先看俯视图35甲，设在弹性绳圈的平面上，m所对的圆心角是，则每一小段的质量 m在该平面上受拉力F的作用，合力为因为当很小时， 所以再看正视图35乙，m受重力mg，支持力N，二力的合力与T平衡

7、.即 现在弹性绳圈的半径为 所以 因此T= 、联立，解得弹性绳圈的张力为： 设弹性绳圈的伸长量为x 则 所以绳圈的劲度系数为：例6：一质量为M、均匀分布的圆环，其半径为r，几何轴与水平面垂直，若它能经受的最大张力为T，求此圆环可以绕几何轴旋转的最大角速度.解析：因为向心力F=mr2，当一定时，r越大，向心力越大，所以要想求最大张力T所对应的角速度，r应取最大值.如图36所示，在圆环上取一小段L，对应的圆心角为，其质量可表示为，受圆环对它的张力为T，则同上例分析可得 因为很小，所以，即 解得最大角速度 例7：一根质量为M，长度为L的铁链条，被竖直地悬挂起来，其最低端刚好与水平接触，今将链条由静止

8、释放，让它落到地面上，如图37所示，求链条下落了长度x时，链条对地面的压力为多大？解析：在下落过程中链条作用于地面的压力实质就是链条对地面的“冲力”加上落在地面上那部分链条的重力.根据牛顿第三定律，这个冲力也就等于同一时刻地面对链条的反作用力，这个力的冲量，使得链条落至地面时的动量发生变化.由于各质元原来的高度不同，落到地面的速度不同，动量改变也不相同.我们取某一时刻一小段链条（微元）作为研究对象，就可以将变速冲击变为恒速冲击.设开始下落的时刻t=0，在t时刻落在地面上的链条长为x，未到达地面部分链条的速度为v，并设链条的线密度为.由题意可知，链条落至地面后，速度立即变为零.从t时刻起取很小一

9、段时间t，在t内又有M=x落到地面上静止.地面对M作用的冲量为 因为 所以 解得冲力：，其中就是t时刻链条的速度v，故 链条在t时刻的速度v即为链条下落长为x时的即时速度，即v2=2gx，代入F的表达式中，得 此即t时刻链对地面的作用力，也就是t时刻链条对地面的冲力.所以在t时刻链条对地面的总压力为 例8：一根均匀柔软的绳长为L，质量为m，对折后两端固定在一个钉子上，其中一端突然从钉子上滑落，试求滑落的绳端点离钉子的距离为x时，钉子对绳子另一端的作用力是多大？解析：钉子对绳子另一端的作用力随滑落绳的长短而变化，由此可用微元法求解.如图38所示，当左边绳端离钉子的距离为x时，左边绳长为，速度 ，

10、右边绳长为 又经过一段很短的时间t以后，左边绳子又有长度的一小段转移到右边去了，我们就分析这一小段绳子，这一小段绳子受到两力：上面绳子对它的拉力T和它本身的重力为绳子的线密度），根据动量定理，设向上方向为正 由于t取得很小，因此这一小段绳子的重力相对于T来说是很小的，可以忽略，所以有 因此钉子对右边绳端的作用力为例9：图39中，半径为R的圆盘固定不可转动，细绳不可伸长但质量可忽略，绳下悬挂的两物体质量分别为M、m.设圆盘与绳间光滑接触，试求盘对绳的法向支持力线密度.解析：求盘对绳的法向支持力线密度也就是求盘对绳的法向单位长度所受的支持力.因为盘与绳间光滑接触，则任取一小段绳，其两端受的张力大小

11、相等，又因为绳上各点受的支持力方向不同，故不能以整条绳为研究对象，只能以一小段绳为研究对象分析求解.在与圆盘接触的半圆形中取一小段绳元L，L所对应的圆心角为，如图39甲所示，绳元L两端的张力均为T，绳元所受圆盘法向支持力为N，因细绳质量可忽略，法向合力为零，则由平衡条件得：当很小时， N=T又因为 L=R则绳所受法向支持力线密度为 以M、m分别为研究对象，根据牛顿定律有 MgT=Ma Tmg=ma 由、解得： 将式代入式得：例10：粗细均匀质量分布也均匀的半径为分别为R和r的两圆环相切.若在切点放一质点m，恰使两边圆环对m的万有引力的合力为零，则大小圆环的线密度必须满足什么条件？解析：若要直接

12、求整个圆对质点m的万有引力比较难，当若要用到圆的对称性及要求所受合力为零的条件，考虑大、小圆环上关于切点对称的微元与质量m的相互作用，然后推及整个圆环即可求解.如图310所示，过切点作直线交大小圆分别于P、Q两点，并设与水平线夹角为，当有微小增量时，则大小圆环上对应微小线元其对应的质量分别为 由于很小，故m1、m2与m的距离可以认为分别是 所以m1、m2与m的万有引力分别为由于具有任意性，若F1与F2的合力为零，则两圆环对m的引力的合力也为零， 即 解得大小圆环的线密度之比为：例11：一枚质量为M的火箭，依靠向正下方喷气在空中保持静止，如果喷出气体的速度为v，那么火箭发动机的功率是多少？解析：

13、火箭喷气时，要对气体做功，取一个很短的时间，求出此时间内，火箭对气体做的功，再代入功率的定义式即可求出火箭发动机的功率.选取在t时间内喷出的气体为研究对象，设火箭推气体的力为F，根据动量定理，有Ft=mv 因为火箭静止在空中，所以根据牛顿第三定律和平衡条件有F=Mg即 Mgt=mv t=mv/Mg 对同样这一部分气体用动能定理，火箭对它做的功为： 所以发动机的功率 例12：如图311所示，小环O和O分别套在不动的竖直杆AB和AB上，一根不可伸长的绳子穿过环O，绳的两端分别系在A点和O环上，设环O以恒定速度v向下运动，求当AOO=时，环O的速度.解析：O、O之间的速度关系与O、O的位置有关，即与

14、角有关，因此要用微元法找它们之间的速度关系.设经历一段极短时间t，O环移到C，O环移到C，自C与C分别作为OO的垂线CD和CD，从图中看出. 因此OC+OC= 因极小，所以ECED，ECED，从而OD+ODOOCC 由于绳子总长度不变，故 OOCC=OC 由以上三式可得：OC+OC= 即 等式两边同除以t得环O的速度为 例13： 在水平位置的洁净的平玻璃板上倒一些水银，由于重力和表面张力的影响，水银近似呈现圆饼形状（侧面向外凸出），过圆饼轴线的竖直截面如图312所示，为了计算方便，水银和玻璃的接触角可按180计算.已知水银密度，水银的表面张力系数当圆饼的半径很大时，试估算其厚度h的数值大约为多

15、少？（取1位有效数字即可）解析：若以整个圆饼状水银为研究对象，只受重力和玻璃板的支持力，在平衡方程中，液体的体积不是h的简单函数，而且支持力N和重力mg都是未知量，方程中又不可能出现表面张力系数，因此不可能用整体分析列方程求解h.现用微元法求解.在圆饼的侧面取一个宽度为x，高为h的体积元，如图312甲所示，该体积元受重力G、液体内部作用在面积xh上的压力F，还有上表面分界线上的张力F1=x和下表面分界线上的张力F2=x.作用在前、后两个侧面上的液体压力互相平衡，作用在体积元表面两个弯曲分界上的表面张力的合力，当体积元的宽度较小时，这两个力也是平衡的，图中都未画出.由力的平衡条件有： 即 解得：

16、由于 故2.7103mh3.8103m题目要求只取1位有效数字，所以水银层厚度h的估算值为3103m或4103m.例14：把一个容器内的空气抽出一些，压强降为p，容器上有一小孔，上有塞子，现把塞子拔掉，如图313所示.问空气最初以多大初速度冲进容器？（外界空气压强为p0、密度为）解析：该题由于不知开始时进入容器内分有多少，不知它们在容器外如何分布，也不知空气分子进入容器后压强如何变化，使我们难以找到解题途径.注意到题目中“最初”二字，可以这样考虑：设小孔的面积为S，取开始时位于小孔外一薄层气体为研究对象，令薄层厚度为L，因L很小，所以其质量m进入容器过程中，不改变容器压强，故此薄层所受外力是恒

17、力，该问题就可以解决了. 由以上分析，得：F=(p0p)S 对进入的m气体，由动能定理得： 而 m=SL 联立、式可得：最初中进容器的空气速度 例15：电量Q均匀分布在半径为R的圆环上（如图314所示），求在圆环轴线上距圆心O点为x处的P点的电场强度.解析：带电圆环产生的电场不能看做点电荷产生的电场，故采用微元法，用点电荷形成的电场结合对称性求解.选电荷元 它在P点产生的电场的场强的x分量为：根据对称性 由此可见，此带电圆环在轴线P点产生的场强大小相当于带电圆环带电量集中在圆环的某一点时在轴线P点产生的场强大小，方向是沿轴线的方向.例16：如图315所示，一质量均匀分布的细圆环，其半径为R，质

18、量为m.令此环均匀带正电，总电量为Q.现将此环平放在绝缘的光滑水平桌面上，并处于磁感应强度为B的均匀磁场中，磁场方向竖直向下.当此环绕通过其中心的竖直轴以匀角速度沿图示方向旋转时，环中的张力等于多少？（设圆环的带电量不减少，不考虑环上电荷之间的作用）解析：当环静止时，因环上没有电流，在磁场中不受力，则环中也就没有因磁场力引起的张力.当环匀速转动时，环上电荷也随环一起转动，形成电流，电流在磁场中受力导致环中存在张力，显然此张力一定与电流在磁场中受到的安培力有关.由题意可知环上各点所受安培力方向均不同，张力方向也不同，因而只能在环上取一小段作为研究对象，从而求出环中张力的大小.在圆环上取L=R圆弧

19、元，受力情况如图315甲所示.因转动角速度而形成的电流 ，电流元IL所受的安培力因圆环法线方向合力为圆弧元做匀速圆周运动所需的向心力，当很小时， 解得圆环中张力为 例17：如图316所示，一水平放置的光滑平行导轨上放一质量为m的金属杆，导轨间距为L，导轨的一端连接一阻值为R的电阻，其他电阻不计，磁感应强度为B的匀强磁场垂直于导轨平面.现给金属杆一个水平向右的初速度v0，然后任其运动，导轨足够长，试求金属杆在导轨上向右移动的最大距离是多少？解析：水平地从a向b看，杆在运动过程中的受力分析如图316甲所示，这是一个典型的在变力作用下求位移的题，用我们已学过的知识好像无法解决，其实只要采用的方法得当仍然可以求解.设杆在减速中的某一时刻速度为v，取一极短时间t，发生了一段极小的位移x，在t时间内，磁通量的变化为 =BLx 金属杆受到安培力为由于时间极短，可以认为F安为恒力，选向右为正方向，在t时间内，安培力F安的冲量为： 对所有的位移求和，可得安培力的总冲量为 其中x为杆运动的最大距离，对金属杆用动量定理可得 I=0mV0 由、两式得：专心-专注-专业