2022年动量定理及其应用.pdf

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1、1动量： 定义：物体质量与速度的乘积， 动量的性质：是状态量、具有相对性、矢量性2动量守恒定律 动量的变化量： 内力与外力：系统内物体间的相互作用力叫做内力；系统外物体施加给系统内物体的力叫做内力。 动量守恒定律：如果一个系统不受外力，或者所受外力的矢量和为零，这个系统的总动量保持不变，这就是动量守恒定律。 动量守恒定律的成立条件a.系统不受外力或所受外力和为零，则系统的动量守恒。b.系统所受外力比内力小很多，则系统的动量近似守恒。c.系统某一方向不受外力或所受外力的和为零，或所受外力比内力小很多，该方向动量守恒。 动量守恒定律的普适性a.牛顿定律解决问题涉及全过程，用动量解决只涉及始末状态，

2、与过程无关。b.动量守恒不仅适用宏观低速，而且适用微观高速，牛顿定律不适用微观高速。二碰撞1碰撞的分类：2一维弹性碰撞当时 若，交换速度 若，同向，速度前大后小精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 1 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 若，反弹 若， 若，三反冲1.反冲：如果一个静止的物体在内力的作用下分裂为两部分，一部分向某个方向运动，另一部分必然向相反的方向运动，这个现象叫做反冲。2反冲遵循的规律：，即：，即：3反冲运动的应用：喷气式飞机，射击时枪筒的后退，火箭发射等

3、。四用动量概念表示牛顿第二定律1用动量概念表示牛顿第二定律假设物体受到恒力的作用做匀变速直线运动，在时刻物体的初速度为，在时刻物体的速度为，由牛顿第二定律得，物体的加速度合力 F=ma由于，所以2动量定理精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 2 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 应用动量定理需要注意的几点： 方程左边是物体动量的变化量，计算时顺序不能颠倒 方程右边是物体受到的合外力的总冲量，其中F 可以是恒力也可以是变力，如果合外力是变力，则F是合外力在时间t 内的平均值

4、 整个式子反映了一个过程，即力对时间的积累效果是引起物体动量的变化。 动量定理中的冲量和动量都是矢量，冲量的方向与动量变化量的方向相同。 动量与参考系的选取有关，所以用动量定理时必须注意参考系的选取。 动量定理不仅适用于宏观物体的低速运动，对微观现象，高速运动仍然适用。 不能认为合外力的冲量就是动量的变化。合外力的冲量是引起动量变化的原因，而动量变化是冲量作用的必然结果 动量定理的研究对象是单个质点或由质点所构成的系统，当研究对象为质点系统时，动量定理中的动量应是该系统内所有质点在同一时刻动量的矢量和，而冲量是该系统内各个质点在同一个物理过程中所受一切外力冲量的矢量和，不包括系统内各质点之间相

5、互作用的（内力）的冲量，这是因为内力总是成对出现的，且大小相等、方向相反，故其内力的总冲量必定为零。五动量典型模型1人船模型：如图所示长为，质量为 m1的小船在静水中，一个质量为m2的人立在船头，若不计水的粘滞阻力，当人从船头走到船尾的过程中，船和人相对地面的位移各是多少？分析与解答：选船和人组成的系统为研究对象，由于水平方向不受外力，因而人从船头走向船尾的过程中任一时刻水平方向的动量都守恒，既平均动量守恒，而系统在人起步前的总动量为0。设人和船在全过程中的平均速度分别为和，根据动量守恒定律：设相互作用的时间为，则，故由题意知：联立两式解得：，精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - -

6、 - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 3 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 练习： 某人在一只静止于水面的小船上练习射击。船、人连枪（不包括子弹）及靶的总质量为 M，枪内装有n 颗子弹，每颗子弹质量为m。枪口到靶的距离为，子弹射出枪口时相对于地面的速度为v。在发射后一颗子弹时，前一颗子弹已陷入靶中，则发射完n 颗子弹后小船后退多远？参考答案：2板块模型：已知木板质量为，静止在光滑水平地面上，一个质量为的小滑块，以初速度滑上木板，滑块与木板之间的接触面粗糙（1）木块与木板相对静止的速度由动量守恒定律：（2）从滑块滑上小车到

7、它们处于相对静止所经历的时间由动量定理：（3）m 在 M 上滑行的位移s相对（若滑块不掉下木板，木板至少多长）由功能关系：精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 4 页，共 16 页 - - - - - - - - - - （4）到达相对静止时，相对地面的位移木块位移：木板位移：练习： 如图所示，质量为的木块以2m/s 的速度水平地滑上静止的平板小车，车的质量为 ， 木 块 与 小 车 之 间 的 摩 擦 因 数 为 (g取10m/s2) 。 设 小 车 足 够 长 ， 求 ：(1)木块和小车相对

8、静止时小车的速度(2)从木块滑上小车到它们处于相对静止所经历的时间(3)欲使木块不离开平板小车，小车的至少为多长？(4)达到相对静止时，木块相对地面的位移？参考答案：（1）s（2） （ 3） （4）3弹簧振子模型：质量为的木块 A 和 B 用质量不计的轻质弹簧连接在一起，一个质量为的子弹以速度射向木块 A 并最终留在木块之中。（1）在这一过程中产生的热量是多少？以子弹和 A 木块组成的系统为研究对象由动量守恒：（2）当子弹、 A 木块与 B 木块速度相同时，速度大小为多少？由动量守恒：精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - -

9、 - - - - - -第 5 页，共 16 页 - - - - - - - - - - （3）弹簧的最大弹性势能由机械能守恒：练习： 如图所示，一轻质弹簧两端连着物体A、 B，放在光滑的水平面上，若物体A 被水平速度为v0的子弹射中，且后者嵌在物体A 的中心，已知物体A 的质量是物体B 质量的3/4，子弹质量是物体B 的 1/4，设子弹的质量为m（1）弹簧被压缩到最短时，求物体A、B 的速度。（2）最大弹性势能。参考答案：（1）（2）4子弹冲击沙摆模型质量为 m 的子弹以速度击中用为L 细绳悬挂的质量为的沙摆（1）木块被击中后摆动的最大偏角由动量守恒：由机械能守恒定律：（2）运动到最低点绳子

10、的拉力精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 6 页，共 16 页 - - - - - - - - - - （3）若使沙摆在竖直平面内做圆周运动，最小为多大？由机械能守恒：练习： 如图，质量为M 的木块用长为L 的细线悬挂于某固定点，开始时木块静止在最低点， 质量为 m 的子弹以水平速度V0击中木块后未穿出，设子弹击中木块的时间极短，则：（1）若木块被击中后向右摆动的最大偏角小于 90 ，求 。（2）当木块摆动返回最低点时，求悬线的拉力。（3）欲使小球在竖直面上做完整的圆周运动，子弹水平速度V0必

11、须满足什么条件？参考答案：（1）（2）（3）1.动量守恒定律的判断1、把一支枪水平固定在小车上，小车放在光滑的水平地面上，枪发射出子弹时，关于枪、子弹、车的下列说法正确的是（）A.枪和子弹组成的系统动量守恒B.枪和车组成的系统动量守恒C.只有忽略不计子弹和枪筒之间的摩擦，枪、车和子弹组成的系统的动量才近似守恒D.枪、子弹、车组成的系统动量守恒解： 本题 C 选项中所提到的子弹和枪筒之间的摩擦是系统的内力，在考虑枪、子弹、车组成的系统时，这个因素是不用考虑的根据受力分析，可知该系统所受合外力为0，符合动量守恒的条件，故选D 精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - -

12、- 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 7 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 规律总结： 判断系统是否动量守恒时，一定要抓住守恒条件，即系统不受外力或者所受合外力为 0。变式： 如图所示的装置中，木块B 与水平桌面间的接触是光滑的，子弹A 沿水平方向射入木块后留在木块内，将弹簧压缩到最短现将子弹、 木块和弹簧合在一起作为研究对象（系统），则此系统在从子弹开始射入木块到弹簧压缩至最短的整个过程中： （ ）A、动量守恒、机械能守恒B、动量不守恒、机械能不守恒C、动量守恒、机械能不守恒D、动量不守恒、机械能守恒解析 :若以子弹、 木块和弹簧合在一起作

13、为研究对象(系统 )，从子弹开始射入木块到弹簧压缩至最短时， 弹簧固定端墙壁对弹簧有外力作用，因此动量不守恒而在子弹射入木块时，存在剧烈摩擦作用，有一部分能量将转化为内能，机械能也不守恒答案： B 规律总结： 实际上， 在子弹射入木块这一瞬间过程，取子弹与木块为系统则可认为动量守恒（此瞬间弹簧尚未形变）子弹射入木块后木块压缩弹簧过程中，机械能守恒，但动量不守恒 物理规律总是在一定条件得出的，因此在分析问题时，不但要弄清取谁作研究对象，还要弄清过程的阶段的选取，判断各阶段满足物理规律的条件2.碰撞中过程的分析2、如图所示，位于光滑水平桌面上的小滑块A 和 B 都可视作质点，质量相等。B 与轻质弹

14、簧相连。 设 B 静止，A 以某一初速度向B运动并与弹簧发生碰撞。在整个碰撞过程中，弹簧具有的最大弹性势能等于（）A. A 的初动能B. A的初动能的 1/2 C. A的初动能的 1/3 D. A的初动能的 1/4 解析：解决这样的问题，最好的方法就是能够将两个物体作用的过程细化。具体分析如图：精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 8 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 开始 A 物体向 B运动，如右图；接着， A 与弹簧接触，稍有作用，弹簧即有形变，分别对A、B 物体产生

15、如中图的作用力，对 A 的作用力的效果就是产生一个使A 减速的加速度，对B 的作用力的效果则是产生一个使 B 加速的加速度。如此， A 在减速， B 在加速，一起向右运动，但是在开始的时候，A 的速度依然比B的大，所以相同时间内，A 走的位移依然比B大，故两者之间的距离依然在减小，弹簧不断压缩，弹簧产生的作用力越来越大，对A 的加速作用和对B 的加速作用而逐渐变大，于是，A 的速度不断减小，B的速度不断增大，直到某个瞬间两个物体的速度一样，如下图。过了这个瞬间， 由于弹簧的压缩状态没有发生任何变化，所以对两个物体的作用力以及力的效果也没有变，所以A 要继续减速， B 要继续加速，这就会使得B

16、的速度变的比A大，于是 A、B 物体之间的距离开始变大。因此，两个物体之间的距离最小的时候，也就是弹簧压缩量最大的时候，也就是弹性势能最大的时候，也就是系统机械能损失最大的时候，就是两个物体速度相同的时候。根据动量守恒有，根据能量守恒有，以上两式联列求解得，可见弹簧具有的最大弹性势能等于滑块A 原来动能的一半， B 正确规律总结： 处理带有弹簧的碰撞问题，认真分析运动的变化过程是关键，面对弹簧问题，一定要注重细节的分析，采取“ 慢镜头 ” 的手段。3动量守恒定律的适用情景3、小型迫击炮在总质量为1000kg 的船上发射，炮弹的质量为2kg若炮弹飞离炮口时相对于地面的速度为600m/s，且速度跟

17、水平面成45 角，求发射炮弹后小船后退的速度。解析： 发射炮弹前，总质量为1000kg 的船静止，则总动量Mv=0发射炮弹后，炮弹在水平方向的动量为mv1cos45 ，船后退的动量为(M-m)v2据动量守恒定律有0=mv1cos45 (M-m)v2精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 9 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 取炮弹的水平速度方向为正方向，代入已知数据解得规律总结： 取炮弹和小船组成的系统为研究对象，在发射炮弹的过程中，炮弹和炮身(炮和船视为固定在一起)的作用

18、力为内力。系统受到的外力有炮弹和船的重力、水对船的浮力在船静止的情况下，重力和浮力相等，但在发射炮弹时，浮力要大于重力因此，在垂直方向上，系统所受到的合外力不为零，但在水平方向上系统不受外力(不计水的阻力)，故在该方向上动量守恒。变式： 物块 A、B 质量分别为mA、mB，用细绳连接，在水平恒力F的作用下A、B 一起沿水平面做匀速直线运动，速度为v，如运动过程中，烧断细绳，仍保持力F大小方向不变，则当物块B 停下来时，物块A 的速度为多大？解析：以 A 和 B 组成的系统作为研究对象绳子烧断前，A、B 一起做匀速直线运动，故系统所受外力和为零，水平方向系统所受外力只有拉力F，物块 A 受到地面

19、的摩擦力fA，物体 B 受到地面的摩擦力fB，且 F=fAfB绳烧断后，直到B 停止运动前F 与 fA、fB均保持不变，故在此过程中系统所受外力和仍为零，系统总动量保持不变所以此题可用动量守恒定律求解解： 取初速 v 的方向为正方向，设绳断后A、B 的速度大小分别为vA、vB，由动量守恒定律有(mAmB)vmAvAmBvB4分方向动量守恒、 如图所示质量为m 的铅球以大小为v0仰角为 的初速度抛入一个装着砂子的总质量为 M 的静止的砂车中，砂车与地面的摩擦不计，球与砂车的共同速度是多少？解析：小球及小车看成一个系统，该系统水平方向不受外力，精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - -

20、 - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 10 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 故系统水平方向上动量守恒，由动量守恒定律得mv0cos =(M+m) v，所以 v=mv0cos /(M+m)规律总结： 此类问题属系统所受外力不为0，竖直方向上受到有外力，动量不守恒，但水平方向上不受外力作用，动量守恒又如大炮在以倾角发射炮弹时，炮身要后退，受到地面的阻力， 但因其炸药产生的作用力很大，远大于受到的阻力，故仍认为水平方向动量守恒变式如图所示，一辆质量为M 的小车以速度v光滑水平面上运动，一质量为m、速度 为 v物 体 以 俯 角

21、为 的 方 向 落 到 车 上 并 埋 在 车 里 的 砂 中 ， 此 时 小 车 的 速 度 为_解析： 小球进入砂中的过程，小球受到的砂的阻力大于小球的重力，因此， 车与球组成的系统在竖直方向上受到的合外力不为零。但由于系统在水平方向受到的合外力为零，所以可以在水平方向应用动量守恒定律。所以小结： 系统在某一个方向上所受的合外力为零，则该方向上动量守恒。5.多物体多过程动量守恒5、 两块厚度相同的木块A 和 B， 并列紧靠着放在光滑的水平面上，其质量分别为mA=，mB= 它们的下底面光滑， 上表面粗糙 另有质量 mC=的铅块 C(其长度可略去不计)以 vC=10m/s的速度恰好水平地滑到A

22、 的上表面 (见图 )，由于摩擦，铅块最后停在本块B 上，测得B、C的共同速度为v=s，求：木块A 的速度和铅块C 离开 A 时的速度解： 设 C 离开 A 时的速度为vC，此时 A、B 的共同速度为vA，对于 C 刚要滑上A 和 C刚离开 A 这两个瞬间，由动量守恒定律知mCvC=(mA+mB)vA+mCvC(1) 以后，物体C 离开 A，与 B 发生相互作用从此时起，物体A 不再加速，物体B 将继续加速一段时间，于是B 与 A 分离当 C 相对静止于物体B 上时， C 与 B 的速度分别由vC和 vA变化到共同速度v因此，可改选C 与 B 为研究对象，对于C 刚滑上 B 和 C、B相对静止

23、时的这两个瞬间，由动量守恒定律知精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 11 页，共 16 页 - - - - - - - - - - mCvC+mBvA=(mB+mC)v (2) 由(l)式得mCvC=mCvC-(mAmB)vA代入(2)式 mCvC-(mA+mB)vA+mBvA=(mB+mC)v 得木块 A 的速度所以铅块 C离开 A 时的速度变式： 甲、乙两小孩各乘一辆小车在光滑水平面上匀速相向行驶，速度均为6m/s. 甲车上有质量为m=1kg 的小球若干个，甲和他的车及所带小球的总质量为M

24、1=50kg，乙和他的车总质量为M2=30kg。现为避免相撞，甲不断地将小球以相对地面s 的水平速度抛向乙，且被乙接住。假设某一次甲将小球抛出且被乙接住后刚好可保证两车不致相撞，试求此时：（1）两车的速度各为多少？（2）甲总共抛出了多少个小球？解：甲、乙两小孩依在抛球的时候是“ 一分为二 ” 的过程，接球的过程是“ 合二为一 ” 的过程。（1）甲、乙两小孩及两车组成的系统总动量沿甲车的运动方向，甲不断抛球、乙接球后，当甲和小车与乙和小车具有共同速度时，可保证刚好不撞。设共同速度为V，则 : M1V1M2V1=（M1+M2）V （2）这一过程中乙小孩及车的动量变化为:P=30 6 30 （） =

25、225（ kg m/s）每一个小球被乙接收后，到最终的动量变化为P1=1 1=15 （kg m/s）故小球个数为6动量守恒定律解“ 人船模型 ” 问题、碰撞与反冲问题精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 12 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 人船模型是动量守恒定律的拓展应用，将速度与质量的关系推广到位移与质量，做这类题目， 首先要画好示意图，要注意两个物体相对于地面的移动方向和两个物体位移大小之间的关系一个原来静止的系统，由于某一部分的运动而对另一部分有冲量，使另一部分

26、也跟着运动，若现象中满足动量守恒，则有m1v1-m2v2 = 0，v1 = v2物体在这一方向上的速度经过时间的累积使物体在这一方向上运动一段距离，则距离同样满足s1 = s2，它们的相对距离 s相= s1+s26、质量为 M、长为 L 的船静止在静水中，船头及船尾各站着质量分别为m1及 m2的人，当两人互换位置后，船的位移有多大？解析： 利用 “ 人船模型 ” 易求得船的位移大小为：提示： 若 m1m2，本题可把（ m1-m2）等效为一个人，把（M+2m2）看作船，再利用人船模型进行分析求解较简便应该注意到： 此结论与人在船上行走的速度大小无关不论是匀速行走还是变速行走，甚至往返行走， 只要

27、人最终到达船的左端，那么结论都是相同的以上所列举的人、 船模型的前提是系统初动量为零如果发生相互作用前系统就具有一定的动量， 那就不能再用m1v1=m2v2这种形式列方程，而要利用 （m1+m2）v0=m1v1+m2v2列式。、已知 m1:m2=1:2，与地面动摩擦因数相同，某时刻， 置于其中间的少量炸药爆炸，将两物体弹开，求它们到停止运动所用的时间之比，位移之比。解析 ：以 m1、m2组成的系统为研究对象，炸药爆炸时产生的作用力属于系统的内力，在爆炸的过程中， 由于内力远大于外力，可以应用动量守恒定律，所以，所以，即碰后的速率之比为2：1。分别以各自的运动方向为正方向，应用动量定理可求出到停

28、止所用时间之比：即所以再应用动能定理，可求出到停止所经位移之比：即精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 13 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 所以应用力学规律对比解“ 相对滑动类 ” 问题 、 如图所示，一质量为M、长为 L 的长方形木板B 放在光滑的水平地面上，在其右端放一质量为m 的小木块A，mM.现以地面为参照系，给A 和 B 以大小相等、方向相反的初速度 (如图 )，使 A 开始向左运动，B开始向右运动，但最后A 刚好没有滑离B 板，以地面为参照系 .(1)若已

29、知 A 和 B 的初速度大小为V，求它们最后的速度大小和方向. （2)若初速度的大小未知，求小木块A 向左运动到达的最远处(从地面上看 )离出发点的距离 . 解析 ：方法 1、用牛顿第二定律和运动学公式求解。A 刚好没有滑离B 板，表示当A 滑到 B 板的最左端时，A、B 具有相同的速度，设此速度为V，经过时间为t,A、B 间的滑动摩擦力为f.如图所示。对 A 据牛顿第二定律和运动学公式有:向右为正f=ma,L=， V=-V+at; 对 B据牛顿第二定律和运动学公式有：f=Ma, ,V=V-at; 由几何关系有：L+L=L；由以上各式可求得它们最后的速度大小为V，方向向右。精品资料 - - -

30、 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 14 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 对 A，向左运动的最大距离为。方法 2、用动能定理和动量定理求解。A 刚好没有滑离B 板，表示当A 滑到 B 板的最左端时，A、B 具有相同的速度，设此速度为 V，经过时间为t, A 和 B 的初速度的大小为V，则据动量定理可得：向右为正对 A： ft= mV+mV对 B：-ft=MV MV解得： V，方向向右A 在 B 板的右端时初速度向左，而到达 B 板左端时的末速度向右，可见 A 在运动过程中必须经历向左作减

31、速运动直到速度为零，再向右作加速运动直到速度为V 的两个阶段。设L1为 A 开始运动到速度变为零过程中向左运动的路程，L为 A 从速度为零增加到速度为V 的过程中向右运动的路程，L为 A 从开始运动到刚好到达B的最左端的过程中B 运动的路程，如图所示，设A 与 B 之间的滑动摩擦力为f，则由动能定理可得：对于 B ：-fL=对于 A ：-fL1= -f(L1-L)=由几何关系L+L=L联立求得 L1=. 方法 3、用能量守恒定律和动量守恒定律求解。A 刚好没有滑离B 板，表示当A 滑到 B 板的最左端时，A、B 具有相同的速度，设此速度为 V， A 和 B的初速度的大小为V，则据动量守恒定律可

32、得：MVmV=(m+m)V解得： V，方向向右对系统的全过程，由能量守恒定律得：Q=fL=对于 AfL1= 由上述二式联立求得L1=.精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 15 页，共 16 页 - - - - - - - - - - 规律总结： 从上述三种解法中，同学们不难看出，解法三简洁明了，容易快速求出正确答案。因此我们在解决动力学问题时，应优先考虑使用能量守恒定律和动量守恒定律求解，其次是考虑使用动能定理和动量定理求解，最后才考虑使用牛顿第二定律和运动学公式求解。精品资料 - - - 欢迎下载 - - - - - - - - - - - 欢迎下载 名师归纳 - - - - - - - - - -第 16 页，共 16 页 - - - - - - - - - -