最新四章刚体的转动ppt课件.ppt

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1、2 2、平动、平动 当刚体运动时，如果刚体内任何一条给定当刚体运动时，如果刚体内任何一条给定的直线，在运动中始终保持它的方向不变，这种运的直线，在运动中始终保持它的方向不变，这种运动叫平动。动叫平动。1 1、刚体、刚体 系统内任意两质点间的距离始终保持不变系统内任意两质点间的距离始终保持不变4-1 刚体的定轴转动定律 刚体上各点都绕同一转轴作不同半径的圆周运刚体上各点都绕同一转轴作不同半径的圆周运动，且在相同时间内转过相同的角度。动，且在相同时间内转过相同的角度。3、刚体的定轴转动、刚体的定轴转动Pz*OsinMFrFdMFrd : 力臂力臂dM r F 对转轴对转轴 Z 的力矩的力矩 F 4

2、-2 力矩 、转动定律、转动惯量M1、力矩、力矩zOkFrzFFFzM krFsinzMrFzFF 1）若力）若力 不在转动平面内，把力分解为平行和垂不在转动平面内，把力分解为平行和垂直于转轴方向的两个分量直于转轴方向的两个分量 F 其中其中 对转轴的力对转轴的力矩为零，故矩为零，故 对转轴的对转轴的力矩力矩zFF3） 刚体内作用力和反作用力的力矩互相抵消刚体内作用力和反作用力的力矩互相抵消ijjiMM2）合力矩等于各分力矩的矢量和）合力矩等于各分力矩的矢量和123MMMM 例例1 有一大型水坝高有一大型水坝高110 m、长、长1000m，水深，水深100m，水面与大坝表面垂直，如图所示水面与

3、大坝表面垂直，如图所示 . 求作用在大坝上的力，求作用在大坝上的力，以及这个力对通过大坝基点以及这个力对通过大坝基点 Q 且与且与 x 轴平行的力矩轴平行的力矩 . 解解 设水深设水深h，坝长，坝长L，在坝面上取面积元，在坝面上取面积元 作用在此面积元上的力作用在此面积元上的力ddAL ydddFp ApL yyOhyxdAdyQyOx0()ppg hy令大气压为令大气压为 ，则，则 0p0d() dFpg hy L y20001() d2hFpg h y L yp LhgLh代入数据，得代入数据，得105.91 10 NF yOhyxAddy100mh 1000mL ddMy F0d() d

4、My pg hyL y2301126p Lhg Lh00() dhMy pg hy L y代入数据，得代入数据，得122.14 10 N mM 对通过点对通过点 Q 的轴的力矩的轴的力矩dFyQOhydydF0d() dFpg hy L y100mh 1000mL 2、 转动定律转动定律sinMrFttFmamr2eijjj jMMm r 2）刚体）刚体质量元受外力质量元受外力 ，内力，内力ejFijFOrmzFtFnFM 1）单个质点）单个质点 与转与转轴刚性连接轴刚性连接m外外力矩力矩内力矩内力矩2Mmr2tMrFmrOzjmjrejFijF 刚体定轴转动的角加速度与它所受的合外力矩成刚体

5、定轴转动的角加速度与它所受的合外力矩成正比正比 ，与刚体的转动惯量成反比，与刚体的转动惯量成反比 .2eijjjjjjMMm r 0ijjiijjMMM2e(jjjjMm r)MJ2jjjJm r定义转动惯量定义转动惯量2dJrm转动定律转动定律OzjmjrejFijF质量连续分布2Jr dmdm为质量元，简称质元。其计算方法如下：3 3、转动惯量的计算、转动惯量的计算2i iiJm r质量离散分布dldmdsdmdVdm 线密度线密度 面密度面密度 体密度体密度 解解 设棒的线密度为设棒的线密度为 ，取一距离转轴，取一距离转轴 OO 为为 处的质量元处的质量元 rddmr20dlJrr/22

6、3012d12lJrrl213ml22dddJrmrr 例例2 一质量为一质量为 、长为、长为 的均匀细长棒，求的均匀细长棒，求通过棒中心并与棒垂直的轴的转动惯量通过棒中心并与棒垂直的轴的转动惯量 .ml2112ml如转轴过端点垂直于棒如转轴过端点垂直于棒ABLXABL/2L/2CX4 4、平行轴定理、平行轴定理在例在例2 2中中J JC C 表示相对通过质心的轴的转动惯量，表示相对通过质心的轴的转动惯量， =J JA A表示相对通过棒端的轴的转动惯量。表示相对通过棒端的轴的转动惯量。=两轴平行，相距两轴平行，相距L/2L/2。可见：。可见：222211121243ACLJJmmLmLmL推广

7、：若有任一轴与过质心的轴平行，相距为推广：若有任一轴与过质心的轴平行，相距为d d，刚体对其转动惯量为，刚体对其转动惯量为J J ，则有：，则有： J JJ JC Cmdmd2 2。OROR3402d2RJrrRr dr 例例3 一质量为一质量为 、半径为、半径为 的均匀圆盘，求通的均匀圆盘，求通过盘中心过盘中心 O 并与盘面垂直的轴的转动惯量并与盘面垂直的轴的转动惯量 .mR 解解 设圆盘面密度为设圆盘面密度为 ，在盘上取半径为在盘上取半径为 ，宽为，宽为 的圆环的圆环rdr2mR而而d2 dmr r圆环质量圆环质量212JmR所以所以23dd2dJrmrr圆环对轴的转动惯量圆环对轴的转动惯

8、量例例4 4 质量为质量为 的物体的物体 A 静止在光滑水平面上，和一质量静止在光滑水平面上，和一质量不计的绳索相连接，绳索跨过一半径为不计的绳索相连接，绳索跨过一半径为R、质量为、质量为 的圆柱的圆柱形滑轮形滑轮C，并系在另一质量为，并系在另一质量为 的物体的物体B上上. .滑轮与绳索间没滑轮与绳索间没有滑动，且滑轮与轴承间的摩擦力可略去不计有滑动，且滑轮与轴承间的摩擦力可略去不计. . 问：（问：（1 1）两物体的线加速度为多少？水平和竖直两段绳索）两物体的线加速度为多少？水平和竖直两段绳索的张力各为多少？的张力各为多少？BmCm（2）物体）物体 B 从静止从静止落下距离落下距离y时，其速

9、时，其速率是多少？率是多少？（3）若滑轮与轴承）若滑轮与轴承间的摩擦力不能忽略，间的摩擦力不能忽略，并设它们间的摩擦力并设它们间的摩擦力矩为矩为M.再求线加速度再求线加速度及绳的张力及绳的张力.AmABCAmBmCmABCAmBmCmT1FT2FAPOxT1FNFAmyOT2FBPBmT1AFm aBT2Bm gFm aT2T1RFRFJaR解解 （1）隔离物体分别对物体）隔离物体分别对物体A、B 及滑轮作受力分析，取及滑轮作受力分析，取坐标如图，运用牛顿第二定坐标如图，运用牛顿第二定律律 、转动定律列方程、转动定律列方程 . T2FT1FCPCFBABC2m gammmABT1ABC2m m

10、 gFmmmACBT2ABC(2)2mmm gFmmm如令如令 ，可得，可得C0m ABT1T2ABm m gFFmm（2） B由静止出发作匀加速直线运动，下落的速率由静止出发作匀加速直线运动，下落的速率BABC22/ 2m gyaymmmvABCAmBmCmT1FT2F（3） 考虑滑轮与轴承间的摩考虑滑轮与轴承间的摩擦力矩擦力矩 ，转动定律，转动定律fM结合（结合（1）中其它方程）中其它方程JMRFRFfT1T2amFAT1amFgmBT2BRa T2T1fRFRFMJT2FBPBmAPT1FNFAmT2FT1FfMABfT1ABC(/ )/2m m gMRFmmmBACfT2ABC(2)2

11、mmmgMRFmmmBfABC/2m gMRammmABCAmBmCmT1FT2FT2T1fRFRFMJT1AFm aBT2Bm gFm aaR例例5 5、一个飞轮的质量为、一个飞轮的质量为6969kgkg，半径为，半径为0.250.25m m, , 正在以正在以每分每分10001000转的转速转动。现在制动飞轮，要求在转的转速转动。现在制动飞轮，要求在5.05.0秒秒内使它均匀减速而最后停下来。内使它均匀减速而最后停下来。 求闸瓦对轮子的压力求闸瓦对轮子的压力N N 为多大？为多大？ （假设飞轮的质量都集中在（假设飞轮的质量都集中在 轮缘上）轮缘上） =0.50 . =0.50 .F0解：飞轮匀减速制动时有角加速度解：飞轮匀减速制动时有角加速度0t0201000r / min2000/ 60104.7rad/s 0 0 5s20.9rad/stt 外力矩是外力矩是摩擦阻力矩，矩，角加速度为负值。角加速度为负值。2rMf RNRJmR 2NRmR784 Nm RN 0Nfr28 结束语结束语