结构动力学哈工大版课后习题解答.doc

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1、【精品文档】如有侵权，请联系网站删除，仅供学习与交流结构动力学哈工大版课后习题解答.精品文档.第一章 单自由度系统1.1 总结求单自由度系统固有频率的方法和步骤。单自由度系统固有频率求法有：牛顿第二定律法、动量距定理法、拉格朗日方程法和能量守恒定理法。1、 牛顿第二定律法 适用范围：所有的单自由度系统的振动。解题步骤：（1） 对系统进行受力分析,得到系统所受的合力； （2） 利用牛顿第二定律,得到系统的运动微分方程； （3） 求解该方程所对应的特征方程的特征根，得到该系统的固有频率。2、 动量距定理法适用范围：绕定轴转动的单自由度系统的振动。解题步骤：（1） 对系统进行受力分析和动量距分析；（

2、2） 利用动量距定理J,得到系统的运动微分方程； （3） 求解该方程所对应的特征方程的特征根，得到该系统的固有频率。3、 拉格朗日方程法：适用范围：所有的单自由度系统的振动。解题步骤：（1）设系统的广义坐标为，写出系统对于坐标的动能T和势能U的表达式；进一步写求出拉格朗日函数的表达式：L=T-U ； （2）由格朗日方程=0，得到系统的运动微分方程； （3） 求解该方程所对应的特征方程的特征根，得到该系统的固有频率。4、 能量守恒定理法适用范围：所有无阻尼的单自由度保守系统的振动。解题步骤：（1）对系统进行运动分析、选广义坐标、写出在该坐标下系统的动能T和势能U的表达式；进一步写出机械能守恒定理

3、的表达式 T+U=Const （2）将能量守恒定理T+U=Const对时间求导得零,即，进一步得到系统的运动微分方程； （3） 求解该方程所对应的特征方程的特征根，得到该系统的固有频率。1.2 叙述用衰减法求单自由度系统阻尼比的方法和步骤。用衰减法求单自由度系统阻尼比的方法有两个：衰减曲线法和共振法。方法一：衰减曲线法。求解步骤：（1）利用试验测得单自由度系统的衰减振动曲线，并测得周期和相邻波峰和波谷的幅值、。 （2）由对数衰减率定义 ， 进一步推导有 因为较小， 所以有 方法二：共振法求单自由度系统的阻尼比。（1）通过实验，绘出系统的幅频曲线， 如下图：单自由度系统的幅频曲线（2）分析以上幅

4、频曲线图，得到：于是 进一步 最后 1.3 叙述用正选弦激励求单自由度系统阻尼比的方法和步骤。用正选弦激励求单自由度系统阻尼比的方法有两个：幅频（相频）曲线法和功率法。方法一：幅频（相频）曲线法当单自由度系统在正弦激励作用下其稳态响应为：其中： ； (1) (2)从实验所得的幅频曲线和相频曲线图上查的相关差数，由上述（1），（2）式求得阻尼比。 方法二：功率法：（1） 单自由度系统在作用下的振动过程中，在一个周期内，弹性力作功为 、阻尼力做功为 、激振力做作功为 ；（2） 由机械能守恒定理得，弹性力、阻尼力和激振力在一个周期内所作功为零，即： +；于是 - 进一步得： ；（3） 当时，则 ，得

5、 , 。m图1-33（a）1.4 求图1-35中标出参数的系统的固有频率。 （a）此系统相当于两个弹簧串联，弹簧刚度为k1、简支梁刚度为 ； 等效刚度为k;则有 ；则固有频率为：； 图1-33（b）m（b）此系统相当于两个弹簧并联, 等效刚度为: 则固有频率为: m图1-33（c）(c)系统的等效刚度则系统的固有频率为 图1-33（d）m（d）由动量距定理得： 得： ， 则 。1.5 求下图所示系统的固有频率。图中匀质轮A半径R,重物B的重量为P/2,弹簧刚度为k. 图1-34AB0x 解：以 为广义坐标，则 系统的动能为系统的势能为： 拉格朗日函数为L=T-U ;由拉格朗日方程 得 则，所以

6、：系统的固有频率为图1-35RM1.6求图1-35所示系统的固有频率。图中磙子半径为R，质量为M，作纯滚动。弹簧刚度为K 。 解：磙子作平面运动， 其动能T=T平动 +T转动 。 而势能系统机械能由得系统运动微分方程得系统的固有频率 1.7求图1-36所示齿轮系统的固有频率。已知齿轮A的质量为mA，半径为rA，齿轮B的质量为mB，半径为rB,杆AC的扭转刚度为KA, ,杆BD的扭转刚度为KB, 解：由齿轮转速之间的关系 得角速度 ；转角 ；系统的动能为：D（c）AB图1-36C系统的势能为： 系统的机械能为由 得系统运动微分方程因此系统的固有频率为： 1.8已知图所示振动系统中，匀质杆长为，

7、质量为m，两弹簧刚度皆为K，阻尼系数为C，求当初始条件时（）的稳态解； （）的解； 解：利用动量矩定理建立系统运动微分方程而 ； 得 化简得 (1)(1)求的稳态解；将代入方程（1）得 （2）令 得 （3）设方程（3）的稳态解为 （4）将（4）式代入方程（3）可以求得：(2)求的解；将代入方程（1）得 （5）令 得 （6）方程（6）成为求有阻尼的单自由度系统对于脉冲激励的响应。由方程（6）可以得到初始加速度然后积分求初始速度再积分求初位移这样方程（6）的解就是系统对于初始条件、和的瞬态响应将其代入方程（6）可以求得：最后得1.9图所示盒内有一弹簧振子，其质量为m，阻尼为C，刚度为K，处于静止状

8、态，方盒距地面高度为H，求方盒自由落下与地面粘住后弹簧振子的振动历程及振动频率。解：因为在自由落体过程中弹簧无变形，所以振子与盒子之间无相对位移。在粘地瞬间，由机械能守恒定理 的振子的初速度；k/2c mk/2H图1-38底版与地面粘住后，弹簧振子的振动是对于初速度的主动隔振系统的运动微分方程为： 或 或 系统的运动方程是对于初始条件的响应： k/2ck/2y(t)y my图1-391.10汽车以速度V在水平路面行使。其单自由度模型如图。设m、k、c已知。路面波动情况可以用正弦函数y=hsin(at)表示。求：（1）建立汽车上下振动的数学模型；（2）汽车振动的稳态解。解：（1）建立汽车上下振动

9、的数学模型；由题意可以列出其运动方程：其中：表示路面波动情况；1表示汽车上下波动位移。 将其整理为： (1) 将代入得(2)汽车振动的稳态解: 设稳态响应为： 代入系统运动微分方程（1）可解得：1.11.若电磁激振力可写为，求将其作用在参数为m、 k、 c的弹簧振子上的稳态响应。解：首先将此激振力按照傅里叶级数展开：其中：； 因为是偶函数，所以。于是 而 式中 1.12.若流体的阻尼力可写为,求其等效粘性阻尼。解：（1）流体的阻尼力为（2）设位移为 而 ；（3）流体的阻尼力的元功为（4）流体的阻尼力在一个振动周期之内所消耗的能量为： （5）粘性阻尼力在一个振动周期之内所消耗的能量为： （6）等

10、效粘性阻尼：取， 令 可得：第二章 两自由度系统2.1 求如图2-11所示系统的固有频率和固有振型，并画出振型。图2-11解：（1）系统的振动微分方程即 ； ； （1） （2）系统的特征方程 根据微分方程理论，设方程组（1）的解为：； （2）将表达式（2）代入方程组（1）得： （3）因为不可能总为零，所以只有前面的系数为零：即 ； （4）(3)系统的频率方程 若系统振动，则方程有非零解，那么方程组的系数行列式等于零，即：展开得 ； （5）系统的固有频率为： ； （6）(4)系统的固有振型 将，代入系统的特征方程（4）式中的任一式，得系统的固有振型，即各阶振幅比为： （7）系统各阶振型如图所示：

11、其中（a）是一阶振型，（b）是二阶振型。（a）（b）+1+1+1-1(5)系统的主振动系统的 第一主振动为系统的第一主振动为2mmkkLLL图2-122.2确定图2-12所示系统的固有频率和固有振型。 解：（1）系统的动能 （2）系统的势能 因为弹簧上端A、B两点的位移 所以系统的势能为 (3)系统的Lagrange函数 （4）系统的运动微分方程 由Lagrange方程 可得 即(5)系统的特征方程设系统的运动微分方程的解为代入系统的运动微分方程得系统的特征方程即 （6）系统的频率方程 系统的特征方程有非零解得充分必要条件是其系数行列式为零即解得,系统的固有频率 (7)系统的固有振型 将系统的

12、固有频率代入系统的特征方程中的任何一个可得系统的固有振型 （8）系统的主振动图2-132kkmL2.3一均质细杆在其端点由两个线性弹簧支撑（图2-13），杆的质量为m，两弹簧的刚度分别为2K和K。（1）写出用杆端铅直位移u1和u2表示的运动方程； （2）写出它的两个固有频率；（3）画出它的两个固有振型； 解：(1) 均质杆的运动微分方程 以均质杆的静平衡位置为坐标原点，均质杆的质心C的位移为 均质杆绕质心C的转角为 均质杆的运动微分方程 即 （1）（2）系统的特征方程 设运动微分方程（1）的解为 、，代入方程（1）即（4） 系统的频率方程 系统的特征方程有非零解得充分必要条件是其系数行列式为零

13、即 解得系统的两个固有频率 （5） 系统的固有振型 将系统的固有频率代入系统的特征方程中的任何一个可得系统的两阶固有振型 （6）系统的两阶主振动2mm2k图2-142.4确定图2-14所示系统的固有频率和固有振型，并画出固有振型。解：（1）系统运动微分方程 即 （1） （2）系统特征方程 设运动微分方程（1）的解为和 ，代入方程（1）即（3）系统频率方程系统的特征方程有非零解得充分必要条件是其系数行列式为零即 解得（4）系统的固有振型 将系统的固有频率代入系统的特征方程中的任何一个可得系统的两阶固有振型 -1/2+1+1+1图2-152.5图2-15所示的均质细杆悬挂成一摆，杆的质量为m，长为

14、L，悬线长为L/2，求该系统的固有频率和固有振型。解：（1）求均质细杆质心的坐标和质心的速度 （2）求系统的Lagrange函数 （3）求系统的运动微分方程由Lagrange方程 可得 即 （4）系统特征方程 设运动微分方程（1）的解为 和，代入方程（1）即 （3）系统频率方程系统的特征方程有非零解得充分必要条件是其系数行列式为零即 解得系统的两个固有频率 （4）系统的固有振型 将系统的固有频率代入系统的特征方程中的任何一个可得系统的两阶固有振型 +1-13/111+1+1图2-162.6两层楼用集中质量表示如图2-16所示的系统。其中；证明该系统的固有频率和固有振型为： ； 解：(1)系统振

15、动微分方程 （1）（2）系统特征方程 设方程组的解为 代入方程组（1）式得，系统特征方程 （2）（3）系统频率方程 因为考虑系统振动的情况，所以要求方程（2）有非零解，而方程（2）有非零解的充要条件是其系数行列式等于零： 即）（） (3)（4）系统固有频率 根据已知条件 ，代入（3）式得 （5）系统固有振型：将系统固有频率 代入系统特征方程（2）得系统固有振型（6） 系统的主振动： 证毕。图2-17 w e m27 如图2-17所示的系统，设激振力为简谐形式，求系统的稳态响应。解: (1)建立系统运动微分方程根据牛顿第二定律，分别对和列出振动微分方程 （1-1）即： （1-2） (2)求系统的

16、稳态响应：设系统的稳态响应为 （1-3）即 （1-4）将表达式（1-4）代入式（1-2），根据两个方程中包含的系数和为零及包含的系数和为零，可得如下方程组： 即 （1-5）求解方程组（1-5）得： （1-6） 所以在公式 中有 (1-7)2.8在如图2-18所示的系统中，一水平力Fsin(t)作用于质量块M上，求使M不动的条件。 解：（1）系统有两个自由度，选广义坐标为x,图2-18Mm （2）系统的动能（3）系统的势能 （4）Lagrange函数 （5）对Lagrange函数求导 （6）Lagrange方程得因为振动为微幅振动，所以（7） 解方程： 设，代入方程并整理得： 因为M不动，所以A

17、=0。而B不能等于零，故，解得2.9在图2-19所示的系统中，轴的弯曲刚度为EJ，圆盘质量为m，它对其一条直径的转动惯量为I=mR2/4，其中R=L/4。设轴在它的静平衡位置时是水平的，且忽略轴的质量。求系统的运动微分方程和固有频率。 解：（1）系统自由度、广义坐标： 图2-19所示的系统自由度N=2，选Y、为 广义坐标。 （2）系统运动微分方程 （1）图2-19OyR其中系数： （3）系统特征方程 设 代入方程（1）得整理得 （2）（4）系统固有频率特征方程（2）由非零解的充分必要条件是其系数行列式等于零：即解得：图2-20m2.10图2-20所示的是两自由度系统。其中，k=987,m=1，

18、C=0.6284，,求系统的固有频率、振型和u1的稳态响应。 解：（1）系统自由度、广义坐标 系统自由度N=2； 广义坐标选u1和u2 （2）系统运动微分方程 根据牛顿第二定律，写出写成矩阵形式： （2）系统的固有频率和振型 对于系统运动微分方程两边作拉氏变换得有 解得因此系统的固有振型，即各阶振幅比为：系统的 第一主振动为 系统的第一主振动为 （3）u1的稳态响应由拉氏方程组解得于是以代入得u1的稳态解为2.11 减小受简谐激振励单自由度系统的振幅的方法之一，是在该系统上附加一个“可调吸振器”，吸振器由弹簧-质量组成。这样原系统和吸振器就构成了一个两自由度系统，见图2-21. 图2-21 m

19、2m1 （1）建立系统的运动方程；（2）设系统的稳定响应为 试证明 其中 （3）将吸振器调到，证明当时，即原系统处于共振状态，的响应振幅为零；（4）若吸振器调到时，画出和对频率比的频幅图。解：（1）对每个质量进行受力分析，由牛顿第二定律得系统的运动微分方程；即 ；（2）将系统的稳定响应代入运动微分方程组得由Cramer法则，其中 （3）当时，系统的频率方程为将代入上式，显然满足方程，故此时系统处于共振状态。并且有设，且时，可得所以频幅图为 第三章 多自由度系统m2m3图 3-10m13.1试求图3-10所示系统在平衡位置附近作微振动的振动方程。解：（1）系统自由度、广义坐标图示系统自由度N=2

20、，选x1、x2和x3为广义坐标；（2）系统运动微分方程根据牛顿第二定律，建立系统运动微分方程如下：整理如下写成矩阵形式（1）（3）系统特征方程设代入系统运动微分方程（1）得系统特征方程（2） （4）系统频率方程 系统特征方程（2）有非零解的充要条件是其系数行列式等于零，即 展开得系统频率方程进一步计算得 (3)其中求解方程（3）得系统固有频率 （4）（5）系统固有振型 将系统固有频率代入系统特征方程（2）得系统固有振型，即各阶振型之比： （5）（6）系统振动方程 （6）在方程（6）中含有6个待定常数：、和。它们由初始条件、和确定。3.2若.题中m1=m3=m，m2=2m，,K1=K4=K，K2

21、=K3=2K，K5=K6=3K，求该系统的固有频率和固有振型。解：若m1=m3=m，m2=2m，,K1=K4=K，K2=K3=2K，K5=K6=3K，则 系统频率方程（3）成为化简所以固有频率：固有振型： 3.3求图3-11所示的三垂摆作微振动的固有频率和固有振型。解：（1）系统自由度、广义坐标图3-11所示的三垂摆系统自由度N=3，广义坐标取、和； （2）系统中A、B、C三质点的坐标 图311 （3）统中A、B、C三质点的速度 （4）统中A、B、C三质点的动能 因为对于微振动有（5）统中A、B、C三质点的势能(6)L=T-V;根据拉格朗日定理： 得：（7）频率和固有振型：解得固有频率：固有振

22、型：xyABCkkk图3-123.4两端由弹簧支撑的刚性均质杆，质量均为没，在B处用铰链连接，如图3-12所示，如选取B点的竖直位移y和两杆绕B点的转角为广义坐标，试从特征方程出发，求系统的固有频率和固有振型。（1）AB杆的动能：AB杆的势能：（2）BC杆的动能：BC杆的势能：（3）三根弹簧的势能：；（4）；由拉格朗日方程可得：令 ；（5）由 令 解得： 固有频率：固有振型：3.5试求图3-13所示系统的振动方程，并求其固有频率和固有振型。I3I3K1K2K3I2图3-13解：（1）以为广义坐标，建立系统的运动微分方程：系统的动能：系统的势能：L=T-V；由拉格朗日方程得：（2）当 时可得固有

23、频率：固有振型：3.6图3-14所示的两均质杆是等长的，但具有不同的质量，试求系统作微振动的振动方程，若，试求系统的固有频率和固有振型（设选取两杆的转角和为广义坐标，其中以顺时针方向为正，以逆时针方向为正）。图2-21解：（1）系统的动能：（2）系统的势能：(3)建立系统的运动微分方程：由拉格朗日方程 由条件，将上述方程整理得：从系统的特征方程解得固有频率 固有振型3.7试从矩阵方程出发，左乘，利用正交关系证明 i=1，2，n其中n为系统自由度数。解：由式 可得：由正交关系可知：结论得证.3.8图3-15中简支梁有三个置于它的四分之一点处的质量。试以微小的平动作为位移坐标，梁的自重忽略不计，其

24、弯曲刚度为EI。假设，求系统的固有频率和固有振型，对振型规范化并画出各阶振型。yx图3-15解：（1）表示在点作用单位力而在点产生的挠度。利用图乘法可得：同理： （2）以各小竖向位移为广义坐标，建立系统的运动微分方程：整理成矩阵形式：固有频率：固有振型：正规化：振型21各阶振型图：振型111.414211-1.414振型3 3.9一轻型飞行器的水平稳定器被简化为3个集中质量系统的模型，见图3-16，其刚度、质量矩阵和固有频率及模态形状已经求出。若飞行器遇到一突然的阵风，其产生的阶跃力为f (t)t1图3-16V1P1V3P3其中是单位阶跃力，如图3-16。（1）确定模态响应表达式，假设；（2）

25、确定响应的表达式，并指出个模态的贡献。其中解：（1）进行坐标变换：（2）3.10一栋三层楼房，如图3-17，其刚度、质量矩阵和固有频率及振型如下：（1）确定模态质量、模态刚度矩阵M，K；（2）若确定模态力；（3）确定稳定响应的表达式；（4）用模态位移法确定的响应，并指出各阶模态对响应的贡献，并列出当激振频率分别为时，的振幅随截取模态数变化的表格。解： （1） （2） （3） （4）阶数激振频率N=1N=2N=30.37420.37420.37490.49660.49660.4992-0.1102-0.1102-0.10573.11 当3.10 题中的柔度矩阵为（1）用模态加速度法，确定响应的表

26、达式；（2）像3-10题一样，列出当激励频率分别为时的的振幅随截取模态数变化的表格，并对结果加以分析。解（1）（2）的振幅随截取模态数变化的表格阶数激振频率N=1N=2N=30.37500.37500.37500.49910.49910.4992-0.10760.1076-0.1057和上一题所得结果比较可以看出：（1）两种方法所得的结果基本相同，且随项数增加，两者差别变小。（2）用模态加速度法的收敛速度比位移法要快。 例如 当时，用位移法各阶模态相加才收敛到0.3749，而用加速度法第一项就收敛到0.3750。第四章 连续弹性体的振动4.1一端固定，一端自由的均匀杆，在自由端有一弹簧常数为k

27、的轴向弹簧支承（图4-23），试推导纵向振动的频率方程，并对两种极端情形：（1）,（2）,进行讨论。Lm,EAk图423解： 其边界条件为：处，；处，。将代入得：得到纵向振动频率方程为当时，=0当时，4.2 一均质杆，两端都是自由端，开始时在端部用相等的力压缩，若将力突然移去，求其纵向振动。解：无外力作用时，边界条件为：时，有；时，有将它们代入振型函数得 得各阶固有频率为各阶主振动的表达式为在一般情况下，振动可以表示为各阶主振动的叠加，即当时，有将初始条件代入有 由于上式要得到满足，必须有，这样导致，或（），代入得为了求出，上式两边均乘以，（）得到4.3图4-24为一端固定，一端自由的圆等直杆

28、。在自由端作用有扭矩，在t=0时突然释放，求杆自由端的振幅。 m，GLxO图424解： a=无外力作用时，图示杆的边界条件为：将其分被代入振型函数得：B=0 ; =0;得各阶固有频率为:= n=1,3,5,.各阶主振动的表达式为:在一般情况下，振动可以表示为各阶主振动的叠加，即当时，有 (1) (2)由（2）式可得 =0 （3）将（3）式代入（1）得：为了求出，上式两边均乘以,(m为正整数)，得 n=1,3,5,. 自由端的振幅是4.4一均质梁，一端固定，一端简支，试导出梁弯曲振动的频率方程，并写出固有振型的表达式。OLxEI解： 图示梁的边界条件为：而：代入边界条件得： (1) (2) (3

29、) （4）由（1），（2）式得 B=D=0；由（3），（4）式得 频率方程：4.5一均匀悬臂梁，在自由端附有一质量为M的重物（图4-25），设重物的尺寸远小于梁长l,试推导该系统弯曲振动的频率方程并讨论时的基本频率。图4-25M，EJMLx解：对于图示悬臂梁的边界条件为： 由边界条件得：整理得频率方程：频率方程为 查书表4-1得其前五阶固有频率：4.6一均匀简支梁，中央作用一横向力P（如图）产生挠曲，试确定荷载突然卸除后梁得自由振动。解：对于简支梁，其自由振动的解为：对于图示结构，其零初始条件是图4-26Pm,EJ4.7以两端固支均匀梁为例证明主振型的正交性。证明：对于该梁的任意两主阵型与满足如下方程：得：而固支边界：LEJ图4-284.9一均匀简支梁，在距左端为处作用有周期性集中载荷(图4-28)，求系统的稳态响应解:对于简支梁，其各阶固有频率及振型为：而作用于处的集中力：广义力：广义质量：代入如下微分方程：得其初始条件 其稳态解为：