最新大学物理学(22)PPT课件.ppt

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1、本章内容Contentschapter 23波函数及其统计解释波函数及其统计解释wave function and its statistical explanation薛定谔方程薛定谔方程Schrodinger equation隧道效应隧道效应tunnel effect不确定关系不确定关系uncertainty relation波函数归一化因概率密度故在 矢端的体积元 内发现粒子的概率为 在波函数存在的全部空间 V 中必能找到粒子，即在全部空间 V 中 粒子出现的概率为1。此条件称为 波函数的归一化条件满足归一化条件的波函数称为 归一化波函数波函数具有统计意义，其函数性质应具备三个标准条件：

2、概率波与经典波德布罗意波（概率波）不同于 经典波（如机械波、电磁波）德布罗意波经 典 波是振动状态的传播不代表任何物理量的传播波强（振幅的平方）代表通过某点的能流密度波强（振幅的平方）代表粒子在某处出现的概率密度概率密度分布取决于空间各点波强的比例，并非取决于波强的绝对值。能流密度分布取决于空间各点的波强的绝对值。 因此，将波函数在空间各点的振幅同时增大 C倍，不影响粒子的概率密度分布，即 和C 所描述德布罗意波的状态相同。 因此，将波函数在空间各点的振幅同时增大 C倍，则个处的能流密度增大 C 倍，变为另一种能流密度分布状态。波函数存在归一化问题。波动方程无归一化问题。波函数存在归一化问题。

3、波函数标准条件波函数的三个标准条件：连续因概率不会在某处发生突变，故波函数必须处处连续；单值因任一体积元内出现的概率只有一种，故波函数一定是单值的；有限因概率不可能为无限大，故波函数必须是有限的；以一维波函数为例，在下述四种函数曲线中，只有一种符合标准条件符合不符合不符合不符合算例某粒子的波函数为归一化波函数概率密度概率密度最大的位置令求积分得：积分得：得得 到到 归归 一一 化化 波波 函函 数数 ：概率密度得得令求极大值的求极大值的 x 坐标坐标解得解得另外两个解另外两个解处题设处题设处处最大随堂小议结束选择结束选择请在放映状态下点击你认为是对的答案请在放映状态下点击你认为是对的答案下列波

4、函数中合理的是下列波函数中合理的是（1 1） ；（2 2） ；（3 3） ；（4 4）小议链接1结束选择结束选择请在放映状态下点击你认为是对的答案请在放映状态下点击你认为是对的答案下列波函数中合理的是下列波函数中合理的是（1 1） ；（2 2） ；（3 3） ；（4 4）小议链接2结束选择结束选择请在放映状态下点击你认为是对的答案请在放映状态下点击你认为是对的答案下列波函数中合理的是下列波函数中合理的是（1 1） ；（2 2） ；（3 3） ；（4 4）小议链接3结束选择结束选择请在放映状态下点击你认为是对的答案请在放映状态下点击你认为是对的答案下列波函数中合理的是下列波函数中合理的是（1 1

5、） ；（2 2） ；（3 3） ；（4 4）小议链接4结束选择结束选择请在放映状态下点击你认为是对的答案请在放映状态下点击你认为是对的答案下列波函数中合理的是下列波函数中合理的是（1 1） ；（2 2） ；（3 3） ；（4 4）第二节Schrodinger equation2 3 - 2薛定谔方程引言经典力学牛顿力学方程根据初始条件可求出经典质点的运动状态经典质点有运动轨道概念不考虑物质的波粒二象性量子力学 针对物质的波粒二象性微观粒子无运动轨道概念运动状态波函数量子力学方程是否存在一个根据某种条件可求出微观粒子的基本算符 量子力学中的 算符是表示对某一函数进行某种数学运算的符号。在量子力学

6、中，一切力学量都可用算符来表示。这是量子力学的一个很重要的特点。算 符劈形算符数学运算符号拉普拉斯算符动量算符动能算符哈密顿算符含动、势能位矢算符力 学 量 算 符 统称 举 例若 作用在某函数 上的效果和 与某一常量 的乘积相当，即则称为 的 本征值称为 的 本征函数所描述的状态称为 本征态力学量的可能值是它的本征值力学量的平均值由下述积分求出薛定谔方程1925年德国物理学家薛定谔提出的非相对论性的量子力学基本方程获1933年诺贝尔物理学奖当其运动速度远小于光速时它的波函数 所满足的方程为质量为 的粒子在势能函数为 的势场中运动 它反映微观粒子运动状态随时间变化的力学规律，又称含时薛定谔方程

7、。式中， 为哈密顿算符，可分离变量，写成解释：若则积分解得将常量 归入 中，得定态波函数此外，对得 定态薛定谔方程故常量时间的函数空间的函数由对应一个可能态有一常量定态薛定谔方程势场只是空间函数即若粒子所在的有一个能量定值含时薛定谔方程定态波函数对应于一个可能态，则定态薛定谔方程其概率密度与时间无关所描述的状态。它的重要特点是：所谓“定态”，就是波函数具有 形式定态波函数中的 称为 振幅函数（有时直称 为波函数）。的函数形式也应满足统计的条件连续、单值、有限的标准条件；归一化条件；对坐标的一阶导数存在且连续（使定态薛定谔方程成立）。定态问题是量子力学最基本的问题，我们仅讨论若干典型的定态问题。

8、若已知势能函数 ，应用定态薛定谔方程可求解出 ，并得到定态波函数续上态跌加原理 为薛定谔方程的两个解，分别代表体系的两个可能状态。设为它们的线性叠加即为复常数将上式两边对时间求偏导数并乘以因都满足薛定谔方程即这表明：体系两个可能状态的叠加仍为体系的一个可能态。称为 态叠加原理一维无限深势阱粒子在某力场中运动，若力场的势函数 U 具有下述形式该势能函数称作一维无限深势阱。 应用定态薛定谔方程可求出运动粒微观系统中，有关概率密度、能量这是一个理想化的物理模型，子的波函数，有助于进一步理解在量子化等概念。续上求解阱内阱外只有因及要连续、有限，薛定谔方程才成立，在阱外故粒子在无限深势阱外出现的概率为零

9、。 设质量为 的微观粒子， 处在一维无限深势阱中，该势阱的势能函数为阱外阱内建立定态薛定谔方程一维问题续上求解求定态薛定谔方程的通解阱内即令得此微分方程的通解为其三角函数表达形式为式中 和 为待定常数根据标准条件确定常数和并求能量 的可能取值以及在边界 和处又因得的取值应与阱外 连续，边界处的故得及时阱内 不合理 舍去的负值和正值概率密度相同。同一取得续求解求归一化定态波函数由上述结果阱外阱内及得应满足归一化条件得积分归一化定态波函数概率密度势阱问题小结能量量子化极不明显，可视为经典连续。间距太小间距太小在微观粒子可能取如，电子9.110 31 kg处在宽度 10 - - 10 m ( 原子线

10、度)的势阱中算得 37.7 eV能量量子化明显处在宽度 10 2 m ( 宏观尺度)的势阱中算得 37.7 10 - -15 eV 能量量子化是微观世界的固有现象从能级绝对间隔看，从能级相对间隔看，则的各种能态中，随着 值增大，逐渐向经典过渡。一维无限深势阱中的微观粒子 （小结）能量 量子化称 基态能或 零点能相邻能级的能量间隔波函数好比驻波概率密度的 称节点位置节点位置极大的 称最概然位置最概然位置增大, ,节点数增多,最概然位置间隔变小。 很大，概率密度趋近经典均匀分布。势垒粒子在某力场中运动，若力场的势函数 U 具有下述形式该势能函数称作一维矩形势垒。按经典力学观点，在量子力学中，能量

11、的粒子不可能穿越势垒。后才能下结论。应求解定态薛定谔方程23-3隧道效应区区区 式中 得上述微分方程的解为设：一矩形势垒的势能函数 在势函数定义的全部空间粒子的波函数都应满足薛定谔方程一质量为 、能量为的粒子由 区向势垒运动续上区区区入射波反射波透射波区无反射，入入射波反反射波透透射波根据边界条件 和 处和必须连续，可求方程中各系数的关系。透射粒子数入射粒子数透射系数透入为描述粒子透过势垒的概率引入为原设为势垒宽度估算表明 可见，粒子能穿过比其能量更高的势垒， 这种现象称为 势垒贯穿 亦称 隧道效应。这是微观粒子波动性的表现。 隧道效应已被许多实验所证实，并在半导体器件、超导器件、物质表面探测

12、等现代科技领域中有着重要的应用。扫描隧道显微镜两金属的平均逸出电势垒高度金属1金属2逸出电势垒高金属1逸出电势垒高金属2 金属中的电子由于隧道效应有可能穿越比其能量更高的表面势垒（逸出电势垒）而逸出金属表面，在金属外表面附近形成电子云，电子云的分布形式与金属晶体的结构和表面性质有关。 若两块金属表面相距 很近，至使表面的电子云发生相互重叠，此时若在两金属间加一微弱电压 （操作电压），则会有微弱的电流 （隧道电流） 从一金属流向另一金属，并可表示为实验表明， 只要改变 0.1 n m(原子直径线度）， 就会引起 变化一千倍左右。扫描隧道显微镜利用隧道效应中的这种灵敏特性，将一金属做成极细的探针（

13、针尖细到一个原子大小），在另一金属样品表面附近扫描，它能够以原子级的空间分辨率去观察物质表面的原子结构。若势垒宽度 和势垒平均高度 分别以 n m 和 eV 为单位时， 约为1。续上电子云Si (111)表面 77 元胞的STM图像亮点表示突起，暗部表示下凹电子测控及数据处理系统电子测控及数据处理系统计算机显示系统计算机显示系统横向分辨率达 0.1 n m纵向分辨率达 0.005 n m真空或介质沿XY逐行扫描的同时，自控系统根据反馈信号调节针尖到样品表层原子点阵的距离，使 保持不变。针尖的空间坐标的变化反映了样品表面原子阵列的几何结构及起伏情况。经微机编码可显示表面结构图像。STM可用于金属

14、、半导体、绝缘体和有机物表面的研究。是材料科学、生命科学和纳米科学与技术的有力武器。Atomic Resolution STM on Si (111) 不确定关系海森伯因创立用矩阵数学描述微观粒子运动规律的矩阵力学，获1932年诺贝尔物理奖（注：不确定关系又称测不准关系，在上述表达式中的 和 都具有统计含义，分别代表有关位置和动量的方均根偏差。）称为海森伯位置和动量的不确定关系，它说明，同时精确测定微观粒子的位置和动量是不可能的。微观粒子不能同时具有确定的位置和动量，位 置 的 不 确 定 量 该方向动量的不确定量同一时刻的关系1927年，德国物理学家海森伯提出23-4续上电子束缝宽衍射图样电

15、子通过单缝时发生衍射，概略地用一级衍射角所对应的动量变化分量 粗估其动量的不确定程度得即考虑到高于一级仍会有电子出现取从电子的单缝衍射现象不难理解位置和动量的不确定关系衍射图样单缝衍射一级暗纹条件德布罗意波长 缝宽 可用来粗估电子通过单缝时其位置 x 的不确定程度。 根据右图可粗估 为了减小位置测量的不确定程度，可以减小缝宽 ，但与此同时，被测电子的动量的不确定量 却变大了。与 的关系。同时为零，即微观粒子的位置和动量不可能同时精确测定，这是微观粒子具有波粒二象性的一种客观反映。不确定关系可用来划分经典力学与量子力学的界限，如果在某一具体问题中，普朗克常数可以看成是一个小到被忽略的量，则不必考

16、虑客体的波粒二象性，可用经典力学处理。通常也作为不确定关系的一种简明的表达形式，它表明和不可能例题一质量速度速度不确定量某飞行中的子弹m = = 0.01 kgv = = 500 m / / sv = = 0.1 v 某原子中的电子m e = = 9.110 31 kgv e = = 210 6 m / / sv e = = 0.1 v e 试应用不确定关系分别估算下述电子和子弹的位置不确定量根据位置和动量不确定关系 子 弹0.10.41.110 34(m) 电 子0.10.42.910 10(m)电子的位置不确定量大到与原子的线度数量级（10 10 m ）相同，因此，不可能精确测定电子处在原

17、子中的位置。子弹的位置不确定量比原子的线度还要小许多个数量级，小到任何精密仪器都无法观测。因此，对宏观物体运动的描述，不受位置和动量的不确定关系的限制。例题二 10 6 m s - -1若以氢原子的线度10 10 m 作为电子一氢原子中的电子速度 的数量级为电子速度的不确定量电子的质量 me为9.1110 - -31 kg的坐标不确定量由不确定关系因该电子速度远小于光速，可不考虑相对论效应，用 代入得5.7910 5 m s 1已大到与 的大小相当。随堂小议（1 1）粒子的坐标是不能）粒子的坐标是不能精确确定的；精确确定的；（2 2）粒子的动量是不能）粒子的动量是不能精确测定的；精确测定的；（

18、3 3）粒子的坐标和动量都）粒子的坐标和动量都是不能精确确定的；是不能精确确定的；（4 4）以上结论都不对。）以上结论都不对。不确定关系说明不确定关系说明结束选择结束选择请在放映状态下点击你认为是对的答案请在放映状态下点击你认为是对的答案小议链接1（1 1）粒子的坐标是不能）粒子的坐标是不能精确确定的；精确确定的；（2 2）粒子的动量是不能）粒子的动量是不能精确测定的；精确测定的；（3 3）粒子的坐标和动量都）粒子的坐标和动量都是不能精确确定的；是不能精确确定的；（4 4）以上结论都不对。）以上结论都不对。不确定关系说明不确定关系说明结束选择结束选择请在放映状态下点击你认为是对的答案请在放映状

19、态下点击你认为是对的答案（1 1）粒子的坐标是不能）粒子的坐标是不能精确确定的；精确确定的；（2 2）粒子的动量是不能）粒子的动量是不能精确测定的；精确测定的；（3 3）粒子的坐标和动量都）粒子的坐标和动量都是不能精确确定的；是不能精确确定的；（4 4）以上结论都不对。）以上结论都不对。不确定关系说明不确定关系说明结束选择结束选择请在放映状态下点击你认为是对的答案请在放映状态下点击你认为是对的答案小议链接2小议链接3（1 1）粒子的坐标是不能）粒子的坐标是不能精确确定的；精确确定的；（2 2）粒子的动量是不能）粒子的动量是不能精确测定的；精确测定的；（3 3）粒子的坐标和动量都）粒子的坐标和动

20、量都是不能精确确定的；是不能精确确定的；（4 4）以上结论都不对。）以上结论都不对。不确定关系说明不确定关系说明结束选择结束选择请在放映状态下点击你认为是对的答案请在放映状态下点击你认为是对的答案小议链接4（1 1）粒子的坐标是不能）粒子的坐标是不能精确确定的；精确确定的；（2 2）粒子的动量是不能）粒子的动量是不能精确测定的；精确测定的；（3 3）粒子的坐标和动量都）粒子的坐标和动量都是不能精确确定的；是不能精确确定的；（4 4）以上结论都不对。）以上结论都不对。不确定关系说明不确定关系说明结束选择结束选择请在放映状态下点击你认为是对的答案请在放映状态下点击你认为是对的答案作业HOME WORK23 - 823 - 1 4