第13章_表面物理化学-2014-考研试题文档资料系列.ppt
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1、 物理化学电子教案第十三章表面物理化学第十三章 表面物理化学13.1 表面张力及表面Gibbs自由能13.2 弯曲表面上的附加压力和蒸气压13.3 溶液的表面吸附13.4 液-液界面的性质13.5 膜13.6 液-固界面润湿作用13.7 表面活性剂及其作用13.8 固体表面的吸附13.9 气-固相表面催化反应表面和界面 (surface and interface) 界面是指两相接触的约几个分子厚度的过渡区,若其中一相为气体,这种界面通常称为表面。 常见的界面有:气-液界面,气-固界面,液-液界面,液-固界面,固-固界面。 严格讲表面应是液体和固体与其饱和蒸气之间的界面,但习惯上把液体或固体与
2、空气的界面称为液体或固体的表面。 1.气-液界面空气空气4CuSO溶液气气- -液液界面界面2.气-固界面气气- -固界面固界面3.液-液界面2H OHg液-液界面玻璃板玻璃板Hg2H O液液- -固界面固界面4.液-固界面5.固-固界面铁管铁管CrCr镀层镀层固固- -固界面固界面界面现象的本质 对于单组分系统,这种特性主要来自于同一物质在不同相中的密度不同;对于多组分系统,则特性来自于界面层的组成与任一相的组成均不相同。 表面层分子/原子与内部分子相比所处的环境不同 平衡状态下,体相内部分子所受四周邻近相同分子的作用力是对称的,各个方向的力彼此抵销; 但是处在界面层的分子,一方面受到体相内
3、相同物质分子的作用,另一方面受到性质不同的另一相中物质分子的作用,其作用力未必能相互抵销,因此,界面层会显示出一些独特的性质。 最简单的例子是液体及其蒸气组成的表面。 液体内部分子所受的力可以彼此抵销,但表面分子受到体相分子的拉力大,受到气相分子的拉力小(因为气相密度低),所以表面分子受到被拉入体相的作用力。 这种作用力使表面有自动收缩到最小的趋势,并使表面层显示出一些独特性质,如表面张力、表面吸附、毛细现象、过饱和状态等。比表面(specific surface area) 比表面通常用来表示物质分散的程度,有两种常用的表示方法:一种是单位质量的固体所具有的表面积;另一种是单位体积固体所具有
4、的表面积。即:ss00 AAAAmV或式中,m 和 V 分别为固体的质量和体积,As为其表面积。目前常用的测定表面积的方法有BET法和色谱法。分散度与比表面 把物质分散成细小微粒的程度称为分散度。把一定大小的物质分割得越小,则分散度越高,比表面也越大。 例如,把边长为1 cm的立方体1 cm3 ,逐渐分割成小立方体时,比表面将以几何级数增长。 分散程度越高,比表面越大,表面能也越高。 可见达到nm级的超细微粒,具有巨大的比表面积,因而具有许多独特的表面效应,成为新材料和多相催化方面的研究热点。13.1 表面张力及表面Gibbs自由能表面张力表面热力学的基本公式界面张力与温度的关系溶液的表面张力
5、与溶液浓度的关系表面张力(surface tension) 由于表面层分子的受力不均衡,液滴趋向于呈球形,水银珠和荷叶上的水珠也收缩为球形。 液体表面的最基本的特性是趋向于收缩。 将一含有一个活动边框的金属线框架放在肥皂液中,然后取出悬挂,活动边在下面。 由于金属框上的肥皂膜的表面张力作用,可滑动的边会被向上拉,直至顶部。 从液膜自动收缩的实验,可以更好地认识这一现象。 2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2W
6、1W2 l12=()FWW g=2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W2 l2W 如果在活动边框上挂一重物,使重物质量W2与边框质量W1所产生的重力F与总的表面张力大小相等方向相反,则金属丝不再滑动。 这时 2Fl l 是边界的长度,因膜有两个面,所以边界总长度为2l, 就是作用于单位边界上的表面张力。2W1W2 l12=()FWW g=表面张力 在两相(特别是气-液)界面上,处处存在着一种张力,这种力垂直于表面的边界,指向液体方向并与表面相切。 把作用于单位边界线上的这种力称为表面张力,用 或 表示。表面张力的单位是:1
7、N m表面张力sdWA 表面张力也可以这样来理解: 温度、压力和组成恒定时,可逆使表面积增加dA所需要对系统作的非体积功,称为表面功。用公式表示为: 式中 为比例系数,它在数值上等于当T,p 及组成恒定的条件下,增加单位表面积时所必须对系统做的可逆非膨胀功。 测定表面张力方法很多,如毛细管上升法、滴重法、吊环法、最大压力气泡法、吊片法和静液法等 表面张力1,212纯物质的表面张力与分子的性质有关,通常是 Antonoff(安托诺夫) 发现,两种液体之间的界面张力是两种液体互相饱和时的表面张力之差,即 水因为有氢键,所以表面张力也比较大。 (金属键) (离子键) (极性共价键) (非极性共价键)
8、这个经验规律称为 Antonoff 规则。表面热力学的基本公式BBBddddUT Sp Vn根据多组分热力学的基本公式 对需要考虑表面层的系统,由于多了一个表面相,在体积功之外,还要增加表面功,则基本公式为 B, ,UU S V nsBBBdddddUT Sp VAnsB, ,UU S V A n表面热力学的基本公式所以考虑了表面功的热力学基本公式为sBBBdddddUT Sp VAnsBBBdddddHT SV pAnsBBBdddddAS Tp VAn sBBBdddddGS TV pAn 从这些热力学基本公式可得BBBBss, , , , ,ssS V nS p nT V nT p nU
9、HAGAAAA表面自由能 (surface free energy) 广义的表面自由能定义:B, ,s()S V nUAB, ,s()S P nHAB, ,s()T V nAAB, ,s()T P nGA 狭义的表面自由能定义:B, ,s()T P nGA又可称为比表面Gibbs自由能 表面自由能的单位:2J m界面张力与温度的关系 温度升高,界面张力下降,当达到临界温度Tc时,界面张力趋向于零。这可用热力学公式说明:运用全微分的性质,可得:sBB, ,s, ,A V nT V nSAT 等式左方为正值,因为表面积增加,熵总是增加的。所以 随T的增加而下降。sBB, ,s, ,A p nT p
10、 nSAT BBBdddddGS TV PAn 因为sBBBdddddAS Tp VAn 界面张力与温度的关系2 3mc 6.0Vk TT Ramsay(拉姆齐) 和 Shields(希尔茨) 提出的 与T的经验式较常用:2 3mc Vk TT Etvs(约特弗斯)曾提出温度与表面张力的关系式为溶液的表面张力与溶液浓度的关系非表面活性物质 水的表面张力因加入溶质形成溶液而改变。 能使水的表面张力明显升高的溶质称为非表面活性物质。如无机盐和不挥发的酸、碱等。 这些物质的离子有较强的水合作用,趋向于把水分子拖入液体内部,非表面活性物质在表面的浓度低于在本体的浓度。 如果要增加单位表面积,所作的功中
11、还必须包括克服静电引力所消耗的功,所以表面张力升高。溶液的表面张力与溶液浓度的关系表面活性物质 加入后能使水的表面张力明显降低的溶质称为表面活性物质。 这种物质通常含有亲水的极性基团和憎水的非极性碳链或碳环有机化合物。亲水基团进入水中,憎水基团企图离开水而指向空气,在界面定向排列。 表面活性物质的表面浓度大于本体浓度,增加单位面积所需的功较纯水小。非极性成分愈大,表面活性也愈大。Traube (特劳贝)规则 Traube研究发现,同一种溶质在低浓度时表面张力的降低与浓度成正比。 表面活性物质的浓度对溶液表面张力的影响,可以从c曲线中直接看出。 甲酸乙酸丙酸丁酸戊酸3550650.180.360
12、.543/(mol dm )c 不同的酸在相同的浓度时,每增加一个CH2,其表面张力降低效应平均可增加约3.2倍。 稀溶液的 c 曲线的三种类型 曲线 cO非离子型有机物 d0dc曲线 非表面活性物质 d0dc曲线 表面活性剂 d0dc 13.2 弯曲表面上的附加压力和蒸气压 弯曲表面上的附加压力 Young-Laplace 公式弯曲表面上的蒸气压Kelvin 公式 弯曲表面上的附加压力1.在平面上 对一小面积AB,沿AB的四周每点的两边都存在表面张力,大小相等,方向相反,所以没有附加压力。 设向下的大气压力为po,向上的反作用力也为po ,附加压力ps等于零。s000ppp0pABff0p
13、弯曲表面上的附加压力2. 在凸面上 由于液面是弯曲的,则沿AB的周界上的表面张力不是水平的,作用于边界的力将有一指向液体内部的合力。 0sppp总0pABff0sppsp 所有的点产生的合力和为 ps ,称为附加压力。凸面上受的总压力为: 弯曲表面上的附加压力3. 在凹面上 由于液面是凹面,沿AB的周界上的表面张力不能抵消,作用于边界的力有一指向凹面中心的合力。 0sppp总0pABff0sppsp 所有的点产生的合力和为 ps ,称为附加压力。凹面上受的总压力为: 弯曲表面上的附加压力 由于表面张力的作用,在弯曲表面下的液体与平面不同,它受到一种附加的压力,附加压力的方向都指向曲面的圆心。
14、凹面上受的总压力小于平面上的压力凸面上受的总压力大于平面上的压力附加压力的大小与曲率半径有关。 例如,在毛细管内充满液体,管端有半径为R 的球状液滴与之平衡。 外压为 p0 ,附加压力为 ps ,液滴所受总压为:0sppp总0pspR 对活塞稍加压力,将毛细管内液体压出少许:相应地其表面积增加dA使液滴体积增加dV 克服附加压力ps所作的功等于可逆增加表面积的Gibbs自由能:ssddp VA0pspRssddp VAs2pR34 3VR代入2s4AR2 d4dVRRsd8dAR Rssddp VA得 凸面上因外压与附加压力的方向一致,液体所受的总压等于外压和附加压力之和,总压比平面上大。相当
15、于曲率半径取了正值。曲率半径越小,附加压力越大 s2pR0sppp总 凹面上因外压与附加压力的方向相反,液体所受的总压等于外压和附加压力之差,总压比平面上小。相当于曲率半径取了负值。0sppp总 1.假若液滴具有不规则的形状,则在表面上的不同部位曲面弯曲方向及其曲率不同,所具的附加压力的方向和大小也不同,这种不平衡的力,必将迫使液滴呈现球形。 自由液滴或气泡通常为何都呈球形 ? 2.相同体积的物质,球形的表面积最小,则表面总的Gibbs自由能最低,所以变成球状就最稳定。毛细管现象 由于附加压力而引起的液面与管外液面有高度差的现象称为毛细管现象。 把毛细管插入水中,管中的水柱表面会呈凹形曲面,致
16、使水柱上升到一定高度。当插入汞中时,管内汞面呈凸形,管内汞面下降。 MN0ppp2H OHg毛细管现象 毛细管内液柱上升(或下降)的高度可近似用如下的方法计算 2sppghR 1g当lg12hRg 1.曲率半径 R 与毛细管半径R的关系:如果曲面为球面cosRR2.2()slgpghR2ghR 2 cosspghR R=RYoung-Laplace 公式 在任意弯曲液面上取小矩形ABCD(红色面),其面积为xy。 曲面边缘AB和BC弧的曲率半径分别为 和1R2R 作曲面的两个相互垂直的正截面,交线Oz为O点的法线。 令曲面沿法线方向移动dz ,使曲面扩大到ABCD(蓝色面),则x与y各增加dx
17、和dy 。ABCDABCDxy1R2Rzoy+dydxx odzYoung-Laplace 公式 移动后曲面面积增量为:sd(d )(d )Axxyyxydd (d d0)x yy xy xfddWx yy x 增加这额外表面所需功为sdWp V 克服附加压力所作的功为ddVxy zsdWp xy z 这两种功应该相等ABCDABCDxy1R2Rzoy+dydxx odzYoung-Laplace 公式sdddx yy xp xy z11ddxxxRzR自相似三角形的比较得 1ddx zxR22ddyyyRzR2ddy zyR代入上式得 s1211pRR若 s2pR12RRR这两个都称为 Yo
18、ung-Laplace 公式 ABCDABCDxy1R2Rzoy+dydxx odz弯曲表面上的蒸气压Kelvin公式vap1vap30GG 2mm2dMGVpVpR 0r4r0lnlnppGRTRTpp 240GGr02lnpMRTpR这就是Kelvin公式。弯曲表面上的蒸气压Kelvin公式r0s pppp 设r02lnpMRTpRr001pppp 当 很小时0ppr000lnln 1pppppp代入上式,得这是Kelvin公式的简化式02pMpRTR表明液滴越小,蒸气压越大 r02lnpMRTpR02pMpRTR Kelvin公式也可以表示为两种不同曲率半径的液滴或蒸气泡的蒸气压之比21
19、21211lnpMRTpRR对凸面,R 取正值,R 越小,液滴的蒸气压越高;对凹面, R 取负值, R 越小,小蒸气泡中的蒸气压越低。(克服暴沸现象)r02lnpMRTpR02pMpRTR2121211lnpMRTpRR Kelvin公式也可以表示两种不同大小颗粒的饱和溶液浓度之比。s2121211lnlMcRTcRR 颗粒总是凸面, R 取正值, R 越小,小颗粒的饱和溶液的浓度越大,溶解度越大(结晶)。13.3 溶液的表面吸附溶液的表面吸附Gibbs 吸附公式*Gibbs 吸附等温式的推导Gibbs吸附公式它的物理意义是:在单位面积的表面层中,所含溶质的物质的量与具有相同数量溶剂的本体溶液
20、中所含溶质的物质的量之差值。即:222ddaRTa 0021212(/)nn nnA 式中G2是溶剂超量为零时溶质2在表面的超额。a2是溶质2的活度,d/da2是在等温下,表面张力 随溶质活度的变化率。溶液表面吸附Gibbs吸附公式溶液貌似均匀,实际上表面相的浓度与本体不同。 把物质在表面上富集的现象称为表面吸附: 表面浓度与本体浓度的差别,称为表面过剩,或表面超量。 溶液降低表面自由能的方法除了尽可能地缩小表面积外,还可调节不同组分在表面层中的数量。 若加入的溶质能降低表面张力,则溶质力图浓集在表面层上;当溶质使表面张力升高时,则它在表面层中的浓度比在内部的浓度来得低。 Gibbs吸附公式
21、Gibbs用热力学方法求得定温下溶液的浓度、表面张力和吸附量之间的定量关系式 222ddcRTc 1.d/dc20,增加溶质2的浓度使表面张力升高,G2为负值,是负吸附。表面层中溶质浓度低于本体浓度。非表面活性物质属于这种情况。*Gibbs吸附等温式的推导表面相的定义AABBBcBc“ ”“ ”SS*Gibbs吸附等温式的推导表面相SS面位置的选定1S2S浓度与界面的距离ab与 面积相等13.4 液-液界面的性质液-液界面的铺展单分子表面膜不溶性的表面膜表面压* 曲线与表面不溶膜的结构类型a不溶性表面膜的一些应用13.4 液-液界面的性质 一种液体能否在另一种不互溶的液体上铺展,取决于两种液体
22、本身的表面张力和两种液体之间的界面张力。 一般说,铺展后,表面自由能下降,则这种铺展是自发的。 大多数表面自由能较低的有机物可以在表面自由能较高的水面上铺展。液-液界面的铺展 设液体1,2和气体间的界面张力分别为1,g, 2,g和1,2 在三相接界点处,1,g和1,2企图维持液体1不铺展,而2,g的作用是使液体铺展。121,g2,g1,2 如果2,g(1,g+1,2),则液体1能在液体2上铺展, 反之,则液体1不能在液体2上铺展。单分子表面膜不溶性的表面膜 两亲分子具有表面活性,溶解在水中的两亲分子可以在界面上自动相对集中而形成定向的吸附层(亲水的一端在水层)并降低水的表面张力。 1765年F
23、ranklin就曾用油滴铺展到水面上,得到厚度约为2.5 nm的很薄油层。单分子表面膜不溶性的表面膜 又有人发现某些难溶物质铺展在液体的表面上所形成的膜,确实是只有一个分子的厚度,所以这种膜就被称为单分子层表面膜。 制备时要选择适当的溶剂,如对成膜材料有足够的溶解能力,在底液上又有很好的铺展能力,其比重要低于底液,且易于挥发等。 成膜材料一般是: (1)两亲分子,带有比较大的疏水基团; (2)天然的和合成的高分子化合物。表面压0式中 称为表面压,0为纯水的表面张力,为溶液的表面张力。由于0,所以液面上的浮片总是推向纯水一边。 由实验可以证实表面压的存在。在纯水表面放一很薄的浮片,在浮片的一边滴
24、油,由于油滴在水面上铺展,会推动浮片移向纯水一边,把对单位长度浮片的推动力称为表面压。1917年Langmuir设计了直接测定表面压的仪器。Langmuir膜天平Langmuir膜天平 图中K为盛满水的浅盘,AA是云母片,悬挂在一根与扭力天平刻度盘相连的钢丝上,AA的两端用极薄的铂箔与浅盘相连。 XX是可移动的边,用来清扫水面,或围住表面膜,使它具有一定的表面积。在XXAA面积内滴加油滴,油铺展时,用扭力天平测出它施加在AA边上的压力。这种膜天平的准确度可达110-5N/m。* 曲线与表面不溶膜的结构类型a从 曲线可以对表面膜的结构有所了解a/(mN/m)0.50.21020300.20.25
25、8凝聚膜(Lc)转变膜(I)l扩张膜(Le)l气液平衡区g气态膜(G)g2/nma* 曲线与表面不溶膜的结构类型a不溶膜的分子状态示意图 (b)(c)(a)不溶性表面膜的一些应用(1)降低水蒸发的速度 (2)测定蛋白质分子的摩尔质量 RTcMc 是单位表面上蛋白质的质量 (3)使化学反应的平衡位置发生移动 测定膜电势可以推测分子在膜上是如何排列的,可以了解表面上的分布是否均匀等等。 13.5 膜L-B 膜的形成生物膜简介*自发单层分散13.5 膜L-B 膜的形成 不溶物的单分子膜可以通过简单的方法转移到固体基质上,经过多次转移仍保持其定向排列的多分子层结构。这种多层单分子膜是Langmuir和
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