电动力学-电磁波在介质界面上的反射和折射ppt课件.ppt

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1、1第四章第二节第四章第二节电磁波在介质界面电磁波在介质界面上的反射和折射上的反射和折射2 电磁波入射到介质界面，发生反射和电磁波入射到介质界面，发生反射和折射。反射和折射的规律包括两个方面：折射。反射和折射的规律包括两个方面：（1）入射角、反射角和折射角的关系）入射角、反射角和折射角的关系（2）入射波、反射波和折射波的振幅）入射波、反射波和折射波的振幅比和相对相位比和相对相位3下面应用电磁场边值关系来下面应用电磁场边值关系来分析反射和折射的规律。分析反射和折射的规律。 任何波动在两个不同界面上的反射和折任何波动在两个不同界面上的反射和折射现象属于边值问题射现象属于边值问题，它是由波动的基本，它

2、是由波动的基本物理量在边界上的行为确定的，对电磁波物理量在边界上的行为确定的，对电磁波来说，是由来说，是由E和和B的边值关系确定的。因此，的边值关系确定的。因此，研究电磁波反射、折射问题的基础是电磁研究电磁波反射、折射问题的基础是电磁场在两个不同介质界面上的边值关系。场在两个不同介质界面上的边值关系。4一般情况下一般情况下电磁场的边电磁场的边值关系值关系0012121212BBnDDnHHnEEn1反射和折射定律反射和折射定律 式中式中 和和 是面自由电荷、电流密度。这组是面自由电荷、电流密度。这组边值关系是麦克斯韦方程组的积分形式应用边值关系是麦克斯韦方程组的积分形式应用到边界上的推论。在绝

3、缘介质界面上，到边界上的推论。在绝缘介质界面上， =0， =0。5 因在一定频率情形下，麦氏方程组不是完全独立因在一定频率情形下，麦氏方程组不是完全独立的，由第一、二式可导出其他两式。与此相应，边的，由第一、二式可导出其他两式。与此相应，边值关系式也不是完全独立的，由第一、二式可以导值关系式也不是完全独立的，由第一、二式可以导出其他两式。出其他两式。001212HHnEEn因此，在讨论时谐电磁波时因此，在讨论时谐电磁波时, 介质界面介质界面上的边值关系只需考虑以下两式上的边值关系只需考虑以下两式 虽然介质中虽然介质中B是基本物理量，是基本物理量，但由于但由于H直接和自直接和自由电流相关由电流相

4、关，而且边界条件也由而且边界条件也由H表出表出，所以在研，所以在研究电磁波传播问题时，往往用究电磁波传播问题时，往往用H表示磁场较为方便。表示磁场较为方便。6 设介质设介质1和介质和介质2的分界面为无穷大平面，且的分界面为无穷大平面，且平面电磁波从介质平面电磁波从介质1入入射于界面上，在该处产生反射于界面上，在该处产生反射波和折射波。射波和折射波。设反射波和折射波也是平面波设反射波和折射波也是平面波（由下面所得结果可知这假定是正确的）。设入（由下面所得结果可知这假定是正确的）。设入射波、反射波和折射波的电场强度分别为射波、反射波和折射波的电场强度分别为E、E和和E ，波矢量分别为，波矢量分别为

5、 k、k和和k。它们的平面波表。它们的平面波表示式分别为示式分别为txkitxkitxkieEEeEEeEE 0 007应用边界条件时，注意介质应用边界条件时，注意介质1中的中的总场强为入射波与反射波场强的叠总场强为入射波与反射波场强的叠加，而介质加，而介质2中只有折射波，因此中只有折射波，因此有边界条件有边界条件 )(EnEEn先求波矢量方向之间的关系先求波矢量方向之间的关系8代入场表达式得代入场表达式得xk ixk ixk ieEneEeEn 0 00 此式必须对整个界面成立选界面为平面此式必须对整个界面成立选界面为平面z0，则上式应对，则上式应对z0和任意和任意x，y成立。因此三个成立。

6、因此三个指数因子必须在此平面上完全相等，指数因子必须在此平面上完全相等，0 zxkxkxk9由于由于x和和y是任意的，它们的系数应各自相等是任意的，它们的系数应各自相等 ,yyyxxxkkkkkk 如图，取入射波矢在如图，取入射波矢在xz平面上，有平面上，有ky=0,于于是是ky =ky=0。因此，。因此，反射波矢和折射波矢反射波矢和折射波矢都在同一平面上。都在同一平面上。10波矢量分量间的关系波矢量分量间的关系 yyyxxxkkkkkk且且 和和 在一个平面内在一个平面内,kkk 机动 目录 上页 下页 返回 结束 证明证明0)(12EEnEEE1EE 2EnEEn )(xk ixk ixk

7、 ieEneEeEn 000)(在界面上在界面上 z= 0, xz= 0, x，y y 任意任意)(0)(0)(0ykxkiykxkiykxkiyxyxyxeEneEneEn EEE kkk nzyx11机动 目录 上页 下页 返回 结束 因为任意，要使上式成立，只有因为任意，要使上式成立，只有 yx，,xxkkxxkk 同理可以证明同理可以证明 yyykkk 两边除以两边除以exp ()xyi k xk y0)()(0)()(0EneEneEnykkxkkiykkxkkiyyxxyyxx 两边对两边对x求偏导求偏导0)()()(Enekkiykkxkkixxyyxx 0)()()(Enekk

8、iykkxkkixxyyxx )()(00)()(ykkxkkixxxxyyxxeEnkkEnkk 12 以以 ， 和和 分分别代表入射角，反别代表入射角，反射角和折射角，有射角和折射角，有 sin,sin,sin kkkkkkxxx 设设v1和和v2为电磁波在两介质中的相速，则为电磁波在两介质中的相速，则2 1,vkvkk 13 把波矢及它们的分把波矢及它们的分量值代入它们之间量值代入它们之间的关系式，得的关系式，得对电磁波来说对电磁波来说21 sinsin,vv 这就是说，根据麦克斯韦方程这就是说，根据麦克斯韦方程（边界条件和平面波解），得到（边界条件和平面波解），得到了我们熟知的反射和折

9、射定律。了我们熟知的反射和折射定律。1 v211122 sinsinn 因此因此14n21为介质为介质2相对于介质相对于介质1的折射率。的折射率。由于除铁磁质外，一般介质都有由于除铁磁质外，一般介质都有0，因此通常可以认为，因此通常可以认为就是两介质的相对折就是两介质的相对折射率。频率不同时，射率。频率不同时，折射率亦不同，这是折射率亦不同，这是色散现象在折射问题色散现象在折射问题中的表现。中的表现。12 15现在应用边值关系式求入射、反现在应用边值关系式求入射、反射和折射波的振幅关系射和折射波的振幅关系 2振幅关系振幅关系 菲涅耳公式菲涅耳公式由于对每一波矢由于对每一波矢k有两个有两个独立的

10、偏振波，它们在独立的偏振波，它们在边界上的行为不同，所边界上的行为不同，所以需要分别讨论以需要分别讨论E垂直垂直于入射面和于入射面和E平行于入平行于入射面两种情形。射面两种情形。16 coscoscos HHH EH 21coscos EEE =0(1) E 入射面入射面边值关系式为边值关系式为 EEE 17 211 sinsincos2coscoscos2 EE反反射射透透射射 21 21sin)sin(coscoscoscos EE并利用折射定律得并利用折射定律得18边值关系式为边值关系式为 coscoscos EEE HHH （2 ）E/入射面入射面 21EEE 19并利用折射定律得并利

11、用折射定律得 tgtgEE cossinsincos2 EE反反射射透透射射20 上述公式称为上述公式称为菲涅耳公式菲涅耳公式，表示反射，表示反射波、折射波与入射波场强的比值波、折射波与入射波场强的比值 由这些公式看出，由这些公式看出，垂直于入射面偏垂直于入射面偏振的波与平行于入射面偏振的波的反振的波与平行于入射面偏振的波的反射和折射行为不同射和折射行为不同。如果入射波为自。如果入射波为自然光（即两种偏振光的等量混合），然光（即两种偏振光的等量混合），经过反射或折射后，由于两个偏振分经过反射或折射后，由于两个偏振分量的反射和折射波强度不同，因而反量的反射和折射波强度不同，因而反射波和折射波都变

12、为部分偏振光。射波和折射波都变为部分偏振光。21 对于对于E/入射面，在入射面，在 + =90 的特殊情形的特殊情形下，下，E平行于入射面的分量没有反射波平行于入射面的分量没有反射波，因因而反射光变为垂直于入射面偏振的完全偏而反射光变为垂直于入射面偏振的完全偏振光。振光。这是光学中的布儒斯特（这是光学中的布儒斯特（Brewster）定律，这情形下的入射角为布儒斯特角。定律，这情形下的入射角为布儒斯特角。 tgtgEE cossinsincos2 EE22 菲涅尔公式同时也给出入射波、反射波菲涅尔公式同时也给出入射波、反射波和折射波的相位关系。和折射波的相位关系。在在 E 入射面情形入射面情形，

13、当当 2 1时时 ，因此，因此E/E为负数，即为负数，即反射波电场与入射波电场反相，这现象称反射波电场与入射波电场反相，这现象称为反射过程中的为反射过程中的半波损失。半波损失。 上面的推导结果与光学实验上面的推导结果与光学实验事实完全符合，进一步验证了事实完全符合，进一步验证了光的电磁理论的正确性。光的电磁理论的正确性。23 3全反射全反射 若若 1 2 ，则，则n211。当电磁波从介质。当电磁波从介质1入入射时，折射角射时，折射角 大于入射角大于入射角 。211122 sinsinn 根据根据24 变为变为90 ，这时折射波沿界面掠过若，这时折射波沿界面掠过若入射角再增大，使入射角再增大，使

14、 sin n21，这时不能这时不能定义实数的折射角定义实数的折射角，因而将出现不同于一，因而将出现不同于一般反射折射的物理现象。现在我们研究这般反射折射的物理现象。现在我们研究这种情况下的电磁波解。种情况下的电磁波解。1221sin n当当25假设在假设在 sin n21情形下两介质中的电情形下两介质中的电场形式上仍然不变，边值关系形式上仍场形式上仍然不变，边值关系形式上仍然成立，即仍有然成立，即仍有2121 ,sinknvvkkkkkxx 在在sin n21情形下有情形下有kxk，因而，因而22122 2 sinnikkkkxz 虚数虚数26则折射波电场表示式变为则折射波电场表示式变为txk

15、izxeeEE 0 上式仍然是亥姆霍兹方程的解，因此代表在介上式仍然是亥姆霍兹方程的解，因此代表在介质质2中传播的一种可能波模在上一节中我们不中传播的一种可能波模在上一节中我们不考虑这种波，是因为当考虑这种波，是因为当z- 时时E ，因而，因而上式所表示的波不能在全空间中存在。上式所表示的波不能在全空间中存在。但是这但是这里所研究的折射波只存在于里所研究的折射波只存在于z0的半空间中，的半空间中，因此，上式是一种可能的解因此，上式是一种可能的解2212 sin ,nkikz 令令27上式是沿上式是沿x轴方向传播的电磁波，它的场强沿轴方向传播的电磁波，它的场强沿z轴方向指数衰减。因此，这种电磁波

16、只存在轴方向指数衰减。因此，这种电磁波只存在于界面附近一薄层内，该层厚度于界面附近一薄层内，该层厚度 -12212122121sin2sin1nnk 1为介质为介质1中的波长。一般来说，透入第二中的波长。一般来说，透入第二介质中的薄层厚度与波长同数量级。介质中的薄层厚度与波长同数量级。折射波折射波磁场强磁场强度度EnEkkB 282122 22 sinnEEkkHyxz Hz与与E”同相，但同相，但Hx与与E”有有90 相位差。相位差。考虑考虑 E垂直入射面情况垂直入射面情况(E=Ey),1sin212222 22 niEEkkHyzx 29折射波平均能流密度折射波平均能流密度 2122 02

17、2 * sin21Re21neEHESzzyx 由此，折射波平均能流密度只有由此，折射波平均能流密度只有x分量，沿分量，沿z轴方向透入第二介质的轴方向透入第二介质的平均能流密度为零平均能流密度为零 0Re21 * xyzHES30本节推出的有关反射和折射的公式在本节推出的有关反射和折射的公式在 sin n21情形下形式上仍然成立。只要作对应情形下形式上仍然成立。只要作对应1sincos,sinsin2122 21 nikknkkzx 则由菲涅耳公式可以求出反射波和则由菲涅耳公式可以求出反射波和折射波的振幅和相位。例如在折射波的振幅和相位。例如在E垂垂直入射面情形，直入射面情形，31 ienin

18、iEE222122212sincossincos 此式表示反射波与入射波具有相同振幅，此式表示反射波与入射波具有相同振幅，但有一定的相位差。反射波平均能流密度但有一定的相位差。反射波平均能流密度数值上和入射波平均能流密度相等，因此数值上和入射波平均能流密度相等，因此电磁能量被全部反射出去。这现象称为全电磁能量被全部反射出去。这现象称为全反射。反射。 cossin2212ntg 3233 可见可见E和和E振幅相等，但相位不同，因振幅相等，但相位不同，因此反射波与入射波的瞬时能流值是不同的。此反射波与入射波的瞬时能流值是不同的。只是只是 Sz 的平均值为零，其瞬时值不为零。的平均值为零，其瞬时值不为零。由此可见，在全反射过程中第二介质是起由此可见，在全反射过程中第二介质是起作用的。在半周内，电磁能量透入第二介作用的。在半周内，电磁能量透入第二介质，在界面附近薄层内储存起来，在另一质，在界面附近薄层内储存起来，在另一半周内，该能量释放出来变为反射波能量。半周内，该能量释放出来变为反射波能量。