2022年量子力学-曾谨言-第五版-第1章序言-知识点汇总 .pdf

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1、东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标1 第一章量子力学的历史渊源1.1 Planck的能量子假说经典物理学的成就到 19 世纪末，已经建立了完整的经典物理学理论：(1) 、以牛顿三大定律和万有引力定律为基础的经典力学(从天空到地上的各种尺度力学物体的机械运动 ) ，(2) 、以麦克斯韦方程组和洛仑兹力公式表述的电磁场理论(光的波动理论、电磁现象的规律 ) ；(3) 、热学以热力学三大定律为基础的宏观理论和统计物理所描述的微观理论（大量微观粒子的热现象等） 。这些理论能令人满意地解释当时所常见的物理现象，让当时绝大多数的物理学家相信物理学基本理论已经完成，剩下的工作在需要在细节

2、上作一些补充和修正。经典物理学所遇到的问题(1) 、黑体辐射现象， (2) 、光电效应； (3) 、原子的光谱线系； (4) 、原子的稳定性；(5) 、固体的低温比热。一、黑体辐射的微粒性1、黑体辐射的几个物理量黑体：所有落到（或照射到）某物体上的辐射完全被吸收，则称该物体为黑体。辐射本领：单位时间内从辐射体表面的单位面积上发射出的辐射能量的频率分布，用( ,)ET表示。所以在t时间，从面积S上发射出频率在范围内的能量表示为：( ,)ETt S精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 1 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程

3、讲稿作者：张宏标2 因此，( ,)ET的量纲为：22=1能量焦耳米秒米秒。可以证明： 辐射本领与辐射体的能量密度分布的关系( ,)( ,)4cE v Tv T， （( ,) v T的单位为3焦耳秒米） 。吸收率：照到物体上的辐射能量分布被吸收的份额，用( ,)AT表示。G. Kirchhoff（基尔霍夫）证明：对任何一个物体，辐射本领( ,)E v T与吸收率( ,)AT之比是一个普适的函数，即( ,)( ,)( ,)E v TfTA v T（f与组成物体的物质无关） 。对于黑体的吸收率( ,)1A v T， 故其辐射本领( ,)( ,)ETfT（等于普适函数与物质无关） 。所以只要黑体辐射本

4、领研究清楚了，就把普适函数（对物质而言）弄清楚了。辐射本领也可以用( , )ET描述, 由于单位时间内从辐射体表面的单位面积上发射出的辐射能量可写为：00( ,)( ,)E v T dvET d由于c知2cdd代入上式得：020( ,)( , )cE v TdET d322( ,)( ,) ( ,)( ,) ( )E v TETETE v Tcc焦耳 米秒或2、黑体的辐射本领黑体辐射的空间能量密度按波长（或频率）的分布只与温度有关。实验测得的辐射曲线满足下列定律：(i) 、斯忒藩玻尔兹曼定律（Stefan-Boltzmann Law ）黑体辐射能量（单位时间，单位面积发射的能量）是与绝对温度4

5、T成正比，即精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 2 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标3 544842322( )5.67 10( Ks m )15BkR TTJh c，个定理其中( )( ,)R TET d为黑体辐射能量。这是斯托藩 1879年实验测定的，而 1884 年玻尔兹曼从热力学理论推导出来。(ii)、Wien位移定律（ Wien Displacement Law）地有一维恩发现，对于一个确定的温度0T，相应即波长0使00(,)ET达到极大值， 而00T常数。3001 1225.1 10(

6、K m)TTT这说明随着温度升高， 热辐射峰值向短波高频方向移动。 温度越高，波长越短的光 (即绿光和蓝光 ) 越多；温度越低，波长越长的光(即红光) 越多。3、经典物理学的缺陷利用经典物理学理论推导出的理论公式不能完全地符合实验，展现出经典物理学理论的局限性。(i) 、黑体辐射谱的维恩（ Wien）经验公式：维恩(1894) 根据热力学第二定律及用一模型可得出辐射本领231( , )c v TE vTcv e其中2122Bch cch k，而-23oJK1.38 10Bk是玻尔兹曼常数。维恩公式在高频率 ( 短波段 )与实验符合，但在中、低频率（长波段）区，特别是低频率区与实验偏离很大。 (

7、ii)、瑞利 -金斯（ Rayleigh-Jeans ）公式：瑞利(1900) 根据经典电动力学及金斯(1905) 由经典统计力学的能均分定理严格得到黑体辐射本领公式：精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 3 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标4 238( ,)BvE v Tk Tc( ,)E v T仅当频率足够低 （或长波段），温度足够高（即110oK10Sv T）时，符合（即Bk Thv） 实验曲线。但在频率v很高紫外区域（或很小的短波段）时，( , )E v T d，即著名“紫外发散灾难”。这两个

8、公式并不完全符合实验结果，但理论上给出的结论是确切无疑的。总之，用经典物理学理论解释黑体辐射谱的实验规律完全失败。二、固体低温比热根据经典理论，如一个分子有n个原子，而每个原子有3 个自由度。对于 1 摩尔该分子固体有0N个分子（2306.0210Nmol称为阿伏加德罗常数） ， 故有03nN个自由度。所以，固体定容比热为：033VBVECN nknRT， 其中(Kmol)8.314JoR是气体常数。称为能均分定理（ DulogRelit经验规律）。实验发现，对单原子固体，在室温下vConstantC符合能均分定理；但在低温下，3v0CT，因而这个实验结果与经典理论不符。如何解决这些问题呢？在

9、经典物理学框架下，解释黑体辐射定律的多次失败后，物理学家逐渐地认识到必须引入一个新的理论。三、Planck 假说（ 1900）1、普朗克公式1900/10/19 普朗克在柏林物理学会会议上公布了他通过实验数据，采用数学插值法得到的公式：3381( )1Bhk Thddce此公式与实验曲线符合得相当好。精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 4 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标5 1900/12/14 普朗克又在柏林物理学会上给他的公式以量子说明，这就是量子论的生日。2、普朗克的“能量子”假设频率为的电磁

10、辐射的能量以h为单位（h是 Planck 常数）不连续地变化。h称为能量子或光量子。0, 1, 2,nEnhvnn式中346.62610h焦耳秒或3421.054510h焦耳秒。注意：能量不连续的概念与经典物理学中能量是连续的完全不相容的！利用普朗克假设求普朗克公式如下：辐射的平均能量可如此计算得到：在经典物理学中，在EEdE区间内 , 经典的能量几率分布 : ()()0BBEk TEk TedEedE（玻尔兹曼几率分布） ， 则对于连续分布的辐射平均能量为()()()000()()00BBBBBEk TEk TEk TBBEk TEk Tk T EeedEEedEEk TedEedE；而对于

11、普朗克假设下的能量分布几率，则为()()0nBnBEk TEk Tnee，故分立的平均辐射能量为1()()0001()()0002()1(1)(1)(1)(1)111nBBBnBBBnyyEk Thnhk Tynk TnnnyEk Tnhk Tnynnnyyyhk TyyyddheeE enh edydyEheeeeeeh ehhheeee。上式计算中取yex并用到幂级数展开公式：011nnxx。因此，用电动力学和统计力学导出的Rayleigh-Jeans公式：222( ,)BvE v Tk Tc应改为精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第

12、 5 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标6 3()221( ,)1Bhvk ThvE v Tce这就是 Planck 假设下的辐射本领，它与实验完全符合。由辐射本领与能量密度的关系( ,)( ,)4cE v Tv T知，普朗克公式：3/()381( )1Bhk Thddce, 其中( )d是表示黑体辐射的频率在d内的空间能量密度、 c光速、Bk玻尔兹曼常数、T绝对温度。Planck 公式与实验完全符合。对普朗克公式进行下列讨论: 极限情况：当Bk Thv（高频区）：23()31122222( , ),Bhvk Tc v TBhvhhE v Tecv eccc

13、ck, 即 Wien公式; 当Bk Thv（低频区）：32()22212( ,)1BBhvk ThvE v Tk Tcec, 即 Rayleigh-Jeans公式。 斯托藩 -玻尔兹曼定律4331()2244342323411212( )( , )(1)12216BxBhk TBnxBnnk ThhR TET ddx edxcechk Tkx edxTc hc hn精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 6 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标7 维恩位移定律2232()()252121( ,)( ,)11

14、BBhk Thck ThhcETETcccee对于一个固定的温度值0T, 求导,dETd：0()22()()65251( , )011BBBhck Thck Thck TThcehckTETee固定从而有()20015 0.289810( K)Bhck TBhceTmk T。 固体的低温定容比热（详细见固体物理学（黄昆著）P122-130）由总辐射能量密度（单位：3焦耳米）545444333338442( )( ,)( ,)1515BBkkW TT dET dTTcc hc hc (横波 2 所受) 可推出固体中原子振动能量密度为544333342115BTLkTc huu，其中Tu和Lu分别

15、为固体中的横向声速和纵向声速。低温下，3VCT。该公式只适用于低温，因固体中原子振动有最高频率的限制（声波在固体中波长不短于晶格距离的2 倍，即22uaua） ，而在低温下，高频并不激发，因此，影响可忽略（推导辐射总能时高频是计及的，但低温下高频影响可忽略，所以这样推出的公式只适用于低温） 。1.2 Einstein的光子说一、爱因斯坦“光量子”假说(1905) 1、光电效应现象 1887 赫兹(Hertz) 精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 7 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标8 光电效应的主要

16、现象：当单色光照射到金属表面上，有这样一些现象（使人迷惑的特点） ：A、发射光电子依赖于频率，而与光强度无关。要有光电子发射，光频率就必须大于某一值，即有一最低频率min。B、当照射光的频率min时，发射出的光电子动能大小与光强度无关。这从经典物理学角度是非常难以理解的，因为光的能量是正比于强度而与频率无关。因此认为光波强度增加时，光波中电场振幅增大，应该会加速电子达到较高的速度和较大的动能，从而离开金属，所以光强度越大，飞出的电子动能越大，而能有光电子产生，也并不需要大于一定频率，即与频率无关。所以，经典理论与实验绝然相反。2、Einstein(1905)的“光量子”假设 : Einstei

17、n （1905）创立了狭义相对论， 并在这年将 Planck“能量子”假设推广为 “光量子”的概念。(i) 、 “光量子”的概念： 一束单色光由辐射能量大小为hv的光量子组成，即假设光与物质粒子交换能量时，是以“微粒”形式出现，这种“微粒”带有能量hv。(ii)、光子的动量与波长的关系：phch。光子的静止质量00m， 根据狭义相对论的光的能量- 动量关系：22422220Em cp cp c；又由于Eh, 所以phch（c是光的波长）。对解释光电效应实验如下：电子要飞离金属， 必须克服吸引而做功0W（逸出功）， 所以飞出光电子电子的动能Ke: KhWe0,0W电子在金属中的脱出功由于电子吸引

18、两个光量子的几率几乎为0，故要想飞离金属，则至少0eK；min0hvW， 即有一最低频率。而0mineKhvWh vv。精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 8 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标9 我们可以看到，核心的问题是一束单色光可以转移给一个电子的能量除以频率v为一个常数，即hv常数而这个常数h与光的频率v、光的强度、电子以及金属材料都无关。该常数并不能由经典物理学中常数所给出。因此，hv是一个与经典物理学完全不相容的关系式。意义： 证明电磁场的能量子h可以和单电子相互作用， 从而它本身也可视为

19、一种粒子，称为“光子”。3、密立根(Millikan)实验(1916) 密立根在 1910开始研究光电效应，到1916 通过实验证实了爱因斯坦的光电方程，并推算出普朗克常量346.5610J sh。这为爱因斯坦的光量子理论提供了第一个直接而全面的实验证据。 1921 年爱因斯坦由于光电效应等理论工作获得诺贝尔物理学奖，密立根也于 1923 年荣获诺贝尔物理学奖。4、康普顿散射（ Compton Scattering ）Compton实验(1923) 是光在自由电子上的散射( 或称光子 -电子的碰撞 )。证实了光具有粒子性。实验发现，单色x射线与电子作用使电子发生散射，散射x射线的波长增大：1

20、cosA实验结果和特点经典物理无法解释。康普顿引入“光子”的概念并利用相对论力学对散射过程成功地进行理论解释如下：根据爱因斯坦假设：x射线在与电子相互作用时是以“微粒”形式出现，因此它们交换能量和动量。设x入射波长为， 则入射的x射线的能量和动量为精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 9 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标10 hcEhEhhpnnncc。假定电子开始处于静止状态，其初始能量为2em c。当x射线与电子发生相互作用后，x射线以动量p沿着方向射出，此时波长为，能量和动量分别为hcEhEhh

21、pnnncc而电子的反冲角为， 能量为2224eeeEc pm c和动量为ep：根据散射前后的能量、动量守恒有2eeehm cEhppp2() (1) (2)eeehm cEppp由22(1)(2)c得: 222222224eeeehm ccppEc pm c22222222()2()20ehm c hc pc pc p p利用phchphch, 上式变为22() 1cosehm hc21cosecchm h(1cos )ehm c即(1cos )ehm c，其中122.4310ceh m cm称为电子的康普顿散射波长。 例题 1 当光对自由质子散射时，求它的波长的改变。精选学习资料 - -

22、- - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 10 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标11 解：根据康普顿散射公式(1cos )hmc得对于质子，31184018409.1 10emmkg342152318226.626 10(1cos )sin (2)2.6510sin (2)18409.1 103 10hhmmcmc。 例题 2 当氢原子放射一个频率的光子时，求它的反冲，并求当反冲时由于把能量传递给原子而产生的的改变。解：设氢原子的质量为m，不反冲时光子的频率为，反冲时光子的频率为。由能量和动量守恒得：2120mvmvc222(

23、)2mc2222mc。综上所述，从黑体辐射，固体低温比热，光电效应和康普顿散射的实验事实讨论中得出结论：辐射除了显示其波动性外，在与物质的能量和动量交换时，还显示出微粒性，两者之间的关系EhEhhpnnnkcc2k式中起着重要作用，很小，在很多场合，这种量子效应不显示，这时不连续连续，辐射的微粒性消失。1.3 玻尔旧量子论一、原子结构的稳定性1、原子“行星模型”（1911 Rutherford）卢瑟福（ Rutherford ）组用粒子轰击原子发现，粒子以一定几率散射在大角度方向上，每两万个粒子约有一个粒子返回，飞向源的方向，从而提出原子的行星模型。以这一模型计算散射微分截面，与实验符合得非常

24、好。精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 11 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标12 对原子行星模型，按经典电动力学观点：原子中电子绕原子核加速运动，电子会不断向外辐射电磁波 ( 即发光 )致使其运动的总能量减少而减速，从而从轨道半径逐渐缩小将发生“原子坍塌”(610秒)。但事实上原子基态是出奇地稳定，也没有辐射发生 ( 因负电荷粒子加速 )， 这给经典理论带来了困难。2、氢原子光谱的经验公式氢原子特征谱线的频率为： （1885 Balmer ）2211HcRmn，1,2,3,mn， 其中110967

25、758.1HRm-Rydberg常数。分为五个线系：远紫外区（赖曼(Lyman)系） 、可见光和近紫外区（巴尔末(Balmer)系） 、近红外区（帕邢 (Paschen) 系） 、较远红外区（布喇开 (Brackett)系） 、远红外区（普逢得 (Pfund) 系） 。每个线系均具有以下规律性：沿波长减小的方向，谱线越来越密集且谱线强度越来越弱。谱线公式中的每一项称为“光谱项” ：21nHcRn， 可认为每个光谱项对应着氢原子的一种能量状态。这样，氢原子的能量就是不连续地变化的，其可能的值为：21nnHEhhcRn这称为氢原子的能谱。里兹“并合规则”：若1和2在特征光谱中，则有时12和21也在

26、特征光谱中。其意义是氢原子的任何一条谱线的波数都等于断续系列中的某两项之差。为了解释上面的现象，玻尔将卢瑟福的原子结构模型与普朗克- 爱因斯坦的光子理论结合，提出了原子结构的旧量子论。二、Bohr 模型(1913 N. Bohr) 精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 12 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标13 1、玻尔模型的基本假设：(i) 、定态假设电子在原子中只能沿着某些特殊轨道运动，当电子在这些轨道上时，既不发出也不吸收光辐射。(ii)、跃迁假设当电子由一个定态“跳” （跃迁）到另一个定态时会

27、发出或吸收光辐射，其频率为：()nmEEh，式中nE和mE为跃迁前、后的能量。(iii)、角动量量子化条件：电子在原子中的允许轨道上满足下面的条件：它的轨道角动量是的整数倍 , 即1,2,Jrpnn（对于圆形轨道）。2、经典力学加玻尔假设可成功解释氢原子光谱氢原子中电子绕核运动的方程为：222220044eeveeFmm vrrr总能量：222001248eeeETVm vrr再利用玻尔量子化条件：eJnrpm vr2222204eenem vm rr22024nenrm e42222011,1,2,3,2(4)enHm eEhcRnnn, 其中定义精细结构常数201374ec，em是电子质量

28、，e是电子电荷。因而22eHmcRh与实验数值完全符合。3、玻尔模型的实验证据(i) 、氢原子光谱和类氢原子光谱，(ii)、Franck-Hertz实验(1913) 也证明了原子能量的不连续性；精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 13 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标14 (iii)、 斯特恩 -盖拉赫实验 (1921) 证明角动量量子化的， (iv) 、X射线的特征辐射等。三、威尔逊 - 索末菲（ Sommerfeld）量子化条件 (1915) 索末菲推广了玻尔的角动量量子化，重新表述为: 对于任

29、何周期运动的自由度,iip q，有量子化条件1,2,iip dqnhn其中iq广义坐标，ip广义动量。 例 考虑一个电子绕电荷为Ze的原子核在一平面中运动，求其可能的定态能量。 解 系统的哈密顿函数为222201()24rpZeHpmrr由有心力下角动量守恒，知p常数0pH。由量子化条件p dn h得pn。由22220224rppZeEmmrr得2220224rpmZepmErr令22002042ApmZeBCmE，则2222rABCrBApCrrCrBrACrBrArCrBrA利用公式222222212arcsin412arcsin042dxBxAAxABxCxx BACdxCxBCCABx

30、CxBACxdxABxCxBdxCCABxCxABxCx得maxmaxminminminminmaxmin2222222212222arcsinarcsin244rrrrrrrrrd CrBrAABdrBdrp drCdrArrrCrBrACrBrACrBrAABrABCrBABrCrACrBACBAC其中maxr和minr由积分20CrBrAdrr决定，即maxmin242BBACrC且2040CBAC。精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 14 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标15 由maxmin

31、2214rrBrArBAC得maxmin22arcsin2arcsin14rrBrArBAC由maxmin2214rrCrBBAC得maxmin22arcsin2arcsin14rrBrArBAC故由量子化条件rrp drn h(1,2,)rn得2rBAn hC22rBAn hC2022242rZempn hE20(2) (1,2,)42rZemnnnnE2201(1,2,)8ZeEna n，其中2024amZe。旧量子理论虽然在解释氢原子和类氢原子上取得一定成功，但也存在着严重的缺陷： (i)、对含有多个电子体系的复杂原子光谱、半整数角动量等等无能为力， (ii)、不能求解谱线的强度； (i

32、ii)、只能做周期运动； (iv)、无法理解人为假设 ( 加速不辐射和量子化条件等)。因此，必须有崭新的理论来解释客观存在的物理现象与经典物理学理论矛盾的事实。1.3 物质粒子的波动性一、德布罗意的“物质波”假设(de Broglie/1923) 德布罗意根据对辐射具有微粒性的研究，提出“物质波”假设：(i) 、具有一定动量的粒子和一定波长的波相联系h p即pk（| 2k）称为德布罗意关系(ii)、能量E与频率关系: Eh（称为 Einstein关系） 。这两个关系把表征粒子性的动力学变量（能量和动量）与波动性的特征量（频率和波矢）联系起来。也就是说，对一个具有确定能量和动量的自由粒子，相应地

33、有确定的频率和波矢（波数及一定的传播方向npp） 。精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 15 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标16 而我们知道，具有一个固定频率和波长的波（并有一定的传播方向）是一个平面波()i k rtAe()i p rEtAepk，E2kn物质波：把具有一定动量的自由粒子所联系的平面波称为德布罗意波（物质波）。而一般可计算得到：物质微粒的波长1010?，氧原子0.4?、DNA 分子410?、电子波长1?。只有当物质波的波长大于或等于光学仪器的特征尺度时，才会观察到干涉或衍射现象。

34、通常物质微粒的质量和动量较大，因而德布罗意波长非常短超出了可测的范围而不显示波动性，仅在原子尺度下才能显示出波动性。关于德布罗意波长的计算：在非相对论情况下：2222kkkEpmpmEhmEh p；当粒子是电子时，319.108 10emkg，从而12.5()ekEeV?。当粒子是质子或中子时，271.67 10pnmmkg，从而有,0.286()p nkE eV?。在相对论情况下：2224eeeEc pm c20022222400020212212kkkkkEEm cEpm Ehm cEp cm cEhm Em cp。当20km cE，则02khm E。德布罗意提出“物质波”时并没有实验根据

35、，只是一个假设。其目的是为了用电子的波动性解释玻尔量子化理论的困难，他把原子定态与驻波联系，即把束缚运动实物粒子的能量量子化与有限空间中驻波的波长的分立性联系。例如：氢原子中电子精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 16 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标17 做稳定的圆周运动，把玻尔理论中的定态对应于电子在圆周轨道上的驻波，即相当于物质波沿着圆形轨道传播，只有波的首尾相连时波的传播才处于稳定状态。此时，轨道周长等于波长的整数倍，即驻波条件2 (1,2,3,)rnn22npnhJrpn， 这样就得到了玻

36、尔的量子化条件。德布罗意的“物质波”思想直接导致了量子力学的诞生。1925年 11 月薛定谔在苏黎世的一个讨论会上给出了德布罗意假设波的解释，德拜向他提出一个问题：“波所满足的方程在哪 ?” 。与此同时， 1925 年海森堡以矩阵力学的形式建立了量子力学，随后 1926年薛定谔就以波动力学的形式创建了量子力学。二、实物粒子的波动性实验证据1、戴维逊、革末电子衍射实验(1927) （Davisson and Germer, Nature 119 (1927) 558）上，当可变电子束(30600)eV照射到抛光的金属镍单晶发现在某角度方向有强的反射（即有较多电子波吸收） ，而满足sinanh p

37、（a是晶面上相邻原子间距）若h p，则上式与 Bragg 光栅衍射公式相同( sin)an，证明电子入射到晶体表面发生散射，具有波动性而相应波长h p这现象无法用粒子的图象来解释。2、G. P. Thomson( 小汤姆逊 ) 实验(1927) 电子通过单晶粉末， 出现衍射图象， 这一衍射图象反映了电子的波动性 (1040keV，波长06.04 .0?可穿透厚度为 1000?的箔)。 如象x射线照到单晶粉末压成的金箔上， 满足2 sindn一样，精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 17 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学

38、课程讲稿作者：张宏标18 电子入射满足2sindn h p，而产生衍射。（注意现在不是明暗相间，而是电子数多少。 ）注意，这是小晶粒（金属箔）组成，所以晶面方向是无规的，总有一些晶粒的面与入射电子夹角满足衍射条件2 sindn， 而又由于是无规的 （因此，对绕入射束一周，而又保持晶面与入射束的夹角不变的晶粒总是存在。） 。所以，形成衍射环。这一特点，不仅电子有波动性，后来热中子试验都有，即物质粒子还有波动性，当然，经典物理学是无法解释的。一、本章小结基本内容1、黑体辐射、光电效应等现象揭示了光的波粒二象性。Planck 的假说：解决了黑体辐射的困难。Planck 公式：3381hkThddce

39、Einstein的光量子假说成功地解释了光电效应。康普顿效应进一步证实了光具有粒子性。2、原子结构的玻尔理论(1) 、1913年玻尔对氢原子光谱线系的巴尔末（Balmer）公式221,2,3,112,3, 4,mRcnmmnn做出理论解释。玻尔在原子的核模型（行星模型）的基础上引入定态的概念，并提出量子化假设和频率条件：JrpnnmEEh精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 18 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标19 并利用经典力学推导出Balmer 公式。 (2) 索末菲（ Sommerfeld）为

40、处理多自由度体系的周期运动的分立能级将玻尔的量子化条件推广为：1,2,3,iiiip dqnhn3、微观粒子的波粒二象性假设(1) 、1924年德布罗意 (de Broglie)提出了微观粒子具有波动性的假设，从而把光 (波场)的波粒二象性推广到实物粒子具有波粒二象性：德布罗意假设： 与一定能量E和动量p的实物粒子相联系的物质波的频率和波长分别为Ehhpk-德布罗意公式(2) 、德布罗意把原子中的定态与驻波联系起来，即把粒子能量的量子化问题与有限空间中驻波的频率及波长的不连续性联系起来。在氢原子中作稳定圆形轨道运动的电子所相应的德布罗意驻波的一种波形。驻波条件要求绕原子核传播一周后应光滑地衔接

41、起来，这对轨道有所限制，即轨道的周长应为波长的整数倍：21,2,3,rnn，利用德布罗意关系hp可得到粒子的角动量Jn，这正是玻尔的量子化条件。(3) 德布罗意波：与自由粒子联系的波是平面波i p rEtAe(4) 1927年戴维逊与革末在电子衍射实验中直接证实了德布罗意波的存在。二、题型分析三、思考题本章习题解答精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 19 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标20 1、利用普朗克的能量分布函数证明辐射的总能量与绝对温度的四次方成正比，并求比例系数。 证明 由普朗克公式：3

42、381vhv kThvdvdvce得34433330008811vhv kTxhv dvk Tx dxUdvxhv kTceh ce333341100001 ()11xnxyxxnnx dxexdxxedxy e dyynxeen利用积分公式0!nxx e dxn得303!yy e dy，又有441190nn；所以340115xx dxe。于是，得到544433815kUTTh c，式中5433815kh c。2、由黑体辐射公式推导出维恩位移定律：能量密度极大值所对应的波长max与温度T成反比，即max()Tb常数并近似计算b的数值，准确到二位有效数字。 证明 在频率间隔vvdv之间的能量为3

43、381vhv kThvdvdvce，用波长表示的能量为vddv由vc得2cdvd代入上式得581hckThcdde为了使能量密度取极大值，有0dd即6815011hckThckThckThcehceekT501hckThckTehcekT令hcxkT，则上式变为：501015xxxxexee是一个超越方程， 其根为4.9651x。因此，30max2.89710KhcTbmkx精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 20 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标21 3、利用玻尔 -索末菲的量子化条件求：(i)

44、、一维谐振子的能量， (ii)、在均匀磁场中做圆周运动的电子轨道的可能半径。 解 (i) 、能量为222122pEmqm，即222122pqmEE m这是一个以(, )p q为变量的椭圆方程。取极坐标为22cos2sinpmEEqm代入量子化条件pdqnh得222220002222cossincos1cos2EEEEmEdddnhm即,1,2,3,Enn。(ii)、电子做圆周运动， 取转角为广义坐标 , 而对应的广义动量为角动量p，由广义动量的定义得：22212HpmRmRmRv，式中R为电子做圆周运动的半径，vR是线速度。由玻尔 -索末菲量子化条件：p dn h得202p dmRvdmRvn

45、 h2n hnvmRmR。另一方面，电子做圆周运动的向心力是电子在匀强磁场中所受到的洛仑兹力，即2vFeBvmReBRvm于是有 (1,2,)nneBRvRnmmReB，这就是电子在匀强磁场中运动轨道的可能半径。4、设质量为m的粒子在一维无限深势阱axaxxxV0,0,0,)(中运动，试用德布罗意精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 21 页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标22 的驻波条件，求粒子能量的可能取值。 解 由驻波条件，有1,2,3,2ann2 /a n (1) 又由 de Broglie关系

46、：hp (2) 将(1) 式代入 (2) 式得：1,2,3,2hnhpna (3) 而能量222222221,2,3,2242ph nnEnmmama4、设质量为m的粒子在一维无限深势阱axaxxxV0,0,0,)(中运动，用索末菲量子化条件求粒子能量的可能取值。 解 由能量为22pEm，知动量为2pmE。由量子化条件1,2,3,pdxnhn得在本题中一个周期中，变量x取值范围从0a，再从0a。故有2221,2,3,mEdxamEnhn2221,2,3,8n hEnma。5、设粒子限制在长、宽、高分别为cba,的箱内运动，试用量子化条件求粒子能量的可能取值。 解 除了与箱壁碰撞外，粒子在箱内作

47、自由运动。假设粒子与箱壁碰撞不引起内部激发，则碰撞为弹性碰撞。动量大小不改变，仅方向反向。选箱的长、宽、高三个方向为zyx,轴方向，把粒子沿zyx,轴三个方向的运动分开处理。利用量子化条件，对于x方向，有1,2,3,xxxp dxn hn即2xxapn h（其中a2：一来一回为一个周期）2xxn hpa；同理可得21,2,3,2yyyzzzn hpnbnn hpc, 因此粒子能量可能值为222222222222)(21cnbnanmpppmEzyxzyxnnnzyx，,3,2,1,zyxnnn。精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 22

48、页，共 23 页东北师范大学本科生物理专业量子力学课程讲稿作者：张宏标23 6、求在势场00, 0( ),0,xaV xVaxabxxab中运动的粒子的能量允许值。 解 202, 0( )2( )2,20,0,mExapEV xpmEV xmEVaxabmxxab，由 Wilson-Sommerfeld量子化条件1,2,3,pdxnhn得002222aa bamEdxmEV dxnh02222amEbmEVnh，这就是能量满足的方程。令12022kmEkmEV，则有12220122k ak bnVkk222220112222220nb Vn akkbaba22220122222Vbn aknb

49、ababa22222222012222222Vkbn aEnbammbaba。7、设一个平面转子的转动惯量为I ，求能量的可能取值。 解 由平面转子的能量22EpI知，2pIE。量子化条件20,1,2,3,p dnh n得2IEnh；故平面转子的能量222nn hEI，1,2,3,n。9、(i) 质量为M、电荷为q的粒子限制在半径为R的圆环上运动。求粒子能量允许值。 解 能量为222pEpMEM，由威尔逊 -索末菲量子化条件pdlnh得222MEdlRMEnh22221,2,3,8n hEnMR(ii)、如在圆环中心垂直于环面放置一个无限长细螺线管，管内有磁通量。求粒子能量的允许值。精选学习资料 - - - - - - - - - 名师归纳总结 - - - - - - -第 23 页，共 23 页