传热学第三章答案.docx

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1、第三章思索题1. 试说明集中参数法的物理概念与数学处理的特点 答：当内外热阻之比趋于零时，影响换热的主要环节是在边界上的换热实力。而内部由于热阻很小而温度趋于匀整，以致于不须要关切温度在空间的分布，温度只是时间的函数，数学描绘上由偏微分方程转化为常微分方程、大大降低了求解难度。2. 在用热电偶测定气流的非稳态温度场时,怎么才能改善热电偶的温度响应特性答：要改善热电偶的温度响应特性，即最大限度降低热电偶的时间常数,形态上要降低风光比，要选择热容小的材料，要强化热电偶外表的对流换热。3. 试说明”无限大平板”物理概念,并举出一二个可以按无限大平板处理的非稳态导热问题 答；所谓“无限大”平板，是指其

2、长宽尺度远大于其厚度，从边缘交换的热量可以无视不计，当平板两侧换热匀整时，热量只垂直于板面方向流淌。如薄板两侧匀整加热或冷却、炉墙或冷库的保温层导热等状况可以按无限大平板处理。4. 什么叫非稳态导热的正规状态或充分开展阶段这一阶段在物理过程与数学处理上都有些什么特点 答：非稳态导热过程进展到确定程度,初始温度分布的影响就会消逝，虽然各点温度仍随时间变更,但过余温度的比值已与时间无关，只是几何位置()与边界条件(Bi数)的函数，亦即无量纲温度分布不变，这一阶段称为正规状况阶段或充分开展阶段。这一阶段的数学处理特殊便利，温度分布计算只需取无穷级数的首项进展计算。5. 有人认为,当非稳态导热过程阅历

3、时间很长时,承受图3-7记算所得的结果是错误的.理由是： 这个图说明,物体中各点的过余温度的比值与几何位置与Bi有关,而与时间无关.但当时间趋于无限大时,物体中各点的温度应趋近流体温度,所以两者是有冲突的。你是否同意这种看法,说明你的理由。 答：我不同意这种看法，因为随着时间的推移，虽然物体中各点过余温度的比值不变但各点温度确实定值在无限接近。这与物体中各点温度趋近流体温度的事实并不冲突。6. 试说明Bi数的物理意义。与各代表什么样的换热条件有人认为, 代表了绝热工况,你是否赞同这一观点,为什么 答；Bi数是物体内外热阻之比的相对值。时说明传热热阻主要在边界，内部温度趋于匀整，可以用集总参数法

4、进展分析求解；时，说明传热热阻主要在内部，可以近似认为壁温就是流体温度。认为代表绝热工况是不正确的，该工况是指边界热阻相对于内部热阻较大，而绝热工况下边界热阻无限大。7. 什么是分非稳态导热问题的乘积解法,他的运用条件是什么答；对于二维或三维非稳态导热问题的解等于对应几个一维问题解的乘积，其解的形式是无量纲过余温度，这就是非稳态导热问题的乘积解法，其运用条件是恒温介质，第三类边界条件或边界温度为定值、初始温度为常数的状况。8.什么是”半无限大”的物体半无限大物体的非稳态导热存在正规阶段吗 答：所谓“半大限大”物体是指平面一侧空间无限延长的物体：因为物体向纵深无限延伸，初脸温度的影响恒久不会消退

5、，所以半死限大物体的非稳念导热不存在正规状况阶段。9.冬天，72的铁与600的木材摸上去的感觉一样吗，为什么？10.本章的探讨都是对物性为常数的情形作出的,对物性温度函数的情形,你认为怎样获得其非稳态导热的温度场 答：从分析解形式可见，物体的无量纲过余温度是傅立叶数（）的负指数函数，即表示在一样尺寸与换热条件下，导温系数越大的物体到达指定温度所需的时间越短、这正说明导温系数所代表的物理含义。习题根本概念与定性分析31 设有五块厚30mm的无限大平板,各用银、铜、钢、玻璃与软木做成，初始温度匀整（200C）,两个侧面突然上升到600C，试计算运用中心温度上升到560C时各板所需的时间。五种材料的

6、热扩散依次为170106m2/s、103106m2/s，12.9106m2/s、0.59106m2/s与0.155106m2/s。由此计算你可以得出什么结论？ 解：一维非稳态无限大平板内的温度分布如下函数关系式： 不同材料的无限大平板，均处于第一类边界条件（即）。由题意知 材料到达同样工况式Bi数与一样，要使温度分布一样，则只需Fo数一样 因此，即，而相等 故知小所需时间大 所以 。32 设一根长为l的棒有匀整初温度t0,此后使其两端在恒定的t（x0）与ttt。棒的四周保持绝热。试画出棒中温度分布随时间变法的示意曲线与最终的温度分布曲线。解：由于棒的四周保持绝热，因此此棒中的温度分布相当于厚为

7、l的无限大平板中的分布，随时间而变更的情形定性的示于图中.33 假设把汽轮机的汽缸壁与其外的绝热层近似地看成是两块整密接触的无限大平板（绝热层厚度大于汽缸壁）。试定性地画出汽缸机从冷态启动（即整个汽轮机均与环境处于热平衡）后，缸壁与绝热层中的温度分布随时间的变更。解：34 在一内部流淌的对流换热试验中（见附图），用电阻加热器产生热量加热量管道内的流体，电加热功率为常数，管道可以当作平壁对待。试画出在非稳态加热过程中系统中的温度分布随时间的变更（包括电阻加热器，管壁与被加热的管内流体）。画出典型的四个时刻；初始状态（未开场加热时），稳定状态与两个中间状态。解：如图所示：35 现代微波炉加热物体的

8、原理是利用高频电磁波使物体中的分子极化从而产生振荡，其结果相当于物体中产生了一个接近于匀整分布的内热源，而一般的烘箱则是从物体的外表上进展接近恒热流的加热。设把一块牛肉当作厚为2的无限大平板，试定性地画出承受微波炉与烘箱对牛肉加热（从室温到最低温度为850）过程中牛肉的温度分布曲线（加热开场前，加热过程中某一时刻与加热终了三个时刻）。解：假设：辐射加热时外表热源匀整；散热略而不计集总参数法分析36 一初始温度为t的物体，被置于室温为t的房间中。物体外表的放射率为，外表与空气间的换热系数为h。物体的体集积为V，参数与换热的面积为A，比热容与密度分别为c与。物体的内热阻可无视不计，试列出物体温度随

9、时间变更的微分方程式。解：由题意知，固体温度始终匀整一样，所以可按集总热容系统处理 固体通过热辐射散到四周的热量为： 固体通过对流散到四周的热量为： 固体散出的总热量等于其焓的减小 即37 如图所示，一容器中装有质量为m、比热容为c的流体，初始温度为tO。另一流体在管内凝合放热，凝合温度为t。容器外壳绝热良好。容器中的流体因有搅拌器的作用而可认为任一时刻整个流体的温度都是匀整的。管内流体与容器中流体间的总传热系数k与传热面积A均为以知，k为常数。试导出开场加热后任一时刻t时容器中流体温度的计算式。 解：按集总参数处理，容器中流体温度由下面的微分方程式描绘此方程的解为 38 一具有内部加热装置的

10、物体与空气处于热平衡。在某一瞬间，加热装置投入工作，其作用相当于强度为的内热源。设物体与四周环境的外表传热系数为h（常数），内热阻可以无视，其他几何、物性参数均以知，试列出其温度随时间变更的微分方程式并求解之。 解：集总参数法的导热微分方程可以利用能量守恒的方法得到引入过余温度，则其数学描写如下：故其温度分布为：39 一热电偶的之值为2.094，初始温度为200C，后将其置于3200C的气流中。试计算在气流与热电偶之间的外表传热系数为58的两种状况下，热电偶的时间常数并画出两种状况下热电偶读数的过余温度随时间变更的曲线。 解：由 当时， 当时，310 一热电偶热接点可近似地看成为球形，初始温度

11、为250C，后被置于温度为2000C地气流中。问欲使热电偶的时间常数热接点的直径应为多大？以知热接点与气流间的外表传热系数为，热接点的物性为：，假设气流与热接点之间还有辐射换热，对所需的热接点直径有何影响？热电偶引线的影响无视不计。解：由于热电偶的直径很小，一般满意集总参数法，时间常数为： 故热电偶的直径： 验证Bi数是否满意集总参数法故满意集总参数法条件。 若热接点与气流间存在辐射换热，则总外表传热系数h（包括对流与辐射）增加，由知，保持不变，可使V/A增加，即热接点直径增加。311 一根袒露的长导线处于温度为t的空气中，试导出当导线通以恒定电流I后导线温度变更的微分方程式。设导线同一截面上

12、的温度是匀整的，导线的周长为P，截面积为Ac 比热容为c，密度为电阻率为，与环境的外表传热系数为h，长度方向的温度变更略而不计。若以知导线的质量为，电阻值为，电流为8A，试确定导线刚通电瞬间的温升率。312 一块单侧外表积为A、初温为t0的平板，一侧外表突然受到恒定热流密度q0的加热，另一侧外表受到初温为的气流冷却，外表传热系数为h。试列出物体温度随时间变更的微分方程式并求解之。设内阻可以不计，其他的几何、物性参数均以知。 解：由题意，物体内部热阻可以无视，温度只是时间的函数，一侧的对流换热与另一侧恒热流加热作为内热源处理，依据热平衡方程可得限制方程为: 引入过余温度则: 上述限制方程的解为:

13、 由初始条件有： ，故温度分布为:313 一块厚20mm的钢板，加热到5000C后置于200C的空气中冷却。设冷却过程中钢板两侧面的平均外表传热系数为,钢板的导热系数为，若扩散率为。试确定使钢板冷却到空气相差100C时所需的时间。 解：由题意知 故可承受集总参数法处理。由平板两边对称受热，板内温度分布必以其中心对称，建立微分方程，引入过余温度，则得： 解之得：314 一含碳约0.5%的曲轴，加热到6000C后置于200C的空气回火。曲轴的质量为7.84 kg，外表积为870 cm2,比容为,密度为可按3000C查取，冷却过程的平均外表传热系数取为。问经多长时间后，曲轴可冷却到于空气相差100C

14、。 解：故不承受集总参数法，改用诺漠图 ，查附录2图1得 Fo2315 一种火焰报警器承受低熔点的金属丝作为传热元件，当该导线受火焰或高温烟气的作用而熔断时报警系统即被触发，一报警系统的熔点为5000C，初始温度为250C。问当它突然受到6500C烟气加热后，为在1min内发生报警讯号，导线的直径应限在多少以下？设复合换热器的外表换热系数为。 解：承受集总参数法得： ，要使元件报警则 ，代入数据得D0.669mm验证Bi数：，故可承受集总参数法。316 在热处理工艺中，用银球试样来测定淬火介质在不同条件下的冷却实力。今有两个直径为20mm的银球，加热到6000C后被分别置于200C的盛有静止水

15、的大容器与200C的循环水中。用热电偶测得，当因球中心温度从6500C变更到4500C时，其降温速率分别为1800C/s与3600C/s。试确定两种状况下银球外表与水之间的外表传热系数。已知在上述温度范围内银的物性参数为。 解：本题外表传热系数未知，即Bi数为未知参数，所以无法推断是否满意集总参数法条件。为此，先假定满意集总参数条件，然后验算（1） 对静止水情行，由，代入数据 验算Bi数,满意集总参数条件。（2） 对循环水情形，同理， 按集总参数法时 验算Bi数 ，不满意集总参数条件 改用漠渃图 此时 ，查图得317 等离子喷镀是一种用以改善材料外表特性（耐腐蚀、耐磨等）的高新技术。陶瓷是常用

16、的一种喷镀材料。喷镀过程大致如下：把陶瓷粉末注入温度高达104K的等离子气流中，在到达被喷镀的外表之前，陶瓷粉末汲取等离子气流的热量快速升温到熔点并完全溶化为液滴，然后被冲击到被喷镀外表快速凝固，形成一镀层。设三氧化二铝（）粉末的直径为，密度，导热系数，比热容，这些粉末颗粒与气流间的外表换热系数为，粉末颗粒的熔点为2 350K，熔解潜热为。试在不考虑颗粒的辐射热损失时确定从t03000K加热到其熔点所需的时间，以与从刚到达熔点直至全部熔为液滴所需时间。解: ,可按集总参数法计算：计算所需熔化时间：，318 直径为1mm的金属丝置于温度为250C的恒温槽中，其电阻值为。设电阻强度为120A的电流

17、突然经过此导线并保持不变，导线外表与油之间的外表传热系数为，问当导线温度稳定后其值为多少？从通电开场瞬间到导线温度与稳定时之值相差10C所需的时间为多少？设外表传热系数保持为常数，导线的。一维非稳态导热解：（1）稳定过程热平衡：（3） 可承受集总参数法：令，由热平衡 解齐次方程 方程的解为：，由得（a） 无限大平板一维非稳态319 作为一种估算，可以对汽轮机启动过程中汽缸壁的升温过程作近似分析：把汽缸壁看成是一维的平壁，启动前汽缸壁温度匀整并为t0，进入汽轮机的蒸汽温度与时间成线性关系，与，其中为 蒸汽温速率，汽缸壁与蒸汽间的外表传热系数h为常数，汽缸壁外外表绝热良好。试对这一简化模型列出汽缸

18、壁中温度的数学描写式。解: （）320 在一个无限大平板的非稳态导热过程中，测得某一瞬间在板的厚度方上的三点A、B、C处的温度分别为，A与B与B与C各相隔1cm，材料的热扩散率。试估计在该瞬间B点温度对时间的瞬间变更率。该平板的厚度远大于A、C之间的间隔 。解：的离散形式为：代入已知数据可得B点的瞬时变更率为：321 有两块同样材料的平板A与B，A的厚度为B的两倍，从统一高温炉中取出置于冷流体中淬火。流体与各外表间的外表传热系数均可视为无限大。已知板B中心点的过余温度下降到初值的一半须要20min，问A板到达同样温度工况须要的时间？322 某一瞬间，一无内热源的无限大平板中的温度分布可以表示成

19、t1=c1x2+c2的形式，其中c1、c2为已知的常数，试确定：（1） 此时刻在x=0的外表处的热流密度（2） 此时刻平板平均温度随时间的变更率，物性已知且为常数。323 一截面尺寸为10cm5cm的长钢棒（1820Gr/812Ni），初温度为200C，然后长边的一侧突然被置于2000C的气流中，而另外三个侧面绝热。试确定6min后长边的另一侧面中点的温度。钢棒可以近似地取用为200C时之值。324 一高H0.4m的圆柱体，初始温度匀整，然后将其四周曲面完全绝热，而上、下底面暴露于气流中，气流与两端面间的外表传热系数均为。圆柱体导热系数，热扩散率。试确定圆柱体中心过余温度下降到初值一半时间所需

20、的时间。解：因四周外表绝热，这相当于一个厚为的无限大平壁的非稳态导热问题，由图3-6查得3-25 有一航天器，重返大气层试壳体外表温度为10000C，随即落入温度为50C的海洋中，设海水与壳体外表间的传热系数为，试问此航天器落入海洋后5min时外表温度是多少？壳体壁面中最高温度是多少？壳体厚，其内侧可认为是绝热的。解：由图3-6查得，由图3-7查得326 厚8mm的瓷砖被堆放在室外货场上，并与150C的环境处于热平衡。此后把它们搬入250C的室内。为了加速升温过程，每快瓷砖被分散地搁在墙旁，设此时瓷砖两面与室内环境地外表传热系数为。为防止瓷砖脆裂，需待其温度上升到100C以上才可操作，问需多少

21、时间？已知瓷砖地，。如瓷砖厚度增加一倍，其它条件不变，问等待时间又为多长？解：由图3-6查得 厚度加倍后，327 汽轮机在启动一段时间后，假设蒸汽速度保持匀速上升，则汽缸壁中的温度变更会到达或接近这样的工况：壁中各点的温度对时间的偏导数即不随时间而异，又不随地点而变（称准稳态工况）。试对准工况导出汽缸壁中最大温差的计算公式。解：把气缸壁作为平壁处理且假定其外外表绝热，如右图所示，则准稳态工况时气缸壁中温度分布可用下列数学式描写： 式中w为气缸壁的升温速度，K/s。上式的通解为故得328 一块后300mm的板块钢坯（含碳近似为0.5）的初温为200C，送于温度为12000C的炉子里单侧加热，不受

22、热侧面可近似地认为是绝热的。已知钢板热扩散率，加热过程中平均外表传热系数为，设确定加热到钢板外表温度低于炉温150C时所需的时间，与此时钢板两外表间的温差。导热系数可按6000C查附录。求：用上式（仅取无穷级数的的第一项）计算1min后平板中间截面上的温度，并与海斯勒图与（3-27）相比拟，又，如取级数的前四项来计算，对结果有何影响？解：由所给出的解的形式可以看出，此时坐标原点是取在板的一侧外表上的（x=0，3 30 火箭发动机的喷管在起动过程中受到的高温燃气加热，受材料的限制其部分壁温不得大于1 500 K.为延长运行时间在喷管内壁喷涂了一层厚10mm的陶瓷，其物性参数为，。试对此状况下喷管

23、能承受的运行时间作一保守的估计。设内外表与高温燃气间的外表传热系数为，喷管的初始温度。解：一种保守的估计方法是假定喷管壁面是绝热的，则相当于厚为21的平板，331 一火箭发动机喷管，壁厚为9mm，出世温度为300C。在进展静推力试验时，温度为1 7500C的高温燃气送于该喷管，燃气与壁面间的外表传热系数为。喷管材料的密度，导热系数为，。假设喷管因直径与厚度之比拟大而可视为平壁，且外侧可作绝热处理，试确定：（1） 为使喷管的最高温度不超过材料允许的温度而能允许的运行时间；（2） 在所允许的时间的终了时刻，壁面中的最大温差；（3） 在上述时刻壁面中的平均温度梯度与最大温度梯度。 无限长圆管332

24、对于一无内热源的长圆柱体的非稳态导热问题，在某一瞬间测得r=2 cm处温度的瞬间变更率为0.5K /s。试计算此时此处圆柱体单位长度上的热流量沿半径方向的变更率，并说明热流密度矢量的方向。已知，。 2h20.60.460.398912113h20.90.460.14120813123h21.20.460.5h21.50.460.0313591381为画出温度-时间曲线，需计算数个数下的温度，此处从略。339 有一耐热玻璃棒，直径为25mm，为改善其外表的机械特性，在外表上涂了一层极薄的导热系数很大的金属层。在此金属涂层与芯棒之间平均存在有的热阻。该棒起初处于匀整温度800K，然后突然被置于30

25、0K的气流中冷却，外表传热系数，试确定将该棒的中心温度降低到500K所需的时间。玻璃棒物性参数如下，。一维球体341 一钢球直径为10cm，初温为2500C，后将其置于温度为100C的油浴中。设冷却过程中的外表传热系数可取为，问欲使球心温度降低到1500C须要经过多长时间，此时球外表的温度为多少？球的导热系数为，热扩散率为。3-46、已知：两个固体球，初温为600K，=300K，=200mm，=20mm,求：把两个球外表冷却到415K与把两球中心冷却到415K所需的时间，并对计算结果作出定性分析。3-47在温度为-30的高空云层中形成了直径为5mm的球状冰雹，然后开场落下并穿过温度为5的热空气

26、层试计算冰雹需落下多少时间其外表才开场熔化，并确定此时冰雹中心的温度冰雹的物性可取冰的值，即取半无限大物体348 一种测量导热系数的瞬态法是基于半无限大物体的导热过程而设计的。设有一块厚材料，初温为300C，然后其一侧外表突然与温度为1000C的沸水相接触。在分开此外表10mm处由热电偶测得2min后该处的温度为650C。已知材料的，试计算该材料的导热系数。 3-49、已知：有两个很大的不锈钢制与木制的家具，初温为20。木制的物性可取为，与；不锈钢的物性可取为，与。求：用定量分析说明用手去触摸他们时，哪一个感觉更冷一些？解：温度不同的两种物体接触时界面上要保持热流连续与温度连续，如图所示有：，

27、近似地以，代替导数，则有：，另一方面，在中物体1放出之热应等于中物体汲取之热，则有：，其中，为平均温升或温降，将以上二式结合得：，即：假设接触处温度接近，则人体感觉不是很凉；假设接触处温度接近，则人体感觉就凉。对于木材；对于人体对于木材。所以木材：；不锈钢。因此人手与20木材与钢接触时，人的皮肤温度完全不同，对于木材下降不多；而对于不锈钢则大幅度下降。3-50、已知：夏天高速马路初温为50，与，突然一阵雷雨把路面冷却到20并保持不变，雷雨持续了10min。求：此降雨期间单位面积上所放出的热量。作为一种估算，假设马路路面以下相当厚的一层混凝土上均为50，分析这一假设对计算得到的放热量的影响。解：

28、。夏天路面以下温度事实上低于外表温度，因此这一假设使计算得到的值偏高。3-51、已知：要在寒冷地区埋设水管，把地球简化成半无限大的物体，冬天用较长时间内地球外表突然处于较低的平均温度这样一种物理过程来模拟。某处地层的，地球外表温度由原来均与的15突然下降到-20，并达50天之久。求：估算为使埋管上不出现霜冻而必需的最浅埋设深度。解：埋管的深度应使五十天后该处的温度仍大于等于零度。因此得，由误差函数表查得，所以。3-52、已知：医学学问告知我们：人体组织的温度等于，高于48的时间不能超过10s，否则该组织内的细胞就会死亡。今有一劳动疼惜部门须要获得这样的资料，即人体外表接触到60、70、80、9

29、0、100的热外表厚，皮肤下烧伤程度随时间而变更的状况。人体组织性取37水的数值，计算的最大时间为5min，假设一接触到热外表，人体外表温度就上升到了热外表的温度。求：用非稳态导热理论做出上述烧伤深度随时间变更的曲线。解：按半无限大物体处理，37时。利用习题54中给出的公式，可得之值，由误差函数表可查得相应的的数值，从而确定不同（单位秒）下温度为48的地点的x值，即皮下烧伤深度。令对于与70两种情形给出计算结果如下： 烧伤深度，mm0.5分钟1分钟2分钟3分钟4分钟5分钟600.521740.501420143.034.285.246.056.77700.666660.68522.924.14

30、5.857.168.279.25变更曲线略。3-5370的热茶突然倒入初温为25的陶瓷茶杯中茶杯壁面厚6mm假设茶杯内外表温度立即上升到70，试确定茶杯内外表下2mm处温度达30所需的时间陶瓷材料的热扩散率多维非稳态导热3-54、已知：一正方形人造木块，边长为0.1m，初温为25，经过4小时50分24秒后，木块部分地区开场着火。求：此种材料的着火温度。解：木块温度最高处位在角顶，这是三块无限大平板相交处。3-55、已知：一易拉罐饮料，初温为，物性可按水处理，罐的直径为50mm，高为120mm，罐壳的热阻可以无视，罐中的饮料的自然对流可以无视。，求：饮料到达所需的时间。解：物性按计，则有356

31、始终径为0.15m，高0.05m的平板玻璃圆盘，送入退火炉中消退应力，其初始温度为300C，炉中温度为4500C。设玻璃盘在炉内各时各外表均可受到加热，外表传热系数为。按工艺要求，需加热到盘内各点温度均为4000C以上，试估算所需时间。已知该盘导热系数，。3-58、已知：一短钢圆柱体，直径为10cm、高10cm，初温3-59、已知：对于3-5节中所探讨的长棱柱体的非稳态导热问题（图3-14a），假设平板p1与p2从过程开场到t时刻的换热量与该平板在这一非稳态导热过程中的最大换热量之比分求：导出用上述两个值表示的在同一时间间隔内柱体的之值的计算式。解：对一维问题按式（3-34）有：综合分析3-6

32、0、已知：一大型加热炉炉底厚50mm，初温为25，点火后，。按工艺要求炉内各外表均应加热到1500方可投入运用。求：从开场点火到满意这一条件所需的时间。解：近似地认为炉底外外表是绝热的，则这是一厚为的无限大平板的非稳态导热问题。，由图3-7查得，由图3-6查得，即。3-61、已知：半无限大物体分别处于下列三种边界条件：（1）第一类边界条件，为常数；（2）第二类边界条件，为常数；（3）第三类边界条件，h与为常数。求：定性地画出物体中的温度随时间变更的曲线。解：3-62、已知：一输油管，外径，壁厚45，外侧绝热，初温为-20。然后80的油突然流经该管，。求：（1）输油5min后油管外外表的温度；（

33、2）输油5min后油管内外表的瞬时热流密度；（3）输油5min后油管单位长度上所汲取的热量。解：假设按无限大平板处理，如图所示：油管外外表处。承受拟合公式，（1），所以 ，（2），相应温差，26.04。（3），所以 ，3-63、已知：一固体球，初温为450，然后进展两步冷却：第一步，球的中心温度降到350；第二步，球的中心温度降到50。求：每一阶段冷却所需时间与该阶段中球体所释放出的热量。解：温度计算 第一阶段，0.1，可用集总参数法。，所以 ，第二阶段，所以 ，换热量计算第一阶段：第二阶段：作为一种验算，比拟上述换热量与球从450降温到25所释放的热量：从45025，。3-64、已知：一二维

34、的矩形区域，初温为，然后其四个外表突然受到匀整的热流密度q的加热。证明：该矩形区域中非稳态导热的过余温度场可以用两个相应的一维非稳态导热问题过余温度场的叠加来获得。解：参见陶文铨编著数值传热学（第一版，西安交通高校出版社，1998）第9092页。3-65在一太阳能储能系统中有一卵石蓄热床，卵石的平均直径为60mm，初始温度为350，后温度为280的冷空气流经该蓄热床试确定需经过多长时间与冷空气接触的第一排卵石能释放用于加热空气的能量的90%？卵石的导热系数，热扩散率3-66、已知：物体的非稳态导热进入正规状况阶段后，一般定义同一点上两个不同时刻的过余温度、与相应时刻、的关系为冷却或加热速率。求

35、：对无限大平板导出m的表达式，并利用表3-1所供应的信息。设计出一种测定非金属固体材料（如塑料版等）的导温系数的简易方法。解：对无限大平板，据式（3-22）在进入充分开展阶段后有：记，则可见以上表达式中A、B两部分仅与Bi数与位置有关，对平板中的固定位置，A、B为常数（在确定Bi下），设记，则有。两边取对数：，在同一位置x，在两个时刻进展温度测定：所以，有关，对非金属固体，一般在10以下，设法使流体（液体如水）发生对流换热，则可以获得很大Bi数的状况，此时,于是 , ,通过试验测定的简易方法如下。 将试件制成一块大平板。先将试件在恒温炉中加热到确定温度，随后放入恒温槽中，如图示。为强化换热用搅

36、拌器对流进展搅拌，同时也有利于建立一个匀整的温度场。在试件中固定位置装入一个热电偶的终点，另一个结点用于测量环境温度，由温差热电偶的读书即可得被测点处的过余温度。测定两个不同时刻的值后即可据上式计算之值。3-67、已知：始终径为的钢球加热到温度后，被突然置于温度为的液体中冷却。由于液体的容积有限，在钢球冷却过程中，液体也渐渐升温。为强化钢球外表与液体之间的换热过程，液体槽中加了搅拌器，因此可以近似地认为任一槽间夜槽中的温度是匀整的。外表传热系数为常数。求：导出确定钢球温度与油温随时间变更的微分方程式，并求解之。解：假设容器的外壁绝热良好，而且可按集总参数法处理。记钢球的温度分别为，则可列出下列

37、两个微分方程：钢球：；液体：，其中下标分别表示钢球与液体。记，则可得如下联立方程组： （1）； （2）。初始条件为。由式（1）得，代入（2）得下列二阶微分方程：解此二阶常微分方程得。由两个初始条件可得。最终得：；小论文题目3-68、已知：假设非稳态导热的求解仅着眼于正规化状况阶段（即充分开展阶段），则对于无限大平板、无限长圆柱与球，其温度的微分方程可简化为一个常微分方程。定义无量纲温度为，其中，为容积平均温度。求：对两侧对称受热（冷却）的无限大平板导出的微分方程与边界条件。解：厚为的无限大平板的一维非稳态导热方程为： （1）边界条件为： （2）在导热进入正轨状态（充分开展阶段）时，仍为的函数，

38、热而无量纲过余温度则仅为的函数而与时间无关，其中，为容积平均温度。据此，代入式（1）得：其中仅与有关，仅与有关，又因为，为使保证正值，故加上负号，于是得：，为特征值，边界条件则为：，即。3-69、已知：两个很大的金属块，初温匀整并各为，然后突然在一侧外表上将它们严密接触，不存在接触热阻。求证：界面温度为，其中。证明：如图所示，设两物体间的接触热阻略而不计，则界面上的温度连续要求在任一时刻，而外表的温度必相等，记为，而且，同时这一温度在接触开场瞬间即已形成且不会随时间而变，如图所示。因此物体1、2中的温度均可3-5的公式（3-52）计算，界面上的热流连续要求下式成立： ，由此可得到：。3-70、已知：同上题，但接触面上存在恒定的接触热阻。坐标的选取如图所示。求：两个半无限大物体非稳态导热的限制方程、边界条件。解：设（初始时间）接触热阻为，令，则界面上应有以下条件成立：，。两个限制方程为：。第 30 页