高中物理磁场知识点总结1.docx

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1、磁 场 复 习一、磁场及其描绘磁现象：1磁性：物体具有吸引铁、钴、镍等物质的性质叫做磁性。 2磁极：磁体的各局部磁性强弱不同，磁性最强的区域叫磁极。任何磁体都有两个磁极，无论怎么分 割，磁极总是成对出现，不存在磁单极。 3磁极间的互相作用：同名磁极互相排挤，异名磁极互相吸引。 4磁化：使原来没有磁性的物体获得磁性的过程叫做磁化。电流的磁效应（电生磁）：通电导体的四周有磁场，它能使放在导体四周的小磁针发生偏转，且磁场的方向跟 电流的方向有关，这种现象叫做电流的磁效应。 奥思特试验：导线通电后，其下方及导线平行的小磁针会发生偏转。 奥思特试验的意义：第一个提醒了电及磁之间是有联络的。磁场（1）磁场

2、：磁体、电流和运动电荷四周存在的一种物质， 磁场的根本性质：对放入其中的磁体有力的作用。磁体对磁体的作用，磁铁对通电导线的作用以及电流和 电流之间的互相作用都是通过磁场来实现的，全部磁现象都起源于电荷运动。（2） 磁场的方向：规定在磁场中任一点小磁针北极受力的方向，亦即小磁针静止时的北极所指的方向； 磁场方向也和磁感应强度方向、磁感线在该处的切线方向一样。磁感线（1）磁感线：为了形象的探讨磁场而引入的一束假想曲线，并不客观存在，但有试验根底。（2）磁感线特点： 磁感线的疏密程度能定性的反映磁场的强弱分布。 磁感线上任一点的切线方向反映该点的磁场方向。 磁感线是不相交的闭合曲线。磁铁外部的磁感线

3、，都从磁铁N极出来，进入S极，在内部，由S极到 N极，磁感线是闭合曲线;磁感线不相交.几种常见的磁场的磁感线直线电流的磁场:同心圆、非匀强、距导线越远处磁场越弱. 通电螺线管的磁场:两端分别是N极和S极，管内可看作匀强磁场，管外是非匀强磁场. 环形电流的磁场:两侧是N极和S极，离圆环中心越远，磁场越弱. 匀强磁场:磁感应强度大小到处相等、方向到处一样.匀强磁场中的磁感线是分布匀称、方向一样的平行直线. （1）条形磁铁磁感线：见图8-1-1，外部从N极动身，进入S极；中间位置及磁感线切线及条形磁铁平行。蹄形磁铁磁感线：见图8-1-2，外部从N极动身，进入S极。（2）直线电流的磁感线：见图8-1-

4、3，磁感线是一簇以导线为轴心的同心圆，其方向由安培定则来断定，右手握住通电导线，伸直的大拇指指向电流的方向，弯曲的四指所指的方向就是磁感线方向，离通电导线越远的地方，磁场越弱。（3）通电螺旋管的磁感线：见图8-1-4，及条形磁铁相像，有N、S极，方向可由安培定则断定，即用右手握住螺旋管，让弯曲的四指指电流的方向，伸直的大拇指的方向就是螺旋管的N极（即螺旋管的中心轴线的磁感线方向）。（4）环形电流的磁感线：可以视为单匝螺旋管，断定方法及螺旋管一样；也可以视为通电直导线的状况。（5）地磁场的磁感线：地磁场的N极在地球南极旁边，S极在地球北极旁边，磁感线分布如图8-1-6所示。（6）匀强磁场的磁感线

5、：磁感应强度大小和方向到处一样的磁场，匀强磁场的磁感线是分布匀称的、方向一样的平行线。如图8-1-7所示。3磁感应强度：（1）磁感应强度是用来表示磁场强弱和方向的物理量，反映磁场的特有性质，是某一磁场的固有属性。在磁场中垂直于磁场方向的通电导线，受到的磁场力F跟电流I和导线长度L的乘积IL的比值，叫做通电导线所在处的磁感应强度，用符号B表示，即，磁感应强度的单位为特斯拉。国际符号T。1T=1N/（Am）. （2）磁感应强度B是矢量。磁场中某点的磁感应强度方向是该点的磁场方向，即通过该点的磁感线的切线方向；磁感应强度的大小由磁场本身确定，及放入磁场中的电流无关。理解：磁场中某位置的磁感应强度的大

6、小及方向是客观存在的，及放入的电流强度I的大小、导线的长短L的大小无关，及电流受到的力也无关，即使不放入载流导体，它的磁感应强度也照样存在，因此不能说B及F成正比，或B及IL成反比.留意：磁场方向、磁感应强度方向、小磁针静止时北极指向以及磁感线切线方向的关系：它们的方向是一样的，只要知道其中一个方向，就等于知道了其它三个方向，只是前两个方向比拟抽象，后两个方向比拟形象直观。也就是说，这四种表述其实就是指磁场方向。（3） 磁感应强度B是矢量，遵守矢量分解合成的平行四边形定则，留意磁感应强度的方向就是该处的磁场方向，并不是在该处的电流的受力方向. 4. 地磁场:地球的磁场及条形磁体的磁场相像，其主

7、要特点有三个: （1）地磁场的N极在地球南极旁边，S极在地球北极旁边. （2）地磁场B的程度重量（Bx）总是从地球南极指向北极，而竖直重量（By）则南北相反，在南半球垂直地 面对上，在北半球垂直地面对下. （3）在赤道平面上，间隔 地球外表相等的各点，磁感强度相等，且方向程度向北. 【例】以下说法正确的是：（ D ）A.由可知，磁感应强度B及一小段通电直导线受到的磁场力F成正比B.一小段通电直导线受到的磁场力的方向就是磁场的方向C.一小段通电直导线在某处不受磁场力，该处的磁感应强度肯定为零D.磁感应强度为零处，一小段通电直导线在该处肯定不受磁场力l 拓展 如图8-1-10所示是磁场中某区域的磁

8、感线的分布状况, 则下列推断正确的是 ( A )A. a、b两处的磁感强度大小不等, Ba BbB. a、b两处的磁感强度大小不等, Ba BbC. 同一通电导线放在a处受力肯定比放在b处受力大。D. 同一通电导线放在b处受力肯定比放在a处受力大。二、磁场对电流的作用1安培力磁场对电流的作用力（1）安培力的大小 当B、I、L两两互相垂直时，F =BIL；当B及I平行时F =0；当B及I成角时，则F =BILsin。 留意： 适用于任何磁场；但只有匀强磁场才能干脆相乘 L应为有效长度，即图中两端点连线的长度（如图8-2-1所示），相应的电流方向沿L由始端流向末端。因为随意形态的闭合线圈，其有效长

9、度为零，所以通电以后在匀强磁场中，受到的安培力的矢量和为零。（2） 安培力的方向用左手定则断定：伸开左手，使拇指及其余四指垂直，并且都跟手掌在一个平面内，把手 放入磁场中，让磁感线垂直穿过手心，并使四指指向电流方向，那么，大拇指所指的方向就是通电导线在 磁场中所受的安培力的方向，安培力的方向及B和I所确定的平面垂直。（3） 安培力做功及途径有关，绕闭合回路一周，安培力做的功可以为正，可以为负，也可以为零，而不像重力 和电场力那样做功总为零. 重点：安培力作用下物体运动方向推断的方法:1 电流元分析法：把整段电流等分为许多段直线电流元，先用左手定则推断出小段电流元受到的安培力的方 向，再推断整段

10、电流所受的安培力的合力方向，从而确定导体的运动方向。2特别位置分析法：把电流或磁铁转到一个便于分析的特别位置后再推断安培力的方向，从而确定运动方向。3等效分析法：环形电流和通电螺旋管都可以等效成条形磁铁；条形磁铁也可以等效成环形电流或通电螺旋 管；螺旋管也可以等效成多匝环形电流来分析。4 推论分析法： 两电流互相平行时无转动趋势，同向电流互相吸引，异向电流互相排挤； 两电流不平行时，有转到互相平行且方向一样的趋势。5 转换探讨对象法:定性分析磁体在电流磁场作用下如何运动或运动趋势问题，可先分析电流在磁体磁场中所 受安培力，然后用牛顿第三定律，确定磁体所受的电流磁场的作用力，从而确定磁体所受合力

11、及运动方向。【例1】一个可以自由挪动的线圈L1和一个固定的先圈上L2互相绝缘垂直放置。且两个线圈的中心重合，当两个线圈通以如图8-5-1所示的电流时，从左往右看，线圈L1将（ B ）A不动 B顺时针转动 C逆时针转动 D向纸面内平动【解析】 方法一：利用结论法:环形电流L1、L2之间不平行，则必发生相对转动，直到两平行电流通向平行为止，据此可得L1的转动方向应是：从左向右看，线圈L1顺时针转动。 方法二：等效分析法:把线圈L1等效为小磁针，小磁针刚好处于线圈L2的中心，小磁针最终静止时，其N极必指向电流I2的磁场方向，由安培定则可知I2产生的磁场方向在其中心竖直向上，而L1等效成小磁针以后，转

12、动前N极指向纸内，因此应有纸内转为向上，所以从左往右看，线圈L1顺时针转动。 方法三：直线电流元分析法:把线圈L1沿转动轴分为上下两局部，每一局部又可以看成多数直线电流元，电流元处在L2产生的磁场中，据安培定则可知各电流元所在处磁场方向向上，由左手定则可得，上部电流元所受安培力均指向纸外，下部电流元均指向纸内，因此从左向右看，线圈L1顺时针转动。【点拨】此类题的求解不止一种方法，应采纳最便利最直观的方法为好。本质上是受力问题，怎么运动就是要分析什么方向的受力，首先分析好L2的磁场，再依据左手定则推断线圈L1所受的安培力。例2：如图8-2-4所示 ，用细橡皮筋悬吊一轻质线圈，置于一固定直导线上方

13、，两者在同一竖直平面内，线圈可以自由运动。当给两者通以图示电流时，线圈将 （ ）A靠近直导线，两者仍在同一竖直平面内 B远离直导线，两者仍在同一竖直平面内C靠近直导线，同时旋转90角 D远离直导线，同时旋转90角【解析】考虑到直线电流的磁场及间隔 有关，即远离导线处的磁场较弱。把圆环电流分成若干小段直线电流（电流元法），各段所受的安培力均有程度分力和竖直分力，由对称性可知各力程度方向的重量互相抵消，而竖直方向的重量由于靠近电流I1处的磁场强，故合作用力为竖直向下，所以线圈将靠近直导线，且两者仍在同一竖直平面内，正确答案为A。例3在同一平面内有两根平行的通电导线a及b（图1），关于它们互相作用力

14、方向的推断正确的是ADA通以同向电流时，互相吸引 B通以同向电流时，互相排挤C通以反向电流时，互相吸引 D通以反向电流时，互相排挤分析设两导线中都通以向上的同向电流依据安培定则，导线a中的电流产生的磁场，在其右侧都垂直纸面对内这个磁场对通电导线b的作用力Fab的方向，由左手定则可判知，在纸面内向左同理，导线b中的电流产生的磁场在其左侧都垂直纸面对外，它对导线a的作用力Fba的方向在纸面内向右结果，两导线互相吸引（图2）若其中b导线的电流反向（即两导线中通以反向电流），则a导线的右边垂直纸面对内的磁场对b导线的作用力Fab的方向在纸面内向右；同理b导线的左边垂直纸面对内的磁场对a导线的作用力Fb

15、a的方向在纸面内向左结果，两导线互相排挤（图3）说明由上述分析可知，电流间的互相作用是通过磁场实现的即三、带电粒子在磁场中的运动1洛伦兹力：运动电荷在磁场中受到的磁场力叫洛伦兹力。 留意：通电导线在磁场中受到的安培力是在导线中定向挪动的电荷受到的洛伦兹力的合力的表现。(1) 大小：当vB时，F = 0 ；当vB时，F = qvB 。(2) 方向：用左手定则断定，其中四指指向正电荷运动方向（或负电荷运动的反方向），拇指所指的方向是正电荷受力的方向。洛伦兹力垂直于磁感应强度及速度确定的平面。因为洛伦兹力始终垂直于v的方向，所以洛伦兹力肯定不做功. （3） 洛伦兹力及安培力的关系:洛伦兹力是安培力的

16、微观本质（微观说明），安培力是洛伦兹力的宏观表现. 所以洛伦兹力的方向及安培力的方向一样也由左手定则断定.2带电粒子在磁场中的运动（不计粒子的重力）(1) 若vB，带电粒子做平行于磁感线的匀速直线运动。(2) 若vB，带电粒子在垂直于磁场方向的平面内以入射速度v做匀速圆周运动。洛伦兹力供应带电粒子做圆周运动所需的向心力，由牛顿第二定律，得带电粒子运动的轨道半径，运动的周期为：。角速度：。（重点公式，务必记住！）3洛伦兹力及电场力的比照（1）受力特点：带电粒子在匀强电场中，无论带电粒子静止还是运动，均受到电场力作用，且F=qE；带电粒子在匀强磁场中，只有及磁场方向垂直的方向上有速度重量，才受洛伦

17、兹力，且F=qvB，当粒子静止或平行于磁场方向运动时，不受洛伦兹力作用。（2） 运动特点：带电粒子在匀强电场中，仅受电场力作用时，肯定做匀变速运动，轨迹可以是直线，也可以是 曲线。带电粒子在匀强磁场中，可以不受洛伦兹力，因此可以处于静止状态或匀速直线运动状态。当带电 粒子垂直于磁场方向进入匀强磁场中，带电粒子做匀速圆周运动。（3） 做功特点：带电粒子在匀强电场中运动时，电场力一般对电荷做功W =qU。但带电粒子在匀强磁场中运动 时，洛伦兹力对运动电荷不做功。本章涉及的主要学问内容包括： 1、四个根本概念：磁感应强度、磁感线、安培力、洛伦兹力； 2、两个根本定律：安培定则（右手定则）、左手定则；

18、 3、两类运动规律，通电导体受安培力的运动规律、带电粒子受洛伦兹力的运动规律。 解决本章的问题仍旧遵从以往所学的规律，只是在力的种类中增加了安培力和洛伦兹力，所以驾驭好这两个力的特点，运用以往所学的规律是解决本章有关问题的前提和关键。速度选择器；质谱仪；磁流体发电机；电磁流量计；盘旋加速器科学技术中的应用：磁场磁场对运动电荷的作用带电粒子在复合场中的运动方向：左手定则大小：F=qvB洛伦兹力带电粒子在匀强磁场中的匀速圆周运动磁场概念定义根本特性：对放入的磁极或电流有力的作用方向：小磁针N极直向（安培定则）描绘：磁感应强度；磁感线方向：左手定则大小：F=BIL安培力磁场对电流的作用：通电导线在磁

19、场中的力学问题本章框架几个重点归纳：一、 确定带电粒子的带电性质和在磁场中的运动轨迹。 确定带电粒子在磁场中运动的轨迹和电性，关键在于确定磁场的方向或粒子运动的轨迹偏转方向，同时要留意带电粒子的电性，然后依据左手定则断定。断定时要留意轨迹的曲率半径的改变，以确定其运动方向。【例1】如图8-3-1所示，在阴极射线管的正下方平行放置一根通有强直流电流的长直导线，且电流的方向程度向右，则阴极射线将会 （ ）A向上偏转 B向下偏转 C向纸内偏转 D向纸外偏转【解析】探讨对象为电子，带负电，一般不计重力，所以偏转方向只及洛伦兹力的方向有关，依据左手定则（留意带负电）推断，所受的洛伦兹力方向向上。所以A选

20、项正确。【点拨】首先分析阴极射线管所在位置的磁场方向，留意运动电荷为负电荷时所受洛仑兹力的推断。拓展练习：一个带电粒子，沿垂直于磁场方向射入一匀强磁场，粒子的径迹如图8-3-2所示，径迹上的每一段都可以看做圆弧，由于带电粒子使沿途的空气电离，粒子的能量渐渐减小（带电量不变），从图中的状况可以确定（ B ）A粒子从a到b，带正电 B粒子从b到a，带正电C粒子从a到b，带负电 D粒子从b到a，带负电二、带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动问题:带电粒子在匀强磁场中的圆周运动是高中物理的难点，也是高考的热点。解这类问题既要用到高中物理的洛伦兹力、圆周运动的学问，又要用到数学上的几何学问。带电粒子在匀强

21、磁场中的运动问题的分析思路归纳如下：1确定圆所在的平面及圆心位置。 依据洛伦兹力F始终及速度v方向垂直这一特点，画出粒子运动轨迹上任两点（一般为粒子入射和出射时的 两点）的洛伦兹力的方向（即垂直于这两点的速度方向），其延长线的交点即为圆心。2半径的计算。一方面可以由公式R = 求得；另一方面也可以通过几何关系求得。3. 带电粒子在磁场中运动的时间确实定。利用圆心角及弦切角的关系或四边形的内角和计算出圆心角，再利用周期公式求出相应的时间。有关留意问题：留意圆周运动的对称的规律。如从同一边界射入磁场，又从同一边界射出，速度及边界的夹角相等；在圆形磁场区域内，沿径向射入的粒子，必沿径向射出。临界值（或极值）问题：刚好穿出磁场边界的条件是带电粒子是磁场中运动的轨迹及边界相切；当速度肯定时，弧长（弦长）越长，则所对应的圆心角越大，带电粒子在磁场中的运动时间也就越长。