多模量子纠缠光场的高次相位和压缩特性.docx
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1、多模量子纠缠光场的高次相位和压缩特性金轶锋,刘宝盈(.渭南师范学院 物理学系,陕西 渭南 .西北大学 光子学与光子技术研究所,陕西 西安)摘 要:构造了由多模相干态、多模相干态的相反态和多模虚相干态这三态的线性叠加所组成的多模量子纠缠态光场,利用多模压缩态理论研究了这一量子纠缠光场的广义非线性等幂次高次相位和压缩特性。结果表明:在腔模总数与压缩次数这两者之积为偶数亦即 并且的条件下,如果各模的初始相位之和、态间的初始相位之差以与各单模相干态光场的平均光子数之总和等分别满足一定的取值关系,则多模量子纠缠光场可分别呈现出周期性变化的、广义非线性等幂次高次相位和压缩特性。关 键 词:量子光学;三态叠
2、加;多模量子纠缠光场;多模压缩态;高次相位和压缩;多模虚相干态中图分类号: 文献标识码: 文章编号:() 非经典光场与其应用研究,一直是量子光学、量子非线性光学和量子信息学领域的前沿重大研究课 题。特点是,非经典光场由于打破了量子噪声极限的制约、并且在经典物理学的框架以内无任何对应关系(即不存在任何经典类比)、其量子统计性质也不能够等同于经典统计等,这种独特的非经典特征不仅在揭示光场的非经典量子本质方面具有重大的学术价值,而且在光学精密计量、超高灵敏度的光学无损检测、弱光与超弱光子辐射探测以与引力波探测等高科技领域具有广阔的应用前景,因而使得这一课题研究成为当前国内外学术界研究的热点课题之一。
3、 迄今为止,已为实验所证实的光场的非经典效应至少有种,这种纯量子效应分别是光子反聚束效应,亚泊松光辐射特性和光场压缩态。值得一提的是,光场的压缩与高阶压缩效应由于在相干雷达探测技术、渔雷控制技术、激光精确制导技术、低噪声(甚至无噪声)的量子光通信与量子通信技术、量子隐形传态与“量子隐形传物”以与全光并行量子计算机的开发与研制等国防科技领域和军事信息技术领域有着直接重要的应用价值,因此,对这一课题进行深入研究既可以提升我们国家的科技实力、同时又能在科技领域内体现我们国家的战略目标。 关于压缩态光场的研究工作,截止年底,国内外主要将精力集中在单模压缩态和双模压缩态研究方面。自年建立多模压缩态理论以
4、来,有关光场压缩态领域的研究工作进入到了一个崭新的发展阶段,。应该强调指出的是,多模压缩态理论既将国际上现有的有关单模压缩态理论和双模压缩态理论统一到自己的理论框架以内,从而表明该理论较之单模和双模压缩态理论具有更为广泛的普遍性和更为重大的应用价值,而且该理论还为人们进一步探索多模量子光场的非经典物理本质提供了行之有效的理论研究方法和研究途径;这就为人们进一步建立以多模压缩态作为直接基础的多纵模光量子通信理论、进一步发展我国多纵模光量子信息科学与技术等等奠定了坚实的理论基础。 利用多模压缩态理论,人们分别对各种两态、三态和四态叠加多模叠加态光场的广义非线性等幂次次方压缩、次方压缩和次方压缩、以
5、与广义非线性不等幂次次方压缩、次方压缩和次方压缩等多模光场的高次压缩特性进行了深入系统的研究,由此取得了一批具有重大影响的研究成果并引起了国内外学术界的密切关注。不仅如此,该项研究目前已由过去的等强度对称两态与多态叠加多模叠加态光场的高次压缩特性研究,进一步扩展到了非对称两态与多态叠加多模叠加态光场的高次压缩特性研究,并且也扩展到了由两个与多个不同的多模泛函相干态组成的多模泛函叠加态光场,的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩特性的研究方面,由此取得了又一批新的研究成果。 但是,上述所有这些研究,对于本文所构造的三态叠加多模量子纠缠态光场的非线性等幂次高次相位和压缩特性却未进行任何探索。实际上,
6、对多模量子纠缠态光场的非经典效应进行深入研究,既能够揭示出多模辐射光场的非经典量子本质以深化人们关于光的本性问题的认识,从而扩大人们的知识视野,同时又能为人们进一步从实验上产生制备和控制多模量子纠缠态光场提供重要的理论指导。因此,鉴于这一问题的重要性,本文对此进行了深入探讨。 多模量子纠缠光场的构造 根据量子力学中的态叠加原理,可构造多模量子纠缠光场式中:为多模相干态;为多模相干态的相反态;为多模虚相干态;,和分别为三态叠加的复几率幅。其表式如下其中:为单模(第模)光子数态;,为腔模顺序指标(单下标变量的指标)为腔模总数。为多模光子数态, ,为纯虚数单位。多模量子纠缠态的归一化条件为 一般理论
7、结果 对于本文构造的三态叠加多模量子纠缠光场而言,根据文献所建立的多模压缩态理论,并利用本文的式(),经大量繁复计算,即可求得态的第一和第二两个正交相位分量的广义非线性等幂次高次相位和压缩(即次方压缩)的一般理论结果如下 态的高次相位和压缩效应 理论分析的结果表明:当腔模总数与压缩次数这两者之积取偶数亦即当并且时,态的两个正交相位分量可分别呈现出奇数模偶数次、偶数模奇数次、或者偶数模偶数次的广义非线性等幂次高次相位和压缩效应。 第一正交相位分量广义磁场分量的压缩情况 若各模的初始相位之和满足下列条件态间的初始相位之差、和,以与各单模相干态光场的总的平均光子数它们的取值满足下列种取值情况之一在上
8、述条件下,式(,)可以化为下列形式 由此可见,在上述条件下,态的第一正交相位分量(即广义磁场分量)可分别呈现出周期性变化的、广义非线性等幂次的、奇数模偶数次、偶数模奇数次、或者偶数模偶数次的高次相位和压缩效应;而态的第二正交相位分量(即广义电场分量)在这种情况下,不存在此种压缩效应。 第二正交相位分量广义电场分量的压缩情况 若各模的初始相位之和满足下列条件态间的初始相位之差、和以与各单模相干态光场的平均光子数之总和,它们的取值情况分别满足式(,)、或者()、或者()所表征的种取值情况之一,则式(,)两可以化为下列形式 这表明,态的第二正交相位分量(即广义电场分量)在这种情况下可分别呈现出周期性
9、变化的、广义非线性等幂次的、奇数模偶数次、偶数模奇数次、或者偶数模偶数次的高次相位和压缩效应。态的第一正交相位分量(即广义磁场分量)则无压缩效应。将以上各式进行比较可知,态的第一和第二两个正交相位分量所分别呈现出的高次相位和压缩效应,两者之间总是随着的变化存在着周期性的对称互补关系。 结 论 综上所述,可得以下结论: )本文构造的三态叠加多模量子纠缠态光场是一种典型的多模非经典光场,这一量子纠缠光场在一定条件下可分别呈现出周期性变化的、广义非线性等幂次的、奇数模偶数次、偶数模奇数次、或者偶数模偶数次的高次相位和压缩效应。 )在腔模总数与压缩次数两者之积取偶数亦即并且的条件下,如果各模的初始相位
10、之和的取值满足式(),态间的初始相位之差、和以与各单模相干态光场的平均光子数之总和等分别满足由式(,)、或者()、或者()所表征的种取值情况之一,则在这种情况下,态的第一正交相位分量(即广义磁场分量)可呈现出周期性变化的、广义非线性等幂次的、奇数模偶数次、偶数模奇数次、或者偶数模偶数次的高次相位和压缩效应。态的第二正交相位分量这时不存在上述压缩效应。如果各模的初始相位之和满足式(),、和以与等,它们分别满足由(,)、或者() 或者()各式所表示的种取值情况之一,则在这种情况下,态的第二正交相位分量(即广义电场分量)可呈现出上述的高次相位和压缩效应,其第一正交相位分量(即广义磁场分量)此时不存在
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- 关 键 词:
- 量子 纠缠 相位 压缩 特性
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