实验40 用迈克尔逊干涉仪测量氦氖激光器波长(4页).doc

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1、-实验40 用迈克尔逊干涉仪测量氦氖激光器波长一、 实验目的1.了解迈克尔逊干涉仪的结构及调整方法，并用它测光波波长2.通过实验观察等倾干涉现象二、实验仪器氦氖激光器、迈克尔逊干涉仪(250nm)、透镜、毛玻璃等。迈克尔逊干涉仪外形如图一所示。其中反射镜M1是固定的，M2可以在导轨上前后移动，以改变光程差。反射镜M2的移动采用蜗轮蜗杆传动系统，转动粗调手轮（2）可以实现粗调。M2移动距离的毫米数可在机体侧面的毫米刻度尺（5）上读得。通过读数窗口，在刻度盘（3）上可读到0.01mm；转动微调手轮（1）可实现微调，微调手轮的分度值为110-4mm。可估读到10-5mm。M1、M2背面各有3个螺钉可

2、以用来粗调M1和M2的倾度，倾度的微调是通过调节水平微调（15）和竖直微调螺丝（16）来实现的。 图一 图二三、 实验原理 1.仪器基本原理 迈克尔逊干涉仪的光路和结构如图二所示。M1、M2是一对精密磨光的平面反射镜。P1、P2是厚度和折射率都完全相同的一对平行玻璃板，与M1、M2均成45角。P1的一个表面镀有半反半透膜，使射到其上的光线分为光强度差不多相等的反射光和透射光；P1称为分光板。当光照到P1上时，在半透膜上分成相互垂直的两束光，透射光（1）射到M1，经M1反射后，透过P2，在P1的半透膜上反射后射向E；反射光（2）射到M2，经M2反射后，透过P1射向E。由于光线（2）前后共通过P1

3、三次，而光线（1）只通过P1一次，有了P2，它们在玻璃中的光程便相等了，于是计算这两束光的光程差时，只需计算两束光在空气中的光程差就可以了，所以P2称为补偿板。当观察者从E处向P1看去时，除直接看到M2外还看到M1的像M1。于是（1）、（2）两束光如同从M2与M1反射来的，因此迈克尔逊干涉仪中所产生的干涉和M1M2间“形成”的空气薄膜的干涉等效。2. 干涉条纹的图样 本实验用He-Ne激光器作为光源（见图三），激光S射向迈克尔逊干涉仪，点光源经平面镜M1、M2反射后，相当于由两个点光源S1和S2发出的相干光束。S是S的等效光源，是经半反射面A所成的虚像。S1是S经M1所成的虚像。S2是S经M2

4、所成的虚像。由图三可知，只要观察屏放在两点光源发出光波的重叠区域内，都能看到干涉现象。如果M2与M1严格平行，且把观察屏放在垂直于S1和S2的连线上，就能看到一组明暗相间的同心圆干涉环，其圆心位于S1S2轴线与屏的交点P0处，从图四可以看出P0处的光程差L=2d，屏上其它任意点P或P的光程差近似为 (1)式中为S2射到P点的光线与M2法线之间的夹角。当时，为明纹；当时，为暗纹。 由图四可以看出，以P0为圆心的圆环是从虚光源发出的倾角相同的光线干涉的结果，因此，称为“等倾干涉条纹”。=0时光程差最大，即圆心P0处干涉环级次最高，越向边缘级次越低。当d增加时，干涉环中心级次将增高，条纹沿半径向外移

5、动，即可看到干涉环从中心“冒”出；反之当d减小，干涉环向中心“缩”进去。 图三 图四 由明纹条件可知，当干涉环中心为明纹时，L=2d=k。此时若移动M2（改变d)，环心处条纹的级次相应改变，当d每改变/2距离，环心就冒出或缩进一条环纹。若M2移动距离为d，相应冒出或缩进的干涉环条纹数为N，则有 即 （2）式中为M2移动前后的位置读数差。实验中只要测出和N，即可由（2）式求出波长。四、实验步骤1.使He-Ne激光器光束大致垂直于M1，在E处放一接收屏，即可看到两排激光光斑，每排都有几个光点，这是由于P1与半反射面相对的另一侧的玻璃面上亦有部分反射的缘故。调节M1背面的三只螺钉，使两排中的两个最亮

6、的光斑大致重合。2.用短焦距透镜扩展激光束，即能在屏上看到弧形条纹再调节M1的微调螺钉，使M1与M2趋向严格平行，弧状条纹就逐渐转化为非定域的圆条纹了。3.转动M2镜的传动系统使M2前后移动观察调温度额变化：当条纹“冒出”时表明d变大，反之变小。4.调整零点：将微动鼓轮沿顺时针旋转至零，然后以同一方向转动粗动手轮使之对齐某一刻度。这以后，在测量时只能仍以相同方向转动微动鼓轮，这样才能使手轮与鼓轮二者读数相互配合。5.按原方向转动微调手轮（改变值），看到一个一个干涉环从环心冒出。当干涉环中心最亮时，记下活动镜位置读数，然后继续缓慢转动微调手轮，当冒出的条纹数N=80时，再记下活动镜位置读数，反复测量多次，由（2）式算出波长，并与标准值（0=632.8nm）比较，计算相对不确定度。五、 数据记录与处理 表一：测量氦氖激光波长的实验数据表次数0123456环数N080160240320400480（）25.00027.44229.94932.54935.12337.69540.195实验结果：测量结果相对误差： -第 4 页-