电动力学一二介质电磁性质.pptx

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1、1一、介质的概念一、介质的概念介质由分子组成。从电磁学观点看介质由分子组成。从电磁学观点看来，介质是一个带电粒子系统，其来，介质是一个带电粒子系统，其内部存在着不规则而又迅速变化的内部存在着不规则而又迅速变化的微观电磁场。微观电磁场。1.概念概念第1页/共27页2 2.电介质的分类：电介质的分类：A.介质分子的正电中心和负电中心重合，没有介质分子的正电中心和负电中心重合，没有电偶极矩。电偶极矩。B. 介质分子的正负电中心不重合，有分子电偶介质分子的正负电中心不重合，有分子电偶极矩，但因分子的无规则热运动，在物理小极矩，但因分子的无规则热运动，在物理小体积内的平均电偶极矩为零，故没有宏观上体积内

2、的平均电偶极矩为零，故没有宏观上的电偶极矩分布。的电偶极矩分布。第2页/共27页3 分子是电中性的。分子是电中性的。 没有外场时，介质内部的宏观磁场为零。没有外场时，介质内部的宏观磁场为零。 有外场时，介质中的带电粒子受到场的作有外场时，介质中的带电粒子受到场的作用，正负电荷发生相对位移，有极分子的取向用，正负电荷发生相对位移，有极分子的取向以及分子电流的取向呈现一定的规则性，这就以及分子电流的取向呈现一定的规则性，这就是介质的极化和磁化现象。是介质的极化和磁化现象。3.介质的极化和磁化现象介质的极化和磁化现象第3页/共27页4 由于极化和磁化，介质内部及表面由于极化和磁化，介质内部及表面出现

3、宏观的电荷电流分布，即束缚电荷出现宏观的电荷电流分布，即束缚电荷和磁化电流。宏观电荷电流反过来又激和磁化电流。宏观电荷电流反过来又激发起附加的宏观电磁场，从而叠加外场发起附加的宏观电磁场，从而叠加外场而得到介质内的总电磁场。而得到介质内的总电磁场。 第4页/共27页5二、介质的极化二、介质的极化1.介质的极化介质的极化 a. 电极化强度矢量电极化强度矢量P ：在外场作用下，：在外场作用下，两种电介质都出现宏观电偶极矩分布。两种电介质都出现宏观电偶极矩分布。电极化强度矢量电极化强度矢量PVpPi 第5页/共27页6b.束缚电荷密度束缚电荷密度 P和电极化强度和电极化强度P之间的关系之间的关系简化

4、模型简化模型: 每个分子由每个分子由相距为相距为l的一对正负电的一对正负电荷荷 q构成。构成。第6页/共27页7当偶极子的负电荷处于体积当偶极子的负电荷处于体积l dS内内时，同一偶极子的正电荷就穿出界时，同一偶极子的正电荷就穿出界面面dS外边。外边。设单位体积内分子数为设单位体积内分子数为n，则，则穿出穿出dS外面的正电荷为外面的正电荷为SdPSdpnSdlnq 第7页/共27页8 对包围区域对包围区域V的闭合界面的闭合界面S积分，则积分，则由由V内通过界面内通过界面S穿出去的正电荷为穿出去的正电荷为 SSdP 由于介质是电中性的，这量也等于由于介质是电中性的，这量也等于V内净余的负电荷。即

5、有内净余的负电荷。即有 SVPSdPdV （注意正电荷位于体元内部分积分面元反向）（注意正电荷位于体元内部分积分面元反向）第8页/共27页9把面积分化为体积分，可得微分形式把面积分化为体积分，可得微分形式PP 第9页/共27页10c. 两介质分界面上的束缚电荷的概念两介质分界面上的束缚电荷的概念通过薄层右侧面进入介质通过薄层右侧面进入介质2的的正电荷为正电荷为P2 dS 由介质由介质1通过薄层左侧进入薄通过薄层左侧进入薄层的正电荷为层的正电荷为P1 dS 因此，薄层内净余电荷为因此，薄层内净余电荷为 (P2 P1) dS ，以，以 P表示束缚电荷面表示束缚电荷面密度，有密度，有 SdPPdSP

6、 12 12第10页/共27页11由此，由此， 12PPnP n为分界面上由介质为分界面上由介质1指向介质指向介质2的法线。的法线。第11页/共27页122.介质与场的相互作用介质与场的相互作用 a. 介质与场是相互作用的。介质对宏观介质与场是相互作用的。介质对宏观场的作用就是通过束缚电荷激发电场。因场的作用就是通过束缚电荷激发电场。因此，在麦氏方程中的电荷密度包括自由电此，在麦氏方程中的电荷密度包括自由电荷密度和束缚电荷密度，故有荷密度和束缚电荷密度，故有Pf 0 在实际问题中在实际问题中,束缚电荷不易受实验束缚电荷不易受实验条件限制条件限制,我们可以将其消去我们可以将其消去,得得第12页/

7、共27页13 fPE 0引入电位移矢量引入电位移矢量D，定义为，定义为PED 0 可以得可以得fD 对于一般各向同性线性介质，极化强对于一般各向同性线性介质，极化强度和之间有简单的线性关系度和之间有简单的线性关系b. D和和E之间的实验关系之间的实验关系第13页/共27页14EPe0 e称为介质的极化率。称为介质的极化率。errED 1 ,0于是于是第14页/共27页15三、介质的磁化三、介质的磁化a. 宏观磁化电流密度宏观磁化电流密度JM 在没有外场时，介质不出现宏观电流分在没有外场时，介质不出现宏观电流分布，在外场作用下，分子电流出现有规则分布，在外场作用下，分子电流出现有规则分布，形成了

8、宏观电流密度布，形成了宏观电流密度JM 。1. 磁化电流密度与磁化强度的引入磁化电流密度与磁化强度的引入第15页/共27页16b. 磁化强度磁化强度M 分子电流可以用磁偶极矩描述，把分子电分子电流可以用磁偶极矩描述，把分子电流看作载有电流流看作载有电流i的小线圈，线圈面积为的小线圈，线圈面积为a.则与则与分子电流相应的磁矩为分子电流相应的磁矩为aim 介质磁化后，出现宏观磁偶极矩分布，用磁化介质磁化后，出现宏观磁偶极矩分布，用磁化强度强度M，其定义为：，其定义为：VmMi 第16页/共27页172. 磁化电流密度与磁化强度的关系磁化电流密度与磁化强度的关系 若分子电流被边界线若分子电流被边界线

9、L链环着，这分子电流就对链环着，这分子电流就对IM有贡献。有贡献。在其他情形下，或者分子电流根本不通过在其他情形下，或者分子电流根本不通过S,或者从或者从S背面流出来背面流出来后再从前面流进，所以对后再从前面流进，所以对IM没贡献。因此，通过没贡献。因此，通过S的总磁化电流的总磁化电流JM 等于边界线等于边界线L所链环着的分子数目乘上每个分子的电流所链环着的分子数目乘上每个分子的电流i。第17页/共27页18边界线边界线L上的一个线元上的一个线元dl。设分子电流圈的面积。设分子电流圈的面积为为a. 若若分子中心分子中心位于体积为位于体积为a dl 的柱体内，则该的柱体内，则该分子电流就被分子电

10、流就被dl所穿过。因此，若单位体积分子所穿过。因此，若单位体积分子数为数为n，则被边界线，则被边界线L链环着的分子电流数目为链环着的分子电流数目为 Ll dan（注意反向电流位于面元内部分积分线元反向）（注意反向电流位于面元内部分积分线元反向）第18页/共27页19此数目乘上每个分子的电流此数目乘上每个分子的电流i即得从即得从S背背面流向前面的总磁化电流面流向前面的总磁化电流 LLLMl dMl dmnl daniI以以JM表示磁化电流密度，有表示磁化电流密度，有 LSMl dMSdJ第19页/共27页20把线积分变为把线积分变为M的面积分，由的面积分，由S的任意的任意性可得微分形式性可得微分

11、形式MJM 第20页/共27页213. 极化电流极化电流JP当当电场电场变化时，介质的极化强度变化时，介质的极化强度P发生变化，这种变化产生另一种发生变化，这种变化产生另一种电流，称为电流，称为极化电流极化电流。b.表示式表示式 xi是是V内每个带电粒子的位置，其电荷为内每个带电粒子的位置，其电荷为ei 。PiiiiJVvetPVxeP a.定义：定义：第21页/共27页224. 介质和磁场的相互作用介质和磁场的相互作用 a.介质与磁场是相互作用、相互制约的。介质与磁场是相互作用、相互制约的。介质对磁场的作用是通过诱导电流介质对磁场的作用是通过诱导电流 JP+ JM 激发激发磁场。因此，麦氏方

12、程中的磁场。因此，麦氏方程中的J包括自由电流密度包括自由电流密度JP 和介质内的诱导电流密度和介质内的诱导电流密度 JP+ JM 在内，则在在内，则在介质中的麦氏方程为介质中的麦氏方程为第22页/共27页23tEJJJBPMf 001 利用利用tDJMBf 0 MJM tPJP PED 0 得得第23页/共27页24tDJHf 改写上式为改写上式为b. B和和H之间的实验关系之间的实验关系 实验指出，对于各向同性非铁磁物质，磁化实验指出，对于各向同性非铁磁物质，磁化强度强度M和和H之间有简单的线性关系之间有简单的线性关系HMM M称为磁化率。称为磁化率。MBH 0 引入磁场强度引入磁场强度H，定义为，定义为第24页/共27页25 称为磁导率，称为磁导率， r为相对磁导率。为相对磁导率。MrrHB 1 ,0第25页/共27页26四、介质中的麦克斯韦方程组四、介质中的麦克斯韦方程组. 0, BDtDJHtBE MrrHB 1 ,0errED 1 ,0EJ 导电介质导电介质第26页/共27页27感谢您的观看！第27页/共27页