2022年《发电厂动力设备》教案 .docx

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1、精品_精品资料_湖北水利水电职业技术学院老师授课教案课程名称： 发电厂动力设备 2022 年至 2022 年第 2 学期第 1 次课班级： 07 发电厂 1、 2 班编制日期： 20 08年 2 月 24 日教案单元 章节）：序论目的要求： 1、明白电能在国民经济中的作用和位置2、明白电力生产的特点及基本要求3、明白电厂的类型4、明白火力发电厂基本生产过程学问要点： 1、电力生产特点及要求2、电厂类型3、火力发电厂基本生产过程技能要点：教案步骤： 1、介绍电能在国民经济中的作用和位置2、图示分别介绍电厂的类型3、简要介绍火力发电的基本生产过程教具及教案手段： 多媒体课堂教案.板书、图示、举例.

2、作业布置情形：课后分析与小结：授 课 教 师 ： 陈 剑 授 课 日 期 ： 2022年2月25日可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_教案内容板书或旁注绪论一、电能在国民经济中的作用和位置电能可以很便利的转变为其它形式的能量.可以输送到很远的的方且输送缺失小.能适应很多特种工艺的需要.又能使生产过程较易实现自动化、无污染, 有效的提高各行各业的生产自动化水平,促进技术进步 ,从而提高劳动生产率 ,改善劳动者的工作环境和工作条件.世界各国都把电力工业的进展速度和电能消耗占总能源消耗的比例作为衡量一个国家现代化水平的标志.结合实际事例说明电能在国民经济中的作用和位置）二、电力生产的特点

3、及基本要求1. 安全牢靠2. 力求经济3. 保证电能质量4. 掌握污染 ,爱护环境三、电厂的类型一）按使用的能源分1火力发电厂化学能转换成电能2. 水力发电厂 图 0 1） 水能转换成电能3. 原子能发电厂 图 0 2） 原子能转换成电能4. 生物发电厂 生物质能转换成电能5. 抽水蓄能电厂余外电能转换成水势能再转换成电能6. 风力发电厂 图 0 3） 风能转换成电能7. 太阳能发电厂 图 0 4） 太阳能转换成电能8. 的热发电厂 图 0 5） 的热能转换成电能可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_教案内容板书或旁注二）按输出能源分类1发电厂2热电厂三）按供电范畴分类1区域性电厂2

4、. 孤立发电厂3. 自备发电厂四）按发电厂总装机容量的多少分类1小容量发电厂 100MW 以下）2中容量发电厂 100 250MW ）3大中容量电厂 250 600MW ）4大容量发电厂 250 600MW ）5特大容量电厂 1000MW 以上）四、火力发电厂基本生产过程煤、石油、自然气作为燃料 化学能）在锅炉设备中燃烧和传热转换成水蒸气 热能）通过汽轮机机械能）发电机 电能）凝汽式火力发电厂生产过程示意图如图06 所示）五、本课程的主要内容第一篇基础学问部分将对热能转换成机械能的规律、条件、方法等进行较全面的阐述,从理论高度上来熟悉火力发电厂.其次篇锅炉设备和第三篇汽轮机设备部分对燃料的化学

5、能转换成蒸汽的热能和蒸汽的热能转换成机械能的原理、系统、设备等进行较详细的介绍 ,以便从理论和实际的结合上,进一步加深对火力发电厂的熟悉 .可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_湖北水利水电职业技术学院老师授课教案课程名称： 发电厂动力设备 2022 年至 2022 年第 2 学期第 2 次课班级： 07 发电厂 1、 2 班编制日期： 20 08年 2 月 24 日教案单元 章节）：第一章工质及其热力状态目的要求： 1、明白工质及其热力状态的基本概念2、懂得工质的热力状态及基本状态参数3、懂得抱负气体的状态方程学问要点： 1、工质的热力状态及基本状态参数2、平稳状态及气体的状态方程

6、技能要点：教案步骤： 1、先明白基本概念2、介绍热力状态及基本状态参数3、介绍什么是平稳状态及状态方程教具及教案手段： 多媒体课堂教案.叙述、图示、举例.作业布置情形：课后分析与小结：授 课 教 师 ： 陈 剑 授 课 日 期 ： 2022年2月26日可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_第一篇基础学问教案内容板书或旁注可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_包括工程力学、传热学、流体力学等内容.工程力学主要讨论热能和机械能之间的转换规律及方法.传热学主要讨论由于温差引起的热能传递规律.流体力学主要讨论流体的机械运动规律.第一章工质及其热力状态1 1 基本概念热能转换成机械能

7、的设备统称为热机.汽轮机、蒸汽机、燃气轮机等都属于热机 .热机中用来实现热能转换成机械能的工作介质称为工质.对工质的要求：1、有良好的膨胀性与流淌性2、价廉、易得、热力性能稳固、不腐蚀设备、无毒等所以气态物质最相宜作工质,目前火力发电厂主要以水蒸气为工 质.抱负气体不考虑气体分子的体积和气体分子之间的相互作用力,凡不符合这两个条件的气体都称为实际气体.锅炉中产生的水蒸气 ,由于离液态较近 ,只能作为实际气体来处理.在工程力学中 ,常把能不断的供应热能的物体称为高温热源,简称热源 .热源特点：热容量无限大,不因向工质传热而降低温度.温度恒定）接收工质排除剩余热能的物体称为低温热源,简称冷源 .温

8、度恒定不变）热能动力装置工作过程：工质从高温热源吸取热能,将其中一部分转化为机械能 ,并把余下的一部分传给低温热源.依据系统与外界进行物质交换的情形,系统可分为：1）封闭热力系统2）开口热力系统依据系统与外界进行能量交换的情形,又可定义：1）绝热热力系统2）孤立热力系统1 2 工质的热力状态及基本状态参数在热力学中 ,常用的状态参数有6 个：温度、压力、比体积、热力学能、焓、熵 .其中 ,温度、压力、比体积是工质的基本状态参数,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_教案内容板书或旁注热力学能、焓、熵是导出的状态参数.一、温度温度是标志物体冷热程度的一个物理量.处于热平稳的物体具有相

9、同的温度 ,温度的数值表示方法称为温标.摄氏温标规定在1 标准大气压下纯水的冰点温度为0 度,沸点的温度为100 度,国际单位制采纳肯定温标为基本温标 .两种温标之间的关系为t=T 273.15,在热力运算时 , 通常取 t=T 273.从微观角度分析 ,物体的冷热程度取决于物体内部微粒运动的状况.按分子运动理论,气体的肯定温度与气体分子的平均动能成正比.气体分子平均动能越大,物体的温度就越高.所以 ,温度标志着物体内部分子无规章热运动的剧烈程度.二、压力一）压力的单位在国际单位中,压力的单位为帕斯卡,简称帕 Pa） ,1Pa 1N/m 2.压力的大小也可以用液柱高度表示,常用的有 mmHg

10、和 mmH 2O.1mmHg 133.3 Pa 1mmH 2O 9.81 Pa二）大气压力空气层由于其自身的重量而对的面上的物体产生压力,这个压力 称为大气压力 ,简称大气压 .物理学中 ,将纬度 45o 海平面上的常年平均气压定作“标准大气压”,或称为“物理大气压” ,用 atm 表示 .1atm=760mmHg=1.01 3 105Pa=1.033 104mmH 2O三）肯定压力、表压力、真空工质的真实压力称为肯定压力,以 p 表示 .一般用弹簧管式压力计图 1 1）和 U 形管式压力计 图 1 2）测量 .测得的是工质的肯定压力和大气压力之间的差值.只有肯定压力才能作为工质的状态参数,表

11、压力和真空都不是状态参数.三、密度及比体积单位质量的工质所占有的体积称为该工质的比体积 ,用符号“ v”表示 , 单位为 m3/kg. 相反 ,单位体积的工质所具有的质量称为该工质的密度 , 用符号“ ”表示 ,单位为 kg/m 3.明显 v=1/ 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_教案内容板书或旁注1 3 平稳状态及气体的状态方程一、平稳状态系统内工质各点相同的状态参数匀称一样的状态在热力学上称作“平稳状态” .描画状态的各状态参数并不都是独立的,往往都有联系 .例如 ,在气体的压力、温度、比体积这三个基本状态参数中,三个状态参数之间的内在联系可用数学式表达如下：fp,v,T

12、） 0这样的函数关系称为状态方程式,它们的详细形式取决于工质的性质.二、抱负气体的状态方程式当抱负气体处于平稳状态时,对 1kg 质量的气体 ,其状态方程式为pv RT式中： R 为抱负气体的气体常数,J/kg K.对 mkg质量的气体 , 其状态方程式为pV mRT气体常数 R 与状态无关 , 只打算于气体的性质 . 不同的气体 , 一般具有不同的气体常数 .可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_湖北水利水电职业技术学院老师授课教案课程名称： 发电厂动力设备 2022 年至 2022 年第 2 学期第 3 次课班级： 07 发电厂 1、 2 班编制日期： 20 08年 2 月 24

13、 日教案单元 章节）：其次章 热力学定律2.1 准平稳过程和可逆过程2.2 功和 p-v 图目的要求： 1、明白准平稳过程和可逆过程2、把握 p-v 图的运用学问要点： 1、准平稳过程和平稳过程2、p-v 图技能要点：教案步骤： 1、先分析准平稳过程及可逆过程2、通过示例分析 p-v 图教具及教案手段： 多媒体课堂教案、举例、图示、黑板板书作业布置情形：课后分析与小结：授课教师：陈剑授课日期：2022年3月18日可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2.1 准平稳过程和可逆过程一、准平稳过程教案内容板书或旁注其次章 热力学定律可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_工质从一个

14、状态经过一系列的中间状态连续的变化到另一个状态,它所经受的全部过程称为热力过程,简称过程 .工质在热力设备中受到外界的作用,其平稳状态被破坏 ,因此 ,热力过程都是不平稳的.但是假如这个过程进行得很慢,使外界对工质的作用时间远大于工质从一个平稳状态过渡到另一个平稳状态的时间,即在过程中工质有足够时间来复原平稳,随时都不致远离平稳状态.这种由一系列平稳状态所组成的过程称为准平稳过程.平稳状态在 p-v 图上可以表示为一个点,那么由一系列平稳状态组 成的热力过程在p-v 图上就可以表示为一条线.这种过程可以是直线 ,也可以是曲线 .只有准平稳过程才能在坐标图上用连续线表示.建立准平稳过程的概念,其

15、好处是：1、可以用确定的状态参数变化来描述过程.2、亦可在参数坐标图上表示过程.3、可以用状态方程式进行必要的运算.4、可以运算过程中系统与外界的能量转换.二、可逆过程示例分析：图 2-1 为一个由工质、热机和热源组成的热力系,活塞通过曲柄连接一个飞轮.定义：当一个过程进行完了以后,假如能使工质沿相同的路径逆行回复至原先状态 ,并使整个系统和外界全部都回复到原先状态而不留下任何转变 ,这一过程就叫做可逆过程.反之就为不行逆过程 .实现可逆过程需满意的条件：1、过程中没有摩擦和温差.2、过程必定是准平稳过程.准平稳过程和可逆过程的联系与区分：共同点：都是无限缓慢进行的、由无限接近于平稳态所组成的

16、过程.因此可逆过程和准平稳过程一样,在状态参数坐标图上也可用连续的实线描画 .区分：准平稳过程虽是抱负化了的过程,但并不排斥过程中的能量损耗 ,而可逆过程是一个抱负化的极限过程. 可逆过程必定是准平稳过程,而准平稳过程只是可逆过程的条件之一.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2.2 功和 p-v 图教案内容板书或旁注可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_系统与外界之间在不平稳势的作用下会发生能量交换.能量交换的方式有两种做功和传热.一、功的定义功是系统与外界交换能量的一种方式.力学：功定义为系统所受的力和沿力作用方向所产生位置移的乘积 .热力学：系统与外界在边界上发生的

17、一种相互作用,其位移成效可归结为外界举起了一个重物.图 2-2 所示）功是系统与外界之间能量传递的一种方式,所以 ,功不是状态参数 ,而是过程量 .热力学中规定 ,系统对外界做功取正值.外界对系统做功为负值. 1J 的功相当于物体在1N 力作用下产生 1m 位移时完成的功量,即1J=1N m单位质量的工质所做的功称为比功,用 表示 =W/m单位时间内完成的功称为功率.单位为 W 瓦特）1W=1J/s1kW=1kJ/s二、体积变化功膨胀功和压缩功对于由可压缩气体组成的简洁系统来说,系统与外界只交换一种形 式的功 ,就是在不平稳压力推动下产生的系统体积膨胀或压缩的功,通常称为膨胀功或压缩功.工质做

18、功示意图如图2-3 所示 ,工资由状态1 经受一个可逆膨胀过程到状态 2.工质所做的微小功为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_pAdx整个过程中工质所做的功为2pdv可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_pdvJ / kg1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_对 mkg 工质 ,就所做功为W2mpdv1m J可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_湖北水利水电职业技术学院老师授课教案课程名称： 发电厂动力设备 2022 年至 2022 年第 2 学期第 4 次课班级： 07 发电厂 1、 2 班编制日期： 20 08年 2 月 24 日教案单元 0

19、表示系统吸热 ,ds0 表示系统放热 ,ds=0 表示系统与外界无热量交换 .可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可逆过程传热量的运算式为：qTds可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可得熵的定义式为：dsqT式中 ,s 表示 1kg 质量的气体的熵 ,单位是 J/kg K . mkg 工质的熵用S 表示,单位是 J/K.三、 T-s 图热力学温度 T 作为纵坐标 ,熵 s 为衡坐标构成 T-s 图,称为温熵图 .如图 2-5 所示 ,图上任何一点都表示一个平稳态.状态 1 到 2 过程中任一状态如产生一个ds 的微小变化 ,就系统与外界交换的微小热量qTds 为图中的

20、微元面积.因此整个过程 ,对工质加入的热量为2qTds=过程曲线下的面积1所以 T-s图又称为示热图 .熵的变化量可用来标志热力过程有无传热和传热的方向.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_教案内容板书或旁注2.4 热力学第肯定律一、热力学能工质内部所具有的各种能量统称为热力学能.对工程热力学所讨论的范畴 ,工质的热力学能主要包括分子的内动能和内位能两部分,工质的热力学能打算于它的温度T 和比体积 v,也就是打算于气体所处的状态,那么热力学能也应当是一个状态参数.1kg 的工质所具有的热力学能用符号 u 来表示 ,单位是 J/kg.对 mkg 的工质的热力学能用符号U 表示 , 单

21、位为 J.对于抱负气体 ,由于不考虑分子之间的吸引力,也就是不考虑分子 的内位能 ,所以它的热力学能就是内动能,因此 ,抱负气体的热力学能u 仅仅是温度 T 的函数 .二、热力学第肯定律的实质当热能与其他形式的能量相互转换时,能的总量保持不变.对于任何系统 ,各项能量之间的平稳关系一般表示为：进入系统的能量离开系统的能量=系统内部能量的变化三、闭口系统的热力学第肯定律表达式qwu即quw对 mkg 质量的工质 ,可相应的得出QUW在一个热力过程中,工质从外界吸取的热量等于工质热力学能的增量和对外做功之和 .四、开口系统的热力学第肯定律表达式1、稳固流淌工程上 ,一般热力设备除了启动、停止或加减

22、负荷外,常处在稳固工作的情形下,即开口系统内任何一点的工质,其热力参数及运动参数都不随时间而变 ,称这种流淌过程为稳固流淌过程.稳固流淌满意条件：1 ）单位时间内进入热力系统的工质质量与流出热力系统的工质质量不变 .2 ）单位时间内加入热力系统的热量及热力系统做出的功都不随时间而变 .可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2、推动力教案内容板书或旁注可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_开口系统与外界交换的功除了体积变化功外,仍有因工质出、入开口系统而传递的功,这种功叫推动力 .推动力是为推动工质流淌所必需的功 ,它常由泵、风机等所供应.3、焓热力学能和推动功之和u+pv

23、）可以懂得为由于工质流淌而携带的,取决与热力状态参数的能量.我们把 u+pv ）定义为焓 ,用符号h 表示,单位为 J/kg,mkg 工质的焓用 H 表示 ,单位为 J,即 h=u+pv.焓也是一个取决于工质状态的状态参数.特性如下：1 ）任一状态参数的变化量完全取决于过程始点和终点的状态,而与中间经受的过程路线无关.2 ）假如工质从某一状态动身,经过一系列过程又回到初始状态,就状态参数的变化量为零.4、开口系统的热力学第肯定律表达式可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_12qhc222c1 gz2z1 wS可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_5、开口系统的热力学第肯定律

24、在工程上的应用1）汽轮机wsh1h22）热交换器qh2h13）水泵和风机wsh2h114）喷管可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_21 c2c 2 h1h2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_湖北水利水电职业技术学院老师授课教案课程名称： 发电厂动力设备 2022 年至 2022 年第 2 学期第 5 次课班级： 07 发电厂 1、 2 班编制日期： 20 08年 2 月 24 日教案单元 章节）：其次章 热力学定律2.5 热力过程2.6 热力循环目的要求： 1、懂得几种热力过程的工作原理2、懂得热力循环过程学问要点：

25、1、等容过程、等压过程、等温过程和绝热过程2、热力循环过程技能要点：教案步骤： 1、第一分析几种热力过程的工作过程2、介绍热力循环的概念教具及教案手段： 多媒体课堂教案.叙述、分析、图示作业布置情形：课后分析与小结：授课教师：陈剑授课日期：20年月日可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_教案内容板书或旁注2.5 热力过程一、等容过程在体积保持不变的情形下所进行的热力过程称为等容过程.1、过程方程式v=常数2、过程中的能量转换由于过程中比体积保持不变, 因此体积变化功为零.依据热力学第肯定律可知 ,在等容过程中 ,工质与外界所交换的热量只用来转变工质本身的热力学能 ,并不对外做功 .二

26、、等压过程在压力不变的情形下进行的热力过程称为等压过程.1、过程方程式p=常数2、p-v 图.依据热力学第肯定律表达式可知q=h 2-h1,即在等压过程中对工质加入的热量等于工质焓的增量 .三、等温过程在温度不变的情形下所进行的热力过程称为等温过程. 1、过程方程式T=常数2、T-s 图如图 2-10 所示）3、过程中的能量转换由于等温 ,又是抱负气体 ,所以 u=0, 依据热力学第肯定律 ,当对气体加热做等温膨胀时 , 所加的热量全部用来对外做膨胀功 ,热力学能不变.四、绝热过程在与外界没有热量交换的情形下所进行的热力过程称为绝热过程. 1、过程特点q=02、T-s 图图 2-11 所示）可

27、编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_3、过程中的能量转换教案内容板书或旁注可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_绝热过程在 T-s 图上是一条垂直直线 .可逆的绝热过程是等熵过程,对有缺失的、不行逆的绝热过程是熵增加的过程 .2.6 热力循环工质从某一状态经过一系列的状态变化过程,又回到原先状态的全部过程的组合就称为热力循环,简称循环 .假如组成热力循环的各个热力过程都是可逆过程 ,那么该热力循环为可逆循环,否就为不行逆循环.对于一个循环来说 ,由于工质回复到原先的状态 ,所以整个循环在参数坐标图上表示出来应当是一条封闭的曲线 ,而且工质的任意一个状态参数的净变化量都等于零

28、 .循环随着成效的不同 ,可分为正向循环和逆向循环 .假如循环的总成效是将热能转变为机械能,就称为正向循环 ,各种热机实施的循环都是正向循环,故也称为热机循环 .正向循环产生的净功等于循环中工质对外界所做的膨胀功和外界 对工质所做的压缩功的代数和.这个净功就是可以由外界加以利用的功,所以也称其为有用功 ,用 w0 表示 .热机循环变热能为机械能的有效程度称作循环的热效率,它是衡量动力装置经济效益的一种指标,用 t 表示 .可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_tw0q1q2 q1q11q2q1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_热效率 t 愈大 ,表示循环的经济性愈好.假

29、如循环中压缩过程所消耗的功大于膨胀过程所做的功,循环的总成效不是产生功 ,而是消耗外界的功,即将机械能转变为热能,这样的循环称为逆向循环 .逆向循环虽不断消耗机械能,但却不断从低温热源吸 热并将其排向高温热源.逆向循环主要用于制冷机,用机械能使冷藏库或冰箱中的热量排向温度较高的大气 ,以及用机械能使大气中的热量排向温度较高的室内供暖设备热泵 .可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_湖北水利水电职业技术学院老师授课教案课程名称： 发电厂动力设备 2022 年至 2022 年第 2 学期第 6 次课班级： 07 发电厂 1、 2 班编制日期： 20 08年 2 月 24 日教案单元 章节

30、）：其次章 热力学定律2.7 热力学其次定律2.8 卡诺循环目的要求： 1、懂得热力学其次定律2、明白卡诺循环过程学问要点： 1、热力学其次定律2、卡诺循环技能要点：教案步骤： 1、分析热力学其次定律的实质并明白其表述2、通过分析明白卡诺循环的概念及特性教具及教案手段： 多媒体课堂教案.叙述、分析、图示作业布置情形：课后分析与小结：授课教师：陈剑授课日期：20年月日可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2.7 热力学其次定律教案内容板书或旁注可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_热力学第肯定律揭示了热力过程中参加转换与传递的各种能量在数量上是守恒的 ,揭示热力过程方向、条件

31、与限度的定律是热力学其次定律 .一、自然过程的方向性一个非自发过程的进行要相伴一个自发的过程来作为补偿 .所以 , 在没有补偿的条件下 , 自然界的一切过程只能朝着自发的方向进行 ,这就是过程的方向性 ,任何过程都具有这种方向性 .二、热力学其次定律的实质与表述1、克劳修斯说法1850 年,克劳修斯从热量传递方向性的角度将热力学其次定律表述为：“热量不行能自发的不付代价的从低温物体传到高温物体.”反之热从高温物体传至低温物体可以自发的进行,直到两物体达到热平稳为止 .它指出了传热过程的方向、条件及限度.2、开尔文普朗克说法1851 年,开尔文和普朗克从热功转换的角度,将热力学其次定律表 述为：

32、“不行能制成一种循环动作的热机,只从一个热源吸取热量,使之完全变为有用功 ,而其他物体不发生任何变化.”2.8 卡诺循环1824 年法国工程师卡诺提出了一个循环,它是由两个可逆等温过程与两个可逆绝热过程组成的,称为卡诺循环 .如图 2-13 所示）循环的吸热量为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_q1T1 s2s1 T1 s可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_放热量为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_q2T2 s2s1T2s可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_循环的净功为w0q1q2卡诺循环的热效率为可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资

33、料_1w0q1q2q1q11q2q11T2 T1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_教案内容板书或旁注通过对卡诺循环的分析可得结论：1）卡诺循环的热效率取决于高温热源温度T 1 和低温热源温度T2,与工质的性质无关.提高 T1,降低 T 2,可提高循环热效率 .2）卡诺循环的热效率只能小于1,决不能等于 1.3）当 T 1=T 2 时,卡诺循环的热效率等于零.4 ）在两个不同温度的恒温热源间工作的任何不行逆循环,其效率必小于在两个同样的恒温热源间工作的卡诺循环.所以 ,卡诺循环的热效率是在同一温度范畴内工作的一切循环的热效率的最高值.用卡诺循环的热效率作标准 ,可以衡量其他循环中热变功的完善程度.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载