2022年光电效应总结 .docx

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1、精品_精品资料_光电效应光电效应是物理学中一个重要而奇妙的现象.在高于某特定频率的电磁波照耀下,某些物质内部的电子会被光子激发出来而形成电流,即光生电.光电现象由德国物理学家赫兹于1887 年发觉,而正确的说明为爱因斯坦所提出.科学家们在讨论光电效应的过程中,物理学者对光子的量子性质有了更加深化的明白,这对波粒二象性概念的提出有重大影响定律定义光电效应光照耀到金属上,引起物质的电性质发生变化.这类光变致电的现象被人们统称为光电效应（Photoelectric effect）.光电效应分为光电子发射、光电导效应和阻挡层光电效应,又称光生伏特效应.前一种现象发生在物体表面,又称外光电效应.后两种现

2、象发生在物体内部,称为内光电效应.依据粒子说,光是由一份一份不连续的光子组成,当某一光子照耀到对光灵敏的金属 如硒 上时,它的能量可以被该金属中的某个电子全部吸取.电子吸取光子的能量后,动能立刻增加; 假如动能增大到足以克服原子核对它的引力,就能在十亿分之一秒时间内飞逸出金属表面,成为光电子,形成光电流.单位时间内,入射光子的数量愈大,飞逸出的光电子就愈多,光电流也就愈强,这种由光能变成电能自动放电的现象,就叫光电效应.赫兹于 1887 年发觉光电效应,爱因斯坦第一个胜利的说明白光电效应（金属表面在光辐照作用下发射电子的效应,发射出来的电子叫做光电子）.光波长小于某一临界值时方能发射电子,即极

3、限波长,对应的光的频率叫做极限频率.临界值取决于金属材料,而发射电子的能量取决于光的波长而与光强度无关,这一点无法用光的波动性 说明.仍有一点与光的波动性相冲突,即光电效应的瞬时性,按波动性理论,假如入射光较弱,照耀的时间要长一 些,金属中的电子才能积存住足够的能量,飞出金属表面.可事实是,只要光的频率高于金属的极限频率,光的亮 度无论强弱,电子的产生都几乎是瞬时的,不超过十的负九次方秒.正确的说明是光必定是由与波长有关的严格规 定的能量单位 即光子或光量子 所组成.光电效应里电子的射出方向不是完全定向的,只是大部分都垂直于金属表面射出,与光照方向无关.光是电磁波,但是光是高频震荡的正交电磁场

4、,振幅很小,不会对电子射出方向产生影响.光电效应说明白光具有粒子性.相对应的,光具有波动性最典型的例子就是光的干涉和衍射.只要光的频率超过某一极限频率,受光照耀的金属表面立刻就会逸出光电子,发生光电效应.当在金属外面加一个闭合电路,加上正向电源,这些逸出的光电子全部到达阳极便形成所谓的光电流.在入射光肯定时,增大光电管两极的正向电压,提高光电子的动能,光电流会随之增大.但光电流不会无限增大,要受到光电子数量的约束,有一个最大值,这个值就是饱和电流 .所以,当入射光强度增大时,依据光子假设,入射光的强度（即单位时间内通过单位垂直面积的光能）打算于单位时间里通过单位垂直面积的光子数,单位时间里通过

5、金属表面的光子数也就增多,于是,光子与金属中的电子碰撞次数也增多,因而单位时间里从金属表面逸出的光电子也增多,电流也随之增大.数学推导光束里的光子所拥有的能量与光的频率成正比.假如金属里的自由电子吸取了一个光子的能量,而这能量大于或等于某个与金属相关的能量阈（阀）值（称为这种金属的逸出功）,就此电子由于拥有了足够的能量,会从金属中逃逸出来,成为光电子.如能量不足,就电子会释出能量,能量重新成为光子离开,电子能量复原到吸取之前,无法逃逸离开金属.增加光束的辐照度会增加光束里光子的“密度”,在同一段时间内激发更多的电子,但不会使得每一个受激发的电子因吸取更多的光子而获得更多的能量.换言之,光电子的

6、能量与辐照度无关,只与光子的能量、频率有关.被光束照耀到的电子会吸取光子的能量,但是其中机制遵照的是一种非全有即全无的判据,光子全部能量都必需被吸取,用来克服逸出功,否就这能量会被释出.假如电子所吸取的能量能够克服逸出功,并且仍有剩余能量, 就这剩余能量会成为电子在被发射后的动能.逸出功 W 是从金属表面发射出一个光电子所需要的最小能量.假如转换到频率的角度来看,光子的频率必需大于金属特点的极限频率,才能赐予电子足够的能量克服逸出功.逸出功与极限频率 v0 之间的关系为 W=h*v0其中, h 是普朗克常数, 是光频率为 h*v0 的光子的能量.克服逸出功之后,光电子的最大动能 Kmax 为K

7、max=hv-W=h（ v-v0 ）其中, hv 是光频率为 v 的光子所带有并且被电子吸取的能量.实际物理要求动能必需是正值,因此,光频率必需大于或等于极限频率,光电效应才能发生.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_光电效应原文关于光的产生和转化的一个启示性观点爱因斯坦1905 年 3 月在物理学家关于气体或其他有重物体所形成的理论观念同麦克斯韦关于所谓空虚空间中的电磁过程的理论之间,有着深刻的形式上的分歧.这就是,我们认为一个物体的状态是由数目很大但仍是有限个数的原子和电子的坐标和速度来完全确定的.与此相反,为了确定一个空间的电磁状态,我们就需要用连续的空间函数,因此,为了完全

8、确定一个空间的电磁状态,就不能认为有限个数的物理量就足够了.依据麦克斯韦的理论,对于一切纯电磁现象因而也对于光来说,应当把能量看作是连续的空间函数,而依据物理学家的看法,一个有重客体的能量,就应当用其中原子和电子所带能量的总和来表示.一个有重物体的能量不行能分成任意多个、任意小的部分,而依据光的麦克斯韦理论（或者更一般的说,依据任何波动理论）,从一个点光源发射出来的光束的能量,就是在一个不断增大的体积中连续的分布的.用连续空间函数来运算的光的波动理论,在描述纯悴的光学现象时,已被证明是特别杰出的,好像很难用任何别的理论来替换.可是, 不应当遗忘,光学观测都同时间平均值有关,而不是同瞬时值有关,

9、而且尽管衍射、反射、折射、色散等等理论完全为试验所证明,但仍可以设想,当人们把用连续空间函数进行运算的光的理论应用到光的产生和转化的现象上去时,这个理论会导致和体会相冲突.的确在我看来,关于黑体辐射,光致发光、紫外光产生阴极射线,以及其他一些有关光的产生和转化的现象的观看,假如用光的能量在空间中不是连续分布的这种假说来说明好像就更好懂得.依据这里所设想的假设,从点光源发射出来的光束的能量在传播中不是连续分布在越来越大的空间之中,而是由个数有限的、局限在空间各点的能量子所组成,这些能量子能够运动,但不能再分割,而只能整个的被吸取或产生出来.下面我将表达一下我的摸索过程,并且援引一些引导我走上这条

10、道路的事实,我期望这里所要说明的观点对一些讨论工作者在他们的讨论中或许会显得有用.1关于“黑体辐射”理论的一个困难让我们第一仍采纳麦克斯韦理论和电子论的观点来考察下述情形.设在一个由完全反射壁围住的空间中,有一 定数目的气体分子和电子,它们能够自由的运动,而且当它们彼此很靠近时,相互施以保守力的作用,也就是说, 它们能够象气体 分子 运动理论中的气体分子那样相互碰撞.此外,仍假设有肯定数目的电子被某些力束缚在这空间中一些相距很远的点上,力的方向指向这些点,其大小同电子与各点的距离成正比.当自由的 气体 分子和电子很靠近这些 束缚 电子时,这些电子同自由的分子和电子之间也应当发生保守 力 的相互

11、作用.我们称这些束缚在空间点上的电子为“振子”.它们发射肯定周期的电磁波,也吸取同样周期的电磁波.依据有关光的产生的现代观点,在我们所考察的空间中,依据麦克斯韦理论处于动态平稳情形下的辐射,应当与“黑体辐射”完全等同至少当我们把一切具有应加以考虑的频率的振子都看作存在时是这样.我们暂且不考虑振子发射和吸取的辐射,而深化探讨同分子和电子的相互作用（或碰憧）相适应的动态平稳的条件问题.气体 分子 运动理论为动态平稳提出的条件是：一个电子振子的平均动能必需等于一个气体分子平移运动的平均动能.假如我们把电子振子的运动分解为三个相互垂直的 分 振动,那末我们求得这样一个线性 分 振动的能量的平均值为这里

12、 R 是肯定气体常数, N 是克当量的“实际分子”数,而 T 是肯定温度.由于振子的动能和势能对于时间的平均值相等,所以能量 等于自由单原子气体分子的动能的 .假如现在不论由于哪一种缘由在我们的情形下由于辐射过程使一个振子的能量具有大于或小于 的时间平均值,那末,它同自由电子和分子的碰撞将导致气体得到或丢失平均不等于零的能量.因此,在我们所考察的情形中,只有当每一个振子都具有平均能量时, 动态平稳才有可能.我们进一步对振子同空间中存在的辐射之间的相互作用作类似的考虑.普朗克（ Planck ）先生曾假定辐射可以看作是一种所能想象得到的最无序的过程,在这种假定下,他推导出了这种情形下动态平稳的条

13、件.他找到：这里是本征频率为 的一个振子（每一个振动重量）的平均能量,c 是光速, 是频率,而是频率介于 和之间的那部分辐射在每个单位体积中的能量.频率为 的辐射,假如其能量总的说来既不是连续增加,又不是连续削减,那么,下式必定成立.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_作为动态平稳的条件而找到的这个关系,不但不符合体会,而且它仍说明,在我们的图象中,根本不行能谈到以太和物质之间有什么确定的能量分布.由于振子的振动数范畴选得愈广,空间中辐射能就会变得愈大,而在极限情形下我们得到：2关于普朗克对基本常数的确定下面我们要指出普朗克先生所作出的对基本常数的确定,这在肯定程度上是同他所创立的

14、黑体辐射理论不相关的.迄今为止,全部体会都能满意的关于的普朗克公式是：其中,对于大的值,即对于大的波长和辐射密度,这个公式在极限情形下变成下面的形式：人们看到,这个公式是同 l中用麦克斯韦理论和电子论所求得的公式相符的.通过使这两个公式的系数相等,我们得到：或者这就是说,一个氢原子重克克.这正好是普朗克先生所求得的数值,它同用其他方法求得的关于这个量的数值令人中意的相符合.我们因此得出结论：辐射的能量密度和波长愈大,我们所用的理论基础就愈显得适用.但是,对于小的波长的小的辐射密度,我们的理论基础就完全不适用了.方程在以爱因斯坦方式量化分析光电效应时使用以下方程：光子能量 =移出一个电子所需的能

15、量+被发射的电子的动能代数形式：其中h 是普朗克常数, 是入射光子的频率,是功函数,从原子键结中移出一个电子所需的最小能量,是被射出的电子的最大动能,0 是光电效应发生的阈值频率,m是被发射电子的静止质量,vm是被发射电子的速度,注 ：假如光子的能量（ h）不大于功函数（ . ）,就不会有电子射出.功函数有时又以W标记.这个方程与观看不符时（即没有射出电子或电子动能小于预期）,可能是由于某些能量以热能或辐射的形式散失了.效应 一 反常光生伏特效应： 光生伏特效应一般光生电压不会超过Vg=Eg/e, 但某些薄膜型半导体被强白光照耀会显现比Vg 高的多的光生电压,称反常光生伏特效应.（已观看到 5

16、000V 的光生电压）70 岁月又发觉光铁电体的反常光生伏特效应（APV）可产生 1000V 到 100000V 的电压,且只显现在晶体自发极化方向上,光生电压： V=Jc/ D+ ll 二 贝克勒尔效应：将两个同样的电极浸在电解液中,其中一个被光照耀,就在两电极间产生电位差,称为贝克勒尔效应.（有可能仿照光合作用制成高效率的太阳能电池） 三 光子牵引效应：当一束光子能量不足以引起电子- 空穴产生的激光照耀在样本上,可在光束方向上于样本两端建立电势差VL, 其大小与光功率成正比,称为光子牵引效应. 四 俄歇效应 （1925 年法国人俄歇）用高能光子或电子从原子内层打出电子,同时产生确定能量的电

17、子（俄歇电子）,使原子、分子称为高阶离子的现象称为俄歇效应.应用：俄歇电子能谱仪用于表面分析,可辨别不同分子的“指纹”. 五 光电流效应 （ 1927 年潘宁）放电管两级间有光致电压（电流）变化称为光电流效应.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（1） ：低压气体可以放电（约100Pa 的惰性气体）（2） ：空间电荷效应与辉光放电：放电管中由阴极到阳极存在7 个不同的区域：1：阿斯顿暗区： 靠近阴极很薄的一层暗区.缘由：从阴极由正离子轰击出的二次电子动能很小,不足以激发原子发光.2：阴极辉区： 继阿斯顿暗区后很薄的发光层.3：阴极暗区： 电子从阴极达到该区,获能量越来越大,超过原子

18、电离能,引起大量碰撞电离,雪崩电离过程集中发生在这里.产生电离后电子很快离开,这里形成了很强的正空间电荷,引起电场分布畸变,管压大部分降在此处和阴极间以上三区为阴极位降区.4：负辉区： 是发光最强的区域.电子在负辉区产生很多激发碰撞发出光明的辉光.5：法拉第暗区：电子在负辉区缺失能量,进入此区无足够的能量产生激发.6：正柱区： 在此区电子密度与正离子密度相等,净空间电荷为零,因此又称等离子区.7：阳极区： 可看到阳极暗区和阳极辉区.应用：气体放电器件,如气体放电灯（荧光灯、霓虹灯、原子光谱灯、氖泡） 、稳压管、冷阴极闸流管等.激光器中用正柱区实现粒子束反转,粒子束装置中冷阴极离子源,半导体工艺

19、中等离子体刻蚀,薄膜溅射沉积,等离子体化学沉积等.光电流效应机理 ：亚稳态（寿命约10-4s到 10-2s）原子较中性原子易于电离,多产生一些激发原子,特殊是亚稳态原子,可能转变放电管中载流子浓度.光电流光谱技术应用 ：光电流光谱无需常规光谱仪的光学系统,从紫外、可见、红外到微波都可产生光电流效应.光电流光谱有 8 个数量级的动态范畴,灵敏度高、噪声小,是一种超灵敏的光谱技术.（ 1976 年格林等用激光证明光电流光谱）焦希效应 ：当用可见光连续辐照以空气或绝缘气体为介质的气体电容器时,流经电容器的低频电流将发生变化,称为焦希效应.马尔特效应 ：当放电管阴极表面有金属氧化膜,正离子轰击表面时,

20、二次电子发射作用增强,称为马尔特效应.讨论历史光电效应第一由德国物理学家海因里希赫兹于1887 年发觉,对进展量子理论及提出波粒二象性的设想起到了根本性的作用.菲利普莱纳德用试验发觉了光电效应的重要规律.阿尔伯特爱因斯坦就提出了正确的理论机制.十九世纪1839 年,年仅十九岁的亚历山大贝克勒尔（Alexandre Becquerel）,在帮助父亲讨论将光波照耀到电解池（ electrolytic cell）所产生的效应时,发觉了光生伏打效应.虽然这不是光学效应,但对于揭示物质的电性质与光波之间的亲密关系有很大的作用.威勒毕史密斯（Willoughby Smith）于 1873 年在进行与水下电

21、缆相关的一项任务,测试硒圆柱高电阻性质时,发觉其具有光电导性,即照耀光束于硒圆柱会促使其电导增加.海因里希赫兹1887 年, 德国物理学者海因里希赫兹做试验观看到光电效应、电磁波的发射与接收. 在赫兹的发射器里有一个火花间隙（ sparkgap）,可以借着制造火花来生成与发射电磁波.在接收器里有一个线圈与一个火花间隙,每当线圈侦测到电磁波,火花间隙就会显现火花.由于火花不很光明,为了更简洁观看到火花,他将整个接收器置入一个不透亮的盒子内.他留意到最大火花长度因此减小.为了理清缘由,他将盒子一部分一部分拆掉,发觉位于接收器火花与发射器火花之间的不透亮板造成了这屏蔽现象.假如改用玻璃来分隔,也会造

22、成这屏蔽现象,而石英就不会.经过用石英棱镜依据波长将光波分解,认真分析每个波长的光波所表现出的屏蔽行为,他发觉是紫外线造成了光电效应.赫兹将这些试验结果发表于物理年鉴 ,他没有对该效应做进一步的讨论.紫外线入射于火花间隙会帮忙产生火花,这个发觉立刻引起了物理学者们的奇怪心,其中包括威廉霍尔伐克士（ Wilhelm Hallwachs）、奥古斯图里吉（ Augusto Righi）、亚历山大史托勒托夫（Aleksandr Stoletov）等等.他们进行了一系列关于光波对于带电物体所产生效应的讨论调查,特殊是紫外线.这些讨论调查证明,刚刚清洁洁净的锌金属表面,假如带有负电荷,不论数量有多少,当被

23、紫外线照耀时,会快速的失去这负电荷.假如电中性的锌金属被紫外线照耀,就会很快的变为带有正电荷,而电子会逃逸到金属四周的气体中,假如吹拂强风于金属, 就可以大幅度增加带有的正电荷数量.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_约翰艾斯特（ Johann elster）和汉斯盖特尔（Hans Geitel）,第一进展出第一个有用的光电真空管,能够用来量度辐照度.艾斯特和盖特尔将其用于讨论光波照耀到带电物体产生的效应,获得了庞大成果.他们将各种金属依光电效应放电才能从大到小次序排列：铷、钾、钠钾合金、钠、锂、镁、铊、锌.对于铜、铂、铅、铁、镉、碳、汞,一般光波造成的光电效应很小,无法测量到任何

24、效应.上述金属排列次序与亚历山德罗伏打的电化学排 列相同,越具正电性的金属给出的光电效应越大.汤姆孙量度粒子荷质比的光电效应试验装置.当时讨论“赫兹效应”的各种试验仍相伴着“光电疲惫”的现象,让讨论变得更加复杂.光电疲惫指的是从洁净金属表面观看到的光电效应逐步衰微的现象.依据霍尔伐克士的讨论结果,在这现象里,臭氧扮演了很重要的角色.可是,其它因素,例如氧化、湿度、抛光模式等等,都必需纳入考量.1888 至 1891 年间,史托勒托夫完成了很多关于光电效应的试验与分析.他设计出一套试验装置,特殊适合于定量分析光电效应.借助此试验装置,他发觉了辐照度与感应光电流的直接比例.另外,史托勒托夫和里吉仍

25、共同讨论了光电流与气压之间的关系,他们发觉气压越低,光电流变越大,直到最优气压为止.低于这最优气压,就气压越低,光电流变越小.约瑟夫汤姆孙于1897 年 4 月 30 日在大不列颠皇家讨论院（Royal Institution of Great Britain）的演讲中表示,通过观看在克鲁克斯管里的阴极射线所造成的萤光辐照度,他发觉阴极射线在空气中透射的才能远超一般原子尺寸的粒子.因此,他主见阴极射线是由带负电荷的粒子组成,后来称为电子.此后不久,通过观看阴极射线因电场与磁场作用而产生的偏转,他测得了阴极射线粒子的荷质比.1899 年,他用紫外线照耀锌金属,又测得发射粒子的荷质比为 10emu

26、/g, 与从前试验中测得的阴极射线粒子的数值10emu/g大致符合. 他因此正确推断这两种粒子是同一种粒子,即电子.他仍测出这粒子所载有的负电荷.从这两个数据,他胜利运算出了电子的质量：大 约是氢离子质量的千分之一.电子是当时所知质量最小的粒子.二十世纪匈牙利物理学家 菲利普莱纳德菲利普莱纳德于1900 年发觉紫外线会促使气体发生电离作用.由于这效应广泛发生于好几厘米宽区域的空气,并且制造出很多大颗的正离子与小颗的负离子,这现象很自然的被诠释为光电效应发生于在气体中的固体粒子或液体粒子,汤姆孙就是如此诠释这现象.1902 年,莱纳德又发布了几个关于光电效应的重要试验结果.第一,借着变化紫外光源

27、与阴极之间的距离,他发觉,从阴极发射的光电子数量每单位时间与入射的辐照度成正比.其次,使用不同的物质为阴极材料,可以显示出,每一种物质所发射出的光电子都有其特定的最大动能（最大速度）,换句话说,光电子的最大动能于光波的光谱组成有关.第三,借着调整阴极与阳极之间的电压差,他观看到,光电子的最大动能与截止电压成正比,与辐照度无关.由于光电子的最大速度与辐照度无关,莱纳德认为,光波并没有赐予这些电子任何能量,这些电子原来就已拥 有这能量,光波扮演的角色好像触发器,一触即发的挑选与释出束缚于原子里的电子,这就是莱纳德闻名的“触发 假说”（ triggeringhypothesis）.在那时期,学术界广

28、泛接受触发假说为光电效应的机制.可是,这假说遭受到一些严肃问题,例如,假如电子原来在原子里就已拥有了逃逸束缚与发射之后的动能,那么,将阴极加热应当会给 予更大的动能,但是物理学者做试验并没有测量到任何不同结果.英姿焕发的爱因斯坦在1905 年（爱因斯坦奇迹年）发表了六篇划时代的论文.1905 年,爱因斯坦发表论文关于光的产生和转化的一个摸索性观点,对于光电效应给出另外一种说明.他将光束描述为一群离散的量子,现称为光子,而不是连续性波动.对于马克斯普朗克从前在讨论黑体辐射中所发现的普朗克关系式,爱因斯坦给出另一种诠释：频率为的光子拥有的能量为.其中, 因子是普朗克常数.爱因斯坦认为,组成光束的每

29、一个量子所拥有的能量等于频率乘以普朗克常数.假如光子的频率大于某极限频率,就这光子拥有足够能量来使得一个电子逃逸,造成光电效应. 爱因斯坦的论述说明白为什么光电子的能量只与频率有关, 而与辐照度无关.虽然光束的辐照度很柔弱,只要频率足够高,必会产生一些高能量光子来促使束缚电子逃逸.尽管光束的辐照度很强劲,假如频率低于极限频率,就仍然无法给出任何高能量光子来促使束缚电子逃逸.爱因斯坦的论述极具想像力与说服力,但却遭受到学术界剧烈的抗拒,这是由于它与詹姆斯麦克斯韦所表述, 而且经过严格理论检验、通过精密试验证明的光的波动理论相互冲突,它无法说明光波的折射性与相干性,更一般而言,它与物理系统的能量“

30、无穷可分性假说”相互冲突.甚至在试验证明爱因斯坦的光电效应方程正确无误之后,剧烈抗拒仍然连续多年.爱因斯坦的发觉开启了的量子物理的大门,爱因斯坦由于“对理论物理学的成就,特殊是光电效应定律的发觉”荣获1921 年诺贝尔物理学奖.图为密立根做光电效应试验得到的最大能量与频率关系线.竖轴是能够阻挡最大能量光电子抵达阳极的截止电压, P 是逸出功, PD是电势差（ potential difference.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_爱因斯坦的论文很快的引起美国物理学者罗伯特密立根的留意,但他也不赞同爱因斯坦的理论.之后十年, 他花费很多时间做试验讨论光电效应.他发觉,增加阴极的

31、温度,光电子最大能量不会跟着增加.他又证明光电疲劳现象是因氧化作用所产生的杂质造成,假如能够将清洁洁净的阴极储存于高真空内,就不会显现这种现象了. 1916年,他证明白爱因斯坦的理论正确无误,并且应用光电效应直接运算出普朗克常数.密立根由于“关于基本电荷以及光电效应的工作”获颁1923 年诺贝尔物理学奖.依据波粒二象性,光电效应也可以用波动概念来分析,完全不需用到光子概念.威利斯兰姆与马兰斯考立（ Marlan Scully）于 1969 年证明这理论.试验验证1887 年, 赫兹在做证明麦克斯韦的电磁理论的火花放电试验时,偶然发觉了光电效应. 赫兹用两套放电电极做试验,一套产生振荡,发出电磁

32、波.另一套作为接收器.他意外发觉,假如接收电磁波的电极受到紫外线的照耀,火花放电就变得简洁产生.赫兹的论文紫外线对放电的影响发表后,引起物理学界广泛的留意,很多物理学家进行了进一步的试验讨论.1888 年,德国物理学家霍尔瓦克斯（WilhelmHallwachs ）证明,这是由于在放电间隙内显现了荷电体的缘故.1899 年, . 汤姆孙用奇妙的方法测得产生的光电流的荷质比,获得的值与阴极射线粒子的荷质比相近,这就说明产生的光电流和阴极射线一样是电子流.这样,物理学家就熟悉到,这一现象的实质是由于光（特殊是紫外光） 照耀到金属表面使金属内部的自由电子获得更大的动能,因而从金属表面逃逸出来的一种现

33、象.光电效应18991902 年,勒纳德（,1862 1947）对光电效应进行了系统的讨论,并第一将这一现象称为“光电效应”.为了讨论光电子从金属表面逸出时所具有的能量,勒纳德在电极间加一可调剂反向电压,直到使光电流截止,从反向电压的截止值,可以推算电子逸出金属表面时的最大速度.他选用不同的金属材料,用不同的光源照耀,对反向电压的截止值进行了讨论,并总结出了光电效应的一些试验规律.依据动能定理：qU=mv2/2,可运算动身射出电子的能量.可得出： hf=1/2mv2+I+W深化的试验发觉的规律与经典理论存在诸多冲突,但很多物理学家仍是想在经典电磁理论的框架内说明光电效 应的试验规律.有一些物理

34、学家试图把光电效应说明为一种共振现象.勒纳德在1902 年提出触发假说,假设在电子的发射过程中,光只起触发作用,电子原本就是以某一速度在原子内部运动,光照耀到原子上,只要光的频率与电子本身的振动频率一样,就发生共振,电子就以其自身的速度从原子内部逸出.勒纳德认为,原子里电子的振动频率是特定的,只有频率合适的光才能起触发作用.勒纳德的假说在当时很有影响,被一些物理学家接受.但是, 不久,勒纳德的触发假说被他自己的试验否定.爱因斯坦用光量子理论对光电效应提出理论说明后,最初科学界的反应是冷淡的,甚至信任量子概念的一些物理学家也不接受光量子假说.尽治理论与已有的试验事实并不冲突,但当时仍没有充分的试

35、验来支持爱因斯坦光电效应方程给出的定量关系.直到 1916 年,光电效应的定量试验讨论才由美国物理学家密立根完成.密立根对光电效应进行了长期的讨论,经过十年之久的试验、改进和学习,有效的排除了表面接触电位差等因素的影响,获得了比较好的单色光.他的试验特别杰出,于1914 年第一次用试验验证了爱因斯坦方程是精确成立的,并首次对普朗克常数h 作了直接的光电测量,精确度大约是%在试验误差范畴内 . 1916 年密立根发表了他的精确试验结果,他用6 种不同频率的单色光测量反向电压的截止值与频率关系曲线关系,这是一条很好的直线,从直线的斜率可以求出的普朗克常数.结果与普朗克1900 年从黑体辐射得到的数

36、值符合得很好.发觉规律通过大量的试验总结出光电效应具有如下试验规律：1. 每一种金属在产生光电效应时都存在一极限频率（或称截止频率）,即照耀光的频率不能低于某一临界值.相应的波长被称做极限波长（或称红限波长）.当入射光的频率低于极限频率时,无论多强的光都无法使电子逸出.2. 光电效应中产生的光电子的速度与光的频率有关,而与光强无关.3. 光电效应的瞬时性. 试验发觉, 即几乎在照到金属时立刻产生光电流.响应时间不超过十的负九次方秒（1ns）.4. 入射光的强度只影响光电流的强弱,即只影响在单位时间单位面积内逸出的光电子数目.在光颜色不变的情形下,入射光越强,饱和电流越大,即肯定颜色的光,入射光

37、越强,肯定时间内发射的电子数目越多.应用领域制造光电倍增管可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_算式与观看不符时（即没有射出电子或电子动能小于预期）,可能是由于系统没有完全的效率,某些能量变成热能或辐射而失去了.光掌握电器利用光电管制成的光掌握电器,可以用于自动掌握,如自动计数、自动报警、自动跟踪等等,右上图是光控继电器的示意图,它的工作原理是：当光照在光电管上时,光电管电路中产生电光流,经过放大器放大,使电磁铁M 磁化,而把衔铁 N 吸住,当光电管上没有光照时,光电管电路中没有电流,电磁铁M就自动掌握,利用光电效应仍 可测量一些转动物体的转速.光伏掌握器光电倍增管利用光电效应仍可以

38、制造多种光电器件,如光电倍增管、电视摄像管、光电管、电光度计等,这里介绍一下光电倍增管.这种管子可以测量特别柔弱的光.右下图是光电倍增管的大致结构,它的管内除有一个阴极K 和一个阳极 A 外,仍有如干个倍增电极等.使用时不但要在阴极和阳极之间加上电压,各倍增电极也要加上电压,使阴极电势最低,各个倍增电极的电势依次上升,阳极电势最高,这样,相邻两个电极之间都有加速电场,当阴极受到光的照耀时,就发射光电子,并在加速电场的作用下,以较大的动能撞击到第一个倍增电极上,光电子能从这个倍增电极上激发出较多的电子,这些电子在电场的作用下,又撞击到其次个倍增电极上,从而激发出更多的电子,这样,激发出的电子数不

39、断增加,最终后阳极收集到的电子数将比最初从阴极发射的电子数增加了很多倍（一般为105108 倍）.因而,这种管子只要受到很柔弱的光照,就能产生很大电流,它在工程、天文、军事等方面都有重要的作用.农业病虫害防治农业虫害的治理需要依据为害昆虫的特性提出与环境相宜、生态兼容的技术体系和关键技术.为害昆虫表现了对敏锐光源具有个体差异性和群体一贯性的趋光性行为特点,并通过视觉神经信号响应和生理光子能量需求的方式出现诞生物光电效应的作用本质.利用昆虫的这种趋性行为诱导增益特性,一些光电诱导杀虫灯技术以及害虫诱导捕集技术广泛的应用于农业虫害的防治,具有良好的应用前景.定律影响光电效应现象是赫兹在做证明麦克斯

40、韦的电磁理论的火花放电试验时偶然发觉的,而这一现象却成了突破麦克斯韦电磁理论的一个重要证据.爱因斯坦在讨论光电效应时给出的光量子说明不仅推广了普朗克的量子理论,证明波粒二象性不只是能量才具有,光辐射本身也是量子化的,同时为唯物辩证法的对立统一规律供应了自然科学证据,具有不行估量的哲学意义.这一理论仍为波尔的原子理论和德布罗意物质波理论奠定了基础.密立根的定量试验讨论不仅从试验角度为光量子理论进行了证明,同时也为波尔原子理论供应了证据.1921 年,爱因斯坦因建立光量子理论并胜利说明白光电效应而获得诺贝尔物理学奖.1922 年,玻尔原子理论也因密立根证明白光量子理论而获得了试验支持,从而获得了诺

41、贝尔物理学奖.1923 年,密立根“因测量基本电荷和讨论光电效应”获诺贝尔物理学奖.冲突在光电效应中,要释放光电子明显需要光电效应有足够的能量.依据经典电磁理论,光是电磁波,电磁波的能量打算于它的强度,即只与电磁波的振幅有关,而与电磁波的频率无关.而试验规律中的第一、其次两点明显用经典理论无法说明.第三条也不能说明,由于依据经典理论,对很弱的光要想使电子获得足够的能量逸出,必需有一个能量积存的过程而不行能瞬时产生光电子.光电效应里, 电子的射出方向不是完全定向的,只是大部分都垂直于金属表面射出,与光照方向无关, 光是电磁波, 但是光是高频震荡的正交电磁场,振幅很小,不会对电子射出方向产生影响.

42、全部这些实际上已经曝露出了经典理论的缺陷,要想说明光电效应必需突破经典理论.分类光电效应分为：外光电效应和内光电效应.内光电效应是被光激发所产生的载流子（自由电子或空穴）仍在物质内部运动,使物质的电导率发生变化或产生光生伏特的现象.外光电效应是被光激发产生的电子逸出物质表面,形成真空中的电子的现象.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_外光电效应在光的作用下,物体内的电子逸出物体表面对外发射的现象叫做外光电效应.外光电效应的一些试验规律a. 仅当照耀物体的光频率不小于某个确定值时,物体才能发出光电子,这个频率叫做极限频率 或叫做截止频率 , 相应的波长 0叫做极限波长.不同物质的极限

43、频率和相应的极限波长0 是不同的.一些金属的极限波长 单位：埃 ：铯钠锌银铂65205400372026001960b. 光电子脱出物体时的初速度和照耀光的频率有关而和发光强度无关.这就是说,光电子的初动能只和照耀光的频率有关而和发光强度无关.c. 在光的频率不变的情形下,入射光越强,相同的时间内阴极 发射光电子的金属材料 发射的光电子数目越多d. 从试验知道,产生光电流的过程特别快,一般不超过10 的-9 次方秒.停止用光照耀,光电流也就立刻停止.这说明,光电效应是瞬时的.e. 爱因斯坦方程： h=1/2mv2+I+W式中 1/2mv2 是脱出物体的光电子的初动能.金属内部有大量的自由电子,

44、这是金属的特点,因而对于金属来说, I 项可以略去,爱因斯坦方程成为 h=1/2mv2+W 假如 hW,电子就不能脱出金属的表面.对于肯定的金属,产生光电效应的最小光频率 极限频率 u0.由 h0=W确定.相应的极限波长为 0=C/0=hc/W. 发光强度增加使照耀到物体上的光子的数量增加,因而发射的光电子数和照耀光的强度成正比.算式在以爱因斯坦方式量化分析光电效应时使用以下算式： 光子能量 = 移出一个电子所需的能量 + 被发射的电子的动能代数形式：hf= +Em=hf0 Em=1/2mv2 其中 h 是普朗克常数, h = 10 - 34 Js, f 是入射光子的频率, 是功函数, 从原子

45、键结中移出一个电子所需的最小能量, f0 是光电效应发生的阀值频率, Em是被射出的电子的最大动能, m 是被发射电子的静止质量, v 是被发射电子的速度注： 假如光子的能量（hf ）不大于功函数（） ,就不会有电子射出.功函数有时又以W标记.这个算式与观看不符时（即没有射出电子或电子动能小于预期）.爱因斯坦因胜利说明白光电效应而获得1921 年诺贝尔物理学奖.基于外光电效应的电子元件有光电管、光电倍增管.光电倍增管能将一次次闪光转换成一个个放大了的电脉冲,然后送到电子线路去,记录下来.内光电效应当光照在物体上,使物体的电导率发生变化,或产生光生电动势的现象.分为光电导效应和光生伏特效应（光伏

46、效应）.1 光电导效应在光线作用下,电子吸取光子能量从键合状态过度到自由状态,而引起材料电导率的变化.当光照耀到光电导体上时,如这个光电导体为本征半导体材料,且光辐射能量又足够强,光电材料价带上的电子将被激发到导带上去,使光导体的电导率变大.基于这种效应的光电器件有光敏电阻.2 光生伏特效应“光生伏特效应”,简称“光伏效应”.指光照使不匀称半导体或半导体与金属结合的不同部位之间产生电位差的现象.它第一是由光子（光波）转化为电子、光能量转化为电能量的过程.其次,是形成电压过程.有了电压, 就像筑高了大坝,假如两者之间连通,就会形成电流的回路.光伏发电,其基本原理就是“光伏效应”.太阳能专家的任务就是要完成制造电压的工作.由于要制造电压, 所以完成光电转化的太阳能电池是阳光发电的关键.简洁来说就是在光作用下能使物体产生肯定方向电动势的现象.基于该效应的器件有光电池和光敏二极管、三极管. 势垒效应（结光电效应）光照耀 PN结时,如 hf Eg,使价带中的电子跃迁到导带,而产生电子空穴对,在阻挡层内电场的作用下,电子偏向 N 区外侧,空穴偏向 P 区外侧,使 P 区带正电, N 区带负电,形成光生电动势. 侧向光电效应（丹培效应）可编辑资料 - - -