兰州大学姜孟瑞电动力学2标势及其方程.ppt

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1、本章研究的主要问题：,本章内容：,电磁场的基本理论应用到最简单的情况：电荷静止，相应的电场不随时间而变化的情况。,在给定的自由电荷分布以及周围空间介质和导体分布的情况下，求解静电场。,第二章 静电场,1. 引入标势及其微分方程和边值关系 2. 唯一性定理 3. 分离变量法 4. 镜像法 5. 格林函数法 6. 电多级矩,本章具体内容：,2.1 静电场的标势及其微分方程,静电场的无旋性是它的一个重要特性，由于无旋性，电场强度E可以用一个标量场的梯度来表示，和力学中用势函数描述保守力场的方法一样。,一、静电场的标势,1. 电势差和电势,所以，静电场对电荷作功与路径无关。设C1和C2为连接P1和P2

2、点的两条不同路径，则,将单位正电荷由P1点移到P2点，电场对它所作的功为：,这功就定义为P1和P2两点之间的电势差。即,所以任意一点P的电势为,注意：,(1) 由定义，只有两点的电势差才有物理意义，某点上的电势的绝对数值是没有物理意义的。,(2) 某点电势的具体数值与零势点的选择有关，所以必须指明零势点的位置。,(3) 零势点的选择是任意的，在电荷分布于有限区域的情况下，可以选无穷远的电势为零。,(4) 一个具体问题中只能选一个零势点。,2. 电势与电场强度的关系,与电场强度的积分关系，例如：真空中点电荷,激发的电场强度为,所以，若取无限远处电势为零。则任意一点的电势为：,同样，点电荷组产生的

3、电势为：,连续分布的电荷系统：,所以,由以上讨论可知，若空间中所有电荷分布都给定，则电场强度和电势均可求出。但实际情况往往并不是所有电荷都能预先给定，因此，必须电荷与电场相互作用的微分方程。,(2) 电势与电场强度的微分关系,而,二、静电势的微分方程和边值关系,这就是泊松方程。,其中为自由电荷密度。,1. 泊松（Poisson)方程,在简单介质中有：,泊松方程是静电势满足的基本微分方程。给出,这称为边值问题。,2. 边值关系,将电场的边值关系,化为用电势表示的边值关系。,如图把电荷沿法线方向移动,时，切线分量不做功。沿法线方向做功为零。,得：,即：,n从1指向2!, 导体内部不带电，电荷只能分

4、布于导体表面上；,导体有它的特殊性，在导体表面上的边值关系有它特点：,设导体表面所带电荷面密度为，设它外面的介质电容率为，导体表面的边界条件为,2. 导体表面上的边值关系, 导体内部电场为零；, 导体表面上电场必沿法线方向，因此导体表面,为等势面，整个导体的电势相等。,常量,场的总能量可以用电荷和电势表示，在线性介质中静电场的总能量为：,三、静电场的能量,所以,式中右边第二项是散度的体积分，它可以化为面积分：,所以,积分区域V为0的区域。,注意：,(1) 上式只能用于计算静电场的总能量。,解：,例1 求均匀电场E0的电势。,均匀电场每一点强度E0相同，其电场线为平行直线。选空间任一点为原点，并

5、设该点上的电势为0，那么任一点P处的电势为,其中x为P点的位矢。注意均匀电场可以看作由无穷大平行板电容器产生，其电荷分布不在有限区域内，因此不能选无穷远电势为零。,若选0=0，则有,例2,解：,均匀带电的无限长直导线的电荷线密度为，求电势。,如图，设场点P到导线的垂直距离为R，电荷元dz, 到P点的距离为,积分结果无穷大，无穷大的出现是由于电荷不是分布于有限区域内。,则,计算两点P和P0的电势差可以不出现无穷大。设P0点与导线的垂直距离为R0，则P点和P0点的电势差为,则,若选P0点为参考点，规定 ，,所以,例3 求带电量Q、半径为a的导体球的静电场总能量。,整个导体为等势体, 导体球的电荷分布于球面上，由书中（1.14）式最方便。球面上的电势为,解：,因此静电场总能量为,静电场总能量也可以由书中（1.13）式求出。因为球内电场为零，故只须对球外积分,作业： 1.,