光与物质的相互作用(1).ppt

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1、1r关于光与物质的相互作用(1)现在学习的是第1页，共64页1r1900年，普朗克抛弃了能量是连续的传统经典物理观念，导出了与实验完年，普朗克抛弃了能量是连续的传统经典物理观念，导出了与实验完全符合的黑体辐射经验公式。在理论上导出这个公式，必须假设物质辐射的能全符合的黑体辐射经验公式。在理论上导出这个公式，必须假设物质辐射的能量是不连续的，只能是某一个最小能量的整数倍。普朗克把这一最小能量单位量是不连续的，只能是某一个最小能量的整数倍。普朗克把这一最小能量单位称为称为“能量子能量子”。普朗克的假设解决了黑体辐射的理论困难。普朗克还进一步。普朗克的假设解决了黑体辐射的理论困难。普朗克还进一步提出

2、了能量子与频率成正比的观点，并引入了普朗克常数提出了能量子与频率成正比的观点，并引入了普朗克常数h。量子理论现已成为。量子理论现已成为现代理论和实验的不可缺少的基本理论。普朗克由于创立了量子理论而获得了诺现代理论和实验的不可缺少的基本理论。普朗克由于创立了量子理论而获得了诺贝尔奖金。贝尔奖金。 普朗克是德国物理学家，量子物理学的开创者普朗克是德国物理学家，量子物理学的开创者和奠基人，被尊称为和奠基人，被尊称为 “量子之父量子之父” 1918年诺贝尔年诺贝尔物理学奖金的获得者。他的伟大成就，就是创立了量物理学奖金的获得者。他的伟大成就，就是创立了量子理论，这是物理学史上的一次巨大变革。从此结束子

3、理论，这是物理学史上的一次巨大变革。从此结束了经典物理学一统天下的局面。了经典物理学一统天下的局面。 1900年，普朗克抛弃了能量是连续的传统经典年，普朗克抛弃了能量是连续的传统经典物理观念，导出了与实验完全符合的黑体辐射经物理观念，导出了与实验完全符合的黑体辐射经验公式。在理论上导出这个公式，必须假设物质验公式。在理论上导出这个公式，必须假设物质辐射的能量是不连续的，只能是某一个最小能量辐射的能量是不连续的，只能是某一个最小能量的整数倍。普朗克把这一最小能量单位称为的整数倍。普朗克把这一最小能量单位称为“能能量子量子”。现在学习的是第2页，共64页1r10.1 光的波粒二象性光的波粒二象性一

4、、普朗克量子假设一、普朗克量子假设 = h 构成物体的分子、原子可视为在各自平衡位置附近振动的构成物体的分子、原子可视为在各自平衡位置附近振动的带电线带电线性谐振子性谐振子，这些振子既可以发射辐射能，也可以吸收辐射能。，这些振子既可以发射辐射能，也可以吸收辐射能。谐振子发射和吸收辐射能量是某些分立状态，是最小能量单位谐振子发射和吸收辐射能量是某些分立状态，是最小能量单位 h 的的整数倍，即整数倍，即 发射或吸收电磁辐射只能以发射或吸收电磁辐射只能以量子量子方式进行，每个能方式进行，每个能量子能量为量子能量为其中其中h 是普朗克常量，是普朗克常量， 为谐振子的振动频率。为谐振子的振动频率。现在学

5、习的是第3页，共64页1r讨论：讨论： 一个频率为一个频率为 的谐振子的最小能量是的谐振子的最小能量是h ，它与周围的辐射，它与周围的辐射场交换能量时，也只能整个地吸收或放出一个能量子场交换能量时，也只能整个地吸收或放出一个能量子 。“量子量子”的概念的概念量子（化）：微观世界的一个特殊概念，按某种规律量子（化）：微观世界的一个特殊概念，按某种规律取分立值的物理量。取分立值的物理量。如：电荷量子（化）如：电荷量子（化）1,2,n 101.60 -19C ene能量量子（化）能量量子（化）, 2 , 1 1063. 6 34nsJhnh现在学习的是第4页，共64页1r 普朗克公式：普朗克公式：

6、普朗克的量子假设：普朗克的量子假设： 能量不连续的概念与经典物理学是能量不连续的概念与经典物理学是完全不相容的！完全不相容的！普朗克公式：普朗克公式： 112/52)( kThcTMehc 能量能量经典经典光量子光量子 突破了经典物理学的能量连续的观念，在物理学史上第一突破了经典物理学的能量连续的观念，在物理学史上第一次提出了微观粒子能量量子化的概念，这对量子物理学的诞次提出了微观粒子能量量子化的概念，这对量子物理学的诞生起了极大的推动作用。生起了极大的推动作用。 现在学习的是第5页，共64页1r例：例： 设有一音叉，其尖端的质量为设有一音叉，其尖端的质量为0.050kg，其频率被调到，其频率

7、被调到480Hz，振幅，振幅1.0mm。试求音叉尖端振动的量子数。试求音叉尖端振动的量子数。 解：解：由谐振子的能量公式知，谐振子的能量为由谐振子的能量公式知，谐振子的能量为 2222)2(2121AmAmE代入已知条件：代入已知条件：J227. 0)100 . 1 ()4802(050. 021232E根据普朗克量子假设：根据普朗克量子假设： ，音叉尖端的振动量子数为，音叉尖端的振动量子数为nhE 29341013. 74801063. 6227. 0hEn讨论：讨论：宏观物体振动的量子数是非常大的，与很小的能量子相比，宏观物体振动的量子数是非常大的，与很小的能量子相比，宏观物体的能量可以认

8、为是连续分布的。宏观物体的能量可以认为是连续分布的。 现在学习的是第6页，共64页1r二、爱因斯坦光量子学说二、爱因斯坦光量子学说光电效应光电效应 当光照到某些金属的表面时，金属内部的自由电子会逸出金当光照到某些金属的表面时，金属内部的自由电子会逸出金属表面，这种光致电子发射现象称为光电效应。属表面，这种光致电子发射现象称为光电效应。（1887年德国物年德国物理学家赫兹首先发现光电发射现象，理学家赫兹首先发现光电发射现象，1888年又被俄国物理学家斯托列年又被俄国物理学家斯托列托夫用实验证明。）托夫用实验证明。） 实验装置：实验装置： 光通过石英窗口照射阴极光通过石英窗口照射阴极K，光电子从阴

9、极表面逸出。光电子光电子从阴极表面逸出。光电子在电场加速下向阳极在电场加速下向阳极A运动，形运动，形成光电流。成光电流。现在学习的是第7页，共64页1rI1I2I3UaUiI1I2I3Ua 0遏止电压与频率关系曲线遏止电压与频率关系曲线试验规律：试验规律：遏止电势差：遏止电势差：与入射光频率具有线性关系。与入射光频率具有线性关系。截止频率：截止频率：对某一种金属只有当入射光频率大于某一频对某一种金属只有当入射光频率大于某一频率率 时，电子才能从金属表面逸出（时，电子才能从金属表面逸出（红限红限）。）。0和和 成线性关系成线性关系遏止电压与频率关系曲线遏止电压与频率关系曲线amUme221v光电

10、效应瞬时性：光电效应瞬时性：迟滞时间不超过迟滞时间不超过 10- -9 秒秒现在学习的是第8页，共64页1r经典理论与实验规律的矛盾：经典理论与实验规律的矛盾： 无论何种频率的光，只要其强度足够大，电子就能获得足无论何种频率的光，只要其强度足够大，电子就能获得足够的能量，从金属表面逸出；够的能量，从金属表面逸出； 电子的动能取决于光的动能，而与频率无关；电子的动能取决于光的动能，而与频率无关； 在光强很小时，即使光的频率大于截止频率，也不应有电子发射在光强很小时，即使光的频率大于截止频率，也不应有电子发射 。爱因斯坦光量子学说（爱因斯坦光量子学说（1905年）：年）： 光束可以看成由微粒（光子

11、）构成的粒子流（光量子），光束可以看成由微粒（光子）构成的粒子流（光量子），在真空中以在真空中以 运动，频率为运动，频率为 的光子能量为的光子能量为 。ch现在学习的是第9页，共64页1r爱因斯坦光电效应方程：爱因斯坦光电效应方程：Wmvh221 式中为逸出功，式中为逸出功， 为电子从表面上逸出时初动能。为电子从表面上逸出时初动能。 W221mv讨论：讨论：光频率光频率 A/h 时，时，电子吸收一个光子即可克服逸出功电子吸收一个光子即可克服逸出功 A 逸出逸出 光电子最大初动能和光频率光电子最大初动能和光频率 成线性关系。成线性关系。 单位时间到达单位垂直面积的光子数为单位时间到达单位垂直面积

12、的光子数为N，则光强，则光强 I = Nh 。 I 越强越强 , 到阴极的光子越多到阴极的光子越多, 则则逸逸出的光电子越多。出的光电子越多。电子吸收一个光子即可逸出，不需要长时间的能量积累电子吸收一个光子即可逸出，不需要长时间的能量积累。 现在学习的是第10页，共64页1r三、光的波粒二象性三、光的波粒二象性 光具有波动性和粒子性两个侧面，是微观粒子的基本属性，光具有波动性和粒子性两个侧面，是微观粒子的基本属性，在某些情况下突出显示某一个侧面。在某些情况下突出显示某一个侧面。作为粒子：作为粒子：有有 和能量和能量），mvppvm(E20222cmcpE 由相对论知由相对论知对于光对于光 ，则

13、有或，则有或 00 mcEp/ mcp 作为波：作为波：c ,两者关系为：两者关系为：hphE，现在学习的是第11页，共64页1r光子的波动性和粒子性是光子本性在不同条件下表现出来的两个光子的波动性和粒子性是光子本性在不同条件下表现出来的两个侧面：侧面：波动性波动性突出呈现在其传播过程中，突出呈现在其传播过程中，粒子性粒子性突出呈现在突出呈现在其与物质的相互作用中。其与物质的相互作用中。光的波动性和粒子性随频率范围的不同而有不同的表现：光的波动性和粒子性随频率范围的不同而有不同的表现：在低频或长波区，光的波动性比较显著；而在高频或短波区，在低频或长波区，光的波动性比较显著；而在高频或短波区，粒

14、子性却比较突出。粒子性却比较突出。要对波粒二象性进行完善描述，必须采用量子力学方法要对波粒二象性进行完善描述，必须采用量子力学方法（波函数）。（波函数）。普朗克常量把光的波动性和粒子性普朗克常量把光的波动性和粒子性 联系联系起来了。起来了。),(),(pE现在学习的是第12页，共64页1r例：例：计算波长为计算波长为600nm的红光与波长为的红光与波长为0.1nm的的X光的光子能量。光的光子能量。 解：解：红光光子能量为：红光光子能量为：J1031. 3106001031063. 6199834111hchX光光子能量为光光子能量为 J1099. 1101 . 01031063. 615983

15、4222hch现在学习的是第13页，共64页1r10.2 光的发射光的发射 激光原理激光原理一、发光的物理机制一、发光的物理机制 发射光谱发射光谱 光源光源 发射光波的物体。如太阳、蜡烛等。光源发出的光是其中大发射光波的物体。如太阳、蜡烛等。光源发出的光是其中大量的分子或原子的运动状态发生变化时所辐射出的电磁波。量的分子或原子的运动状态发生变化时所辐射出的电磁波。 发光的物理机理发光的物理机理 电子沿着一个个分立的轨道绕核旋电子沿着一个个分立的轨道绕核旋转，当电子在确定的轨道上运动时，转，当电子在确定的轨道上运动时，原子具有确定的能量。原子具有确定的能量。 2r 电子从一个轨道跃迁到另一个轨道

16、，原子或电子从一个轨道跃迁到另一个轨道，原子或分子就从一个能态跃变到另一能态，同时伴随分子就从一个能态跃变到另一能态，同时伴随着能量的变化。着能量的变化。电子在不同轨道之间跃变，原子向外释放或吸收能量。电子在不同轨道之间跃变，原子向外释放或吸收能量。现在学习的是第14页，共64页1rE赖曼系赖曼系巴耳末系巴耳末系帕邢系帕邢系布拉开系布拉开系n = 1n = 2n = 3n = 4n = 5n = 6n=1n=3n=2n=hEEnk| 原子的不同能态用一个个分立的能级表示原子的不同能态用一个个分立的能级表示 现在学习的是第15页，共64页1r原子从一个定态跃迁到另一定态，会发射或原子从一个定态跃

17、迁到另一定态，会发射或吸收一个光子，频率吸收一个光子，频率kEnE辐射频率公式辐射频率公式波列长波列长 L = c每一个辐射光子称作一个每一个辐射光子称作一个波列波列每个波列持续时间约每个波列持续时间约10-8s原子或分子的发光过程是彼此独立原子或分子的发光过程是彼此独立的、随机的的、随机的光源发出的连续光波实际上是大量原光源发出的连续光波实际上是大量原子或分子发光的总效果。子或分子发光的总效果。 相互独立的波列相互独立的波列现在学习的是第16页，共64页1r.非相干（同一原子先后发出的光）非相干（同一原子先后发出的光）非相干（不同原子发出的光）非相干（不同原子发出的光）注：注：发射光谱发射光

18、谱原子发射光谱原子发射光谱铁和其他元素的原子发射光谱图（上为铁谱，下为其他元素光谱）铁和其他元素的原子发射光谱图（上为铁谱，下为其他元素光谱） 现在学习的是第17页，共64页1r原子的发射光谱是线状光谱原子的发射光谱是线状光谱 每种原子有其独特的发射光谱每种原子有其独特的发射光谱识别不同原子的标志识别不同原子的标志 分子发射光谱分子发射光谱若干光谱带组成的带状光谱若干光谱带组成的带状光谱 分子光谱分子光谱分子能级结构非常复杂分子能级结构非常复杂分子的能量分子的能量RVeEEE能级间隔满足能级间隔满足 分子的转动能级间的跃迁发出分子的转动能级间的跃迁发出远红外辐射远红外辐射；振动能级间的跃迁；振

19、动能级间的跃迁发出发出中红外辐射中红外辐射；而电子能级间的跃迁发出；而电子能级间的跃迁发出可见光和紫外辐可见光和紫外辐射射。现在学习的是第18页，共64页1r二、发光过程的类型二、发光过程的类型按照激发方式分类按照激发方式分类热辐射热辐射 太阳、白炽灯等太阳、白炽灯等电致发光电致发光 闪电、霓虹灯以及半导体、闪电、霓虹灯以及半导体、PN结的发光过程等结的发光过程等光致发光光致发光 日光灯、荧光、磷光等日光灯、荧光、磷光等化学发光化学发光 燃烧发光、生物发光等燃烧发光、生物发光等h白天和夜晚分别拍白天和夜晚分别拍摄的发光真菌摄的发光真菌现在学习的是第19页，共64页1r按照辐射方式分类按照辐射方

20、式分类E2E1自发辐射自发辐射自发辐射所发出的光没有相干性自发辐射所发出的光没有相干性 能级的平均寿命（能级的平均寿命（ ）原子在某一能级停留的平均时间原子在某一能级停留的平均时间 211 A 处于高能级的原子中，在单位时间内从高能级处于高能级的原子中，在单位时间内从高能级E2自发跃迁到低能级自发跃迁到低能级E1的的原子数比率原子数比率A21，称为，称为原子自发跃迁的概率原子自发跃迁的概率，它与高能级，它与高能级E2的平均寿命的平均寿命之间存之间存在如下关系在如下关系 12EEh现在学习的是第20页，共64页1r受激辐射受激辐射受激吸收受激吸收E2E1h受激辐射受激辐射E2E1kTEkTEEe

21、e NN/ )(1212/ 这两个光子再引起其它原子产生受激这两个光子再引起其它原子产生受激辐射，就会得到更多的相同特征的光辐射，就会得到更多的相同特征的光子，这个现象称为光放大子，这个现象称为光放大光放大。光放大。普通光源普通光源激光光源激光光源区别区别现在学习的是第21页，共64页1r三、激光原理三、激光原理 受激辐射光放大简称为受激辐射光放大简称为激光。激光。粒子数反转粒子数反转 在温度为在温度为 T 的平衡态下，原子中的电子处于高、低两个能的平衡态下，原子中的电子处于高、低两个能级上的数目之比为级上的数目之比为h讨论讨论正常分布：正常分布：N1N2。光吸收比光辐射占优势。光吸收比光辐射

22、占优势。 粒子数反转：粒子数反转：N2N1。光通过物质得到光放大。光通过物质得到光放大。现在学习的是第22页，共64页1r粒子数反转必须具备的条件：粒子数反转必须具备的条件： 能量的供应过程能量的供应过程激励（光泵浦）激励（光泵浦）工作物质内必须存在工作物质内必须存在亚稳态能级亚稳态能级 亚稳态不如基态稳定，但亚稳态不如基态稳定，但比激发态稳定。比激发态稳定。He,Ne,Ar,Ru,CO2等具有亚等具有亚稳态，可实现粒子数反转稳态，可实现粒子数反转。hhEE12hEE12亚稳态亚稳态E2基态基态E1激发态激发态E3三能级系统示意图三能级系统示意图E1与与E2之间产生以之间产生以受激辐受激辐射为

23、主的跃迁射为主的跃迁激励激励无辐射跃迁无辐射跃迁现在学习的是第23页，共64页1r光学谐振腔光学谐振腔使某一方向、某一频率的辐射不断得到加强，其它方向、使某一方向、某一频率的辐射不断得到加强，其它方向、其它频率的辐射受到抑制的装置其它频率的辐射受到抑制的装置全反射镜全反射镜M1部分反射镜部分反射镜M2激光激光工作物质工作物质作用作用选择激光的方向选择激光的方向选择激光的频率选择激光的频率激励能源激励能源现在学习的是第24页，共64页1rHe-Ne激光器的工作原理激光器的工作原理激光器的基本构成及激光的形成激光器的基本构成及激光的形成具有亚稳态能级结构的工作物质、激励系统和光学谐振腔具有亚稳态能

24、级结构的工作物质、激励系统和光学谐振腔 光束在谐振腔内来回震荡，在工作物质中的传播使光得以放大，并光束在谐振腔内来回震荡，在工作物质中的传播使光得以放大，并输出激光。输出激光。反射镜反射镜反射镜反射镜阳极阳极阴极阴极布儒斯特窗布儒斯特窗毛细管毛细管工作物质：工作物质：氦气氦气辅助物质：辅助物质：氖气氖气激励方式：激励方式：直流气体放电直流气体放电现在学习的是第25页，共64页1rHe-Ne激光器中激光器中Ne气粒子数反转态的实现气粒子数反转态的实现 电子电子碰撞碰撞He21s23s碰撞碰撞亚稳态亚稳态Ne3s2s3p2p1150nm632.8nm3390nm 电子经电场加速后，与电子经电场加速

25、后，与 He 碰撞。处于激发态的碰撞。处于激发态的 He 与与 Ne 碰撞，把能量传递给碰撞，把能量传递给 Ne，使它在亚稳态，使它在亚稳态（3s、2s）和激发态和激发态（3p、2p）之间形成反转分布。之间形成反转分布。现在学习的是第26页，共64页1r四、激光的特性与应用四、激光的特性与应用 特性特性方向性强方向性强强度高强度高单色性好单色性好相干性好相干性好应用应用可用于精密加工，医学，核聚变等。可用于精密加工，医学，核聚变等。激光加工激光加工 6KW CO2 激光加工机激光加工机在进行金属表面涂敷合金粉末的作业在进行金属表面涂敷合金粉末的作业现在学习的是第27页，共64页1r核聚变实验的

26、六路真空靶室核聚变实验的六路真空靶室实验中采用大功率实验中采用大功率(1014KW)钕玻璃激光器钕玻璃激光器现在学习的是第28页，共64页1rC.H.TownesA.M.Prokhorov N.G.Basov 汤斯汤斯19541954年在量子电子学研究中实现了氨分子的粒子数反转，研制了微波激射器和激光年在量子电子学研究中实现了氨分子的粒子数反转，研制了微波激射器和激光器；普罗霍洛夫和器；普罗霍洛夫和巴索夫巴索夫1958年几乎同时年几乎同时在量子电子学的基础研究中，根据微波激射器和激在量子电子学的基础研究中，根据微波激射器和激光器原理研制了振荡器和放大器。以上工作导致了激光器的发明。光器原理研制

27、了振荡器和放大器。以上工作导致了激光器的发明。The Nobel Prize in Physics 1964现在学习的是第29页，共64页1r10.3 光的吸收光的吸收 吸收光谱吸收光谱 光波和物质作用光波和物质作用的的两种效应两种效应折射和双折射现象折射和双折射现象（速度减慢）（速度减慢）消光现象消光现象散射散射 (scattering)现象现象吸收吸收 (absorption)现象现象(部分光波沿其它方向传播部分光波沿其它方向传播)(光能转换成其它形式的能量光能转换成其它形式的能量)（光能减弱）（光能减弱） 当光波在媒质中传播时，由于光波和物质的相互作用，一般呈现两种当光波在媒质中传播时，

28、由于光波和物质的相互作用，一般呈现两种效应效应 现在学习的是第30页，共64页1r一、光吸收的类型一、光吸收的类型 一般吸收（一般吸收（ general absorption ） 在给定的波段范围内，若介质对光的吸收很少，而且光吸收量与在给定的波段范围内，若介质对光的吸收很少，而且光吸收量与波长无关。在可见光范围内，一般吸收意味着波长无关。在可见光范围内，一般吸收意味着光通过介质后不改变光通过介质后不改变颜色而只改变强度。颜色而只改变强度。选择吸收（选择吸收（selective absorption ） 在给定的波段范围内，媒质吸收某种波长的光能比较显著。在给定的波段范围内，媒质吸收某种波长的

29、光能比较显著。在可见光范围内，选择吸收意味着在可见光范围内，选择吸收意味着光通过介质后既改变颜色也光通过介质后既改变颜色也改变强度。改变强度。 如果不把光局限于可见光范围以内，可以说一切物质都具有一如果不把光局限于可见光范围以内，可以说一切物质都具有一般吸收和选择吸收两种特性。般吸收和选择吸收两种特性。 选择吸收性是物体呈现颜色的主要原因。选择吸收性是物体呈现颜色的主要原因。 现在学习的是第31页，共64页1r二、朗伯定律二、朗伯定律 比尔定律比尔定律 I0IxxdxIIddII-dI 称为称为吸收系数吸收系数，“”号表示号表示随随 x 增加增加 I 减小。减小。xIIlIIdd00 将上式积

30、分：将上式积分：lII0lnlnlIIe0朗伯定律朗伯定律现在学习的是第32页，共64页1r0IIT（朗伯定律的数学形式）（朗伯定律的数学形式） 引入透光率引入透光率 T 和吸收度和吸收度 A ，并定义，并定义 ，IITA0n 11n 1 lIITe0，上式表示为，上式表示为lIIA0n1C1 实验表明，在光强变化相当大的范围（约实验表明，在光强变化相当大的范围（约1020倍）内，倍）内，透射光强度满足朗伯定律的数学形式。因此，透射光强度满足朗伯定律的数学形式。因此，朗伯定律适用于朗伯定律适用于光强变化相当大的场合。光强变化相当大的场合。现在学习的是第33页，共64页1r比尔定律比尔定律比尔定

31、律是朗伯定律在溶液情形下的应用。比尔定律是朗伯定律在溶液情形下的应用。稀溶液的吸收系数与溶液浓度有关，即稀溶液的吸收系数与溶液浓度有关，即ClII1e0朗伯定律可变为：朗伯定律可变为：1 是一个与浓度无关的常数，它表征了吸收物质的是一个与浓度无关的常数，它表征了吸收物质的分子特性，分子特性，C 为溶液的浓度。为溶液的浓度。 ClIIA10n 1ClII303. 2lg10吸收度吸收度A与浓度与浓度 C 呈线性关系呈线性关系（比尔定律的数学表达式）（比尔定律的数学表达式）现在学习的是第34页，共64页1r 实际测量中观察到吸收度与浓度关系偏离线性的情况，说明比尔实际测量中观察到吸收度与浓度关系偏

32、离线性的情况，说明比尔定律的成立是有条件的。定律的成立是有条件的。 比尔定律只在溶质分子的吸收本领不受它周围邻近分子比尔定律只在溶质分子的吸收本领不受它周围邻近分子的影响时才成立。的影响时才成立。 光的反射、散射、温度、时间、压力等都会对比尔定光的反射、散射、温度、时间、压力等都会对比尔定律产生影响律产生影响 。朗伯定律始终成立，但比尔定律有时不一定成立。朗伯定律始终成立，但比尔定律有时不一定成立。考虑考虑 loge1/2.303 ，IID0lg现在学习的是第35页，共64页1r令令 ， ，上式被简化为，上式被简化为303. 21ClDS2S1S 式中，式中，D 称为吸光度，称为吸光度， 称为

33、消光系数称为消光系数 。这种方法称为。这种方法称为分光光度分析分光光度分析或或比色分析比色分析。MM1S平面镜平面镜凸透镜凸透镜样品池样品池光电管光电管M3棱镜棱镜分光光度计光路图分光光度计光路图现在学习的是第36页，共64页1r三、吸收光谱三、吸收光谱 当一束复色光透过一定厚度的介质时，利用介质对光的吸收作当一束复色光透过一定厚度的介质时，利用介质对光的吸收作用因波长而异，可产生吸收光谱。用因波长而异，可产生吸收光谱。产生连续光谱的光源所发的光，通过具有选择吸收特性的物产生连续光谱的光源所发的光，通过具有选择吸收特性的物质后，用光谱仪可以观察到，在连续的发射光谱中，呈现出质后，用光谱仪可以观

34、察到，在连续的发射光谱中，呈现出与发生吸收的波长区域相对应的一些暗线或暗带，这就是与发生吸收的波长区域相对应的一些暗线或暗带，这就是吸吸收光谱收光谱。光源光源单色仪单色仪样品室样品室检测仪检测仪放大仪放大仪计算机输计算机输出装置出装置紫外可见光分光光度计原理图紫外可见光分光光度计原理图现在学习的是第37页，共64页1r 若用原子化装置代替样品室，就可得到某元素的原子吸收光若用原子化装置代替样品室，就可得到某元素的原子吸收光谱。所谓谱。所谓原子化原子化就是使待测样品中的原子达到雾化状态，并保证雾就是使待测样品中的原子达到雾化状态，并保证雾化原子处于基态。这样一旦有外来光照，原子便可吸收外来光，产

35、化原子处于基态。这样一旦有外来光照，原子便可吸收外来光，产生吸收光谱。生吸收光谱。每种元素都有其特征吸收波长和吸收光谱每种元素都有其特征吸收波长和吸收光谱 原子吸收光谱广泛应用于定量分析中原子吸收光谱广泛应用于定量分析中 钠原子吸收光谱钠原子吸收光谱对于气体、液体和固体而言，对于气体、液体和固体而言，一般在红外区有选择吸收。吸一般在红外区有选择吸收。吸收谱线宽度增大且组成连续谱收谱线宽度增大且组成连续谱带，称为带，称为带状光谱带状光谱。红外光谱。红外光谱分析常用于科学研究及生产实分析常用于科学研究及生产实践中。践中。现在学习的是第38页，共64页1r四、植物对光的吸收四、植物对光的吸收 植物对

36、光的吸收主要靠植物对光的吸收主要靠色素系统色素系统来实现，这些色素对来实现，这些色素对300750nm的可见光有不同的吸收率。的可见光有不同的吸收率。 植物的光吸收曲线植物的光吸收曲线叶绿素、胡萝卜素的吸收光谱叶绿素、胡萝卜素的吸收光谱 现在学习的是第39页，共64页1r一、光散射的基本规律一、光散射的基本规律10.4 光的散射光的散射 光束在介质中传播时，部分光线偏离原方向分散传播的现象称光束在介质中传播时，部分光线偏离原方向分散传播的现象称为为光的散射光的散射。 从分子理论来看，光波射入介质后，将激起介质中从分子理论来看，光波射入介质后，将激起介质中的电子作受迫振动，从而发散出相干次波。只

37、要分子的电子作受迫振动，从而发散出相干次波。只要分子密度是均匀的，次波相干迭加的结果，只剩下遵从几密度是均匀的，次波相干迭加的结果，只剩下遵从几何光学规律的沿原方向传播的光线，其余方向的振动何光学规律的沿原方向传播的光线，其余方向的振动完全抵消；若介质是不均匀的，它能够破坏次波的干完全抵消；若介质是不均匀的，它能够破坏次波的干涉相消，从而引起光的散射。涉相消，从而引起光的散射。 现在学习的是第40页，共64页1r光通过介质时，散射会使透射光的强度减弱，当仅考虑散射光通过介质时，散射会使透射光的强度减弱，当仅考虑散射时，透射光遵从指数衰减规律：时，透射光遵从指数衰减规律：lseII)(0 实际上

38、介质对光的吸收和散射同时存在，故透射光的强度为：实际上介质对光的吸收和散射同时存在，故透射光的强度为： 式中式中 为吸收系数，（为吸收系数，（ + ）为衰减系数。）为衰减系数。sss式中式中I0为入射光强，为入射光强， 为散射系数。为散射系数。41I现在学习的是第41页，共64页1r二、光散射的基本类型二、光散射的基本类型 据介质不均匀性质的起因，散射分为两类：据介质不均匀性质的起因，散射分为两类：延德尔散射延德尔散射 光通过悬浮质点（或微粒）的散射，如光在胶体、乳浊液以及光通过悬浮质点（或微粒）的散射，如光在胶体、乳浊液以及含有烟、雾、灰尘的大气中的散射。含有烟、雾、灰尘的大气中的散射。分子

39、散射分子散射 在表面看来十分纯净、均匀的液体和气体中，也能观在表面看来十分纯净、均匀的液体和气体中，也能观察到较微弱的散射。这种因介质分子的密度涨落而引起察到较微弱的散射。这种因介质分子的密度涨落而引起的散射称为分子散射。物质处于气、液二相的临界点时，的散射称为分子散射。物质处于气、液二相的临界点时，密度涨落很大，在光线照射下会的出现强烈散射，亦属密度涨落很大，在光线照射下会的出现强烈散射，亦属分子散射。分子散射。 现在学习的是第42页，共64页1r三、瑞利散射与喇曼散射三、瑞利散射与喇曼散射 瑞利散射瑞利散射 瑞利首先研究了第二类散射的规律，发现散射光与入射瑞利首先研究了第二类散射的规律，发

40、现散射光与入射光的频率相同，因此，这类散射又称光的频率相同，因此，这类散射又称瑞利散射瑞利散射。（瑞利散射定律的数学表达式（瑞利散射定律的数学表达式 ）利用瑞利散射定律可利用瑞利散射定律可以解释旭日与夕阳的以解释旭日与夕阳的色彩。色彩。 0s地球正午时的太阳正午时的太阳傍晚时的太阳傍晚时的太阳散射原理广泛应用于饮料与散射原理广泛应用于饮料与药物纯度的检验药物纯度的检验 。现在学习的是第43页，共64页1r 喇曼散射喇曼散射 1928年，印度科学家喇曼在研究溶液对光的散射时，年，印度科学家喇曼在研究溶液对光的散射时，发现散射光中除了有与入射光频率发现散射光中除了有与入射光频率 0相同的瑞利光外，

41、还相同的瑞利光外，还有一部分散射光的频率与入射光不同，这种散射光的频有一部分散射光的频率与入射光不同，这种散射光的频率为率为ddn 这种散射光的波长不同于入射光的波长的散射现象称这种散射光的波长不同于入射光的波长的散射现象称喇曼喇曼散射散射，相应的光谱称为，相应的光谱称为喇曼光谱喇曼光谱。应用：应用： 研究分子结构、化学成分的一种主要方法。研究分子结构、化学成分的一种主要方法。激光的出现，使喇曼光谱技术获得了新生，从而得以迅速发激光的出现，使喇曼光谱技术获得了新生，从而得以迅速发展。展。 喇曼在喇曼散射方面卓有成效的研究，使他荣获喇曼在喇曼散射方面卓有成效的研究，使他荣获1930年诺贝尔物理学

42、奖。年诺贝尔物理学奖。他是印度，也是亚洲第一位获此殊荣的科学家。他是印度，也是亚洲第一位获此殊荣的科学家。现在学习的是第44页，共64页1r四、散射现象的量子解释四、散射现象的量子解释 在散射过程中，入射光子与介质分子发生弹性碰撞，分在散射过程中，入射光子与介质分子发生弹性碰撞，分子吸收并且立即发射光子，大多数分子在这过程中仍回到子吸收并且立即发射光子，大多数分子在这过程中仍回到原来能级，光子能量不变，散射光的频率与入射光的频率原来能级，光子能量不变，散射光的频率与入射光的频率相同，这就是相同，这就是瑞利散射瑞利散射。 在在喇曼散射喇曼散射中，光子与分子之间是非弹性碰撞。有些分子吸收中，光子与

43、分子之间是非弹性碰撞。有些分子吸收光子的一部分能量，回到较高的振动能级，散射光子减少了能量，光子的一部分能量，回到较高的振动能级，散射光子减少了能量，增加了波长增加了波长(减少了频率减少了频率)，这就形成喇曼散射的红伴线。有一，这就形成喇曼散射的红伴线。有一些分子原先处于较高的振动能级，给予光子一部分能量后回些分子原先处于较高的振动能级，给予光子一部分能量后回到较低能级，散射光子增加了能量，减少波长到较低能级，散射光子增加了能量，减少波长(增加频率增加频率)这这就形成喇曼散射的紫伴线。由于光子失去或获得的能量等于分就形成喇曼散射的紫伴线。由于光子失去或获得的能量等于分子振动能级差，所以入射光子

44、与散射光子的频率差正好等于分子振动能级差，所以入射光子与散射光子的频率差正好等于分子的振动频率。子的振动频率。 现在学习的是第45页，共64页1r一、色散率一、色散率10.5 光的色散光的色散 光在物质中传播时，其速度将比真空中小，而且不同频率的光光在物质中传播时，其速度将比真空中小，而且不同频率的光在同一物质中的传播速度不同。因此，物质的折射率随光的波长的在同一物质中的传播速度不同。因此，物质的折射率随光的波长的不同而改变，这一现象称为不同而改变，这一现象称为色散色散。色散现象也是光和物质相互作。色散现象也是光和物质相互作用的结果用的结果 。对于给定的介质而言，折射率对于给定的介质而言，折射

45、率n是波长是波长 的函数，即的函数，即 nn( )色散率色散率现在学习的是第46页，共64页1r棱镜折射率与顶角棱镜折射率与顶角 和和最小偏向角最小偏向角 关系关系2sin2sinn 测得不同波长的光线通过棱镜的最小偏向角，可以按照测得不同波长的光线通过棱镜的最小偏向角，可以按照上式计算出棱镜对不同波长的光的折射率，从而可绘出棱镜上式计算出棱镜对不同波长的光的折射率，从而可绘出棱镜的色散曲线（即折射率的色散曲线（即折射率n与波长的关系曲线）。与波长的关系曲线）。现在学习的是第47页，共64页1r二、正常色散二、正常色散几种材料的色散曲线几种材料的色散曲线曲线特点：曲线特点：具有以上特点的色散称

46、为具有以上特点的色散称为正常色散正常色散 。波长波长 越短，折射越短，折射率率n越大；越大；波长波长 越短，色散越短，色散率率 越大；越大；波长波长 很长时，折射率很长时，折射率n趋于定值；趋于定值；不同物质的色散曲线没有不同物质的色散曲线没有简单的相似关系。简单的相似关系。现在学习的是第48页，共64页1r科希于科希于1836年给出了正常色散的折射率与波长的函数关系：年给出了正常色散的折射率与波长的函数关系：2BAn 式中式中 为真空中的波长，为真空中的波长，A、B、C 为取决于介质性质的常量，为取决于介质性质的常量，其数值可由实验测定。其数值可由实验测定。当波长变化范围不大时，上式可简化为

47、当波长变化范围不大时，上式可简化为32ddBn介质的色散率介质的色散率 上式表明上式表明dn/d 0（常数常数B始终为正），并且色散率的数值随波长的始终为正），并且色散率的数值随波长的增加而减小，与实验测得的正常色散曲线相符。增加而减小，与实验测得的正常色散曲线相符。 现在学习的是第49页，共64页1r三、反常色散三、反常色散 1862年，勒鲁用碘蒸气充满三棱柱形容器研究光的折射现象，年，勒鲁用碘蒸气充满三棱柱形容器研究光的折射现象，观察到紫光的折射率比红光的小，因这一现象与正常色散相反，勒鲁观察到紫光的折射率比红光的小，因这一现象与正常色散相反，勒鲁称其为称其为反常色散反常色散。反常色散总是

48、发生在物质的选择吸收带。反常色散总是发生在物质的选择吸收带。（孔脱）（孔脱）氰苷溶液色散的实验曲线氰苷溶液色散的实验曲线 曲线上从曲线上从M点到点到N点为选择吸收点为选择吸收区域，在此区域内，折射率随着区域，在此区域内，折射率随着波长的减小而减小，即波长的减小而减小，即反常色散反常色散 。在吸收区域外，折射率随着波长在吸收区域外，折射率随着波长的减小而增大，是的减小而增大，是正常色散正常色散。 现在学习的是第50页，共64页1r石英的色散曲线石英的色散曲线 可见光区的折射率满足科希公式（曲可见光区的折射率满足科希公式（曲线线PQ段），因此，在可见光区段），因此，在可见光区域是正常色散域是正常色

49、散 若向红外区域延伸，在吸收带若向红外区域延伸，在吸收带(图中图中R点点)附近，明显偏离正附近，明显偏离正常色散曲线常色散曲线 过了吸收带重新进入透明波段时，过了吸收带重新进入透明波段时，曲线又逐渐恢复为正常色散曲线曲线又逐渐恢复为正常色散曲线 总结总结物质的色散曲线都是由正常色散区域和反常色散区域物质的色散曲线都是由正常色散区域和反常色散区域所构成的。所构成的。不论是气体、液体或固体介质，在一定的波长区域内，不论是气体、液体或固体介质，在一定的波长区域内，都会有选择吸收，在这些区域中总是表现出反常色散。都会有选择吸收，在这些区域中总是表现出反常色散。 现在学习的是第51页，共64页1r一、热

50、效应一、热效应10.6 激光的生物学效应激光的生物学效应 激光生物效应一般是指激光作用于生物体可能产生的物理、化学或激光生物效应一般是指激光作用于生物体可能产生的物理、化学或生物学的反应生物学的反应 。实现的两种途径：实现的两种途径：碰撞碰撞吸收吸收 热效应的强弱既取决于激光的强度、照射面积和照热效应的强弱既取决于激光的强度、照射面积和照射时间，也取决于生物组织的吸光率、比热、热导率等射时间，也取决于生物组织的吸光率、比热、热导率等物理参数。物理参数。现在学习的是第52页，共64页1r二、光化学效应二、光化学效应 光化学效应光化学效应是指在光的作用下产生的生物化学反应。是指在光的作用下产生的生