对流换热基本方程.ppt
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1、第6章 对流换热基本方程,对流换热是传热学的重要组成部分,它是研究流体流动所引起的传热现象。热对流是指依靠流体的流动,将热量从一处传递到另一处的现象,即运动的流体质点以热焓形式将热量带走: q=mcp(tf2-tf1) 热对流只发生在运动的流体中。流体有宏观运动时,伴随流体微团的运动,存在微观粒子的热运动,即导热.热对流与导热同时发生,两者密不可分 对流换热是指流动的流体与固体壁面或其它界面之间的换热: q=h(tw-tf),研究对象取控制体, 则有,控制体为xy,点(x,y)处的速度为u和v。控制体内质量为xy,上式应用在该控制体中,得到,6.1 质量守恒和连续性方程(参见图6-1),消去控
2、制体体积xy,得到,三维流动,类似可以得到,这就是流体的连续性方程式,并且是守恒形式,用矢量形式表示,则为,=,局部的质量守恒表达式也可以写为,( )=0,即,对于不可压流体,密度为常量, 连续性方程为,考虑到,( )=0,6-2 动量方程(参见图6-2),考虑作用于控制体上的力平衡,应用在x方向, 得到:,得到,考虑前面得到的连续性方程,切向应力,法向应力,法向应力和切向应力,得到x方向纳维尔-斯托克斯方程,流体是常物性和不可压缩的,上式简化为,直角坐标系下的三维的常物性、不可压缩流体的纳维尔-斯托克斯方程,可以表示为向量形式,常物性的不可压缩流体,速度场与温度场无关,可以单独求解,因N-S
3、方程和连续性方程构成了关于压力P和速度u、v、w的封闭方程组。 对于可压缩流体,密度不是常数,即使其它物性参数保持常量,动量方程也不能单独求解,因为密度与温度相关,动量方程与能量方程是耦合的,通过补充密度与温度的关系式,同时求解动量方程和能量方程,或已知温度分布,才能获得速度分布,6-3 能量方程(参见图6-3),1 单位时间内由于热对流流体通过界面净携入控制体的能量 2 单位时间内由于导热(分子扩散)在界面处净导入控制体的能量 3 单位时间内作用在界面上的力对控制体内流体所作的功dW 之和,等于控制体内流体的总能量对时间的变化率dE,1 热对流携入的净能量,单位质量流体的总能量由内能与宏观动
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- 对流 基本 方程
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