第二节传输线方程及其解课件.ppt

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1、第1页，此课件共32页哦ttdzzudzCtdzzudzGtzitdzzittzidzLtzidzRtzutdzzu),(),(),(),(),(),(),(),(0000(1)第2页，此课件共32页哦 整理得时变传输线方程整理得时变传输线方程(分布参数电路微分方分布参数电路微分方程程)：)2(),(),(),(),(),(),(0000ttzuCtzuGztzittziLtziRztzu 二、时谐传输线方程及其解二、时谐传输线方程及其解 1.时谐传输线方程时谐传输线方程 对于角频率为对于角频率为w 的余弦信号的余弦信号)3()()(cos)(),()()(cos)(),(00tjeitjeu

2、ezIRztzItziezURztzUtzuwwww式中式中：)(0)(0)()()()(zjzjiuezIzIezUzU第3页，此课件共32页哦得时谐场的传输线方程：得时谐场的传输线方程：，、wjtIiUu)22()()()()()()(0000zUYzUCjGdzzIdzIZzILjRdzzUdww（式中式中00LjRZw 单位长度传输线的串联阻抗，单位长度传输线的串联阻抗，00CjGYw 单位长度传输线的并联导钠。单位长度传输线的并联导钠。时谐场的传输线方程时谐场的传输线方程(2-2)暂时撇开时间因子暂时撇开时间因子 e jw t，而只研究沿线电压而只研究沿线电压、电流的复数幅度与传输线

3、位置之间电流的复数幅度与传输线位置之间的关系，是一维空间的问题。的关系，是一维空间的问题。第4页，此课件共32页哦式式(2-2)对对 z 求导求导：0)()(0)()(2222dzzUdYdzzIddzzIdZdzzUd0)()(0)()(2222zIYZdzzIdzUZYdzzUd)()(zUYdzzId)()(zIZdzzUd)32()(0000ejCjGLjRZYww令第5页，此课件共32页哦 这是一个二阶齐次常微分方程这是一个二阶齐次常微分方程。、分别为分别为传输线的传播常数、衰减常数和相位常数。传输线的传播常数、衰减常数和相位常数。3.时谐均匀传输线波动方程的解时谐均匀传输线波动方程

4、的解 1)电压、电流的通解电压、电流的通解 (1)通解的表达式通解的表达式 均匀传输线的均匀传输线的 与与 z 无关，式无关，式(2-3a)的电压通解为的电压通解为)32(0)()(0)()(222222azIdzzIdzUdzzUdzzeAeAzU21)(第6页，此课件共32页哦)()(1)(21zzeAeAZdzzUdZzI)32()(1)()(21021ceAeAZzIeAeAzUzzzz即：)32(00000dCjGLjRYZZZww式中Z0 称为长线的特性阻抗称为长线的特性阻抗。第7页，此课件共32页哦)(1)()(21021zjzzjzzjzzjzeeAeeAZzIeeAeeAzU

5、式中含式中含e-j z 的项表示沿的项表示沿z方向方向(由信号源向负载方向由信号源向负载方向)传播的传播的行波，为入射波；行波，为入射波；含含ej z 的项表示沿的项表示沿-z方向方向(由负载向信号由负载向信号源方向源方向)传播的行波，为反射波。传播的行波，为反射波。)()(zrUzUi分析电报方程通解的表达式分析电报方程通解的表达式(2-3c)()(zr IzIi第8页，此课件共32页哦 )(zU)(zI)()(zIzU、00000)()()()(CjGLjRzIzUzIzUZrriiww (2)(2)电压、电流的终端条件解电压、电流的终端条件解 时谐传输线方程的通解式时谐传输线方程的通解式

6、(2-3c)中的常数中的常数A1、A2必必 须用边界条件、即端接条件确定。其中终端条件解是最须用边界条件、即端接条件确定。其中终端条件解是最 常用的。常用的。已知已知终端电压终端电压 、电流、电流 ，求沿线电压、电流的求沿线电压、电流的 表达式。表达式。LULI第9页，此课件共32页哦 以以 代入代入(2-4a)解得解得 此时，坐此时，坐 标原点标原点 z 0 0 选选 在终端，以在终端，以-z 代代 z 进行坐标进行坐标 变换，式变换，式(2-3c)变为变为)42()()()(1)()()()(21021azIzIeAeAZzIzUzUeAeAzUrizzrizzLLIIUU)0()0(，)

7、(21)(2120222021IZUAIZUA，第10页，此课件共32页哦式式(2-4b)又称终端方程。又称终端方程。)42(chsh)(shch)(202022bzIZzUzIzZIzUzU2sh2chzzzzeezeez，第11页，此课件共32页哦 均匀无耗长线的分布参数均匀无耗长线的分布参数 R0=0，G0=0，L0、C0均匀均匀分布分布,与位置与位置 z 无关。当无关。当 满足条件满足条件R0 w L0 及及 G0 w C0，可近似作为无耗长线分析。，可近似作为无耗长线分析。一、传播特性一、传播特性l 1.1.传播常数传播常数 l j 为一复数为一复数,表示行波每经过单位长度振幅表示行

8、波每经过单位长度振幅和相位的变化。和相位的变化。)(0000CjGLjRww(无耗无耗)00CLjw j 衰减常数衰减常数=0，相位常数，相位常数)92(00aCLw j 代入式代入式(2-4b)得均匀无耗传输线的终端方程为均匀无耗传输线的终端方程为第12页，此课件共32页哦 2.相速和相波长相速和相波长 1)相速相速vp 相速相速vp 即波的等即波的等相位面的运动速度。相位面的运动速度。w t z=常数常数)42(cossin)(sincos)(202022ezIZzjUzIzZjIzUzU()zzjzzjsinsh,cosch)72(wdtdzvp第13页，此课件共32页哦对均匀双导线，对

9、均匀双导线，L0、C0代入得代入得wpv1pv001,1cr)92(ccr慢波慢波现象现象 2)相波长相波长 lp 相波长相波长 lp：行波在一个周期内等相位面沿传输方向：行波在一个周期内等相位面沿传输方向 移动的距离。移动的距离。)92(100bCL第14页，此课件共32页哦)82(2lfvTvppp均匀无耗双导线，均匀无耗双导线，www000CL)92(2200dfcCLrrplwl代入得代入得缩波现象缩波现象当介质为空气时当介质为空气时，。，llpprcv,1第15页，此课件共32页哦 Z0表征了传输线固有的特性。表征了传输线固有的特性。平行双线的平行双线的L0、C0代入上式可得：代入上

10、式可得：平行双线的特性阻抗计算公式：平行双线的特性阻抗计算公式：00000)()()()(CjGLjRzIzUzIzUZrriiww00CL（无耗线无耗线）)102(10Cvp001CLvp第16页，此课件共32页哦 特性导纳特性导纳Y0:)62(ln120ln10brDrDZr同轴线的特性阻抗计算公式：同轴线的特性阻抗计算公式：)62(ln60ln210cdDdDZr001ZY 三、输入阻抗三、输入阻抗1.输入阻抗的定义输入阻抗的定义)()()(zIzUzZin第17页，此课件共32页哦 3.Zin(z)的性质的性质 (1)Zin(z)随位置随位置z而变而变，且与负载且与负载 ZL有关有关；

11、(2)无耗传输线的输入阻抗呈周期性变化无耗传输线的输入阻抗呈周期性变化，具有l/4变变换性和换性和l/2重复性重复性。LZIU22代入代入(2-4e)(讲义 P13)得：得：)sincos()()sincos()(00202zZjzZZIzIzZjzZIzULL)112(tgtg)()()(000azZjZzZjZZzIzUzZLLin得得第18页，此课件共32页哦LinZnZ)2(lLinZZnZ20)412(l)112(tgtg)(000blZjZlZjZZlZLLin第19页，此课件共32页哦4.输入导纳输入导纳)112(tgtg)(1)(000czYjYzYjYYzZzYLLinin0

12、01ZY LLZY1特性导纳特性导纳负载导纳负载导纳用于并联电路。用于并联电路。第20页，此课件共32页哦 从传输功率的观点来看，入射波和反射波的相对幅值从传输功率的观点来看，入射波和反射波的相对幅值是很重要的指标。反射波的幅度越小是很重要的指标。反射波的幅度越小,传输到负载的功率传输到负载的功率就越大。可用反射系数就越大。可用反射系数G(z)来衡量线上波的反射情况。来衡量线上波的反射情况。1.定义定义 电压反射系数：电压反射系数：)()()(zUzUzirUG电流反射系数：电流反射系数：)()()(zIzIzirIG代入式代入式(2-4a)得：得：)122()()(212212GGzjIzj

13、UeAAzeAAz，第21页，此课件共32页哦2.用反射系数用反射系数 G(z)表示沿线电压、电流分布表示沿线电压、电流分布zjIUeAAzzz212)()()(GGG 电压反射系数与电流反射系数等模而相位相差电压反射系数与电流反射系数等模而相位相差 ，通常采用便于测量的电压反射系数作为反射系数通常采用便于测量的电压反射系数作为反射系数G(z)。)122()(1)()()(1)()(czzIzIzzUzUiiGG 3.G(z)与终端反射系数与终端反射系数 G2 的关系的关系把把 z=0 代入式代入式(2-12a)得终端反射系数得终端反射系数 G2第22页，此课件共32页哦(2-12d)代入式代

14、入式(2-12a)得得122AAG)(12121212jjjeAAeAeA)122(22dejG式中式中1121jieAUA 终端电压入射波终端电压入射波，相位角为相位角为1，21222jreAUA 终端电压反射波终端电压反射波，相位角为相位角为2。2=2-1 G2 的相位角。的相位角。第23页，此课件共32页哦zjzjeeAAz22212)(GG)122(2)2(22eeejzjjGG式中式中 =22 z 为为G(z)的相位角的相位角。图图 2-12第24页，此课件共32页哦)()()(zIzUzZin)(1)()(1)(zzIzzUiiGG)132()(1)(10azzZGG)132()(

15、)()(00cZzZZzZzininG)132(002dZZZZLLG)132(11220bZZLGG第25页，此课件共32页哦 当当ZLZ0、即不匹配时即不匹配时，G20，可用可用 G 来反映失配来反映失配 程度程度。实际应用中，采用电压驻波比实际应用中，采用电压驻波比(VSWR)来衡量失配来衡量失配 程度。程度。1.驻波比驻波比r )142(minmaxminmaxaIIUUrririUUUUUUminmax，代入得代入得：ririUUUUr)142(11bGG第26页，此课件共32页哦)142(112cGGrrGr110，10GrGr1GG11r2.行波系数行波系数K)142(111ma

16、xmindUUKGGr10 K第27页，此课件共32页哦1.无耗传输线的传输功率无耗传输线的传输功率P(z)GG)(1)()()(1)()(zzIzIzzUzUii由由GGG)()()(1)(21*2*02zzzZzURie*0 0*i i*i iZ ZU U(z)(z)I I)()(21)(*zIzURzPe得得)(1)()(1)(21*zzIzzURiieGG=第28页，此课件共32页哦式中式中,Pi(z)、Pr(z)分别为通过分别为通过 z 点处的入、反射波功率；点处的入、反射波功率；202)(12)(zZzUiG)1()()(zPzPriGGG)()()(1)(21*2*02zzzZz

17、URie)()()(2zPzPzirG称为功率反射系数称为功率反射系数。对均匀无耗线对均匀无耗线,通过线上任意点的传输功率都相同。通过线上任意点的传输功率都相同。为简便为简便,在电压波腹点或电压波节点处计算传输功率在电压波腹点或电压波节点处计算传输功率(该该点的输入阻抗点的输入阻抗Zin为纯阻为纯阻)。第29页，此课件共32页哦minmax21)(IUzP在电压波腹点在电压波腹点(即电流波节点即电流波节点)GGr0minmax)1()1(ZIUIUii该点的该点的Zin 可见可见,当无耗长线的耐压一定或所承受的电流一定时，当无耗长线的耐压一定或所承受的电流一定时，行波系数行波系数 K 越大越大

18、(线上匹配越好线上匹配越好),所能传输的功率也越大。所能传输的功率也越大。)2(2102maxKZU=第30页，此课件共32页哦 传输线上的电压、电流受击穿电压和最大载流量传输线上的电压、电流受击穿电压和最大载流量限制。常用限制。常用“功率容量功率容量 Pbr”来描写传输线是否处于容许来描写传输线是否处于容许的工作状态。的工作状态。功率容量功率容量 Pbr：在不发生电击穿的情况下，传输线：在不发生电击穿的情况下，传输线上上 允许传输的最大功率。设允许传输的最大功率。设 Ubr为击穿电压，由式为击穿电压，由式(2)得：得：)3(2102KZUPbrbr第31页，此课件共32页哦 每一种传输线都具有一定的击穿电压值，它由传输线的结构、材料、填充介质等因素所决定。由(3)可见,Pbr 不仅与不仅与Ubr 有关有关,还与行波系数还与行波系数K有关有关。从功率的角度看，传输线的最佳工作状态是行从功率的角度看，传输线的最佳工作状态是行波工作状态。波工作状态。为了在传输大功率时不被击穿,常取常取一个适当的值：一个适当的值：brPP)5131(第32页，此课件共32页哦